JPS59160164A - 磁気光学記録材料 - Google Patents
磁気光学記録材料Info
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- JPS59160164A JPS59160164A JP3432383A JP3432383A JPS59160164A JP S59160164 A JPS59160164 A JP S59160164A JP 3432383 A JP3432383 A JP 3432383A JP 3432383 A JP3432383 A JP 3432383A JP S59160164 A JPS59160164 A JP S59160164A
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- recording material
- alone
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Abstract
(57)【要約】本公報は電子出願前の出願データであるた
め要約のデータは記録されません。
め要約のデータは記録されません。
Description
【発明の詳細な説明】
本発明は、磁気光学記録に使用される記録媒体の記録層
として用いるのに適した磁気光学記録材料に関する。
として用いるのに適した磁気光学記録材料に関する。
磁気光学記録は、フェロ磁性体やフェリ磁性体学効果を
利用して記録された信号を読み出すことのできるもので
あシ、信号の書き込みや読み出しの手段としてレーザー
等の光ビームが用いられる。
利用して記録された信号を読み出すことのできるもので
あシ、信号の書き込みや読み出しの手段としてレーザー
等の光ビームが用いられる。
一般にフェロ磁性体やフェリ磁性体はキューリ一点以下
の温度で強い磁性を示し、磁化を飽和させるのに十分な
外部磁場を印加すると一様な方向に磁化されるが、キュ
ーリ一温度付近にｐると、保磁力は小さくなシ零に近づ
く。従って、このような材料に外部磁場を印加し、一方
向に全体を磁化させた後、次いで逆方向の弱い磁場を加
えると同時に局所的にレーザービームを照射すると、レ
ーザービームは瞬間的に局所加熱効果を与えるためレー
ザービームが当った箇所だけ温度が上昇し、保磁力が小
さくなるか、もしくは零になる。そしてレーザービーム
照射前の温度にもどると、逆方向の弱い外部磁場が加え
られているため、この箇所だけ磁化の反転が生じ、スポ
ット状の反転磁区が形成されるので、レーザービームが
轟てられたことが記録として残される。
の温度で強い磁性を示し、磁化を飽和させるのに十分な
外部磁場を印加すると一様な方向に磁化されるが、キュ
ーリ一温度付近にｐると、保磁力は小さくなシ零に近づ
く。従って、このような材料に外部磁場を印加し、一方
向に全体を磁化させた後、次いで逆方向の弱い磁場を加
えると同時に局所的にレーザービームを照射すると、レ
ーザービームは瞬間的に局所加熱効果を与えるためレー
ザービームが当った箇所だけ温度が上昇し、保磁力が小
さくなるか、もしくは零になる。そしてレーザービーム
照射前の温度にもどると、逆方向の弱い外部磁場が加え
られているため、この箇所だけ磁化の反転が生じ、スポ
ット状の反転磁区が形成されるので、レーザービームが
轟てられたことが記録として残される。
このような記録の読み出しは、記録の際に用いたのより
も弱いレーザービームを照射して磁気力れ以外の磁区と
の識別によシ行われる。
も弱いレーザービームを照射して磁気力れ以外の磁区と
の識別によシ行われる。
従って、磁気光学記録材料としては、室温より高いキー
−り一温度を持ち、磁気光学効果を有することが必要と
なる。更に、高密度記録を可能とするためには磁化が記
録層の膜面に対して垂直な方向に向くのが安定であるこ
と、即ち、膜面に垂直な方向に磁化容易軸を有すること
が望まれる。
−り一温度を持ち、磁気光学効果を有することが必要と
なる。更に、高密度記録を可能とするためには磁化が記
録層の膜面に対して垂直な方向に向くのが安定であるこ
と、即ち、膜面に垂直な方向に磁化容易軸を有すること
が望まれる。
現在、このような要請に答える磁気光学記録用の垂直磁
気記録媒体の記録層としては、ＭｎＢ１等の多結晶膜Ｔ
ｂ Ｆｅ ＋ Ｇｄ Ｃｏに代表される非晶質膜などが
ある。
気記録媒体の記録層としては、ＭｎＢ１等の多結晶膜Ｔ
ｂ Ｆｅ ＋ Ｇｄ Ｃｏに代表される非晶質膜などが
ある。
上記の材料の中でＴｂ −Ｆｅ 、 Ｇｄ−Ｃｏ等の希
土類−鉄系遷移金属からなる合金薄膜は、非晶質膜であ
るために読み出し時の結晶粒界による雑音の影響が少な
く、ＳＮ比のよい信号が得られるばかシでなく、ガラス
、プラスチックなどの任意の基板上に蒸着、スパッタリ
ング等の方法によシ容易に作製が可能である等の利点を
有している。
土類−鉄系遷移金属からなる合金薄膜は、非晶質膜であ
るために読み出し時の結晶粒界による雑音の影響が少な
く、ＳＮ比のよい信号が得られるばかシでなく、ガラス
、プラスチックなどの任意の基板上に蒸着、スパッタリ
ング等の方法によシ容易に作製が可能である等の利点を
有している。
しかしながら、上記の非晶質材料は熱的に準安定状態で
あるために加熱によシ膜の温度上昇が生じた場合には不
可逆的に膜が結晶化を起し、記録内容が消滅してしまう
という重大な欠点がある。
あるために加熱によシ膜の温度上昇が生じた場合には不
可逆的に膜が結晶化を起し、記録内容が消滅してしまう
という重大な欠点がある。
例えばＴｂ −Ｆｅ 、 Ｇｄ−ＣＣｌにおいては３０
０℃程度でこのような結晶化が生じる。
０℃程度でこのような結晶化が生じる。
上記の問題以外にも希土類、鉄系遷移金属という化学的
に活性な元素を用いている故それらの加熱による酸化と
いう問題がある。その故、繰シ返し安定に書込み、読み
出しを行うにはより低早で書込み、消去のできるキー−
り一温度の低い材料が望ましい。つｔ、ｂ、キューリ一
点は室温以上であ“ることを条件としつつも上記結晶化
や酸化等の生じる温度よりはできるだけ低い温度である
ことが望まれることになる。
に活性な元素を用いている故それらの加熱による酸化と
いう問題がある。その故、繰シ返し安定に書込み、読み
出しを行うにはより低早で書込み、消去のできるキー−
り一温度の低い材料が望ましい。つｔ、ｂ、キューリ一
点は室温以上であ“ることを条件としつつも上記結晶化
や酸化等の生じる温度よりはできるだけ低い温度である
ことが望まれることになる。
一方、読み出し特性の面から見ればよシｓＮ比の良い信
号を得るには磁気光学媒体の有する磁気カー回転角の大
きいものが望まれる。
号を得るには磁気光学媒体の有する磁気カー回転角の大
きいものが望まれる。
ところが一般に従来の磁気光学記録材料では記録層のキ
ー−り一温度を下げた場合、それに応じて磁気カー回転
角も減少する関係にあった。そのためキューリ一温度が
低く、大きな磁気カー回転角を有する適当な記録材料は
開発されていなかった。したがってよシ低いキーーリ一
温度で、大きな磁気カー効果を有する記録材料、言い換
えれば気記録材料の出現が望まれている。本発明はかが
る材料を提供することを目的とするものである。
ー−り一温度を下げた場合、それに応じて磁気カー回転
角も減少する関係にあった。そのためキューリ一温度が
低く、大きな磁気カー回転角を有する適当な記録材料は
開発されていなかった。したがってよシ低いキーーリ一
温度で、大きな磁気カー効果を有する記録材料、言い換
えれば気記録材料の出現が望まれている。本発明はかが
る材料を提供することを目的とするものである。
従来の磁気光学記録媒体では遷移金属としてＦｅ。
Ｃｏ等が通常用いられ、Ｎｌは通常用いられない。この
理由は例えばＴｂ−Ｎｉ０例において知られる様にＮ１
は膜面に垂直な磁化容易軸が得られにくいと考えられて
いたためである。ところが本発明者等は非晶質希土類−
遷移金属からなる合金簿膜において希土類としてＴｂ単
独又はＴｂを主として含み、遷移金属としてＦｅとＮｉ
を特定の組成比で共に含む場合には意外にもキーーリ一
温度が低くなるにも拘らずより大きな磁気カー効果を有
する磁気光学記録材料が得られることを見い出して本発
明に至ったのである。
理由は例えばＴｂ−Ｎｉ０例において知られる様にＮ１
は膜面に垂直な磁化容易軸が得られにくいと考えられて
いたためである。ところが本発明者等は非晶質希土類−
遷移金属からなる合金簿膜において希土類としてＴｂ単
独又はＴｂを主として含み、遷移金属としてＦｅとＮｉ
を特定の組成比で共に含む場合には意外にもキーーリ一
温度が低くなるにも拘らずより大きな磁気カー効果を有
する磁気光学記録材料が得られることを見い出して本発
明に至ったのである。
即ち、本発明は、一般式Ｒｙ（Ｍ［□−５）Ｎ”ｘ〕Ｄ
−ｙ）で表わされ、該式中ＲはＴｂ単独又はＴｂを主と
して含みＴｂと他の希土類元素とから構成され、ＭはＦ
ｅ単独又はＮｉを除く他の遷移元素とＦｅとから構成さ
れ、Ｘは０．０５≦Ｘ≦０８の範囲の数値であり、ｙは
０１≦ｙ≦０．４の範囲の数値である非晶質合金膜から
成ることを特徴とする磁気光学記録材料に関する。
−ｙ）で表わされ、該式中ＲはＴｂ単独又はＴｂを主と
して含みＴｂと他の希土類元素とから構成され、ＭはＦ
ｅ単独又はＮｉを除く他の遷移元素とＦｅとから構成さ
れ、Ｘは０．０５≦Ｘ≦０８の範囲の数値であり、ｙは
０１≦ｙ≦０．４の範囲の数値である非晶質合金膜から
成ることを特徴とする磁気光学記録材料に関する。
本発明の磁気光学記録材料を形成する非晶質合金の一般
式中ＲはＴｂ単独又はＴｂを主として含みＴｂと他の希
土類元素とから構成されるものであり、Ｔｂを主として
これに加えうる他の希土類元素は、望ましくはＧｄ 、
Ｄｙ 、Ｍｏ 、 Ｅｒ 、 Ｔｍ等の重希土類元素
である。また、上記一般式中、ＭはＦｅ単独又はＮ１を
除く他の、遷移元素とＦｅとから構成されるものであＪ
ＪＮｉを除く他の遷移元素としては、Ｃｏの他には、Ｔ
ｉ 、Ｖ’＋Ｃｒ、Ｍｎ、Ｃｕ、Ｍｏ、Ｒｕ＋Ｒｈ、Ｐ
ｄ＋Ｉｒ＋Ｐｔ＋Ａｕ＋Ｒｅ、Ｗ等であるが、大きな磁
気カー回転角を得る原子数比でｌ’ｉ”ｅよりも過剰と
なると、磁気カー回転角が減少してしまう傾向にあるの
で、Ｍは原子数比でＦｅを主として構成されること、即
ち、例えば他の遷移元素がＣＯである場合にはＦｅ／Ｃ
ｏの原子数比が１又はそれ以上であることが望ましい。
式中ＲはＴｂ単独又はＴｂを主として含みＴｂと他の希
土類元素とから構成されるものであり、Ｔｂを主として
これに加えうる他の希土類元素は、望ましくはＧｄ 、
Ｄｙ 、Ｍｏ 、 Ｅｒ 、 Ｔｍ等の重希土類元素
である。また、上記一般式中、ＭはＦｅ単独又はＮ１を
除く他の、遷移元素とＦｅとから構成されるものであＪ
ＪＮｉを除く他の遷移元素としては、Ｃｏの他には、Ｔ
ｉ 、Ｖ’＋Ｃｒ、Ｍｎ、Ｃｕ、Ｍｏ、Ｒｕ＋Ｒｈ、Ｐ
ｄ＋Ｉｒ＋Ｐｔ＋Ａｕ＋Ｒｅ、Ｗ等であるが、大きな磁
気カー回転角を得る原子数比でｌ’ｉ”ｅよりも過剰と
なると、磁気カー回転角が減少してしまう傾向にあるの
で、Ｍは原子数比でＦｅを主として構成されること、即
ち、例えば他の遷移元素がＣＯである場合にはＦｅ／Ｃ
ｏの原子数比が１又はそれ以上であることが望ましい。
更に記録の高密度化を図るためには、磁気光学記録層と
なる非晶質合金膜の膜面に垂直な方向に磁化容易軸を持
たせるようにするのが必要となり、そのためには、上名
己合金の一般式において、Ｔｂ単独又はＴｂを主として
含みＴｂと他の希土類元素とから構成されるＲの組成比
ｙ、！：Ｎｉの組成比Ｘが重要となる。膜面に対して垂
直な方向に磁化容易軸を持たせるだめには、少なくとも
Ｆｅをある量販上含ま々ければならず、Ｎ１の組成比Ｘ
は０．９５以下に抑えなければならない。また、Ｒの組
成比ｙは、非晶質合金膜の形成方法により、或いはＴｂ
に他の希土類元素を加えて用いる場合には希土類元素の
種類によっても、最適な数値範囲は変動しうるが、一般
にｙが０，１未満又は０．４より大きい場合には垂直磁
化膜は得られないので、ｙは０．１≦、≦０．４の範囲
の数値とすることが必要である。更に磁化を出来るだけ
垂直として磁気記録媒体の記録特性、保持特性ならびに
再生特性を向上させるためには、ｙは０１５≦ｙ≦０．
３の範囲の数値とするのが望ましい。
なる非晶質合金膜の膜面に垂直な方向に磁化容易軸を持
たせるようにするのが必要となり、そのためには、上名
己合金の一般式において、Ｔｂ単独又はＴｂを主として
含みＴｂと他の希土類元素とから構成されるＲの組成比
ｙ、！：Ｎｉの組成比Ｘが重要となる。膜面に対して垂
直な方向に磁化容易軸を持たせるだめには、少なくとも
Ｆｅをある量販上含ま々ければならず、Ｎ１の組成比Ｘ
は０．９５以下に抑えなければならない。また、Ｒの組
成比ｙは、非晶質合金膜の形成方法により、或いはＴｂ
に他の希土類元素を加えて用いる場合には希土類元素の
種類によっても、最適な数値範囲は変動しうるが、一般
にｙが０，１未満又は０．４より大きい場合には垂直磁
化膜は得られないので、ｙは０．１≦、≦０．４の範囲
の数値とすることが必要である。更に磁化を出来るだけ
垂直として磁気記録媒体の記録特性、保持特性ならびに
再生特性を向上させるためには、ｙは０１５≦ｙ≦０．
３の範囲の数値とするのが望ましい。
上記組成の範囲内にある材料であっても、従来知られて
いる同程度のキーーリ一温度を有する磁気記録材料と較
べて必ずしも磁気カー回転角の増大効果があるとは限ら
ない。本発明者が大きな磁気カー回転角を得ることの出
来る組成範囲について研究した結果、Ｎｌの組成比ｘ
ｌｉｏ、０５≦Ｘ≦０８の範囲の数値とする必要がある
ことが判明した。よシ大きな磁気カー回転角を得るため
には、Ｘは００７≦Ｘ≦０．７８の範囲の数値とするの
が好ましく、よシ好ましくは０．１０≦Ｘ≦０７５、更
により好ましくは０．３０≦Ｘ≦０．７０の範囲の数値
とする。
いる同程度のキーーリ一温度を有する磁気記録材料と較
べて必ずしも磁気カー回転角の増大効果があるとは限ら
ない。本発明者が大きな磁気カー回転角を得ることの出
来る組成範囲について研究した結果、Ｎｌの組成比ｘ
ｌｉｏ、０５≦Ｘ≦０８の範囲の数値とする必要がある
ことが判明した。よシ大きな磁気カー回転角を得るため
には、Ｘは００７≦Ｘ≦０．７８の範囲の数値とするの
が好ましく、よシ好ましくは０．１０≦Ｘ≦０７５、更
により好ましくは０．３０≦Ｘ≦０．７０の範囲の数値
とする。
・本発明に係る磁気光学記録材料を作製するについては
種々の方法が考えられる。一般に希土類−鉄系非晶質合
金の薄膜の製造方法としてはシスバッタリング法、真空
蒸着法、イオンプレーティンとができる。
種々の方法が考えられる。一般に希土類−鉄系非晶質合
金の薄膜の製造方法としてはシスバッタリング法、真空
蒸着法、イオンプレーティンとができる。
膜面に垂直な磁化容易軸を有する非晶質合金膜を得るに
は、例え４Ｇｄ−Ｃｏ膜等では膜作製法が重要であって
蒸着基板にＤＣバイアスを印加した状態でＲＦスパッタ
リングを行うなどの方λをとらなければならず、通常の
真空蒸着法によっては膜面に垂直な磁化容易軸が得られ
ない。しかし本発明になる磁気光学記録材料においては
スパンタリング法による他、例えばタンクステンボード
を用いた抵抗加熱真空蒸着法、電子ビーム加熱による蒸
着法等の通常の真空蒸着法において作製した膜において
も膜面に垂直な磁化容易軸を有する合金膜が得られると
いう利点を有している。特に膜厚が１００Ｘ以上となる
ことにより、垂直磁化膜が得られやすい。
は、例え４Ｇｄ−Ｃｏ膜等では膜作製法が重要であって
蒸着基板にＤＣバイアスを印加した状態でＲＦスパッタ
リングを行うなどの方λをとらなければならず、通常の
真空蒸着法によっては膜面に垂直な磁化容易軸が得られ
ない。しかし本発明になる磁気光学記録材料においては
スパンタリング法による他、例えばタンクステンボード
を用いた抵抗加熱真空蒸着法、電子ビーム加熱による蒸
着法等の通常の真空蒸着法において作製した膜において
も膜面に垂直な磁化容易軸を有する合金膜が得られると
いう利点を有している。特に膜厚が１００Ｘ以上となる
ことにより、垂直磁化膜が得られやすい。
本発明に係る合金膜を基板上に形成して磁気光学記録媒
体を製造する場合、基板としては、ガラスの他、金属や
プラスチックを用いることもできるが、表面精度を満足
することが必要である。まの形態とすることが可能であ
シ、合金膜の厚さは１００〜３００ ｏＸ程度に形成さ
れる９、本発明の磁気光学記録材料は、希土類元素と遷
移元素として特定のものを含み、特定の組成からなる非
晶質合金膜で構成されることによシ、キューリ一温度が
低いにもかかわらず、よシ大きな磁気カー回転角を有す
る。換言すれば、同じ回転角の材料に比較して、キー−
り一温度がよシ低い。
体を製造する場合、基板としては、ガラスの他、金属や
プラスチックを用いることもできるが、表面精度を満足
することが必要である。まの形態とすることが可能であ
シ、合金膜の厚さは１００〜３００ ｏＸ程度に形成さ
れる９、本発明の磁気光学記録材料は、希土類元素と遷
移元素として特定のものを含み、特定の組成からなる非
晶質合金膜で構成されることによシ、キューリ一温度が
低いにもかかわらず、よシ大きな磁気カー回転角を有す
る。換言すれば、同じ回転角の材料に比較して、キー−
り一温度がよシ低い。
このため、記録の書き込み時に必要なキーーリ一点付近
までの温度上昇が少なくてすみ、非晶質合金膜が不可逆
的に結晶化を起すおそれがないので、繰返し使用できる
。また、大きな磁気カー回転角を有しているので、信号
読み出し時のＳＮ比が大きくとれるという点でも、本発
明の磁気光学記録材料は優れている。
までの温度上昇が少なくてすみ、非晶質合金膜が不可逆
的に結晶化を起すおそれがないので、繰返し使用できる
。また、大きな磁気カー回転角を有しているので、信号
読み出し時のＳＮ比が大きくとれるという点でも、本発
明の磁気光学記録材料は優れている。
尚、磁気カー回転角が大きい材料は一般に、ファラデー
回転角も大きいので、合金膜を非常に薄くして下地に□
反射層を設けるなどすることによシフアラデー回転を有
効に利用する場合にも、本発明に係る磁気記録材料は同
様に優れた材料とじて用いることができる。
回転角も大きいので、合金膜を非常に薄くして下地に□
反射層を設けるなどすることによシフアラデー回転を有
効に利用する場合にも、本発明に係る磁気記録材料は同
様に優れた材料とじて用いることができる。
実験例Ｉ
Ｔｂｙ （Ｆ” （１−ｇｌＮｉｊ（１−ｙ’ｌの式で
表わされる非晶質合金でｙの値が０４であって、Ｘの値
がそれぞれ０゜０．０５．０．１．０．２．０．３．０
．５．０．７である原子数比となるようにＴｂ ＋ Ｆ
ｅ 、 Ｎｉを秤量し、７種類の組成の配合試料を用意
した。各合金組成の配合試料をアークメルト法によシ溶
融混合して合金を作シ、得られた各合金を破砕して真空
蒸着用の母合金とした。
表わされる非晶質合金でｙの値が０４であって、Ｘの値
がそれぞれ０゜０．０５．０．１．０．２．０．３．０
．５．０．７である原子数比となるようにＴｂ ＋ Ｆ
ｅ 、 Ｎｉを秤量し、７種類の組成の配合試料を用意
した。各合金組成の配合試料をアークメルト法によシ溶
融混合して合金を作シ、得られた各合金を破砕して真空
蒸着用の母合金とした。
真空蒸着は７ Ｘ １０＝ ’ｒｏｒｒ以下の真空中で
、タングステンボートを用いた抵抗加熱によるフラノシ
ー蒸着法により行った。蒸着用の基板は充分に洗浄した
スライドガラスを用い蒸着基板温度は室温に保持した。
、タングステンボートを用いた抵抗加熱によるフラノシ
ー蒸着法により行った。蒸着用の基板は充分に洗浄した
スライドガラスを用い蒸着基板温度は室温に保持した。
得られた非晶質合金膜の膜厚は１０００〜２ＯｏＯλ程
度であった。組成分析によれば、非晶質合金膜の組成は
、母合金と比較したとき、Ｔｂの組成比ｙが減少してい
たがＮｉおよびＦｅの組成比はほぼ母合金と同様であシ
、一般式Ｔｂｏ、＋ｇ （Ｆｅ （１−）Ｎｉ−）０．
８２で示される組成を有していた。磁気カー回転角の挙
動を、Ｈｅ−Ｎｅレーザー（波長λ＝６３３ｎｍ）テ極
カー効果を用いて作製した薄膜のガラス基板側よシ測定
した。その結果として、Ｎｉの組成比Ｘを独立変数とし
、各組成比についての磁気カー回転角の大きさを第１図
に示す。また、極力−効果にょシ測定した各組成比につ
いてのキューリ一温度を第２図に示す。
度であった。組成分析によれば、非晶質合金膜の組成は
、母合金と比較したとき、Ｔｂの組成比ｙが減少してい
たがＮｉおよびＦｅの組成比はほぼ母合金と同様であシ
、一般式Ｔｂｏ、＋ｇ （Ｆｅ （１−）Ｎｉ−）０．
８２で示される組成を有していた。磁気カー回転角の挙
動を、Ｈｅ−Ｎｅレーザー（波長λ＝６３３ｎｍ）テ極
カー効果を用いて作製した薄膜のガラス基板側よシ測定
した。その結果として、Ｎｉの組成比Ｘを独立変数とし
、各組成比についての磁気カー回転角の大きさを第１図
に示す。また、極力−効果にょシ測定した各組成比につ
いてのキューリ一温度を第２図に示す。
第２図よシ明らかな如く、Ｔｂｏ、＋ｓ （ＦｅＨ−ｓ
）ＮＪｏ、ｓｚの組成の合金膜のキー−り一温度は全体
的に低く、０．０５≦Ｘ≦０３の範囲でばＴｂ Ｆｅ合
金膜（□−０の場合）よシも低い。キー−り一温度はｒ
＝０．１付近が最低値でこれよりｘの値が大きくなるに
従い、徐々に増加はするが、グラフの曲線の傾向から、
ｘ＝０８の場合でもキー−り一温度は１５０℃付近にと
どまる。
）ＮＪｏ、ｓｚの組成の合金膜のキー−り一温度は全体
的に低く、０．０５≦Ｘ≦０３の範囲でばＴｂ Ｆｅ合
金膜（□−０の場合）よシも低い。キー−り一温度はｒ
＝０．１付近が最低値でこれよりｘの値が大きくなるに
従い、徐々に増加はするが、グラフの曲線の傾向から、
ｘ＝０８の場合でもキー−り一温度は１５０℃付近にと
どまる。
このようにキー−り一温度が低いにもがかわらず、第１
図に示される如く、大きな磁気カー回転角を有する。第
１図より、磁気カー回転角はｘ−０５刊近が最大であシ
、０．０７≦Ｘ≦０．７８で０．１８゜以上、０．１０
≦Ｘ≦０．７０で０．２０’以上で、特に０３０≦Ｘ≦
０．７０では０．２６°以上と非常に太きい。
図に示される如く、大きな磁気カー回転角を有する。第
１図より、磁気カー回転角はｘ−０５刊近が最大であシ
、０．０７≦Ｘ≦０．７８で０．１８゜以上、０．１０
≦Ｘ≦０．７０で０．２０’以上で、特に０３０≦Ｘ≦
０．７０では０．２６°以上と非常に太きい。
現在、光磁気ディスクの記録層材料として有用とされて
いるＧｄ−Ｔｂ−Ｆｅ（キューリ一温度１６０℃、磁気
カー回転角ｏ、２４°、但し測定波長が６３３ｎｍ）と
比較しても０．３≦Ｘ≦０．７の範囲のものは特にキュ
ーリ一温度が低く、しかも大きな磁気カー回転角を有し
、よりすぐれた性質を具備していることがわかる。
いるＧｄ−Ｔｂ−Ｆｅ（キューリ一温度１６０℃、磁気
カー回転角ｏ、２４°、但し測定波長が６３３ｎｍ）と
比較しても０．３≦Ｘ≦０．７の範囲のものは特にキュ
ーリ一温度が低く、しかも大きな磁気カー回転角を有し
、よりすぐれた性質を具備していることがわかる。
更に上記方法により作製した薄膜の酸化による磁気カー
回転角の室温の経時変化を検討した。測定は、作製した
膜の膜面側より行ない表１のような結果を得た。
回転角の室温の経時変化を検討した。測定は、作製した
膜の膜面側より行ない表１のような結果を得た。
表 １
磁気カー効果による記録信号強度は光反射率をＲとし、
磁気カー回転角を０２としたときθに−ｆＴＥもしくは
θｋＲに比例する。それゆえ本発明になる非晶質希土類
−遷移金属合金薄膜は磁気カー回転角の経時変化がＴｂ
Ｆｅに対してすぐれておシ、読み出し信号強度の経時変
化も少々いことが予想され記録材料としてすぐれた性質
を具備していることがわかる。
磁気カー回転角を０２としたときθに−ｆＴＥもしくは
θｋＲに比例する。それゆえ本発明になる非晶質希土類
−遷移金属合金薄膜は磁気カー回転角の経時変化がＴｂ
Ｆｅに対してすぐれておシ、読み出し信号強度の経時変
化も少々いことが予想され記録材料としてすぐれた性質
を具備していることがわかる。
また光反射率をＨｅ−Ｎｅレーザー（λ−６３３ｎｍ）
を用い測定した。表２にその結果を示す。反射率はＮｉ
の量によらず同様の減少傾向を示した。
を用い測定した。表２にその結果を示す。反射率はＮｉ
の量によらず同様の減少傾向を示した。
表 ２
実験例２
Ｔｂｏ、４（Ｆ ｅｏ、４ｓ Ｃ００，４５Ｎ ｉｏ、
＋ ）０．６の組成となるように、Ｔ ｂ ＋ Ｆ ｅ
＋ Ｃｏ ＋ Ｎ ｔを秤量し、実験例１と同様にして
母合金を作り、真空蒸着により非晶質合金膜を作製した
。
＋ ）０．６の組成となるように、Ｔ ｂ ＋ Ｆ ｅ
＋ Ｃｏ ＋ Ｎ ｔを秤量し、実験例１と同様にして
母合金を作り、真空蒸着により非晶質合金膜を作製した
。
得られた非晶質合金膜の膜厚は１０００〜２０００＾程
度であシ、非晶質合金膜の組成は分析によればＴ ｂｏ
、ｚ＋ （Ｆ ｅｏ、４ｓ ＣＯｏ、ａ５Ｎ ｉ（１攬
’０．７９であ、？、Ｔｂの組成比が減少していた以外
は母合金と同様であった。
度であシ、非晶質合金膜の組成は分析によればＴ ｂｏ
、ｚ＋ （Ｆ ｅｏ、４ｓ ＣＯｏ、ａ５Ｎ ｉ（１攬
’０．７９であ、？、Ｔｂの組成比が減少していた以外
は母合金と同様であった。
この非晶質合金膜の磁気カー回転角θにならびにキュー
リ一点Ｔｃは極力−効果を用いて測定したところ、 θｉ＝＝’０．４３°、Ｔｅ＝２４０℃であった。比較
のためにＮｉの組成比Ｘが００場合として、Ｔｂｏ、ｚ
＋’（Ｆｅｏ、５ＣＯｏ、ｓ）ｏ、７＊の組成を有する
非晶質合金膜を上記と同様にして作製し、極力−効果を
用いて磁気カー回転角θにとキューリ一点Ｔｃを測定し
たところ、 θｋ””０．４３°、Ｔｃ＝２７０℃ となった。
リ一点Ｔｃは極力−効果を用いて測定したところ、 θｉ＝＝’０．４３°、Ｔｅ＝２４０℃であった。比較
のためにＮｉの組成比Ｘが００場合として、Ｔｂｏ、ｚ
＋’（Ｆｅｏ、５ＣＯｏ、ｓ）ｏ、７＊の組成を有する
非晶質合金膜を上記と同様にして作製し、極力−効果を
用いて磁気カー回転角θにとキューリ一点Ｔｃを測定し
たところ、 θｋ””０．４３°、Ｔｃ＝２７０℃ となった。
この例からＭがＣｏを含む場合、本発明に係る非晶質合
金は、ＴｂＦｅＣｏと比較して、磁気カー回転角θｋが
同程度でありながら、キューリ一点度が低いものが得ら
れることが明らかである。
金は、ＴｂＦｅＣｏと比較して、磁気カー回転角θｋが
同程度でありながら、キューリ一点度が低いものが得ら
れることが明らかである。
第１図及び第２図は各々、Ｔｂｏ、＋＋＋ （Ｆ ｅ（
Ｈ−２）Ｎｉ、Ｊｏ、ｓｚの組成の非晶質合金について
、Ｎｉの組成比Ｘの数値に対する磁気カー回転角の大き
さ及びキューリ一点度を示すグラフである。 第１図 ０１５０ １．０ 別−一一歩
Ｈ−２）Ｎｉ、Ｊｏ、ｓｚの組成の非晶質合金について
、Ｎｉの組成比Ｘの数値に対する磁気カー回転角の大き
さ及びキューリ一点度を示すグラフである。 第１図 ０１５０ １．０ 別−一一歩
Claims (8)
- （１）一般式 Ｒｙ （Ｍ（１−）Ｎｘ、）（１−ｙ）
で表わされ、該式中ＲはＴｂ単独又はＴｂを主として含
みＴｂと他の希土類元素から構成され、ＭはＦｅ単独又
はＮｌを除く他の遷移元素とＦｅから構成され１．ｚｉ
ｌ−ｉｏ、０５≦Ｘ≦０．８の範囲の数値であり、ｙは
０．１≦ｙ≦０．４の範囲の数値である非晶質合金膜か
ら成ることを特徴とする磁気光学記録材料。 - （２）非晶質合金膜の膜面に対して磁化容易軸の方向が
垂直である特許請求の範囲第１項記載の磁気光学記録材
料。 - （３）Ｍが原子数比でｌ’ｉ”ｅを主として構成される
特許請求の範囲第１項又は第２項記載の磁気光学記録材
料。 - （４）Ｍがｌｌｉ’６とＣｏから構成される特許請求の
範囲第１項〜第３項のいずれかに記載の磁気光学記録材
料。 - （５）ｘが０．０７≦Ｘ≦０７８の範囲の数値である特
許請求の範囲第１項〜第４項のいずれかに記載の磁気光
学記録材料。 - （６）ｘが０．１０≦Ｘ≦０７５の範囲の数値である特
許請求の範囲第１項〜第４項のいずれかに記載の磁気光
学記録材料。 - （７） ｘが０．３０≦Ｘ≦０７０の範囲の数値であ
る特許請求の範囲第１項〜第４項のいずれかに記載の磁
気光学記録材料。 - （８）ｙが０．１５≦ｙ≦０．３０の範囲の数値である
特許請求の範囲第１項〜第７項のいずれかに記載の磁気
光学記録材料。
Priority Applications (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP3432383A JPH0232766B2 (ja) | 1983-03-04 | 1983-03-04 | Jikikogakukirokuzairyo |
Applications Claiming Priority (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP3432383A JPH0232766B2 (ja) | 1983-03-04 | 1983-03-04 | Jikikogakukirokuzairyo |
Publications (2)
| Publication Number | Publication Date |
|---|---|
| JPS59160164A true JPS59160164A (ja) | 1984-09-10 |
| JPH0232766B2 JPH0232766B2 (ja) | 1990-07-23 |
Family
ID=12410945
Family Applications (1)
| Application Number | Title | Priority Date | Filing Date |
|---|---|---|---|
| JP3432383A Expired - Lifetime JPH0232766B2 (ja) | 1983-03-04 | 1983-03-04 | Jikikogakukirokuzairyo |
Country Status (1)
| Country | Link |
|---|---|
| JP (1) | JPH0232766B2 (ja) |
Cited By (1)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| US6139949A (en) * | 1989-02-10 | 2000-10-31 | Mitsubishi Denki Kabushiki Kaisha | Magneto optical recording medium |
-
1983
- 1983-03-04 JP JP3432383A patent/JPH0232766B2/ja not_active Expired - Lifetime
Cited By (1)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| US6139949A (en) * | 1989-02-10 | 2000-10-31 | Mitsubishi Denki Kabushiki Kaisha | Magneto optical recording medium |
Also Published As
| Publication number | Publication date |
|---|---|
| JPH0232766B2 (ja) | 1990-07-23 |
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