JPS62102585A - ラマン増幅を有する光フアイバ通信システム - Google Patents
ラマン増幅を有する光フアイバ通信システムInfo
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- JPS62102585A JPS62102585A JP61254838A JP25483886A JPS62102585A JP S62102585 A JPS62102585 A JP S62102585A JP 61254838 A JP61254838 A JP 61254838A JP 25483886 A JP25483886 A JP 25483886A JP S62102585 A JPS62102585 A JP S62102585A
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- fiber
- optical fiber
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- H—ELECTRICITY
- H04—ELECTRIC COMMUNICATION TECHNIQUE
- H04B—TRANSMISSION
- H04B10/00—Transmission systems employing electromagnetic waves other than radio-waves, e.g. infrared, visible or ultraviolet light, or employing corpuscular radiation, e.g. quantum communication
- H04B10/29—Repeaters
- H04B10/291—Repeaters in which processing or amplification is carried out without conversion of the main signal from optical form
- H04B10/2912—Repeaters in which processing or amplification is carried out without conversion of the main signal from optical form characterised by the medium used for amplification or processing
- H04B10/2916—Repeaters in which processing or amplification is carried out without conversion of the main signal from optical form characterised by the medium used for amplification or processing using Raman or Brillouin amplifiers
Abstract
(57)【要約】本公報は電子出願前の出願データであるた
め要約のデータは記録されません。
め要約のデータは記録されません。
Description
【発明の詳細な説明】
発明の分野
本発明は光通信の分野に係り、ラマン増幅手段を含む光
ファイバ通信システムを含む。
ファイバ通信システムを含む。
発明の背景
現在用いられている長距離光ファイバ通信システムは、
典型的な場合信号再生を必要とする。そのようなデバイ
スは光信号を検出し、乃応する電気信号を生成し、その
信号は増幅され、再整形され、典型的な場合時間調整を
し、次に適当な放射源を１駆動するために用いられ、そ
れにより新しい元パルスを生成させ、それけファイバ中
に入れられる。しかし、いつからか上で述べた型の電子
的再生器を用いなくとも、光パルスを増幅し、適当な粂
件下では再整形さえできることが知らｎている。
典型的な場合信号再生を必要とする。そのようなデバイ
スは光信号を検出し、乃応する電気信号を生成し、その
信号は増幅され、再整形され、典型的な場合時間調整を
し、次に適当な放射源を１駆動するために用いられ、そ
れにより新しい元パルスを生成させ、それけファイバ中
に入れられる。しかし、いつからか上で述べた型の電子
的再生器を用いなくとも、光パルスを増幅し、適当な粂
件下では再整形さえできることが知らｎている。
具体的には、光信号を増幅するために、ラマン効果を使
用でさることが認識されている。
用でさることが認識されている。
たとえば、ここで参考文献として含まれるアール・エイ
チ・ストーレン（Ｒ，Ｈ，５ｔｏｌｅｎ ）「プロシー
ディング、オブ、ザ、アイ・イー・イーイーＪ （Ｐｒ
ｏｃｅｅｄｉｎｇ ｏｆ ｔｈｅ ＩＥＥＥ ）第６８
巻、第１０号、（１９８０）、１２３２−１２３６頁を
参照のこと。
チ・ストーレン（Ｒ，Ｈ，５ｔｏｌｅｎ ）「プロシー
ディング、オブ、ザ、アイ・イー・イーイーＪ （Ｐｒ
ｏｃｅｅｄｉｎｇ ｏｆ ｔｈｅ ＩＥＥＥ ）第６８
巻、第１０号、（１９８０）、１２３２−１２３６頁を
参照のこと。
ラマン増幅はシリカを基礎とした（すなわち重量にして
少くとも５０チ、典型的な揚台〉８０％のＳｉ ０２を
含む）光ファイバ以外のファイバでは可能であるが、下
の説明ではしばしばシリカを基礎上したファイバの材料
犀数を引用することにする。そのようなファイバはほぼ
１．２−１．６μｍの範囲に二つの損失極小値をもち、
従ってシリカを基礎としたファイバ？用いる通信システ
ムは、しばしば波長がこの範囲にある信号波長を用いる
。
少くとも５０チ、典型的な揚台〉８０％のＳｉ ０２を
含む）光ファイバ以外のファイバでは可能であるが、下
の説明ではしばしばシリカを基礎上したファイバの材料
犀数を引用することにする。そのようなファイバはほぼ
１．２−１．６μｍの範囲に二つの損失極小値をもち、
従ってシリカを基礎としたファイバ？用いる通信システ
ムは、しばしば波長がこの範囲にある信号波長を用いる
。
誘導ラマン散乱（ＳＲ８）は約１００ないし約６００
ｃｍ−’の範囲の波数で溶融シリカ申に本質的な利得を
生じ、最大利得は約４５０ｃｆｎ−’の波数シフトで起
ることが知られている。
ｃｍ−’の範囲の波数で溶融シリカ申に本質的な利得を
生じ、最大利得は約４５０ｃｆｎ−’の波数シフトで起
ることが知られている。
このことは、シリカを基礎とした光ファイバ中で、（信
号放射とよぶべき）波長λｏの放射は、約１００ないし
６００ ｃｍ＝の波数のシフトに対応する量だけ波長λ
ｏから波数が下方ヘシフトしたボンピング放射により、
増幅できる。たとえば１．５６μｍの信号放射の場合、
適当なボンピング放射は、約１．４３ないし１．５４μ
ｍ間の波長を、もち、ピーク増幅は約１．４６μｍのボ
ンピング放射の場合に起る。
号放射とよぶべき）波長λｏの放射は、約１００ないし
６００ ｃｍ＝の波数のシフトに対応する量だけ波長λ
ｏから波数が下方ヘシフトしたボンピング放射により、
増幅できる。たとえば１．５６μｍの信号放射の場合、
適当なボンピング放射は、約１．４３ないし１．５４μ
ｍ間の波長を、もち、ピーク増幅は約１．４６μｍのボ
ンピング放射の場合に起る。
また、ＳＲ８による増幅のための固有の閾値パワーが存
在しないことも知られている。ただし、使用可能な増幅
を起させるためには、本質的な童のボンピングパワー、
典型的な場合２１０ ｍＷ ｋファイバ中に入れなけれ
ばならない。その理由は、ラマンの利得係数が溶融石英
中で１０−”ｃｍ／ワットのオーダーと比較的小さめた
めである。たとえば、コア面積２５（μｍ）２のシング
ルモードシリカベース・ファイバ中の１．５６μｍ信号
放射の場合、０．３ｄＢ／Ｋｍの利得を得るためには、
もしボンピング波長が１．４６μｍなら１００ ｍＷオ
ーダーのボンピングパワーが必要である。
在しないことも知られている。ただし、使用可能な増幅
を起させるためには、本質的な童のボンピングパワー、
典型的な場合２１０ ｍＷ ｋファイバ中に入れなけれ
ばならない。その理由は、ラマンの利得係数が溶融石英
中で１０−”ｃｍ／ワットのオーダーと比較的小さめた
めである。たとえば、コア面積２５（μｍ）２のシング
ルモードシリカベース・ファイバ中の１．５６μｍ信号
放射の場合、０．３ｄＢ／Ｋｍの利得を得るためには、
もしボンピング波長が１．４６μｍなら１００ ｍＷオ
ーダーのボンピングパワーが必要である。
誘導ブリルアン散乱（ＳＢＳ）も光ファイバ中で起シ、
そのような散乱はシステムの動作に有害な効果をもちう
ろことが知られている。その理由は主としてＳＢＳがボ
ンピング強度に著しいふらつきを起させ、それはラマン
利得に対応するふらつきを起させるという事実及びＳＢ
Ｓはボンピングに空＠を先じうるという事実による。た
とえば、先に引用した７−ル・エイチ・ストーレンの論
文を参照のこと。ＳＢＳはボンピング放射の単位波数当
５．５Ｒ８Ｏ数百倍のピーク利得をもちうるが、ＳＢＳ
の線幅は典型的な場合、たとえば２０ＭＨｚ のオーダ
ーと非常に狭い。
そのような散乱はシステムの動作に有害な効果をもちう
ろことが知られている。その理由は主としてＳＢＳがボ
ンピング強度に著しいふらつきを起させ、それはラマン
利得に対応するふらつきを起させるという事実及びＳＢ
Ｓはボンピングに空＠を先じうるという事実による。た
とえば、先に引用した７−ル・エイチ・ストーレンの論
文を参照のこと。ＳＢＳはボンピング放射の単位波数当
５．５Ｒ８Ｏ数百倍のピーク利得をもちうるが、ＳＢＳ
の線幅は典型的な場合、たとえば２０ＭＨｚ のオーダ
ーと非常に狭い。
シー・エイ・コエプフ（Ｇ、 Ａ、 Ｋｏｅｐｆ ）ら
は、「エレクトロニクスレターズＪ （Ｅｌｅｃｔｒｏ
ｎｉｃｓＬｅｔｔｅｒｓ ） 第１８ （２２）巻、
１９８２．９４２−９４３頁で、シングルモードファイ
バ中１．１１８μｍにおけるラマン増幅と、ＳＢＳによ
るその限界について報告している。彼らはラマン利得に
対するＳＢＳの有害な効果を観測し、特にブリルアン線
幅よシ大きな値までの変調によるボンピングレーザのス
ペクトル幅の増加は、ＳＢＳ利得の減少を生じ、ブリル
アン散乱の抑制に使用できうろことを示唆している。マ
タ、イー・ピー・イツペン（Ｅ、 Ｐ。
は、「エレクトロニクスレターズＪ （Ｅｌｅｃｔｒｏ
ｎｉｃｓＬｅｔｔｅｒｓ ） 第１８ （２２）巻、
１９８２．９４２−９４３頁で、シングルモードファイ
バ中１．１１８μｍにおけるラマン増幅と、ＳＢＳによ
るその限界について報告している。彼らはラマン利得に
対するＳＢＳの有害な効果を観測し、特にブリルアン線
幅よシ大きな値までの変調によるボンピングレーザのス
ペクトル幅の増加は、ＳＢＳ利得の減少を生じ、ブリル
アン散乱の抑制に使用できうろことを示唆している。マ
タ、イー・ピー・イツペン（Ｅ、 Ｐ。
Ｉｐｐｅｎ ）及びアール・エイチ・ストーレン（Ｒ，
Ｈ，５ｔｏｌｅｎ ） ｒアプライド・フィジックス第
２１（１１）巻、５３９−５４１頁（１９７２）を参照
のこと。これは光ファイバ中でのＳＢＳの観測について
報告している。
Ｈ，５ｔｏｌｅｎ ） ｒアプライド・フィジックス第
２１（１１）巻、５３９−５４１頁（１９７２）を参照
のこと。これは光ファイバ中でのＳＢＳの観測について
報告している。
ディー・コツタ（Ｄ、 Ｃｏｔｔｅｒ ）、［エレクト
ロニクス・レターズＪ （Ｅｌｅｃｔｒｏｎｉｃｓ Ｌ
ｅｔｔｅｒｓ）第１８（１５）巻、１９８２．６３８−
６４０頁は、単一モードファイバ中の高パワー狭帯域レ
ーザ光の伝送中、ＳＢＳを抑制するための技術について
明らかにして込る。この技術はＳＢＳ利得を減すため、
ファイバ中に入れられた光電界を位相変調することを含
む。これはたとえば、レーザ及びファイバ間に、周期的
に駆動される光位相変調器を置き、放射電界が二つの独
立の、しかし近接した光波数から成るとき生じるモード
ビート効果を用いることにより、達成される。これはわ
ずかに異なる波長で動作する二つの単一波数レーザを用
いるか、恐らくより容易には二つの縦モードで動作する
よう調整された単一レーザを用いることによシ実現され
ると暗示されている。この原理はジエイ・ヘガティ（Ｊ
、Ｈｅｇａｒｔｙ ）らによシ、「エレクトロニクス・
レターズ」（Ｅｌｅｃｔｒｏｎｉｃｓ Ｌｅｔｔｅｒｓ
）第２１（７）巻。
ロニクス・レターズＪ （Ｅｌｅｃｔｒｏｎｉｃｓ Ｌ
ｅｔｔｅｒｓ）第１８（１５）巻、１９８２．６３８−
６４０頁は、単一モードファイバ中の高パワー狭帯域レ
ーザ光の伝送中、ＳＢＳを抑制するための技術について
明らかにして込る。この技術はＳＢＳ利得を減すため、
ファイバ中に入れられた光電界を位相変調することを含
む。これはたとえば、レーザ及びファイバ間に、周期的
に駆動される光位相変調器を置き、放射電界が二つの独
立の、しかし近接した光波数から成るとき生じるモード
ビート効果を用いることにより、達成される。これはわ
ずかに異なる波長で動作する二つの単一波数レーザを用
いるか、恐らくより容易には二つの縦モードで動作する
よう調整された単一レーザを用いることによシ実現され
ると暗示されている。この原理はジエイ・ヘガティ（Ｊ
、Ｈｅｇａｒｔｙ ）らによシ、「エレクトロニクス・
レターズ」（Ｅｌｅｃｔｒｏｎｉｃｓ Ｌｅｔｔｅｒｓ
）第２１（７）巻。
１９８５．２９０−２９２頁に述べられておリ、彼らは
２ＧＨｚだけ離れた二つのモードで動作するレーザを用
いた。
２ＧＨｚだけ離れた二つのモードで動作するレーザを用
いた。
ＳＲ８は１線形”パルスすなわちパルスピークパワーと
パルスピーク幅の間に特別の関係を必要としないパルス
を増幅するのに使用できるが、ＳＲ８による増幅はソリ
トン通信システムに有利に用いることができる。エイ・
ハセガワ（Ａ、 Ｈａｓｅｇａｗａ ）らは、ある種の
条件下で、シングルモード光ファイバ中に形保持パルス
が存在することを示した（［アプライド・フィジックス
・レターズＪ （ＡｐｐｌｉｅｄＰｈｙｓｉｃｓ Ｌｅ
ｔｔｅｒｓ ）第２３（３）巻、１４２−１４４頁（１
９７３））、そのようなパルスはソリトンとよばれ、シ
リカを基礎としたファイバ中では、典型的な場合１．４
５−１．６．０μｍの範囲に中心波長をもつ。ソリトン
の存在は実験的に示され、（エル・エフ・モレナウア（
Ｌ Ｆ、Ｍｏ１ｌｅｎａｕｒ ）ら；［フィジカル争し
ビューレターズＪ （Ｐｈｙｓｉｃａｌ Ｒｅｖｉｅｗ
Ｌｅｔｔｅｒｓ ）第４５（１３）巻、１０９５−１０
９８頁（１９８０））大容量通信システムでのそれらの
有用性についても述べられている。
パルスピーク幅の間に特別の関係を必要としないパルス
を増幅するのに使用できるが、ＳＲ８による増幅はソリ
トン通信システムに有利に用いることができる。エイ・
ハセガワ（Ａ、 Ｈａｓｅｇａｗａ ）らは、ある種の
条件下で、シングルモード光ファイバ中に形保持パルス
が存在することを示した（［アプライド・フィジックス
・レターズＪ （ＡｐｐｌｉｅｄＰｈｙｓｉｃｓ Ｌｅ
ｔｔｅｒｓ ）第２３（３）巻、１４２−１４４頁（１
９７３））、そのようなパルスはソリトンとよばれ、シ
リカを基礎としたファイバ中では、典型的な場合１．４
５−１．６．０μｍの範囲に中心波長をもつ。ソリトン
の存在は実験的に示され、（エル・エフ・モレナウア（
Ｌ Ｆ、Ｍｏ１ｌｅｎａｕｒ ）ら；［フィジカル争し
ビューレターズＪ （Ｐｈｙｓｉｃａｌ Ｒｅｖｉｅｗ
Ｌｅｔｔｅｒｓ ）第４５（１３）巻、１０９５−１０
９８頁（１９８０））大容量通信システムでのそれらの
有用性についても述べられている。
（１９８３年９月２７日エイ・ハセガワ（Ａ。
Ｈａｓｅｇａｗａ ）に付与された本件とともに譲渡さ
れた米１３ｉＩ特許第４．４０６．５１６号）更に、ソ
リトン特性の損失なく非電子的に増幅できるソリトンが
見出された（エイ・ハセガワ（Ａ。
れた米１３ｉＩ特許第４．４０６．５１６号）更に、ソ
リトン特性の損失なく非電子的に増幅できるソリトンが
見出された（エイ・ハセガワ（Ａ。
Ｈａｇｅｇａｗａ ） ； 「オプテイクスーＬ／ター
ズ」（０ｐｔｉｃｓ Ｌｅｔｔｅｒｓ ）、第８巻、６
５０−６５２頁（１９８３）参照）本件とともに譲渡さ
れた米国特許第７０１．６５４号にはパルス高を増し、
ソリトンパルスのパルス幅を減すために、非電子的手段
を含むソリトン光通信システムについて述べられている
。）やはシ、エイ・ハセガワ（んＨａｓｅｇａｗａ ）
、「アプライド・オプテイクスＪ （Ａｐｐｌｉｅｄ
０ｐｔｉｃｓ ）、第２３（１９）巻、３３０２−３ｊ
０９頁（１９８４）を参照のこと。パルス高とパルス幅
との間のこの結合は、ソリトンの寄与によるもので、そ
の存在はシングルモードファイバ中で実験的に証明され
、損失はラマン利得により補償される。（エル・エフ・
モレナウア（Ｌ、Ｆ。
ズ」（０ｐｔｉｃｓ Ｌｅｔｔｅｒｓ ）、第８巻、６
５０−６５２頁（１９８３）参照）本件とともに譲渡さ
れた米国特許第７０１．６５４号にはパルス高を増し、
ソリトンパルスのパルス幅を減すために、非電子的手段
を含むソリトン光通信システムについて述べられている
。）やはシ、エイ・ハセガワ（んＨａｓｅｇａｗａ ）
、「アプライド・オプテイクスＪ （Ａｐｐｌｉｅｄ
０ｐｔｉｃｓ ）、第２３（１９）巻、３３０２−３ｊ
０９頁（１９８４）を参照のこと。パルス高とパルス幅
との間のこの結合は、ソリトンの寄与によるもので、そ
の存在はシングルモードファイバ中で実験的に証明され
、損失はラマン利得により補償される。（エル・エフ・
モレナウア（Ｌ、Ｆ。
Ｍｏｌ Ｉｅｎａｕｅｒ ）ら、「オプテイクス・レタ
ーズ」（０ｐｔｊｃｓ Ｌｅｔｔｅｒｓ ）、第１０巻
、２２９−２３１頁（１９８５）） ファイバ通信システム特にソリトンシステム中での信号
パルスのラマン増幅は潜在的に現在性われている生成よ
り本質的な利点をもつから、他の利点の中でも明らかな
量のＳＢＳによるボンピング雑音の導入を避けることが
容易にかつ費用がかからず実行できるラマン増幅方式は
かなり関心がもたれる。本明細書はそのようなシステム
を明らかにする。
ーズ」（０ｐｔｊｃｓ Ｌｅｔｔｅｒｓ ）、第１０巻
、２２９−２３１頁（１９８５）） ファイバ通信システム特にソリトンシステム中での信号
パルスのラマン増幅は潜在的に現在性われている生成よ
り本質的な利点をもつから、他の利点の中でも明らかな
量のＳＢＳによるボンピング雑音の導入を避けることが
容易にかつ費用がかからず実行できるラマン増幅方式は
かなり関心がもたれる。本明細書はそのようなシステム
を明らかにする。
本発明に従うファイバガイド通信システムは、ボンピン
グ放射の広帯域ソース又は好ましくはボンピング放射の
多重ソースを含み、中心波長及びスペクトル幅が与えら
れたある波長におけるファイバコア中のボンピング放射
、（光ファイバは相対的に高い屈折率のコアとコアと接
してそれを囲む相対的に低屈折率のクラッドを含む）が
、以下で規定される臨界値を越えることはない。多様な
ボンピング放射源は、たとえば個別半導体レーザ、ガス
レーザ、又は他の可干渉性又は非干渉性放射源あるいは
チップ上に集積化されたデバイスの７レイを含むことが
できる。現在好ましい実施例において、源は個別半導体
でるる。もちろん、個別及び集積放射源の組合せも便用
できることあるいは複数の源を含むチップも使用できる
ことが認識されよう。更に、ソリトンシステムを含む長
距離通信システムにおいて、周波数ボンピング放射は多
数のファイバ位置で、ファイバ中に注入される。隣接し
た注入点間の適切な間隔は、通信システムの特性に依存
し、周知の方法により決ることができる。（たとえば、
エイ・ハセガワ（Ａ。
グ放射の広帯域ソース又は好ましくはボンピング放射の
多重ソースを含み、中心波長及びスペクトル幅が与えら
れたある波長におけるファイバコア中のボンピング放射
、（光ファイバは相対的に高い屈折率のコアとコアと接
してそれを囲む相対的に低屈折率のクラッドを含む）が
、以下で規定される臨界値を越えることはない。多様な
ボンピング放射源は、たとえば個別半導体レーザ、ガス
レーザ、又は他の可干渉性又は非干渉性放射源あるいは
チップ上に集積化されたデバイスの７レイを含むことが
できる。現在好ましい実施例において、源は個別半導体
でるる。もちろん、個別及び集積放射源の組合せも便用
できることあるいは複数の源を含むチップも使用できる
ことが認識されよう。更に、ソリトンシステムを含む長
距離通信システムにおいて、周波数ボンピング放射は多
数のファイバ位置で、ファイバ中に注入される。隣接し
た注入点間の適切な間隔は、通信システムの特性に依存
し、周知の方法により決ることができる。（たとえば、
エイ・ハセガワ（Ａ。
Ｈａｓｅｇａｗａ ） ｒアプライド・オプティクスコ
（、担は工と四ユ旦二）、第２３巻、３３０２−３３０
９頁参照） 本発明に従い多様なボンピング源を用いることは、本質
的にＳＢＳで生じるボンピング源を除けるだけでなく、
システムの信頼性を高め、恐らく主要なコストを下る結
果になる。
（、担は工と四ユ旦二）、第２３巻、３３０２−３３０
９頁参照） 本発明に従い多様なボンピング源を用いることは、本質
的にＳＢＳで生じるボンピング源を除けるだけでなく、
システムの信頼性を高め、恐らく主要なコストを下る結
果になる。
信頼性は本発明に従うシステム中の一つ又はたとえいく
つかのボンピング源が故障しても、システムの動作を損
わないため増す。残った源は典型的な場合、単によシ高
い出力で動作し、故障した源を補う。また、低パワー源
は高パワー源よシしばしばよシ長い寿命をもつ。
つかのボンピング源が故障しても、システムの動作を損
わないため増す。残った源は典型的な場合、単によシ高
い出力で動作し、故障した源を補う。また、低パワー源
は高パワー源よシしばしばよシ長い寿命をもつ。
本発明に従う通信システムの一例が、第１図に概略的に
描かれている。ここで、１０は光ファイバ、典型的な場
合シングルモードファイバで、１１は鑞磁放射源１２（
波長λｏの信号放射）、１３は１２をファイバに結合す
る手段をさし、１４は信号放射たとえば光検出暮を検出
する手段をさす。更に、１５はボンピング放射源の７レ
イをさし、１６は１５のすべての活性源から放出された
ボンピング放射の全て全さし、１７はファイバ中にボン
ピング放射を結合するための手段をさす。
描かれている。ここで、１０は光ファイバ、典型的な場
合シングルモードファイバで、１１は鑞磁放射源１２（
波長λｏの信号放射）、１３は１２をファイバに結合す
る手段をさし、１４は信号放射たとえば光検出暮を検出
する手段をさす。更に、１５はボンピング放射源の７レ
イをさし、１６は１５のすべての活性源から放出された
ボンピング放射の全て全さし、１７はファイバ中にボン
ピング放射を結合するための手段をさす。
駆動用エレクトロニクス、恢出器エレクトロニクス、接
続器、減衰器、出力手段等の通信システムの周知の部品
は、第１図には示されていない。更に、本発明に従うソ
リトンシステム中では、典型的な場合、ボンピングパワ
ー又は信号パワーを信号パルスがファイバリンクを通し
ての伝送中ソリトンのまま残るようモニター及び調整す
るための手段が備えられる。そのような手段は通常のも
のでよい。
続器、減衰器、出力手段等の通信システムの周知の部品
は、第１図には示されていない。更に、本発明に従うソ
リトンシステム中では、典型的な場合、ボンピングパワ
ー又は信号パワーを信号パルスがファイバリンクを通し
ての伝送中ソリトンのまま残るようモニター及び調整す
るための手段が備えられる。そのような手段は通常のも
のでよい。
当業者には、周知のように、ボンピング放射はファイバ
中に、信号放射と共に伝搬するか、反対に伝搬するよう
に注入できるか、あるいは一部が共に伝搬し、残りが反
対に伝搬するように注入できる。典型的な場合、信号放
射はパルス型で、ボンピング放射はｃｗ又はパルスでよ
い。パルスボンピング放射音用いることは、共に伝搬す
る信号パルスと一緒にすることはしばしば有利ではない
。
中に、信号放射と共に伝搬するか、反対に伝搬するよう
に注入できるか、あるいは一部が共に伝搬し、残りが反
対に伝搬するように注入できる。典型的な場合、信号放
射はパルス型で、ボンピング放射はｃｗ又はパルスでよ
い。パルスボンピング放射音用いることは、共に伝搬す
る信号パルスと一緒にすることはしばしば有利ではない
。
本発明の主な目的はＳＲ８によ４Ｑ、ＳＢＳによって著
しい雑音パワー全導入することなく、信号放射を増幅す
ることであるから、本発明に従うシステムにおいて、ボ
ンピングパワーはファイバコア中の任意の与えられた波
長λｐでのボンピング放射の強度がＩｃ、すなわちその
波長でのＳＢＳの臨界強度より小さくなるように、スペ
クトル領域全体に広げられる。
しい雑音パワー全導入することなく、信号放射を増幅す
ることであるから、本発明に従うシステムにおいて、ボ
ンピングパワーはファイバコア中の任意の与えられた波
長λｐでのボンピング放射の強度がＩｃ、すなわちその
波長でのＳＢＳの臨界強度より小さくなるように、スペ
クトル領域全体に広げられる。
本明細書の目的のため、光ファイバのコア中の平均放射
強度が（波長λｐに中心をおき、λｐにおけるファイバ
中のブリルアン線幅と幅が等しいスペクトル間隔におい
て）スペクトル間隔中の放射の１０％が誘導ブリルアン
放射に変換されるようＩｃを定義する。
強度が（波長λｐに中心をおき、λｐにおけるファイバ
中のブリルアン線幅と幅が等しいスペクトル間隔におい
て）スペクトル間隔中の放射の１０％が誘導ブリルアン
放射に変換されるようＩｃを定義する。
光ファイバに付随したパブリルアン線幅”は放射の狭い
線源とともに決められるように、ファイバ中のブリルア
ン自然散乱スペクトルのＦＷＨＭ （最大値の半分にお
ける＋＠）である。もしソース線幅がブリルアン線幅よ
ｐばはるかに小さいなら、線ソースは”狭い″。
線源とともに決められるように、ファイバ中のブリルア
ン自然散乱スペクトルのＦＷＨＭ （最大値の半分にお
ける＋＠）である。もしソース線幅がブリルアン線幅よ
ｐばはるかに小さいなら、線ソースは”狭い″。
−例として、純粋又は低濃度ゲルマニウムドープ溶融シ
リカコアを有する光ファイバ中で、１．４６μｍボンピ
ングパワー放射のブリルアン線幅は、約１８ＭＨｚであ
る。もしファイバか８μｍコア径及び約０．２ｂＢ／Ｋ
Ｉｎの損失をもつシングルモードファイバであるならば
、Ｉ ｃ 〜０．０４ ｍＷ ／ （μｍ ）２ であ
る。このことは、約１．４６μｍでの任意の１８ ＭＨ
ｚ幅のスペクトルｔＡ 、Ｒ２でのボンピングパワーは
、約２ｍＷを越えないことを暗示している。
リカコアを有する光ファイバ中で、１．４６μｍボンピ
ングパワー放射のブリルアン線幅は、約１８ＭＨｚであ
る。もしファイバか８μｍコア径及び約０．２ｂＢ／Ｋ
Ｉｎの損失をもつシングルモードファイバであるならば
、Ｉ ｃ 〜０．０４ ｍＷ ／ （μｍ ）２ であ
る。このことは、約１．４６μｍでの任意の１８ ＭＨ
ｚ幅のスペクトルｔＡ 、Ｒ２でのボンピングパワーは
、約２ｍＷを越えないことを暗示している。
シングルモードファイバ中の放射強要■は、放射パワー
Ｐと次のような関係にある。■＝Ｐ Ａ −’ ここ
で、Ａ は実効コア面積でろｅｆｆ
ｅｆｆる。Ａ の計算方法は、「オプティ
カル・ｆｆ ファイバ・テレコミュニケーションズ」（０ｐｔｉｃａ
ｌ Ｆｉｂｅｒ Ｔｅｌｅｃｏｍｍｕｎｉｃａｔｉｏｎ
ｓ ） 、ニス・イー・ミラー（Ｓ、 Ｅ、 Ｍｉ １
１ｅｒ ）及びエイ・ジー・チノベス（んＧ、 Ｃｙｎ
ｏｗｅ ｔｈ ） 輛、アカデミツクプレス、１９７９
．１２７−１３５頁、特に１３０頁に見出せる。しかし
、このように計算されたＡ の値は、典型的な場合は
ｆｆ とんどの目的に対しＡ ｅｆｆの代りにコア面積Ａの値
を置きかえてもよいように、シングルモードファイバの
コア面積の大きさに十分近い。
Ｐと次のような関係にある。■＝Ｐ Ａ −’ ここ
で、Ａ は実効コア面積でろｅｆｆ
ｅｆｆる。Ａ の計算方法は、「オプティ
カル・ｆｆ ファイバ・テレコミュニケーションズ」（０ｐｔｉｃａ
ｌ Ｆｉｂｅｒ Ｔｅｌｅｃｏｍｍｕｎｉｃａｔｉｏｎ
ｓ ） 、ニス・イー・ミラー（Ｓ、 Ｅ、 Ｍｉ １
１ｅｒ ）及びエイ・ジー・チノベス（んＧ、 Ｃｙｎ
ｏｗｅ ｔｈ ） 輛、アカデミツクプレス、１９７９
．１２７−１３５頁、特に１３０頁に見出せる。しかし
、このように計算されたＡ の値は、典型的な場合は
ｆｆ とんどの目的に対しＡ ｅｆｆの代りにコア面積Ａの値
を置きかえてもよいように、シングルモードファイバの
コア面積の大きさに十分近い。
発行ダイオード及び池の非可干渉性放射源は、原理的に
は本発明を実施するのに使用できるが、現在半導体レー
ザがボンピング放射源として好ましいと考えられる。周
知のように、半導体レーザは典型的な場合、第２図に例
が示されるように、多線放射スペクトルを有する。比較
的狭い各ピーク２０はレーザの縦モードに付随している
。モード間隔はレーザ設計、特に共振器長及び活性領域
の屈折率に依存し、しばしば０．１ｎｍのオーダーであ
る。第２図はまた放射スペクトルの包絡線２１も示す。
は本発明を実施するのに使用できるが、現在半導体レー
ザがボンピング放射源として好ましいと考えられる。周
知のように、半導体レーザは典型的な場合、第２図に例
が示されるように、多線放射スペクトルを有する。比較
的狭い各ピーク２０はレーザの縦モードに付随している
。モード間隔はレーザ設計、特に共振器長及び活性領域
の屈折率に依存し、しばしば０．１ｎｍのオーダーであ
る。第２図はまた放射スペクトルの包絡線２１も示す。
放射源の出力の包絡線強度は、光源出力を評価するのに
使用できる。具体的には、光源の中心波長及びスペクト
ル幅は、ここではそれぞれ強度包絡線中の最大値に対応
する波長及び強度包絡線の最大値の半分における全幅と
定義される。モードロックのない半導体レーザは、典型
的な場合λ〜１．５μｍにおいて、５ｃｍ−’オーダー
又は約１ ｎｍと等価なスペクトル範囲中有する。更に
、そのようなレーザにおいて、単一放射モードの線幅は
、狭いが典型的な場合、ブリルアン線幅よりはるかに大
きい。本発明の指針に従うと、ボンピング放射は上で述
べた強度の定義がすべての波長であるように、有限のス
ペクトル幅をもつ必要がある。多数のレーザ発振モード
をもつかあるいは比較的広い放射モードをもつレーザを
用いることが有利でりろう。
使用できる。具体的には、光源の中心波長及びスペクト
ル幅は、ここではそれぞれ強度包絡線中の最大値に対応
する波長及び強度包絡線の最大値の半分における全幅と
定義される。モードロックのない半導体レーザは、典型
的な場合λ〜１．５μｍにおいて、５ｃｍ−’オーダー
又は約１ ｎｍと等価なスペクトル範囲中有する。更に
、そのようなレーザにおいて、単一放射モードの線幅は
、狭いが典型的な場合、ブリルアン線幅よりはるかに大
きい。本発明の指針に従うと、ボンピング放射は上で述
べた強度の定義がすべての波長であるように、有限のス
ペクトル幅をもつ必要がある。多数のレーザ発振モード
をもつかあるいは比較的広い放射モードをもつレーザを
用いることが有利でりろう。
溶融シリカにおいて、ラマン利得係数のピークは、約２
００ｍ−’の幅である。（利得がより広い領域では、５
００ｃｍ−’のオーダーである。）従って、ボンピング
光源はそれらの中心周波数がピーク幅のすべて又は一部
、恐らくピーク幅の外のある程度の利得がある領域のす
べて又は一部を含むスペクトル頭載にすら、分布するよ
うに選択される。たとえば、もしλＯ＝１．５μｍで、
ボンピング放射ｍｔ−用いるならば、光源は中心周波数
がおおよそ約１．４４μｍないし約１．４８μｍ間の波
長領域に分布するように選択される。中心周波数は従っ
て約４ ｎｍ異なり、光源スペクトルと本質的な重なり
はなくなるであろう。しかし、光源が重ならないような
間隔をもつ必要はない。なぜならば、二つないしそれ以
上の光源が重なったとしても、いくつかのモード線が重
なる可能性は比較的小さいからである。たとえ二つ又は
それ以上のモード線が重なったとしても、上で述べた強
度の条件は典型的な場合容易に満される。なぜなら、本
発明に従うシステムにおいて、−モード線中のブリルア
ン線幅に等しいスペクトル範囲中の強度は、典型的な場
合臨界強度のわずかの部分にすぎないからである。
００ｍ−’の幅である。（利得がより広い領域では、５
００ｃｍ−’のオーダーである。）従って、ボンピング
光源はそれらの中心周波数がピーク幅のすべて又は一部
、恐らくピーク幅の外のある程度の利得がある領域のす
べて又は一部を含むスペクトル頭載にすら、分布するよ
うに選択される。たとえば、もしλＯ＝１．５μｍで、
ボンピング放射ｍｔ−用いるならば、光源は中心周波数
がおおよそ約１．４４μｍないし約１．４８μｍ間の波
長領域に分布するように選択される。中心周波数は従っ
て約４ ｎｍ異なり、光源スペクトルと本質的な重なり
はなくなるであろう。しかし、光源が重ならないような
間隔をもつ必要はない。なぜならば、二つないしそれ以
上の光源が重なったとしても、いくつかのモード線が重
なる可能性は比較的小さいからである。たとえ二つ又は
それ以上のモード線が重なったとしても、上で述べた強
度の条件は典型的な場合容易に満される。なぜなら、本
発明に従うシステムにおいて、−モード線中のブリルア
ン線幅に等しいスペクトル範囲中の強度は、典型的な場
合臨界強度のわずかの部分にすぎないからである。
本発明を実施するための各棟の方式の例が、第３−６図
に概略的に示されている。第３図は一方向に信号をまた
反対方向にボンピング放射を運ぶ光ファイバ１０を示し
、第４図は逆方向に信号とボンピング放射が伝搬する同
じものを示す。一方、第５及び６図は両方向にボンピン
グ放射を運ぶ光ファイバ？示し、第５図はボンピング放
射を分離するためのデバイダ５０を、また第６図は独立
のボンピング放射光源を用いる場合を示す。第５図はま
之一方向信号流を示し、他方第６図は二方向信号流を示
す。示されたシステムは例を示すためたけであり、他の
方式も可能であることが認識されよう。第３−６図にお
いて、参照数字１５はボンピング光源の集合を示し、３
０はボンピング放射をカプラ３１に（第５図においては
スプリッタ５０にも）誘導する働きをする光ファイバを
さす。カプラ３１は信号放射の童を１０結合することな
く、伝送ファイバ上にボンピング放射を結合させる働き
をする。
に概略的に示されている。第３図は一方向に信号をまた
反対方向にボンピング放射を運ぶ光ファイバ１０を示し
、第４図は逆方向に信号とボンピング放射が伝搬する同
じものを示す。一方、第５及び６図は両方向にボンピン
グ放射を運ぶ光ファイバ？示し、第５図はボンピング放
射を分離するためのデバイダ５０を、また第６図は独立
のボンピング放射光源を用いる場合を示す。第５図はま
之一方向信号流を示し、他方第６図は二方向信号流を示
す。示されたシステムは例を示すためたけであり、他の
方式も可能であることが認識されよう。第３−６図にお
いて、参照数字１５はボンピング光源の集合を示し、３
０はボンピング放射をカプラ３１に（第５図においては
スプリッタ５０にも）誘導する働きをする光ファイバを
さす。カプラ３１は信号放射の童を１０結合することな
く、伝送ファイバ上にボンピング放射を結合させる働き
をする。
不発明に従うシステムは、典型的な場合ボンビング光源
の電源の出力を、ファイバ３０上に結合させる手段も必
要とする。これを達成するための手段の例が、第７図に
概略的に示されており、（１５１，１５２・・・・・・
１５ｎ）はそれぞれボンピング放射（１７１，１７２・
・・・・・１γｎ）のｎ個の光源をさす。ボンピング放
射のｎ個のビームは、光回折格子７０の表面上に向けら
れる。回折格子は適当な結合手段γ１によりファイバ３
０中に結合された単一ビーム１６中に、個々のｎ個のビ
ームを結合させる働きをする。
の電源の出力を、ファイバ３０上に結合させる手段も必
要とする。これを達成するための手段の例が、第７図に
概略的に示されており、（１５１，１５２・・・・・・
１５ｎ）はそれぞれボンピング放射（１７１，１７２・
・・・・・１γｎ）のｎ個の光源をさす。ボンピング放
射のｎ個のビームは、光回折格子７０の表面上に向けら
れる。回折格子は適当な結合手段γ１によりファイバ３
０中に結合された単一ビーム１６中に、個々のｎ個のビ
ームを結合させる働きをする。
二つないしそれ以上のボンピング光源の出力を、光源間
の相互作用なしに結合させるための他の方法も知られて
いる。たとえば、長い傾斜をもった溶融ファイバ結合器
が使用できる。もう一つの例が第８図に概略的に描かれ
ている。この図において、１５１ −１５４は（ｎ個の
電池の中の）４個の個々のボンピング光源をざし、それ
らは偏光放射を放出する。たとえば、光源１５．及び１
５３は中心波長λｐ＋及びλｐ３の放射を放出し、放射
は何らかの基準となる方向に対し、垂直に偏光している
。１５２及び１５４ ｒ／ｉそれぞれ波長λｐ２及びλ
ｐ４ の放射と、基準方向に平行に偏光している。ファ
イバ８２は偏光維持型であり、カプラ８１は偏光選択カ
プラで、カプラ８０は先に述べた波長依存型でるる。
の相互作用なしに結合させるための他の方法も知られて
いる。たとえば、長い傾斜をもった溶融ファイバ結合器
が使用できる。もう一つの例が第８図に概略的に描かれ
ている。この図において、１５１ −１５４は（ｎ個の
電池の中の）４個の個々のボンピング光源をざし、それ
らは偏光放射を放出する。たとえば、光源１５．及び１
５３は中心波長λｐ＋及びλｐ３の放射を放出し、放射
は何らかの基準となる方向に対し、垂直に偏光している
。１５２及び１５４ ｒ／ｉそれぞれ波長λｐ２及びλ
ｐ４ の放射と、基準方向に平行に偏光している。ファ
イバ８２は偏光維持型であり、カプラ８１は偏光選択カ
プラで、カプラ８０は先に述べた波長依存型でるる。
当業者は伝送ファイバ上へのボンピング放射の結合は各
種の方法で達成され、将来はこれを達成する他の方法も
疑いな〈発明されるであろうことを認識するでろろう。
種の方法で達成され、将来はこれを達成する他の方法も
疑いな〈発明されるであろうことを認識するでろろう。
本発明に従い多数の光源からのボンピング放射を結合す
るためのすべての可能な方法は、本発明の視野内で考え
られる。
るためのすべての可能な方法は、本発明の視野内で考え
られる。
多数の一カ所に配置したボンピング光源を用いることは
現在本発明にとって好ましいが、本発明はまた出力が強
度粂件にあう広帯域光源でも実施できることが認識され
よう。たとえば、出力をシングルモード光ファイバに効
率よく結合する手段が考えられるならば、固体ダイオー
ドをそのような広帯域光源として用いることができる。
現在本発明にとって好ましいが、本発明はまた出力が強
度粂件にあう広帯域光源でも実施できることが認識され
よう。たとえば、出力をシングルモード光ファイバに効
率よく結合する手段が考えられるならば、固体ダイオー
ドをそのような広帯域光源として用いることができる。
実例：光ファイバ伝送チャネルは１．５６μｍで０．１
８ ｄＢ／Ｋｍ、１．４６μｍで０．２９ ｄＢ／Ｋｍ
の損失と２ｐＨ／ｒ＋ｍ−の分散、（２５）（μｍ）２
の実効コア面積ヲ有するシングルモード分散シフトのシ
リカを基礎としたファイバから成り、２２００Ｋｒｎの
長さを有する。モードロックレーザはλ＝ １．５６μ
ｍのバンド幅の限定されたパルスを生成する。パルスは
ファイバ中に結合され、結合されたパルスが２７ｍＷの
ピークパワーを有するよう調整されたレーザは、本質的
に双曲正割型で、７．５ｐＳ のパルス幅を有する。
８ ｄＢ／Ｋｍ、１．４６μｍで０．２９ ｄＢ／Ｋｍ
の損失と２ｐＨ／ｒ＋ｍ−の分散、（２５）（μｍ）２
の実効コア面積ヲ有するシングルモード分散シフトのシ
リカを基礎としたファイバから成り、２２００Ｋｒｎの
長さを有する。モードロックレーザはλ＝ １．５６μ
ｍのバンド幅の限定されたパルスを生成する。パルスは
ファイバ中に結合され、結合されたパルスが２７ｍＷの
ピークパワーを有するよう調整されたレーザは、本質的
に双曲正割型で、７．５ｐＳ のパルス幅を有する。
従ってパルスはファイバ中で基体（Ｎ＝１）ソリトンで
ある。ファイバに沿った約４０Ｋｍの間隔で、ボンピン
グ放射注入点を配置する。これらの点のそれぞれに、半
導体レーザボンピング放射源の電池が置かれ、中心波長
は１．４４ないし１．４８μｍの波長を通して本質的に
規則正しく間隔をとる。
ある。ファイバに沿った約４０Ｋｍの間隔で、ボンピン
グ放射注入点を配置する。これらの点のそれぞれに、半
導体レーザボンピング放射源の電池が置かれ、中心波長
は１．４４ないし１．４８μｍの波長を通して本質的に
規則正しく間隔をとる。
光源は平均半値幅２０ ｎｍをＭし、典型的な場合、約
１０モードで放出する。容性入点でファイバ中に注入さ
れる全ボンピングパワーは〜４０ｍＷで、ファイバコア
中のボンピングパワーはボンピング放射スペクトル中の
任意の波長領域の場合、（強度がどこでも本質的に０．
０４ ｍＷ／ （ｔｔｍ ）２ であル）トコテモ本質
的に１．０ ｍＷ以下である。ボンピング放射スペクト
ルはこのファイバ中のブリルアン線幅に等しく、約１８
ＭＨｚ である。ｃｗボンピング放射は回折格子と波長
依存性カプラにより、ファイバ中に二方向性で結合させ
之。
１０モードで放出する。容性入点でファイバ中に注入さ
れる全ボンピングパワーは〜４０ｍＷで、ファイバコア
中のボンピングパワーはボンピング放射スペクトル中の
任意の波長領域の場合、（強度がどこでも本質的に０．
０４ ｍＷ／ （ｔｔｍ ）２ であル）トコテモ本質
的に１．０ ｍＷ以下である。ボンピング放射スペクト
ルはこのファイバ中のブリルアン線幅に等しく、約１８
ＭＨｚ である。ｃｗボンピング放射は回折格子と波長
依存性カプラにより、ファイバ中に二方向性で結合させ
之。
４０Ｋｍ増幅間隔に渡る信号パルスのラマン利得はこの
距離での信号損失に本質的に等しく、１３ギガビット／
秒にものぼるビットレートの場合に、〈１０−９／ビツ
トの誤差率を有するソリトンパルスの安定な伝送が行え
た。この系の受信端ではパルスは通常の手段で検出され
た。
距離での信号損失に本質的に等しく、１３ギガビット／
秒にものぼるビットレートの場合に、〈１０−９／ビツ
トの誤差率を有するソリトンパルスの安定な伝送が行え
た。この系の受信端ではパルスは通常の手段で検出され
た。
第１図は本発明に従う通信システムを概略的に描いた図
； 第２図は半導体レーザのスペクトルの例を示す図； 第３図−第６図はラマン増幅方式の例を概略的に示す図
；及び 第７及び８図はボンピング放射全光ファイバに結合する
ための技術のりｌＩを概略的に示す図である。 〔主要部分の符号の説明〕
； 第２図は半導体レーザのスペクトルの例を示す図； 第３図−第６図はラマン増幅方式の例を概略的に示す図
；及び 第７及び８図はボンピング放射全光ファイバに結合する
ための技術のりｌＩを概略的に示す図である。 〔主要部分の符号の説明〕
Claims (1)
- 【特許請求の範囲】 １、波長λ＿ｏの第１の電磁放射を生成するための第１
の手段（たとえば１１）、コア及 びクラッドを有する一定の長さの光ファイ バ（たとえば１０）、該第１放射を検出す るための検出手段（たとえば１４）、第１ のファイバ位置で該光ファイバ中に該第１ 放射を結合させるための手段（たとえば１３）を含み、
結合された該第１放射は該光ファ イバ中を該第１のファイバ位置から空間的 に離れた第２のファイバ位置まで誘導され、結合された
該第１放射の少くともある程度 は該第２ファイバ位置で該光ファイバから 放出され、該検出手段により検出され、シ ステムは更に、 第２の電磁放射を生成するための第２の 手段（たとえば１５）を含み、該第２放射 には第２の放射スペクトルが付随し、 該第２放射を該第１及び第２ファイバ位 置の中間にある第３のファイバ位置で該光 ファイバ中に結合するための手段（たとえ ば１７） を含む、ラマン増幅を有する光ファイバ通 信システムにおいて、 該第２手段（たとえば１５）は光ファイ バのブリルアン線幅より大きな幅をもつ第 ２の放射スペクトルを生じるよう選択され、更に任意の
波長λ＿ｐにおけるファイバ中の第２の放射強度が、臨
界強度Ｉ＿ｃより小さく、“λ＿ｐにおけるファイバ中
の第２の放射の強度”というのは第１のスペクトル間 隔中のファイバコア内での第２の放射の平 均強度を意味し、第１のスペクトル間隔は λ＿ｏに中心をおき、λ＿ｐにおけるファイバのブリル
アン線幅に等しい幅をもち、Ｉ＿ｃは第１のスペクトル
間隔中の放射の１０％ を誘導ブリルアン放射に変換する第１のス ペクトル間隔でのファイバコア中の平均放 射強度であることを特徴とするラマン増幅 を有する光ファイバ通信システム。 ２、特許請求の範囲第１項に記載された通信システムに
おいて、 該第２手段は多数（たとえば１５＿１〜１５＿ｎ）の第
２の放射源を含むこと を特徴とするラマン増幅を有する光ファイ バ通信システム。 ３、特許請求の範囲第２項に記載された通信システムに
おいて、 該第２手段は少くともｉ番目及びｊ番目 の第２の放射源を含み、各第２の放射源に は中心波長及びスペクトル幅が付随し、ｉ 番目及びｊ番目の第２の放射源は、ｉ番目 及びｊ番目の第２の放射源の中心波長が、 少くともｉ番目の第２の放射源のスペクト ル幅だけ異ることを特徴とするラマン増幅 を有する光ファイバ通信システム。 ４、特許請求の範囲第３項に記載された通信システムに
おいて、 少くともｉ番目及びｊ番目の第２の放射 源は、半導体レーザであることを特徴とす るラマン増幅を有する光ファイバ通信シス テム。 ５、特許請求の範囲第３項に記載された通信システムに
おいて、 該第１放射はパルス放射で、該光ファイ イバ中に結合された該第１放射は該ファイ バ中でソリトンパルスを形成することを特 徴とするラマン増幅を有する光ファイバ通 信システム。 ６、特許請求の範囲第３項に記載された通信システムに
おいて、 該光ファイバはシリカを基礎とした光フ ァイバで、λ＿ｏは１．２−１．６μｍの範囲にあり、
該第２放射スペクトルはλ＿ｏより約０．１μｍ短い波
長λ＿ｐを含み、該第２放射スペクトル中の任意の波長
におけるファイ バ中の該第２放射の強度は０．０４ｍＷ／（μｍ）＾２
より小さいことを特徴とするラマン増幅を 有する光ファイバ通信システム。 ７、特許請求の範囲第１項に記載された通信システムに
おいて、 該第１放射はパルス放射で、該第２放射 はｃｗ放射であることを特徴とするラマン 増幅を有する光ファイバ通信システム。
Applications Claiming Priority (2)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| US06/791,915 US4699452A (en) | 1985-10-28 | 1985-10-28 | Optical communications system comprising Raman amplification means |
| US791915 | 1997-01-31 |
Publications (1)
| Publication Number | Publication Date |
|---|---|
| JPS62102585A true JPS62102585A (ja) | 1987-05-13 |
Family
ID=25155204
Family Applications (1)
| Application Number | Title | Priority Date | Filing Date |
|---|---|---|---|
| JP61254838A Pending JPS62102585A (ja) | 1985-10-28 | 1986-10-28 | ラマン増幅を有する光フアイバ通信システム |
Country Status (4)
| Country | Link |
|---|---|
| US (1) | US4699452A (ja) |
| EP (1) | EP0221711A3 (ja) |
| JP (1) | JPS62102585A (ja) |
| CA (1) | CA1249030A (ja) |
Cited By (2)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
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| JPH04326334A (ja) * | 1991-03-15 | 1992-11-16 | American Teleph & Telegr Co <Att> | 光子相互接続スイッチ |
Families Citing this family (71)
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|---|---|---|---|---|
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