JPS5823152A - カラ−陰極線管 - Google Patents

Abstract

(57)【要約】本公報は電子出願前の出願データであるた
め要約のデータは記録されません。

Description

【発明の詳細な説明】 本発明は、６つの電子ビームを矩形配列して垂直方向の
解像度を高めた高精細度のカラー陰極線管に関し、％に
蛍光面上でコンバージェンス調整することなしに％画面
全域で適正なビームランディングが行えるようｋせんと
するものである。

以下、図面を参照して本発明忙よるカラー陰極−管を詳
述しよう。

第１図及び第２図は本発明のカラー陰極線管の概略を示
すもので、同図中、（１）は管体、（２）はパネル内面
忙形成されたカラー蛍光面、（３）はカラー蛍光面（２
）ｋ対向して配された色選択電極、（４）は電子銃、（
５）は電子銃よりの電子ビーム（６）を水平及び垂直方
向に偏向せしめる電磁偏向手段を示す。

カラー蛍光面（２）は第２図に示すように、垂直方向に
延びるストライプ状の例えば赤、緑及び青の各色蛍光体
（２Ｒ）、（２Ｇ）及び（２Ｂ）からなり、これらスト
ライプ状蛍光体（２Ｒ）　、　（２Ｇ）及び（２Ｂ）が
水平方向に所定の配列関係をもって形成されて成る。

なお、各色蛍光体（２Ｒ）　、　（２Ｇ）及び（２Ｂ）
相互間にストライプ状の墨色体が塗布形成されてもよい
。

色選択電極（３）は垂直方向にのひる縦長状のビーム透
過孔（７）が水平方向に所定ピッチをもって形成されて
構成される。さらに電子銃（４）からの電子ビーム（６
）は、第２図示の如く矩形配列される如き６つの電子ビ
ーム（６Ｒ１）＊（６Ｇｘ）、（６Ｂｔ）、（６Ｒｚ）
、（６０ｚ）。

（６Ｂ２）を有して成り、これら６つの電子ビーム（６
）は例えば色選択電極（３）　ｋ於て交叉し、喬直に関
する６対の電子ビーム（６Ｒｔ）と（６Ｒ２）、（６Ｇ
１）と（６Ｇ２　）　。

（６Ｂ１）　ト（６Ｂｚ）とが夫々同一のストライプ状
蛍光体（２Ｒ）、（２Ｇ）及び（２Ｂ）　ｋ射突される
ようになされる。なお、電子ビーム（６）としては電子
ビーム（６Ｒ１）　、　（６Ｇ１　）及び（６Ｂ１　）
と、（６Ｒ２）、（６Ｇ２）及び（６Ｂ２）とが交叉せ
ずに平行して蛍光面（２）上に射突されるように構成す
ることも可能であり、勿論この場合各水平ラインの赤、
緑及び青の電子ビームに関しては色選択電極（３）にお
いて交叉する。

このように、６つの電子ビーム（６）を用い【走査する
ときは走ｆ＋ＩＩが実質的に２倍となり、垂直方向の解
像度が２倍に向上し高精細度のカラー陰極線管が得られ
る。

ところで、このような矩形配列の６つの電子ビームを有
して成るカラー陰標−管においては、その６つの電子ビ
ーム（６）を電磁偏向手段（５）を用いて水平及び垂直
方向に偏向したときに、第３図に示すように６対の電子
ビーム（５Ｒ１）と（６Ｒ２）、（６Ｇ１）と（６Ｇ２
　）　、　（６Ｂｔ　）と（６Ｂ２）　（図では（６Ｇ
１）と（６Ｇ２）のみを示す）が蛍光面（３）即ち画面
上、特にコーナ部で回転する（回転角θ）。６対の電子
ビームは夫々ストライプ状に塗布された同一色の蛍光体
を発光させるビームであるために１上記の回転によりミ
スランディングが生じる。これを解決するために、本発
明においては、電磁偏向手段（５）の磁界分布を調整し
、即ち水平及び垂直磁界を共に適当なバレル磁界にする
。斯しすれば６対の電子ビーム（６Ｒｔ）と（６Ｒ２）
、（６Ｇ１）と（６Ｇ２）、（６Ｂ１）と（６Ｂｚ　）
を垂直に立て（回転角θ＝０）、従来の磁気４電極等の
動コンバージェンス用の補助手段を設けることなく、画
面全域において適正なビームランディングが得られる。

次に、偏向磁界ｔバレル磁界とするに至った理由を３次
収差論を用いて定性的に述べる。

先ず、第４図を用い画面上のビームの傾きを定式化する
。但し、第４図において、（Ｄ）は偏向磁界の領域、曲
線（Ｉ）は電子ビームの近軸軌道（ガウス軌道）、曲ｙ
ｓ（ｘ＞は電子ビームのより実際に近い軌道を示す。

磁界の２軸上展開係数Ｈｏ、Ｈｚ、Ｖｏ、Ｖｇを用いて
ビーム軌道を求める。

Ｘ−μＢｋＳ”　（ｇ−ζ）ＨＯｄζ Ｏ Ｙ＝　ａｒｋｓ”　（ｚ−ζ）ＶｏｄζＪ＞ Ｘｌ＝μ。ｋＳ：　Ｈｏ　ｄζ　　　　　ｍ＠＠＠＠＠
＊　１１）Ｙ′〒−μ。ｋＳ、ｏＶｏｄζ （但し、微分はｚＶｃ関するものである。）とすると、
近軸軌道（ガウス軌道）は Ｘｇ　＝　ｘｓ　＋　ｘｓ’　（ｚ　−ｚｓ）　＋　Ｘ
７ｇ　＝　７Ｂ　＋　７ｍ’　（！　　１ｍ）　十Ｙと
なる。

近軸からのずれＩＸＢ、ｌＹ３は ｊｘ３　＝Δｘ３０１＋Δｘａｏｚ＋Δｘ３１１＋ΔＸ
３１２＋ΔＸ３１４＋−−−−＋Δｘ３２３ΔＸ３０１
　”　ａ３０１　ｘ、３ Δｘ３ｏｚ　＝　（ａｓｏｚ　＋　ｂ３ｏｓ）　Ｘｓ　
Ｙｓ”ΔＸ３１１　＝　（ａｓｏ４Ｘｓ　　＋　ｂ３ｏ
ｓ　Ｙｉ）、ＸａΔＸ３１２　＝　（ａｓｏｓ　＋　ｂ
ｓｏｓ　＋　ｂａｏｓｃ）　Ｘｓ　Ｙｓ　ｙｓ’ΔＸ３
２１　＝　ａｓｏｒ　Ｘｓ　ｘｓ”＋ａｓｏａＸｓ　ｙ
’ａ”＋　２（ｂｓｏｓ　＋　ｂｓｏｓｃ）Ｙｉ　Ｘｓ
’　ｙｓ’−自・・・（２） となる。ｊＹ３についても１をｂに、Ｘｓをｙｓｘ。

ＹｓをＸｓに、Ｘ５’ｋ　ｙｓ’に、Ｙｓ’をｘｓ′に
夫々置き代えればよい。上式で書かなかった所はｘｓ：
ｙ、＝０でΔＸ１ｊｋ　＝　Ｏｋなる項である。

各６つの電子ビームは夫々のｘＳ’ｅＹａ’をもってい
る。例えば緑色に対応する中心ビーム（ｑｌ）及び（Ｇ
２）では第５図に示すようにｚ、’＝Ｑ　ｅ　ｙｓ”ｒ
。

であるので、電子ビーム（Ｇ１）では Δｙｓｘｘ　−（ｂｓｏａ　Ｙｓ　　＋　ａｓｏｓ　Ｘ
ｓ　）（−ｙｓ’）Δｙｓｔｌ””　ｂ３０７　Ｙｓ　
ｙｓだけが生き、他は零となる。電子ビーム（Ｇ２）で
は上の式ｔ’　Ｙ＊’　ｔ’　　Ｙｓ’に置き代えれば
よい。

ビーム（Ｇ１）の参照平面（！Ｓ）上のＸ座標をＸｃｌ
　＝　Ｘｇｇ１＋　ｌｘ３ ビーム（Ｇｉ）の参照平面（、Ｚｓ　）上のｙｍｍｖＹ
Ｇｔ　＝　ＹｇＧｉ　＋ＩＹｓ の様に表わすとビームの傾きは 、、、、、、、　＋３１ 同様にして赤及び青に対応する側ビームは但し＃Ｈにｌ
ｘ、’ｌ　　　　　　　・・・・・・・（４）計算結果
から、Ｙ軸端での側ビームのランディングの傾きは殆ん
ど無視出来る。又、コーナ部の側ビームの傾きは中心ビ
ームと同等である。即ち、中心ビームの傾きの式である
（３）弐を零にすれば（４）式の側ビームの傾きも零に
近くなる。従って、（３）式より ａ１１０６　＋　ｂｓｏｓ　＋　ｂｓｏｅｃ　”　０で
あれば画面全体で対のビームは立つ（ＩＩ直に並ぶ）。

収差論によれば係数”＄０６．ＪＯ＠＊ｂ！０ＩＩＣは
一、ａｇ　ｋＨｏＹ’（ｚ−ζ）　２．ａ６ｋＨＹ（ｚ
−ζ）ζ＋　２．ａｏｋ出ｚＹ（ｚ−ζ））ｄζ＋、ｇ
ｇｏｋＨｏＹ（ｚｒ−ｚ）１ｂｓｏｓ　＝　Ｘｓ−’Ｙ
ｓ’″”（Ｊ：、（４Ｘ’Ｙ’−，０ｋＶＯＸ＋ａ６ｋ
ｖｏｘ（ｚ−ζ）＝２．ａ＠ｋＶｚＸ（ｚ（）ζ−２μ
Ｏｋ　ｚＶｇＸ（ｚ−ζ））ｄζ−μｍｋＶＯＸ（！Ｓ
　　ｚ））ｂｓｏｓｃ　＝　ｆ（ｚ）（ｚｓ−ｚ　）（
Ｘ’Ｙ’＋、ｓ４］ｋ（ＨｏＹ−ＶｏＸ）−Ｇ６−ｋ（
ｚｓ−ζ）（ＨｏＹ’−Ｖｏ　Ｘ’）＋２μｍｋ（ｚｌ
−ζ）　（Ｈ２Ｙ　−ＶｚＸ）　）ｄζ〕Φ・・・・・
・（５） （５）弐蜜項別に全体に対してどれだけの重みをもって
いるか知る為に と分ける。

養 ム＝−Ｃであり、ＡとＣは互に相殺しビームの傾きに寄
与せず、ＢとＤが問題となる。

矢印 を用いると ・＋、　−Ｃ＝Ａ 象限忙ビームが振られた時、Ｈｏ＞ｏ、Ｙ）ｏ。

Ｘ）０．Ｖｏ（０であるノテ、Ｂ項はｚｋ関し単調増加
であり、第４象限に振った時に相当し、Ｂは負符号とな
っている。

で第１象限へ振った時、Ｂと反対の負符号をもつ忙はＨ
ｚ（０，Ｖｇ）ｏである。これは水平磁界Ｈ及び垂直缶
外■共にバレル磁界を表わす。

上述せる如く、本発明によれば、水平及び垂直偏向磁界
を共に弱いバレル磁界にすれば、矩形配列の６つの電子
ビームを有するカラー陰極線管における６対の電子ビー
ムは画面全域で垂直に並び適正なビームランディングが
なされる。従ってこの種高精細度のカラー陰極細管に於
て、動；ンパージエンスを合せることなしに、ビームの
ランディング調整ができる。同時にコンバージェンス調
整も６対の電子ビームを回転することがなくなるので回
路が容易になる。

【図面の簡単な説明】

第１図は本発明によるカラー陰極細管の例を示す概略的
な断面図、第２図はその要部の斜視図、第３図は本発明
の説明に供する線図、第４図及び第５図は夫々本発明の
説１ｊｌｋ供するｌ１図である。 （１）は管体、（２）はカラー蛍光面、（３）は色選択
電極、（４）は電子銃、（５）は電磁偏向手段である。

Claims (1)

【特許請求の範囲】
1. 矩形配列の６つの電子ビームと、ストライプ状蛍光体か
   らなるカラー蛍光面と、該カラー蛍光面に対向する色選
   択電極と、上記電子ビームを水平及び垂直方向に偏向す
   る電磁偏向手段とを有して成り、上記電磁偏向手段によ
   る水平及び垂直磁界がバレル磁界に形成され、上記６つ
   の電子ビームの各垂直に関する対の電子ビームが画面全
   域で夫夫対応する上記同一ストライプ状蛍光体に射突さ
   れることを特徴とするカラー陰極線管。