JPH11243219A - 積層型光起電力素子 - Google Patents
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Abstract
ても光電変換効率の変化のより少ない積層型光起電力素
子を提供する。 【解決手段】 支持体上に、微結晶半導体をi型層に有
するpin接合の構成素子と、アモルファス半導体をi
型層に有するpin接合の構成素子とを少なくとも積層
してなる積層型光起電力素子であって、微結晶半導体を
i型層に有するpin接合の構成素子によって電流値が
律速されている。
Description
電力素子に係り、特にpin接合の構成素子が複数積層
されている積層型光起電力素子に関する。
ばUSP4064521号公報に開示されている。しか
しながら、積層型光起電力素子の場合、どのような構成
にすると光電変換効率が向上し、光電変換効率が安定化
するのかについては全く記載されていない。
は、光起電力素子の形状因子(FF)の低下しない方法
が、USP5298086号公報に開示されている。同
公報には、膜質の良い半導体層を薄くし、かつ積層型光
起電力素子の電流を膜質の良い薄い構成素子で律速する
ことが記載されている。
98086号公報に提案されている方法では、積層型光
起電力素子の光電変換効率を最大にし、かつ長時間の光
照射による安定性を保持する上で十分ではない。特に、
積層型光起電力素子の第一のpin接合の構成素子のi
型層に微結晶半導体を用い、第二のpin接合の構成素
子のi型層にアモルファス半導体を用いる場合には、こ
の方法では高い光電変換効率と安定性を保持することは
できなかった。
i型層に微結晶半導体を用い、第二のpin接合の構成
素子のi型層にアモルファス半導体を用いて、光電変換
効率が高く、長時間の光照射によっても光電変換効率の
変化のより少ない積層型光起電力素子を提供することを
目的とする。
めに、本発明の積層型光起電力素子は、支持体上に、微
結晶半導体をi型層に有するpin接合の構成素子と、
アモルファス半導体をi型層に有するpin接合の構成
素子とを少なくとも積層してなる積層型光起電力素子に
おいて、微結晶半導体をi型層に有するpin接合の構
成素子によって電流値が律速されているものである。
n接合の構成素子の短絡電流が、アモルファス半導体を
i型層に有するpin接合の構成素子の短絡電流よりも
小さく設定されていることが好ましい。
粒径が、100Å以上1000Å以下の範囲であること
が好ましい。
構造を有していることが好ましい。
ップが、p型層とi型層、n型層とi型層との各界面方
向で広くなるように設定されていることが好ましい。
電力素子に係るものであり、以下に本発明の作用を説明
する。
子の光電変換効率を最大にするには、各構成素子の初期
特性のみならず、長時間の光照射による劣化特性をも考
慮して積層型光起電力素子を設計しなければならない。
例えば、従来のアモルファスシリコン系半導体のみによ
る積層型光起電力素子では長時間の光照射による特性低
下が大きいため、長時間の光照射で発電される電力を最
大にするように設計することができなかった。
リコン半導体をi型層とする光起電力素子と、アモルフ
ァスシリコン半導体をi型層とする光起電力素子とを積
層してなる。微結晶シリコン半導体は、長時間の光照射
に対して特性変化の少ないものである。一方、アモルフ
ァスシリコン半導体は、周知の如く、長時間の光照射に
よって特性が大きく低下するものである。本発明は、光
劣化しない微結晶シリコン半導体とアモルファスシリコ
ン半導体とを組み合わせることよって上記課題を解決し
たものである。
型層に使用した積層型光起電力素子では、一般的には各
構成素子の光照射下における電流値が等しくなるように
設計することが一般的であった。また、光入射側のi型
層の堆積速度が最も遅い場合には、該層の光電流値が最
も小さくなるように各層の厚さを調節していた。
晶シリコン半導体をi型層に使用した光起電力素子とア
モルファスシリコン半導体をi型層に使用した光起電力
素子の積層型光起電力素子の最適設計を行うことはでき
ない。
アモルファスシリコン半導体と違って長時間の光照射に
よっても特性が低下しないために、上記指針にしたがっ
て積層型光起電力素子を設計すると、長時間の光照射に
よって律速素子であるアモルファスシリコン光起電力素
子が光劣化し積層型光起電力素子の特性が経時的に大幅
に低下していく。
果、実質的に光劣化しない微結晶シリコン半導体をi型
層として有するpin接合の構成素子を積層型光起電力
素子の電流値を律速する素子とすることによって、長時
間の光照射による特性低下を大幅に減少させることがで
きることを見出した。
子の実施形態を説明するが、本発明はこれらによって何
ら限定されるものではない。
詳細に説明する。図1は、本発明の積層型光起電力素子
の層構造の一形態を示す概略図である。
子は、ステンレス鋼等の金属基板、またはガラス等の絶
縁基板111上に、Al、Cu、Ag等からなる反射層
110、酸化亜鉛、酸化インジウム、酸化錫等からなる
反射増化層109、nまたはp型層108、i型層10
7、pまたはn型層106からなるボトム光起電力素子
112、nまたはp型層105、i型層104、pまた
はn型層103からなるトップ光起電力素子113、I
TO等の透明電極102、および集電電極101が順に
積層されている。この光起電力素子において、ボトム光
起電力素子112のi型層は微結晶シリコン半導体から
構成されている。
プ)とボトム光起電力素子(ボトム)の短絡光電流を変
えて光劣化させた場合に、積層型光起電力素子(ダブ
ル)の光電変換効率がどのように変化していくかを示し
ている。本発明において、光劣化は主にトップ光起電力
素子で起こり、ボトム光起電力素子では起こらないもの
である。
電力素子の短絡光電流が等しい場合である。
がボトム光起電力素子の短絡光電流よりも少ない場合で
ある。
がボトムの短絡光電流よりも多い場合である。
絡光電流よりも極端に多い場合である。
トップ光起電力素子の短絡光電流が大きい方が、トップ
光起電力素子の光劣化が生じた場合には積層型光起電力
素子の光電変換効率が高くなることが判る。
型層に用いた光起電力素子とアモルファスシリコン半導
体をi型層に用いた光起電力素子とを積層した積層型光
起電力素子においては、光劣化の殆どない微結晶シリコ
ン半導体をi型層に用いた光起電力素子の電流値により
積層型光起電力素子の光電流が定まるようにすることに
よって、長期間にわたって光電変換効率の安定した光起
電力素子を提供することができるものである。
電流は、光起電力素子の分光感度特性から測定される。
例えば、pin接合を有する光起電力素子を2つ積層し
たダブル構造の光起電力素子の場合、トップ光起電力素
子とボトム光起電力素子の短絡光電流は以下のようにし
て測定される。
型光起電力素子にボトム光起電力素子の光照射時の起電
力に対応する順バイアスを印加し、かつボトム光起電力
素子で主に吸収される領域の光を照射して、この状態で
トップ光起電力素子に分光した光を照射して分光特性を
測定し、この分光特性に太陽光の分光強度を畳み込んで
トップ光起電力素子の電流値を計算する。
プ光起電力素子と同様に、トップ光起電力素子にトップ
光起電力で主に吸収される光を照射し、トップ光起電力
素子の起電力に対応する順バイアスを印加して、この状
態で分光感度特性を測定し、この分光感度特性と太陽光
の分光特性とを畳み込んでトップ光起電力素子の電流値
を計算する。
電力素子を2つ積層したダブル構造の光起電力素子の他
に、pin接合を有する光起電力素子を3つ積層したト
リプル構造、およびそれ以上の積層型光起電力素子にお
いても本発明を適用することができるものである。
成するための堆積膜形成装置を示す模式図である。図2
において、堆積膜形成装置は、ロードチャンバー20
1、微結晶シリコンi型層チャンバー202、アモルフ
ァスシリコンi型層とp型層とn型層のRFチャンバー
203、微結晶シリコンゲルマニウムi型層チャンバー
204、およびアンロードチャンバー220から主に構
成されている。各チヤンバーは、ゲートバルブ206、
207、208、209で各原料ガスが混合しないよう
に分離されている。
は、基板加熱用のヒーター211およびプラズマCVD
室210から構成されている。RFチャンバー203
は、n型層堆積用ヒーター212とn型層堆積用の堆積
室215、i型層堆積用ヒーター213とi型層堆積用
の堆積室216、p型層堆積用ヒーター214とp型層
堆積用の堆積室217を有している。微結晶シリコンゲ
ルマニウムi型層チャンバー204は、ヒーター218
とプラズマCVD室219を有している。
れ、レール220上を外部から駆動されるローラーによ
って移動する。
結晶を堆積する。微結晶は、マイクロ波プラズマCVD
法またはVHFプラズマCVD法が使用される。
発明の積層型光起電力素子は以下のようにして形成され
る。まず、ステンレス基板を基板ホルダー221にセッ
トしロードチャンバー201のレール220上にセット
する。そして、ロードチャンバー201内を数mTor
r以下の真空度に排気する。
け、基板ホルダー221をチャンバー203のn型層堆
積室215に移動する。各ゲートバルブ206,207
を閉じ、所望の原料ガスでn型層を所望の層厚に堆積す
る。十分に排気した後、ゲートバルブ207を開けて基
板ホルダー221を堆積チャンバー202に移動し、ゲ
ートバルブ207を閉じる。
加熱し、所望の原料ガスを必要量導入し、所望の真空度
にして、所定のマイクロ波エネルギーまたはVHFエネ
ルギーを堆積室210へ導入し、プラズマを発生させて
基板上に微結晶シリコンi型層を所望の層厚に堆積す
る。チャンバー202を十分に排気し、ゲートバルブ2
07を開けて基板ホルダー221をチャンバー220か
らチャンバー203へ移動する。
p型層堆積室217に移動して、ヒーター214によっ
て基板を所望の温度に加熱する。堆積室217にp型層
堆積用の原料ガスを所望の流量だけ供給し、所望の真空
度に維持しつつ堆積室217にRFエネルギーを導入
し、p型層を所望の層厚に堆積する。
し、基板ホルダー221を同じチャンバー内のn型層堆
積室215に移動する。上記のn型層と同様にしてp型
層上にn型層を堆積する。堆積室215を十分に排気
し、基板ホルダーをi型層堆積室216へ移動する。
加熱し、i型層堆積用の原料ガスを所望の流量を堆積室
に供給し、堆積室216内の圧力を所望の圧力に維持し
て、所望のRFエネルギーを導入する。堆積室216を
十分に排気し、基板ホルダー221を堆積室216から
堆積室217に移動し、上記のp型層と同様にして、i
型層上にp型層を堆積する。上記と同様にして堆積室2
17を十分に排気した後、ゲートバルブ208、209
を開け、半導体層を堆積した基板をセットした基板ホル
ダー221をアンロードチャンバー205へ移動する。
ンバー205内へ窒素ガスを封入して、基板温度を所望
の温度に冷却する。その後、アンロードチャンバー20
5の取り出しバルブを開けて、基板ホルダー221を取
り出す。
を用いて、p型層上に透明電極を所望の層厚に堆積す
る。また、同様にして、透明電極上に集電電極を堆積す
る。
成要素について詳細に説明する。
素子に用いる基板としては、ステンレス鋼などの金属基
板、特にフェライト系のステンレス鋼が適している。ま
た、絶縁性基板では、ガラスやセラミックスなどが適し
ている。
属や透明導電膜などを堆積して、絶縁性基板上を導電処
理する必要がある。ガラスなどの透光性基板を使用し
て、基板上に透明導電膜を堆積して光起電力素子を形成
した場合、光は半導体側に入射するのみならず、透光性
基板側から入射することも可能である。
の金属単体、またはそれらの合金を反射層として堆積す
ることが挙げられる。反射層の厚さとしては、金属その
ものの反射率が得られる厚さ以上の厚さに堆積すること
が必要である。
に形成するには、比較的低い温度で数100Å〜300
0Åの厚さで形成することが好ましい。また、反射層の
表面が凹凸であるように形成するには、3000Åより
厚く、数μ以下の厚さで形成することが好ましい。
る光量を多くするための反射増加層を上記の金属基板ま
たは反射層上に設けることが望ましい。反射増加層とし
ては、酸化インジウム、酸化錫、酸化亜鉛などの酸化物
が適している。反射増加層の層厚としては、1000Å
〜50000Åが最適な範囲として挙げられる。
は、光起電力素子の特性を左右する重要な層である。p
型層またはn型層のアモルファス材料、微結晶や多結晶
材料としては、例えばa−Si:H、a−Si:HX、
a−SiC:H、a−SiC:HX、a−SiGe:
H、a−SiGeC:H、a−SiO:H、a−Si
N:H、a−SiON:HX、a−SiOCN:HX、
μc−Si:H、μc−SiC:H、μc−Si:H
X、μc−SiC:HX、μc−SiGe:H、μc−
SiO:H、μc−SiGeC:H、μc−SiN:
H、μc−SiON:HX、μc−SiOCN:HX、
poly−Si:H、poly−Si:HX,poly
−SiC:H、poly−SiC:HX、poly−S
iGe:H、poly−Si、poly−SiC、po
ly−SiGeなどにp型の価電子制御剤(周期率表第
III族原子B、Al、Ga、In、Tl)やn型の価
電子制御剤(周期率表第V族原子P、As、Sb、B
i)を高濃度に添加した材料が挙げられる。
は、光吸収の少ない結晶性の半導体層かバンドギャップ
の広い非晶質半導体層が適している。
量、およびn型層への周期率表第V族原子の添加量は、
0.1〜50at%が最適量として挙げられる。
素原子(H,D)またはハロゲン原子は、p型層または
n型層の未結合手を補償する働きをし、p型層またはn
型層のドーピング効率を向上させるものである。p型層
またはn型層へ添加される水素原子またはハロゲン原子
は、0.1〜40at%が最適量として挙げられる。特
に、p型層またはn型層が結晶性の場合、水素原子また
はハロゲン原子は0.1〜8at%が最適量として挙げ
られる。
の各界面側で水素原子または/およびハロゲン原子の含
有量が多く分布しているものが好ましい分布形態として
挙げられ、該界面近傍での水素原子または/およびハロ
ゲン原子の含有量はバルク内の含有量の1.1〜2倍の
範囲が好ましい範囲として挙げられる。このようにp型
層/i型層、n型層/i型層の各界面近傍で水素原子ま
たはハロゲン原子の含有量を多くすることによって、該
界面近傍の欠陥準位や機械的歪を減少させることがで
き、本発明の積層型光起電力素子の光起電力や光電流を
増加させることができる。
特性としては、活性化エネルギーが0.2eV以下のも
のが好ましく、0.1eV以下のものが最適である。ま
た、非抵抗としては100Ωcm以下が好ましく、1Ω
cm以下が最適である。さらに、p型層およびn型層の
層厚は1〜50nmが好ましく、3〜10nmが最適で
ある。
に適した原料ガスとしては、シリコン原子を含有するガ
ス化し得る化合物、ゲルマニウム原子を含有するガス化
し得る化合物、炭素原子を含有するガス化し得る化合
物、およびこれらの化合物の混合ガスなどを挙げること
ができる。
物としては、SiH4、SiH6、SiF4、SiFH3、
SiF2H2、SiF3H、Si3H8、SiD4、SiHD
3、SiH2D2、SiH3D、SiFD3、SiF2D2、
SiD3H、Si2D3H3などが挙げられる。
化合物としては、GeH4、GeD4、GeF4、GeF
H3、GeF2H2、GeF3H、GeHD3、GeH
2D2、GeH3D、GeH6、GeD6などが挙げられ
る。
しては、CH4、CD4、CnH2n+2(nは整数)、CnH
2n(nは整数)、C2H2、C6H6、CO2、COなどが
挙げられる。
3、NO、NO2、N2Oなどが挙げられる。
O2、NO、NO2、N2O、CH3CH2OH、CH3OH
などが挙げられる。
に導入される物質としては、周期率表第III族原子お
よび第V族原子が挙げられる。
効に使用されるものとしては、ホウ素原子導入用とし
て、B2H6、B4H10、B5H9、B5H11、B6H10、B6
H12、B6H14などの水素化ホウ素、BF3、BCl3な
どのハロゲン化ホウ素などが挙げられる。その他には、
AlCl3、GaCl3、InCl3、TlCl3などを挙
げることができ、特にB2H6、BF3が適している。
使用されるのは、燐原子導入用として、PH3、P2H4
などの水素化燐、PH4I、PF3、PF5、PCl3、P
Cl5、PBr3、PBr5、PI3などのハロゲン化燐が
挙げられる。その他には、AsH3、AsF3、AsCl
3、AsBr3、AsF5、SbH3、SbF3、SbF5、
SbCl3、SbCl5、BiH3、BiCl3、BiBr
3などを挙げることができ、特にPH3、PF3が適して
いる。
の堆積方法は、RFプラズマCVD法、VHFプラズマ
CVD法、マイクロ波プラズマCVD法などである。特
に、RFプラズマCVD法で堆積する場合、容量結合型
のRFプラズマCVD法が適している。RFプラズマC
VD法でp型層またはn型層を堆積する場合、堆積室内
の基板温度は100〜350℃、内圧は0.1〜10T
orr、RFパワーは0.01〜5.0W/cm2、堆
積速度は0.1〜30A/secが最適条件として挙げ
られる。
He、Ne、Ar、Xe、Krなどのガスで適宜希釈し
て堆積室に導入しても良い。
光吸収の少ないかバンドギャップの広い層を堆積する場
合には、水素ガスで2〜100倍に原料ガスを希釈し、
RFおよびVHFパワーは比較的高いパワーを導入する
のが好ましい。RFの周波数としては1MHz〜300
MHzが適した範囲であり、特に13.56MHz近傍
の周波数が最適である。
CVD法で堆積する場合、マイクロ波プラズマCVD装
置は、堆積室に誘電体窓(アルミナセラミックス等)を
介して導波管でマイクロ波を導入する方法が適してい
る。マイクロ波プラズマCVD法でp型層またはn型層
を堆積する場合、本発明の堆積膜形成方法も適した堆積
方法であるが、更に広い堆積条件で光起電力素子に適用
可能な堆積膜を形成することができる。
またはn型層を堆積する場合、堆積室内の基板温度は1
00〜400℃、内圧は0.5〜30mTorr、マイ
クロ波パワーは0.01〜1W/cm3、マイクロ波の
周波数は0.5〜10GHzが好ましい範囲として挙げ
られる。
He、Ne、Ar、Xe、Krなどのガスで適宜希釈し
て堆積室に導入しても良い。
光吸収の少ないかバンドギャップの広い層を堆積する場
合には、水素ガスで2〜100倍に原料ガスを希釈し、
マイクロ波パワーは比較的高いパワーを導入するのが好
ましい。
素子の微結晶シリコンの堆積に好適な方法は、RFプラ
ズマCVD法、VHFプラズマCVD法、マイクロ波プ
ラズマCVD法などが挙げられる。特に、微結晶シリコ
ンの堆積速度は使用する電磁波に依存し、同一の投入エ
ネルギーでは周波数が高い方が堆積速度が速くなる。
リコン原子供給用の原料ガスとしては、SiH4、Si2
H6、SiF4、SiHF3、SiH2F2、SiH3F、S
iH3Cl、SiH2Cl2、SiHCl3、SiCl4、
SiD4、SiHD3、SiH2D2、SiH3D、SiF
D3、SiF2D2、SiD3H、Si2D3H3などのシラ
ン系原料ガスが挙げられる。
たゲルマニウム供給用の原料ガスとしては、GeH4、
GeF4、GeHF3、GeH2F2、GeH3F、GeH
Cl3、GeH2Cl2、GeH3Cl、GeHD3、Ge
H2D2、GeH3D、GeH6、GeD6などが挙げられ
る。
るために、水素ガスで希釈する必要があり、その希釈率
は10倍以上が好ましい。特に好ましい希釈率の範囲
は、10倍から100倍の範囲である。希釈率が小さい
場合には微結晶が形成されず、アモルファスが形成され
る。一方、希釈率を高くし過ぎた場合には、微結晶の堆
積速度が低くなり過ぎて実用上の問題が生じる。また、
水素希釈に加えてヘリウムガスで希釈することも可能で
ある。
板温度は、100〜500℃である。特に堆積速度を大
きくする場合には、基板温度は比較的高い温度に設定す
ることが望ましい。
ー内の真空度としては、1mTorr〜1Torrが好
適な範囲として挙げられる。特に、マイクロ波プラズマ
CVD法で微結晶半導体を堆積する場合には、真空度は
数mTorrが好ましい真空度である。
合のチャンバーヘの投入パワーとしては、0.01〜1
0W/cm2の範囲が好適な範囲として挙げられる。ま
た、原料ガスの流量と投入パワーの関係で示すと、堆積
速度が投入パワーに依存するパワーリミテッドの領域が
適している。
積には、基板と電力投入用の電極間距離が重要な因子で
ある。本発明に適した微結晶半導体を得られる電極間距
離は、10mm〜50mmの範囲である。
体に適する平均結晶粒径は、100Å〜1000Åが適
した範囲として挙げられる。また、微結晶半導体中に含
有されるアモルファスの割合は、ラマンスペクトルで見
た場合に結晶に関係するピークとアモルファスに関係す
るピークの比が70%以下が望ましいものである。
結晶粒界にアモルファスが多く存在するようになり、光
劣化を示すようになる。また、結晶粒径が小さいと電子
や正孔の移動度や寿命が小さくなり、半導体としての特
性が低下する。一方、平均結晶粒径が1000Åよりも
大きいと、結晶粒界の緩和が十分に進まず結晶粒界に未
結合手等の欠陥が生じ、該欠陥が電子や正孔の再結合中
心として働き、その結果微結晶半導体の特性が低下す
る。
方向に沿って細長い形状が適したものである。加えて、
本発明における微結晶中に含有される水素原子またはハ
ロゲン原子の割合は、30%以下が望ましい範囲であ
る。
対してキャリアを発生輸送する重要な層である。i型層
としては、僅かにp型、僅かにn型の層も使用すること
ができる(p型になるか、あるいはn型になるかは、テ
ールステイト等の固有欠陥の分布による。)。
ては、バンドギャップが均一な半導体の他に、シリコン
原子とゲルマニウム原子とを含有してi型層の層厚方向
にバンドギャップが滑らかに変化し、バンドギャップの
極小値がi型層の中央の位置よりp型層とi型層の界面
方向に片寄っているものも適している。また、i型層中
にドナーとなる価電子制御剤とアクセプターとなる価電
子制御剤とが同時にドーピングされているものも適して
いる。
各界面側で水素原子または/およびハロゲン原子の含有
量が多く分布しているものが好ましい分布形態として挙
げられ、該界面近傍での水素原子または/およびハロゲ
ン原子の含有量はバルク内の含有量の1.1〜2倍の範
囲が好ましい範囲として挙げられる。さらに、シリコン
原子の含有量に対応して、水素原子または/およびハロ
ゲン原子の含有量が変化していることが好ましい。シリ
コン原子の含有量が最小のところでの水素原子または/
およびハロゲン原子の含有量は1〜10at%が好まし
い範囲で、水素原子または/およびハロゲン原子の含有
量の最大の領域の0.3〜0.8倍が好ましい範囲であ
る。
有量をシリコン原子に対応させて変化させる。すなわ
ち、バンドギャップに対応して、バンドギャップの狭い
ところで水素原子または/およびハロゲン原子の含有量
が少なくなっているものである。
が、本発明の堆積膜形成方法によれば、シリコン原子と
ゲルマニウム原子を含有する合金系半導体の堆積におい
て、シリコン原子とゲルマニウム原子のイオン化率の違
いによってそれぞれの原子が獲得する電磁波エネルギー
に差が生じ、その結果、合金系半導体において水素含有
量または/およびハロゲン含有量が少なくても十分に緩
和が進み、良質な合金系半導体を堆積することができる
ものと考えられる。
えば、シングルセル、タンデムセル、トリプルセルな
ど)、およびi型層のバンドギャップに大きく依存する
が0.7〜30.0μmが最適な層厚として挙げられ
る。
子またはゲルマニウム原子を含有するi型層は、堆積速
度を5nm/sec以上に上げても価電子帯側のテイル
ステイトが少ないものであって、テイルステイトの傾き
は60meV以下であり、かつ電子スピン共鳴(es
r)による未結合手の密度は1017/cm3以下であ
る。
/i型層、n型層/i型層の各界面方向で広くなるよう
に設計することが好ましい。このように設計することに
よって、光起電力素子の光起電力、光電流を大きくする
ことができ、更に長時間使用した場合の光劣化等を防止
することができる。
起電力素子のアモルファスシリコンの堆積に好適な方法
は、RFプラズマCVD法、VHFプラズマCVD法、
マイクロ波プラズマCVD法などが挙げられる。特に、
アモルファスシリコンの堆積速度は使用する電磁波に依
存し、同一の投入エネルギーでは周波数が高い方が堆積
速度が速くなる。
したシリコン原子供給用の原料ガスとしては、Si
H4、Si2H6、SiF4、SiHF3、SiH2F2、S
iH3F、SiH3Cl、SiH2Cl2、SiHCl3、
SiCl4、SiD4、SiHD3、SiH2D2、SiH3
D、SiFD3、SiF2D2、SiD3H、Si2D3H3
などのシラン系原料ガスが挙げられる。
に適したゲルマニウム供給用の原料ガスとしては、Ge
H4、GeF4、GeHF3、GeH2F2、GeH3F、G
eHCl3、GeH2Cl2、GeH3Cl、GeHD3、
GeH2D2、GeH3D、GeH6、GeD6などが挙げ
られる。
形成するために、水素ガスで希釈する必要があり、その
希釈率は5倍以上が好ましい。特に好ましい希釈率の範
囲は、5倍から50倍の範囲である。また、水素希釈に
加えてヘリウムガスで希釈することも可能である。
めの基板温度は、100〜500℃である。特に堆積速
度を大きくする場合には、基板温度は比較的高い温度に
設定することが望ましい。
ャンバー内の真空度としては、1mTorr〜1Tor
rが好適な範囲として挙げられる。特に、マイクロ波プ
ラズマCVD法でアモルファス半導体を堆積する場合に
は、真空度は数mTorrが好ましい真空度である。
する場合のチャンバーヘの投入パワーとしては、0.0
1〜5W/cm2の範囲が好適な範囲として挙げられ
る。また、原料ガスの流量と投入パワーの関係で示す
と、堆積速度が投入パワーに依存するパワーリミテッド
の領域が適している。アモルファス半導体の堆積速度を
早くした場合には、基板にイオンが衝突するようにバイ
アスを制御するのが好ましいものである。
含有される水素原子またはハロゲン原子の割合は、5〜
30%が望ましい範囲である。
対してキャリアを発生輸送する重要な層である。i型層
としては、僅かにp型、僅かにn型の層も使用すること
ができる(p型になるか、あるいはn型になるかは、テ
ールステイト等の固有欠陥の分布による。)。
ては、バンドギャップが均一な半導体の他に、シリコン
原子とゲルマニウム原子とを含有してi型層の層厚方向
にバンドギャップが滑らかに変化し、バンドギャップの
極小値がi型層の中央の位置よりp型層とi型層の界面
方向に片寄っているものも適している。また、i型層中
にドナーとなる価電子制御剤とアクセプターとなる価電
子制御剤とが同時にドーピングされているものも適して
いる。
各界面側で水素原子または/およびハロゲン原子の含有
量が多く分布しているものが好ましい分布形態として挙
げられ、該界面近傍での水素原子または/およびハロゲ
ン原子の含有量はバルク内の含有量の1.1〜2倍の範
囲が好ましい範囲として挙げられる。さらに、シリコン
原子の含有量に対応して、水素原子または/およびハロ
ゲン原子の含有量が変化していることが好ましい。シリ
コン原子の含有量が最小のところでの水素原子または/
およびハロゲン原子の含有量は1〜10at%が好まし
い範囲で、水素原子または/およびハロゲン原子の含有
量の最大の領域の0.3〜0.8倍が好ましい範囲であ
る。水素原子とハロゲン原子を同時に含有量している場
合、ハロゲン原子の含有量は、水素原子の含有量よりも
1/10以下であるのが好ましいものである。
有量をシリコン原子に対応させて変化させる。すなわ
ち、バンドギャップに対応して、バンドギャップの狭い
ところで水素原子または/およびハロゲン原子の含有量
が少なくなっているものである。
が、本発明の堆積膜形成方法によれば、シリコン原子と
ゲルマニウム原子を含有する合金系半導体の堆積におい
て、シリコン原子とゲルマニウム原子のイオン化率の違
いによってそれぞれの原子が獲得する電磁波エネルギー
に差が生じ、その結果、合金系半導体において水素含有
量または/およびハロゲン含有量が少なくても十分に緩
和が進み、良質な合金系半導体を堆積することができる
ものと考えられる。
えば、シングルセル、タンデムセル、トリプルセルな
ど)、およびi型層のバンドギャップに大きく依存する
が0.05〜10μmが最適な層厚として挙げられる。
子またはゲルマニウム原子を含有するi型層は、堆積速
度を5nm/sec以上に上げても価電子帯側のテイル
ステイトが少ないものであって、テイルステイトの傾き
は60meV以下であり、かつ電子スピン共鳴(es
r)による未結合手の密度は5×1017/cm3以下で
ある。
/i型層、n型層/i型層の各界面方向で広くなるよう
に設計することが好ましい。このように設計することに
よって、光起電力素子の光起電力、光電流を大きくする
ことができ、更に長時間使用した場合の光劣化等を防止
することができる。
物、インジウム−スズ酸化物などの透明電極が適してい
る。
真空蒸着法が最適な堆積方法として挙げられる。DCマ
グネトロンスパッタリング装置において、基板上にイン
ジウム酸化物からなる透明電極を堆積する場合、ターゲ
ットには金属インジウム(In)やインジウム酸化物
(In2O3)などが用いられる。
らなる透明電極を堆積する場合、ターゲットには金属ス
ズ、金属インジウム、金属スズと金属インジウムの合
金、スズ酸化物、インジウム酸化物、インジウム−スズ
酸化物などが適宜組み合わされて用いられる。
度は重要な因子であって、25℃〜600℃が好ましい
範囲として挙げられる。また、スパッタリング用のガス
としては、アルゴンガス(Ar)、ネオンガス(N
e)、キセノンガス(Xe)、ヘリウムガス(He)な
どの不活性ガスが挙げられ、特にArガスが最適であ
る。また、上記の不活性ガスに酸素ガス(O2)を必要
に応じて添加することが好ましい。特に、金属をターゲ
ットにしている場合には、酸素ガス(O2)を添加する
ことは必須である。
にスパッタリングを行うためには、放電空間の圧力は
0.1〜50mTorrの範囲であることが好ましい。
加えて、スパッタリングの電源としてはDC電源やRF
電源が適しており、スパッタリング時の電力としては1
0〜1000Wの範囲が適している。
や放電電力に依存し、最適な堆積速度は0.01〜10
nm/secの範囲である。
たすような条件で堆積するのが好ましく、具体的には5
0〜300nmが好ましい範囲として挙げられる。
した蒸着源としては、金属スズ、金属インジウム、イン
ジウム−スズ合金などが挙げられる。
としては、25℃〜600℃の範囲が適している。
を10-6Torr以下に減圧した後に、酸素ガス
(O2)を5×10-5Torr〜9×10-4Torrの
範囲で導入することが必要である。この範囲で酸素を導
入することによって、蒸着源から気化した金属が気相中
の酸素と反応して良好な透明電極が堆積される。
プラズマを発生させ、該プラズマを介して蒸着を行って
もよい。
0.01〜10nm/secの範囲であることが好まし
い。堆積速度が0.01nm/sec未満であると生産
性が低下し、10nm/secより大きくなると粗な膜
となり透過率、導伝率や密着性が低下するからである。
01は、透明電極102の抵抗率を充分低くできない場
合に必要に応じて透明電極102上の一部分に形成さ
れ、電極の抵抗率を下げ、光起電力素子の直列抵抗を下
げる働きをする。
ルミニウム、ニッケル、鉄、クロム、モリブデン、タン
グステン、チタン、コバルト、タンタル、ニオブ、ジル
コニウムなどの金属、もしくはステンレス鋼などの合
金、または粉末状金属を用いた導電ペーストなどが挙げ
られる。そして、その形状は、できるだけ半導体層への
入射光を遮らないように、櫛状に形成される。
集電電極の占める面積は、好ましくは15%以下、より
好ましくは10%以下、最適には5%以下が望ましい。
い、形成方法としては蒸着法、スパッタリング法、メッ
キ法、印刷法などが用いられる。
て、所望の出力電圧、出力電流の光起電力装置を製造す
る場合には、本発明の光起電力素子を直列あるいは並列
に接続し、表面と裏面に保護層を形成し、出力の取り出
し電極等が取り付けられる。また、本発明の光起電力素
子を直列接続する場合、逆流防止用のダイオードを組み
込むことがある。
基づいて詳細に説明するが、本発明はこれらの実施例に
限定されるものではない。
子は、図2に示す堆積膜形成装置を用いて堆積したもの
である。表5に本実施例と比較実施例に使用した共通の
堆積条件を示す。また、表6には、本実施例と比較実施
例の堆積条件の違い(i型層の堆積時間を変えてi型層
の層厚を変えている。)と、その結果得られた各構成素
子の電流値を示している。
計算により求めた。分光感度特性は、日本分光株式会社
製のYQ−250BXを使用して測定した。形成した光
起電力素子は山下電装株式会社製のYSS−150を使
用し、AM1.5のスペクトルを1sunの光強度で光
照射した。光照射時の光起電力素子の温度は50℃に保
持されるように制御し、光照射は約2000時間行っ
た。光照射前後の光起電力素子の特性は、WACOM株
式会社製のWXS−130S−20Tを光源として使用
して測定した。光源のスペクトルはAM1.5で、光強
度は1sunで、光起電力素子の特性を評価した。その
結果を表7に示す。
率が、比較実施例よりも減少している。
力素子の断面を観察するために断面の薄膜サンプルを作
成して、透過型電子顕微鏡により観察した。ボトム光起
電力素子のi型層の微結晶シリコンからなる層は、結晶
形状が厚さ方向に伸びた柱状晶形状をしていた。また、
微結晶の結晶粒径は、厚さ方向の長さと横方向の長さを
平均して計算すると約400Åであった。
の結晶粒径と光劣化の関係を検討した。光起電力素子の
堆積条件は実施例1のサンプルNo.3に準じて作成し
た。ボトム光起電力素子のi型層の堆積条件を表8に示
す条件にした。i型層の結晶粒径は、実施例1と同様
に、断面観察用のサンプルを光起電力素子から切り出し
て作成し、透過型電子顕微鏡で観察した。表8には、透
過型電子顕微鏡で測定した平均結晶粒径の結果も示され
ている。
ついて、実施例1と同様にして、光劣化特性を測定し
た。表8には、各サンプルの光劣化率も併せて示されて
いる。
粒径の範囲である100Å以上で1000Å以下の結晶
粒径において、良好な劣化率を示している。また、レー
ザーアニーリングして結晶粒径を大きくした光起電力素
子(サンプルNo.8)においては、初期特性が低いも
のであった。
積層光起電力素子の第一のpin接合の構成素子のi型
層に微結晶半導体を用い、第二のpin接合の構成素子
のi型層にアモルファス半導体を用いる場合において、
光電変換効率が高く、長時間の光照射によっても光電変
換効率の変化をより少なくすることができるという優れ
た効果を発揮する。
を示す概略図である。
堆積膜形成装置を示す模式図である。
のRFチャンバー 204 微結晶シリコンゲルマニウムi型層チャンバー 205 アンロード室 206、207、208、209 ゲートバルブ 210 プラズマCVD室 211 基板加熱用のヒーター 212 n型層堆積用ヒーター 213 i型層堆積用ヒーター 214 p型層堆積用ヒーター 215 n型層堆積用の堆積室 216 i層堆積用の堆積室 217 p型層堆積用の堆積室 218 ヒーター 219 プラズマCVD室 220 レール 221 基板ホルダー
Claims (5)
- 【請求項1】 支持体上に、微結晶半導体をi型層に有
するpin接合の構成素子と、アモルファス半導体をi
型層に有するpin接合の構成素子とを少なくとも積層
してなる積層型光起電力素子において、 微結晶半導体をi型層に有するpin接合の構成素子に
よって電流値が律速されていることを特徴とする積層型
光起電力素子。 - 【請求項2】 微結晶半導体をi型層に有するpin接
合の構成素子の短絡光電流が、アモルファス半導体をi
型層に有するpin接合の構成素子の短絡光電流よりも
小さく設定されていることを特徴とする請求項1に記載
の積層型光起電力素子。 - 【請求項3】 微結晶半導体のi型層の平均結晶粒径
が、100Å以上1000Å以下の範囲であることを特
徴とする請求項1または2に記載の積層型光起電力素
子。 - 【請求項4】 微結晶半導体のi型層が、柱状晶構造を
有していることを特徴とする請求項1〜3のいずれかに
記載の積層型光起電力素子。 - 【請求項5】 微結晶半導体のi型層のバンドギャップ
が、p型層とi型層、n型層とi型層との各界面方向で
広くなるように設定されていることを特徴とする請求項
1〜4のいずれかに記載の積層型光起電力素子。
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