JPS61227237A - 光学的情報再生装置 - Google Patents
光学的情報再生装置Info
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- JPS61227237A JPS61227237A JP60069396A JP6939685A JPS61227237A JP S61227237 A JPS61227237 A JP S61227237A JP 60069396 A JP60069396 A JP 60069396A JP 6939685 A JP6939685 A JP 6939685A JP S61227237 A JPS61227237 A JP S61227237A
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- G11—INFORMATION STORAGE
- G11B—INFORMATION STORAGE BASED ON RELATIVE MOVEMENT BETWEEN RECORD CARRIER AND TRANSDUCER
- G11B7/00—Recording or reproducing by optical means, e.g. recording using a thermal beam of optical radiation by modifying optical properties or the physical structure, reproducing using an optical beam at lower power by sensing optical properties; Record carriers therefor
- G11B7/12—Heads, e.g. forming of the optical beam spot or modulation of the optical beam
-
- G—PHYSICS
- G11—INFORMATION STORAGE
- G11B—INFORMATION STORAGE BASED ON RELATIVE MOVEMENT BETWEEN RECORD CARRIER AND TRANSDUCER
- G11B7/00—Recording or reproducing by optical means, e.g. recording using a thermal beam of optical radiation by modifying optical properties or the physical structure, reproducing using an optical beam at lower power by sensing optical properties; Record carriers therefor
- G11B7/004—Recording, reproducing or erasing methods; Read, write or erase circuits therefor
- G11B7/005—Reproducing
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- Physics & Mathematics (AREA)
- Optics & Photonics (AREA)
- Optical Head (AREA)
Abstract
(57)【要約】本公報は電子出願前の出願データであるた
め要約のデータは記録されません。
め要約のデータは記録されません。
Description
【発明の詳細な説明】
〔産業上の利用分野〕
本発明は、光学的に２値の深さで記録された情報記憶媒
体に光束を照射し、記録されている情報を読みだす光学
的情報再生装置に関するものである。
体に光束を照射し、記録されている情報を読みだす光学
的情報再生装置に関するものである。
近年、情報の書込み、読出し手段は高度なものが要求さ
れ、はとんどは磁気を用いた方法によって実現されてい
る。
れ、はとんどは磁気を用いた方法によって実現されてい
る。
しかしながら、従来のものはほとんどが接触式なので、
耐久性に欠けてい友。この発明の目的はこの点を解決す
るためなされたもので、耐久性の良い装置を提供するこ
とにある。
耐久性に欠けてい友。この発明の目的はこの点を解決す
るためなされたもので、耐久性の良い装置を提供するこ
とにある。
コヒーレント光を用い、この光を分岐したそれぞれの光
を反射させ、干渉させて信号を得ている。
を反射させ、干渉させて信号を得ている。
非接触によって信号が取出せる。
以下この発明の１実施例を図について説明する。
第１図は本発明による光学的情報再生系の第一の実施例
を示す図である。図において１はコヒーレント平行光源
、２は平行光源１からの出射光、３はハーフミラ−によ
るビームスプリッタ、４および５はビームスプリッタ３
によって二分された光束、６はミラー、７は表面に形成
された凹凸の領域（以後ピットと称する）８，９０列の
形で光学的に情報を保持する情報記憶媒体、１０はミラ
ー６及び情報記憶媒体Ｔによって反射されｔ光束が、ビ
ームスプリッタ３で同一方向に進行するように合波され
た合波光束、１１は合波光束１０の干渉による強度変化
を電気信号に変換する光検知器、１２は光検知器１１の
出力端子である。
を示す図である。図において１はコヒーレント平行光源
、２は平行光源１からの出射光、３はハーフミラ−によ
るビームスプリッタ、４および５はビームスプリッタ３
によって二分された光束、６はミラー、７は表面に形成
された凹凸の領域（以後ピットと称する）８，９０列の
形で光学的に情報を保持する情報記憶媒体、１０はミラ
ー６及び情報記憶媒体Ｔによって反射されｔ光束が、ビ
ームスプリッタ３で同一方向に進行するように合波され
た合波光束、１１は合波光束１０の干渉による強度変化
を電気信号に変換する光検知器、１２は光検知器１１の
出力端子である。
第１図に示した第一の実施例の動作を説明するにあ友り
、よシ理解を容易にする為に、マイケルソン干渉計の動
作について、＠２図及び第３図を用いて説明する。第２
図は、マイケルソン干渉計の原理構成を示しており、図
中、情報記憶媒体７がミラー１Ｔになっている点と光検
知器１１がスクリーン２１になっている点が第１図から
の変更箇所である。図において平行光源１よシ出射した
光束２は、ビームスプリッタ３によって二分され、光束
５と４になる。これら二つの光束は各光束と垂直に置か
れ７ｔ ミラー６及び１Ｔによって反射され、もとの光
路を逆進して、ビームスプリッタ３で合波され、−木の
光束１０となってスクリーン２１に入射する。スクリー
ン２１上では、光束４と５の光路差（ΔＸという記号で
表す）に応じて、両光束の干渉によって光束１ｏの入射
点の明るさが変化する。第３図は、このように構成され
たマイケルソン干渉計において、ミラー１Ｔが光軸方向
にΔＸだけ変位したときのスクリーン２１上の明るさの
変化を示している。図の原点はΔＸ−０であり、！２図
における二つの分離光束４，５の光路長が等ｌ−い状態
である。図のように、ΔＸ＝０からλ／４（λは光の波
長）だけミラー１Ｔが変位する毎に、スクリーン２１上
の明るさは暗。
、よシ理解を容易にする為に、マイケルソン干渉計の動
作について、＠２図及び第３図を用いて説明する。第２
図は、マイケルソン干渉計の原理構成を示しており、図
中、情報記憶媒体７がミラー１Ｔになっている点と光検
知器１１がスクリーン２１になっている点が第１図から
の変更箇所である。図において平行光源１よシ出射した
光束２は、ビームスプリッタ３によって二分され、光束
５と４になる。これら二つの光束は各光束と垂直に置か
れ７ｔ ミラー６及び１Ｔによって反射され、もとの光
路を逆進して、ビームスプリッタ３で合波され、−木の
光束１０となってスクリーン２１に入射する。スクリー
ン２１上では、光束４と５の光路差（ΔＸという記号で
表す）に応じて、両光束の干渉によって光束１ｏの入射
点の明るさが変化する。第３図は、このように構成され
たマイケルソン干渉計において、ミラー１Ｔが光軸方向
にΔＸだけ変位したときのスクリーン２１上の明るさの
変化を示している。図の原点はΔＸ−０であり、！２図
における二つの分離光束４，５の光路長が等ｌ−い状態
である。図のように、ΔＸ＝０からλ／４（λは光の波
長）だけミラー１Ｔが変位する毎に、スクリーン２１上
の明るさは暗。
明の状態を繰シ返す。この現象は、ミラーの変位λ／４
に対して、光束４，５０間の往復光路長の差がλ／２ず
つ変化することによって、合波が逆相（暗）又は同相（
明）でおこることによる。以上に述べたような明、暗二
つの干渉状態を、情報記憶媒体上の凹凸ピットから反射
される光束４０光路長変化によって実現したものが、第
１図に示した光学的情報再生系である。凹凸ピット８．
９は典型的にＧｔλ／４の深さに設定されており、情報
記憶媒体７は第１図に矢印Ｙで示すように、光束４と直
交するす令方向に、ここでは特に図示していない駆動手
段によって移動される。この際、凹又は凸のピットに光
束４が入射する状態が、第３図に示したＡ、Ｂ、Ｃ等の
明又は暗の干渉状態になるように、光束４．５間の光路
長の差をＮＸλＸ４（Ｎは整数）に設定しておけば、情
報記憶媒体ＴのＹ方向への移動に伴い、光束４の光路長
がλ／４ずつ増減するので、光検知器１１へ入射する光
束強度が、ピットの凹凸に対応して強弱の変化をし、端
子１２よシミ気信号の変化として出力される。このよう
にして電気信号に変換されたピット情報は％第１図には
特に図示していない信号処理回路に入力され、例えばオ
ーディオ。
に対して、光束４，５０間の往復光路長の差がλ／２ず
つ変化することによって、合波が逆相（暗）又は同相（
明）でおこることによる。以上に述べたような明、暗二
つの干渉状態を、情報記憶媒体上の凹凸ピットから反射
される光束４０光路長変化によって実現したものが、第
１図に示した光学的情報再生系である。凹凸ピット８．
９は典型的にＧｔλ／４の深さに設定されており、情報
記憶媒体７は第１図に矢印Ｙで示すように、光束４と直
交するす令方向に、ここでは特に図示していない駆動手
段によって移動される。この際、凹又は凸のピットに光
束４が入射する状態が、第３図に示したＡ、Ｂ、Ｃ等の
明又は暗の干渉状態になるように、光束４．５間の光路
長の差をＮＸλＸ４（Ｎは整数）に設定しておけば、情
報記憶媒体ＴのＹ方向への移動に伴い、光束４の光路長
がλ／４ずつ増減するので、光検知器１１へ入射する光
束強度が、ピットの凹凸に対応して強弱の変化をし、端
子１２よシミ気信号の変化として出力される。このよう
にして電気信号に変換されたピット情報は％第１図には
特に図示していない信号処理回路に入力され、例えばオ
ーディオ。
ビデオ信号や、ディシイタルデータ信号として利用され
る。なおここでは説明の便宜上情報記憶媒体７がＹ方向
に変位する場合について説明したが、情報の読み出しの
ためには光束４の情報記憶媒体照射位置が変化すればよ
いのであって、例えば第１図において情報記憶媒体を除
く光学系全体がＹ方向に変位しても情報の読みだしが出
来ることは言うまでもない。又、第３図のＡ、Ｂ、Ｃ等
で示し比動作点、すなわち、凹凸ピットに対応する光束
４，５の往復光路長差ＮＸ（λ／４）は、光源１のコヒ
ーレント長以下の範囲内で設定することが凹凸信号読み
出し時の検知器上光束の明暗比を太き（Ｌ８／Ｎの高い
信号を得る上で重要である。
る。なおここでは説明の便宜上情報記憶媒体７がＹ方向
に変位する場合について説明したが、情報の読み出しの
ためには光束４の情報記憶媒体照射位置が変化すればよ
いのであって、例えば第１図において情報記憶媒体を除
く光学系全体がＹ方向に変位しても情報の読みだしが出
来ることは言うまでもない。又、第３図のＡ、Ｂ、Ｃ等
で示し比動作点、すなわち、凹凸ピットに対応する光束
４，５の往復光路長差ＮＸ（λ／４）は、光源１のコヒ
ーレント長以下の範囲内で設定することが凹凸信号読み
出し時の検知器上光束の明暗比を太き（Ｌ８／Ｎの高い
信号を得る上で重要である。
さらに、ピット深さは（２Ｎ＋１）Ｘλ／４の場合に干
渉状態の明暗比が最も大きくなシ最適の再生が実現でき
るが、これ以外の値であってもＮＸ（λ／２）でさえな
ければ、マイケルソン干渉計の原理による情報読み出し
は原理的には可能である。
渉状態の明暗比が最も大きくなシ最適の再生が実現でき
るが、これ以外の値であってもＮＸ（λ／２）でさえな
ければ、マイケルソン干渉計の原理による情報読み出し
は原理的には可能である。
第４図に本発明の第二の実施例を示す。本例においては
光源として、半導体レーザ（以後ＬＤと略する）２１と
ＬＤよシ出射する発散光束２２を平行化するコリメート
レンズ２３によって平行光源１が構成されている点、光
束４が集光レンズ２４によって絞シ込まれピット８，９
を含む情報面がその集光点付近に配置されている点、合
波された光束１０が集光レンズ２５によって集光されそ
の集光点に光検知器１１が置かれている点、ビームスプ
リッタ３がハーフミラ−からハーフプリズム３ａになっ
ている点が第一の実施例からの変更点である。第１図と
同一符号で示すものは、同一部分であるから説明を省略
する。再生系をこのような構成にすることによっても、
基本的には第一の実施例と同様のマイケルソン干渉計の
原理によって、情報記憶媒体ＴのＹ方向への移動に伴っ
て。
光源として、半導体レーザ（以後ＬＤと略する）２１と
ＬＤよシ出射する発散光束２２を平行化するコリメート
レンズ２３によって平行光源１が構成されている点、光
束４が集光レンズ２４によって絞シ込まれピット８，９
を含む情報面がその集光点付近に配置されている点、合
波された光束１０が集光レンズ２５によって集光されそ
の集光点に光検知器１１が置かれている点、ビームスプ
リッタ３がハーフミラ−からハーフプリズム３ａになっ
ている点が第一の実施例からの変更点である。第１図と
同一符号で示すものは、同一部分であるから説明を省略
する。再生系をこのような構成にすることによっても、
基本的には第一の実施例と同様のマイケルソン干渉計の
原理によって、情報記憶媒体ＴのＹ方向への移動に伴っ
て。
ピット８，９の凹凸情報を光検知器１１上の光束の強弱
に変えて読み出すという機能は実現できる。
に変えて読み出すという機能は実現できる。
この実施例では、コリメートレンズを使用して。
ＬＤが使えるようになっているので、他のコヒーレント
平行光源（例えばＨｅ−Ｎｅレーザ等）を使用するのに
比べて、小型、省電力の再生系が構成できる。又、集光
レンズ２４によって光束￥４を絞り込んでピット８，９
に照射しているので、原理的にピット面上の光束径で決
まる読入出し可能最短ピット長を第一の実施例の場合よ
〕も小さく出来る。この結果、情報記憶媒体Ｔの単位面
積あたルの情報記録密度を上げる事ができるという利点
がある。更に、合波された光束１０を集光レンズ２５に
て絞り込んで、光検知器１１に入射させているので、平
行光束のまま入射させる場合と比較して、光検知器１１
の受光面積を小さくできる。
平行光源（例えばＨｅ−Ｎｅレーザ等）を使用するのに
比べて、小型、省電力の再生系が構成できる。又、集光
レンズ２４によって光束￥４を絞り込んでピット８，９
に照射しているので、原理的にピット面上の光束径で決
まる読入出し可能最短ピット長を第一の実施例の場合よ
〕も小さく出来る。この結果、情報記憶媒体Ｔの単位面
積あたルの情報記録密度を上げる事ができるという利点
がある。更に、合波された光束１０を集光レンズ２５に
て絞り込んで、光検知器１１に入射させているので、平
行光束のまま入射させる場合と比較して、光検知器１１
の受光面積を小さくできる。
この之め、光検知器の並列キャパシタンスが小さくなり
、情報記憶媒体をよシ高遠に移動させて高速で情報を読
みだす際に、端子１２の後に接続する電気回路の高周波
特性の劣化を小さく抑えられる点で有利である。
、情報記憶媒体をよシ高遠に移動させて高速で情報を読
みだす際に、端子１２の後に接続する電気回路の高周波
特性の劣化を小さく抑えられる点で有利である。
次に第５図によって本発明の第三の実施例について説明
する。本実施例は第４図に示した第二の実施例の一部を
変更したものであり、図には変更箇所のみを抜き出して
示している。図において、情報記憶媒体７のピッ）８，
９ｔ−含んだ情報面上に、透明媒体より成る保護層３１
が追加されている。この保護層３１は、微小なピッ）８
，５１はこシや傷などから守シ、情報記憶媒体の信頼性
を高める為のものである。保護層３１の屈折率をｎとす
ると、ピットの段差が図示のようにｄであるのに対して
、ピットの光学的な深さはｎＸｄと屈折重信だけ大きく
なるので、マイケルソン干渉計の原理によって情報を読
み出す際に、検知器上の光束の強弱比を最も太き（して
、８／Ｎ比の良好な信号を得るにはｎＸｄ■λ／４にす
ること、即ちｄ−λ／ （４ｎ ） Ｋ設定しておく必
要がある。
する。本実施例は第４図に示した第二の実施例の一部を
変更したものであり、図には変更箇所のみを抜き出して
示している。図において、情報記憶媒体７のピッ）８，
９ｔ−含んだ情報面上に、透明媒体より成る保護層３１
が追加されている。この保護層３１は、微小なピッ）８
，５１はこシや傷などから守シ、情報記憶媒体の信頼性
を高める為のものである。保護層３１の屈折率をｎとす
ると、ピットの段差が図示のようにｄであるのに対して
、ピットの光学的な深さはｎＸｄと屈折重信だけ大きく
なるので、マイケルソン干渉計の原理によって情報を読
み出す際に、検知器上の光束の強弱比を最も太き（して
、８／Ｎ比の良好な信号を得るにはｎＸｄ■λ／４にす
ること、即ちｄ−λ／ （４ｎ ） Ｋ設定しておく必
要がある。
このような保護層３１０つい友情報記憶媒体が、第一の
実施例として示した光学系によっても再生できることは
言うまでもない。
実施例として示した光学系によっても再生できることは
言うまでもない。
更に第６図によって本発明の第４の実施例について説明
する。本実施例は第４図に示し次第二の実施例の一部を
変更したものであシ、図には変更箇所の入を抜き出して
示している。ｗＥ４図においては光束５を反射するため
にミラー６が配置されていたが、本実施例では光束２か
ら分離された光束５が出射１−でいたプリズム面がミラ
ー反射面６ａに変えられている。このために、第１図及
び第４図の実施例で必要であつ之ミラー６がいらなくな
る。
する。本実施例は第４図に示し次第二の実施例の一部を
変更したものであシ、図には変更箇所の入を抜き出して
示している。ｗＥ４図においては光束５を反射するため
にミラー６が配置されていたが、本実施例では光束２か
ら分離された光束５が出射１−でいたプリズム面がミラ
ー反射面６ａに変えられている。このために、第１図及
び第４図の実施例で必要であつ之ミラー６がいらなくな
る。
以上詳細に述べてき次ように、本発明によれば凹凸ピッ
トの形で情報を保持する光学的情報記憶媒体よシ、マイ
ケルソン干渉計の原理によって光学的に情報を読みだす
再生系が構成でき、このような原理に基づく光学的情報
再生系は従来は知られておらず、新規な情報再生装置を
提供するものである。また、本発明による再生系は情報
記憶媒体から非接触にて情報を読み出すので、情報記憶
媒体を痛めるような事が無（、信頼性、耐久性の高い情
報再生系を構成できる。
トの形で情報を保持する光学的情報記憶媒体よシ、マイ
ケルソン干渉計の原理によって光学的に情報を読みだす
再生系が構成でき、このような原理に基づく光学的情報
再生系は従来は知られておらず、新規な情報再生装置を
提供するものである。また、本発明による再生系は情報
記憶媒体から非接触にて情報を読み出すので、情報記憶
媒体を痛めるような事が無（、信頼性、耐久性の高い情
報再生系を構成できる。
第１図はこの発明の第一の実施例による光学的情報再生
系の構成図、第２図はこの発明の光学的情報再生系の読
み出し原理であるマイケルソン干渉計の構成を示す図、
第３図は第２図のマイケルソン干渉計の動作特性を説明
する図、第４図はこの発明の第二の実施例による光学的
情報再生系の構成図、第５図はこの発明の第三の実施例
による光学的情報再生系の構成を説明する図、第６図は
この発明の第四の実施例による光学的情報再生系の構成
を説明する図である。 １・・・・光源、３・・・・ビームスプリツメ、６・・
・・ミラー、１・・・・光学的情報記憶媒体、８，９・
・・・ピット、１１・・・・光検知器。 代 理 人 大 岩 増 雑纂１１１１ １１２ａｌａ ＩＩ３Ｉ２第４図 手続補正書（自発） 昭和Ｓ０年１２月２′１′ 口 ２、発明の名称 光学的情報再生装置 ３、補正をする者 事件との関係 特許出願人 住 所 東京都千代田区丸の内二丁目２番３号名
称 （６０１）三菱電機株式会社代表者志岐守哉 ４、代理人 特許請求の範囲 （１） 平行化されたコヒーレント光束を出射する光
源、前記光源からの出射光を第一の光束及び第二の光束
に二分するビームスプリッタ手段、前記第一の光束を同
一経路を逆進するように反射する為に、第一の光束と垂
直に配置されたミラー手段、前記第二の光束を同一経路
を逆進するように反射する為に、第二の光束と垂直に配
置された光学的情報記憶媒体、前記ミラー手段及び前記
光学的情報記憶媒体によって各々反射された前記第一及
第二の光束が、前記ビームスプリッタ手段によって同一
方向に進行するように合波された第三の光束を受光し、
前記第一の光束と第二の光束の光路長の差によって干渉
的に起こる前記第三の光束の強度変化を電気信号に変換
して出力するように配置された光検知器とから成る光学
系を有し、前記情報記憶媒体上の記録情報は、凹凸のピ
ット列から成り、前記情報記憶媒体上を照射する前記第
二の光束の位置を該ピット列に対して相対的に変化させ
ることにより情報を読み出すように構成された光学的情
報再生装置。 （２）前記第二の光束は、情報記憶媒体のピットを含む
面に焦点を持つ集光手段を介して情報記憶媒体に達する
ようになっていることを特徴とする特許請求の範囲第１
項記載の光学的情報再生装置。 （３） 前記凹凸ピットの深さは、光源の波長λに対
して略λ／４であることを特徴とする特許請求の範囲第
１項記載の光学的情報再生装置。 （４）前記ビームスプリッタ手段は、ハーフミラ−によ
って構成されていることを特徴とする特許請求の範囲第
１項記載の光学的情報再生装置〇（５）前記ビームスプ
リッタ手段は、ハーフプリズムによって構成されている
ことを特徴とする特許請求の範囲第１項記載の光学的情
報再生装置。 （６）前記光源は、半導体レーザと該半導体レーザの出
射光束を平行化するコリメート手段によって構成されて
いることを特徴とする特許請求の範囲第１項記載の光学
的情報再生装置。 （７）前記第三の光束は、光検知器の受光面に焦点を持
つ集光手段を持つ集光手段を介して光検知器に達するよ
うになっていることを特徴とする特許請求の範囲第１項
記載の光学的情報再生装置。 （８）前記情報記憶媒体は、ピット面上に透明媒質より
成る保護層が設けてあシ、前記第二の光束を該保護層を
通してピット面上に照射するように構成されたことを特
徴とする特許請求の範囲第１項、又は特許請求の範囲第
２項記載の光学的情報再生装置。 （９１前記ピットの深さは、前記保護層の前記光源の波
長λにおける屈折率をｎとした場合、略λ／（４１ｍ）
であることを特徴とする特許請求の範囲第８項記載の光
学的情報再生装置。 α〔前記ハーフプリズムは、前記第一の光束が出射する
面が前記ミラー手段になるように構成されていることを
特徴とする特許請求の範囲第５項記載の光学的情報再生
装置。 以 上
系の構成図、第２図はこの発明の光学的情報再生系の読
み出し原理であるマイケルソン干渉計の構成を示す図、
第３図は第２図のマイケルソン干渉計の動作特性を説明
する図、第４図はこの発明の第二の実施例による光学的
情報再生系の構成図、第５図はこの発明の第三の実施例
による光学的情報再生系の構成を説明する図、第６図は
この発明の第四の実施例による光学的情報再生系の構成
を説明する図である。 １・・・・光源、３・・・・ビームスプリツメ、６・・
・・ミラー、１・・・・光学的情報記憶媒体、８，９・
・・・ピット、１１・・・・光検知器。 代 理 人 大 岩 増 雑纂１１１１ １１２ａｌａ ＩＩ３Ｉ２第４図 手続補正書（自発） 昭和Ｓ０年１２月２′１′ 口 ２、発明の名称 光学的情報再生装置 ３、補正をする者 事件との関係 特許出願人 住 所 東京都千代田区丸の内二丁目２番３号名
称 （６０１）三菱電機株式会社代表者志岐守哉 ４、代理人 特許請求の範囲 （１） 平行化されたコヒーレント光束を出射する光
源、前記光源からの出射光を第一の光束及び第二の光束
に二分するビームスプリッタ手段、前記第一の光束を同
一経路を逆進するように反射する為に、第一の光束と垂
直に配置されたミラー手段、前記第二の光束を同一経路
を逆進するように反射する為に、第二の光束と垂直に配
置された光学的情報記憶媒体、前記ミラー手段及び前記
光学的情報記憶媒体によって各々反射された前記第一及
第二の光束が、前記ビームスプリッタ手段によって同一
方向に進行するように合波された第三の光束を受光し、
前記第一の光束と第二の光束の光路長の差によって干渉
的に起こる前記第三の光束の強度変化を電気信号に変換
して出力するように配置された光検知器とから成る光学
系を有し、前記情報記憶媒体上の記録情報は、凹凸のピ
ット列から成り、前記情報記憶媒体上を照射する前記第
二の光束の位置を該ピット列に対して相対的に変化させ
ることにより情報を読み出すように構成された光学的情
報再生装置。 （２）前記第二の光束は、情報記憶媒体のピットを含む
面に焦点を持つ集光手段を介して情報記憶媒体に達する
ようになっていることを特徴とする特許請求の範囲第１
項記載の光学的情報再生装置。 （３） 前記凹凸ピットの深さは、光源の波長λに対
して略λ／４であることを特徴とする特許請求の範囲第
１項記載の光学的情報再生装置。 （４）前記ビームスプリッタ手段は、ハーフミラ−によ
って構成されていることを特徴とする特許請求の範囲第
１項記載の光学的情報再生装置〇（５）前記ビームスプ
リッタ手段は、ハーフプリズムによって構成されている
ことを特徴とする特許請求の範囲第１項記載の光学的情
報再生装置。 （６）前記光源は、半導体レーザと該半導体レーザの出
射光束を平行化するコリメート手段によって構成されて
いることを特徴とする特許請求の範囲第１項記載の光学
的情報再生装置。 （７）前記第三の光束は、光検知器の受光面に焦点を持
つ集光手段を持つ集光手段を介して光検知器に達するよ
うになっていることを特徴とする特許請求の範囲第１項
記載の光学的情報再生装置。 （８）前記情報記憶媒体は、ピット面上に透明媒質より
成る保護層が設けてあシ、前記第二の光束を該保護層を
通してピット面上に照射するように構成されたことを特
徴とする特許請求の範囲第１項、又は特許請求の範囲第
２項記載の光学的情報再生装置。 （９１前記ピットの深さは、前記保護層の前記光源の波
長λにおける屈折率をｎとした場合、略λ／（４１ｍ）
であることを特徴とする特許請求の範囲第８項記載の光
学的情報再生装置。 α〔前記ハーフプリズムは、前記第一の光束が出射する
面が前記ミラー手段になるように構成されていることを
特徴とする特許請求の範囲第５項記載の光学的情報再生
装置。 以 上
Claims (10)
- （１）平行化されたコヒーレント光束を出射する光源、
前記光源からの出射光を第一の光束及び第二の光束に二
分するビームスプリツタ手段、前記第一の光束を同一経
路を逆進するように反射する為に、第一の光束と垂直に
配置されたミラー手段、前記第二の光束を同一経路を逆
進するように反射する為に、第二の光束と垂直に配置さ
れた光学的情報記憶媒体、前記ミラー手段及び前記光学
的情報記憶媒体によつて各々反射された前記第一及第二
の光束が、前記ビームスプリツタ手段によつて同一方向
に進行するように合波された第三の光束を受光し、前記
第一の光束と第二の光束の光路長の差によつて干渉的に
起こる前記第三の光束の強度変化を電気信号に変換して
出力するように配置された光検知器とから成る光学系を
有し、前記情報記憶媒体上の記録情報は、凹凸のピット
列から成り、前記情報記憶媒体上を照射する前記第二の
光束の位置を該ピット列に対して相対的に変化させるこ
とにより情報を読み出すように構成された光学的情報再
生装置。 - （２）前記第二の光束は、情報記憶媒体のピットを含む
面に焦点を持つ集光手段を介して情報記憶媒体に達する
ようになつていることを特徴とする、特許請求の範囲第
１項記載の光学的情報再生装置。 - （３）前記凹凸ピットの深さは、光源の波長λに対して
略λ／４であることを特徴とする、特許請求の範囲第１
項記載の光学的情報再生装置。 - （４）前記ビームスプリツタ手段は、ハーフミラーによ
つて構成されていることを特徴とする、特許請求の範囲
第１項記載の光学的情報再生装置。 - （５）前記ビームスプリッタ手段は、ハーフプリズムに
よつて構成されていることを特徴とする、特許請求の範
囲第１項記載の光学的情報再生装置。 - （６）前記光源は、半導体レーザと該半導体レーザの出
射光束を平行化するコリメート手段によつて構成されて
いることを特徴とする、特許請求の範囲第１項記載の光
学的情報再生装置。 - （７）前記第三光束は、光検知器の受光面に焦点を持つ
集光手段を持つ集光手段を介して光検知器に達するよう
になつていることを特徴とする、特許請求の範囲第１項
記載の光学的情報再生装置。 - （８）前記情報記憶媒体は、ピット面上に透明媒質より
成る保護層が設けてあり、前記第二の光束を該保護層を
通してピット面上に照射するように構成されたことを特
徴とする、特許請求の範囲第１項、又は特許請求の範囲
第２項記載の光学的情報再生装置。 - （９）前記ピットの深さは、前記保護層の前記光源の波
長λにおける屈折率をｎとした場合、略λ／（４ｎ）で
あることを特徴とする特許請求の範囲第８項記載の光学
的情報再生装置。 - （１０）前記ハーフプリズムは、前記第二の光束が出射
する面が前記ミラー手段になるように構成されているこ
とを特徴とする、特許請求の範囲第５項記載の光学的情
報再生装置。
Priority Applications (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP60069396A JPS61227237A (ja) | 1985-04-02 | 1985-04-02 | 光学的情報再生装置 |
Applications Claiming Priority (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP60069396A JPS61227237A (ja) | 1985-04-02 | 1985-04-02 | 光学的情報再生装置 |
Publications (1)
| Publication Number | Publication Date |
|---|---|
| JPS61227237A true JPS61227237A (ja) | 1986-10-09 |
Family
ID=13401400
Family Applications (1)
| Application Number | Title | Priority Date | Filing Date |
|---|---|---|---|
| JP60069396A Pending JPS61227237A (ja) | 1985-04-02 | 1985-04-02 | 光学的情報再生装置 |
Country Status (1)
| Country | Link |
|---|---|
| JP (1) | JPS61227237A (ja) |
Cited By (6)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
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1985
- 1985-04-02 JP JP60069396A patent/JPS61227237A/ja active Pending
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