JPS6193686A - ソリツドステ−ト非平面型の内部反射式リングレ−ザ - Google Patents

ソリツドステ−ト非平面型の内部反射式リングレ−ザ

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JPS6193686A
JPS6193686A JP60153919A JP15391985A JPS6193686A JP S6193686 A JPS6193686 A JP S6193686A JP 60153919 A JP60153919 A JP 60153919A JP 15391985 A JP15391985 A JP 15391985A JP S6193686 A JPS6193686 A JP S6193686A
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Abstract

(57)【要約】本公報は電子出願前の出願データであるた
め要約のデータは記録されません。

Description

【発明の詳細な説明】 産業上の利用分野 本発明は、一般に、リングレーザに係り、特に、ソリッ
ドステート型のリングレーザに係る。
従来の技術 リングレーザの主たる特徴及び従来のレーザとは区別さ
れる特徴は、その共振器の構成にある。
従来のレーザの場合には、反射度の高い２枚のエンドミ
ラーがファブリーペロット型の共振器を形成し、この共
振器では、通常の発振モードが定在波である。一方、リ
ングレーザの共振器は、反射度の高いミラーを少なくと
も３枚配置することによって決まり、その通常の発振モ
ードは、進行波であって、その経路は幾何学的図形（リ
ング）の周囲をたどるものである。
発明の目的 本発明の目的は、独特の改良されたソリッドステートリ
ングレーザを提供することである。
公知の全てのソリッドステートリングレーザでは、幾何
学図形が平面図形である。
本発明の更に別の目的は、ソリッドステート媒体共振器
内の光線経路が単一平面内に存在しないようなソリッド
ステートリングレーザを提供することである。
本発明の更に別の目的は、リングが三次元的であるよう
なリングレーザを提供することである。
公知のソリッドステートリングレーザは、多数の個別部
品を含む複雑な装置である。この複雑さのために、実用
性が低減されている。単一部片、のソリッドステートレ
ーザ材料より成るレーザ共振器は、この部片が活性なレ
ーザ媒体でもあることから、モノリシックレーザと称さ
れている。
そこで、本発明の更に別の目的は、モノリシック設計を
用いることにより比較的構造が簡単なソリッドステート
リングレーザを提供することである。
公知のソリッドステートリングレーザのように多数の個
別部品で構成されたレーザは、レーザを移動する時に適
切に整列を行なって整列状態を維持することが困難であ
る。この機械的な不安定性によってレーザの有用性が低
減される。モノリシックレーザは、単一の材料部片で構
成されるので、その整列状態を維持する。
本発明の目的は、モノリシック設計を用いることにより
機械的な安定性が改善されたソリッドステートリングレ
ーザを提供することである。
周波数安定性は、レーザにおいて通常所望される特性で
ある。レーザ共振器のミラーが相対的に動くことは、周
波数変動を招く主たる原因の１つである。ミラーを固定
保持した時には、変動が減少される。全てのミラーが同
じレーザ材料部片の一部であるようなモノリシック設計
のレーザでは、周波数安定性が改善される。
本発明の目的は、′モノリシック設計によって周波数安
定性が改善できるようにされたソリッドステートリング
レーザを提供することである。
既知のソリッドステートリングレーザの更に別の重要な
特性は、リングレーザ共振器が、ファブリーペロット型
の共振器とは異なり、リング周囲の２つの移動方向に対
応する２つの独立した互いに逆の循環する進行波発振を
維持できることである。リングレーザは、非往復作用に
非常に敏感であることが知られており、即ち、２つの独
立した互いに逆の循環進行波は、成る種の与えられた作
用に対して別々の応答をする。作用が非往復的である現
象とは、例えば、加えられた磁界が存在する中で磁気光
学素子が円形の複屈折を示すようなファラディ（ＦＡＲ
ＡＤＡＹ）作用である。
このような非往復作用が存在しない場合には、リング空
胴が２つの互いに逆に循環する進行波の同時発振を維持
し、これらの進行波は、同じ往復光学臀失を受けるため
・出力が同じになる・然し乍ら、非往復作用が介入する
と、２つの光学損失が同じでなくなる。２つの損失の差
が成る僅かな量を越えると、発振が損失の低い方だけと
なる。
本発明の目的は、リングレーザにおいて作用する既知の
現象の幾つかを新規なそしてこれまで明らかにされてい
ないやり方で組み合わせて、単一発振方向のソリッドス
テートリングレーザを形成することである。
レーザを安定化するのが容易でない理由の１つは、レー
ザの外部の物体からレーザへと後方に散乱される光によ
って、レーザの振幅及び周波数に変動が生じることであ
る。レーザが単一方向性のリングである場合には、レー
ザへと後方散乱した光が発振波とは逆の、方向へ進行し
、変動のソースとして著しく減少される。
本発明の目的は、単一方向性のリング設計を用いること
により、レーザの共振器へと後方散乱される光に対する
感度を低減したソリッドステートリングレーザを提供す
ることである。
本発明の更に別の目的は、長手方向及び横方向の両方に
ついて単一モードであるようなレーザを提供することで
ある。
単一の長手方向モードの発振は、理論的には可能である
が、実際には、容易に得ることができない。均質に広が
ったレーザ材料１例えば、ＮＤ：ＹＡＧは、ボンピング
が連続波（ＣＷ）である時には、理論的には単一の長手
方向モードにおいて容易にレーザ作用する。然し乍ら、
従来の直線型共振器は、空間ホールバーニングとして知
られてシする現象によって５つ以上のモードでレーザ作
用する。この空間ホールバーニングは、正弦波強度パタ
ーンで共振器に定在波が存在する時に発生する。強度の
弱い点では、利得の飽和が不充分であり、他のモードが
スレッシュホールドを越えることになる。
それ故、ＮＤ：　ＹＡＧのような均質に広がったソリッ
ドステート材料において単一の長手方向モード動作を行
なうための１つの公知解決策は、レーザ共振器を単一方
向性リングとして構成することである。定在波ではなく
進行波が存在する時には、利得が均一に飽和され、１つ
のモードのみでレーザ作用が行なわれる。そこで、成る
方向の損失が他の方向の損失より若干大きくなるような
リング共振器が要望される。このようなレーザは、これ
までにも作られているが、構造が比較的複雑である。
そこで、本発明の目的は、比較的構造の簡単な単一方向
性単一モードのリングレーザを提供することである。
又、レーザとのエンドポンピングによって単一の横方向
モード動作を達成する技術もこれまで知られている。従
来のボンピングでは、レーザ媒体全体にわたって利得が
得られ、従って、多数の横方向モードでレーザ作用が生
じる。１つのモードを選択するために１つの穴が必要と
される。然し乍ら、ＴＥＭｏｏモードによって含まれた
体積のみがボンピングされるようにレーザ材料にボンピ
ング光が収束される場合には、このモードでのみ□レー
ザ作用が生じ、穴に関連した大きな損失はない。１つの
モードのみの体積をボンピングするようにボンピング光
ビームを用いて単一の横方向モード動作を行なうこの技
術は、選択的エンドポンピングと称する。それ故、本発
明の目的は、ＴＥＭｏｏモードの選択的エンドポンピン
グによって単一の横方向モード動作を行なうようなレー
ザを提供することである。
発明の構成 本発明の上記の目的は、本発明によって構成された内部
反射のソリッドステート非平面リングレーザによって達
成される。本発明の好ましい実施例では、レーザビーム
のための非平面リング経路を有したソリッドステートレ
ーザ材料の単一部片が含まれる。このレーザ材料の部片
は、少なくとも３つの全反射面を含む４つの面を有し、
結晶内にレーザビームのための４セグメント経路が存在
するようになっている。
本発明のこの好ましい実施例のレーザを充分な大きさの
磁界中に配置し、充分な出力の光ビームでエンドポンピ
ングする場合には、単一の長手方向及び横方向モードで
リングに単一方向にレーザ作用が生じる。
この好ましい実施例においては、全ての共振器ミラーが
、プリズムを形成するモノリシックなレーザ材料部片の
一部分であるから、共振器及びレーザビームは非常に安
定している。本発明の非往復リングレーザは、最低４面
のリングを形成する。好ましい実施例においては、３つ
の隅が内部全反射を与える面によって画成され、第４番
目が出力カップラである。この出力カップラは、直角以
外の入射角にあり、従って９部分偏光器として働く。内
部反射が生じる隅は、複屈折素子として働く。磁界が存
在して偏光方向に磁気光学回転を生じさせ、レーザ光線
は、一方向に伝播する間は。
逆方向には伝播しないようにされる。４つの面に対する
入射面は全て同じではないので、実際には成る程度の非
磁気的な偏光回転が生じる。（入射面とは、各ミラーに
おいて入射光及び反射光を含む面として定められる。）
磁界の強さ及び内部全反射面の向きは、一方の進行方向
においては、相当量の偏光除去が生じるに適した向きに
各面が見え、他方の進行方向においては、あまり強く偏
光除去されないようなものである。
出力の結合は、プリズムの部分透過面において生じる。
この部分透過面は、部分偏光器として働き、損失の小さ
い、ひいては、好ましいレーザ偏光を与える。この低損
失偏光を祷ゾ維持することのできるリングの横断方向は
、レーザ作用方向である。従って、リングを横断する偏
光除去量の少ない方向は、好ましいレーザ作用方向とな
る。
非往復リングを有するレーザは、外部の反射から効果的
に分離される。ボンピング放射（はゾコヒレントな半導
体ダイオードレーザ又は他の何等かのソースからの）を
モード体積と一致させると、単一の横方向モードの動作
が生じる。プリズムの固有音響モードは、取付は用のハ
ードウェアを通してプリズムへと伝播することのない非
常に高い周波数であるから、高い周波数安定性が可能と
なる。又、好ましい実施例で使用されるダイオードボン
ピングでは余計な熱がほとんど生じず。
伝導もしくは熱電気的に冷却が行なわれるので。
本発明では良好な熱安定性も得られる。従来のレーザポ
ンプシステムでは、流水冷却が、熱及び音響ノイズの大
部分に対しその役目を果たす。本発明の他の効果は、以
下の詳細な説明より当業者に明らかとなろう。
以下、添付図面を参照して本発明の実施例を詳細に説明
する６本発明の種々の目的及び特徴がいかに実現される
かと共に本発明の多数の他の効果が特許請求の範囲から
明らかとなろう。
実施例 本発明の非往復リングレーザの重要な部分は。
光の伝播方向が逆転された時に、偏光のファラディ（磁
気）回転と通常（非磁気）回転とが逆のふるまいをする
ことである。これを上記したように使用して単一方向性
リングレーザを形成することができる。通常の回転の場
合には、ローテータを一方向に通る光の回転が、他方向
に通る時の光の回転を厳密に打ち消す。第１ａ図は、い
ずれかの方向に進行する光に対するこの作用の例を示し
ている。
これに対し、ファラディのローテータは、往復式ではな
い。即ち、ローテータを通過した光がローテータを通し
て返送される時に１回転が２倍になる、第１ｂ図は、こ
の場合の例を示している。
その結果、ファラディローテータを通常のローテータと
組み合わせることにより、一方向に進行する光の回転を
打ち消すように働く光の回転が与えられ、然も、逆方向
にローテータを進行する先に対して追加回転が与えられ
る。これは、２つの偏光器と組み合わせた時には、第１
Ｃ図に示された光学ダイオードを形成する。従って、リ
ングレーザ共振器に組み込まれた光学ダイオードは、一
方向リングレーザを形成する。
第２図は、従来のリングレーザを示している。
このリングレーザは、利得媒体１０と、ミラーＭ１、Ｍ
２、Ｍ３より成る共振構造体と、偏光器１２と、ファラ
ディローテータ１４と、非磁気ローテータ１６とを備え
ている。これらの素子は、上記したように互いに動作し
て、成る方向の方が他の方向より大きい往復利得をリン
グに形成し、リングは一方向にのみレーザ作用する。
第３図に例示された本発明のレーザは、従来のレーザの
全ての素子を、適切なグラウンド面を有するＮＤ　：　
ＹＡＧ結晶のような単一の素子即ちプリズムに組み込ん
だソリッドステート非平面型の内部反射リングレーザで
ある。この独特で且つ簡単な設計には、２つの重要な要
素が含まれる。
即ち、プリズム内に画成される光線路は非平面的であり
、そして磁界がかけられて第１図について述べたファラ
ディ効果が与えられる。従って、第３図には、矢印Ｈで
表わされた磁界の存在中で低損失の伝播方向ａ、ｂ、ｃ
、ｄ、ａを有する光線路が示されている。プリズムの前
面２０は、誘電体が塗装されて、出力カップラを形成す
る。４セグメント光線路を画成する他の３つの面は、出
力カップラから離れた２つの隅２２．２４と、プリズム
の上面２６とを備えているのが好ましい。これらは、２
つの離れた隅２２．２４とプリズムの上面２６との間で
セグメントの非平面経路に沿って内部全反射を与えるよ
うにカットされ光沢仕上げされる。これらは、反射光線
の入射面を回転するミラーを形成するようにカットされ
る。プリズムが磁界中にある時には、内部全反射の差の
位相遅延と、反射面２０に対する非直角入射の部分偏光
作用とが合成されて、成る方向の方が他の方向よりも損
失が大きくなり、光学ダイオードを含む発振器が形成さ
れる。
この作用について詳細に考えると、経路Ａをたどる光が
部分透過面２０にあたる時には、光の透過が一般に偏光
状態によって左右されるようになる。いわゆるＰ波及び
Ｓ波（反射の固有座標系において考えられる２つの偏光
方向）の透過度は異なる。３つのミラー面（成る定めら
れた角度に形成された非塗装面である）は、入ってくる
光線路及び出ていく光線路に対して偏光入射面を与える
と共に、レーザ作用を果たす内部全反射を与える。面２
０の出力カップリングミラーは、公知の標準的な解決策
によって適当な反射率に塗装される。
単一方向性のレーザ伝播路を構成する重要な素子は、２
つの隅にあるミラー面２２．２４において入射面を回転
する。この入射面は、入射光線Ａ−Ｂ及び反射光線Ｂ−
Ｃを含む面として定められる。
リングの動作は、両方向に往復路を経てリングの偏光を
追跡することによって理解できよう。
損失の低い方向、即ち、第３図に矢印で示されたレーザ
作用方向について考えると、点Ａにおいて偏光が垂直で
あると仮定することができる。これは、入射面に対して
垂直な偏光であると定められたＳ偏光である。光は、点
Ｂに向かって伝播するにつれて、本発明から明らかなよ
うに時計方向に回転される。この回転により、たとえ点
Ｂの入射面が点Ａの入射面と同じでなくても、偏光を点
Ｂにおいて再び実質的、にＳ向きにすることができる。
換言すれば、あたかも回転が生じないかのようである。
磁気回転は、入射面を回転するようにミラーが回転され
ることによって本質的に打ち消された。点Ｂから点Ｃへ
の伝播は磁界に垂直であるから、点Ｃでの反射はそれ以
上回転することなく生じる。（ファラディの回転は、光
が磁界の方向に伝播する時に生じ、矢印Ｈで示すように
、磁界は。
プリズムの上面及び下面にほり平行である。）点りにお
いて、偏光は、再びＳとなる。入射光線面を再び回転す
るミラー面２４によって反射された後、セグメントＤ−
Ａに沿った磁界によって垂直方向に戻るように回転され
る。これで、往復行程が完了し、偏光状態は、再び、低
損失のＳ偏光となり、レーザ光が点Ａから放射できる。
さて、光が点Ａにおいて面２０に入射するが、経路Ａ、
Ｂ、Ｃ，，Ｄに沿って矢印で示された方向とは逆の方向
、即ち、Ａ、Ｄ、Ｃ，Ｂ、Ａの伝播方向にプリズムを進
行する場合について考える。
光線は、点Ａから点りに進むにつれて時計方向に回転す
る。点りに達すると、ＳでもＰでもない偏光状態をとる
。回転は、打ち消されずに追加され、点Ｂ及びセグメン
トＢ−Ａに沿って回転が増大される。（上記したように
、磁界に垂直な経路Ｄ−Ｃ−Ｂに沿って回転は生じない
。）光線は、低損失のＳ偏光ではなくて混合偏光状態で
点Ａに戻る。
この混合偏光は１点Ａにおいて大きな出力結合を受け、
従って、レーザ作用は生じない。
１つの実施例においては、ＮＤ　：　ＹＡＧの部片が第
３図１こ示す構成でカットされ、１％出出力台を得るよ
うに面２０が塗装された。アルゴンイオンレーザによっ
てボンピングした時に、発振器がスレッシュホールドに
達し、磁界が存在しない状態で両方向に５つのモードで
作動した。これは、ファブリーペロット干渉計で測定さ
れた。３キロガウスの永久磁界に配置した時には、単一
方向に単一モードで発振した。その出力は、ボンピング
レーザの出力によって５０ｍＷに制限された。
以上の説明より当業者に明らかなように、上記設計の周
波数安定性により、通信用として非常に有用な狭帯域ｄ
】の検出器でレーザ放射のコヒレント性を検出すること
が可能となる。ここに示す実施例は、高分解能分光器の
基礎にもなる。更に別の使用目的として−は、風で運ば
れるほこりにより散乱された光のドツプラシフトを測定
してレーザウィンドを測定できるようにすることが挙げ
られる。従来マイクロ波が使用されたやり方でレーザを
利用しようとする場合には、この非常に安定なレーザを
用いて行なうことができる。
本発明のモノリシック分離型単一モードリングレーザを
組み込んだ更に別の有用な構成体が第４図から理解され
よう。この実施例は、リングレーザを、非常に簡単なジ
ャイロスコープもしくは回転センサとして使用している
。プリズム内の光線路について示した上面図である第４
Ａ図を説明すれば、光線は、ミラー面２２へ進み、上面
の点Ｃへ進み、次のミラー面２４へ進み、次いで、面２
０の出力点へ戻る。第４Ｂ図は、この光線路の端面図で
ある。第４Ａ図に示された領域４０は、回転感知にとっ
て非常に有用である。第４Ａ図のプリズムを点ＡＢＤを
含む平面内で回転した場合には、レーザの１７一ザ作用
周波数が回転と共に変化する。従って、このシステムは
、効果的なジャイロスコープとなる。
第４Ｂ図に示された領域５０は、ゼロまで減少し１点り
、Ｃ，Ｂが同一平面にある時にはもはや一方向性リング
レーザとはならないようにバイアスも減少されることに
注目されたい。点Ｃが光線Ａ−Ｃ及びＡ−Ｄの４面を通
りそして領域５０が今やこの平面より下の場合には、リ
ングレーザが逆向きの単一方向に、レニザ作用する。又
、第４Ｂ図を説明すれば、ここに示すように光線路を構
成したときには、磁界が面に向かうようにされ、即ち、
１ｍ者から雌れる向きにされることに注目されたい。従
って、紙面に向いた磁界の符号は、位相変化の符号を決
定する。磁界の向きを変えた場合には、発振方向が他方
の方向に切り換わる。
光線路の少なくとも一部分はプリズムの外部にあっても
よいが、これは、光線路の平面部分、即ち、入口−出口
部分とすることに注意されたい。
それ故、例えば、面２０を、ミラー反射面、特に。
面２２．２４を含んだソリッドステートプリズムから成
る距離に配置したり又は空気で分離したりすることがで
き、これは、非平面光線路を定めるように入射光線面を
回転するという重要な機能を果たす。
以上の説明より、本発明の更に別の変更が当業者に明ら
かであろう。それ故、本発明の範囲は、特許請求の範囲
のみによって規定されるものとする。
【図面の簡単な説明】
第１図は、第１ａ図ないし第１ｃ図から構成されるもの
で、非平面光線路と共に用いたときに、単一方向性リン
グレーザを形成するファラディ効果を示す概略図であり
、第１ａ図は、非磁気、即ち、「通常」の偏光回転が往
復的であり、この通常の回転がリニアな複屈折即ち光学
的な作用によるものでありそしてこの通常の回転が、Ａ
からＢ又はＢからＡに伝播する光に対するものである場
合を示す図、第１ｂ図は、伝播方向の相違によって異な
るような「磁気」回転の場合を示す図、そして第１ｃ図
は、光学ダイオードのブロック図で、損失のない方向に
進行する光がいずれの偏光器においても損失が生じない
よう、な適切な向きにされ、一方、損失の生じる方向に
向けられた場合には、偏光器によって光線からエネルギ
ーが除去されることを示した図、 第２図は、従来のリングレーザを示すブロック図、 第３Ａ図及び第３Ｂ図は、本発明の非往復リングレーザ
にとって重要、な非平面光線路を形成するようにミラー
面を有したプリズムを示す図、そして 第４Ａ図及び第４Ｂ図は、回転を感知するように本発明
のリングレーザを使用する際の基礎となる現象を示す図
である。 １０・・・利得媒体 Ｍｌ、Ｍ２、Ｍ３・・・ζツー １２・・・偏光器 １４・・・ファラディローテータ １６・・・非磁気ローテータ ２０・・・プリズムの前面

Claims (32)

    【特許請求の範囲】
  1. （１）ソリッドステートレーザ材料の部片と、共振器の
    非平面光線路を画成する反射手段とを具備し、上記ソリ
    ッドステートレーザ材料の部片の表面において少なくと
    も１つの反射が生じるようにしたことを特徴とする非平
    面型レーザ共振器。
  2. （２）上記レーザ材料をポンピングする手段を更に備え
    た特許請求の範囲第（１）項に記載のレーザ共振器。
  3. （３）上記レーザをエンドポンピングする手段を更に備
    えた特許請求の範囲第（１）項に記載のレーザ共振器。
  4. （４）上記レーザをエンドポンピングする半導体ダイオ
    ードレーザを更に備えた特許請求の範囲第（１）項に記
    載のレーザ共振器。
  5. （５）上記ソリッドステート材料に磁界を加える手段を
    更に具備した特許請求の範囲第（１）項に記載のレーザ
    共振器。
  6. （６）上記共振器は、ソリッドステートレーザ材料の単
    一部片より成り、上記反射は、全て、上記ソリッドステ
    ートレーザ材料の内部で生じる特許請求の範囲第（１）
    項に記載のレーザ共振器。
  7. （７）上記ソリッドステート材料は、ＮＤ：ＹＡＧの単
    一部片である特許請求の範囲第（６）項に記載のレーザ
    共振器。
  8. （８）ソリッドステート材料に磁界を加える永久磁石を
    更に備えた特許請求の範囲第（５）項に記載のレーザ共
    振器。
  9. （９）上記磁界は、上記光線路の一部分に対して実質的
    に平行な向きにされる特許請求の範囲第（５）項に記載
    のレーザ共振器。
  10. （１０）上記ソリッドステートレーザ材料の部片は、そ
    の一端に出力結合ミラーを含むと共に、この出力結合ミ
    ラーから離間されていて、非平面リング経路に光線を導
    く角度にされた３つ以上の内部反射面を備えた特許請求
    の範囲第（１）項に記載のレーザ共振器。
  11. （１１）非往復回転を生じるように磁界を加える手段を
    備えた特許請求の範囲第（１０）項に記載のレーザ共振
    器。
  12. （１２）逆伝播波を減結合するに充分な磁界を加える手
    段を備えた特許請求の範囲第（１０）項に記載のレーザ
    共振器。
  13. （１３）単一方向性のレーザ作用を生じるに充分な磁界
    を加える手段を備えた特許請求の範囲第（１０）項に記
    載のレーザ共振器。
  14. （１４）ソリッドステートレーザ材料のプリズムと、こ
    のレーザ材料を通る非平面レーザ光線路を画成する反射
    手段と、上記レーザ材料に磁界を加える手段とを具備し
    、この磁界の強さ及び反射手段の向きは、レーザ材料内
    に非往復レーザ作用を生じるようなものであることを特
    徴とするレーザ共振器。
  15. （１５）上記ソリッドステートレーザをエンドポンピン
    グする手段を更に備えた特許請求の範囲第（１４）項に
    記載のレーザ共振器。
  16. （１６）上記エンドポンピング手段は、ダイオードレー
    ザである特許請求の範囲第（１５）項に記載のレーザ共
    振器。
  17. （１７）全ての反射は、ソリッドステート材料の上記プ
    リズムの内部で生じる特許請求の範囲第（１４）項に記
    載のレーザ共振器。
  18. （１８）磁界を加える上記手段は、上記プリズムを取り
    巻く永久磁石である特許請求の範囲第（１４）項に記載
    のレーザ共振器。
  19. （１９）上記磁界は、上記レーザの伝播路の少なくとも
    一部分に厳密に平行でない方向を向くようにされる特許
    請求の範囲第（１４）項に記載のレーザ共振器。
  20. （２０）上記反射手段は、光線路の入射面を回転する手
    段を備えた特許請求の範囲第（１４）項に記載のレーザ
    共振器。
  21. （２１）上記レーザプリズムは、その一端に出力結合ミ
    ラーを備え、上記反射ミラーは、上記光線を非磁気偏光
    回転するように上記磁界に実質的に平行に上記光線を向
    ける角度とされると共に上記出力結合ミラーから離間さ
    れたミラー面を含む特許請求の範囲第（１４）項に記載
    のレーザ共振器。
  22. （２２）上記ミラー面は、上記結合ミラーから離れた方
    の上記プリズムの隅に配置される特許請求の範囲第（２
    １）項に記載のレーザ共振器。
  23. （２３）上記ミラー面は、プリズムの３つの平面によっ
    て定められた２つの隅にある光沢面を含む特許請求の範
    囲第（２２）項に記載のレーザ共振器。
  24. （２４）上記ミラーのある隅を定める面とは反対側のプ
    リズムのミラー面に第３のミラー面を更に含む特許請求
    の範囲第（２３）項に記載のレーザ共振器。
  25. （２５）上記磁界は、逆伝播波を減結合するに充分な強
    さのものである特許請求の範囲第（１４）項に記載のレ
    ーザ共振器。
  26. （２６）少なくとも３つの内部反射ミラー光沢面を有し
    ていて、磁界の存在に応答して、単一の非平面方向にレ
    ーザ作用する単一のプリズムを具備したことを特徴とす
    るリングレーザ。
  27. （２７）上記プリズムの一端は、光線路のための非直角
    な入口及び出口点を備え、上記プリズムの遠方端は、光
    線の入射面を回転するためのミラー状の隅を有する特許
    請求の範囲第（２６）項に記載のリングレーザ。
  28. （２８）上記磁界は、単一のレーザ作用方向に対して逆
    の方向に伝播する光線を減結合するに充分な強さであり
    、これにより、上記レーザは自己分離される特許請求の
    範囲第（２６）項に記載のリングレーザ。
  29. （２９）上記磁界は、上記リングレーザの経路における
    リングの入口及び出口の共通点によって定められた平面
    に実質的に平行であり、上記プリズムの最初と最後のミ
    ラー部分は、これらミラー部分と上記共通点との間を進
    む光線の入射面を回転する手段を備えている特許請求の
    範囲第（２６）項に記載のリングレーザ。
  30. （３０）上記ミラー部分は、光線の入射面を回転する手
    段を備え、上記最初と最後のミラー部分と、上記入口／
    出口点との間の上記光線の経路は、上記磁界に実質的に
    平行である特許請求の範囲第（２９）項に記載のリング
    レーザ。
  31. （３１）上記ミラー面は、上記プリズムの３つの平面に
    よって定められた２つの隅に光沢面を含んでいる特許請
    求の範囲第（３０）項に記載のリングレーザ。
  32. （３２）上記ミラー状の隅を定める面に対して反対側の
    プリズムのミラー面に第３のミラー面を更に備えた特許
    請求の範囲第（３１）項に記載のリングレーザ。
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