JPS5813001A - 方向性フイルタ - Google Patents
方向性フイルタInfo
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- JPS5813001A JPS5813001A JP10995781A JP10995781A JPS5813001A JP S5813001 A JPS5813001 A JP S5813001A JP 10995781 A JP10995781 A JP 10995781A JP 10995781 A JP10995781 A JP 10995781A JP S5813001 A JPS5813001 A JP S5813001A
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- rectangular waveguide
- coupling
- rectangular
- cylindrical cavity
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-
- H—ELECTRICITY
- H01—ELECTRIC ELEMENTS
- H01P—WAVEGUIDES; RESONATORS, LINES, OR OTHER DEVICES OF THE WAVEGUIDE TYPE
- H01P5/00—Coupling devices of the waveguide type
- H01P5/12—Coupling devices having more than two ports
- H01P5/16—Conjugate devices, i.e. devices having at least one port decoupled from one other port
- H01P5/18—Conjugate devices, i.e. devices having at least one port decoupled from one other port consisting of two coupled guides, e.g. directional couplers
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- Control Of Motors That Do Not Use Commutators (AREA)
Abstract
(57)【要約】本公報は電子出願前の出願データであるた
め要約のデータは記録されません。
め要約のデータは記録されません。
Description
【発明の詳細な説明】
本発明は方向性フィルタに関するものである。
方向性フィルタは、あとに詳しく説明するが。
Ｈ面壁面を対向させて配置した２個の方形導波管の間に
結合孔を介して単一の段ないし直列複数段の円・筒空胴
共振器を配置して構成している。
結合孔を介して単一の段ないし直列複数段の円・筒空胴
共振器を配置して構成している。
そしてこの種の方向性フィルタにお６ては、方形導波管
の結合孔部分における高さが横幅の半分以下のときは、
使用しようとする波長をλとすると、その横幅としてほ
ぼ０．６５λから０．９５λのものを選ぶ必要がある。
の結合孔部分における高さが横幅の半分以下のときは、
使用しようとする波長をλとすると、その横幅としてほ
ぼ０．６５λから０．９５λのものを選ぶ必要がある。
従来はこのような要求を満たし且つ価格の低減を目的と
して、上記要求に副う寸法のものを波長範囲でほぼ半分
ずつ重なり合うようにした多数の規格品を用意し。
して、上記要求に副う寸法のものを波長範囲でほぼ半分
ずつ重なり合うようにした多数の規格品を用意し。
そのうちから適当のものを選ぶようにしていた。
そして結合孔・の幅方向の位置は経験的に定め。
除去し得ない共振モードの円偏波からのずれを円筒空胴
共振器に設けた調整ねじて軽減していた。しかし乍らこ
のねじの調整は非常にむずかしく、而（実質的にゼロに
することが不可能の場合があった。
共振器に設けた調整ねじて軽減していた。しかし乍らこ
のねじの調整は非常にむずかしく、而（実質的にゼロに
することが不可能の場合があった。
したがって本発明の目的は確実にｍｌも容易虻共振モー
ドの円偏波を得る方向性フィルタを得ようとするもので
ある。
ドの円偏波を得る方向性フィルタを得ようとするもので
ある。
本発明によれば、それぞれのＨ面壁面をこのＨ面壁面ン
ζ設けた結合孔が相対するように対向させて配置した２
＠の方形導波管と、この方形導波管に前記結合孔を介し
て両端で結合された・単一段ないし直列複数段の円筒空
胴共振器とから成る方向性フィルタにおいて、前記方形
導波管の前記結合する部分の横幅を自由空間波長の１／
βとし、前記結合孔の位置を前記方形導波管の前記結合
する部分のＥ面壁面から前記自由空間波長のほぼ１７４
１／”ｉとしたことを特徴とする方向性フィルタが得ら
れる。
ζ設けた結合孔が相対するように対向させて配置した２
＠の方形導波管と、この方形導波管に前記結合孔を介し
て両端で結合された・単一段ないし直列複数段の円筒空
胴共振器とから成る方向性フィルタにおいて、前記方形
導波管の前記結合する部分の横幅を自由空間波長の１／
βとし、前記結合孔の位置を前記方形導波管の前記結合
する部分のＥ面壁面から前記自由空間波長のほぼ１７４
１／”ｉとしたことを特徴とする方向性フィルタが得ら
れる。
次に図面を参照して詳細に説明する。
第１図は従来の１段方向性フィルタの構成図であり、１
と１′は方形導波管、２は円筒空胴共振器、６は方形導
波管と円筒空胴共振器の間の結合孔、４は調整ビスであ
る。そして面ＨとＥはＨ面壁面とＥ面壁面をそれぞれあ
られしている。
と１′は方形導波管、２は円筒空胴共振器、６は方形導
波管と円筒空胴共振器の間の結合孔、４は調整ビスであ
る。そして面ＨとＥはＨ面壁面とＥ面壁面をそれぞれあ
られしている。
第２図は第１図の方形導波管１′をＨ面からみた図で、
ａは幅を、Ｘは結合孔６の中心のＥ面壁面からの距離を
それぞれあられしている。なお左端に示したＸと２は互
いに直交する軸方向をあられしている。
ａは幅を、Ｘは結合孔６の中心のＥ面壁面からの距離を
それぞれあられしている。なお左端に示したＸと２は互
いに直交する軸方向をあられしている。
以下槽々の状態をあられす図面を順次説明する形で第１
図および第２図に示された方向性フィルタの動作を説明
するが９円筒空胴共振器２は互いに直交するＸ方向ＴＥ
１１１モードと２方向ＴＥ、１．モードの結合による円
偏波で共振しているとする。
図および第２図に示された方向性フィルタの動作を説明
するが９円筒空胴共振器２は互いに直交するＸ方向ＴＥ
１１１モードと２方向ＴＥ、１．モードの結合による円
偏波で共振しているとする。
第５図は上記共振における円筒空胴共振器２の断面のＴ
Ｅ１１１モードの電磁界分布を示した図であり、５は磁
界、６は電界をそれぞれあられしている。
Ｅ１１１モードの電磁界分布を示した図であり、５は磁
界、６は電界をそれぞれあられしている。
第４図は第３図における円筒空胴共振器２の２方向のＴ
Ｅ１１１モードが振幅最大になったときの磁界分布を示
している。
Ｅ１１１モードが振幅最大になったときの磁界分布を示
している。
第５図は第４図の円偏波の２方向酸分の磁界 □
゛によって励振された方形導波管１の磁界分布を示した
図である。このとき位相φはφ。であるとする。
゛によって励振された方形導波管１の磁界分布を示した
図である。このとき位相φはφ。であるとする。
第６図は第３図における円筒空胴共振器２のＸ方向成分
のＴＥ １１１モードの振幅が振幅最大になったときの
磁界分布を示している。
のＴＥ １１１モードの振幅が振幅最大になったときの
磁界分布を示している。
第７図は第６図の磁界によって励振された方形導波管１
の磁界分布を示した図である。
の磁界分布を示した図である。
いま円偏波の回転方向が時計方向であるとすると、２方
向のＴＥ４，１モードの磁界はＸ方向のＴ” １１１モ
ードの磁界より位相φがπ／２だけ進んでいるから、Ｘ
方向のＴＥ１１１モードの磁界が第６図の状態のときに
２方向のＴＥ１１１モードの磁界によって励振される方
形導波管１の磁界は。
向のＴＥ４，１モードの磁界はＸ方向のＴ” １１１モ
ードの磁界より位相φがπ／２だけ進んでいるから、Ｘ
方向のＴＥ１１１モードの磁界が第６図の状態のときに
２方向のＴＥ１１１モードの磁界によって励振される方
形導波管１の磁界は。
第５図の状態から位相φがπ／２進んだφ＝φ。
＋π／２の状態である。
第８図は上記の位相φがπ／２進んだ状態における方形
導波管１の磁界分布をあられした図である。
導波管１の磁界分布をあられした図である。
ところで円偏波はｘ、ｚ方向の成分のベクトル和で表わ
せるから９円偏波によって励振される磁界も、 ｘ、ｚ
方向の成分による励振磁界のベクトル和で求められる。
せるから９円偏波によって励振される磁界も、 ｘ、ｚ
方向の成分による励振磁界のベクトル和で求められる。
従って第７図と第８図から円筒空胴共振器２の円偏波に
よって励振される方形導波管１の磁界分布が求まる。
よって励振される方形導波管１の磁界分布が求まる。
第９図は以上のようにして求めた円偏波によって励振さ
れた方形導波管１の磁界分布を示した図である。この場
合電磁波は図の矢印（左側）の方向にのみ伝搬し１反対
方向には伝搬しない。
れた方形導波管１の磁界分布を示した図である。この場
合電磁波は図の矢印（左側）の方向にのみ伝搬し１反対
方向には伝搬しない。
第１０図は円筒空胴共振器２の共振モードが楕円偏波と
なっているときのｘ、ｚ方向の磁界分布を示した図であ
る。そして２方向の磁界Ｉ（ｚｃの最大振幅ＩＨｚｃ１
ｍａｘ、が前述の円偏波の磁界の大きさに等しいとする
と、そのときの円筒空胴共振器２の磁界分布は第４図に
等しく、方形導波管１の磁界分布は第５図（φ＝φ０の
とき）および第８図（φ＝φ。＋π／２のとき）と同じ
である。
なっているときのｘ、ｚ方向の磁界分布を示した図であ
る。そして２方向の磁界Ｉ（ｚｃの最大振幅ＩＨｚｃ１
ｍａｘ、が前述の円偏波の磁界の大きさに等しいとする
と、そのときの円筒空胴共振器２の磁界分布は第４図に
等しく、方形導波管１の磁界分布は第５図（φ＝φ０の
とき）および第８図（φ＝φ。＋π／２のとき）と同じ
である。
しかし磁界のＸ方向成分）（ｘｃによって励振される場
合は事情が異ってくる。この場合Ｘ方向成分ＨＸｃは円
偏波のＸ方向成分Ｈｘｃｉｒｃ、と直線偏波成分Δｌ１
ｌＸｅの和すなわち ＨＸＣ＝″ｆｘｃｉｒｃ、＋Δゐ ・・・・・・・
・・・・・（１）であられされる。なお１Ｈｘｃｉｒｃ
、ＩｍａｘはｌＨｚ。Ｉｍａｘと等しくなる。
合は事情が異ってくる。この場合Ｘ方向成分ＨＸｃは円
偏波のＸ方向成分Ｈｘｃｉｒｃ、と直線偏波成分Δｌ１
ｌＸｅの和すなわち ＨＸＣ＝″ｆｘｃｉｒｃ、＋Δゐ ・・・・・・・
・・・・・（１）であられされる。なお１Ｈｘｃｉｒｃ
、ＩｍａｘはｌＨｚ。Ｉｍａｘと等しくなる。
第１１図は第１０図の楕円偏波の磁界のＸ方向成分）（
ｘｃによって励振される方形導波管１の磁界分布を示し
た図である。第１１図において９点線で表わした磁界は
楕円偏波の）Ｉｚｃに対応する）（ｘｃの円偏波成分に
よって励振された磁界であり（第７図と同じ）、一点鎖
線で表わした磁界は−ＨＸｃの直線偏波成分Δ）ｌｘｃ
（式（１）から１ΔＨＸＣｌ ｍａＫ”” ＩＨｘｃ
ｌｍａｘ ＩＨｚｃｌｍａｘ）によって励振された磁
界を表わしている。
ｘｃによって励振される方形導波管１の磁界分布を示し
た図である。第１１図において９点線で表わした磁界は
楕円偏波の）Ｉｚｃに対応する）（ｘｃの円偏波成分に
よって励振された磁界であり（第７図と同じ）、一点鎖
線で表わした磁界は−ＨＸｃの直線偏波成分Δ）ｌｘｃ
（式（１）から１ΔＨＸＣｌ ｍａＫ”” ＩＨｘｃ
ｌｍａｘ ＩＨｚｃｌｍａｘ）によって励振された磁
界を表わしている。
第１２図は第８図と第１０図の合成図であシ、第１０図
の楕円偏波によって励振された方形導波管１の電磁波の
伝播方向を示した図である。第９図と同じ方向に伝搬す
る電磁波（左向さ）に加えて、楕円偏波の直線偏波成分
ΔＨＸｅによって励振された反対方向（右向き）に伝搬
する電磁波が生□ じ、その分だけ方向性が劣化する。したがって楕円偏波
によって励振するということは好ましくない。
の楕円偏波によって励振された方形導波管１の電磁波の
伝播方向を示した図である。第９図と同じ方向に伝搬す
る電磁波（左向さ）に加えて、楕円偏波の直線偏波成分
ΔＨＸｅによって励振された反対方向（右向き）に伝搬
する電磁波が生□ じ、その分だけ方向性が劣化する。したがって楕円偏波
によって励振するということは好ましくない。
以上のような理由から、結合孔３を介して励振される円
筒空胴共振器２の共振モードは円偏波となっていること
が望ましい。しかしながらはじめに述べたように９円偏
波を確実に得ることは従来できなかった。すなわち、第
１図の人出力部方形導波管１，１′の磁界のｘ、ｚ方向
の成分の大きさＩ）（Ｘ＋、ＩＨ２Ｉは次式で表わされ
る。
筒空胴共振器２の共振モードは円偏波となっていること
が望ましい。しかしながらはじめに述べたように９円偏
波を確実に得ることは従来できなかった。すなわち、第
１図の人出力部方形導波管１，１′の磁界のｘ、ｚ方向
の成分の大きさＩ）（Ｘ＋、ＩＨ２Ｉは次式で表わされ
る。
ｌ ＨＸ ＋ ＝焦（−Ｘ） ・・・・・・・
・・・・・・・・・・・（２）ＩＨｚ ｌ ＝ ２ ａ
／λｇｓｉｎ（−ｘ） ・−＝−（３）λ、＝λ／Ｆ
コ刀７・・・・・・・・・・・・“（４）であられされ
る。ここにλは自由空間波長、λ。
・・・・・・・・・・・（２）ＩＨｚ ｌ ＝ ２ ａ
／λｇｓｉｎ（−ｘ） ・−＝−（３）λ、＝λ／Ｆ
コ刀７・・・・・・・・・・・・“（４）であられされ
る。ここにλは自由空間波長、λ。
は方形導波管管内波長を示している。（２）式および（
３）式は、このままではＩＨＸＩとＩＨ２１の大きさを
把握しにくいゃで９図にあられすと次のようになる。
３）式は、このままではＩＨＸＩとＩＨ２１の大きさを
把握しにくいゃで９図にあられすと次のようになる。
第１３図は式（２）および（３）に示す磁界の強さを端
部からの距離ｘ（Ｑから中央のａ／２まで）に対してあ
られしたもので、 ＩＨＸＩ、１Ｈｚｌは１ＨＸＩ＝
ＩＨｚｌとなる位置ｄＫ対して一般に非対称に分布して
いる。−力結合孔３は有限な大きさをもっており。
部からの距離ｘ（Ｑから中央のａ／２まで）に対してあ
られしたもので、 ＩＨＸＩ、１Ｈｚｌは１ＨＸＩ＝
ＩＨｚｌとなる位置ｄＫ対して一般に非対称に分布して
いる。−力結合孔３は有限な大きさをもっており。
且つその中でこの第１３図に示したように磁界力。
Ｈ２が非対称に分布しているため、結合磁界のことがな
い。特に結合孔寸法が大きくなるとＨｘ。
い。特に結合孔寸法が大きくなるとＨｘ。
Ｈ２の結合孔中での非対称分布の影響が大きくないため
に、方向性が劣化する。この方向性の劣化を補正するの
に用いられるものが先に説明した第１図に示した調整ビ
ス４であるが、このビスの調整は非常に微妙であり、而
も完全に補正することは困難である。
に、方向性が劣化する。この方向性の劣化を補正するの
に用いられるものが先に説明した第１図に示した調整ビ
ス４であるが、このビスの調整は非常に微妙であり、而
も完全に補正することは困難である。
第１４図は本発明による方向性フィルタの一実施例の構
成を示した図であって、（ａ）は上面図。
成を示した図であって、（ａ）は上面図。
（ｂ）は（、）図をＡＡ’で切断して矢印の方向にみた
図を示す。第１４図において、１１と１１′は入出力方
形導波管、１２は円筒空胴共振器、１３は結合孔である
。そしてａ、ｘ、λなどを式（２）〜（４）におけると
同じように用いると、方形導波管の結合部の横幅ａはλ
／ｕ、結合孔１３のＥ面壁面からの距離Ｘはλ／４ｇ（
＝ａ／４）としてあり、方形導波管１１の結合部分はテ
ーパ部或いはステップトランスフォーマ部１４で方形導
波管の入出力部１５に接合されている。
図を示す。第１４図において、１１と１１′は入出力方
形導波管、１２は円筒空胴共振器、１３は結合孔である
。そしてａ、ｘ、λなどを式（２）〜（４）におけると
同じように用いると、方形導波管の結合部の横幅ａはλ
／ｕ、結合孔１３のＥ面壁面からの距離Ｘはλ／４ｇ（
＝ａ／４）としてあり、方形導波管１１の結合部分はテ
ーパ部或いはステップトランスフォーマ部１４で方形導
波管の入出力部１５に接合されている。
次にこの方向性フィルタの動作を説明する。
第１５図は第１４図の本発明の実施例における方形導波
管１１の磁界のＸ方向および２方向の成分の大きさＩＨ
ＸＩおよびＩＨｚＩを、導波管の側端部Ｅ面から中央方
向に測った距離Ｘに対してそれぞれあられした図である
。本発明においてｉ方形導波管１１．１１’の横幅ａを
λｐ７に選んであるので、（３）式のＩＨ２１の右辺の
２ａ／λ、は１となり。
管１１の磁界のＸ方向および２方向の成分の大きさＩＨ
ＸＩおよびＩＨｚＩを、導波管の側端部Ｅ面から中央方
向に測った距離Ｘに対してそれぞれあられした図である
。本発明においてｉ方形導波管１１．１１’の横幅ａを
λｐ７に選んであるので、（３）式のＩＨ２１の右辺の
２ａ／λ、は１となり。
Ｘがａ／４でＩＨＸＩとＩＨ２１は等しくそして交叉し
。
。
ｘ ＝ ０におけるＬＨｚｌｍａｘとｘ＝ａ／２ＪＣお
ける→ → ＩＨｘｌｍａｘが等しくなり、全体としてＩＨＸＩとＩ
Ｈ２Ｉは位置ａ／４に対し対称に分布する。
ける→ → ＩＨｘｌｍａｘが等しくなり、全体としてＩＨＸＩとＩ
Ｈ２Ｉは位置ａ／４に対し対称に分布する。
ところで先に述べたように結合孔１３はこの位置ａ／４
（＝λｉ４ｆ＞に線対称に設けである。
（＝λｉ４ｆ＞に線対称に設けである。
従ってその結合孔の大きさに拘わシなく、結合する磁界
のｘ、ｚ方向の成分の大きさｌ ）Ｉｘｃ ＩとＩＨ２
ｅｌは常に等しくなって円偏波が発生し、前述の理由に
より方向性が改良される。
のｘ、ｚ方向の成分の大きさｌ ）Ｉｘｃ ＩとＩＨ２
ｅｌは常に等しくなって円偏波が発生し、前述の理由に
より方向性が改良される。
なお第１４図では入出力方形導波管が平行に配置されて
いるが、実用上この方形導波管の角度を任意に選んでも
前述の原理が成９立ち、同様に方向性が改良される。ま
た１以上は説明のため円筒空胴共振器の共振モードを直
交するＴＥ１１１モードによる円偏波に限ったが、全て
の直交するＴＥｌ、δモード（δは整数）による円偏波
についても同様に成シ立つことは明らかである。更にフ
ィルタの段数は１段に限らず、一般に口段（ｎは整数）
のフィルタについても成立することは明らかである。
いるが、実用上この方形導波管の角度を任意に選んでも
前述の原理が成９立ち、同様に方向性が改良される。ま
た１以上は説明のため円筒空胴共振器の共振モードを直
交するＴＥ１１１モードによる円偏波に限ったが、全て
の直交するＴＥｌ、δモード（δは整数）による円偏波
についても同様に成シ立つことは明らかである。更にフ
ィルタの段数は１段に限らず、一般に口段（ｎは整数）
のフィルタについても成立することは明らかである。
以上述べたように、それぞれのＨ面壁面を対向させて配
置した２個の方形導波管の対向したＨ面壁面に各々設け
た結合孔を介してその両端が結合する。１段以上の直列
の円筒空胴共振器により構成される方向性フィルタにお
いて、前述のように入出力方形導波管の結合部の横幅を
自由空間波長λのＶｉＴとし、結合孔の位置を方形導波
管の結合部のＥ面壁面から略λ／４／Ｆとした場合は９
円筒空胴共振器の共振モードが円偏波となり、結合孔が
小さい場合は勿論のとと、結合孔が大きくなっても方向
性が良いという利点がある。特に結合孔の大きくなる比
帯域幅の大きなフィルタに適用した場合に多大の効果誉
発揮する。
置した２個の方形導波管の対向したＨ面壁面に各々設け
た結合孔を介してその両端が結合する。１段以上の直列
の円筒空胴共振器により構成される方向性フィルタにお
いて、前述のように入出力方形導波管の結合部の横幅を
自由空間波長λのＶｉＴとし、結合孔の位置を方形導波
管の結合部のＥ面壁面から略λ／４／Ｆとした場合は９
円筒空胴共振器の共振モードが円偏波となり、結合孔が
小さい場合は勿論のとと、結合孔が大きくなっても方向
性が良いという利点がある。特に結合孔の大きくなる比
帯域幅の大きなフィルタに適用した場合に多大の効果誉
発揮する。
なお導波管の形状の精度、結合孔の位置の精度の点から
、実際問題として僅かではあるが共振モードが円偏波か
ら外れるので、これを調整するために調整ねじ（第１図
の４）を設けることがある。但しこの場合はきわめて僅
かの調整で済むので、従来のものより小型で済み且つ調
整が簡単に済む。又入出力方形導波管を使用波長毎に異
った幅のものを用いても価格の上昇は比較的僅かであり
、その利点に比べれば問題にならない。
・、。
、実際問題として僅かではあるが共振モードが円偏波か
ら外れるので、これを調整するために調整ねじ（第１図
の４）を設けることがある。但しこの場合はきわめて僅
かの調整で済むので、従来のものより小型で済み且つ調
整が簡単に済む。又入出力方形導波管を使用波長毎に異
った幅のものを用いても価格の上昇は比較的僅かであり
、その利点に比べれば問題にならない。
・、。
以下余白
第１図は従来の１段の方向性フィルタの図。
第２図は第１図の方形導波管をＨ面からみた図。
第３図は円筒空胴共振器の断面のＴＥ１１１モードの電
磁界分布を示した図、第４図は円筒空胴共振器の２方向
のＴＥ１１１モードの振幅が最大になったときの磁界分
布を示した図、第５図は第４図の磁界によりて励振され
た方形導波管の磁界分布を位相がφ。のとき示した図、
第６図は第３図における空胴共振器のＸ方向成分のＴＥ
１１１モードの振幅が最大になった。ときの磁界分布
を示した図、第７図は第６図の磁界によって励振された
方形導波管の磁界分布を示した図、第８図は第５図にお
いて位相φがπ／２進んだときの方形導波管の磁界を示
した図、第９図は第７図と第８図の磁界の合成図であり
９円偏波によって励振された方形導波管の電磁波の方向
性を示した図、第１０図は円筒空胴共振器の磁界が楕円
偏波となっているときのｘ、ｉ方向の磁界成分を示した
図、第１１図は第１０図の楕円偏波の長軸方向つまｐｘ
軸方向の成分によって励振された方形導波管の磁界分布
を示した図、第１２図は第８図と第１０図の磁界の合成
図であり、楕円偏波によって励振されたときの方形導波
管の電磁波の伝搬方向を示した図、第１６図は一般の方
形導波管１の磁界のｘ、ｚ方向成分の分布を示した図、
第１４図は本発明の方向性フィルタの一実施例である１
段の場合の構成を示した図であシ。 （、）は上面図、（ｂ）は（、）をＡＡ’で切断して矢
印の方向に見た図、第１５図は方形導波管の横幅を波長
の１／ｂ−とじたときのｘ、ｚ方向の成分の分布を示し
た図である。 記号の説明：ｔ、１’は方形導波管、２は円筒空胴共振
器、３Ｆｉ結合孔、４は調整ねじ、５は磁界、６は電界
、 、１１．１１’は方形導波管、１２は円筒空胴共振
器、１３は結合孔、１４はテーパ部（ステップトランス
フォーマ部）、１５は入出力部をそれぞれあられしてい
る。 馬１４図 １）□
磁界分布を示した図、第４図は円筒空胴共振器の２方向
のＴＥ１１１モードの振幅が最大になったときの磁界分
布を示した図、第５図は第４図の磁界によりて励振され
た方形導波管の磁界分布を位相がφ。のとき示した図、
第６図は第３図における空胴共振器のＸ方向成分のＴＥ
１１１モードの振幅が最大になった。ときの磁界分布
を示した図、第７図は第６図の磁界によって励振された
方形導波管の磁界分布を示した図、第８図は第５図にお
いて位相φがπ／２進んだときの方形導波管の磁界を示
した図、第９図は第７図と第８図の磁界の合成図であり
９円偏波によって励振された方形導波管の電磁波の方向
性を示した図、第１０図は円筒空胴共振器の磁界が楕円
偏波となっているときのｘ、ｉ方向の磁界成分を示した
図、第１１図は第１０図の楕円偏波の長軸方向つまｐｘ
軸方向の成分によって励振された方形導波管の磁界分布
を示した図、第１２図は第８図と第１０図の磁界の合成
図であり、楕円偏波によって励振されたときの方形導波
管の電磁波の伝搬方向を示した図、第１６図は一般の方
形導波管１の磁界のｘ、ｚ方向成分の分布を示した図、
第１４図は本発明の方向性フィルタの一実施例である１
段の場合の構成を示した図であシ。 （、）は上面図、（ｂ）は（、）をＡＡ’で切断して矢
印の方向に見た図、第１５図は方形導波管の横幅を波長
の１／ｂ−とじたときのｘ、ｚ方向の成分の分布を示し
た図である。 記号の説明：ｔ、１’は方形導波管、２は円筒空胴共振
器、３Ｆｉ結合孔、４は調整ねじ、５は磁界、６は電界
、 、１１．１１’は方形導波管、１２は円筒空胴共振
器、１３は結合孔、１４はテーパ部（ステップトランス
フォーマ部）、１５は入出力部をそれぞれあられしてい
る。 馬１４図 １）□
Claims (1)
- １、それぞれのＨ面壁面をこのＨ面壁面に設けた結合孔
が相対するように対向させて配置した２個の方形導波管
と、この方形導波管に前記結合孔を介して両端で結合さ
れた単一段ないし直列複数段の円筒空胴共振器とから成
る方向性フィルタにおいて、前記方形導波管の前記結合
する部分の横幅を自由空間波長の１７／／Ｔとし、前記
結合孔の位置を前記方形導波管の前記結合する部分のＥ
面壁面から前記自由空間波長のほぼ１／４ｆとしたこと
を特徴とする方向性フィルタ。
Priority Applications (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP10995781A JPS5813001A (ja) | 1981-07-16 | 1981-07-16 | 方向性フイルタ |
Applications Claiming Priority (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP10995781A JPS5813001A (ja) | 1981-07-16 | 1981-07-16 | 方向性フイルタ |
Publications (2)
| Publication Number | Publication Date |
|---|---|
| JPS5813001A true JPS5813001A (ja) | 1983-01-25 |
| JPS6217401B2 JPS6217401B2 (ja) | 1987-04-17 |
Family
ID=14523416
Family Applications (1)
| Application Number | Title | Priority Date | Filing Date |
|---|---|---|---|
| JP10995781A Granted JPS5813001A (ja) | 1981-07-16 | 1981-07-16 | 方向性フイルタ |
Country Status (1)
| Country | Link |
|---|---|
| JP (1) | JPS5813001A (ja) |
Cited By (4)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| CN102780058A (zh) * | 2012-08-10 | 2012-11-14 | 成都赛纳赛德科技有限公司 | 矩形波导定向耦合器 |
| CN102780057A (zh) * | 2012-08-10 | 2012-11-14 | 成都赛纳赛德科技有限公司 | 脊波导定向耦合器 |
| CN102881982A (zh) * | 2012-08-10 | 2013-01-16 | 成都赛纳赛德科技有限公司 | 矩形同轴线定向耦合器 |
| JP2014507083A (ja) * | 2010-12-21 | 2014-03-20 | エンドレス ウント ハウザー ゲーエムベーハー ウント コンパニー コマンディートゲゼルシャフト | ホモダインｆｍｃｗ−レーダ・デバイス用ダイプレクサ |
-
1981
- 1981-07-16 JP JP10995781A patent/JPS5813001A/ja active Granted
Non-Patent Citations (1)
| Title |
|---|
| IRE TRANSACTIONS ON MICROWAVE THEORY AND TECHNIQUES=1962 * |
Cited By (5)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| JP2014507083A (ja) * | 2010-12-21 | 2014-03-20 | エンドレス ウント ハウザー ゲーエムベーハー ウント コンパニー コマンディートゲゼルシャフト | ホモダインｆｍｃｗ−レーダ・デバイス用ダイプレクサ |
| CN102780058A (zh) * | 2012-08-10 | 2012-11-14 | 成都赛纳赛德科技有限公司 | 矩形波导定向耦合器 |
| CN102780057A (zh) * | 2012-08-10 | 2012-11-14 | 成都赛纳赛德科技有限公司 | 脊波导定向耦合器 |
| CN102881982A (zh) * | 2012-08-10 | 2013-01-16 | 成都赛纳赛德科技有限公司 | 矩形同轴线定向耦合器 |
| CN102881982B (zh) * | 2012-08-10 | 2014-08-06 | 成都赛纳赛德科技有限公司 | 矩形同轴线定向耦合器 |
Also Published As
| Publication number | Publication date |
|---|---|
| JPS6217401B2 (ja) | 1987-04-17 |
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