JPS6188429A - 水平偏向回路 - Google Patents

Abstract

(57)【要約】本公報は電子出願前の出願データであるた
め要約のデータは記録されません。

Description

【発明の詳細な説明】 〔発明の利用分野〕 本発明はテレビジョン受信機等における水平偏向回路に
関するものであり、更に詳しくは、水平走査ビームの直
線性補正に関するものである。

〔発明の背景〕

かかる直線性補正のため、直線性補正手段を偏向コイル
と一体化して設けるものとして１．特開昭４９−１１１
５４１号公報、および特開昭５１−８０１２２号公報に
おいて提案されている如きものが知られている。しかし
、これらの公知例では従来の直線性補正コイルを単に新
規な手段によって置換えただけであり、完全な直線性補
正を行ないながら、セット全体の省電力化も図る手段に
ついては示唆されていない。

〔発明の目的〕

本発明の目的は、電力消費のまったくない磁石の直流磁
界を利用して、完全な直線性補正を行なうことにあり、
従って偏向回路およびセット全体の消費電力を低減でき
る水平直線性補正手段を備えた水平偏向回路を提供する
ことにある。

〔発明の概要〕

と記目的を達成するために、本発明では偏向ヨーク開口
部の左右端付近に、磁石の極性を垂直方向に同一にして
一対配置することを特徴とする。更に、本発明では、前
記１対の磁石に巻線を設け、この巻線に水平偏向電流に
相当した交流電流を流し、交流電流によって生ずる交流
磁界の１子ビームに及ぼす効果も合せて、水平直線性補
正効果の向上を図ることも特徴とする。

〔発明の実施例〕

本発明の実施例による直線性補正用磁石の配置例を第１
図（α）、　（ｈ）により示す。

第１図（ａ）において１はブラウン管、２は偏向ヨーク
であり、５が直線性補正用磁石である。

同図は偏向コイル２および直線性補正用磁石３が装着さ
れたブラウン管を横方向から見たものであり、電子ビー
ムは矢印方向に垂直偏向される。

第１図（ｂ）は偏向ヨーク２および直線性補正用磁石５
および４を偏向ヨーク２の開口部側から見たものである
。磁石５および４は同図に示す様に垂直偏向の走査開始
端側に一８極、垂直偏向の走査終了端側にＮ極となるよ
うに配置する。

従って磁石５，４で挾まれた部分には図中に破線と矢印
で示すように下から上向きの磁力線が形成される。磁石
５，４によって形成される磁界の強度分布を第１図（ｂ
）のｈ−ｉ断面で見ると第２図に示す様になっている。

第２図において位置を示す横軸中の０点は偏向ヨークの
幾可学的中心すなわち偏向ヨーク開口部における無偏向
時の電子ビーム位置であり、８点およびＥ点はそれぞれ
偏向ヨーク開口部における水平偏向開始および終了時の
電子ビーム位置を示している。すなわち、偏向ヨーク開
口部においては電子ビームは水平方向に８点からＥ点ま
で偏向されている。ここで、磁界強度は８点およびＥ点
で強く、０点で最も弱い。なお、この磁界強度の分布状
態は磁石５および４の強さと形状、相対的配置位置によ
って種々変形することができるが、０点付近で最も弱く
、８点およびＥ点は０点に比べて強くなる様に配置する
ことが本発明の要点で、ある。

また、第１図において、電子ビームは垂直方向にも偏向
されるが、ラスタ歪を伴なわない為には、磁石５１，４
の電子ビームに及ぼす効果は垂直偏向状況に対して常に
一定であることが望ましい。

すなわち偏向ヨーク２の開口部において、電子ビームが
偏向される範囲内での磁石５，４による磁界は垂直方向
成分だけであり、水平方向成分は、はとんどない状態が
望ましい。

その為には、磁石５，４は第１図（ｂ）の偏向ヨーク中
心位置九対して、点対称であり、かつ磁石５．４の長さ
方向中心位置は水平走査線の延長上にある様に配置すれ
ば良い。

さらに電子ビーム偏向領域において、水平方向の磁界成
分を小さくするためには、磁石５゜４として、一定収上
の長さが必要である。この磁石の長さはブラウン管の偏
向角などに依存するが、一般に偏向ヨーク開口部径の約
１１５程度以上の長さがあれば良い。

さて、通常のテレビ受信機等での水平直線性歪みは、偏
向回路中の直流抵抗等による損失や、水平出力トランジ
スタのコレクタ・エミッタ間飽和電圧（ＶＯＥ　、ａａ
え：例えば水平偏向回路の電源電圧が１０ｖ程度の小形
テレビ受信機などではこのＶｏｇｊａχの影響が大きく
、無視できない。）などによって生じ、水平走査開始端
に於て伸び、水平走査終了端において縮むという指数関
数的な特性を持っていることは良く知られている。

従って、この直線性歪みを補正するためには、水平走査
開始端で縮め、水平走査終了端で伸ばす様に補正する必
要がある。従来の一般的な水平直線性補正コイルでは、
この補正を、水平偏向ヨークに直列に接続したインダク
タンスの変化を利用していたが、特に水平偏向回路の電
源電圧が低く、初期歪量の大きい小形テレビ受信機など
では、必要補正量が大きく、従って、上配水平偏向ヨー
クに直列に接続するインダクタンス値カ水平偏向ヨーク
のインダクタンス値ト比べて無視できず、水平偏向電力
中の無効電力が大きいという問題があった。

しかし、第１図および第２図に示した本発明の実施例で
は、無効電力を費やすことなく水平直線性歪を補正する
ことができる。すなわち、水平走査開始端側では主に磁
石３からの磁界により、電子ビームは、水平偏向ヨーク
の偏向磁界からとは逆方向の力を受け、水平走査終了端
側では水平偏向ヨークの偏向磁界からと同一方向の力を
受ける。すなわち、水平走査開始端側では縮み、終了端
側では伸びるようになり、これによって初期の水平直線
性歪みが補正できる。

なお、第２図Ｏ点での磁界強度は０であることが望まし
いが、８点およびＥ点での直線性歪み補正を十分に行な
った場合には０点での磁界強度が０にならないことがあ
る。このことは画面中心位置が、その磁界強度に従って
シフトすることを示しているが、このシフトは、例えば
偏向ヨークのブラウン管ネック側に偏向ヨークと組合せ
て従来から良く用いられている２極マグネツト、すなわ
ちセンタリングマグネットで容易に補正することができ
る。

以上説明した様に、本発明によれば、水平偏向回路に無
効電力を伴なうことなく、磁石の強さ、形状、配置位置
等を適切に選ぶことＫより、水平直線性歪みを補正する
ことができる。なお、上記磁石の強さ、形状、配置位置
は同一形式のテレビ受信機では、はぼ同じ状態で常に同
程度の補正効果が得られ、個々のテレビ受信機ごとに調
整する必要はない。

次に、第５図に本発明の第２の実施例を示し詳しく説明
する。

第３図は、第１図（ｂ）の磁石５，４にそれぞれ図示の
様に巻線５，６を設けたものである。巻線５，６の端子
はそれぞれ７，８，９．１０であり、これらの端子を通
じて巻線５．６にそれぞれ水平偏向電流に対応した交流
電流が流される。

この電流は水平偏向ヨークに流れる水平偏向電流そのも
のでも良く、また、水平同期信号あるいは水平フライバ
ックパルスを積分して得た鋸歯状波電流などであっても
良い。第５図（ａ）は電子ビームが水平走査開始端側に
ある状態、第５図（ｂ）は電子ビームが水平走査終了端
側にある状態を示すためのものである。

第５図（（Ｚ）の走査開始端側の状態では端子７および
９から巻線５および６に電流を流し込み、端子８および
１０から電流を取出す。巻線５および６に流れる電流に
よって、それぞれ、破線１１および１２と矢印で示す磁
界が発生する。一方、第５図（ｂＩの走査終了端側の状
態ではそれぞれ端子８および１０から巻線５および６に
電流が流し込まれ、端子７および９から電流が取出され
る。

従って、この電流によって破線１５および１４と矢印と
で示す磁界が発生する。

破線１１〜１４で示した磁界は交流磁界であり、磁石３
および４による直流磁界と合せた磁界強度の分布状態を
第４図に示す。第４図は、第２図と同じ方法で、場所に
よる磁界分布状態を示すもので、それぞれ横軸に８．０
．Ｅ点を含む位置、縦軸に磁界強度を表わしている。ま
た、第４図（α）は電子ビームが走査開始端側にある時
刻の状態すなわち第５図（ｚ）の状態を示し、第４図＜
ｈ）は電子ビームが走査終了端側にある状態すなわち第
５図（ｂ）の状態を示している。また、第４図において
、（イ）は磁石５，４による直流磁界、Ｃ口）は巻線５
および６に流れる交流電流によって発生する交流磁界、
（ハ）は（イ）および（ロ）の磁界を合成した合成磁界
を示している。

第５図の構成によれば、第１図および第２図の場合に比
べて、必要な時刻および場所での補正磁界をより有効に
利用することができるという特徴がある。すなわち、電
子ビームが走査開始端側にある時刻では補正磁界強度は
第４図（α）で示されるが、この場合、偏向ヨーク開口
部において電子ビームが存在する８点側の合成磁界強度
は磁石５および４による直流磁界だけに比べて大きく、
また第４図Ｃｂ）の電子ビームが走査終了端側圧ある場
合には、やはり電子ビームの存在するＥ点側の合成磁界
強度が磁石５および４による直流磁界だけに比べて大き
くなっている。

第３図の実施例の場合、水平直線性歪みは磁石５および
４による直流磁界だよってあらかじめ補正されているの
で、巻線５，６に流す電流によって補正すべき水平直線
性歪量は他めて少なくて済む。従って、巻線５および６
の巻数は柩めて少なくて済み、巻線５および６を偏向ヨ
ークに直列て接続した場合の無効電力も極めて少なくて
済む。

なお、巻線５および６と偏向ヨークとの接続方法ては、
第５図（ｄ）　、　（ｂ）に示す様に２通りある。

第５図において１５は水平偏向コイルを表わし、１６　
、１７はその両端である。、５〜１０は第５図中と同一
のものを示す。すなわち巻線５と６を互いに直列に接続
する場合と並列に接続する場合とであり、いずれの場合
も、はぼ同様の効果を有するが、偏向ヨークに直列に接
続する素子による無効電力を低減する効果は第５図（ｈ
）の方が大きい。その理由は第１に並列接続によるイン
ピーダンス低下と、第２に：、巻線５および６のうち必
要な方の巻線のインダクタンスが他方の巻線インダクタ
ンスより小さくなる為に偏向電流の大部分が必要な方の
巻線を通じて流れるようになるためである。例えば第５
図（α）、すなわち電子ビームが走査開始端側にあると
きは、巻線５によって発生する交流磁界１１の極性は磁
石５の直流磁界の極性と同一であるが、巻線６と磁石４
の磁界極性は逆である。従って巻線５のインダクタンス
と巻線６のインダクタンスを比べると巻線５の方が小さ
くなり、巻線５の方に、より多くの偏向電流が流れるこ
とになる。

このことは第４図（α）の（ロ）のグラフには示してい
ないが、これを考慮した場合には第４図（α）の（ロ）
のグラフは８点での磁界強度がより太き（なり、Ｅ点で
の磁界強度が、０に近づくようになる。

同様に電子ビームが走査終了端にあるときは、第５図（
ｈ）において巻線５のインダクタンスの方が巻線６のイ
ンダクタンスに比べて大きくなり、従って巻線６に、よ
り多くの偏向電流が流れ、補正効果がより大きくなる。

逆に言えば、補正に要する磁界強度が一定であるので、
第２の実施例では第１の実施例に比べ、０点での直流磁
界強度を小さくすることができ、従って、画像のセンタ
シフト量を小さくすることができる。

なお、画像を鏡で反射して観視する電子ビューファイン
ダなどの場合には水平走査が通常のテレビ受信機と左右
逆の場合があり、この様な場合には第１図の磁石５．４
の極性を逆にすれば良い。

〔発明の効果〕

以上説明した様に、本発明の第１の実施例によれば、無
効電力をまったく必要とせずに水平直線性補正ができ、
第２の実施例によれば従来の方法に比べて、極めて小さ
い無効電力により極めて大きい補正効果が得られる。

なお、ビームインデックス方式では再生色相の全面一様
性を保ったぬに、シャドウマスク方式に比べて、より厳
しい水平直線性性能が要求されるが、偏向ヨークに直列
に接続して、コイルに流える電流値に伴なって生ずるイ
ンダクタンス値の変化を利用して直線性を補正する従来
の直線性補正コイルを用いる方法では、水平偏向の全域
に渡って理想的に直線性補正を行なうことが極めて難し
かった。これは１つのコイルで必要補正量の異なる水平
走査開始側と終了側を同時に補正する必要があったから
である。

これに対して本発明では、左右の磁石強度をあらかじめ
異ならせておくことも可能であり、また偏向ヨークに対
する相対的な取付位置も各々あるいは同時に選択するこ
とができるため、直線性補正効果に対する設計自由度が
多く、極めて良好な補正性能を得ることができる。

【図面の簡単な説明】

第１図は、本発明てよる第１の実施ケ］を示す説明図、
第２図は第１図の磁界強度分布を示す特性図、第５図は
本発明てよる第２の実施例を示す評、明図、第４図は第
５図の磁界強度分布を示す特性図、第５図は第２の実施
例でのｉ、気的接続方法を示す説、明図である。 １・・・ブラウン管 ２・・・偏向ヨーク ５．４・・・礎石 ５．６・・・巻線 １５・・・水平偏向コイル 躬　１．区 扇　２凶 躬３囚 （（Ｌ）ｔし） ↑ １−　口 （ｂ）

Claims (1)

1. 【特許請求の範囲】 １）テレビジョン受信機の水平偏向回路において、該回
   路を構成する偏向ヨークの開口部の左端付近と右端付近
   にそれぞれ磁石を配置し、両磁石の極性を垂直方向にお
   いて同一に揃えることにより、水平走査ビームの直線性
   を補正することを特徴とする水平偏向回路。 ２）特許請求の範囲第１項記載の水平偏向回路において
   、前記両磁石にそれぞれ巻線をほどこし、これら磁石巻
   線のうち、水平偏向開始端側の磁石巻線には、水平偏向
   前半の偏向電流に対応した電流によって、前記磁石によ
   る磁束と同一極性の磁束が発生する方向に電流を流し、
   水平偏向終了端側の磁石巻線には水平偏向後半の偏向電
   流に対応した電流によって、前記磁石による磁束と同一
   極性の磁束が発生する方向に電流を流すことを特徴とす
   る水平偏向回路。