JPS62279504A - 高周波変調磁界発生装置 - Google Patents

Abstract

(57)【要約】本公報は電子出願前の出願データであるた
め要約のデータは記録されません。

Description

【発明の詳細な説明】 ３、発明の詳細な説明 Ａ、産業上の利用分野 本発明は記録媒体に対して変調磁界を印加するための高
周波変調磁界発生装置に関し、特に、光磁気記録再生装
置に適用して有効な高周波変調磁界発生装置に関する。

Ｂ１発明の概要 本発明は、記録媒体に対して変調磁界を印加するための
高周波変調磁界発生装置において、巻線が施された主磁
極の先端部の形状を先細り形状とし且つ該先端部に対し
て略均一なギヤツブを有するようにヨーク部を設けるこ
とにより、その特性の向上等を実現するものである。

Ｃ９従来の技術 一般に、光磁気記録等の記録方式においては、実時間で
のオーバーライド（重ね書き）を実現するために、バイ
アス磁界の方向を反転させる磁界発生装置が求められて
いる。

ここで、磁界変調方式による情報信号の記録・消去方法
について第３２図を参照しながら簡単に説明すると、ま
ず、レーザー装置１０１から発生したレーザービームが
、レンズ１０２を介して、例えば光磁気記録媒体１００
の所定の領域に集束される。そして、所定の方向の磁界
を発生させる磁界発生装置１０３によって、上記レーザ
ービームの集束されている領域に磁界をバイアスして、
その磁界の方向に当該記録媒体の領域を磁化させて情報
信号の記録を行う。この場合において、上記磁界発生装
置１０３の発生する磁界の方向を反転させることで、情
報信号の消去を情報信号の記録と共に行うことができ、
実時間での光磁気記録を実現するためには、磁界の方向
の極めて短時間での反転が必要とされ得る。

Ｄ０発明が解決しようとする問題点 上述のように、実時間でのオーバーライドを実現するた
めには、極めて短時間での磁界の反転が必要である。と
ころが、永久磁石を用いて磁界を発生させる機構の磁界
発生装置では、磁界の反転動作に機械的動作を必要とし
、このため動作速度に限界があり、高速動作には不向き
である。

そこで、このような機械的動作を用いずに電磁石を用い
た磁界発生装置を使用する例も知られている。すなわち
電磁石を用いることで、機構部分を無くすことができ、
機器の信頼性を高めることも可能となる。

しかしながら、高記録密度化等の要求から、通常の電磁
石からなる磁界発生装置を用いた場合には、記録媒体上
の非常に狭い領域のみを有効に磁化させることが困難で
あり、例えば、情報信号の記録のため、所定の磁界強度
を得る目的で通電する電流を大きくしても、記録媒体上
の記録にかかる領域のみならずその周囲の領域にも磁界
がバイアスされることになり、同時に電流等に依存した
発熱もあるため、確実な光磁気記録を実現することが困
難である。そして、高周波の磁界を発生させる場合には
、その材質等による損失や発熱から、ますます有効なバ
イアス磁界を得ることが困難である。

そこで、本発明は上述の問題点に鑑み、最も有効に、記
録媒体への確実な実時間でのオーバーライド等を実現す
るような高周波の磁界を発生する高周波変調磁界発生装
置の提供を目的とする。

Ｅ０問題点を解決するための手段 本発明は、記録媒体に対向する頂面と先細り形状とされ
た先端部とを有する主磁極と、上記主磁極の上記先端部
との間で略均一のギヤツブを形成するヨーク部と、上記
主磁極の先端を励磁する巻線を有してなる高周波変調磁
界発生装置により上述の問題点を解決する。

Ｆ１作用 本発明は、主磁極の先細り形状とされた先端部に対して
、磁路を形成するヨーク部を略均一のギャップとなるよ
うに設けている。このため主磁極の中心線上では、強い
磁界を得ることができ、また、主磁極の中心線から離れ
たところでは弱くなる磁界を得ることができる。したが
って、このような高周波変調磁界発生装置を記録媒体に
対向させることにより、必要な磁界を記録しようとする
領域に容易に与えることができ、隣接する領域に不要な
磁界を与えることもない。さらに、低消費電力の高周波
変調磁界発生装置と成り得る。

Ｇ、実施例 本発明の好適な実施例を実験例等に基づき図面を参照し
ながら説明する。

Ｇ−■　第１の実施例 本実施例の高周波変調磁界発生装置は、第１図に示すよ
うに、例えば光磁気記録媒体等の記録媒体に対向する頂
面４と先細り形状とされた先端部５とを有する主磁極１
と、上記主磁極１の上記先端部５との聞で略均一のギャ
ップｇを形成するヨーク部２と、上記主磁極１の先端を
励磁するための巻線３とを有している。ここで、これら
主磁極１及びヨーク部２は例えば板状のパーマロイ等の
磁性材料を切り出し加工したものであり、主磁極１とヨ
ーク部２は一体となっている。なお、他の実施例として
後に説明するように、特に板状のものでなくとも良く、
また、主磁極ｌとヨーク部２は別個の材料であっても良
い。

上記先細り形状とされた先端部５は、その頂面４と連設
された外面の一部が一対のテーパー面６゜６となってい
る。これらテーパー面６，６は、上記ヨーク部２のそれ
ぞれ対向面７．７と相対向し略均一のギャップｇを以て
形成されており、当該テーパー面６．６と上記ヨーク部
２の対向面７゜７との対向長は、深さ２になっている。

また、上記一対のテーパー面６，６のなす角については
、上記頂面４の法線とそれぞれ角度αとなるように形成
されている。そして、このような先細りの形状とされ、
且つ上記ヨーク部２の対向面７，７が対向してなる主磁
極１の上記頂面４からは、後述する実験例からも明らか
なように、当該主磁極１の中心線上では強く、主磁極１
の中心線から離れたところでは弱くなるような磁気記録
例えば光磁気記録等に好適な磁界が形成される。

一方、上記一対のテーパー面６，６に略均一のギャップ
ｇをもって対向してなる対向面７，７を有するヨーク部
２は、当該装置の磁気回路の一部を形成するものであっ
て、上記主磁極■の先端部５からの磁束のうち、当該主
磁極ｌの中心軸方向から離れた方向成分を有する磁束を
集束して、記録に際して好適な磁界を発生させ得る機能
を有する。このヨーク部２の記録媒体側の端部８の面は
、上記頂面４と略同−の平面上に有り、従って、少なく
とも頂面４、上記テーパー面６，６の端部、上記対向面
７．７の端部及びヨークの端部８は、それぞれ略同−の
面内に含まれて存在する。

上記主磁極ｌの頂面４は、記録媒体の記録すべき領域に
対向してその法線方向の一方向及び反転方向の磁界を印
加するための面であって、上述のように連設されてなる
一対のテーパー面６，６の間の距離を幅Ｗとしている。

この幅Ｗは、後述する実験例でも明らかな通り、記録媒
体と当該頂面４との距離を考慮して最適な値に設定する
ことができる。

上記主磁極１には、当該主磁極１の先端を励磁するため
の巻線３が施されている。この巻線３には所定の高周波
の信号が供給され、後述するように、記録媒体への記録
に適した磁界が発生する。

巻線３は、表皮効果を防止するため、複数の細い導線を
束ねたものであっても良い。このような巻線３の施され
た主磁極１の軸方向の高さＨは、後述するように磁界の
強度に影響することがあるので、最適な高さＨを選択す
ることができる。

上述のような形状の主磁極１及びヨーク部２は、フェラ
イト、パーマロイ等の軟磁性材料やアモルファス合金等
の材料で良く、駆動する周波数で損失の少ない材料を選
択することができ、上述のように板状のものや積層体を
使用したときには、フライス盤、超音波加工機等を用い
て或いはエンチング等の方法により、容易に上述の形状
となるように精密に加工することができる。さらに略均
一のギヤツブを有するように加工することは、テーパー
面６．６と対向面７．７を同時に切り欠いて形成するこ
とが可能とさせるものであり、特に加工の困難性を除去
するものでもある。

ところで、上述のような形状等を有してなる本実施例の
高周波変調磁界発生装置において、その各部分の寸法と
特性の相関関係につき、次の実験例１〜６、比較例１〜
２に基づいて説明する。なお、各実験例での各部材・寸
法の引用符号は上述のものと共通である。

ス」先例」−〔第２図〜第７図〕 実験例１は、高周波変調磁界発生装置の主Ｔｉ！Ｌ極１
の先細りの先端部５とヨーク部２との間の略均一に形成
されるギャップｇを、媒介変数としてｇ＝０．３〜６．
０１１の範囲で変化させて、Ｘ軸方向に走査し且つ上記
主磁極１からの２軸方向の距ｍｄを変えて四す定した実
験例である。

ここで、この実験に用いた高周波変調磁界発生装置は、
厚さ２．５龍の８０パーマロイ板を加工したものであっ
て、加工による各部の歪を除去して磁気特性を改善する
ため、加工後、主磁極１及びヨーク部２を真空中１０５
０“Ｃで２時間焼鈍し、約６時間炉冷したものであり、
その形状は、ギヤツブｇ以外は固定して、主ｒｅｔ極１
の高さＨを１８ｍ１、ヨーク部２の全幅を２０１１１、
頂面４の幅Ｗを１．５謹１、ギヤツブの深さβを２．４
宵璽、テーパー面６の角度αを約３２°の各寸法として
いる。

尚、上記主磁極１にはテフロン被覆銅線を１１回巻回し
ている。

そして、この実験では、ギャップｇを媒介変数として変
化させ、直流定電流電源装置を用いて、３Ａの直流を通
電し、３３ＡＴの起磁力で主磁極１を励磁した。各測定
は、マニピュレーターに取り付けたガウスメーターのプ
ローブを用いて行いて、これを主磁極１０頂面４と咳主
磁極１の主面と交わりの方向であるＸ軸方向に走査し、
且つ上記主磁極１からの中心軸方向であるＸ軸方向の距
離ｄをそれぞれｄ＝０．２，０．４，０．８．Ｌ。

２．１．６，２．０．３．０として側ったものである。

そして、各測定は、上記ギャップｇの値をｇ＝０．３鶴
、１．０龍、３゜Ｏｌ、５．０龍、６゜０鶴の各数値に
設定して行ったものであり、その結果は、それぞれ第３
図（ｇ＝０．３ｍ）　、第４’ｙＪ（ｇ＝１．０ｗ）　
、第５図（ｇ＝３．０ｍｍ）、第６図（ｇ＝５．０ｍｍ
）　、第７図（ｇ＝６．０ｗｍ）に示すようになってい
る。

この第３図〜第７図を比較して明らかなように、主磁極
１とヨーク部２との間に略均一に形成されるギヤツブｇ
が狭いほど磁極近傍の磁界の強さは強まり、かつ、磁界
の分布も狭くなって、バイアス磁界として好適な磁界分
布が得られることがわかる。

実４組興」−〔第３図〜第７図〕 実験例２は、主磁極１の先端のテーパー面６の傾斜の角
度αを媒介変数として磁界の強度を測定したものである
。

ここで、主磁極１とヨーク部２の形状は、第８図に示す
ように、テーパー面６の傾斜の角度αを除いて、固定し
て、主磁極１の高さＨを１８龍、ヨーク部２の全幅を２
０１１、頂面４の幅Ｗを１゜０鶴、ギャップｇを０．３
ｍｍ、主磁極の幅を４゜０龍、ヨーク部２の対向面基端
部の幅を２．Ｏｎの各寸法としている。また、厚さ２．
５−ｍの８０パーマロイ板を使用し、材料やその加工方
法及び巻線等は上記実験例１と同様にしている。

測定は、主磁極１の頂面４からの中心軸上の距離ｄ＝ｏ
、１鶴、０．３鶴、１．Ｑｍの各距離について、角度α
をα＝２０’〜６０°を５°毎に変化させて行った。

そして、この実験例２からは、第９図に示すような結果
が得られている。この結果から、主磁極のテーパー面６
の傾斜の角度αに依存してゆるやかな極大値が存在し、
好ましくはおよそ４５°〜６０”の範囲で強い磁界を得
ることができ、より好ましくは５０°〜　５５°で強磁
界を得ることが可能となる。

ス」１例」−〔第１０図〜第１１図〕 実験例３は、主磁極１の頂面４の一対のテーパー面６，
６の間の幅Ｗを媒介変数として磁界の強度を測定したも
のである。

ここで、主磁極ｌとヨーク部２の形状は、第１Ｏ図に示
すように、テーパー面６．６の間の頂面の幅Ｗを除いて
、固定して、主磁極１の高さＨを１８龍、ヨーク部２の
全幅を２０龍、主磁極の幅を４．０龍、ギャップｇを０
．３ｆｌ、ヨーク部２の対向面基端部の幅を２．Ｏｌの
各寸法としている。また、厚さ２，５１１の８０パーマ
ロイ板を使用し、材料やその加工方法及び巻線等は上記
実験例１１と同様にしている。

測定は、主磁極ｌの頂面４からの中心軸上の距％１ｔｄ
＝Ｏ，１１１ｍ、０．３ｍｍ、１．Ｏｎ＋の各距離につ
いて、頂面の幅Ｗをそれぞれｗ＝Ｑ、　　５ｗｍ、　　
１゜０＋ｍ、１．５ｍ、２．０ｍｍの各寸法に変化させ
て行った。

そして、この実験例３からは、第１１図に示すような結
果が得られている。すなわち、この頂面４の幅Ｗに対す
る磁界強度の変化は磁極からの距離ｄによって大きく異
なり、記録媒体と当該高周波変調磁界発生装置との距離
を近いもの（例えば０．１龍程度）とした場合には、頂
面の幅Ｗ−０゜１龍で極大値があり、また、上記距離を
遠いもの（例えば１．０鶴程度）とした場合には、頂面
の幅Ｗを大きくすることで強い磁界強度を得ることが可
能となる。

ス」１例」エ　〔第１２図〜第１３図〕実験例４は、主
磁極ｌのテーパー面６とヨーク部の対向面７との対向長
である深さｌを媒介変数として磁界の強度を測定したも
のである。

ここで、主磁極１とヨーク部２の形状は、第１２図に示
すように、主磁極１の高さＨを１８ｍｍ、ヨーク部２の
全幅を２Ｏｎ、主磁極の幅を４．０鶴、ギャップｇを０
．３餞、頂面の＠Ｗを１．０鰭の各寸法としている。ま
た、厚さ２．５ｍｍの８０パーマロイ板を使用し、材料
やその加工方法及び巻線等は上記実験例１と同様にして
いる。

σり定は、主磁極１の頂面４からの中心軸上の距離ｄ＝
０．１鶴、０．３１■、１．０１１の各距離について、
主磁極１のテーパー面６とヨーク部の対向面７と間の深
さｌをそれぞれβ＝１．８〜４゜３鶴の範囲の各値に変
化させて行った。

そして、この実験例４からは、第１３図に示すような結
果が得られている。磁極近傍のｄ−０゜１鳳■の位置で
は、深さｌの増加に従って磁界強度の増加がみられるが
、磁極からの距離ｄが増大するに伴って深さｌの依存性
は消失し、さらに距離ｄが増大するにつれ、深さ２の増
大によって磁界の強度が減少する傾向にある。

遺」１例５（第１４図〜第１５図〕 実験例５は、主磁極１とヨーク部２の縦横比を変えて測
定したものである。ここでは主磁極１の高さＩ（を変化
させ、他の部分については、第１４図に示すように、ヨ
ーク部２の全幅を２０鶴、主磁極の幅を４．０龍、ギヤ
ノブｇをＱ、３ｎｉ、頂面の幅Ｗを１．０龍、ヨーク部
２の対向面基端部の幅を２．ＯＢの各寸法としている。

また、厚さ２．５１の８０パーマロイ板を使用し、材料
やその加工方法及び巻線等は上記実験例１と同様にして
いる。

そして、主磁極１の頂面４からの中心軸上の距離ｄ＝０
．１龍、０゜３ｆｌ、１．０額の各距離について、主磁
極１の高さＨを７．５ｍｍ〜２０ｍｍの範囲で変化させ
、その測定結果を第１５図に示す。

この第１５図に示すように、各距離ｄについて、主磁極
ｌの高さＨ＝１０　＋ｎ程度すなわち縦横比１対２程度
の比率のときに極大値が測定されている。

これは、主磁極１の高さＨが低くなることで磁路長が短
くなり磁気抵抗が低くなる効果と、主磁極１の高さＨが
高くなることで当該主磁極ｌの反磁界係数が低下する効
果の双方の効果に依存する現象であり、このような比率
に設定することで記録媒体に記録する際に好適な磁界を
得ることができる。

凛４組列」−〔第１６図〜第１７図〕 実験例６は、高周波変調磁界発生装置の消費電力を測定
したものである。この実験例６に使用した材料は、厚さ
１龍のＭｎＺｎフェライト板であり、その形状は、第１
６図に示す如（、主磁極１の高さＩ］を５．Ｑｍｍ、ヨ
ーク部２の全幅を７゜０ｆｉ、主磁極１の幅を２．０Ｉ
■、頂面の幅Ｗを０゜５　Ｉｌｌ、ギヤ、プｇを０．２
１１１、ヨーク部２の対向面基端部の幅を１鰭の各寸法
としている。

この形状の主磁極１に対して絶縁被覆銅線を１６回巻回
し、およそ３Ａ（アンペア）までの直流電流を通電し磁
極表面からの距離ｄを変えながら、正確に校正された超
小型のホール素子（Ｇ　ａ　Ａ　ｓホール素子）を用い
て、電流−磁界の特性を測定した。

この結果は、第１７図に示すように、例えば磁極からの
距離ｄ＝０．１ｍｍ離れた点では、ＩＡ通電することで
１９００ｅ　　（エールステッド）の磁界強度を得るこ
とができた。また、この装置について、インピーダンス
アナライザを用いて、自己インダクタンスし、インビー
ダンスフ２位相角φを測定したところ、ＬＭ）！ｚにお
ける自己インダクタンスしは６．５μＨ，インピーダン
スＺは４Ｏｎ１位相角φは８０°と測定された。この結
果より、例えば０，１Ｉ■離れたところに記録媒体を配
設したときには、ＩＭＩＩｚ、　　１９００ｅの磁界を
得るためには、皮相電力２（ＩＶ・Ａの電源を用いれば
良く、また、当該高周波変調磁界発生装置での消費電力
は、低消費電力である３、５Ｗ程度が実現可能となる。

なお、この消費電力については、より損失の小さい例え
ばＮｉ−Ｚｎ系フェライトを用いることで、−屡の消費
電力の低減化を図ることができるのは言うまでもない。

旦ｊ免例」−〔第１８図〜第２３図〕 比較例１は、主磁極１に全くテーパー面６．６を設けず
当該主磁極１を先細り形状しない場合の実験例である。

先ず、比較のために試作した装置は、第１８図に示すよ
うに、テーパー面を形成せずに、主磁極１の高さＨを１
８ｍ、ヨーク部２の全幅を２０鶴、頂面４の幅Ｗを４，
０■、ギャップの深さｌを２゜０絹（対向面基端部の幅
も同様に２，０龍である。

）の各寸法としている。なお、材料、加工方法等は実験
例１と同じである。

。そして、ギャップｇの距離を媒介変数として、ｇ＝０
．３＋ｕ、１．０絹、３．Ｏｎ、５．Ｑｉｍ、６４０鶴
の各数値に設定し上述の実験例１と同様の方法で測定を
行って、磁界の分布を関べた。

その結果は、それぞれ第１９図（ｇ＝０．３１ｍ）、第
２０図（ｇ＝１．０ｆｌ）　、第２１図（ｇ＝３．０東
１）、第２２図（ｇ＝５．０１）、第２３図（ｇ＝６．
０ｍ）に示すようになっている。

これらの各データからも明らかなように、ギャップｇを
小さな値とすることで、強い磁界を得ることができるが
、主磁極１に何ら傾斜部を設けないときには、第１９図
〜第２３図に示すように、双峰特性を示し、磁極の中心
軸上のところが最大磁界強度を有するものとならず、記
録密度の向上を図る上で若しくは磁界の発生の効率の面
で十分とはならない。

上Ｊ１例」エ　〔第１９図〜第２３図〕比較例２は、主
磁極１にテーパー面６．６を設けて当該主磁極１を先細
り形状とし、一方、ヨーク部２には実験例１と異なり上
記テーパー面６゜６と略均一のギャップをもって対向す
る対向面を設けない装置の実験例である。

先ず、比較のために試作した装置は、第２４図に示すよ
うに、主磁極１の高さＨを１８１１、ヨーク部２の全幅
を２０１１、頂面４の幅Ｗを１．５ｍｍ、主磁極１の幅
を４Ｎ、ヨーク部２の対向面基端部の幅を２鰭の各寸法
としており、テーパー面６゜６に対しては略均一のギャ
ップをもって形成されるべき対向面７．７を形成してい
ない。したがって、この比較例ではギャップｇの大きさ
は、第２４図に示すように、ヨーク部２の主磁極１の先
端部５側の端部と主磁極１の幅方向の端部の延長線上と
の間隔に相当する。尚、材料、加工方法等は実験例１と
同じである。

そして、ギャップｇの距離を媒介変数として、ｇ−０，
３ｍｍ、１．Ｏｕｔ、３．Ｏ關、５．Ｏｍｍ、６．０１
■の各数値に設定し上述の比較例１と同様の方法で測定
を行って、磁界の分布を調べた。

その結果は、それぞれ第２５図（ｇ＝０．３ｍｍ）、第
２６図（ｇ＝１．０真■）、第２７図（ｇ−３，０鶴）
、第２８図（ｇ＝５．Ｏ龍）、第２９図（ｇ＝６．０ｍ
■）に示すようになっている。

そして、先ず、これら比較例２に基づく各結果と上述の
比較例１との結果を比較してみると、比較例１に現れた
双峰特性は消失して、単峰特性を示すようになり、また
、その分布の範囲を狭めて記録媒体への記録に好適な装
置となることがわかる。

また、この比較例２と上述の実験例１を比較した場合に
は、実験例１の方が借界強度の分布の範囲が狭い範囲に
及び、かつ中心軸上の最大強度も実験例１の方が大きい
値となっていることがわかる。即ち、先細り形状の主磁
極に対して略均一のギャップを有してヨーク部を設けた
方が、記録を行う場合に有利である。

以上の実験例１〜６、比較例１〜２に基づ（説明からも
明らかなように、各部分の寸法と磁気特性は関係をもっ
ており、ここで実施例として好ましいもの一例について
説明すると、ギャップｇで正規化した主磁掘の頂面の幅
Ｗの値（ｇ／ｗ）は、例えば１．５以上の値を有するよ
うにすれば好ましく、また、テーパー面６．６の傾斜の
角度αの値は例えば４５°〜６０°の範囲であることが
好ましい。なお、これらの各値について記録媒体と磁極
の距離ｄをもって考慮することができ、上述の主磁極の
高さＨとヨーク部の全幅の比、ギヤノブの深さρ等の各
値についても、同様に、距離ｄに応じて最も効果的な形
状を提供することが可能である。

なお、上述の実施例においては、主磁極１の頂面４とテ
ーパー面６との間には、角度をもって而が連設されるよ
うな例として説明したが、主磁極の先端部が先細り形状
であれば良く、テーパー面６を曲面としたり、或いは主
磁極の頂面とテーパー面との間の曲率が連続的なもので
あっても良い。

また、これはテーパー面６と対向する対向面も同様に略
均一なギャップを有していれば良く、その面は平面に限
定されず、曲面であっても良い。また、テーパー面６と
対向面７の面積は必ずしも同面積としなくとも良い。

Ｇ−■　第２の実施例 本発明の高周波変調磁界発生装置の第２の実施例は、板
状の主磁極及びヨーク部を２枚交差して組み合わせた高
周波変調磁界発生装置に関するものである。

第３０図に示すように、所定の磁性材料である第１の板
材から加工して型取りされた第１の主磁極１１及び第１
のヨーク部１２と、これと互いに中心軸を一致させて交
差するように組み合わされてなり同様に第２の板材から
加工して型取りされた第２の主磁極２１及び第２のヨー
ク部２２とにより第２の実施例にかかる高周波変調磁界
発生装置のコア本体が構成されている。

上記第１及び第２の主磁極１１．２１はそれぞれ先細り
の形状とされ、当該第１及び第２の主磁極１１．２１か
らなる十文字状の磁極の頂面１４を有している。また、
この第１及び第２の主磁極１１．２１には、上記第１の
実施例と同様にぞれぞれ一対のテーパー面１６．１６．
２６．２６が設けられている。また、これに対向して略
均一のギャップを有して対向面１７．１７．２７．２７
も上記第１及び第２のヨーク部１２．２２に設けられて
いる。

このような構成からなるコア本体に、所定の巻線１３が
施されて、該巻線１３に通電することで、上述の実施例
と同様に、記録すべき領域のみに必要な方向、強度の磁
界を印加し、かつ周辺の領域には不要な磁界を印加しな
いような例えば光磁気記録媒体等の記録媒体への記録に
好適なバイアス磁界を発生させることができる。

なお、組み合わせる板材の数は２枚に限定されず、さら
に多くの枚数の板材を組み合わせて形成するような高周
波変調磁界発生装置であっても良い。

Ｇ−■　第３の実施例 第３の実施例は、第３１図に示すように、記録媒体に対
峙する先端部が先細り形状とされ略円箇状の側面を有す
る主磁極３１と、該先端部に略均一のギャップｇを以て
臨み且つその側部が円筒状とされたヨーク部３２及び上
記主磁極３１の側面に施され所定の励磁を行うための巻
線３３を有する高周波変調磁界発生装置の例である。

本実施例の断面形状は、第１の実施例で示した板状の例
のものにかかる主面の形状と同様のパターンとなり、上
記主磁極３１の先細り形状の先端部には、円形の頂面３
４及びテーパー面３６が形成されている。尚、これらは
、そのエツジを削ったもの若しくは連続的な曲面であっ
ても良い。

そして、上記テーパー面３６に■均一のギヤツブｇを有
して対向するようにヨーク部３２には対向面３７が形成
されている。

このような形状の本実施例の高周波変調磁界発生装置で
あっても、上述の実施例と同様に、記録すべき領域のみ
に必要な方向、強度の磁界を印加し、かつ周辺の領域に
は不要な磁界を印加しないような例えば光磁気記録媒体
等の記録媒体への記録に好適なバイアス磁界を発生させ
ることができる。

なお、主磁極３１やヨーク部３２を構成する材料につい
ては、上述のフェライトやパーマロイ等の軟磁性材料や
アモルファス合金等を選択することができる。

■１発明の効果 本発明の高周波変調磁界発生装置は、上述の構成により
、主磁極の中心線から離れたところでは弱くなる磁界を
得ることができる。したがって、このような高周波変調
磁界発生装置を記録媒体に対向させることにより、必要
な磁界を記録しようとする領域に容易に与えることがで
き、実時間でのオーバーライドも可能である。また、効
率良く磁界を発生させて所定の距離に配置される記録媒
体へ当該磁界を印加させることができ、このため無駄の
ない低消費電力を実現することが可能である。

また、板状の磁性材料を用いて加工した場合には、精密
に主磁極やヨーク部を加工することができ、作業性等に
優れるのみならず特性の安定性にも優れる。

【図面の簡単な説明】

第１図は本発明の第１の実施例にかかる高周波変調磁界
発生装置の斜視図である。 また、第２図は実施例の実験例１にかかる高周波変調磁
界発生装置の形状を説明するための説明図、第３図〜第
７図はその実験例１にかかる実験結果としてギャップｇ
の値を変化させた場合の磁界の分布をそれぞれ示す特性
図である。 また、第８図は実施例の実験例２にがかる高周波変調磁
界発生装置の形状を説明するための説明図、第９図はそ
の実験例２にかかる実験結果として傾斜の角度αの値を
変化させた場合の磁界の強度を示す特性図である。 また、第１０図は実施例の実験例３にかかる高周波変調
磁界発生装置の形状を説明するための説明図、第１１図
はその実験例３にかかる実験結果として頂面の幅Ｗの値
を変化させた場合の磁界の強度を示す特性図である。 また、第１２図は実施例の実験例４にかかる高周波変調
磁界発生装置の形状を説明するための説明図、第１３図
はその実験例４にかかる実験結果としてギヤツブの深さ
ｌの値を変化させた場合の磁界の強度を示す特性図であ
る。 また、第１４図は実施例の実験例５にかかる高周波変調
磁界発生装置の形状を説明するための説明図、第１５図
はその実験例５にかかる実験結果として主磁極の高さＨ
の値を変化させた場合の磁界の強度を示す特性図である
。 また、第１６図は実施例の実験例６にかかる高周波変調
磁界発生装置の形状を説明するための説明図、第１７図
はその実験例６にかかる実験結果として磁界の強度の電
流依存性を距％ｌｄ毎に示した特性図である。 また、第１８図は実施例の比較例１にかかる高周波変調
磁界発生装置の形状を説明するための説明図、第１９図
〜第２３図はその比較例１にかかる実験結果としてギャ
ップｇの値を変化させた場合の磁界の分布をそれぞれ示
す特性図であり、第２４図は実施例の比較例２にかかる
高周波変調磁界発生装置の形状を説明するための説明図
、第２５図〜第２９図はその比較例２にかかる実験結果
としてギャップｇの値を変化させた場合のＶＡ界の分布
をそれぞれ示す特性図である。 また、第３０図は本発明の第２の実施例にかかる高周波
変調磁界発生装置の一例を示す斜視図、第３１図は本発
明の第３の実施例にかかる高周波変調磁界発生装置の一
例を一部破断して示す斜視図である。 また、第３２図は磁界変団方式を説明するための説明図
である。 １−・−・−−−−一−−−−−・・主磁極２−・−・
−・−−−一−−−−−ヨーク部３−・−・−・・−・
−・・巻線 ４−・−−−−−一−−−−−−〜−−頂面５　・・−
・−・−・−・・−・−先端部６−−−−−−−−−−
−−・−テーパー面７−−−−一一−−−−−−一対向
面 ｇ　・−−−−一−−−−−−−−−−ギャップｄ　−
−−−−−−−一〜〜−−−磁極からの距離ｆｆ　−−
−−−−−−・−・・ギャップの深さｗ　−−一−−・
−・−・頂面の幅 Ｈ−・・−・−−−−−−−−一−−主磁極の高さα−
−一−−−−−−−−−−テーパー面の傾斜の角度時　
許　出　願　人　　ソニー株式会社代理人　　　弁理士
　　　　　小池　見間　　　　　　　　　田村榮− 第１１図 第１３図 第１５図 第１７図

Claims (1)

1. 【特許請求の範囲】 記録媒体に対向する頂面と先細り形状とされた先端部と
   を有する主磁極と、 上記主磁極の上記先端部との間で略均一のギャップを形
   成するヨーク部と、 上記主磁極の先端を励磁する巻線を有してなる高周波変
   調磁界発生装置。