JPS5814307A - 光熱磁気消去方法 - Google Patents
光熱磁気消去方法Info
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- G11B11/105—Recording on or reproducing from the same record carrier wherein for these two operations the methods are covered by different main groups of groups G11B3/00 - G11B7/00 or by different subgroups of group G11B9/00; Record carriers therefor using recording by magnetic means or other means for magnetisation or demagnetisation of a record carrier, e.g. light induced spin magnetisation; Demagnetisation by thermal or stress means in the presence or not of an orienting magnetic field using a beam of light or a magnetic field for recording by change of magnetisation and a beam of light for reproducing, i.e. magneto-optical, e.g. light-induced thermomagnetic recording, spin magnetisation recording, Kerr or Faraday effect reproducing
- G11B11/10502—Recording on or reproducing from the same record carrier wherein for these two operations the methods are covered by different main groups of groups G11B3/00 - G11B7/00 or by different subgroups of group G11B9/00; Record carriers therefor using recording by magnetic means or other means for magnetisation or demagnetisation of a record carrier, e.g. light induced spin magnetisation; Demagnetisation by thermal or stress means in the presence or not of an orienting magnetic field using a beam of light or a magnetic field for recording by change of magnetisation and a beam of light for reproducing, i.e. magneto-optical, e.g. light-induced thermomagnetic recording, spin magnetisation recording, Kerr or Faraday effect reproducing characterised by the transducing operation to be executed
- G11B11/1053—Recording on or reproducing from the same record carrier wherein for these two operations the methods are covered by different main groups of groups G11B3/00 - G11B7/00 or by different subgroups of group G11B9/00; Record carriers therefor using recording by magnetic means or other means for magnetisation or demagnetisation of a record carrier, e.g. light induced spin magnetisation; Demagnetisation by thermal or stress means in the presence or not of an orienting magnetic field using a beam of light or a magnetic field for recording by change of magnetisation and a beam of light for reproducing, i.e. magneto-optical, e.g. light-induced thermomagnetic recording, spin magnetisation recording, Kerr or Faraday effect reproducing characterised by the transducing operation to be executed to compensate for the magnetic domain drift or time shift
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- G—PHYSICS
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- G11B—INFORMATION STORAGE BASED ON RELATIVE MOVEMENT BETWEEN RECORD CARRIER AND TRANSDUCER
- G11B5/00—Recording by magnetisation or demagnetisation of a record carrier; Reproducing by magnetic means; Record carriers therefor
Abstract
(57)【要約】本公報は電子出願前の出願データであるた
め要約のデータは記録されません。
め要約のデータは記録されません。
Description
【発明の詳細な説明】
本尭明は光熱磁気消去方法に関するものであ)、更に詳
細には、光熱磁気記録されたビット情報を抗磁力を必要
とせずに光熱磁気消去する方法に関するものである。
細には、光熱磁気記録されたビット情報を抗磁力を必要
とせずに光熱磁気消去する方法に関するものである。
従来の光熱磁気記録されたビット情報を消去する方法に
は大別して2通)Toって、記―媒体の磁性材料の抗磁
力より大きなバイアス磁界を印加してビット情報の全て
を同時に消去する方法(例えば、アプライド・オプティ
ックス(ム卯11@d 0ptlcs )。
は大別して2通)Toって、記―媒体の磁性材料の抗磁
力より大きなバイアス磁界を印加してビット情報の全て
を同時に消去する方法(例えば、アプライド・オプティ
ックス(ム卯11@d 0ptlcs )。
第1s巻(第4号)、第770〜777頁参照)および
記録媒体の磁性材料の抗磁力よりも小さなバイアス磁界
を記録のときとは逆方向に印加し光パルスを入射して昇
温された部分のビットを消去する方法(例えば、ジャパ
ニーズ・ジャーナル・オブ・アプライド・フィジックス
(Japanes@Journalof AppHed
Physics ) 、第18巻(1979)、ナプ
ルメント18−1.第231〜254頁参III)があ
る・ しかし、抗磁力よ)も大tk%Aバイアス磁界を印加し
てビット情報を消去する方法では、例えばMaBl膜の
よう化抗磁力の太き%A磁性材料を層−た場合には、1
0鵬Wの入射光量で7000eもの強いバイアス磁界を
印加する必要がある。このように強−バイアス磁界の印
加を消去のためにも要するところから、装置も大型のも
のを要し実用的ではな−。また、記録されたビット情報
を選択的に消去することがで自ず不便である。
記録媒体の磁性材料の抗磁力よりも小さなバイアス磁界
を記録のときとは逆方向に印加し光パルスを入射して昇
温された部分のビットを消去する方法(例えば、ジャパ
ニーズ・ジャーナル・オブ・アプライド・フィジックス
(Japanes@Journalof AppHed
Physics ) 、第18巻(1979)、ナプ
ルメント18−1.第231〜254頁参III)があ
る・ しかし、抗磁力よ)も大tk%Aバイアス磁界を印加し
てビット情報を消去する方法では、例えばMaBl膜の
よう化抗磁力の太き%A磁性材料を層−た場合には、1
0鵬Wの入射光量で7000eもの強いバイアス磁界を
印加する必要がある。このように強−バイアス磁界の印
加を消去のためにも要するところから、装置も大型のも
のを要し実用的ではな−。また、記録されたビット情報
を選択的に消去することがで自ず不便である。
また、従来の消去方式であるバイアス磁界を記録のとき
とは逆方向に印加してビット情報費消去する方法では、
例えばGdCo @を使用する場合には、900@とい
うかなシ低iバイアス磁界の印加の下に書自込み・消去
がなされて−る。この方法による消去は、記録されたビ
ットに、消去するための゛光パルスが完全に重な〕合う
ように入射されなければならず、トラツ命ンlとビット
間の厳密な信号同期を要することになる。この信号同期
が少しでも狂えば、記録されたビットは部分的にしか消
去されず、残襲のビット部分が残存してしまうことにも
な)、コントラストの低下を生ずる虞れがあるばかヤで
なく、新たなビット情報を記録しても以前の記録が残存
することtあ〕得て実用上好ましくな−。
とは逆方向に印加してビット情報費消去する方法では、
例えばGdCo @を使用する場合には、900@とい
うかなシ低iバイアス磁界の印加の下に書自込み・消去
がなされて−る。この方法による消去は、記録されたビ
ットに、消去するための゛光パルスが完全に重な〕合う
ように入射されなければならず、トラツ命ンlとビット
間の厳密な信号同期を要することになる。この信号同期
が少しでも狂えば、記録されたビットは部分的にしか消
去されず、残襲のビット部分が残存してしまうことにも
な)、コントラストの低下を生ずる虞れがあるばかヤで
なく、新たなビット情報を記録しても以前の記録が残存
することtあ〕得て実用上好ましくな−。
本発明は、記録媒体にピッを情報を記録するときに印加
したバイアス磁界の方向を変えることなく実質的な連続
光を入射させることによって記―されたビット情報を選
択的に消去する方法を提供するものである。
したバイアス磁界の方向を変えることなく実質的な連続
光を入射させることによって記―されたビット情報を選
択的に消去する方法を提供するものである。
本発明に係る消去方法は、記録媒体に実質的な連線光を
照射することによって温度勾配を形成し、その温度勾配
の及ぶ範囲内にあるビット情報を消去するものである。
照射することによって温度勾配を形成し、その温度勾配
の及ぶ範囲内にあるビット情報を消去するものである。
本発明にか−で使用される実質的な連続光とは、通常の
連続光の他に、その光が入射しても記録が残らな一11
度の断続光をも包含するものと理解すべ自である。場合
によっては、本g4@にシいて夷。
連続光の他に、その光が入射しても記録が残らな一11
度の断続光をも包含するものと理解すべ自である。場合
によっては、本g4@にシいて夷。
質的な連続光に包含されるかかる断続光として、例えば
50Hg程直の繰ヤ返し光パルスが挙げられる。
50Hg程直の繰ヤ返し光パルスが挙げられる。
本発明にお−で、実質的な連続光を照射して温度勾配が
形成°されたと亀のビット移動を考えれば、温度勾配に
よって磁化M$と確−エネルギー−Wに勾配かで暑たと
き、ビットは次式jζよって与えられる速1!Vdに従
りて移動する。
形成°されたと亀のビット移動を考えれば、温度勾配に
よって磁化M$と確−エネルギー−Wに勾配かで暑たと
き、ビットは次式jζよって与えられる速1!Vdに従
りて移動する。
JIWS1111度
CM%C#;物理定数で決まる正の整数ビットは、磁化
Mlが大!一方へ、または磁壁エネルギー#Wが小さ一
方へ移動する。一般に、MSおよび#Wの温度係数は負
であって、七の絶i値は(FWの方が大11%/hから
、ビットは高温側へ移動する一部を持って−る。したが
り′で、光ビームに゛よって昇温した一分は、その温度
勾配の及ぶ範囲内にあるビットを引自込む力があるから
、この力が上式の抗磁力の項およびビット同士?反撥力
に打ち騰りと、消去ナベ自ビットは光ビームに吸−込ま
れて消*されるものと考えられる。このように光ビーム
は、形成された温度勾配の範囲内にあるビットを消去し
うるのでi従来技術のように厳密に信号同期をする必要
がなく、たとえ光ビー^が消去すぺ自ビットに一部重畳
する場合は勿論のこと、一定距離、すなわち形成された
温度勾配の範Ilつ、、一般的にはビットのトラックか
らビ、ット径11f離れ工いてもそのビットを消去でき
る。
Mlが大!一方へ、または磁壁エネルギー#Wが小さ一
方へ移動する。一般に、MSおよび#Wの温度係数は負
であって、七の絶i値は(FWの方が大11%/hから
、ビットは高温側へ移動する一部を持って−る。したが
り′で、光ビームに゛よって昇温した一分は、その温度
勾配の及ぶ範囲内にあるビットを引自込む力があるから
、この力が上式の抗磁力の項およびビット同士?反撥力
に打ち騰りと、消去ナベ自ビットは光ビームに吸−込ま
れて消*されるものと考えられる。このように光ビーム
は、形成された温度勾配の範囲内にあるビットを消去し
うるのでi従来技術のように厳密に信号同期をする必要
がなく、たとえ光ビー^が消去すぺ自ビットに一部重畳
する場合は勿論のこと、一定距離、すなわち形成された
温度勾配の範Ilつ、、一般的にはビットのトラックか
らビ、ット径11f離れ工いてもそのビットを消去でき
る。
なお、本発明に係る消去、方法は、磁壁抗磁力が印加す
るバイアス磁界よりも充分に小さな磁性材料かもなるl
l性薄膜に、バイアス磁界の方向とは逆向きの磁化方向
を有する円筒磁区として記−されたビット情報を消去す
るのに適用することかで亀る・このよう1に磁性材料と
して使用で−るのは、例えば、その膜面に−直な方向に
強i−軸磁気異方性を有し亡りその膜面に磁化容1軸を
有する軟―性の材料であって@ (Y8mCa )1
(FeG*% 011などのようなYamCmFeGe
系ガー、ネットなどが例示される―前述したような磁性
材料は、−わゆる軟礁性W&w−直容鳥磁化膜を形成す
ることがで!、その軟11%の1!度は、これを磁気記
録媒体に適用した場合に、書き込まれるビット径がam
上バイアス磁界のみで決定される@度であることが好壕
しく、その抗磁力は約30e以下、好ましくは約10e
以下であるのがよ−0かかる磁化薄膜は、この1碑性ガ
リウムガニネット(GGG)のような希土類ガリウムガ
ーネットなどの基板結晶−ヒにY8m 0aFeGe系
ガーネツトなどの結晶を液相エビクキシャ9法(LPI
)によって生長させて形成するのが好まし匹。このよう
にして得られる軟磁性膜画−直容墨磁化膜に所定強度の
バイアス磁界を印加すると、その膜間の全面に亘うて単
磁区でかつその磁化が膜面に対して喬直方向に向−た状
1になる。
るバイアス磁界よりも充分に小さな磁性材料かもなるl
l性薄膜に、バイアス磁界の方向とは逆向きの磁化方向
を有する円筒磁区として記−されたビット情報を消去す
るのに適用することかで亀る・このよう1に磁性材料と
して使用で−るのは、例えば、その膜面に−直な方向に
強i−軸磁気異方性を有し亡りその膜面に磁化容1軸を
有する軟―性の材料であって@ (Y8mCa )1
(FeG*% 011などのようなYamCmFeGe
系ガー、ネットなどが例示される―前述したような磁性
材料は、−わゆる軟礁性W&w−直容鳥磁化膜を形成す
ることがで!、その軟11%の1!度は、これを磁気記
録媒体に適用した場合に、書き込まれるビット径がam
上バイアス磁界のみで決定される@度であることが好壕
しく、その抗磁力は約30e以下、好ましくは約10e
以下であるのがよ−0かかる磁化薄膜は、この1碑性ガ
リウムガニネット(GGG)のような希土類ガリウムガ
ーネットなどの基板結晶−ヒにY8m 0aFeGe系
ガーネツトなどの結晶を液相エビクキシャ9法(LPI
)によって生長させて形成するのが好まし匹。このよう
にして得られる軟磁性膜画−直容墨磁化膜に所定強度の
バイアス磁界を印加すると、その膜間の全面に亘うて単
磁区でかつその磁化が膜面に対して喬直方向に向−た状
1になる。
印加するバイアス磁界の強さは、使用される軟磁性属i
mm直容扇磁化膜の種類によって多少異なるのは轟然で
あるが、ランアウト磁界−とコラプス磁界へとの間であ
りて、例えば前述した( Y8mCa )i(F@ G
11)i ′On L P l aKの場合には、5フ
0゜と7!10gとの間である。ビット情報の書暑込み
は、その食面がバイアス磁界の印加によ)そのバイアス
磁界とは磁化方向が膜面に対し喬直な単磁区になってい
る軟磁性膜面垂直害鳥磁化膜に光パルスを入射すること
によ)所定Sρ円筒磁区であって、その磁化方向が印加
しているバイアス磁界とは道向きであるものを形成させ
て行なうことかで亀る。
mm直容扇磁化膜の種類によって多少異なるのは轟然で
あるが、ランアウト磁界−とコラプス磁界へとの間であ
りて、例えば前述した( Y8mCa )i(F@ G
11)i ′On L P l aKの場合には、5フ
0゜と7!10gとの間である。ビット情報の書暑込み
は、その食面がバイアス磁界の印加によ)そのバイアス
磁界とは磁化方向が膜面に対し喬直な単磁区になってい
る軟磁性膜面垂直害鳥磁化膜に光パルスを入射すること
によ)所定Sρ円筒磁区であって、その磁化方向が印加
しているバイアス磁界とは道向きであるものを形成させ
て行なうことかで亀る。
このようにして書き込まれたビット情−の消去は、ラン
アウト磁界とコラプス磁界との範囲内のバイアス磁界を
印加しながら行なわれるが、そのバイアス磁界は記録の
ときおよびそれ以後でその大きさも方向も変える必要が
なく同じ状態の11で行なうことがで!極めて有利であ
る。勿論、バイアス磁界の強さを前述した磁界の範囲内
にお−て記録のときとは変えても同様に消去できるのは
当然である。
アウト磁界とコラプス磁界との範囲内のバイアス磁界を
印加しながら行なわれるが、そのバイアス磁界は記録の
ときおよびそれ以後でその大きさも方向も変える必要が
なく同じ状態の11で行なうことがで!極めて有利であ
る。勿論、バイアス磁界の強さを前述した磁界の範囲内
にお−て記録のときとは変えても同様に消去できるのは
当然である。
前述したように、本!II明に係る消去方法が適用です
る確I&材料は、同−lll1内、即ちランアクト磁界
とコラプス磁界との間のパイプ−磁界を印加しながら、
ビット情報の書き込み記録と、その記録されたビット情
報の消去とができるものである。。
る確I&材料は、同−lll1内、即ちランアクト磁界
とコラプス磁界との間のパイプ−磁界を印加しながら、
ビット情報の書き込み記録と、その記録されたビット情
報の消去とができるものである。。
しかし、そのバイアス磁界の範囲内であれば、ビット情
報の書き込みができる領域、−わゆる書亀込み領域と、
その書き込まれたビット情報の消去かで自る領域、iわ
ゆる消去領域とは、重複した部分があってもまたはなく
とも、前述したよう傘本発明に係る方法を適用できる。
報の書き込みができる領域、−わゆる書亀込み領域と、
その書き込まれたビット情報の消去かで自る領域、iわ
ゆる消去領域とは、重複した部分があってもまたはなく
とも、前述したよう傘本発明に係る方法を適用できる。
以上述べたように、本発明に係る光熱磁気消去方法は、
磁−抗磁力が小さ一材料を使うので、比較的小さなバイ
アス磁界を印加すればよく、シかも書き込み記録と消去
のときでバイアス磁界を変える必要がなく操作が簡単に
なり極めて有利である。また、実質的な連続光を使用し
て、温度勾配を形成し、そのIlt勾配の範囲内にある
ビット情報を引き込んで消去できるので、ビット情報が
部分的に残ったりすることなく、また従来方法のような
厳密な信号同期が必要なく操作に際して極めて有利であ
る。
磁−抗磁力が小さ一材料を使うので、比較的小さなバイ
アス磁界を印加すればよく、シかも書き込み記録と消去
のときでバイアス磁界を変える必要がなく操作が簡単に
なり極めて有利である。また、実質的な連続光を使用し
て、温度勾配を形成し、そのIlt勾配の範囲内にある
ビット情報を引き込んで消去できるので、ビット情報が
部分的に残ったりすることなく、また従来方法のような
厳密な信号同期が必要なく操作に際して極めて有利であ
る。
以下、本発明を実、施例によプ更に詳細に説明する。
実施例 1
試料として、厚みa5−のGa、Ga50.、基板上に
液相エピタキシャル法(LPI)によって成長させた(
Yl、q 8m、I C”o、va ) (Fea、
02GeO,N ) 01! ガーネットの厚み46−
の薄膜を用いた。この薄膜の飽和磁化4+rMs =1
42G、磁壁抗磁力He=α5伽、コラプス磁界鴇−6
2,70eであった0この薄膜を用いて、第1図に示す
ような熱磁気光記録読み出し装置(1)を形成した。こ
の装置は、+ltl 述L タ(Y8にm )、 (’
I@ Ga )s Ga2 ガーネットなどの磁性薄
膜(1a)を希土類ガリウムガーネットの結晶基板αe
に液相エピタキシャル法で成長させて得た薄層に、無反
射コーティング層(1C)をその結晶基板の磁性薄膜を
設けた反対側にそして例えば厚みαSメ鵬のアル電二り
ム瀬着膜からなる反射膜(14)Thよびその外側に例
えば厚み15−の二酸化ケイ素からなる保韻膜(1・)
を被着させた構成になって−60このような構成からな
る熱磁気光記録貌み出し装置(1)を、第2図に示すよ
うに、永久磁石などのバイアス磁界発生装置(2)に、
たとえば着脱自在に被着させて固定させ常時バイアス磁
界が。
液相エピタキシャル法(LPI)によって成長させた(
Yl、q 8m、I C”o、va ) (Fea、
02GeO,N ) 01! ガーネットの厚み46−
の薄膜を用いた。この薄膜の飽和磁化4+rMs =1
42G、磁壁抗磁力He=α5伽、コラプス磁界鴇−6
2,70eであった0この薄膜を用いて、第1図に示す
ような熱磁気光記録読み出し装置(1)を形成した。こ
の装置は、+ltl 述L タ(Y8にm )、 (’
I@ Ga )s Ga2 ガーネットなどの磁性薄
膜(1a)を希土類ガリウムガーネットの結晶基板αe
に液相エピタキシャル法で成長させて得た薄層に、無反
射コーティング層(1C)をその結晶基板の磁性薄膜を
設けた反対側にそして例えば厚みαSメ鵬のアル電二り
ム瀬着膜からなる反射膜(14)Thよびその外側に例
えば厚み15−の二酸化ケイ素からなる保韻膜(1・)
を被着させた構成になって−60このような構成からな
る熱磁気光記録貌み出し装置(1)を、第2図に示すよ
うに、永久磁石などのバイアス磁界発生装置(2)に、
たとえば着脱自在に被着させて固定させ常時バイアス磁
界が。
印加されるように配置する・この熱磁気光記録暁み出し
装置は、モータ(3)などによって移動できるよう化構
成することができる。tた、その装置の周辺には補助バ
イアス用=イル(4)を配置させて、必ll!に応じて
、バイアス磁界を増加させることもできる・このような
構成にした装置(1)に対して、光発生装置(5)から
発生された例えば波長488mmのアルゴンレーず−を
光変調器(6)に導入して光パルスとして取抄出し、そ
の光パルスを偏光子(7)およびハーフミラー(8)を
介して集光レンズ19)によって集光させることによっ
てビットを記−させた。
装置は、モータ(3)などによって移動できるよう化構
成することができる。tた、その装置の周辺には補助バ
イアス用=イル(4)を配置させて、必ll!に応じて
、バイアス磁界を増加させることもできる・このような
構成にした装置(1)に対して、光発生装置(5)から
発生された例えば波長488mmのアルゴンレーず−を
光変調器(6)に導入して光パルスとして取抄出し、そ
の光パルスを偏光子(7)およびハーフミラー(8)を
介して集光レンズ19)によって集光させることによっ
てビットを記−させた。
この場合、入射光量pmは15mW、光パルス幅は50
μで6って、緯)返し2Hzおよびバイアス磁界60〜
の条件で、その装置を一方向に一定達直で移動させてビ
ット間隔が約25amになるようにビットを形成させた
。なお、この装置(1)に記aされたビット情報の銃小
出しは、この装置の反射II (141)での偏光され
た反射光を検光子Qlに導入し、その光を光電子増倍管
111に送)、その出力をオシ四スコープ−で観察する
ようにしてもよ−。なお、透過光によって記―貌み出し
を行う場合には、その読み出し装置(1)から反射属(
1d)を除き、バイアス磁界尭生侠置偉)をその装置の
下部ではなく周辺部に置き、特にファラデー効果で直線
偏光された透過光によって暁み出しをすればよ−。
μで6って、緯)返し2Hzおよびバイアス磁界60〜
の条件で、その装置を一方向に一定達直で移動させてビ
ット間隔が約25amになるようにビットを形成させた
。なお、この装置(1)に記aされたビット情報の銃小
出しは、この装置の反射II (141)での偏光され
た反射光を検光子Qlに導入し、その光を光電子増倍管
111に送)、その出力をオシ四スコープ−で観察する
ようにしてもよ−。なお、透過光によって記―貌み出し
を行う場合には、その読み出し装置(1)から反射属(
1d)を除き、バイアス磁界尭生侠置偉)をその装置の
下部ではなく周辺部に置き、特にファラデー効果で直線
偏光された透過光によって暁み出しをすればよ−。
前述したように記−されたビット情報を消去するには、
入射光を、入射光量15mWの連続光として、ビット情
報を書負込んグー料を書き込みのときとは逆方向に移動
させながら消去すぺ自ビットにわずかに重複するように
照射するとビットが消去されて−ることが観測された。
入射光を、入射光量15mWの連続光として、ビット情
報を書負込んグー料を書き込みのときとは逆方向に移動
させながら消去すぺ自ビットにわずかに重複するように
照射するとビットが消去されて−ることが観測された。
ただし、試料の移動方向を書き込みのときと逆方向にし
たのは操作上便宜的にしただけであって、轟然書き込み
のと亀と同方向でもよ−。
たのは操作上便宜的にしただけであって、轟然書き込み
のと亀と同方向でもよ−。
実施例 2
実施例1で用−た試料および装置を用−で、入射光量お
よびバイアス磁界を変えて書き込みおよび消去を行なっ
た結果を第3図に示す。第3図にお−て、−線ムは書き
込みのための臨界−纏であって、この−纏の上部領域に
お−で書き込みが可。
よびバイアス磁界を変えて書き込みおよび消去を行なっ
た結果を第3図に示す。第3図にお−て、−線ムは書き
込みのための臨界−纏であって、この−纏の上部領域に
お−で書き込みが可。
能である。−線Bは消去のための臨界―纏を示すもので
あって、この−纏の右領域が消去可能領域である。
あって、この−纏の右領域が消去可能領域である。
第1図は本発明に使用できる熱磁気光記録lI4出し装
置を示す断Wi図、第2図はビット観測用装置のプロッ
タ図、第3図は書き込み領域および消去領域を示す!ラ
フである。 なお、図面に用いた符号にか−で、 (1)・・・・・・・・・・・・・・・・・・ 熱磁気
光記*1m!み出しII電(1a)・・・・・・・・・
・・・・・・ 磁性薄膜(1b)・・・・・・・・・・
・・・・・ 結晶基板(2)・・・・・・・・・・・・
・・・・・・ バイアス磁界発生装置である。 代理人 上履 勝 II&村 修 第2図
置を示す断Wi図、第2図はビット観測用装置のプロッ
タ図、第3図は書き込み領域および消去領域を示す!ラ
フである。 なお、図面に用いた符号にか−で、 (1)・・・・・・・・・・・・・・・・・・ 熱磁気
光記*1m!み出しII電(1a)・・・・・・・・・
・・・・・・ 磁性薄膜(1b)・・・・・・・・・・
・・・・・ 結晶基板(2)・・・・・・・・・・・・
・・・・・・ バイアス磁界発生装置である。 代理人 上履 勝 II&村 修 第2図
Claims (1)
- 一一抗磁力が印加するバイアス磁界よりも充分番ζ小さ
な磁性材料からなる1/&性薄膜に、印加して−るパイ
・アスa界の方向とは逆向−の磁化方向を有する円筒員
区として記−されたビット情報を、そのバイアス磁界の
方向を変えずにかりそのバイアス磁界の大Ik−sをラ
ンアクト磁界と;ラプス磁界との間にあるようにして実
質的な連続光による光入射に伴う熱磁気効果によってビ
ット情報を消去することを轡黴とする光熱磁気消去方法
。
Priority Applications (6)
Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
---|---|---|---|
JP11251381A JPS5814307A (ja) | 1981-07-18 | 1981-07-18 | 光熱磁気消去方法 |
DE8282301541T DE3278703D1 (en) | 1981-03-26 | 1982-03-24 | Thermomagnetic recording methods |
EP82301541A EP0061892B1 (en) | 1981-03-26 | 1982-03-24 | Thermomagnetic recording methods |
US06/361,577 US4581717A (en) | 1981-03-26 | 1982-03-24 | Thermomagnetic recording method |
AT82301541T ATE35340T1 (de) | 1981-03-26 | 1982-03-24 | Thermomagnetisches aufzeichnungsverfahren. |
CA000399403A CA1180115A (en) | 1981-03-26 | 1982-03-25 | Thermomagnetic recording method |
Applications Claiming Priority (1)
Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
---|---|---|---|
JP11251381A JPS5814307A (ja) | 1981-07-18 | 1981-07-18 | 光熱磁気消去方法 |
Publications (1)
Publication Number | Publication Date |
---|---|
JPS5814307A true JPS5814307A (ja) | 1983-01-27 |
Family
ID=14588524
Family Applications (1)
Application Number | Title | Priority Date | Filing Date |
---|---|---|---|
JP11251381A Pending JPS5814307A (ja) | 1981-03-26 | 1981-07-18 | 光熱磁気消去方法 |
Country Status (1)
Country | Link |
---|---|
JP (1) | JPS5814307A (ja) |
-
1981
- 1981-07-18 JP JP11251381A patent/JPS5814307A/ja active Pending
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