JPS5877047A - 磁気光学ヘツド - Google Patents

磁気光学ヘツド

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JPS5877047A
JPS5877047A JP17397681A JP17397681A JPS5877047A JP S5877047 A JPS5877047 A JP S5877047A JP 17397681 A JP17397681 A JP 17397681A JP 17397681 A JP17397681 A JP 17397681A JP S5877047 A JPS5877047 A JP S5877047A
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出口 敏久
Kenji Oota
賢司 太田
Akira Takahashi
明 高橋
Hideyoshi Yamaoka
山岡 秀嘉
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Abstract

(57)【要約】本公報は電子出願前の出願データであるた
め要約のデータは記録されません。

Description

【発明の詳細な説明】 本発明は、膜面に垂直な方向に磁化容易軸をもつ磁気記
録媒体にレーザビーム等の光ビームを照射し部分的に記
録媒体を昇温させ、照射部分での保磁力を減少させるこ
とによ、って、該領域に作用する磁界の方向に対応して
磁区を配列させて情報の記録と消去を行い、一方磁気光
学効果により記録情報の再生を行う光磁気記憶装置の光
ヘッドに関するものである。
近年、光記憶装置は高密度化、大容量化、及び高速アク
セス化が可能なメモリ装置として広く研究されており、
このうち記憶ディスクに微細ピット列を形成し、該ピッ
ト部における光ビームの回折現象を利用して再生する装
置、及び記録媒体の反射率変化を利用して再生する装置
について一部実用化の域に達している。しかしながら上
記装置は再生専用あるいは情報の追加記録が可能である
という機能をもつに留まっており、メモリ装置の一大特
徴である情報の消去機能をも有する光記憶装置について
は未だ研究開発段階にある。
本発明は情報の記録・再生・消去が可能な光磁気記憶装
置における磁気光学ヘッドに関するものであり、次にこ
の光磁気記憶装置に用いられる磁気光学ヘッドの問題点
について説明する。
光磁気記憶装置に利用される反射型磁気光学ヘッドを第
1図に示す。1は記録および再生に必要な所定の光エネ
ルギーを射出できるレーザ光源、2は所定の偏光ビーム
を透過する偏光子、3は反射光を検出器側に導くための
ビームスプリッタ、4はレーザ光源1より射出されたレ
ーザビームを記憶媒体5上に集光する絞りレンズ、6は
基板、7は反射情報光を検波し情報信号を得るための検
光子、8は光検出器である。
上記の基本構成をもつ磁気光学゛ヘッドを用いて情報の
記録・再生は公知の手法により容易に達成できるものの
、装置の小型化を計る上でレーザ光源1は小出力のレー
ザ装置、例えば半導体レーザを使わざるを得ない。従っ
て記憶媒体5には記録感度の低いMnB1 、MnBi
A/ 、Mn’B1Cu等の結晶外磁グ材料よりも記録
感度の高いDd 、Tb 、Dy、 Sm等′の希土類
金属とFe、Co、Ni等の遷移金属とを組み合わせて
生成されるTbDyFe 、GdTbFe 、GdDy
Fe 。
TbFe等の非晶質磁性体が利用されることになる。
しかしながら上記非晶質磁性材料による磁気光学効果は
前記結晶性磁性材料に6比べて弱く、いわゆるカー回転
角は0.1°〜0.2°に留り、再生信号のS/Nが低
く、さらに前記検光子7の方位角設定が困難であった。
そのため第2図に示すような記憶転角を増大させる手法
によりカー回転角の増大を計る努力がなされている。第
2図において9はガラスあるいはアクリル樹脂等により
作製される基板、10はAI、Au、Cu等の金属薄膜
にてなる反射膜、11(i記非晶質磁性材料、12は5
i02゜SiO等の透明誘電体にてなる薄膜であり、い
ずレモ蒸着法、スパッタ法等により順に積層されている
。それぞれの薄膜の厚み(才薄膜の干渉効果によりカー
回転角が増大するよう適宜設定されている。
本発明は上記現状に鑑み、反射型磁気光学ヘッドに不可
欠なビームスプリッタの偏光特性を利用して、さらに磁
気光学効果 S/N向上ならびに検波用検光子の方位設定を容易にす
べくなされたものである。
以下に本発明に係わる磁気光学ヘッドの一実施例の構成
を説明する。
第3図は本発明による磁気光学ヘッドの構成を示す説明
図である。尚、第1図に記載の光学素子と同一のものに
ついては同一の符1号を記した。また、本発明による効
果は再生の場合に特に有効であるので再生手法をもって
説明する。
半導体レーザ13より射出されたレーザビームは集光レ
ンズ14によりコリメートされて所定の方位に設定され
た偏光子2を通って図中の矢印にて示したように紙面内
で矢印の方向に振動する直線偏光ビーム(、P波)とな
る。該直線偏光1−ムはRs>Rp  (R5: S波
エネルギ反射率、RP :P波エネルギー反射率)の雫
光特性をもつようにプリズム斜面に誘電体′薄膜を多層
コートされたビームスプリッタ15を通過する。前述し
た様に入射偏光はP波であるので偏光状態は保存されて
透過エネルギーのみTp゛倍とんる。(Tp:ビームス
プリッタ15のP波エネルギ透過率9)次に該−偏光レ
ーザビームは絞りレンズ4により既に磁気記録された記
憶媒体5上をスポ、ット状に照射する。
そして、上記照射点に当った偏光レーザビームは当該照
射点の磁化状態に応じて、いわゆるカー効′果で知られ
る磁気光学効果を受けてカー回転角αだけ回転した偏光
レーザビーム壱°なって反射される。即ち第4図に示す
ように入射偏光Pに対して記録されて磁化反転を受けた
領域では+α、それ以外の初期磁区のままの領域では一
αだけ偏波面が回転した反射レーザビームQ+と。2が
得られることになる。再び該反射レーザビームはビーム
スプリッタ15に入射するが前述の偏光特性の効果によ
り光検出器側に反射されるレーザビームはRI  、R
2となりその偏波面回転角βはαより増大されることに
なる。従ってその誘過軸が第4図においてTとなる様に
検光子7を設定することにより検出器8には前記記録領
域がパルス状に配列した部分を当該磁気光学ヘッドが走
査した場合第5図の様にパルス状情報信号が得られる。
但し、実際には反射レーザビームQ lr 02は記録
媒体5の光磁気特性による偏光解消ならびにビームスプ
リッタ15において反射?れるS波とP波の間に一般に
位相差が生じるため検光子7に到達する偏光は若干の楕
円偏光となるため、その信号出方は第6図の様になる。
以上説明した様に、ビームスプリッタ15の反射偏光特
性を前述の様に設定すると、カー回転角を増大させるこ
とができるための検光子7の設定が容易になる。さらに
磁気光学再生においてはS/N Dυr・”K(P:検
光子に到達する光エネルギー、θK =カー回転角)の
関係があるため、η・θ、が増大される、ようにビーム
スプリッタRP。
R5を設定した場合にはS/、の向上も計れること4、
図面の簡単な説明“        。
になる。
第1図は磁さ光学ヘッドの基本構成を示す図、第2図は
記憶素子構成を示す側面図、第3図は本発明に係わる磁
気光学ヘッドの実施例を表わす構成説明図、第4図は本
発明に係わる磁気光学ヘッドにおける再生原理を示すた
めの説明図、第5図。
第6図は磁気光学効果による情報の再生信号の一例を示
す波形図である。  、。
図中、 1:レーザ光源、2:偏光子゛、3:ビームスプリッタ
、4:絞りレンズ、5:記憶媒体、6,9:基板、i:
検光子、8:光検出器、lO二反射膜、11:非晶質磁
性材料、12:誘電体薄膜、13:半導体レーザ、14
:集光レンズ、15:ビームスプリッタ、16:スポッ
トレンズ。
代理人 弁理士  福 士 愛 彦 CP) 第4図 第6図

Claims (1)

    【特許請求の範囲】
  1. 1、垂直磁気異方性を有する磁性薄膜を記録媒体とし、
    該記録媒体へのレーザビーム照射により情報の記録・再
    生を行なう反射型磁気光学記憶装置のヘッドにおいて、
    上記レーザビームの通過する光学系に、媒体からの反射
    レーザビームのカー回転角を増大させる誘電体薄膜の多
    層コートを施したビームスプリッタを配置したこ゛とを
    特徴とする磁気光学ヘッド。
JP56173976A 1981-10-29 1981-10-29 光磁気記憶装置 Expired - Lifetime JPH0756709B2 (ja)

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CA000414156A CA1190321A (en) 1981-10-29 1982-10-26 Magneto-optical head assembly
EP82305749A EP0078673B1 (en) 1981-10-29 1982-10-28 Magneto-optical head assembly
DE8282305749T DE3280063D1 (de) 1981-10-29 1982-10-28 Magneto-optische kopfeinrichtung.
US06/437,504 US4573149A (en) 1981-10-29 1982-10-28 Magneto-optical head assembly with improved detection means

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