JPS58140179A - 分布帰還型半導体レ−ザ - Google Patents
分布帰還型半導体レ−ザInfo
- Publication number
- JPS58140179A JPS58140179A JP57022548A JP2254882A JPS58140179A JP S58140179 A JPS58140179 A JP S58140179A JP 57022548 A JP57022548 A JP 57022548A JP 2254882 A JP2254882 A JP 2254882A JP S58140179 A JPS58140179 A JP S58140179A
- Authority
- JP
- Japan
- Prior art keywords
- layer
- refractive index
- band width
- semiconductor laser
- forbidden band
- Prior art date
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- Pending
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Classifications
-
- H—ELECTRICITY
- H01—ELECTRIC ELEMENTS
- H01S—DEVICES USING THE PROCESS OF LIGHT AMPLIFICATION BY STIMULATED EMISSION OF RADIATION [LASER] TO AMPLIFY OR GENERATE LIGHT; DEVICES USING STIMULATED EMISSION OF ELECTROMAGNETIC RADIATION IN WAVE RANGES OTHER THAN OPTICAL
- H01S5/00—Semiconductor lasers
- H01S5/10—Construction or shape of the optical resonator, e.g. extended or external cavity, coupled cavities, bent-guide, varying width, thickness or composition of the active region
- H01S5/12—Construction or shape of the optical resonator, e.g. extended or external cavity, coupled cavities, bent-guide, varying width, thickness or composition of the active region the resonator having a periodic structure, e.g. in distributed feedback [DFB] lasers
Landscapes
- Physics & Mathematics (AREA)
- Condensed Matter Physics & Semiconductors (AREA)
- General Physics & Mathematics (AREA)
- Electromagnetism (AREA)
- Optics & Photonics (AREA)
- Semiconductor Lasers (AREA)
Abstract
(57)【要約】本公報は電子出願前の出願データであるた
め要約のデータは記録されません。
め要約のデータは記録されません。
Description
【発明の詳細な説明】
本発明は、単一波長で発振する分布帰還型半導体レーザ
に関するものである。
に関するものである。
光半導体素子及び光ファイバの進歩によつて、光フアイ
バ通信の実用化が各分野で開始さfている。しかし、光
フアイバ通信の特性を充分に利用するKは、光ファイバ
が最低損失となる波長1.5ミクロンか51.6ミクロ
ンの領域で良い特性を有する半導体レーザが必要である
が、この波長斌において良い特性、すなわち低電流で駆
動可能でかつ発振波長が単一で安定な半導体レーザが従
来得られなかった。低電流で発振できなhと、半導体レ
ーザの信頼性の低下、電源の大形化、等種々の問題を引
きおこし、また単一で安定な波長で発振する半導体レー
ザが得られないと、1.5ミクロンから1.6ミクロン
の波長領域における光ファイバの材料分散は大きいため
、高速の信号伝送が出来なくなる。単一で安定な波長で
発振する半導体レーザを目的として、ダブリエ・ストレ
イファー(W、 8 t r e 1 f e r )
氏等はアイ・イー・イー・イー・ジャーナル・オプ・カ
ンタムやエレクトロニクス(IEEEI Journa
l of QuantumEl ec t ron
i c s ) (QB−11巻、8673!; 19
75年)誌上において分布帰還型半導体レーザを発表し
た。このレーザは導波路に周期的な屈折率の大/J%が
める九め、この間隔に適合した波長の発振モードしか発
振せず、そのために単一の波長で発振した。しかし、活
性層に周期的な直線状の凹凸を持たせるため、凹凸の形
状を有する界面での非発光再結合が多く発生し、低い電
流で発振出来なかった。その後、基板に凹凸の形状を形
成し、活性層と基板の間に基板の屈折率よυは高くかつ
禁制帯幅の小さい層を設け、活性層の境界面は平板状で
ある分布帰還型半導体レーザが提案さnた。この分布帰
還型レーザは、活性層に凹凸をつけることをせずに、活
性層と、基板と反対側のクラッド層の間に新たにもう一
層設け、この層に凹凸を与えることによって活性層の境
界面の結晶性向上をはかシ非発光再結合が低減され発振
しきい値電流の低減がはから詐た。しかし、新設した層
の禁制帯幅はクラッド層に比べ小さく注入電子の閉じ込
めが充分でなかつたため充分低い電流で発振出来なか−
)た。
バ通信の実用化が各分野で開始さfている。しかし、光
フアイバ通信の特性を充分に利用するKは、光ファイバ
が最低損失となる波長1.5ミクロンか51.6ミクロ
ンの領域で良い特性を有する半導体レーザが必要である
が、この波長斌において良い特性、すなわち低電流で駆
動可能でかつ発振波長が単一で安定な半導体レーザが従
来得られなかった。低電流で発振できなhと、半導体レ
ーザの信頼性の低下、電源の大形化、等種々の問題を引
きおこし、また単一で安定な波長で発振する半導体レー
ザが得られないと、1.5ミクロンから1.6ミクロン
の波長領域における光ファイバの材料分散は大きいため
、高速の信号伝送が出来なくなる。単一で安定な波長で
発振する半導体レーザを目的として、ダブリエ・ストレ
イファー(W、 8 t r e 1 f e r )
氏等はアイ・イー・イー・イー・ジャーナル・オプ・カ
ンタムやエレクトロニクス(IEEEI Journa
l of QuantumEl ec t ron
i c s ) (QB−11巻、8673!; 19
75年)誌上において分布帰還型半導体レーザを発表し
た。このレーザは導波路に周期的な屈折率の大/J%が
める九め、この間隔に適合した波長の発振モードしか発
振せず、そのために単一の波長で発振した。しかし、活
性層に周期的な直線状の凹凸を持たせるため、凹凸の形
状を有する界面での非発光再結合が多く発生し、低い電
流で発振出来なかった。その後、基板に凹凸の形状を形
成し、活性層と基板の間に基板の屈折率よυは高くかつ
禁制帯幅の小さい層を設け、活性層の境界面は平板状で
ある分布帰還型半導体レーザが提案さnた。この分布帰
還型レーザは、活性層に凹凸をつけることをせずに、活
性層と、基板と反対側のクラッド層の間に新たにもう一
層設け、この層に凹凸を与えることによって活性層の境
界面の結晶性向上をはかシ非発光再結合が低減され発振
しきい値電流の低減がはから詐た。しかし、新設した層
の禁制帯幅はクラッド層に比べ小さく注入電子の閉じ込
めが充分でなかつたため充分低い電流で発振出来なか−
)た。
本発明の目的は、単一波長で発振し、かつ発振しきい値
電流が充分小さい分布帰還型半導体レーザを得ることに
ある。
電流が充分小さい分布帰還型半導体レーザを得ることに
ある。
本発明によnば、表面に直線状の凹凸が同期的に形成さ
f’l半導体結晶基板上に、手記半導体結晶基板の屈折
率より大なる屈折率を有する第一層と、この第一層の禁
制帯幅よp大なる禁制帯幅を有する第二層と、第一層の
屈折率よシ大なる屈折率を有しかつ第二層の禁制帯幅よ
シは小なる禁制帯幅を有する葛三層と、この第三層の屈
折率よシは小なる屈折率を有しかつ第三層の禁制帯幅よ
シは大なる禁制帯幅を有する第四層とが積層さ′t′し
たことを特徴とする分布帰還型レーザが得らnる。
f’l半導体結晶基板上に、手記半導体結晶基板の屈折
率より大なる屈折率を有する第一層と、この第一層の禁
制帯幅よp大なる禁制帯幅を有する第二層と、第一層の
屈折率よシ大なる屈折率を有しかつ第二層の禁制帯幅よ
シは小なる禁制帯幅を有する葛三層と、この第三層の屈
折率よシは小なる屈折率を有しかつ第三層の禁制帯幅よ
シは大なる禁制帯幅を有する第四層とが積層さ′t′し
たことを特徴とする分布帰還型レーザが得らnる。
次に図面を用いて本発明を説明する。
第1図は本発明の一実施例を説明する図であり、本発明
による分布帰還型半導体レーザの断面構造を示す、n−
InPの基板11の表面に0.45ミクロン周期の直線
上の凹凸がヘリウム・カドミウムレーザの干渉縞を利用
したフォトリソグラフィーによりて形成さtた。この基
板の屈折率は3.45であシ禁制帯幅は1.35eVで
おる。この基板上に、気相成長法によって屈折率が3゜
67禁制帯幅が1.10eVでかつ格子定数がInP基
板と合うn−InGaAsP結晶を約0.5ミクay(
5000オングストローム)成長し表面が平坦な第一層
12を得た。平坦になった第一層12の上に厚みが50
0オングストロームの非常に薄いn−InP層を第二層
13として形成した。次に、1500オングストローム
の厚さで、屈折率が3.85で、禁制帯幅がo、7se
Vで、格子定数がInP基板と合うノンドープInQa
AsP結晶層を第三層14として形成した。第三層14
は注入さnたキャリヤを閉じ込め、活性層として機能す
る。さらにp型InP結晶を約2ミクロン成長し第四層
とした。上記層構造を有する分布帰還型半導体レーザ内
でのキat リヤやレーザ光が閉じ込めらnる様子を第
2図を用いて説明する。第2図D)は第1図で説明した
層構造を縦型に書き直した図であり、(b)はエネルギ
ーレベル図、(C)は屈折率図、(d)は光エネルギー
分布図である。活性層となる第三層14は禁制帯幅が(
b)図に示すように最も狭く、かつ第三層の両側の層の
エネルキー障壁は充分高いので注入されたキャリヤの内
電子は導電帯の底23に閉じ込めらnlかつホールは充
満帯の天井24に閉じ込めらfる。このため、注入され
たキャリヤは効率的に元エネルギーに変換さ九、充分低
いしきい値電流で発振するレーザが得られる。一方、注
入されたキャリヤの再結合によって放射さfifCレー
ザ光は屈折率図(C)の屈折率の高い部分に閉じ込めら
れる。しかし、第二層13の屈折率の低い部分25の厚
みは500オングストロームと非常に薄いため、レーザ
光は屈折率の低い部分25にもしみ出し、図(d)のよ
うな一様な分布となり、波長選択性をもつ周期状の凹凸
の境界に、光エネルギーが充分拡がり、そのため導波さ
nるさいに波長選択を受け、単一波長で安定に発振する
。
による分布帰還型半導体レーザの断面構造を示す、n−
InPの基板11の表面に0.45ミクロン周期の直線
上の凹凸がヘリウム・カドミウムレーザの干渉縞を利用
したフォトリソグラフィーによりて形成さtた。この基
板の屈折率は3.45であシ禁制帯幅は1.35eVで
おる。この基板上に、気相成長法によって屈折率が3゜
67禁制帯幅が1.10eVでかつ格子定数がInP基
板と合うn−InGaAsP結晶を約0.5ミクay(
5000オングストローム)成長し表面が平坦な第一層
12を得た。平坦になった第一層12の上に厚みが50
0オングストロームの非常に薄いn−InP層を第二層
13として形成した。次に、1500オングストローム
の厚さで、屈折率が3.85で、禁制帯幅がo、7se
Vで、格子定数がInP基板と合うノンドープInQa
AsP結晶層を第三層14として形成した。第三層14
は注入さnたキャリヤを閉じ込め、活性層として機能す
る。さらにp型InP結晶を約2ミクロン成長し第四層
とした。上記層構造を有する分布帰還型半導体レーザ内
でのキat リヤやレーザ光が閉じ込めらnる様子を第
2図を用いて説明する。第2図D)は第1図で説明した
層構造を縦型に書き直した図であり、(b)はエネルギ
ーレベル図、(C)は屈折率図、(d)は光エネルギー
分布図である。活性層となる第三層14は禁制帯幅が(
b)図に示すように最も狭く、かつ第三層の両側の層の
エネルキー障壁は充分高いので注入されたキャリヤの内
電子は導電帯の底23に閉じ込めらnlかつホールは充
満帯の天井24に閉じ込めらfる。このため、注入され
たキャリヤは効率的に元エネルギーに変換さ九、充分低
いしきい値電流で発振するレーザが得られる。一方、注
入されたキャリヤの再結合によって放射さfifCレー
ザ光は屈折率図(C)の屈折率の高い部分に閉じ込めら
れる。しかし、第二層13の屈折率の低い部分25の厚
みは500オングストロームと非常に薄いため、レーザ
光は屈折率の低い部分25にもしみ出し、図(d)のよ
うな一様な分布となり、波長選択性をもつ周期状の凹凸
の境界に、光エネルギーが充分拡がり、そのため導波さ
nるさいに波長選択を受け、単一波長で安定に発振する
。
上記実施例においては、厚み方向の光エネルギーとキャ
リヤの閉じ込め効果のみを述べたが、横方向には通常の
半導体レーザで一般に行なわnているストライプ状の閉
じ込め方法が使用できる。
リヤの閉じ込め効果のみを述べたが、横方向には通常の
半導体レーザで一般に行なわnているストライプ状の閉
じ込め方法が使用できる。
特に、InPで導波路側面を埋め込ん7’2埋め込み型
構造を採用すると、通常の半導体レーザと同様に、安定
な率−横モードで発振し、かつもれ電流が少ないため、
上記実施例で得らnた特性が損なわnることなくさらに
活用さnる。
構造を採用すると、通常の半導体レーザと同様に、安定
な率−横モードで発振し、かつもれ電流が少ないため、
上記実施例で得らnた特性が損なわnることなくさらに
活用さnる。
本実施例では成長方法として気相成長法によったため、
禁制帯幅の小さいInGaAsP4元層の上にInB1
を容易に形成した。9.500λの非常に薄い第二層1
3を形成することが容易に出来たが、分子線エピタキシ
ー成長法や液相成長法を利用して吃形成は可能である。
禁制帯幅の小さいInGaAsP4元層の上にInB1
を容易に形成した。9.500λの非常に薄い第二層1
3を形成することが容易に出来たが、分子線エピタキシ
ー成長法や液相成長法を利用して吃形成は可能である。
本実施例によるレーザは、基板11の上に四層構造の膜
が形成された分布帰還型半導体レーザであったが、第四
層15の上に電極を形成しやすいInQaAsP等の第
五層等をもうけても良い。
が形成された分布帰還型半導体レーザであったが、第四
層15の上に電極を形成しやすいInQaAsP等の第
五層等をもうけても良い。
本実施例では第二層13の厚みを500オングストロー
ムとしたが、発振波長が1,6ミクロンであるので、こ
の厚みには限定されず、よシ厚くしても本発明の効果は
得らnる。
ムとしたが、発振波長が1,6ミクロンであるので、こ
の厚みには限定されず、よシ厚くしても本発明の効果は
得らnる。
本実施例では、InP−InGaAsP系の結晶が用い
られたが、GaAs−GaAlAs系や他の結晶系でも
良い。
られたが、GaAs−GaAlAs系や他の結晶系でも
良い。
第1図は本発明の一実施例を示す断面図でsb、11・
−周期状の直線状の凹部が表面に形成さfまた半導体結
晶基板、12・・・クラッドとして働く第一層、13−
・キャリア閉じ込め層として働く第二層、14・−・活
性層として働く第三層、15・・・クラッド及びキャリ
ア閉じ込め層として働く第四層である。 第2図は本発明の一実施例の効果を説明する図でthり
、(a)・・・層構造を示し、(b)・・・エネルギー
レベル図で、21・・・縦軸としてエネルギーを示し、
23・・・導電帯の底、24・・・充満帯の頭を示し、
(C)・・・は屈折率図で、26・・・縦軸として屈折
率を示し、25・・・第三層の屈折率を示し、(d)・
・・光エネルギー分布図であjj)、27−・・縦軸と
して光エネルギーを示し、28・・・光エネルギー分布
を示す。
−周期状の直線状の凹部が表面に形成さfまた半導体結
晶基板、12・・・クラッドとして働く第一層、13−
・キャリア閉じ込め層として働く第二層、14・−・活
性層として働く第三層、15・・・クラッド及びキャリ
ア閉じ込め層として働く第四層である。 第2図は本発明の一実施例の効果を説明する図でthり
、(a)・・・層構造を示し、(b)・・・エネルギー
レベル図で、21・・・縦軸としてエネルギーを示し、
23・・・導電帯の底、24・・・充満帯の頭を示し、
(C)・・・は屈折率図で、26・・・縦軸として屈折
率を示し、25・・・第三層の屈折率を示し、(d)・
・・光エネルギー分布図であjj)、27−・・縦軸と
して光エネルギーを示し、28・・・光エネルギー分布
を示す。
Claims (1)
- 表面に直線状の凹凸が同期的に形成された半導体結晶基
板上に、前記半導体結晶基板の屈折率より大なる屈折率
を有する第一層と、前記第一層の禁制帯幅より大なる禁
制帯幅を有する第二層と、前記第一層の屈折率より大な
る屈折率を有しかつ前記第二層の禁制帯幅よりは小なる
禁制帯幅を有する第三層と前記第三層の屈折率よシは小
なる屈折率を有しかつ前記第三層の禁制帯幅よシは大な
る禁制帯幅を有する第四層とが積層されたことを特徴と
する分布帰還型半導体レーザ。
Priority Applications (1)
Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
---|---|---|---|
JP57022548A JPS58140179A (ja) | 1982-02-15 | 1982-02-15 | 分布帰還型半導体レ−ザ |
Applications Claiming Priority (1)
Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
---|---|---|---|
JP57022548A JPS58140179A (ja) | 1982-02-15 | 1982-02-15 | 分布帰還型半導体レ−ザ |
Publications (1)
Publication Number | Publication Date |
---|---|
JPS58140179A true JPS58140179A (ja) | 1983-08-19 |
Family
ID=12085884
Family Applications (1)
Application Number | Title | Priority Date | Filing Date |
---|---|---|---|
JP57022548A Pending JPS58140179A (ja) | 1982-02-15 | 1982-02-15 | 分布帰還型半導体レ−ザ |
Country Status (1)
Country | Link |
---|---|
JP (1) | JPS58140179A (ja) |
Cited By (1)
Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
---|---|---|---|---|
DE3728566A1 (de) * | 1987-08-27 | 1989-03-09 | Telefunken Electronic Gmbh | Optoelektronisches halbleiterbauelement |
Citations (2)
Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
---|---|---|---|---|
JPS51105780A (ja) * | 1975-03-14 | 1976-09-18 | Nippon Telegraph & Telephone | Bunpukikangatahandotaireeza |
JPS52105789A (en) * | 1976-03-01 | 1977-09-05 | Nec Corp | Complex semiconductor laser element |
-
1982
- 1982-02-15 JP JP57022548A patent/JPS58140179A/ja active Pending
Patent Citations (2)
Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
---|---|---|---|---|
JPS51105780A (ja) * | 1975-03-14 | 1976-09-18 | Nippon Telegraph & Telephone | Bunpukikangatahandotaireeza |
JPS52105789A (en) * | 1976-03-01 | 1977-09-05 | Nec Corp | Complex semiconductor laser element |
Cited By (1)
Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
---|---|---|---|---|
DE3728566A1 (de) * | 1987-08-27 | 1989-03-09 | Telefunken Electronic Gmbh | Optoelektronisches halbleiterbauelement |
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