JPS5949784B2 - 磁気制御同性磁極誘導発電機 - Google Patents

Description

【発明の詳細な説明】 本発明は磁気制御同性磁極誘導発電機に係り、固定磁性
体と回転子磁極との対向が終る退去時に回転子からの磁
束と逆方向の磁束を磁路に発生させて磁束変化のエネル
ギ差を犬にとり、発電効率を向上せしめ得る発電機を提
供することを目的とする。

先ず、本願発明の要点を略記する。

（イ）第１図において、磁性体２４中にフェライト系永
久磁石２５を移動させた場合、フェライト系永久磁石は
一般に反磁気の影響を受けにくいので、磁束変化の増分
２６及び減分２７の双方の電磁誘導を達成する。

（ロ）磁束と捲線との鎖交によって発電作動がなされる
ので、発電波形は回転角のグレード変化とはならない。

（ハ）一般にはＮ極とＳ極と交互に作動するのに封し、
本願発明では同性磁極を用いて作動の速度及び電気角を
夫々倍にする。

に）２方向性作動とするため、同性磁極とする。

（ホ）励磁力の変）化により磁束密度の増減を得るため
、ヒステリシス特性の第１象限内の変化即ちマイナール
ープ内のＢｒ変化とし、逆励磁による制御で大きなりｒ
作動とする。

以上の要点を総括した実施例を図面と共に以下に説明す
る。

第２図Ａは本発明になる磁気制御同性磁極誘導発電機の
第１実施例（横動形発電機）の一部面断側面図、同図Ｂ
乃至りは夫々同図Ａｃ７′）Ｂ−Ｂ線、Ｃ−Ｃ線及びＤ
−Ｄ線に沿った面断正面図を示す。

各図中、７は非磁性体よりなる駆動軸で、磁性体よりな
る回転子磁性体（以下回転子コアという）８に固着され
ている。

回転子コア８は中央に円筒状の大径コア部８ａと左右端
部に円筒状の小径コア部８ｂ、８Ｃとよりなる。

９ａ、９ｂは回転子磁石で、同図Ｂ及び゛第３図より明
らかな如く、回転子コア８の大径コア部８ａの外周面上
に機械角９０° （電気角で３６０°）の範囲に亘る円
弧を有し、互いに対向して固着されている。

回転モ磁石９ａ、９ｂは、その内周部即ち回転子コア８
に固着されている側が′ｑ極に、外周部がＮ極に夫々着
磁されている。

１０ａ、１０ｂは磁性体よりなる磁極で、第３図より明
らかな如く、回転子磁石９ａ、ｂの円周面に対応した円
周を有する羽部１１ａ、ｌｌｂ、ＩＩＣ，ｌｉｄ及び゛
それと機械角９０゛離間して設けられた切欠部１２ａ、
１２ｂよりなり、回転子コア８の小径コア８ｂ、８Ｃの
両端に固着されている。

１３ａ、１３ｂは磁性体よりなる鍔部で、夫々磁極１０
ａ、１０ｂ、に固着されており、磁極１０ａ、１０ｂの
切欠部１２ａ、１２ｂに対応する鍔部１３ａ、１３ｂ上
に突出部１４ａ、１４ｂ、１４Ｃ，１４ｄか互いに機械
角１８０°離間して回転子コア９ａ、９ｂと反対側に突
設されている。

突出部１４ａ、１４ｂは肩部１１ａ、ｌｌｂの中央より
９０°離間して設けられており、同様に突出部１４Ｃ，
１４ｄは肩部１１Ｃ，ｌｉｄの中央より９０°離間して
設けられている。

１５ａ〜１５ｄはコアで、夫々機械角９０°の円弧をも
って非磁性体よりなるケース３４の内周面に固着されて
いる。

各コア１５ａ〜１５ｄは第４図に示す如く、相互の間隔
ｇをもってコア１５ａと１５Ｃとが対向し、コア１５ｂ
と１５ｄとが対向して、しかもコア１５ａ及び１５Ｃと
コア１５ｂ及び１５ｄとが駆動軸７の軸方向上互い違い
にずれて配置されている。

コア１５ａ〜１５ｄの長さは回転子磁石９ａ、９ｂの端
部に対向する位置より磁極１０ａ、１０ｂの外端に対向
する位置まで延在する長さとされている。

補助磁極を構成している１６ａ〜１６ｄは磁性体よりな
る腕部で、夫々コア１５ａ〜１５ｄの円弧の中央より長
手方向にＬ字形状に突設されており、その内側に夫々磁
性体よりなる突出部１７ａ〜１７ｄが固着されている。

同様に、補助磁極を構成する１８１〜１８ｄは磁性体よ
りなる腕部で、夫々コア１５ａ〜１５ｄの円弧の中央よ
り長手方向にＬ字形状に突設されており、夫々小永久磁
石１９ａ〜１９ｄが固着されている。

なお、該磁石１９ａ〜１９ｄはそのＳ極側が腕部１８ａ
〜１８ｄに当接するように固着されている。

同様に、補助磁極を構成する２０２〜２０ｄはコ字形状
の磁性体よりなる腕部で、夫々該磁石１９１〜１９ｄに
固着されており、その内側に夫々磁性体よりなる突出部
２１８〜２１ｄか１着されている。

これら腕部１６ａ〜１６ｄ、１８ａ−１８ｄ、２０ａ〜
２０ｄ及び磁石１９ａ〜１９ｄは各々ケース３４の内周
面に固着されている。

また、突出部１７ａ〜１７ｄ及び突出部２１ａ〜２１ｄ
は鍔部１２ａ、１２Ｍ）突出部１４ａ〜１４ｄに適宜離
間して設けられており、その対向長さは互いに等しく設
定されている。

２２ａ及び２２ｂはソレノイド発電捲線ホルダで、回転
子磁石９ａ、９ｂと磁極１０ａ、１０ｂとの間において
、コア１５ａ〜１５ｄの内周面に固着されている。

２３ａ、２３ｂはソレノイド発電捲線（以下、捲線とい
う）で、ソレノイド発電捲線ホルダ２２ａ、２２ｂの内
周面に小径コア部８ｂ、８Ｃに当接しないよう巻回固着
されている。

次に本発明の動作を第２図Ａ−Ｄ及び第５図Ａ、 Ｂ
と共に説明する。

第５図Ａ、 Ｂの状態において、回転子磁石９ａθのＮ
極よりの磁束はコア１５ａ、磁極１０ｂの扉部１１Ｃ１
小径コア部８Ｃ及び大径コア部８ａを介して回転子磁石
９ａのＳ極に達し、磁路３２を形成する。

同様にして、回転子磁石９ｂのＮ極よりの磁束はコア１
５Ｃ１磁極１０ｂの肩部１１ｒｄ、小径コア部８Ｃ及び
大径コア部８ａを介して回転子磁石９ｂのＳ極に達し、
磁路３３を形成する。

この時、磁路３２，３３における磁束は捲線２３ｂと鎖
交する。

ここで、駆動軸７の回転により回転子磁石９１ａ、９ｂ
が矢印方向に回転すると、回転子磁石９ａはコア１５ａ
より退去してコア１５ｂに進入し、同時に回転子磁石９
ｂはコア１５Ｃより退去してコア１５ｄに進入して第２
図Ａ、 Ｂに示す位置に変位する。

このため、回転子磁石９ａのＮ極よりの磁束はコア１５
ｂ、磁極１０ａの肩部１１ａ、小径コア部８ｂ及び大径
コア部８ａを介して回転子磁石９ａのＳ極に達し、磁路
（図示せず）を形成する。

同様にして、回転子磁石９１〕のＮ極よりの磁束はコア
１５ｄ、磁極１０ａの肩部１１ｂ、小径コア部８ｂ及び
大径コア部８ａを介して回転子磁石９ｂＬニア）Ｓ極に
達し、磁路（図示せず）を形成する。

この時、上記磁路（図示せず）における磁束は捲線２３
ａと鎖交する。

このようにして回転子磁石９ａ、９ｂが第５図’Ａ、Ｂ
に示す位置から第２図Ａ、 Ｂに示す位置まで機械角
９０°回転する際、回転子磁石９ａ、９ｂよりの磁束が
コア１５ｂ、１５ｄに進入する時に捲線２３ａと鎖交す
る磁束によって矩形波起電力が発生されると同時に、回
転子磁石９ａ、９ｂよ１りの磁束がコア１５ａ、１５Ｃ
より退去する時に捲線２３ｂと鎖交する磁束によって矩
形波起電力が発生される。

従って、上記進入工程及び退去工程における両作用によ
り機械角１８０°にて１サイクル分の矩形波起電力を発
生する。

また、逆起電力の発生がロータに与える影響が小さいた
め、上記進入及び退去工程における２方向作用の磁気変
化分を共に発電に利用して極めて利用率の高い発電と、
上記進入及び退去の運動は反力により速度を加減する時
定数を与えることがないことで駆動回転を極めて安定に
行なう。

ここで、回転子磁石９、回転子コア８、磁極１０ａ、１
０ｂ、コア１５ａ〜１５ｄ等の磁性体における磁界につ
いて第６図及び第７図と共に説明する。

第６図は硅素鋼（３％）の磁化特性（空隙なし）曲線図
を示す。

曲線■は動磁化曲線、曲線ＩＩ及びＩＩＩは減磁化曲線
及び逆方向磁化曲線を示す。

第７図は第６図の第１、第２象限の拡大図である。

第７図より明らかな如く立上りは磁界０、３５０ｅに於
て磁束密度１３．５Ｋｇａｕｓｓと高いが、磁界を零に
戻した時の磁束密度は１２．７Ｋｇａｕｓｓと殆ど低下
しないでいわゆる残留磁気となる。

以後逆方向起磁力が掛り第２象限に移って磁界０．３０
ｅで残留磁気零となり曲線ＩＩＩを巡環する。

以上の如き特性はＮ、 Ｓ、磁極式の場合には何ら支障
ない。

しかしながら、同性磁極式の場合においては、第７図に
示す如く、進入工程の際の磁束密度Ｂｍに比較して退去
工程の際の磁束密度Ｂｒが高過ぎ、第２象限の作動角線
Ｎに至った際にもなお磁束密度Ｂｒ’を保持するため、
次の着磁点はＢｒ’点が始発点となり、磁束の変化量は
退去工程でＢｍ−Ｍ−Ｂｒ、進入工程でＢｍ−Ｍ−Ｂ白
こて囲まれた領域のエネルギとなり、磁束変化の働きが
極めて悪化する。

また、磁路に小空隙がある場合においても磁化特性曲線
は高々第７図の曲線ＩＩ’となるにすぎないため、磁束
の総変化量はＢｍ−Ｍ−Ｂｒ′にて囲まれた領域におけ
るエネルギとなるに過ぎないので磁束変化の働きが極め
て悪化する。

更に磁路に空隙がない場合や、進入工程と退去工程とが
連動する場合の磁束の総変化量はＢｍ−Ｍ−Ｂｒにて囲
まれた領域におけるエネルギとなり、更に磁束変化の働
きが悪化する。

曲線ＩＩがＢｒ点に達し、磁路の空隙が大になり透磁率
が減少すると磁束密度は作動角線Ｎと曲線ＩＩとの交点
Ｂｒ’になるが、これは空隙を飛越すだけのエネルギを
有する磁化力（クーロンの法則による距離の２乗の関数
）が殆どないからである。

この場合の空隙内の磁束密度はＢｒ’になる。

そこで、若し空隙を更に大に設定すると、磁化特性曲線
は曲線ＩＩ”を描いて磁束密度はＢｒ” （見かけ上の
残留磁気点）になる。

これら残留磁気は磁化された分子の残留によって生じる
ので、磁気抵抗を高くし殆ど磁化力とならないように、
残留磁気をＢｒ”の如く極力低くするには磁性体に逆励
磁を与えることで達成できる。

そこで、本実施例は、回転子磁石９がコア１５ａ〜１５
ｄのいずれかより退去し終る瞬間にそのノコアに逆磁界
を与えることにより残留磁気を極力低下せしめるもので
あり、以下第２図Ａ、 Ｂ及び第５図Ａ、 Ｂと共に説
明する。

第５図Ａ、 Ｂの状態において、回転子磁石９ａ、９ｂ
よりの磁束は上記の如く夫々磁路３２゜３３を通過して
捲線２３ｂと鎖交する。

次に、回転子磁石９ａ、９ｂが矢印方向に回転すると、
上記の如く回転子磁石９ａはコア１５ａより退去してコ
ア１５ｂに進入し、同時に回転子磁石９ｂはコア１５Ｃ
より退去してコア１５ｄに進入する。

この際、回転子磁石９ａ及び９ｂが夫々コア１５ａ及び
１５Ｃより退去し終る瞬間即ち回転子磁石９ａ及び９ｂ
が夫々コア１５ｂ及び１５ｄに進入し終る瞬間に、磁極
１０ａに固着されている鍔部１３ａ上の突出部１４ｂ、
１４ａは夫々コア１５ａ、１５ｃに固定された突出部２
１ａ、２ＩＣに僅少の空隙を介して対向する。

これと同時に、磁極１０ｂに固着されている鍔部１３ｂ
上の突出部１４Ｃ，１４ｄは夫々コア１５ａ、１５Ｃに
固定された突出部１７ａ、１７Ｃに僅少の空隙を介して
対向する。

このため、磁石１９ａのＮ極よりの磁束は腕部２０ａ、
突出部２１ａ、突出部１４ｂ、鍔部１３ａ、小径コア８
ｂ、大径コア部８ａ、小径コア部８Ｃ１鍔部１３ｂ、突
出部１４Ｃ１突出部１７ａ、腕部１６ａ及びコア１５ａ
を介して磁石１９ａのＳ極に達し、磁路５７を形成する
。

同様にして、磁石１９ＣのＮ極よりの磁束は腕部２０Ｃ
１突出部２１Ｃ１突出部１４ａ、鍔部１３ａ、小径コア
部８ｂ、大径コア部８ａ、小径コア部８Ｃ１鍔部１３ｂ
、突出部１４ｄ、突出部１７Ｃ１腕部１６Ｃ及びコア１
５Ｃを介して磁石１９ＣのＳ極に達し、磁路５８を形成
する。

この際、磁路３５．３６における磁束は捲線２３ｂを第
５図Ａに示す方向と逆方向に鎖交し、コア１５ａ、１５
Ｃより回転子磁石９ａ、９ｂが退去する瞬間にコア１５
ａ、１５Ｃ１磁極１０ｂ等を逆励磁する。

従って、これら磁性体に蓄積される残留磁気を上記逆励
磁することによって大幅に低下せしめ得、次にコア１５
ａ、１５Ｃに回転子磁石９ａ。

９ｂが進入する際、第７図に示す如く、磁化曲線の始発
点が零近傍になるので、進入工程及び退去工程における
両者間の磁束変化のエネルギ差を極めて大きくとり得て
発電効率を向上せしめ得る。

第８図Ａは本発明になる磁気制御同性磁極誘導発電機の
第２実施例（摺動形見電機）の一部縦断側面図、同図Ｂ
乃至りは夫々同図ＡのＢ−Ｂ線、Ｃ−Ｃ線及びＤ＝Ｄ線
に沿った縦断正面図を示す。

各図中、３５は非磁性体よりなる駆動軸で、円柱形状の
回転子磁石３７に固着されている。

回転子磁石３７は両端部が夫々Ｎ極及びＳ極に着磁され
ている。

３６ａ、３６ｂは磁性体よりなる回転子コアで、夫々機
械角で９０°（電気角で３６０°）の範囲に亘り互いに
対向している円弧部３９ａ、３９１）を有しており、回
転子磁石３７の両端部において駆動軸３５の外周面上に
固着されている。

３８ａ、３８ｂはＬ字形状の非磁性体よりなる腕部で、
回転子コア３６ａの円弧部３９ａ、３９ｂの中央より互
いに直角方向の位置に回転子コア３６ａに固着されてい
る。

４０ａ、４０ｂは磁性体よりなる突出部で、夫々腕部３
８ａ、３８ｂに固着されている。

４１ ａ〜４１ ｄは捲線で、夫々コア４２ａ〜４２ｄ
に巻回固定されている。

４３ａ〜４３ｄ及び４４ａ〜４４ｄはコアで、夫々機械
角９０°の円弧をもって非磁性体よりなるケース５４の
内周面に固着されており、夫々上記コア４２８〜４２ｄ
の両端部を支持している。

各コア４３ａ〜４３ｄ及び４４ａ〜４４ｄは相互に間隔
りをもって配設されており、コア４３ａ〜４３ｄは回転
子コア３６ａに対向されており、コア４４３〜４４ｄは
回転子コア３６ｂに対向さ！・ｔている。

４６ａ〜４６ｄはＬ字形状の磁性体よりなる腕部で、コ
ア４２ａ〜４２ｄ及びコア４３ａ〜４３ｄに固着されて
おり、その先端には夫々磁性体よりなる突出部４７ａ〜
４７ｄか掴着されている。

４８８〜４８ｄは磁性体よりなる腕部で、夫々コア４２
３〜４２ｄの中心より回転方向に適宜延在突出して夫々
コア４２ａ〜４２ｄ及びコア４４ａ〜４４ｄに固着され
ている。

４９１〜４９ｄは小磁石で、その両端部には回転子磁石
３７の磁極性と逆方向にＮ極及びＳ極が着磁されており
、コア５０ａ〜５０ｄ及びコア５１１ａ〜５１ｄに固着
支持されている。

コア５０３〜５０ｄは夫々腕部４８ａ〜４８ｄに固着支
持されており、コア５１３〜５１ｄは夫々ケース５４の
内周面に固着された固定板５２に嵌合固定されている。

７ ４５２〜４５ｄは磁性体よりなる腕部で、その脚部
５５ａ〜５５ｄは夫々コア５１ａ〜５１ｄに固着されて
おり、夫々コア５１ａ〜５１ｄより腕部４６ａ 〜４６
ｄ（７）突出部４７ａ−４７ｄに対向する位置まで回転
方向に延在されている。

５３３〜５３ｄは突出部で、腕部４５ａ〜４５ｄの先端
部５６ａ〜５６ｄにおいて突出部４７１〜４７ｄに対向
する位置に固着されている。

次に、上部構成発電機の動作について、第８図Ａ−Ｄ及
び第９図Ａ、 Ｂと共に説明する。

第９図Ｂ、 Ｂの状態において、回転子磁石３７のＮ極
よりの磁束は回転子コア３６ａの円弧部３９ｂ、コア４
３ａ、コア４２ａ、コア４４ａ及び回転子コア３６ｂを
介して回転子磁石３７のＳ極に達し、磁路５９を形成す
る。

同様にして、回転子磁石３７のＮ極よりの磁束は回転子
コア３６ａの円弧部３９ａ、コア４３Ｃ、コア４２Ｃ、
コア４４Ｃ及び回転子コア３６ｂを介して回転子磁石３
７のＳ極に達し、磁路６０を形成する。

この時、磁路５９，６０における磁束は夫々捲線４１ａ
、４１ｃと鎖交する。

ここで、駆動軸３５の回転により回転子磁石３７と共に
回転子コア３６ａ及び３６ｂが矢印方向に回転すると、
回転子コア３６ａ及び３６ｂは夫々コア４３ａ及び４４
ａより退去して夫々コア４３ｄ及び４４ｄに進入し、同
時に回転子コア３６ａ及び３６１〕は夫々コア４３Ｃ及
び４４Ｃより退去して夫々コア４３ｂ及び４４ｂに進入
して第８図Ａ、 Ｂに示す位置に変位する。

このため、回転子磁石３７のＮ極よりの磁束は回転子コ
ア３６ａの円弧部３９ｂ、コア４３ｄ、コア４２ｄ、コ
ア４４ｄ及び回転子コア３６ｂを介して回転子磁石３７
のＳ極に達し、磁路（図示せず）を形成する。

同様にして、回転子磁石３７のＮ極よりの磁束は回転子
コア３６ａの円弧部３９ａ、コア４３ｂ、コア４２ｂ、
コア４４ｂ及び回転子コア３６ｂを介して回転子磁石３
７のＳ極に達し、磁路（図示せず）を形成する。

この時、上記磁路（図示せず）における磁束は捲線４１
ｄ、４１ｂと夫々鎖交する。

このようにして、回転子磁石３７が第９図Ａ。

Ｂに示す位置から第８図Ａ、 Ｂに示す位置まで機械
角９０°回転する際、回転子磁石３７よりの磁束がコア
４３ｄ、４３ｂ、４４ｄ、４４ｂに進入する時の捲線４
１ｄ及び４１ｂを鎖交する磁束によって矩形波起電力が
発生されると同時に、回転子磁石３７よりの磁束がコア
４３ａ、４３Ｃ，４４ａ、４４ｃより退去する時の捲線
４１ａ及び４１Ｃと鎖交する磁束によって矩形波起電力
を発生する。

従って、上記第１実施例と同様、進入及び退去の作用に
より機械角１８０°にて１サイクル分の矩形波起電力を
発生し得る。

ここで、上記第１実施例と同様、進入工程及び退去工程
におけるエネルギ差を大きくとるための手段について、
以下第８図Ａ、 Ｂ及び第９図Ａ。

Ｂと共に説明する。

第９図Ａ、 Ｂの状態において、回転子磁石３７よりの
磁束は上記の如く磁路５９，６０を通過して捲線４１ａ
、４１Ｃと鎖交する。

次に、回転子磁石３７が矢印方向に回転すると、上記の
如く回転子コア３６ａはコア４３ａ、４３Ｃより退去し
てコア４３ｄ、４３ｂに進入し、同時に回転子コア３６
ｂはコア４４ａ、４４Ｃより退去してコア４４ｄ、４４
ｂに進入する。

この際、回転子コア３６ａ及び３６ｂが夫々コア４３ａ
、４３Ｃ及びコア４４ａ、４４Ｃより退去し終る瞬間即
ち回転子コア３６ａ及び３６ｂが夫々コア４３ｄ、４３
ｂ及びコア４４ｄ、４４ｂに進入し終る瞬間に、回転子
コア３６ａに固着されている腕部３８ａ上の突出部４０
ａは腕部４５ａに固着されている突出部５３ａと腕部４
６ａに固着されている突出部４７ａとの間に僅少の空隙
を介して対向する。

これと同時に、回転子コア３６ａに固着されている腕部
３８ｂ上の突出部４０ｂは腕部４５Ｃに固着されている
突出部５３Ｃと腕部４６Ｃに固着されている突出部４７
Ｃとの間に僅少の空隙を介して対向する。

このため、磁石４９ａのＮ極よりの磁束はコア５０ａ、
腕部４８ａ、コア４２ａ、腕部４６ａ、突出部４７ａ、
突出部４０ａ、突出部５３ａ腕部４５ａ、脚部５５ａ及
びコア５１ａを介して磁石４９ａのＳ極に達し、磁路６
１を形成する。

同様にして、磁石４９ＣのＮ極よりの磁束はコア５０Ｃ
１腕部４８Ｃ、コア４２Ｃ１腕部４６Ｃ１突出部４７Ｃ
１突出部４０ｂ、突出部５３Ｃ１腕部４５Ｃ１脚部５５
Ｃ及びコア５１Ｃを介して磁石４９ＣのＳ極に達し、磁
路６２を形成する。

このｉ際、磁路６１，６２における磁束は第９図Ａに示
す方向と逆方向に夫々鎖交し、コア４３ａ、４３Ｃ１４
４ａ、４４Ｃより回転子コア３６ａ、３６ｂが退去する
瞬間にコア４３ａ、４３Ｃ，４４ａ、４４ｃ、コア４２
ａ、４２Ｃを逆励磁する。

従って、これらの磁性体に蓄積される残留磁気を上記逆
励磁することによって大幅に低下せしめ得、次にコア４
３ ａ、 ４３ Ｃ，４４ａ 、 ４４ｃに回転子コア
３６ａ、３６ｂが進入する際、第７図に示す如く、磁化
曲線の始発点が零近傍になるので、第１実施例と同様、
進入工程及び退去工程における両者間の磁束変化のエネ
ルギ差を極めて大きくとり得る。

上記の如く、本発明になる磁気制御同性磁極誘導発電機
は、特定の電気角１８０°に設定された磁極を１円周上
に同角で順次等間隔に配置された磁性体からなる固定子
と、磁性体と同角で間飛び設置されたフエライ１〜系永
久磁石を１円周上において同極性に位置せしめた磁極を
有する回転子と、回転子の回転により磁束密度を増減す
る部分の磁性体に磁束と鎖交する如く巻回されたソレノ
イド発電捲線と、固定子及び回転子に夫々設けられ回転
子の回転により固定子の磁性体と回転子の磁極との対向
が終る退去時に一瞬間接面する補助磁極と、この補助磁
極が互いに接面した時回転子の永久磁石による磁束とは
逆方向の磁束を磁路に発生させる逆励磁用の小永久磁石
とを設けたため、進入工程及び退去工程における作用に
より機械角１８０°にて１サイクル分の矩形波起電力を
発生せしめ得、また、逆起電力の発生がロータに与える
影響が小さいため、進入及び退去工程における２方向作
用の磁束変化分を共に発電に利用して極めて利用率の高
い発電と進入及び退去の運動は反力により速度を加減す
る時定数を与えることがないことで駆動回転を極めて安
定に行ない得、更に、回転子磁性体がコアより退去する
際にそのコアに逆励磁をかけるため磁性体に蓄積される
残留磁気を逆励磁によって低下せしめ得、このため、進
入工程及び退去工程における磁束変化のエネルギ差を極
めて大きくとり得、その結果発電効率を向上せしめ得る
等の特長を有する。

【図面の簡単な説明】

第１図は本発明発電機の発電原理を説明するための図、
第２図Ａ乃至りは本発明発電機の第１実施例の一部縦断
側面図及び一部縦断正面図、第３図は第２図Ａ乃至りに
示す回転子磁石及び磁極等の斜視図、第４図は第２図Ａ
、 Ｄに示すコアの斜視図、第５図Ａ、 Ｂは本発明発
電機の第１実施例の一部縦断側面図及び一部縦断正面図
、第６図及び第７図は本発明発電機の磁性体の磁化曲線
を説明するための図、第８図Ａ乃至りは本発明発電機の
第２実施例の一部縦断側面図及び一部縦断正面図、第９
図Ａ、 Ｂは本発明発電機の第２実施例の一部縦断側面
図及び一部縦断正面図である。 ７．３５・・・・・・駆動軸、８，３６ａ、３６ｂ・・
・・・・回転子コア、８ａ・・・・・・大径コア部、８
ｂ、８Ｃ・・・・・・小径コア部、９ａ、 ９ｂ、
３７・・・・・・回転子磁石、１０ａ、１０ｂ・・・
・・・磁極、１１ａ〜１１ｄ・・・・・・扉部、１２ａ
、１２ｂ・・・・・・切欠部、１３ａ、１３ｂ・・・・
・・鍔部、１４ａ〜１４ｄ、１７ａ〜１７ｄ、２１ａ〜
２１ｄ、４０ａ、４０ｂ、４７ａ〜４７ ｄ、 ５３
ａ〜５３ ｄ・・・・−・突出部、１５ａ〜１５ｄ、
４２ａ〜４２ｄ、４３ａ〜４３ｄ、４４ａ〜４４ｄ、５
０ａ〜５０ｄ、５１ａ〜５１ｄ・・・・・・コア、１６
ａ〜１６ｄ、１８ａ〜１８ｄ、２０ａ〜２０ｄ、３８ａ
、３８ｂ、４５ａ〜４５ｄ、４６ａ〜４６ｄ、４８ａ〜
１８ｄ・・・・・・腕部、１９ａ〜１９ｄ、２５，４９
ａ〜４９ｄ・・・・・・磁石、２２ａ、２２ｂ・・・・
・・ソレノイド発電捲線ホルダ、２３ａ、２３ｂ、
４１ａ〜４１ｄ・・・・・・ソレノイド発電捲線、２４
・・・・・・鉄心、２６・・・・・・作動磁化力、２７
・・・・・・反起磁力、２８・・・・・・発電コイル、
３２，３３．５７，５８，５９〜６２・・・・・・磁路
、３４，５４・・・・・・ケース、３９ａ、３９ｂ・・
・・・・円弧部、５２・・・・・・固定板、５５ａ〜５
５ｄ・・・・・・脚部、５６ａ〜５６ｄ・・・・・・先
端部。

Claims (1)

【特許請求の範囲】
1. １ 特定の電気角１８０°に設定された磁極を１円周上
   に同角で順次等間隔に配置された磁性体から成る固定子
   と、該磁性体と同角で間飛び設置さｔシたフェライト系
   永久磁石を１円周」−において同極性に位置せしめた磁
   極を有する回転子と、該回転子の回転により磁束密度を
   増減する部分の磁性体に該磁束と鎖交する如く巻回され
   たソレノイド発電捲線と、該固定子及び該回転子に夫々
   設けられ該回転子の回転により該固定子の磁性体と該回
   転子の磁極との月″向が終る退去時に一瞬間接面する補
   助磁極と、該補助磁極が互いに接面した時該回転子の永
   久磁石による磁束とは逆方向の磁束を磁路に発生させる
   逆励磁用の小永久磁石とを設けでなることを特徴とする
   磁気制御同性磁極誘導発電機。