JPS60202415A - 光アイソレ−タ - Google Patents
光アイソレ−タInfo
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- JPS60202415A JPS60202415A JP59057439A JP5743984A JPS60202415A JP S60202415 A JPS60202415 A JP S60202415A JP 59057439 A JP59057439 A JP 59057439A JP 5743984 A JP5743984 A JP 5743984A JP S60202415 A JPS60202415 A JP S60202415A
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- beam splitter
- incident
- polarizer
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-
- G—PHYSICS
- G02—OPTICS
- G02F—OPTICAL DEVICES OR ARRANGEMENTS FOR THE CONTROL OF LIGHT BY MODIFICATION OF THE OPTICAL PROPERTIES OF THE MEDIA OF THE ELEMENTS INVOLVED THEREIN; NON-LINEAR OPTICS; FREQUENCY-CHANGING OF LIGHT; OPTICAL LOGIC ELEMENTS; OPTICAL ANALOGUE/DIGITAL CONVERTERS
- G02F1/00—Devices or arrangements for the control of the intensity, colour, phase, polarisation or direction of light arriving from an independent light source, e.g. switching, gating or modulating; Non-linear optics
- G02F1/01—Devices or arrangements for the control of the intensity, colour, phase, polarisation or direction of light arriving from an independent light source, e.g. switching, gating or modulating; Non-linear optics for the control of the intensity, phase, polarisation or colour
- G02F1/09—Devices or arrangements for the control of the intensity, colour, phase, polarisation or direction of light arriving from an independent light source, e.g. switching, gating or modulating; Non-linear optics for the control of the intensity, phase, polarisation or colour based on magneto-optical elements, e.g. exhibiting Faraday effect
- G02F1/093—Devices or arrangements for the control of the intensity, colour, phase, polarisation or direction of light arriving from an independent light source, e.g. switching, gating or modulating; Non-linear optics for the control of the intensity, phase, polarisation or colour based on magneto-optical elements, e.g. exhibiting Faraday effect used as non-reciprocal devices, e.g. optical isolators, circulators
Abstract
(57)【要約】本公報は電子出願前の出願データであるた
め要約のデータは記録されません。
め要約のデータは記録されません。
Description
【発明の詳細な説明】
〔発明の技術分野〕
本発明は、ファラデー回転子を用いた光アイソレータに
関するものである。
関するものである。
光アイソレータは、光を一方通行させる機能を有し、反
射光を阻止してレーザ発振を安定化させるためなどに使
用されている。第１図に、従来用いられているこの種の
装置の構成例を示す。
射光を阻止してレーザ発振を安定化させるためなどに使
用されている。第１図に、従来用いられているこの種の
装置の構成例を示す。
第１図において、矢印の方向に入射した光Ｉは偏光子１
を透過後、直線偏光となって磁石２が作る磁界中に置か
れた常磁性ガラスからなるファラデー回転素子３に入射
し、ここで偏光方向を回転させられて偏光子４に入射す
る。この偏光子４は、その偏光軸が７アラデ一回転素子
３の出射光の偏光方向にほぼ一致させであるためこれを
通過させる。逆に、偏光子４の側から入射した光は、フ
ァラデー回転素子３を透過して偏光子１に入射するとき
その偏光方向が偏光子１の偏光軸と一致しないため（通
常は直交する）阻止される。たお、ファラデー回転素子
３は、その端面に反射膜および反射防止膜がコートされ
、ファラデー回転角を大きくとるために入射光を内部で
反射往復させている。
を透過後、直線偏光となって磁石２が作る磁界中に置か
れた常磁性ガラスからなるファラデー回転素子３に入射
し、ここで偏光方向を回転させられて偏光子４に入射す
る。この偏光子４は、その偏光軸が７アラデ一回転素子
３の出射光の偏光方向にほぼ一致させであるためこれを
通過させる。逆に、偏光子４の側から入射した光は、フ
ァラデー回転素子３を透過して偏光子１に入射するとき
その偏光方向が偏光子１の偏光軸と一致しないため（通
常は直交する）阻止される。たお、ファラデー回転素子
３は、その端面に反射膜および反射防止膜がコートされ
、ファラデー回転角を大きくとるために入射光を内部で
反射往復させている。
ここで、偏光子１，４には、例えば図示のように、それ
ぞれ側稜に直交する主断面が二等辺三角形をなす同一形
状・同一寸法の２個のプリズムを対角面で接合してなる
立方体状の偏光ビームスプリッタや、グランティラー偏
光プリズムなどが用いられるが、いずれにしても入出射
端面は入射光に対して垂直である。このため、その入出
射端面での反射光が全く同一の径路をたどって逆戻シし
、戻シ光を阻止すべき光アイソレータ本来の機能が損わ
れる結果となる。
ぞれ側稜に直交する主断面が二等辺三角形をなす同一形
状・同一寸法の２個のプリズムを対角面で接合してなる
立方体状の偏光ビームスプリッタや、グランティラー偏
光プリズムなどが用いられるが、いずれにしても入出射
端面は入射光に対して垂直である。このため、その入出
射端面での反射光が全く同一の径路をたどって逆戻シし
、戻シ光を阻止すべき光アイソレータ本来の機能が損わ
れる結果となる。
これに対し、各偏光子を傾けることによって反射光が同
一経路を戻らないようにすることが考えられるが、その
ために例えば偏光子を入射光に対して５°以上傾けると
、両プリズムの接合面への光の入射角も適正値（４５°
）から必然的にずれてしまい、消光比および波長依存性
が悪くなる。また、傾は角は小さくても例えば光源と偏
光子との間の距離を大きくとることによシ反射光が光源
に戻らないようにすることも可能であるが、装置寸法が
増大してしまう。もちろん、入出射端面に反射防止膜を
コートすることは考えられるが、それによっても反射を
完全になくすことはできない。
一経路を戻らないようにすることが考えられるが、その
ために例えば偏光子を入射光に対して５°以上傾けると
、両プリズムの接合面への光の入射角も適正値（４５°
）から必然的にずれてしまい、消光比および波長依存性
が悪くなる。また、傾は角は小さくても例えば光源と偏
光子との間の距離を大きくとることによシ反射光が光源
に戻らないようにすることも可能であるが、装置寸法が
増大してしまう。もちろん、入出射端面に反射防止膜を
コートすることは考えられるが、それによっても反射を
完全になくすことはできない。
本発明はこのような事情に鑑みてなされたもので、その
目的は、偏光子の入出射端面における反射光が入射光と
同一経路をとって光源側に戻ることを防ぎ、光を一方通
行させる性能を向上させた光アイソレータを提供するこ
とにある。
目的は、偏光子の入出射端面における反射光が入射光と
同一経路をとって光源側に戻ることを防ぎ、光を一方通
行させる性能を向上させた光アイソレータを提供するこ
とにある。
このような目的を達成するために、本発明は、少なくと
も一方の偏光子について、従来の立方形状に代えて、主
断面がひし形（正方形を除く）状の偏光ビームスプリッ
タを用いたものである。すなわち、これによシ１側面か
らなる入射端面と入射光とのなす角と、接合面への入射
角とをそれぞれ独立に設定するととが可能となり、入射
端面を入射光に対して傾けて配置し々おかつ接合面での
入射角は適正に保つことができる。以下、実施例を用い
て本発明の詳細な説明する。
も一方の偏光子について、従来の立方形状に代えて、主
断面がひし形（正方形を除く）状の偏光ビームスプリッ
タを用いたものである。すなわち、これによシ１側面か
らなる入射端面と入射光とのなす角と、接合面への入射
角とをそれぞれ独立に設定するととが可能となり、入射
端面を入射光に対して傾けて配置し々おかつ接合面での
入射角は適正に保つことができる。以下、実施例を用い
て本発明の詳細な説明する。
第２図は本発明の一実施例を示す構成図である。
＝３−
ここで、第１図の従来例と異なる点は、従来立方形状、
つまり２個のプリズムの接合面に直交する主断面が正方
形状の偏光ビームスプリッタを用いていたのに対し、本
実施例では上記主断面がひし形のひし形状偏光ビームス
プリッタ５，６を偏光子として用いていることである。
つまり２個のプリズムの接合面に直交する主断面が正方
形状の偏光ビームスプリッタを用いていたのに対し、本
実施例では上記主断面がひし形のひし形状偏光ビームス
プリッタ５，６を偏光子として用いていることである。
ひし形状偏光ビームスプリッタ、例えば５は、第３図に
その詳細を示すように頂角θ。−１０５゜の二等辺三角
形の主断面を有する２個のプリズムを対角面で接合した
構成を有し、入射端面１１に対し入射光が０１＝１５°
の角度で入射するように配置しである。各プリズムはＢ
５Ｃ７ガラス（保谷硝子製）からなシ、空気の屈折率ｎ
＝ｌ に対しその屈折率はｎ ２ ” １．５２であ
るため入射光は屈折し、入射端面１１に対向する出射端
面１２に対してはθ、 ＝９．９°の入射角で入射する
。このため、入射端面１１での反射光Ｒ，およびＲ２は
もとの入射光の方向に対してψ１−２０１−３０°の角
度で反射するとともに、出射端面１２での反射光Ｒ３お
よびＲ４はψ２＝２θ２＝１９，８°の角度で反射し、
４− いずれも入射光■から大きくそれ、光源側に戻ることは
ない。しかも、主断面をひし形（正方形ではなく）とす
ることによって入射端面１１および出射端面１２を入射
光Ｉに対して傾けたのであるから、立方形状の偏向ビー
ムスプリッタを、その形状をそのままに全体として傾け
た場合と異なシ、接合面１３の光線とのます角はθ、＝
４７．３７ と通常のビームスプリッタでの適正入射角
４５ に近く、偏光作用は適切に働く。以上、偏光ビー
ムスプリッタ５について説明したが、偏光ビームスプリ
ンタ６についても角度の大きさが異なるのみで同様の説
明が妥当する。
その詳細を示すように頂角θ。−１０５゜の二等辺三角
形の主断面を有する２個のプリズムを対角面で接合した
構成を有し、入射端面１１に対し入射光が０１＝１５°
の角度で入射するように配置しである。各プリズムはＢ
５Ｃ７ガラス（保谷硝子製）からなシ、空気の屈折率ｎ
＝ｌ に対しその屈折率はｎ ２ ” １．５２であ
るため入射光は屈折し、入射端面１１に対向する出射端
面１２に対してはθ、 ＝９．９°の入射角で入射する
。このため、入射端面１１での反射光Ｒ，およびＲ２は
もとの入射光の方向に対してψ１−２０１−３０°の角
度で反射するとともに、出射端面１２での反射光Ｒ３お
よびＲ４はψ２＝２θ２＝１９，８°の角度で反射し、
４− いずれも入射光■から大きくそれ、光源側に戻ることは
ない。しかも、主断面をひし形（正方形ではなく）とす
ることによって入射端面１１および出射端面１２を入射
光Ｉに対して傾けたのであるから、立方形状の偏向ビー
ムスプリッタを、その形状をそのままに全体として傾け
た場合と異なシ、接合面１３の光線とのます角はθ、＝
４７．３７ と通常のビームスプリッタでの適正入射角
４５ に近く、偏光作用は適切に働く。以上、偏光ビー
ムスプリッタ５について説明したが、偏光ビームスプリ
ンタ６についても角度の大きさが異なるのみで同様の説
明が妥当する。
ここで、第４図（、）および（ｂ）を用いてひし形状側
、。
、。
（、）はθｏ＝９０°十〇として、θを９０°〉θ〉０
と光ビームスプリンタの作用を解析してみる。同図した
場合、同図（ｂ）は同じく一９０°〈θ〈０とした場合
を示す。図において、ひし形の定義よシ、ＡＢ＝ＢＤ＝
ＤＣ＝ＡＣ したがって、／Ａ＝ＺＤ＝９０十〇とすると、θ １、、 Ａ ＣＢ＝”ＡＢ Ｃ＝／ＤＣＢ ＝ ｚＤＢ
Ｃ＝ ４５８−／／２また、ＡＢ、ＣＤに平行な入射
光をｘｙと仮定すると、 θｌ ＝θ ・・・・・・・・・・・・・・・・・・・
・・ （１）さらに、周囲の屈折率をｎｌ、プリズムの
屈折率をｎ２として 画θ１ ｎ２ 画θ、−ｎ１ ΔＣＥＦに着目して （９００−θ５）＝１８０°−（４５°−’／２ ）−
（９０’−１−０３）” Ｏｇ ＝ ４５°−０４＋０
２ ・・・・・・・・・・・・・・・・・・・・・（３
）以上（１）〜（３）式から、ｎｔ＝１（空気）、”２
＝１．５２（ＢＫ−７ガラス）として、θ−θ、を一９
０’から９０°まで変化させたときの０２およびθ３の
値をめた結果を第５図に示す。図中（イ）が０２、←）
が０３の変化を示すが、図から明らかガように、θを一
９０°から９０°まで変化させても、接合面への入射角
θ３は４５±５ であり、ひし形偏光・ビームスプリッ
タの形状がどのようであろうとも広い波長範囲において
高い消光比が保たれ得ることを示している。なお、現実
の偏光ビームスプリッタでは、入射ビームはある太さを
有しているためにθ＝±９０°とすることは不可能であ
る。しかし、十分に細いビームとすることによυ±９０
にごく近いθまで実現可能である。
と光ビームスプリンタの作用を解析してみる。同図した
場合、同図（ｂ）は同じく一９０°〈θ〈０とした場合
を示す。図において、ひし形の定義よシ、ＡＢ＝ＢＤ＝
ＤＣ＝ＡＣ したがって、／Ａ＝ＺＤ＝９０十〇とすると、θ １、、 Ａ ＣＢ＝”ＡＢ Ｃ＝／ＤＣＢ ＝ ｚＤＢ
Ｃ＝ ４５８−／／２また、ＡＢ、ＣＤに平行な入射
光をｘｙと仮定すると、 θｌ ＝θ ・・・・・・・・・・・・・・・・・・・
・・ （１）さらに、周囲の屈折率をｎｌ、プリズムの
屈折率をｎ２として 画θ１ ｎ２ 画θ、−ｎ１ ΔＣＥＦに着目して （９００−θ５）＝１８０°−（４５°−’／２ ）−
（９０’−１−０３）” Ｏｇ ＝ ４５°−０４＋０
２ ・・・・・・・・・・・・・・・・・・・・・（３
）以上（１）〜（３）式から、ｎｔ＝１（空気）、”２
＝１．５２（ＢＫ−７ガラス）として、θ−θ、を一９
０’から９０°まで変化させたときの０２およびθ３の
値をめた結果を第５図に示す。図中（イ）が０２、←）
が０３の変化を示すが、図から明らかガように、θを一
９０°から９０°まで変化させても、接合面への入射角
θ３は４５±５ であり、ひし形偏光・ビームスプリッ
タの形状がどのようであろうとも広い波長範囲において
高い消光比が保たれ得ることを示している。なお、現実
の偏光ビームスプリッタでは、入射ビームはある太さを
有しているためにθ＝±９０°とすることは不可能であ
る。しかし、十分に細いビームとすることによυ±９０
にごく近いθまで実現可能である。
次に、本発明の効果をより明確にするために、光アイソ
レータに用いた際に、入出射端面での反射光がどのよう
に戻るかに関して各種偏光子を比較してみる。
レータに用いた際に、入出射端面での反射光がどのよう
に戻るかに関して各種偏光子を比較してみる。
まず、立方形偏光ビームスプリッタでは、入射端面に対
して３〜５°以上傾けると、接合面に対しても４５°か
ら太きくずれて光が入射することとなるため消光比が悪
化し、光アイソレータとして戻シ光をカットできかくな
ることは前述した通如である０ これに対し誘電体多層膜偏光板（Ｔｈｉｎ Ｆｉ １ｍ
Ｐｏ１ａｒｉｚａｔｉｏｎ Ｐｌａｔｅ）では、反射光
は戻らないものの、使用可能波長範囲が狭く、光アイソ
レータとしても使いにくい。また、入射角を正確に保７
− だないと（±０．５°）偏光膜の使用可能波長範囲が長
波長もしくは短波長側にシフトしてしまい、必要な波長
における偏光膜として機能が低下してしまう。
して３〜５°以上傾けると、接合面に対しても４５°か
ら太きくずれて光が入射することとなるため消光比が悪
化し、光アイソレータとして戻シ光をカットできかくな
ることは前述した通如である０ これに対し誘電体多層膜偏光板（Ｔｈｉｎ Ｆｉ １ｍ
Ｐｏ１ａｒｉｚａｔｉｏｎ Ｐｌａｔｅ）では、反射光
は戻らないものの、使用可能波長範囲が狭く、光アイソ
レータとしても使いにくい。また、入射角を正確に保７
− だないと（±０．５°）偏光膜の使用可能波長範囲が長
波長もしくは短波長側にシフトしてしまい、必要な波長
における偏光膜として機能が低下してしまう。
さらに、偏光プリズムでは反射光が戻らないように作る
ことは可能であるが、構造的に複雑となり作りにくい。
ことは可能であるが、構造的に複雑となり作りにくい。
また、方解石等を用いた偏光プリズムは高価となる。
以上、ひし形状偏光ビームスプリッタからなる偏光子を
常磁性ガラスからなるファラデー回転素子３と組合せた
光アイソレータを例として説明したが、ファラデー回転
素子の材質は常磁性ガラスに限らず、例えば反磁性ガラ
ス、あるいはＹＩＧ々どの結晶であってよい。また、回
転角を大きくとるために光を内部で２回反射させたが、
反射回数を２回以外としたもの、あるいは全く反射させ
ないものでもよい。要するに、本発明の適用に際しファ
ラデー回転素子については何ら制約はない。
常磁性ガラスからなるファラデー回転素子３と組合せた
光アイソレータを例として説明したが、ファラデー回転
素子の材質は常磁性ガラスに限らず、例えば反磁性ガラ
ス、あるいはＹＩＧ々どの結晶であってよい。また、回
転角を大きくとるために光を内部で２回反射させたが、
反射回数を２回以外としたもの、あるいは全く反射させ
ないものでもよい。要するに、本発明の適用に際しファ
ラデー回転素子については何ら制約はない。
なお、側稜に直交する主断面が二等辺三角形となる２個
のプリズムを主断面がひし形となるよう８− に接合した偏光ビームスプリッタを用いたが、第６図に
示したように、例えば第３図における入出射端面ＡＣ，
ＢＤをそれぞれにσ、Ｂ’Ｄ’（７）ように平行移動し
たものも全く同様の機能を有し、第３図の例と等価なも
のとして本発明におけるひし形状偏光ビームスプリッタ
の概念に含めるものとする。
のプリズムを主断面がひし形となるよう８− に接合した偏光ビームスプリッタを用いたが、第６図に
示したように、例えば第３図における入出射端面ＡＣ，
ＢＤをそれぞれにσ、Ｂ’Ｄ’（７）ように平行移動し
たものも全く同様の機能を有し、第３図の例と等価なも
のとして本発明におけるひし形状偏光ビームスプリッタ
の概念に含めるものとする。
以上説明したように、本発明によれば、少なくとも一方
の偏光子として主断面がひし形状の偏光ビームスプリッ
タを用い、入出射端面を入射光に対してθ１ （−９０
°〈θｌ〈９０°、０１〜０°）だけ傾けて配置したこ
とによシ、接合面への光源の入射角は適正表値に保ちな
がら、しかも反射光の戻りを六くすことが可能とカシ、
光アイソレータとしての性能を向上させることができる
。
の偏光子として主断面がひし形状の偏光ビームスプリッ
タを用い、入出射端面を入射光に対してθ１ （−９０
°〈θｌ〈９０°、０１〜０°）だけ傾けて配置したこ
とによシ、接合面への光源の入射角は適正表値に保ちな
がら、しかも反射光の戻りを六くすことが可能とカシ、
光アイソレータとしての性能を向上させることができる
。
第１図は従来の光アイソレータの構成例を示す図、第２
図は本発明の一実施例を示す構成図、第３図はひし形状
偏光ビームスプリッタの詳細図、第４図（＆） 、 （
ｂ）は光の入射端面への入射角と偏光膜面および出射端
間への入射角との関係を説明するための図、第５図はそ
の関係の一例を算定した結果を示す図、第６図はひし形
状偏光ビームスプリッタの他の構成例を示す図でおる。 ２・・・・磁石、３・・・・ファラデー回転素子、５，
６・・・・ひし形状偏光ビームスプリッタ、１１・・・
・入射端面、１２隼・ｅ・出射端面、１３・・・・接合
面。 特許出願人 株式会社 保 谷 硝 子代理人 山用政
＃（ほか２名） １１− １、事件の表示 昭和５９年 特 許願第５７４３９号 ２、発明の名称 光アイソレータ ３、補正をする者 事件との関係 特 許 出願人 名称（氏名） 株式会社 保谷硝子 ５、補正の対象 （１）明細書の特許請求の範囲の欄 （２）明細書の発明の詳細な説明の欄 （３）明細書の図面の簡単な説明の欄 （４）図 面 ６、補正の内容 （１）明細書の特許請求の範囲を別紙の通９補正する。 （２）同書第３頁第４行の「対角面で」を「偏光膜を介
して対角面で」と補正する。 （３）同書第５頁第２行の「２個の・・・直交する」を
削除する。 （４） 同書同頁第６行と第７行との間に次の文を加入
する。 「ここで主断面とは、第７図に示すように２個の三角柱
状のプリズムＰ１およびＰ２を偏光膜（図示せず）を介
して接合したときに接合面ｐ１゜ｐ２ならびに各プリズ
ムの側稜ｔ１．ｔ２に垂直な断面をいう。」 （５）同書同頁第７行の１ひし形状」を１すなわちひし
形状」と補正する。 （６）同書同頁第１７行の［およびＲ２Ｊを削除する。 （力 同書同頁第２０行の［およびＲ４Ｊを削除する。 （８）同書第６頁第７行の「接合面」を［偏光膜を２− 有する接合面」と補正する。 （９）同書同頁第１１行の「ついても」を「ついても以
下に示すように」と補正する。 Ｑｌ 同書同頁第１３行の「ここで」を「そこで次に」
と補正する。 ａｌｌ 同書第７頁第１行の「平行な入射光を」を「平
行に入射した光の経路を」と補正する。 住２ 同書第１０頁第４行の「ものも全く」を［ものも
、入射端面と接合面とに対する光の入射角の関係につい
ては全く］と補正する。 ０ 同書第１１頁第１行の「面」を「を有する接合面」
と補正する。 −同書同頁第４行の「示す図」を「示す図、第７図はひ
し形状偏光ビームスプリッタの主断面を説明するための
図」と補正する。 α９ 第３図を別紙の通シ補正する。 Ｑ６） 第７図を別紙の通り追加する。 以上 別 紙 ［入射光を直線偏光にして出射させる第１の偏光子と、
この第１の偏光子の出射光の偏光方向を磁界中でファラ
デー効果によシ所定角度回転させるファラデー回転素子
と、このファラデー回転素子から出射される直線偏光を
通過させる第２の偏光子とを備えた光アイソレータにお
いて、少なくとも一方の偏光子を、２個のプリズムを偏
光膜を介して接合してなりかつ各プリズムの側稜に直交
する主断面がひし形状をなすひし形状偏光ビームスプリ
ッタとし、かつその対向する１対の側面からなる入出射
端面を入射光に対して傾けて配置したことを特徴とする
光アイソレータ。」 以上 ［３図 第７図 手続補正書（自発） 昭和 年 月 日 特許庁長官殿 ６０．４．１５ １、事件の表示 昭和５９年 特 許願第５７４３９号 ２、発明の名称 光アイソレータ ３、補正をする者 事件との関係 特許用願人 名称（氏名）ホーヤ株式会社 （１）明細誉全文を別紙の通シ補正する。 （２） 第５図を別紙の通）補正する。 （３）第７図を別紙の通り補正する。 （４）第８図を別紙の通シ追加する。 以 上 明 細 書 （全文補正） １、発明の名称 光アイソレータ ２、特許請求の範囲 入射光を直線偏光にして出射させる第１の偏光子と、こ
の第１の偏光子の出射光の偏光方向を磁界中でファラデ
ー効果によシ所定角度回転させるファラデー回転素子と
、この７アラデ一回転素子から出射される直線偏光を通
過させる第２の偏光子とを備えた光アイソレータにおい
て、少なくとも一方の偏光子を、２個のプリズムを接合
面および各プリズムの側稜に直交する主断面がひし形状
となるように接合してなるひし形状偏光ビームスプリッ
タとし、かつその対向する１対の側面からなる入出射端
面を入射光に対して傾けて配置したことを特徴とする光
アイソレータ。 ３、発明の詳細な説明 〔産業上の利用分野〕 本発明は、ファラ７−回転子を用いた光アイソレータに
関するものである。光アイソレータは、光ファイバなど
を用いた光通信分野において、光を一方通行させる機能
部品として使用され、例えば、伝送路の途中に設けられ
たコネクタや光スィッチなどの光部品からの反射光がレ
ーザ光源側に戻るのを阻止して、レーザ発振を安定化さ
せるためなどに使用されている。 〔従来の技術〕 第１図に、従来用いられている光アイソレータ装置の構
成例を示す。 第１図において、矢印の方向に入射した光１は偏光子１
を透過後、直線偏光となって磁石２が作る磁界中に置か
れた常磁性ガラスからなるファラデー回転素子３に入射
し、ここで、偏光方向を回転させられて偏光子４に入射
する。この偏光子４は、その偏光軸がファラデー回転素
子３の出射光の偏光方向にほぼ一致させであるためこれ
を通過させる。逆に、偏光子４の側から入射した光は、
７アラデ一回転素子３を透過して偏光子１に入射すると
きその偏光方向が偏光子１の偏光軸と一致しないため（
通常は直交する）阻止される。なお、ファラデー回転素
子３は、その端面に反射膜および反射防止膜がコートさ
れ、ファラデー回転角を大きくとるために入射光を内部
で反射往復させている。 〔発明が解決しようとする問題点〕 ここで、偏光子１，４には、例えば図示のように、それ
ぞれ側稜に直交する主断面が二等辺三角形をなす同一形
状・同寸法の２個のプリズムを偏光膜を介して対角面で
接合してなる立方体状の偏光ビームスプリッタや、グラ
ンティラー偏光プリズムなどが用いられるが、いずれに
しても入出射端面は入射光に対して垂直である。このた
め、その入出射端面での反射光が全く同一の径路をたど
って逆戻シし、戻）光を阻止すべき光アイソレータ本来
の機能が損われる結果となる。 これに対し、各偏光子を傾けることによって反射光が同
一経路を戻らないようにすることが考えられるが、その
ために例えば偏光子を入射光に対して５°以上傾けると
、両プリズムの接合面への光の入射角も適正値（４５°
）から必然的にずれ２− てしまい、偏光子におけるｐ波および８波の透過率（Ｄ
比（Ｔｐ／Ｔｓ ）である消光比が悪くなる。これを具
体的に説明すると、偏光子の入射端面における入射角θ
１および両プリズムの接合面における入射角θ３に対す
る消光比は、第８図に示すような変化を示し、入射角θ
１が７．５°以上（−７，５０以下）になると入射角θ
３が４００以下（５０°以上）になって消光比（’ｌ’
ｐ ／ Ｔ ｔｓ ）は急激に悪化する。 また、傾は角は小さくても例えば光源と偏光子との間の
距離を大きくとることにより反射光が光源に戻らないよ
うにすることも可能であるが、装置寸法が増大してしま
う０もちろん、入出射端面に反射防止膜をコートするこ
とは考えられるが、それによっても反射を完全になくす
ことはできない０ 〔問題点を解決するための手段〕 このような問題点を解決するために本発明は、少なくと
も一方の偏光子について、従来の立方形状に代えて、主
断面がひし形（正方形を除く）状３− の偏光ビームスプリッタを用いたものである。 〔作用〕 入射端面と接合面とのなす角度を４５°の固定値から動
かすことによシ、入射端面を入射光に対して傾けて配置
しなおかつ接合面での入射角は適正に保つことが可能と
なる。 〔実施例〕 第２図は本発明の一実施例を示す構成図である。 ここで、第１図の従来例と異なる点は、従来立方形状、
つまシ主断面が正方形状の偏光ビームスプリッタを用い
ていたのに対し、本実施例では上記主断面がひし形のひ
し形状偏光ビームスプリッタ５．６を偏光子として用い
ていることである。なお、ここで主断面とは、第７圀に
示すように２個の三角柱状のプリズムＰ１およびＰ２を
偏光膜１４を介して接合したときに接合面Ｐ” ｙ ｐ
２ならびに各プリズムの側稜１１．１２ に垂直な断面
をいう。 すなわち、ひし形状偏光ビームスプリッタ、例えば５は
、第３図にその詳細を示すように頂角θｏ＝１０５°の
二等辺三角形の主断面を有する２個のプリズムを対角面
で接合した構成を有し、入射端面１１に対し入射光がθ
１＝１５°の角度で入射するように配置しである。各プ
リズムはＢＳＣ−７ガラス（保谷硝子製）からなシ、空
気の屈折率ｎ１＝１に対しその屈折率はｎ１＝１．５２
であるため入射光は屈折し、入射端面１１に対向する出
射端面１２に対してはθ１勾９．８°の入射角で入射す
る。このため、入射端面１１での反射光Ｒ１はもとの入
射光の方向に対してψ１＝２０１＝３０゜の角度で反射
するとともに、出射端面１２での反射光Ｒｓはψ鵞＝２
θ２ ＃１９．６°の角度で反射し、いずれも入射光■
から大きくそれ、光源側に戻ることはない。しかも、主
断面をひし形（正方形ではなく）とすることによって入
射端面１１および出射端面１２を入射光■に対して傾け
たのでおるから、立方形状の偏向ビームスプリッタを、
その形状をそのままに全体として傾けた場合と異なシ、
接合面１３の法線とのなす角はθｓ”； ４７．５’と
なる。その結果、本実施例の偏光ビームスプリッタ５に
おける消光比（Ｔ、／Ｔ、）は、第８図の曲線において
接合面１３への入射角θ３が４７．５°であるときの消
光比に相当することから、約７６００対１の値を得て、
通常のビームスプリッタでの適正入射角４５°のときと
同様、適切に偏光作用をする。 以上、偏光ビームスプリッタ５について説明したが、偏
光ビームスプリッタ６についても以下に述べるように角
度の大きさが異なるのみで上述したと同様の説明が妥当
する。 次に、第４図（、）および（ｂ）を用いてひし形状偏光
ビームスプリッタの作用を解析してみる０ｍ図（、）は
二等辺三角形ＡＢＣの頂角（／Ａ）の大きさθ０をθｏ
＝９００＋θとして、θを９００〉θ〉０とした場合、
同図（ｂ）は同じ（−９００（θく。 とした場合を示す。図において、ひし形の定義よシ、 ＡＢ＝ＢＤ＝ＤＣ＝ＡＣ したがって、／Ａ＝／Ｄ＝９００十〇とすると、６− ／ＡＣＢ＝／ＡＢＣ＝／ＤｃＢ＝ＺＤＢＣ＝４５°−θ
／２ また、ＡＢ、ＣＤに平行に入射した光の経路ｅＸＹと仮
定すると、 θ ＝θ ・・・・・・・・・・・・・・（１）さらに
、周囲の屈折率をｎ、、プリズムの屈折率をｎ、として ／ＣＦＥに着目して （９０ｏ−０ｍ）＝１８０°−（４５°−θ／２）−（
９０°十〇＝） 、°、θ３＝４５°−θ／２ ＋θ２ ・・・・・（３
）以上（１） 〜（３）式から、ｎ１＝１（空気）、ｎ
２＝１．５２（ＢＳＣ−７ガラス）として、θ＝θ１を
一８９°から８９°まで変化させたときの０３の値をめ
た結果を第５図に示す０ｍ図において、７− 接合面への入射角θ３の使用可能範囲は第８図に示した
通９４０°〈θ３〈５０°であることから本発明におい
ては、ひし形状偏光ビームスプリッタへの入射角θｌが
一８９°から＋８９０までの値をとれること、換言すれ
ば、ひし形状偏光ビームスプリッタへの入射角を一８９
°から８９°まで変化させても、接合面への入射角θ３
を４０゜〈θ３〈５０°の範囲内に維持して高い消光比
（Ｔ ｐ／Ｔ ｓ ）が保たれ得ることが示されている
。 以上、ひし形状偏光ビームスプリッタからなる偏光子を
常磁性ガラスからなるファラデー回転素子３と組合せた
光アイソレータを例として説明し 。 たが、ファラデー回転素子の材質は常磁性ガラスに限ら
ず、例えば反磁性ガラス、あるいはＹＩＧなどの結晶で
あってよい。また、回転角を大きくとるために光を内部
で２回反射させたが、反射回数を２回以外としたもの、
あるいは全く反射させないものでもよい。要するに、本
発明の適用に際しファラデー回転素子については何ら制
約はない０ なお、側稜に直交する主断面が二等辺三角形となる２個
のプリズムを主断面がひし形となるように接合した偏光
ビームスプリッタを用いたが、第６図に示したように、
例えば第３図における入出射端面ＡＣ，ＢＤをそれぞれ
Ａ’Ｃ’ 、Ｂ’Ｄ’のように平行移動したもの、ある
いは側面ＡＢ、ＣＤを平行移動したものも入射端面と接
合面とに対する光の入射角の関係については第３図の例
と全く等価であシ、本発明におけるひし形状偏光ビーム
スプリッタの概念に含めるものとする。 〔発明の効果〕 以上説明したように、本発明によれば、少なくとも一方
の偏光子として主断面がひし形状の偏光ビームスプリッ
タを用い、入出射端面を入射光に対してθｌ （−９０
°〈θ１ ＜ ９００＋θｌＮ００）だけ傾けて配置し
たことにより、接合面への光源の入射角は適正な値に保
ちながら、しかも反射光の戻りをなくすことが可能とな
り、光アイソレータとしての性能を向上させることがで
きる。 ４、図面の簡単な説明 第１図は従来の光アイソレータの構成例を示す図、第２
図は本発明の一実施例を示す構成図、第３図はひし形状
偏光ビームスプリッタの詳細図、第４図（ａ） 、 （
ｂ）は光の入射端面への入射角と偏光膜を有する接合面
および出射端面への入射角との関係を説明するための図
、第５図はその関係の一例を算定した結果を示す図、第
６図はひし形状偏光ビームスプリッタの他の構成例を示
す図、第７図はひし形状偏光ビームスプリッタの主断面
を説明するための図、第８図は従来の立方体形状偏光ビ
ームスプリッタにおける入射端面と接合面との各入射角
に対する消光比の特性を示す図である。 ２・・・・磁石、３・・・・ファラデー回転素子、５，
６・・・・ひし形状偏光ビームスプリッタ、１１・・拳
・入射端面、１２・・・Φ出射端面、１３・・・・接合
面、２０・・・・偏光膜。 特許出願人 ホ − ヤ 株式会社 代理人 山川政樹（ほか２名）
図は本発明の一実施例を示す構成図、第３図はひし形状
偏光ビームスプリッタの詳細図、第４図（＆） 、 （
ｂ）は光の入射端面への入射角と偏光膜面および出射端
間への入射角との関係を説明するための図、第５図はそ
の関係の一例を算定した結果を示す図、第６図はひし形
状偏光ビームスプリッタの他の構成例を示す図でおる。 ２・・・・磁石、３・・・・ファラデー回転素子、５，
６・・・・ひし形状偏光ビームスプリッタ、１１・・・
・入射端面、１２隼・ｅ・出射端面、１３・・・・接合
面。 特許出願人 株式会社 保 谷 硝 子代理人 山用政
＃（ほか２名） １１− １、事件の表示 昭和５９年 特 許願第５７４３９号 ２、発明の名称 光アイソレータ ３、補正をする者 事件との関係 特 許 出願人 名称（氏名） 株式会社 保谷硝子 ５、補正の対象 （１）明細書の特許請求の範囲の欄 （２）明細書の発明の詳細な説明の欄 （３）明細書の図面の簡単な説明の欄 （４）図 面 ６、補正の内容 （１）明細書の特許請求の範囲を別紙の通９補正する。 （２）同書第３頁第４行の「対角面で」を「偏光膜を介
して対角面で」と補正する。 （３）同書第５頁第２行の「２個の・・・直交する」を
削除する。 （４） 同書同頁第６行と第７行との間に次の文を加入
する。 「ここで主断面とは、第７図に示すように２個の三角柱
状のプリズムＰ１およびＰ２を偏光膜（図示せず）を介
して接合したときに接合面ｐ１゜ｐ２ならびに各プリズ
ムの側稜ｔ１．ｔ２に垂直な断面をいう。」 （５）同書同頁第７行の１ひし形状」を１すなわちひし
形状」と補正する。 （６）同書同頁第１７行の［およびＲ２Ｊを削除する。 （力 同書同頁第２０行の［およびＲ４Ｊを削除する。 （８）同書第６頁第７行の「接合面」を［偏光膜を２− 有する接合面」と補正する。 （９）同書同頁第１１行の「ついても」を「ついても以
下に示すように」と補正する。 Ｑｌ 同書同頁第１３行の「ここで」を「そこで次に」
と補正する。 ａｌｌ 同書第７頁第１行の「平行な入射光を」を「平
行に入射した光の経路を」と補正する。 住２ 同書第１０頁第４行の「ものも全く」を［ものも
、入射端面と接合面とに対する光の入射角の関係につい
ては全く］と補正する。 ０ 同書第１１頁第１行の「面」を「を有する接合面」
と補正する。 −同書同頁第４行の「示す図」を「示す図、第７図はひ
し形状偏光ビームスプリッタの主断面を説明するための
図」と補正する。 α９ 第３図を別紙の通シ補正する。 Ｑ６） 第７図を別紙の通り追加する。 以上 別 紙 ［入射光を直線偏光にして出射させる第１の偏光子と、
この第１の偏光子の出射光の偏光方向を磁界中でファラ
デー効果によシ所定角度回転させるファラデー回転素子
と、このファラデー回転素子から出射される直線偏光を
通過させる第２の偏光子とを備えた光アイソレータにお
いて、少なくとも一方の偏光子を、２個のプリズムを偏
光膜を介して接合してなりかつ各プリズムの側稜に直交
する主断面がひし形状をなすひし形状偏光ビームスプリ
ッタとし、かつその対向する１対の側面からなる入出射
端面を入射光に対して傾けて配置したことを特徴とする
光アイソレータ。」 以上 ［３図 第７図 手続補正書（自発） 昭和 年 月 日 特許庁長官殿 ６０．４．１５ １、事件の表示 昭和５９年 特 許願第５７４３９号 ２、発明の名称 光アイソレータ ３、補正をする者 事件との関係 特許用願人 名称（氏名）ホーヤ株式会社 （１）明細誉全文を別紙の通シ補正する。 （２） 第５図を別紙の通）補正する。 （３）第７図を別紙の通り補正する。 （４）第８図を別紙の通シ追加する。 以 上 明 細 書 （全文補正） １、発明の名称 光アイソレータ ２、特許請求の範囲 入射光を直線偏光にして出射させる第１の偏光子と、こ
の第１の偏光子の出射光の偏光方向を磁界中でファラデ
ー効果によシ所定角度回転させるファラデー回転素子と
、この７アラデ一回転素子から出射される直線偏光を通
過させる第２の偏光子とを備えた光アイソレータにおい
て、少なくとも一方の偏光子を、２個のプリズムを接合
面および各プリズムの側稜に直交する主断面がひし形状
となるように接合してなるひし形状偏光ビームスプリッ
タとし、かつその対向する１対の側面からなる入出射端
面を入射光に対して傾けて配置したことを特徴とする光
アイソレータ。 ３、発明の詳細な説明 〔産業上の利用分野〕 本発明は、ファラ７−回転子を用いた光アイソレータに
関するものである。光アイソレータは、光ファイバなど
を用いた光通信分野において、光を一方通行させる機能
部品として使用され、例えば、伝送路の途中に設けられ
たコネクタや光スィッチなどの光部品からの反射光がレ
ーザ光源側に戻るのを阻止して、レーザ発振を安定化さ
せるためなどに使用されている。 〔従来の技術〕 第１図に、従来用いられている光アイソレータ装置の構
成例を示す。 第１図において、矢印の方向に入射した光１は偏光子１
を透過後、直線偏光となって磁石２が作る磁界中に置か
れた常磁性ガラスからなるファラデー回転素子３に入射
し、ここで、偏光方向を回転させられて偏光子４に入射
する。この偏光子４は、その偏光軸がファラデー回転素
子３の出射光の偏光方向にほぼ一致させであるためこれ
を通過させる。逆に、偏光子４の側から入射した光は、
７アラデ一回転素子３を透過して偏光子１に入射すると
きその偏光方向が偏光子１の偏光軸と一致しないため（
通常は直交する）阻止される。なお、ファラデー回転素
子３は、その端面に反射膜および反射防止膜がコートさ
れ、ファラデー回転角を大きくとるために入射光を内部
で反射往復させている。 〔発明が解決しようとする問題点〕 ここで、偏光子１，４には、例えば図示のように、それ
ぞれ側稜に直交する主断面が二等辺三角形をなす同一形
状・同寸法の２個のプリズムを偏光膜を介して対角面で
接合してなる立方体状の偏光ビームスプリッタや、グラ
ンティラー偏光プリズムなどが用いられるが、いずれに
しても入出射端面は入射光に対して垂直である。このた
め、その入出射端面での反射光が全く同一の径路をたど
って逆戻シし、戻）光を阻止すべき光アイソレータ本来
の機能が損われる結果となる。 これに対し、各偏光子を傾けることによって反射光が同
一経路を戻らないようにすることが考えられるが、その
ために例えば偏光子を入射光に対して５°以上傾けると
、両プリズムの接合面への光の入射角も適正値（４５°
）から必然的にずれ２− てしまい、偏光子におけるｐ波および８波の透過率（Ｄ
比（Ｔｐ／Ｔｓ ）である消光比が悪くなる。これを具
体的に説明すると、偏光子の入射端面における入射角θ
１および両プリズムの接合面における入射角θ３に対す
る消光比は、第８図に示すような変化を示し、入射角θ
１が７．５°以上（−７，５０以下）になると入射角θ
３が４００以下（５０°以上）になって消光比（’ｌ’
ｐ ／ Ｔ ｔｓ ）は急激に悪化する。 また、傾は角は小さくても例えば光源と偏光子との間の
距離を大きくとることにより反射光が光源に戻らないよ
うにすることも可能であるが、装置寸法が増大してしま
う０もちろん、入出射端面に反射防止膜をコートするこ
とは考えられるが、それによっても反射を完全になくす
ことはできない０ 〔問題点を解決するための手段〕 このような問題点を解決するために本発明は、少なくと
も一方の偏光子について、従来の立方形状に代えて、主
断面がひし形（正方形を除く）状３− の偏光ビームスプリッタを用いたものである。 〔作用〕 入射端面と接合面とのなす角度を４５°の固定値から動
かすことによシ、入射端面を入射光に対して傾けて配置
しなおかつ接合面での入射角は適正に保つことが可能と
なる。 〔実施例〕 第２図は本発明の一実施例を示す構成図である。 ここで、第１図の従来例と異なる点は、従来立方形状、
つまシ主断面が正方形状の偏光ビームスプリッタを用い
ていたのに対し、本実施例では上記主断面がひし形のひ
し形状偏光ビームスプリッタ５．６を偏光子として用い
ていることである。なお、ここで主断面とは、第７圀に
示すように２個の三角柱状のプリズムＰ１およびＰ２を
偏光膜１４を介して接合したときに接合面Ｐ” ｙ ｐ
２ならびに各プリズムの側稜１１．１２ に垂直な断面
をいう。 すなわち、ひし形状偏光ビームスプリッタ、例えば５は
、第３図にその詳細を示すように頂角θｏ＝１０５°の
二等辺三角形の主断面を有する２個のプリズムを対角面
で接合した構成を有し、入射端面１１に対し入射光がθ
１＝１５°の角度で入射するように配置しである。各プ
リズムはＢＳＣ−７ガラス（保谷硝子製）からなシ、空
気の屈折率ｎ１＝１に対しその屈折率はｎ１＝１．５２
であるため入射光は屈折し、入射端面１１に対向する出
射端面１２に対してはθ１勾９．８°の入射角で入射す
る。このため、入射端面１１での反射光Ｒ１はもとの入
射光の方向に対してψ１＝２０１＝３０゜の角度で反射
するとともに、出射端面１２での反射光Ｒｓはψ鵞＝２
θ２ ＃１９．６°の角度で反射し、いずれも入射光■
から大きくそれ、光源側に戻ることはない。しかも、主
断面をひし形（正方形ではなく）とすることによって入
射端面１１および出射端面１２を入射光■に対して傾け
たのでおるから、立方形状の偏向ビームスプリッタを、
その形状をそのままに全体として傾けた場合と異なシ、
接合面１３の法線とのなす角はθｓ”； ４７．５’と
なる。その結果、本実施例の偏光ビームスプリッタ５に
おける消光比（Ｔ、／Ｔ、）は、第８図の曲線において
接合面１３への入射角θ３が４７．５°であるときの消
光比に相当することから、約７６００対１の値を得て、
通常のビームスプリッタでの適正入射角４５°のときと
同様、適切に偏光作用をする。 以上、偏光ビームスプリッタ５について説明したが、偏
光ビームスプリッタ６についても以下に述べるように角
度の大きさが異なるのみで上述したと同様の説明が妥当
する。 次に、第４図（、）および（ｂ）を用いてひし形状偏光
ビームスプリッタの作用を解析してみる０ｍ図（、）は
二等辺三角形ＡＢＣの頂角（／Ａ）の大きさθ０をθｏ
＝９００＋θとして、θを９００〉θ〉０とした場合、
同図（ｂ）は同じ（−９００（θく。 とした場合を示す。図において、ひし形の定義よシ、 ＡＢ＝ＢＤ＝ＤＣ＝ＡＣ したがって、／Ａ＝／Ｄ＝９００十〇とすると、６− ／ＡＣＢ＝／ＡＢＣ＝／ＤｃＢ＝ＺＤＢＣ＝４５°−θ
／２ また、ＡＢ、ＣＤに平行に入射した光の経路ｅＸＹと仮
定すると、 θ ＝θ ・・・・・・・・・・・・・・（１）さらに
、周囲の屈折率をｎ、、プリズムの屈折率をｎ、として ／ＣＦＥに着目して （９０ｏ−０ｍ）＝１８０°−（４５°−θ／２）−（
９０°十〇＝） 、°、θ３＝４５°−θ／２ ＋θ２ ・・・・・（３
）以上（１） 〜（３）式から、ｎ１＝１（空気）、ｎ
２＝１．５２（ＢＳＣ−７ガラス）として、θ＝θ１を
一８９°から８９°まで変化させたときの０３の値をめ
た結果を第５図に示す０ｍ図において、７− 接合面への入射角θ３の使用可能範囲は第８図に示した
通９４０°〈θ３〈５０°であることから本発明におい
ては、ひし形状偏光ビームスプリッタへの入射角θｌが
一８９°から＋８９０までの値をとれること、換言すれ
ば、ひし形状偏光ビームスプリッタへの入射角を一８９
°から８９°まで変化させても、接合面への入射角θ３
を４０゜〈θ３〈５０°の範囲内に維持して高い消光比
（Ｔ ｐ／Ｔ ｓ ）が保たれ得ることが示されている
。 以上、ひし形状偏光ビームスプリッタからなる偏光子を
常磁性ガラスからなるファラデー回転素子３と組合せた
光アイソレータを例として説明し 。 たが、ファラデー回転素子の材質は常磁性ガラスに限ら
ず、例えば反磁性ガラス、あるいはＹＩＧなどの結晶で
あってよい。また、回転角を大きくとるために光を内部
で２回反射させたが、反射回数を２回以外としたもの、
あるいは全く反射させないものでもよい。要するに、本
発明の適用に際しファラデー回転素子については何ら制
約はない０ なお、側稜に直交する主断面が二等辺三角形となる２個
のプリズムを主断面がひし形となるように接合した偏光
ビームスプリッタを用いたが、第６図に示したように、
例えば第３図における入出射端面ＡＣ，ＢＤをそれぞれ
Ａ’Ｃ’ 、Ｂ’Ｄ’のように平行移動したもの、ある
いは側面ＡＢ、ＣＤを平行移動したものも入射端面と接
合面とに対する光の入射角の関係については第３図の例
と全く等価であシ、本発明におけるひし形状偏光ビーム
スプリッタの概念に含めるものとする。 〔発明の効果〕 以上説明したように、本発明によれば、少なくとも一方
の偏光子として主断面がひし形状の偏光ビームスプリッ
タを用い、入出射端面を入射光に対してθｌ （−９０
°〈θ１ ＜ ９００＋θｌＮ００）だけ傾けて配置し
たことにより、接合面への光源の入射角は適正な値に保
ちながら、しかも反射光の戻りをなくすことが可能とな
り、光アイソレータとしての性能を向上させることがで
きる。 ４、図面の簡単な説明 第１図は従来の光アイソレータの構成例を示す図、第２
図は本発明の一実施例を示す構成図、第３図はひし形状
偏光ビームスプリッタの詳細図、第４図（ａ） 、 （
ｂ）は光の入射端面への入射角と偏光膜を有する接合面
および出射端面への入射角との関係を説明するための図
、第５図はその関係の一例を算定した結果を示す図、第
６図はひし形状偏光ビームスプリッタの他の構成例を示
す図、第７図はひし形状偏光ビームスプリッタの主断面
を説明するための図、第８図は従来の立方体形状偏光ビ
ームスプリッタにおける入射端面と接合面との各入射角
に対する消光比の特性を示す図である。 ２・・・・磁石、３・・・・ファラデー回転素子、５，
６・・・・ひし形状偏光ビームスプリッタ、１１・・拳
・入射端面、１２・・・Φ出射端面、１３・・・・接合
面、２０・・・・偏光膜。 特許出願人 ホ − ヤ 株式会社 代理人 山川政樹（ほか２名）
Claims (1)
- 入射光を直線偏光にして出射させる第１の偏光子と、こ
の第１の偏光子の出射光の偏光方向を磁界中でファラデ
ー効果によシ所定角度回転させるファラデー回転素子と
、この７アラデ一回転素子から出射される直線偏光を通
過させる第２の偏光子とを備えた光アイソレータにおい
て、少なくとも一方の偏光子を、２個のプリズムを接合
面および各プリズムの側稜に直交する主断面がひし形状
となるように接合してなるひし形状偏光ビームスプリッ
タとし、かつその対向する１対の側面からなる入出射端
面を入射光に対して傾けて配置したことを特徴とする光
アイソレータ。
Priority Applications (2)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP59057439A JPS60202415A (ja) | 1984-03-27 | 1984-03-27 | 光アイソレ−タ |
| US06/716,116 US4770505A (en) | 1984-03-27 | 1985-03-26 | Optical isolator |
Applications Claiming Priority (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP59057439A JPS60202415A (ja) | 1984-03-27 | 1984-03-27 | 光アイソレ−タ |
Publications (1)
| Publication Number | Publication Date |
|---|---|
| JPS60202415A true JPS60202415A (ja) | 1985-10-12 |
Family
ID=13055684
Family Applications (1)
| Application Number | Title | Priority Date | Filing Date |
|---|---|---|---|
| JP59057439A Pending JPS60202415A (ja) | 1984-03-27 | 1984-03-27 | 光アイソレ−タ |
Country Status (2)
| Country | Link |
|---|---|
| US (1) | US4770505A (ja) |
| JP (1) | JPS60202415A (ja) |
Cited By (2)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| JPS63240517A (ja) * | 1987-03-27 | 1988-10-06 | Fujitsu Ltd | 光アイソレ−タ |
| EP0383923A1 (en) * | 1988-02-26 | 1990-08-29 | Fujitsu Limited | Polarizing isolation apparatus and optical isolator using the same |
Families Citing this family (20)
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