JPH0328076B2 - - Google Patents

Description

【発明の詳細な説明】 産業上の利用分野 本発明は、一般に、リングレーザに係り、特
に、ソリツドステート型のリングレーザに係る。

従来の技術 リングレーザの主たる特徴及び従来のレーザと
は区別される特徴は、その共振器の構成にある。
従来のレーザの場合には、反射高の高い２枚のエ
ンドミラーがフアブリーペロツト型の共振器を形
成し、この共振器では、通常の発振モードが定在
波である。一方、リングレーザの共振器は、反射
度の高いミラーを少なくとも３枚配置することに
よつて決まり、その通路の発振モードは、進行波
であつて、その経路は幾何学的図形（リング）の
周囲をたどるものである。

発明の目的 本発明の目的は、独特の改良されたソリツドス
テートリングレーザを提供することである。

公知の全てのソリツドステートリングレーザで
は、幾何学図形が平面図形である。

本発明の更に別の目的は、ソリツドステート媒
体共振器内の光線経路が単一平面内に存在しない
ようなソリツドステートリングレーザを提供する
ことである。

本発明の更に別の目的は、リングが三次元的で
あるようなリングレーザを提供することである。

公知のソリツドステートリングレーザは、多数
の個別部品を含む複雑な装置である。この複雑さ
のために、実用性が低減されている。単一部片の
ソリツドステートレーザ材料より成るレーザ共振
器は、この部片が活性なレーザ媒体でもあること
から、モノリシツクレーザと称されている。

そこで、本発明の更に別の目的は、モノリシツ
ク設計を用いることにより比較的構造が簡単なソ
リツドステートリングレーザを提供することであ
る。

公知のソリツドステートリングレーザのように
多数の個別部品で構成されたレーザは、レーザを
移動する時に適切に整列を行なつて整列状態を維
持することが困難である。この機械的な不安定性
によつてレーザの有用性が低減される。モノリシ
ツクレーザは、単一の材料部片で構成されるの
で、その整列状態を維持する。

本発明の目的は、モノリシツク設計を用いるこ
とにより機械的な安定性が改善されたソリツドス
テートリングレーザを提供することである。

周波数安定性は、レーザにおいて通常所望され
る特性である。レーザ共振器のミラーが相対的に
動くことは、周波数変動を招く主たる原因の１つ
である。ミラーを固定保持した時には、変動が減
少される。全てのミラーが同じレーザ材料部片の
一部であるようなモノリシツク設計のレーザで
は、周波数安定性が改善される。

本発明の目的は、モノリシツク設計によつて周
波数安定性が改善できるようにされたソリツドス
テートリングレーザを提供することである。

既知のソリツドステートリングレーザの更に別
の重要な特性は、リングレーザ共振器が、フアブ
リーペロツト型の共振器とは異なり、リング周囲
の２つの移動方向に対応する２つの独立した互い
に逆の循環する進行波発振を維持できることであ
る。リングレーザは、非往復作用に非常に敏感で
あることが知られており、即ち、２つの独立した
互いに逆の循環進行波は、或る種の与えられた作
用に対して別々の応答をする。作用が非往復的で
ある現象とは、例えば、加えられた磁界が存在す
る中で磁気光学素子が円形の複屈折を示すような
フアラデイ（FARADAY）作用である。

このような非往復作用が存在しない場合には、
リング空胴が２つの互いに逆に循環する進行波の
同時発振を維持し、これらの進行波は、同じ往復
光学損失を受けるため、出力が同じになる。然し
乍ら、非往復作用が介入すると、２つの光学損失
が同じでなくなる。２つの損失の差が或る僅かな
量を越えると、発振が損失の低い方だけとなる。

本発明の目的は、リングレーザにおいて作用す
る既知の現象の幾つかを新規なそしてこれまで明
らかにされていないやり方で組み合わせて、単一
発振方向のソリツドステートリングレーザを形成
することである。

レーザを安定化するのが容易でない理由の１つ
は、レーザの外部の物体からレーザへと後方に散
乱される光によつて、レーザの振幅及び周波数に
変動が生じることである。レーザが単一方向性の
リングである場合には、レーザへと後方散乱した
光が発振波とは逆の方向へ進行し、変動のソース
として著しく減少される。

本発明の目的は、単一方向性のリング設計を用
いることにより、レーザの共振器へと後方散乱さ
れる光に対する感度を低減したソリツドステート
リングレーザを提供することである。

本発明の更に別の目的は、長手方向及び横方向
の両方について単一モードであるようなレーザを
提供することである。

単一の長手方向モードの発振は、理論的には可
能であるが、実際には、容易に得ることができな
い。均質に広がつたレーザ材料、例えば、ND：
YAGは、ポンピングが連続波（CW）である時
には、理論的には単一の長手方向モードにおいて
容易にレーザ作用する。然し乍ら、従来の直線型
共振器は、空気ホールバーニングとして知られて
いる現象によつて５つ以上のモードでレーザ作用
する。この空間ホールバーニングは、正弦波強度
パターンで共振器に定在波が存在する時に発生す
る。強度の弱い点では、利得の飽和が不充分であ
り、他のモードがスレツシユホールドを越えるこ
とになる。

それ故、ND：YAGのような均質に向がつた
ソリツドステート材料において単一の長手方向モ
ード動作を行なうための１つの公知解決策は、レ
ーザ共振器を単一方向性リングとして構成するこ
とである。定在波ではなく進行波が存在する時に
は、利得が均一に飽和され、１つのモードのみで
レーザ作用が行なわれる。そこで、或る方向の損
失が他の方向の損失より若干大きくなるようなリ
ング共振器が要望される。このようなレーザは、
これまでにも作られているが、構造が比較的複雑
である。

そこで、本発明の目的は、比較的構造の簡単な
単一方向性単一モードのリングレーザを提供する
ことである。

又、レーザとのエンドポンピングによつて単一
の横方向モード動作を達成する技術もこれまで知
られている。従来のポンピングでは、レーザ媒体
全体にわたつて利得が得られ、従つて、多数の横
方向モードでレーザ作用が生じる。１つのモード
を選択するために１つの穴が必要とされる。然し
乍ら、TEMooモードによつて含まれた体積のみ
がポンピングされるようにレーザ材料にポンピン
グ光が収束される場合には、このモードでのみレ
ーザ作用が生じ、穴に関連した大きな損失はな
い。１つのモードのみの体積をポンピングするよ
うにポンピング光ビームを用いて単一の横方向モ
ード動作を行なうこの技術は、選択的エンドポン
ピングと称する。それ故、本発明の目的は、
TEMooモードの選択的エンドポンピングによつ
て単一の横方向モード動作を行なうようなレーザ
を提供することである。

発明の構成 本発明の上記の目的は、本発明によつて構成さ
れた内部反射のソリツドステート非平面リングレ
ーザによつて達成される。本発明の好ましい実施
例では、レーザビームのための非平面リング経路
を有したソリツドステートレーザ材料の単一部片
が含まれる。このレーザ材料の部片は、少なくと
も３つの全反射面を含む４つの面を有し、結晶内
にレーザビームのための４セグメント経路が存在
するようになつている。

本発明のこの好ましい実施例のレーザを充分な
大きさの磁界中に配置し、充分な出力の光ビーム
でエンドポンピングする場合には、単一の長手方
向及び横方向モードでリングに単一方向にレーザ
作用が生じる。

この好ましい実施例においては、全ての共振器
ミラーが、プリズムを形成するモノリシツクなレ
ーザ材料部片の一部分であるから、共振器及びレ
ーザビームは非常に安定している。本発明の非往
復リングレーザは、最低４面のリングを形成す
る。好ましい実施例においては、３つの隅が内部
全反射を与える面によつて画成され、第４番目が
出力カツプラである。この出力カツプラは、直角
以外の入射角にあり、従つて、部分偏光器として
働く。内部反射が生じる隅は、複屈折素子として
働く。磁界が存在して偏光方向に磁気光学回転を
生じさせ、レーザ光線は、一方向に伝播する間
は、逆方向には伝播しないようにされる。４つの
面に対する入射面は全て同じではないので、実際
には或る程度の非磁気的な偏光回転が生じる（入
射面とは、各ミラーにおいて入射光及び反射光を
含む面として定められる。）磁界の強さ及び内部
全反射面の向きは、一方の進行方向においては、
相当量の偏光除去が生じるに適した向きに各面が
見え、他方の進行方向においては、あまり強く偏
光除去されないようなものである。

出力の結合は、プリズムの部分透過面において
生じる。この部分透過面は、部分偏光器として働
き、損失の小さい、ひいては、好ましいレーザ偏
光を与える。この低損失偏光をほゞ維持すること
のできるリングの横断方向は、レーザ作用方向で
ある。従つて、リングを横断する偏光除去量の少
ない方向は、好ましいレーザ作用方向となる。

非往復リングを有するレーザは、外部の反射か
ら効果的に分離される。ポンピング放射（ほゞコ
ヒレントな半導体ダイオードレーザ又は他の何等
かのソースからの）をモード体積と一致させる
と、単一の横方向モードの動作が生じる。プリズ
ムの固有音響モードは、取付け用のハードウエア
を通してプリズムへと伝播することのない非常に
高い周波数であるから、高い周波数安定性が可能
となる。又、好ましい実施例で使用されるダイオ
ードポンピングでは余計な熱がほとんど生じず、
伝導もしくは熱電気的に冷却が行なわれるので、
本発明では良好な熱安定性も得られる。従来のレ
ーザポンプシステムでは、流水冷却が、熱及び音
響ノイズの大部分に対しその役目を果たす。本発
明の他の効果は、以下の詳細な説明より当業者に
明らかとなろう。

以下、添付図面を参照して本発明の実施例を詳
細に説明する。本発明の種々の目的及び特徴がい
かに実現されるかと共に本発明の多数の他の効果
が特許請求の範囲から明らかとなろう。

実施例 本発明の非往復リングレーザの重要な部分は、
光の伝播方向が逆転された時に、偏光のフアラデ
イ（磁気）回転と通常（非磁気）回転とが逆のふ
るまいをすることである。これを上記したように
使用して単一方向性リングレーザを形成すること
ができる。通常の回転の場合には、ローテータを
一方向に通る光の回転が、他方向に通る時の光の
回転を厳密に打ち消す。第１ａ図は、いずれかの
方向に進行する光に対するこの作用の例を示して
いる。

これに対し、フアラデイのローテータは、往復
式ではない。即ち、ローテータを通過した光がロ
ーテータを通して返送される時に、回転が２倍に
なる。第１ｂ図は、この場合の例を示している。
その結果、フアラデイローテータを通常のローテ
ータと組み合わせることにより、一方向に進行す
る光の回転を打ち消すように働く光の回転が与え
られ、然も、逆方向にローテータを進行する光に
対して追加回転が与えられる。これは、２つの偏
光器と組み合わせた時には、第１ｃ図に示された
光学ダイオードを形成する。従つて、リングレー
ザ共振器に組み込まれた光学ダイオードは、一方
向リングレーザを形成する。

第２図は、従来のリングレーザを示している。
このリングレーザは、利得媒体１０と、ミラーＭ
１，Ｍ２，Ｍ３より成る共振構造体と、偏光器１
２と、フアラデイローテータ１４と、非磁気ロー
テータ１６とを備えている。これらの素子は、上
記したように互いに動作して、或る方向の方が他
の方向より大きい往復利得をリングに形成し、リ
ングは一方向にのみレーザ作用する。

第３図に図示された本発明のレーザは、従来の
レーザの全ての素子を、適切なグラウンド面を有
するND：YAG結晶のような単一の素子即ちプ
リズムに組み込んだソリツドステート非平面型の
内部反射リングレーザである。この独特で且つ簡
単な設計には、２つの重要な要素が含まれる。即
ち、プリズム内に画成される光線路は非平面的で
あり、そして磁界がかけられて第１図について述
べたフアラデイ効果が与えられる。従つて、第３
図には、矢印Ｈで表わされた磁界の存在中で低損
失の伝播方向ａ，ｂ，ｃ，ｄ，ａを有する光線路
が示されている。プリズムの前面２０は、誘電体
が塗装されて、出力カツプラを形成する。４セグ
メント光線路を画成する他の３つの面は、出力カ
ツプラから離れた２つの隅２２，２４と、プリズ
ムの上面２６とを備えているのが好ましい。これ
らは、２つの離れた隅２２，２４とプリズムの上
面２６との間でセグメントの非平面経路に沿つて
内部全反射を与えるようにカツトされ光沢仕上げ
される。これらは、反射光線の入射面を回転する
ミラーを形成するようにカツトされる。プリズム
が磁界中にある時には、内部全反射の差の位相遅
延と、反射面２０に対する非直角入射の部分偏光
作用とが合成されて、或る方向の方が他の方向よ
りも損失が大きくなり、光学ダイオードを含む発
振器が形成される。

この作用について詳細を考えると、経路Ａをた
どる光が部分透過面２０にあたる時には、光の透
過が一般に偏光状態によつて左右されるようにな
る。いわゆるＰ波及びＳ波（反射の固有座標系に
おいて考えられる２つの偏光方向）の透過度は異
なる。３つのミラー面（或る定められた角度に形
成された非塗装面である）は、入つてくる光線路
及び出ていく光線路に対して偏光入射面を与える
と共に、レーザ作用を果たす内部全反射を与え
る。面２０の出力カツプリングミラーは、公知の
標準的な解決策によつて適当な反射率に塗装され
る。

単一方向性のレーザ伝播路を構成する重要な素
子は、２つの隅にあるミラー面２２，２４におい
て入射面を回転する。この入射面は、入射光線Ａ
−Ｂ及び反射光線Ｂ−Ｃを含む面として定められ
る。

リングの動作は、両方向に往復路を経てリング
の偏光を追跡することによつて理解できよう。損
失の低い方向、即ち、第３図に矢印で示されたレ
ーザ作用方向について考えると、点Ａにおいて偏
光が垂直であると仮定することができる。これ
は、入射面に対して垂直な偏光であると定められ
たＳ偏光である。光は、点Ｂに向かつて伝播する
につれて、本発明から明らかなように時計方向に
回転される。この回転により、たとえ点Ｂの入射
面が点Ａの入射面と同じでなくても、偏光を点Ｂ
において再び実質的にＳ向きにすることができ
る。換言すれば、あたかも回転が生じないかのよ
うである。磁気回転は、入射面を回転するように
ミラーが回転されることによつて本質的に打ち消
された。点Ｂから点Ｃへの伝播は磁界に垂直であ
るから、点Ｃでの反射はそれ以上回転することな
く生じる。（フアラデイの回転は、光が磁界の方
向に伝播する時に生じ、矢印Ｈで示すように、磁
界は、プリズムの上面及び下面にほゞ平行であ
る。）点Ｄにおいて、偏光は、再びＳとなる。入
射光線面を再び回転するミラー面２４によつて反
射された後、セグメントＤ−Ａに沿つた磁界によ
つて垂直方向に戻るように回転される。これで、
往復行程が完了し、偏光状態は、再び、低損失の
Ｓ偏光となり、レーザ光が点Ａから放射できる。

さて、光が点Ａにおいて面２０に入射するが、
経路Ａ，Ｂ，Ｃ，Ｄに沿つて矢印で示された方向
とは逆の方向、即ち、Ａ，Ｄ，Ｃ，Ｂ，Ｄの伝播
方向にプリズムを進行する場合について考える。
光線は、点Ａから点Ｄに進むにつれて時方向に回
転する。点Ｄに達すると、ＳでもＰでもない偏光
状態をとる。回転は、打ち消されずに追加され、
点Ｂ及びセグメントＢ−Ａに沿つて回転が増大さ
れる。（上記したように、磁界に垂直な経路Ｄ−
Ｃ−Ｂに沿つて回転は生じない。）光線は、低損
失のＳ偏光ではなくて混合偏光状態で点Ａに戻
る。この混合偏光は、点Ａにおいて大きな出力結
合を受け、従つて、レーザ作用は生じない。

１つの実施例においては、ND：YAGの部片
が第３図に示す構成でカツトされ、１％出力結合
を得るように面２０が塗装された。アルゴンイオ
ンレーザによつてポンピングした時に、発振器が
スレツシユホールドに達し、磁界が存在しない状
態で両方向に５つのモードで作動した。これは、
フアブリーペロツト干渉計で測定された。３キロ
ガウスの永久磁界に配置した時には、単一方向に
単一モードで発振した。その出力は、ポンピング
レーザの出力によつて50ｍＶに制限された。

以上の説明より当業者に明らかなように、上記
設計の周波数安定性により、通信用として非常に
有用な狭帯域巾の検出器でレーザ放射のコヒレン
ト性を検出することが可能とある。ここに示す実
施例は、高分解能分光路の基礎にもなる。更に別
の使用目的としては、風で運ばれるほこりにより
散乱された光のドツプラシフトを測定してレーザ
ウインドを測定できるようにすることが挙げられ
る。従来マイクロ波が使用されたやり方でレーザ
を利用しようとする場合には、この非常に安定な
レーザを用いて行なうことができる。

本発明のモノリシツク分離型単一モードリング
レーザを組み込んだ更に別の有用な構成体が第４
図から理解されよう。この実施例は、リングレー
ザを、非常に簡単なジヤイロスコープもしくは回
転センサとして使用している。プリズム内の光線
路について示した上面図である第４Ａ図を説明す
れば、光線は、ミラー面２２へ進み、上面の点Ｃ
へ進み、次のミラー面２４へ進み、次いで、面２
０の出力点へ戻る。第４Ｂ図は、この光線路の端
面図である。第４Ａ図に示された領域４０は、回
転感知にとつて非常に有用である。第４Ａ図のプ
リズムを点ABDを含む平面内で回転した場合に
は、レーザのレーザ作用周波数が回転と共に変化
する。従つて、このシステムは、効果的なジヤイ
ロスコープとなる。

第４Ｂ図に示された領域５０は、ゼロまで減少
し、点Ｄ，Ｃ，Ｂが同一平面にある時にはもはや
一方向性リングレーザとはならないようにバイア
スも減少されることに注目されたい。点Ｃが光線
Ａ−Ｃ及びＡ−Ｄの平面を通りそして領域５０が
今やこの平面より下の場合には、リングレーザが
逆向きの単一方向にレーザ作用する。又、第４Ｂ
図を説明すれば、ここに示すように光線路を構成
したときには、磁界が面に向かうようにされ、即
ち、観察者から離れる向きにされることに注目さ
れたい。従つて、紙面に向いた磁界の符号は、位
相変化の符号を決定する。磁界の向きを変えた場
合には、発振方向が他方の方向に切り換わる。

光線路の少なくとも一部分はプリズムの外部に
あつてもよいが、これは、光線路の平面部分、即
ち、入口−出口部分とすることに注意されたい。
それ故、例えば、面２０を、ミラー反射面、特
に、面２２，２４を含んだソリツドステートプリ
ズムから或る距離に配置したり又は空気で分離し
たりすることができ、これは、非平面光線路を定
めるように入射光線面を回転するという重要な機
能を果たす。

以上の説明より、本発明の更に別の変更が当業
者に明らかであろう。それ故、本発明の範囲は、
特許請求の範囲のみによつて規定されるものとす
る。

【図面の簡単な説明】

第１図は、第１ａ図ないし第１ｃ図から構成さ
れるもので、非平面光線路と共に用いたときに、
単一方向性リングレーザを形成するフアラデイ効
果を示す概略図であり、第１ａ図は、非磁気、即
ち、「通常」の偏光回転が往復的であり、この通
常の回転がリニアな複屈折即ち光学的な作用によ
るものでありそしてこの通常の回転が、ＡからＢ
又はＢからＡに伝播する光に対するものである場
合を示す図、第１ｂ図は、伝播方向の相違によつ
て異なるような「磁気」回転の場合を示す図、そ
して第１ｃ図は、光学ダイオードのブロツク図
で、損失のない方向に進行する光がいずれの偏光
器においても損失が生じないような適切な向きに
され、一方、損失の生じる方向に向けられた場合
には、偏光器によつて光線からエネルギーが除去
されることを示した図、第２図は、従来のリング
レーザを示すブロツク図、第３Ａ図及び第３Ｂ図
は、本発明の非往復リングレーザにとつて重要な
非平面光線路を形成するようにミラー面を有した
プリズムを示す図、そして第４Ａ図及び第４Ｂ図
は、回転を感知するように本発明のリングレーザ
を使用する際の基礎となる現象を示す図である。 １０……利得媒体、Ｍ１，Ｍ２，Ｍ３……ミラ
ー、１２……偏光器、１４……フアラデイローテ
ータ、１６……非磁気ローテータ、２０……プリ
ズムの前面、２２，２４……ミラー面、２６……
上面。

Claims (1)

1. 【特許請求の範囲】 １ ソリツドステートレーザ材料の単一片と、こ
   のレーザ材料の内部にあつて、非平面光線路を限
   定する反射手段とを備え、ソリツドステートレー
   ザ材料の内面で少なくとも２回の反射が起こり、
   これらの内面は進行してくる光線の入射面を変え
   る向きを持つていて上記の非平面光線路をつくる
   ことを特徴とする非平面型レーザ共振器。 ２ レーザ材料をポンピングする手段を含む特許
   請求の範囲第１項に記載の非平面型レーザ共振
   器。 ３ レーザ材料をエンドポンピングする手段を含
   む特許請求の範囲第１項に記載の非平面型レーザ
   共振器。 ４ レーザ材料をエンドポンピングする半導体ダ
   イオードレーザを含む特許請求の範囲第１項に記
   載の非平面型レーザ共振器。 ５ 逆進行波の相互作用を断つためソリツドステ
   ート材料に磁界を加える手段を含んでいる特許請
   求の範囲第１項に記載の非平面型レーザ共振器。 ６ ソリツドステート材料がND：YAGの単一
   片を備える特許請求の範囲第１項に記載の非平面
   型レーザ共振器。 ７ ソリツドステート材料へ磁界を加える永久磁
   石を含む特許請求の範囲第５項に記載の非平面型
   レーザ共振器。 ８ 磁界が光線路の一部分に実質的に平行に向い
   ている特許請求の範囲第５項に記載の非平面型レ
   ーザ共振器。 ９ ソリツドステートレーザ材料の単一片は、一
   端に出力結合ミラーと、この出力結合ミラーから
   間隔を置いて配置され、そして非平面リング経路
   に光線を向けるような角度を持つている３つもし
   くはそれ以上の内部反射面とを含んでいる特許請
   求の範囲第１項に記載の非平面型レーザ共振器。 １０ 光ビームの非往復回転を生じさせるため磁
   界を加える手段を含む特許請求の範囲第９項に記
   載の非平面型レーザ共振器。 １１ 単方向にレーザ光を放射するため磁界を加
   える手段を含む特許請求の範囲第９項に記載の非
   平面型レーザ共振器。 １２ ソリツドステートレーザ材料のプリズム、
   このレーザ材料を通る非平面の、内部レーザ光路
   を限定する反射手段、ソリツドステートレーザ材
   料をエンドポンピングする手段及び逆進行波の相
   互作用を断つ磁界をレーザ材料に生じさせる手段
   を備え、磁界の強度と反射手段の向きとによりレ
   ーザ光路に沿つてレーザ材料内に非往復レーザ作
   用を生じさせることを特徴とするレーザ反射器。 １０ エンドポンピング手段がダイオードレーザ
   を備えている特許請求の範囲第１２項に記載のレ
   ーザ反射器。 １４ ソリツドステートレーザ材料のプリズム内
   ですべての反射が起きる特許請求の範囲第１２項
   に記載のレーザ反射器。 １５ 磁界をかける手段がプリズムに隣接してい
   る永久磁石を備える特許請求の範囲第１２項に記
   載のレーザ反射器。 １６ 光りの基本的な進行方向に実質的に平行な
   方向に磁界が向いている特許請求の範囲第１２項
   に記載のレーザ反射器。 １７ レーザプリズムは、一端に出力結合ミラー
   を含み、反射ミラーは出力結合ミラーから間隔を
   置いて、光線の非磁性変更回転を生じさせるため
   磁界に実質的に平行に光線を向けるような角度を
   有する鏡面を備える特許請求の範囲第１２項に記
   載のレーザ反射器。 １８ 少なくとも３つの内部反射鏡面を有し、磁
   界に応答して単一方向に単一の非平面磁路にレー
   ザ光を生じさせるソリツドステートレーザ材料の
   単一プリズムを含み、このレーザプリズムは一端
   に出力結合ミラーを有し、反射ミラーは出力結合
   ミラーから離してあつて、光線の非磁性変更回転
   を生じさせるため磁界に実質的に平行に光線を向
   けるような角度を有する鏡面を備えることを特徴
   とするリングレーザ。 １９ プリズムの一端が光路のための非直角の入
   口点と出口点とを備え、プリズムの遠方端は光線
   の入射面を回転させる鏡面仕上げの隅を有してい
   る特許請求の範囲第１８項に記載のリングレー
   ザ。 ２０ レーザ作用の単一方向と反対の方向に進む
   光線を磁界が消滅させる特許請求の範囲第１８項
   に記載のリングレーザ。 ２１ リングレーザ路内のリング入口と出口の共
   通点からこの共通点から最も遠い反射点へ引いた
   線と磁界が実質的に平行である特許請求の範囲第
   １８項に記載のリングレーザ。