JPH10318408A - 電磁弁 - Google Patents

Abstract

(57)【要約】 【課題】 可動子に対して大きな吸引力を与えると共
に、コアと可動子との間の距離が変化しても吸引力が変
化しない平坦な特性を備えた電磁弁の提供。 【解決手段】 円筒状のケース１内に固定された略円筒
状のコイル組立て体２と、このコイル組立て体２の筒状
内部に固定されたコア３と、このコア３の軸端側に配置
され、コア３に対して接近及び離間可能な可動子１０
と、この可動子１０に連繋された弁体３１と設ける。前
記可動子１０とコア３との間に、可動子１０の移動に伴
って相対距離が変化する相関面１７及び相対距離が変化
しない独立面１８を備えた内側磁気漏洩部１５を形成す
る。前記可動子１０とケース１との間に、可動子１０の
移動に伴って相対距離が変化する相関面２２及び相対距
離が変化しない独立面２３を備えた外側磁気漏洩部２０
を形成した。

Description

【発明の詳細な説明】

【０００１】

【発明の属する技術分野】本発明は電磁弁に関し、とり
わけ自動車用自動変速機の制御圧力を得るための圧力調
整弁等に施用して良好な電磁弁に関する。

【０００２】

【従来の技術】この種の電磁弁として、例えば特開平２
−１８０３９０号公報に示されたものが知られている。
前記公報に記載された電磁弁は、円筒状のケースと、こ
のケース内に固定された円筒状のコイル組立て体と、こ
のコイル組立て体の筒状内部に固定されたコアと、この
コアの軸端側に、コアに対して接近及び離間可能に配置
され、コアとの間に磁気漏洩部を形成する可動子と、こ
の可動子に連繋する弁体とを有し、前記コイル組立て体
の電磁コイルへの通電を制御して可動子の移動を制御
し、この可動子に連繋する弁体を制御するようにしてあ
る。

【０００３】前記従来例の電磁弁は、電磁コイルによる
可動子の吸引力の大きさを決定する磁気漏洩部がコアと
可動子との間の一箇所に形成されているから、大きい吸
引力を得ようとする場合にはコア及び可動子を大きくし
なければならず、電磁弁が大型化することになる。

【０００４】これに対して、特開平５−５２２７４号公
報には、可動子を筒状に形成して、この可動子の内周側
に、コアの外周側テーパ面に適合するテーパ面を備えた
内側環状突起を形成し、外周側に、コアに連結されたヨ
ークの外周側テーパ面に適合するテーパ面を備えた外側
環状突起を形成することにより、コアの外周側テーパ面
と内側環状突起のテーパ面との間に内側磁気漏洩部を形
成し、ヨークの外周側テーパ面と外側環状突起のテーパ
面との間に外側磁気漏洩部を形成して、大きな吸引力が
得られるようにした電磁弁が提案されている。

【０００５】

【発明が解決しようとする課題】しかしながら、前記従
来例においては、内側及び外側の２箇所に磁気漏洩部が
形成してあることにより、可動子に対する大きな吸引力
が得られるけれども、各磁気漏洩部は何れも可動子の移
動に伴って相対距離が変化する各テーパ面間に形成され
るから、可動子がコアに近付くにつれて吸引力が大きく
なる特性を示すことになる。

【０００６】即ち、前記内側環状突起のテーパ面はコア
の外周側テーパ面に対して平面的に接近及び離間し、外
側環状突起のテーパ面はヨークの外側テーパ面に対して
平面的に接近及び離間するから、結局、コアと可動子と
の間には、コアの移動に伴って相対距離は変化する平面
が対峙して形成され、この平面間に磁気漏洩部が形成さ
れることになる。このため、前記可動子がコアに近付く
につれて、この可動子に対する吸引力が大きくなる特性
を示すのである。

【０００７】前記特性は、この電磁弁が電磁コイルへの
通電及び通電停止によって弁体をＯＮ−ＯＦＦ制御する
場合には、格別不具合は生じないのであるが、この電磁
弁を圧力制御弁として使用し、電磁コイルへ印加する電
流（または電圧）の大きさに応じて吸引力を変化させ、
この吸引力に応じて流体の圧力を制御しようとする場合
は好ましくない。

【０００８】即ち、前記可動子がコアに近付くにつれて
吸引力が変化する特性は、この可動子に連繋する弁体が
移動して圧力制御を司るとき、電磁コイルへの印加電流
（または電圧）の大きさが一定であっても、弁体のスト
ロークによって圧力特性が変化することになり、好まし
くない。

【０００９】そこで、圧力制御弁に適用可能な電磁弁の
特性は、コアと可動子との間の相対距離が変化しても可
動子に作用する吸引力が変化しない平坦な領域をもつ特
性が望まれるのである。

【００１０】本発明は前記従来の実情に鑑みて案出され
たもので、可動子に対して大きな吸引力を与えることが
できると共に、コアと可動子との間の距離が変化しても
可動子に作用する吸引力が変化しない平坦な特性を備え
た電磁弁を提供することを目的とする。

【００１１】

【課題を解決するための手段】そこで、請求項１記載の
発明は、円筒状のケースと、このケース内に固定され、
ボビンとこのボビンに巻着された電磁コイルとを有する
略円筒状のコイル組立て体と、このコイル組立て体の筒
状内部に固定されたコアと、このコアの軸端側に配置さ
れ、コアに対して接近及び離間可能な可動子と、この可
動子に連繋された弁体と、前記可動子とコアとの間に形
成され、可動子の移動に伴って相対距離が変化する相関
面及び相対距離が変化しない独立面を備えた内側磁気漏
洩部と、前記可動子とケースとの間に形成され、可動子
の移動に伴って相対距離が変化する相関面及び相対距離
が変化しない独立面を備えた外側磁気漏洩部と、を備え
た構成にしてある。

【００１２】また、請求項２記載の発明は、請求項１記
載の発明の構成のうち、前記コイル組立て体のボビンの
一端側に、電磁コイルの接続端が位置するコイル挿入部
が形成され、このコイル挿入部とコアとの間には、環状
の空隙部が形成される一方、前記可動子には、前記空隙
部に入り込んで内側磁気漏洩部を形成する環状のフラン
ジが形成されてなる構成にしてある。

【００１３】また、請求項３記載の発明は、請求項２記
載の発明の構成のうち、前記空隙部は、コイル挿入部の
内径を拡径することによって形成されてなる構成にして
ある。

【００１４】また、請求項４記載の発明は、請求項３記
載の発明の構成のうち、前記コイル挿入部の内径は、ボ
ビンの一端側に向かって内径寸法が漸増するようにテー
パ状に拡径されてなる構成にしてある。

【００１５】斯かる構成にあっては、前記コイル組立て
体の電磁コイルへ通電することによって、この電磁コイ
ルに磁界が発生する。これによって、前記電磁コイルで
発生した磁界が、ケース、外側磁気漏洩部、可動子、及
び内側磁気漏洩部を通ってコアに至り、その結果、可動
子がコア側に吸引される。

【００１６】前記可動子のコア側への吸引移動は、電磁
コイルへの通電を制御することによって制御される。こ
れによって、前記可動子に連繋する弁体が移動制御さ
れ、所定の制御状態、例えば所定の制御圧力が得られ
る。

【００１７】ここで、前記可動子に対しては、内側磁気
漏洩部を通過する磁力及び外側磁気漏洩部を通過する磁
力の両方が作用するから、この可動子に対して両方の磁
力が加算されて大きな吸引力が与えられることになる。

【００１８】また、前記内側磁気漏洩部及び外側磁気漏
洩部は、何れも可動子の移動に伴って相対距離が変化す
る相関面及び相対距離が変化しない独立面を備えて形成
してあるから、これら内側磁気漏洩部及び外側磁気漏洩
部で可動子に与えられる加算された吸引力の特性は、可
動子とコア（またはケース）との相対距離が変化しても
吸引力が変化しない平坦な領域を持つ特性が得られる。

【００１９】即ち、前記可動子の移動に伴って相対距離
が変化する相関面で形成される磁気漏洩部では、可動子
がコア（またはケース）に近付くにつれて、この可動子
に対する吸引力が大きくなる特性（反比例特性）を示す
一方、可動子の移動に伴って相対距離が変化しない独立
面で形成される磁気漏洩部では、可動子がコア（または
ケース）に近付くにつれて、この可動子に対する吸引力
が小さくなる特性（比例特性）を示す。

【００２０】前記内側磁気漏洩部及び外側磁漏洩部は、
それぞれ相関面及び独立面を備えており、可動子に対す
る吸引力特性として、反比例特性と比例特性との両方が
加算された特性を持つことになる。このため、前記内側
磁気漏洩部及び外側磁気漏洩部で可動子に与えられる加
算された吸引力の特性は、可動子とコア（またはケー
ス）との相対距離が変化しても吸引力が変化しない平坦
な領域を持つ特性が得られるのである。

【００２１】したがって、前記可動子に対して大きな吸
引力を与えることができると共に、コアと可動子との間
の距離が変化しても可動子に作用する吸引力が変化しな
い平坦な特性を備えた電磁弁が得られる。

【００２２】また、請求項２記載の発明によれば、前記
可動子が移動してコアに対して接近するとき、この可動
子に形成した環状のフランジが、ボビンのコイル挿入部
とコアとの間に形成された空隙部内に入り込んで内側側
磁気漏洩部を形成するから、電磁弁の小型化を図ること
ができる。

【００２３】つまり、前記可動子の環状のフランジは、
空隙部内に入り込むから、コアの端部をコイル組立て体
の端面から大きく突出させることがなく、電磁弁が軸方
向に長大化することがない。

【００２４】とりわけ、前記ボビンのコイル挿入部は、
電磁コイルの接続端が位置するのみであり、この内周側
に空隙部を形成しても電磁コイルによる磁気力の発生に
格別悪影響を及ぼすことがない。

【００２５】したがって、軸方向寸法の短縮化を図り、
小型化することが可能な電磁弁が得られる。

【００２６】また、請求項３及び請求項４記載の発明に
よれば、前記コアの直径が減じられることがないから、
このコアと可動子の環状のフランジとの間に形成される
内側磁気漏洩部の磁路の面積を大きくすることができ
る。

【００２７】

【発明の実施の形態】以下、本発明の実施の形態を、図
面に基づいて詳述する。

【００２８】図１は本発明の実施の形態を示す電磁弁の
断面図で、上半分は電磁コイルへ通電しない状態を示す
図面、下半分は電磁コイルへ通電した状態を示す図面で
ある。図２は本発明の電磁弁の電磁コイルによる可動子
の吸引力特性を示す線図である。

【００２９】図において、１は一端側が封止された円筒
状のケース、２はこのケース１内に固定された略円筒状
のコイル組立て体である。３は前記コイル組立て体２の
筒状内部に固定されたコアで、このコア３はこの実施の
形態においてケース１に一体に形成してある。

【００３０】前記コイル組立て体２は、ボビン４とこの
ボビン４に巻着された電磁コイル５とを有しており、ボ
ビン４の一端側には、コイル挿入部６が形成されてい
る。前記コイル挿入部６には、電磁コイル５の接続端
（図示せず）が位置しており、この接続端はピン端子７
を介して図外の制御装置及び電源に接続される。

【００３１】前記ボビン４に形成されたコイル挿入部６
とコア３との間には、環状の空隙部８が形成してある。
前記空隙部８はコイル挿入部６の内径を拡径することに
よって形成されており、この内径はボビン４の一端側端
部に向かって内径寸法が漸増するようにテーパ状に拡径
してある。

【００３２】前記コイル組立て体２はカバー９によって
その外周側が覆われてピン端子７と一体化されており、
この状態で、ケース１内に収容固定してある。

【００３３】１０は前記コア３の軸端側に配置された略
平板状の可動子で、この可動子１０には、略中心位置に
貫通孔１１が形成してあると共に、やや外周寄りに複数
の貫通孔１２が形成されている。前記可動子１０は、略
中心位置の貫通孔１１がコア３の先端に形成した支持突
起１３に対して軸受け１４を介して嵌合されており、こ
れによって軸方向に摺動自在で、コア３に対して接近及
び離間可能である。

【００３４】前記可動子１０には、コア３側の端面に、
空隙部８に入り込んで内側磁気漏洩部１５を形成する環
状のフランジ１６が形成してある。前記フランジ１６
は、その外周側がコア３側に向かって収斂するテーパ状
に形成してある。

【００３５】前記可動子１０のフランジ１６よりも内周
側の軸方向端面及びこれに対向するコア３の端面は、可
動子１０の移動に伴って相対距離が変化する、内側磁気
漏洩部１５の相関面１７となっており、また、フランジ
１６の内周面及びこれに対向するコア３の外周面は、可
動子１０の移動に伴って相対距離が変化しない、内側磁
気漏洩部１５の独立面１８となっている。

【００３６】また、前記可動子１０の外周側には、この
可動子１０とケース１との間に、この実施の形態におい
てはケース１の内周に取付けたヨーク１９を介して、外
側磁気漏洩部２０を形成する環状のフランジ２１が形成
してある。前記フランジ２１は、その内周側がコイル組
立て体２側に向かって拡径するテーパ状に形成してあ
る。

【００３７】前記可動子１０のフランジ２１よりも外周
側の軸方向端面及びこれに対向するヨーク１９の端面
は、可動子１０の移動に伴って相対距離が変化する、外
側磁気漏洩部２０の相関面２２となっており、また、フ
ランジ２１の外周面及びこれに対向するヨーク１９の内
周面は、可動子１０の移動に伴って相対距離が変化しな
い、外側磁気漏洩部２０の独立面２３となっている。

【００３８】２５は前記可動子１０とコア３の端面との
間に設けられた吸着防止シムである。前記吸着防止シム
２５はゴムや合成樹脂等の非磁性材料から薄板状に形成
されてなり、支持突起１３の外周側の相関面１７に位置
して配置され、可動子１０のコア３の端面（相関面１
７）への吸着を防止している。

【００３９】また、前記軸受け１４とコア３の端面との
間にはばね部材２６が設けられている。前記ばね部材２
６は、可動子１０の貫通孔１１内に収容されており、一
端が軸受け１４に接し、他端が吸着防止シム２５に接し
て、軸受け１４をコア３から離間する方向に付勢してい
る。

【００４０】３１は前記可動子１０に連繋する弁体であ
る。前記弁体３１は、ケース１の開放する他端側にかし
めによって固定された封止板３２及びこの封止板３２に
一体の通路形成体３３に形成された弁孔３４内に摺動自
在に収容してある。

【００４１】前記弁体３１は、この実施の形態において
糸まき状の所謂スプール弁で、大径ランド部３５と、小
径ランド部３６と、これら大径ランド部３５と小径ラン
ド部３６との間に形成された小径部３７とを有してお
り、大径ランド部３５が弁孔３４の大径部３４ａ内に挿
入され、小径ランド部３６が弁孔３４の小径部３４ｂ内
に挿入されると共に、大径ランド部３５側の端面３８が
可動子１０及び軸受け１４に当接している。また、前記
弁体３１には、軸方向の貫通孔３９が形成してある。

【００４２】前記弁体３１は、大径ランド部３５側の端
面３８が可動子１０に接していることによってこの可動
子１０に連繋されており、また、この可動子１０と共に
接する軸受け１４を介してばね部材２６のばね力を受
け、このばね力によって常時図において左方向に付勢さ
れている。

【００４３】前記弁体３１の弁孔３４内からの抜脱は、
弁孔３４の開口端に設けた止め板４０によって防止され
ている。また、前記止め板４０の略中央部分には、弁体
３１の貫通孔３９に斉合する貫通孔４１が形成されてい
る。

【００４４】一方、前記通路形成体３３には、ポンプ４
２の吐出通路４３に連通する導入孔４４、図外のアクチ
ュエータへの供給通路４５に連通する供給孔４６、及び
ドレン通路４７に連通するドレン孔４８が形成されてい
る。前記導入孔４４は弁孔３４の小径部３４ｂに開口し
ており、弁体３１の小径ランド部３６で開閉制御可能で
ある。また、前記供給孔４６及びドレン孔４８は弁孔３
４の大径部３４ａに開口しており、ドレン孔４８のみが
弁体３１の大径ランド部３５で開閉制御可能である。

【００４５】４９は作動流体のリザーバである。なお、
作動流体としては、液体または気体の何れでも採用可能
である。

【００４６】次に、斯かる構成の電磁弁の作用について
説明する。

【００４７】先ず、前記コイル組立て体２の電磁コイル
５に図外の制御装置及び電源から制御電流が供給されな
い状態（非通電状態）においては、可動子１０及び弁体
３１はばね部材２６のばね力によって図において左方向
に付勢されており、これによって、この弁体３１は止め
板４０に当接して停止し、図１の上半分に示す状態にあ
る。

【００４８】前記非通電状態では、通路形成体３３の導
入孔４４は弁体３１の小径ランド部３６で閉塞されるこ
となく弁孔３４内に開口している一方、ドレン孔４８は
弁体３１の大径ランド部３５で閉塞されている。これに
よって、前記ポンプ４２から吐出通路４３及び導入孔４
４を介して弁孔３４内に導入された作動流体の圧力はポ
ンプ４２の吐出圧に基づく所定の圧力（Ａ圧力）とな
り、この所定の圧力（Ａ圧力）が供給孔４６及び供給通
路４５を介して図外のアクチュエータに作用することに
なる。

【００４９】このとき、前記弁体３１はポンプ４２から
弁孔３４内に導入された作動流体の圧力を受けている。
前記弁体３１は大径ランド部３５と小径ランド部３６と
の受圧面積の差を持っているから、作動流体の圧力がそ
れぞれの受圧面に作用することにより、弁体３１には受
圧面積の差によって生ずる力が作用し、具体的には、弁
体３１には、大径ランド部３５方向（図において右方
向）の力（スラスト力）が作用していることになる。

【００５０】前記弁体３１に作用するスラスト力は可動
子１０及び軸受け１４に作用し、この可動子１０及び軸
受け１４をばね部材２６に抗して図において右方向に押
圧するのであるが、電磁コイル５への非通電状態におい
ては、作動流体の圧力によって弁体３１に生ずるスラス
ト力よりもばね部材２６のばね力が勝っており、このた
め、弁体３１はばね部材２６のばね力によって止め板４
０に接した状態にあり、この状態で圧力制御を司ること
になる。

【００５１】次に、前記電磁コイル５に制御電流が印加
されると（通電状態）、制御電流（または電圧）の大き
さに応じて、この電磁コイル５に磁界が発生する。これ
によって、前記電磁コイル５で発生した磁界が、ケース
１、ヨーク１９、外側磁気漏洩部２０、可動子１０、及
び内側磁気漏洩部１５を通ってコア３に至り、その結
果、可動子１０がコア３側に吸引される。

【００５２】前記可動子１０が吸引される力は、電磁コ
イル５に印加される制御電流（または電圧）の大きさに
応じて変化し、その吸引力に応じて、可動子１０はばね
部材２６のばね力に抗してコア３側に接近移動すること
になる。

【００５３】前記可動子１０が吸引されてコア３側に移
動すると同時に、弁体３１は弁孔３４内に導かれる作動
流体の圧力によって生ずるスラスト力を受けているか
ら、このスラスト力によって、弁体３１はその端面３８
が可動子１０及び軸受け１４に接した状態で右方向に移
動し、図１の上半分に示す状態から下半分に示す状態に
至る。

【００５４】前記電磁コイル５への通電状態では、弁体
３１が図１の上半分に示す状態から下半分に示す状態
に、右方向に移動することによって、導入孔４４は弁体
３１の小径ランド部３６によって閉じられる傾向となる
一方、大径ランド部３５によって閉じられていたドレン
孔４８が開かれる傾向となる。これによって、前記弁孔
３４内の作動流体の圧力が低下し、供給孔４６及び供給
通路４５から図外のアクチュエータに作用する作動流体
の圧力は、非通電状態時の所定の圧力（Ａ圧力）から低
下した圧力（Ｂ圧力）に制御されることになる。

【００５５】このとき、前記弁孔３４内の作動流体の圧
力が低下し、供給孔４６及び供給通路４５から導かれる
作動流体の圧力が低下すると同時に、弁孔３４内の作動
流体の圧力によって弁体３１に生じるスラスト力も低下
することになるけれども、電磁コイル５によって可動子
１０を吸引する力が増加することによって、可動子１０
及び弁体３１はばね部材２６のばね力に抗して移動する
ことになる。つまり、前記弁体３１は、電磁コイル５に
よって可動子１０を吸引する力に弁孔３４内の作動流体
の圧力によって弁体３１に生じるスラスト力を加えた力
と、ばね部材２６のばね力とが釣り合う位置に移動し、
この釣り合い位置で圧力制御を司ることになる。

【００５６】前記弁体３１が移動して制御される作動流
体の圧力は、電磁コイル５への制御電流の印加によって
可動子１０がコア３側に移動する量に応じて変化し、可
動子１０がコア３側に接近することによって低下し、可
動子１０がコア３から離間することによって増加するこ
とになる。また、前記可動子１０のコア３への接近及び
離間は電磁コイル５へ印加される制御電流（または電
圧）の大きさに応じて制御され、制御電流（または電
圧）の増加に伴って可動子１０はばね部材２６のばね力
に抗してコア３に接近し、制御電流（または電圧）の減
少に伴って可動子１０はばね部材２６のばね力によって
コア３から離間することになる。

【００５７】これによって、前記電磁コイル５への制御
電流（または電圧）の増加に伴って作動流体の圧力は低
下するように制御され、制御電流（または電圧）に逆比
例した流体圧力に制御することが可能となるのである。

【００５８】ここで、前記可動子１０に対しては、内側
磁気漏洩部１５を通過する磁力及び外側磁気漏洩部２０
を通過する磁力の両方が作用するから、この可動子１０
に対して両方の磁力が加算されて大きな吸引力が与えら
れることになる。

【００５９】また、前記内側磁気漏洩部１５及び外側磁
気漏洩部２０は、何れも可動子１０の移動に伴って相対
距離が変化する相関面１７、２２及び相対距離が変化し
ない独立面１８、２３を備えて形成してあるから、これ
ら内側磁気漏洩部１５及び外側磁気漏洩部２０で可動子
１０に与えられる加算された吸引力の特性は、可動子１
０とコア３（またはヨーク１９）との相対距離が変化し
ても吸引力が変化しない平坦な領域を持つ特性が得られ
る（図２参照）。

【００６０】即ち、前記可動子１０の移動に伴って相対
距離が変化する相関面１７、２２で形成される磁気漏洩
部１５、２０では、可動子１０がコア３（またはヨーク
１９）に近付くにつれて、この可動子１０に対する吸引
力が大きくなる特性（反比例特性）を示す一方、可動子
１０の移動に伴って相対距離が変化しない独立面１８、
２３で形成される磁気漏洩部１５、２０では、可動子１
０がコア３（またはヨーク１９）に近付くにつれて、こ
の可動子１０に対する吸引力が小さくなる特性（比例特
性）を示す。

【００６１】前記内側磁気漏洩部１５及び外側磁漏洩部
２０は、それぞれ相関面１７、２２及び独立面１８、２
３を備えており、可動子１０に対する吸引力特性とし
て、反比例特性と比例特性との両方が加算された特性を
持つことになる。このため、前記内側磁気漏洩部１５及
び外側磁気漏洩部２０で可動子１０に与えられる加算さ
れた吸引力の特性は、可動子１０とコア３（またはヨー
ク１９）との相対距離が変化しても吸引力が変化しない
平坦な領域を持つ特性が得られるのである。

【００６２】したがって、前記可動子１０に対して大き
な吸引力を与えることができると共に、コア３と可動子
１０との間の距離が変化しても可動子１０に作用する吸
引力が変化しない平坦な特性を備えた電磁弁が得られ
る。

【００６３】また、前記可動子１０が移動してコア３に
対して接近するとき、この可動子１０に形成した環状の
フランジ１６が、ボビン４のコイル挿入部６とコア３と
の間に形成された空隙部８内に入り込んで内側磁気漏洩
部１５を形成するから、電磁弁の小型化を図ることがで
きる。

【００６４】つまり、前記可動子１０の環状のフランジ
１６は、空隙部８内に入り込むから、コア３の端部をコ
イル組立て体２の端面から大きく突出させることがな
く、電磁弁が軸方向に長大化することがない。

【００６５】とりわけ、前記ボビン４のコイル挿入部６
は、電磁コイル５の接続端が位置するのみであり、この
内周側に空隙部８を形成しても電磁コイル５による磁気
力の発生に格別悪影響を及ぼすことがない。

【００６６】したがって、軸方向寸法の短縮化を図り、
小型化することが可能な電磁弁が得られる。

【００６７】また、前記可動子１０のフランジ１６が入
り込む空隙部８は、コイル挿入部６の内径を拡径するこ
とによって形成したことにより、コア３の直径が減じら
れることがないから、このコア３と可動子１０のフラン
ジ１６との間に形成される内側磁気漏洩部１５の磁路の
面積を大きくすることができる。

【００６８】また、前記コイル挿入部６の内径は、ボビ
ン４の一端側に向かって内径寸法が漸増するようにテー
パ状に拡径したことにより、可動子１０に形成した環状
のフランジ１６の形状を空隙部８の形状に合致した先細
形状とすることができる。このため、前記フランジ１６
の先端での面積が小さく、この先端側で磁気飽和するこ
とによって磁力線が半径方向に対して傾斜して形成され
るから、電磁コイル５による可動子１０の吸引力を高め
ることができる。

【００６９】以上、実施の形態を図面に基づいて説明し
たが、具体的構成はこの実施の形態に限られるものでは
なく、発明の要旨を逸脱しない範囲で変更可能である。
例えば、前記可動子１０とケース１との間に、ヨーク１
９を介して外側磁気漏洩部２０を形成した実施の形態に
ついて述べたが、ヨーク１９を廃止して、直接ケース１
との間に外側磁気漏洩部２０を形成してもよいものであ
る。

【００７０】

【発明の効果】以上、詳細に説明したように、本発明に
よれば、可動子に対して大きな吸引力を与えることがで
きると共に、コアと可動子との間の距離が変化しても可
動子に作用する吸引力が変化しない平坦な特性を備えた
電磁弁が得られる。

【図面の簡単な説明】

【図１】本発明の実施の形態を示す電磁弁の断面図で、
上半分は電磁コイルへ通電しない状態を示す図面、下半
分は電磁コイルへ通電した状態を示す図面である。

【図２】本発明の電磁弁の電磁コイルによる可動子の吸
引力特性を示す線図である。

【符号の説明】

１ ケース ２ コイル組立て体 ３ コア ４ ボビン ５ 電磁コイル １０ 可動子 １５ 内側磁気漏洩部 １７ 相関面 １８ 独立面 ２０ 外側磁気漏洩部 ２２ 相関面 ２３ 独立面 ３１ 弁体

Claims (4)

【特許請求の範囲】
1. 【請求項１】 円筒状のケースと、このケース内に固定
   され、ボビンとこのボビンに巻着された電磁コイルとを
   有する略円筒状のコイル組立て体と、このコイル組立て
   体の筒状内部に固定されたコアと、このコアの軸端側に
   配置され、コアに対して接近及び離間可能な可動子と、
   この可動子に連繋された弁体と、前記可動子とコアとの
   間に形成され、可動子の移動に伴って相対距離が変化す
   る相関面及び相対距離が変化しない独立面を備えた内側
   磁気漏洩部と、前記可動子とケースとの間に形成され、
   可動子の移動に伴って相対距離が変化する相関面及び相
   対距離が変化しない独立面を備えた外側磁気漏洩部と、
   を備えてなることを特徴とする電磁弁。
2. 【請求項２】 前記コイル組立て体のボビンの一端側
   に、電磁コイルの接続端が位置するコイル挿入部が形成
   され、このコイル挿入部とコアとの間には、環状の空隙
   部が形成される一方、前記可動子には、前記空隙部に入
   り込んで内側磁気漏洩部を形成する環状のフランジが形
   成されてなることを特徴とする、請求項１記載の電磁
   弁。
3. 【請求項３】 前記空隙部は、コイル挿入部の内径を拡
   径することによって形成されてなることを特徴とする、
   請求項２記載の電磁弁。
4. 【請求項４】 前記コイル挿入部の内径は、ボビンの一
   端側端部に向かって内径寸法が漸増するようにテーパ状
   に拡径されてなることを特徴とする、請求項３記載の電
   磁弁。