JPS6043052A - 磁気制御同性磁極誘導発電機及びその製造方法 - Google Patents
磁気制御同性磁極誘導発電機及びその製造方法Info
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- JPS6043052A JPS6043052A JP14371384A JP14371384A JPS6043052A JP S6043052 A JPS6043052 A JP S6043052A JP 14371384 A JP14371384 A JP 14371384A JP 14371384 A JP14371384 A JP 14371384A JP S6043052 A JPS6043052 A JP S6043052A
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- rotor
- core
- magnetic material
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- H—ELECTRICITY
- H02—GENERATION; CONVERSION OR DISTRIBUTION OF ELECTRIC POWER
- H02K—DYNAMO-ELECTRIC MACHINES
- H02K21/00—Synchronous motors having permanent magnets; Synchronous generators having permanent magnets
- H02K21/12—Synchronous motors having permanent magnets; Synchronous generators having permanent magnets with stationary armatures and rotating magnets
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- Engineering & Computer Science (AREA)
- Power Engineering (AREA)
- Permanent Magnet Type Synchronous Machine (AREA)
Abstract
(57)【要約】本公報は電子出願前の出願データであるた
め要約のデータは記録されません。
め要約のデータは記録されません。
Description
【発明の詳細な説明】
本発明は磁気制御同性磁極誘導発電機に係り、残留磁気
の無い磁性体を用いて固定子磁性体と回転子磁極との間
の磁気変化の１ネルギ差を人にどり、発電効率を向上ゼ
しめ得る発電機を提供（ることを目的とりる。
の無い磁性体を用いて固定子磁性体と回転子磁極との間
の磁気変化の１ネルギ差を人にどり、発電効率を向上ゼ
しめ得る発電機を提供（ることを目的とりる。
′先ず、本願発明の要点を略記づる。（イ）磁性体中に
フェライト系永久磁石を移動させた場合、フェライト系
永久磁石は一般に反磁気の影響を受りにくいので、磁束
変化の増分及び減分の双方の電磁誘導を達成する。即ち
、第１図に承り如く、端部が１ｉｆｌかれた導体１の領
域へを強磁界中に設置し、かつ、領域Ｂを弱磁界（空隙
）中に設置して、棒２は［方向に移動させると、領域へ
では原磁気３に対しで反磁気４が発生して原磁気３と反
磁気４とが相殺されて起電力は殆ど発生せず、棒２をｒ
′力方向移動させると起電力が発生ずる。次に、第２図
に承り”如く、強磁界内に両端を閉じられた導体５を設
置してその上に棒２をｆ方向に移動させると領域Ａ内及
び領域Ｂ内には夫々方向性を右Ｊる２次元の起電力を誘
起”りる。（日）磁束と捲線との鎖交によって発電作動
がなされるので、発電波形は回転角のグレード変化とは
ならない。
フェライト系永久磁石を移動させた場合、フェライト系
永久磁石は一般に反磁気の影響を受りにくいので、磁束
変化の増分及び減分の双方の電磁誘導を達成する。即ち
、第１図に承り如く、端部が１ｉｆｌかれた導体１の領
域へを強磁界中に設置し、かつ、領域Ｂを弱磁界（空隙
）中に設置して、棒２は［方向に移動させると、領域へ
では原磁気３に対しで反磁気４が発生して原磁気３と反
磁気４とが相殺されて起電力は殆ど発生せず、棒２をｒ
′力方向移動させると起電力が発生ずる。次に、第２図
に承り”如く、強磁界内に両端を閉じられた導体５を設
置してその上に棒２をｆ方向に移動させると領域Ａ内及
び領域Ｂ内には夫々方向性を右Ｊる２次元の起電力を誘
起”りる。（日）磁束と捲線との鎖交によって発電作動
がなされるので、発電波形は回転角のグレード変化とは
ならない。
（ハ）一般にはＮ極とＳ極と交互に作動するのに対し、
本願発明では同性磁極を用いて作動の速度及び電気角を
夫々倍にする。（ニ）２方向性作動どりるため、同性Ｉ
ｊ極とする。（ホ）励磁力の変化により磁束密度の増減
を１りるため、ヒステリシス特ｆ１の第１象限内の変化
即ちマイナーループ内の３ｒ変化とし、磁性体を加熱処
理することで大きな３ｒ作動どする。
本願発明では同性磁極を用いて作動の速度及び電気角を
夫々倍にする。（ニ）２方向性作動どりるため、同性Ｉ
ｊ極とする。（ホ）励磁力の変化により磁束密度の増減
を１りるため、ヒステリシス特ｆ１の第１象限内の変化
即ちマイナーループ内の３ｒ変化とし、磁性体を加熱処
理することで大きな３ｒ作動どする。
以上の要点を総括した実施例を図面と共に以下に説明Ｊ
る。
る。
第３図（Ａ）は本発明になる（社気制御同性ｆ１１極誘
導発電機の一実施例（横動形発電機）の一部組断側面図
、同図（Ｂ）乃至（Ｄ）は夫々同図（八）（７）Ｂ−Ｂ
線、ｃ−ｃ線及１ｃＦＤ−Ｄ線に沿ツタ、１ｌｌｉ正面
図を承り。各図中、７は非磁性体よりなる駆動軸で、磁
性体よりなる回転子磁性体（以下回転子コアという）８
に固着されでいる。回転子」ア８は中央に円筒状の大径
コア部８ａと左右端部に円筒状の小径コア部８ｂ 、８
ｃとよりなる。９ａ。
導発電機の一実施例（横動形発電機）の一部組断側面図
、同図（Ｂ）乃至（Ｄ）は夫々同図（八）（７）Ｂ−Ｂ
線、ｃ−ｃ線及１ｃＦＤ−Ｄ線に沿ツタ、１ｌｌｉ正面
図を承り。各図中、７は非磁性体よりなる駆動軸で、磁
性体よりなる回転子磁性体（以下回転子コアという）８
に固着されでいる。回転子」ア８は中央に円筒状の大径
コア部８ａと左右端部に円筒状の小径コア部８ｂ 、８
ｃとよりなる。９ａ。
９ｂは回転子磁石で、同図（Ｂ）及び第４図より明らか
な如く、回転−子コア８の大径２７部８ａの一外周面上
に機械角９０° （電気角ｒ ３６０°）の範囲に亘る
円弧を有し、互いに対向して固着されてい′る。回転子
磁石９ａ 、９ｂは、その内周部即ち回転子コア８に固
着されている側がＳ極に、外周部がＮ極に夫々誉−磁さ
れている。１０ａ、１０ｂは磁性体よりなる磁極で、第
４図より明らかな如く、回転子磁石９ａ、９ｂの円周面
に対応した円周を有づる胴部１１ａ 、 １１１） 、
１１ｃ 、 １１ｄ及びそれと機械角９０°離間して
設けられ１＝切欠部１２ａ、１２ｂよりなり、回転子コ
ア８の小径コア部８ｂ、８ｃの両端に固着されている。
な如く、回転−子コア８の大径２７部８ａの一外周面上
に機械角９０° （電気角ｒ ３６０°）の範囲に亘る
円弧を有し、互いに対向して固着されてい′る。回転子
磁石９ａ 、９ｂは、その内周部即ち回転子コア８に固
着されている側がＳ極に、外周部がＮ極に夫々誉−磁さ
れている。１０ａ、１０ｂは磁性体よりなる磁極で、第
４図より明らかな如く、回転子磁石９ａ、９ｂの円周面
に対応した円周を有づる胴部１１ａ 、 １１１） 、
１１ｃ 、 １１ｄ及びそれと機械角９０°離間して
設けられ１＝切欠部１２ａ、１２ｂよりなり、回転子コ
ア８の小径コア部８ｂ、８ｃの両端に固着されている。
１５８〜１５ｄはコアで、夫々機械角９０’の円弧をも
って非磁性体よりなるケース３４の内周面に固着されて
いる。各コア１５ａ〜１５ｄは第５図に承り如く、相互
に間隔りをもってコア１５ａと１５０とが対向し、コア
１５ａと１５６とが対向して、しかもコア１５ａ及び１
５Ｃとコア１５１＋及び１５ｄとが駆動軸７の軸方向１
互い違いにずれＣ配Ｐｉされ−（いる。コア１５８〜１
５ｄの長さは回転子磁石９ａ 、９ｂの端部に対向する
位置より１１極１０ａ、１０ｂの外端に対向する位置ま
で延在する長さとされている。
って非磁性体よりなるケース３４の内周面に固着されて
いる。各コア１５ａ〜１５ｄは第５図に承り如く、相互
に間隔りをもってコア１５ａと１５０とが対向し、コア
１５ａと１５６とが対向して、しかもコア１５ａ及び１
５Ｃとコア１５１＋及び１５ｄとが駆動軸７の軸方向１
互い違いにずれＣ配Ｐｉされ−（いる。コア１５８〜１
５ｄの長さは回転子磁石９ａ 、９ｂの端部に対向する
位置より１１極１０ａ、１０ｂの外端に対向する位置ま
で延在する長さとされている。
２２ａ及び２２ｂはソレノイド発電捲線ホルダＣ１回゛
転子磁石９ａ、９ｂど磁極１０ａ、１０ｔ＋どの間にお
いて、コア１５ａ〜１５ｄの内周面に固着され−Ｃいる
。２．．３ａ、２３１＋はソレノイド発電捲線（以下、
捲線という）ぐ、ソレノイド発電捲線ホルダ２２ａ、２
２ｂの内周面に小径コア部ｓｂ、ａｃに当接しないにう
巻回固着されている。
転子磁石９ａ、９ｂど磁極１０ａ、１０ｔ＋どの間にお
いて、コア１５ａ〜１５ｄの内周面に固着され−Ｃいる
。２．．３ａ、２３１＋はソレノイド発電捲線（以下、
捲線という）ぐ、ソレノイド発電捲線ホルダ２２ａ、２
２ｂの内周面に小径コア部ｓｂ、ａｃに当接しないにう
巻回固着されている。
次に本発明の動作を第３図（△）〜（Ｄ）及び第６図（
Ａ＞、（Ｂ）と共に説明りる。
Ａ＞、（Ｂ）と共に説明りる。
第６図（Ａ＞、（１３）の状態において、回転子磁石９
ａのＮ極よりの磁束はコア１５ａ、磁極１０ｂの両部１
１Ｃ１小径コア部８Ｃ及び大径コア部８ａを介して回転
子磁石９ａのＳ極に達し、磁路３２を形成する。同様に
し−Ｃ１回転子磁石９１）のＮ極よりの磁束はコア１５
Ｃ，磁極１０１）の胴部１’ｊｄ 、小径コア部８Ｃ及
び大径１１７部８ａを介して回転子磁石９ｂのＳ極に達
し、磁路３３を形成する。この時、磁路３２．．３３に
お（）る磁束は捲ａ２３ｂと鎖交する。
ａのＮ極よりの磁束はコア１５ａ、磁極１０ｂの両部１
１Ｃ１小径コア部８Ｃ及び大径コア部８ａを介して回転
子磁石９ａのＳ極に達し、磁路３２を形成する。同様に
し−Ｃ１回転子磁石９１）のＮ極よりの磁束はコア１５
Ｃ，磁極１０１）の胴部１’ｊｄ 、小径コア部８Ｃ及
び大径１１７部８ａを介して回転子磁石９ｂのＳ極に達
し、磁路３３を形成する。この時、磁路３２．．３３に
お（）る磁束は捲ａ２３ｂと鎖交する。
ここで、駆動軸７の回転により回転子磁石９ａ。
９−ｂが矢印方向に回転づると、回転子讃に石９ａはコ
ア１５ａより退去してコア′ｌ ５１１に進入し、同時
に回転子磁石９ｂはコア１５Ｃより退去してコア１５ｄ
に進入して第３図（Ａ＞、（Ｂ）に示り゛位置に変位り
る。このため、回転子磁石９ａのＮ極よりの磁束はコア
１５ｂ、磁極１０ａの扇部１１ａ、小径コア部８１１及
び大径コア部８ａを介して回転子磁石９ａのＳ極に達し
、隘路（図示せず）を形成りる。同様にし°Ｃ１回転子
磁石９ｂのＮ極Ｊ、りの磁束はコア１５ｄ１収量極１０
ａの両部１１ｂ、小径コア部８ｂ及び大径コア部８ａを
介して回転子磁石９ｂのＳ極に達し、磁路（図示μず）
を形成りる。口の時、上記磁路（図示せず）にお１ノる
磁束は捲線２３ａと鎖交Ｊる。
ア１５ａより退去してコア′ｌ ５１１に進入し、同時
に回転子磁石９ｂはコア１５Ｃより退去してコア１５ｄ
に進入して第３図（Ａ＞、（Ｂ）に示り゛位置に変位り
る。このため、回転子磁石９ａのＮ極よりの磁束はコア
１５ｂ、磁極１０ａの扇部１１ａ、小径コア部８１１及
び大径コア部８ａを介して回転子磁石９ａのＳ極に達し
、隘路（図示せず）を形成りる。同様にし°Ｃ１回転子
磁石９ｂのＮ極Ｊ、りの磁束はコア１５ｄ１収量極１０
ａの両部１１ｂ、小径コア部８ｂ及び大径コア部８ａを
介して回転子磁石９ｂのＳ極に達し、磁路（図示μず）
を形成りる。口の時、上記磁路（図示せず）にお１ノる
磁束は捲線２３ａと鎖交Ｊる。
このようにして回転子磁石９ａ 、９ｂが第６図（Δ）
、（Ｂ）に示１位置から第３図（Ａ）。
、（Ｂ）に示１位置から第３図（Ａ）。
（Ｂ ）に示Ｊ位置まで機械角９０’回転覆る際、回転
子磁石９ａ 、９ｂよりの髄振束が］ア１５ｂ。
子磁石９ａ 、９ｂよりの髄振束が］ア１５ｂ。
１５ｄに進入りる時に捲線２３ａと鎖交する磁束によつ
−Ｃ矩形波起電力が発生されると同時に、回転子磁石９
ａ 、 ９１）よりの１１１１束がコア’１５ａ。
−Ｃ矩形波起電力が発生されると同時に、回転子磁石９
ａ 、 ９１）よりの１１１１束がコア’１５ａ。
１５ｃより退去づ−る時に捲線２３ｂと鎖交づる磁束に
よつＣ矩形波起電力が発生される。
よつＣ矩形波起電力が発生される。
従つ−Ｃ１上記進入工程及び退去工程における両作用に
より機械角１８０°にて１リイクル分の矩形波起電力を
発生する。また、逆起電力の発生がロータに与える影響
が小さいため、上記進入及び退去工程におりる２方向作
用の磁気変化分を共に発電に利用して極めて利用率の高
い発電ど、上記進入及び退去の運動は反力により速度を
加減りる時定数を与えることがないことで駆動回転を橋
めて安定に行なう。
より機械角１８０°にて１リイクル分の矩形波起電力を
発生する。また、逆起電力の発生がロータに与える影響
が小さいため、上記進入及び退去工程におりる２方向作
用の磁気変化分を共に発電に利用して極めて利用率の高
い発電ど、上記進入及び退去の運動は反力により速度を
加減りる時定数を与えることがないことで駆動回転を橋
めて安定に行なう。
ここで、回転子磁石９、回転子コア８、磁極１０ａ、１
０ｂ、Ｄ７１５ａ 〜１５ｄ等（７） １４ｉ性体にお
ける磁界についで第７図及び第８図と共に説明する。第
７図は硅素鋼（３％）の磁化特性（空隙なし）曲線図を
示す。曲線Ｉは初乗化曲線、曲線■及び■は減磁化曲線
及び逆°方向磁化曲線図を示ず。第８図は第７図の第１
．ｆ１２象限の拡大図である。第８図より明らかな如く
立上りは磁界０−．３５０ｅに於−Ｃ磁束密度１３．５
ｋｇａｕｓｓと高いが、磁界を零に戻した時の磁束密度
は１２．７ｋｇａｕｓｓと殆ど低下しないでいわゆる残
留磁気となる。以後逆方向起磁力が掛り第２象限に移っ
て磁界０．３０ｃで残留磁気零となり曲線■を連環りる
。
０ｂ、Ｄ７１５ａ 〜１５ｄ等（７） １４ｉ性体にお
ける磁界についで第７図及び第８図と共に説明する。第
７図は硅素鋼（３％）の磁化特性（空隙なし）曲線図を
示す。曲線Ｉは初乗化曲線、曲線■及び■は減磁化曲線
及び逆°方向磁化曲線図を示ず。第８図は第７図の第１
．ｆ１２象限の拡大図である。第８図より明らかな如く
立上りは磁界０−．３５０ｅに於−Ｃ磁束密度１３．５
ｋｇａｕｓｓと高いが、磁界を零に戻した時の磁束密度
は１２．７ｋｇａｕｓｓと殆ど低下しないでいわゆる残
留磁気となる。以後逆方向起磁力が掛り第２象限に移っ
て磁界０．３０ｃで残留磁気零となり曲線■を連環りる
。
以上の如き特性はＮ、Ｓ、磁極式の場合には伺ら支障な
い。しかしながら、同性磁極式の場合においでは、第８
図に承り如く、進入工程の際の磁束密度ＢＩＩｌに比較
して退去工程の際の磁束密度Ｂ ｒが高過ぎ、第２象限
の作動角線Ｎに至っＩＣ際にもなａ５５乗畜度Ｂｒ’
を保持りるため、次の着磁点は１３１゛’点が始梵点と
なり、磁束の変化用は進入工程でＢｍ −Ｍ−Ｂｒ、進
入■稈でＢｍ −Ｍ１３ｒ’ にて囲まれた領域のエネ
ルギとなり、磁束変化の働きが極めて悪化リ−る。また
、磁路に小空隙がある場合においても磁化特性曲線は高
々第８図の曲線■′どなるにづぎないため、磁束の総変
化但はＢ１３．−Ｍ−３１” にて囲まれた領域におり
るＪネルギとなるに過ぎないので磁束変化の動きが極め
て悪化する。史に磁路に空隙がない場合や、進入工程と
退去工程とが連動りる場合の磁束の総変化■はＢｍ−Ｍ
−Ｂ、ｒにて囲まれた領域におけるエネルギとなり、更
に磁束変化の働きが悪化りる。
い。しかしながら、同性磁極式の場合においでは、第８
図に承り如く、進入工程の際の磁束密度ＢＩＩｌに比較
して退去工程の際の磁束密度Ｂ ｒが高過ぎ、第２象限
の作動角線Ｎに至っＩＣ際にもなａ５５乗畜度Ｂｒ’
を保持りるため、次の着磁点は１３１゛’点が始梵点と
なり、磁束の変化用は進入工程でＢｍ −Ｍ−Ｂｒ、進
入■稈でＢｍ −Ｍ１３ｒ’ にて囲まれた領域のエネ
ルギとなり、磁束変化の働きが極めて悪化リ−る。また
、磁路に小空隙がある場合においても磁化特性曲線は高
々第８図の曲線■′どなるにづぎないため、磁束の総変
化但はＢ１３．−Ｍ−３１” にて囲まれた領域におり
るＪネルギとなるに過ぎないので磁束変化の動きが極め
て悪化する。史に磁路に空隙がない場合や、進入工程と
退去工程とが連動りる場合の磁束の総変化■はＢｍ−Ｍ
−Ｂ、ｒにて囲まれた領域におけるエネルギとなり、更
に磁束変化の働きが悪化りる。
曲線■がＢｒ点に達し、磁路の空隙が大になり透磁率が
減少りると磁束密度は作動角線Ｎと曲線■との交点Ｂｒ
′になるが、これは空隙を飛越りだ番ノのエネルギを有
する磁イヒカ（クーロンの法則による距離の２乗の関数
）が殆どないからである。
減少りると磁束密度は作動角線Ｎと曲線■との交点Ｂｒ
′になるが、これは空隙を飛越りだ番ノのエネルギを有
する磁イヒカ（クーロンの法則による距離の２乗の関数
）が殆どないからである。
この場合の空隙内の１０束密度はＢｒ’ になる。
そこで、若し空隙を更に大に設定りると、１ｋ（し特性
曲線は曲線ＩＩ Ｏを描い゛Ｃ磁束密度はＢｒ″ （児
かｉ〕上の残留磁気点）になる。これら残留磁気１ま磁
化された分子の残留によって生じるので、磁気抵抗を高
くし殆ど磁化力とならないように、残留磁気を３ ｒ
Ｉ＋の如く極力低く覆るには磁性体を加熱処理Ｊること
で達成できる。
曲線は曲線ＩＩ Ｏを描い゛Ｃ磁束密度はＢｒ″ （児
かｉ〕上の残留磁気点）になる。これら残留磁気１ま磁
化された分子の残留によって生じるので、磁気抵抗を高
くし殆ど磁化力とならないように、残留磁気を３ ｒ
Ｉ＋の如く極力低く覆るには磁性体を加熱処理Ｊること
で達成できる。
そこで、本実施例は、回転子磁石９、磁４４ｉ１０ａ。
１０ｂ１回転子コア８、］コア ５ａ 〜１５ｄ等に磁
性体を用い、これらを加熱処理づることににり残′留磁
気を極力低下せしめるものである。
性体を用い、これらを加熱処理づることににり残′留磁
気を極力低下せしめるものである。
磁性体を加熱してその磁性体′の残留磁気を低下せしめ
る方法について説明覆るに、先ず、純鉄あるいは低炭桑
鉄にフェロ−シリコン、アルミニウム、ニッケル等の非
鉄溶融性の金属を雄弁として数％加え′（溶融せしめ、
この磁気材料鉄鋼をキ１リ一点く７５０℃〜９００℃）
迄加熱する。従来の方法ではしかる後徐冷して完成した
いたが、本実施例においては、しかる後常温まで急冷（
焼入れ）し、磁気材鉄鋼に応じた適温（２００℃〜３０
０℃）まぐ再び加熱してしかる後徐冷“りる。このよう
にしてできた磁性体の磁化曲線は第９図に示づ如く、曲
線どなり、残留磁気を大幅に低下ｕしめ得る。
る方法について説明覆るに、先ず、純鉄あるいは低炭桑
鉄にフェロ−シリコン、アルミニウム、ニッケル等の非
鉄溶融性の金属を雄弁として数％加え′（溶融せしめ、
この磁気材料鉄鋼をキ１リ一点く７５０℃〜９００℃）
迄加熱する。従来の方法ではしかる後徐冷して完成した
いたが、本実施例においては、しかる後常温まで急冷（
焼入れ）し、磁気材鉄鋼に応じた適温（２００℃〜３０
０℃）まぐ再び加熱してしかる後徐冷“りる。このよう
にしてできた磁性体の磁化曲線は第９図に示づ如く、曲
線どなり、残留磁気を大幅に低下ｕしめ得る。
従って、回転子磁石９、磁極１０ａ、１０ｂ、回転子］
’／’８及び］ア１５ａ〜１５ｄ等全部あるいはその一
部にこの方法にて作成された磁性体を用いれば、磁化曲
線の始発点が第８図に示１零近傍になるので、進入工程
及び退去工程における両者間の磁気変化の１ネルギ差を
極めて大きくとり１ｑる。
’／’８及び］ア１５ａ〜１５ｄ等全部あるいはその一
部にこの方法にて作成された磁性体を用いれば、磁化曲
線の始発点が第８図に示１零近傍になるので、進入工程
及び退去工程における両者間の磁気変化の１ネルギ差を
極めて大きくとり１ｑる。
上述の如く、本発明になる磁気制御同性磁極誘導発電機
は、特定の電気角１８０°に設定された磁極を１円周上
に同角で順次等間隔に配置された磁性体から成る固定子
と、磁性体と同角で間飛び設置されたフコ−ライト系永
久磁石を１円周上において同極性に位置せしめた磁極を
有Ｊる回転子と、回転子の回転により磁束密度を増減す
る部分の磁性体に磁束と鎖交り−る如く巻回されたソレ
ノイド発電捲線とより成り、残留磁気の無い磁性体を用
いてなるため、進入工程及び退去■稈にお（）る作用に
より機械角１８０°にて１リイクル分の矩形波起電力を
発生せしめ得、また、逆起電力の発生がロータに与える
影響が小さいＩこめ、進入及び退去工程における２方向
作用の磁束変化分を共に発電に利用して極めて利用率の
高い発電と進入及び退去の運動は反力により速麿を加減
覆る時定数を与えることがないことで駆動回転を極めて
安定に行ない得、更に、純鉄あるいは低炭素鉄に非鉄溶
融性金属を加えて溶融せしめた後キュリ一点まで加熱し
、しかる後常温まで急冷して更に再加熱するこ′とによ
り製造され残留磁気の低い磁性体を、上記回転磁性体及
びコアの少なくとしその一方に用いた構成としているた
め、磁束変化の１ネルギ差を極めて大きくどり得、発電
効率を白土Ｖしめ得る等の特長を有する。
は、特定の電気角１８０°に設定された磁極を１円周上
に同角で順次等間隔に配置された磁性体から成る固定子
と、磁性体と同角で間飛び設置されたフコ−ライト系永
久磁石を１円周上において同極性に位置せしめた磁極を
有Ｊる回転子と、回転子の回転により磁束密度を増減す
る部分の磁性体に磁束と鎖交り−る如く巻回されたソレ
ノイド発電捲線とより成り、残留磁気の無い磁性体を用
いてなるため、進入工程及び退去■稈にお（）る作用に
より機械角１８０°にて１リイクル分の矩形波起電力を
発生せしめ得、また、逆起電力の発生がロータに与える
影響が小さいＩこめ、進入及び退去工程における２方向
作用の磁束変化分を共に発電に利用して極めて利用率の
高い発電と進入及び退去の運動は反力により速麿を加減
覆る時定数を与えることがないことで駆動回転を極めて
安定に行ない得、更に、純鉄あるいは低炭素鉄に非鉄溶
融性金属を加えて溶融せしめた後キュリ一点まで加熱し
、しかる後常温まで急冷して更に再加熱するこ′とによ
り製造され残留磁気の低い磁性体を、上記回転磁性体及
びコアの少なくとしその一方に用いた構成としているた
め、磁束変化の１ネルギ差を極めて大きくどり得、発電
効率を白土Ｖしめ得る等の特長を有する。
第１図及び第２図は本発明発電機の発電原理を説明する
た、めの図、第３図（Ａ）乃至（Ｄ）は本発明光電機の
一実施例の一部縦断側面図及び一部縦断正面図、第４図
は第３図（Ａ）乃至（Ｄ）に示１回転子磁石及び磁極等
の斜視図、第５図は第３図（Ａ）乃至（’ Ｄ ）に示
すコアの斜視図、第６図（Ａ）、（Ｂ）は本発明発電機
の一実施例の一部縦断側面図及び一部縦断正面図、第７
図乃至第９図は本発明発電機の磁性体の磁化曲線を説明
りるための図である。 １．５・・・導体、２・・・棒、３・・・反磁気、４，
６゜６′・・・反磁気、７・・・駆動軸、８・・・回転
子コア、８ ａ・・・大径コア部、８ｂ、８ｃ・・・小
径コア部、９ａ、、９１）−・・回転子磁石、１０．ａ
、 １０１＋ ・Ｉｆ！極、１１ ａ 〜１１ ｄ−
・・用品、２２ａ、２２１］−・・ソレノイド光電捲線
ホルダ、２３ａ 、２３１＋・・・ツレノーイド発電１
ｉ線、３２．３３・・・磁路、３４・・・ケース。
た、めの図、第３図（Ａ）乃至（Ｄ）は本発明光電機の
一実施例の一部縦断側面図及び一部縦断正面図、第４図
は第３図（Ａ）乃至（Ｄ）に示１回転子磁石及び磁極等
の斜視図、第５図は第３図（Ａ）乃至（’ Ｄ ）に示
すコアの斜視図、第６図（Ａ）、（Ｂ）は本発明発電機
の一実施例の一部縦断側面図及び一部縦断正面図、第７
図乃至第９図は本発明発電機の磁性体の磁化曲線を説明
りるための図である。 １．５・・・導体、２・・・棒、３・・・反磁気、４，
６゜６′・・・反磁気、７・・・駆動軸、８・・・回転
子コア、８ ａ・・・大径コア部、８ｂ、８ｃ・・・小
径コア部、９ａ、、９１）−・・回転子磁石、１０．ａ
、 １０１＋ ・Ｉｆ！極、１１ ａ 〜１１ ｄ−
・・用品、２２ａ、２２１］−・・ソレノイド光電捲線
ホルダ、２３ａ 、２３１＋・・・ツレノーイド発電１
ｉ線、３２．３３・・・磁路、３４・・・ケース。
Claims (1)
- （１）特定の電気角１８０°に設定されに磁極を１円周
上に同角で順次等間隔に配置された磁性体から成る固定
子と、該磁性体と同角Ｃ間飛び設置されたフェライト系
永久磁石を１円周上において同極↑１に位置けしめた磁
極を右りる回転子と、該回転子の回転により磁束密度を
増減Ｊる部分の磁ｔａ体に該磁束と鎖交゛りる如く巻回
されたソレノイド発電捲線とより成り、残留磁気の無い
磁性体を用いてなることを特徴とづる磁気制御Ｉ同性磁
極誘導発電機。 （２特定の、電気角１８０°に設定された磁極を１円周
上に同角で順次等間隔に配置され／ｊ Ｉ４＆性体から
成る固定子ど、＠磁性体と同角で間飛び設置されたフェ
ライト系永久磁石を１円周上におい゛Ｃ同極性に位置ｕ
しめた磁極を有する回転子と、該回転子の回転により磁
束密度を増減Ｊ゛る部分の磁性体に該磁束と鎖交する如
く巻回されたソレノイド発′ｉＨ捲線とＪ：り成り、該
１１１ｉ性体を、低炭素鉄に非鉄溶融性金属を雄弁とし
゛Ｃ数％加えて溶融せ゛しめ、該磁気材料鉄鋼をキコー
リ一点まで加熱し、次いで常温まで急冷の後出び該磁気
材料鉄鋼に応じた適温まぐ加熱してから徐冷して形成し
て残留磁気を無くりごとを特徴とりる磁気制御同性磁極
誘導発電機ｉ機。
Priority Applications (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP14371384A JPS6043052A (ja) | 1984-07-11 | 1984-07-11 | 磁気制御同性磁極誘導発電機及びその製造方法 |
Applications Claiming Priority (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP14371384A JPS6043052A (ja) | 1984-07-11 | 1984-07-11 | 磁気制御同性磁極誘導発電機及びその製造方法 |
Related Parent Applications (1)
| Application Number | Title | Priority Date | Filing Date |
|---|---|---|---|
| JP10800675A Division JPS5949784B2 (ja) | 1975-09-08 | 1975-09-08 | 磁気制御同性磁極誘導発電機 |
Publications (2)
| Publication Number | Publication Date |
|---|---|
| JPS6043052A true JPS6043052A (ja) | 1985-03-07 |
| JPS6245787B2 JPS6245787B2 (ja) | 1987-09-29 |
Family
ID=15345245
Family Applications (1)
| Application Number | Title | Priority Date | Filing Date |
|---|---|---|---|
| JP14371384A Granted JPS6043052A (ja) | 1984-07-11 | 1984-07-11 | 磁気制御同性磁極誘導発電機及びその製造方法 |
Country Status (1)
| Country | Link |
|---|---|
| JP (1) | JPS6043052A (ja) |
Cited By (1)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| EP0279701A2 (en) * | 1987-02-19 | 1988-08-24 | Enakichi Hayasaka | Homopole type AC generator |
-
1984
- 1984-07-11 JP JP14371384A patent/JPS6043052A/ja active Granted
Cited By (1)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| EP0279701A2 (en) * | 1987-02-19 | 1988-08-24 | Enakichi Hayasaka | Homopole type AC generator |
Also Published As
| Publication number | Publication date |
|---|---|
| JPS6245787B2 (ja) | 1987-09-29 |
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