JPH0836102A - 点集光レンズ - Google Patents

Abstract

(57)【要約】 【目的】 入光線の透過効率が良く、エネルギーロスが
少なく、入光した光束を１点に正確に集めることができ
る点集光レンズを提供する。 【構成】 媒質の入光面Ｎを平面視略円形の平坦面と
し、媒質の出光面Ｓを集光曲面とした点集光レンズＬで
あって、平行な光束を上記入光面Ｎより入光させたと
き、上記出光面Ｓからは出光する光束は点集光と呼ばれ
る１点に集束する構造となっている。

Description

【発明の詳細な説明】

【０００１】

【産業上の利用分野】本発明は、例えば太陽集光炉等に
好適に使用される新規な構造の点集光レンズに関する。

【０００２】

【従来の技術】太陽光を集光させて、光エネルギーを取
り出す太陽集光炉としては、反射型、直達型など種々の
タイプのものが提案されている。反射鏡を利用した反射
型の太陽炉は、エネルギーロスが多い上に、光エネルギ
ーの集光点での作業が困難であり、また太陽の追尾制御
も困難で、設備自体も大係りとなり、莫大な設備コスト
がかかるなどの問題点を有している。

【０００３】そこで、本発明者は、光学レンズを用い
て、太陽光を１点に集光させて利用する方法を種々検討
したが、従来の凸レンズを使用する方法では、凸レンズ
自体が構造上、上下対称の凸状曲面を有しているために
入光に対する反射率が高く、入光の透過効率が悪くなる
という欠点に加えて、焦点にバラツキがあり、理論通り
１点に集まらないという欠点があった。

【０００４】また、このような凸レンズを用いた方法で
は、太陽光を広い範囲にわたって入光させようとすれ
ば、凸レンズの形状から大径となり、そのため中央部が
分厚くなってしまい、強度の面からいっても実際の使用
はできないものになってしまう。そこで、このような問
題点を解決するため、特開昭６２−２２５８５１号に
は、凸レンズの入光面を反射率の少ない平坦にして、凸
レンズの肉圧を薄肉にした複数の扇型切片を同心円状に
接合させて、大径のレンズを形成して、太陽光を集束す
る方法が提案されているが、やはり凸レンズの焦点に太
陽光を集束するものであるために焦点のバラツキが無視
できず、太陽光を１点に集光させて熱エネルギーとして
取り出すには充分なものとはいえなかった。

【０００５】

【発明が解決しようとする課題】本発明は上述の事情に
鑑みてなされたものであって、入光線の透過効率が良
く、エネルギーロスが殆どなく、大径のものでも容易に
作製でき、入光した光束を従来には存在しなかった集光
点（従来の焦点ではなく、計算によって定めた点）に正
確に集めることができる新規な構造の点集光レンズを提
供することを目的としている。

【０００６】

【課題を解決するための手段】上記目的を達成するため
に提案された本発明は、次のような構造上の特徴を備え
ている。請求項１の点集光レンズは、媒質の入光面を平
面視略円形の平坦面とし、媒質の出光面を集光曲面とし
ており、平行な光束を上記入光面より入光させたときに
は、上記出光面からは１点に集束する光束を取り出せる
構造とされている。

【０００７】ここで、集光曲面とは、本発明者によって
案出された後述する集光連立方程式を充す傾斜角度を有
した曲面をいう。請求項２の点集光レンズは、媒質の入
光面を平坦面とし、媒質の出光面を集光曲面とした同心
状に分割された複数のレンズセグメントを、平坦面を入
光側にして中心部より周囲が漸次段階状に突出するよう
に結合させて、全体としてドーム状に形成されている。

【０００８】請求項３の点集光レンズは、媒質の入光面
を平坦面とし、媒質の出光面を集光曲面とした同心状に
分割された複数のレンズセグメントを、平坦面を入光側
にして周囲より中心部が漸次段階状に陥むように結合さ
せて、全体としてパラボラ状に形成されている。請求項
４の点集光レンズは、媒質の入光面を平坦面とし、媒質
からの出光面を集光曲面とした同心状に分割された複数
のレンズセグメントの各々を、平坦面を入光側にして面
一になるように結合させて、全体としてフラット状に形
成されている。

【０００９】

【作用】本発明によれば、次のような作用が奏される。
平行光束をレンズ入光面より入光させると、平行光束は
レンズの入光面に対して直角に入光するため反射率は殆
どなくレンズ内を直進し、レンズ出光面に至るが、この
出光面は集光曲面となっているので、出光面より出た光
束は、１点（従来の焦点ではない集光点）に集光する。

【００１０】この集光曲面は、媒質の入光面を基準とし
て、全反射の臨界角度よりも小さい次のような集光方程
式〜を充す媒質の出光面の傾斜角度を規定する。図
１において、点集光レンズＬの中心を通り入光面Ｎに対
して直角に引かれる垂線Ｘと、集光曲面（出光面Ｓ）上
の任意の点Ｋから入光面Ｎと平行に引かれる水平線Ｙ
と、が直角に交わる交点をＯKとし、点Ｋと集光点Ｔと
を結ぶ線Ｚと垂線Ｘとの成す角度をＡとすると、図３に
示すような関係が成り立つ。

【００１１】点ＯKと点Ｋの間の半径距離をｒk、点ＯK
と集光点Ｔとの焦点距離をｄkとすると、半径距離ｒkと
焦点距離ｄkと角度Ａkとの間には次の関係式が成り立
つ。 ＡK＝ｔａｎ-1（ｒk／ｄk） ・・・ 図４は、出光面Ｓ上の任意の点Ｋでの集光曲面のレンズ
光出光面Ｓkの角度を求めるための説明図であるが、ス
ネルの法則より光の通る媒体（ここでは、レンズと空
気）の屈折率をＮ１、Ｎ２とし、入射角をθ１、屈折角
をθ２とすると、次の関係式が成り立つことが知られて
いる。

【００１２】Ｎ１ｓｉｎθ１＝Ｎ２ｓｉｎθ２ ここでレンズをガラスとして、その屈折率をＮ１＝１．
４９、空気の屈折率をＮ２＝１として任意の点Ｋに当て
はめると、 １．４９ｓｉｎθ１k＝ｓｉｎθ２k ・・・ となる。

【００１３】また幾何学的に解析すると集光曲面（出光
面Ｓ）上の任意の点Ｋでは、次の関係式が成り立つ。 θ２k−θ１k＝Ａk ・・・ 上記連立方程式、、を集光方程式と呼ぶ。

【００１４】以上のことより、光学理論上、入光面より
この面に直角に入光した全ての光束は、レンズ内での吸
収分を除けば、反射成分は殆どなくスネルの法則を満足
する屈折角を充す光路に従って集光点と呼ばれる１点に
集中する。ここに、集光曲面は、上述のように焦点を有
する従来の凸レンズとは異なり、その曲面は集光方程式
を充す傾斜面で形成される。

【００１５】請求項２〜４においては、入光面を平坦面
とし、出光面を集光曲面としたレンズセグメントを結合
させて点集光レンズを形成しているため集光レンズを肉
薄とすることができ、従って従来は不可能と考えられて
いた大径の集光レンズを形成し太陽光集光装置を現実の
ものと出来る。

【００１６】

【実施例】以下、本発明に係る点集光レンズの一実施例
について、図面を参照しながら説明する。図１は本発明
に係る点集光レンズの一実施例の断面正面図、図２はそ
の点集光レンズの平面図である。

【００１７】この点集光レンズＬは、入光面Ｎを面一に
略円形の平坦な面とし、出光面Ｓを集光曲面としてい
る。この集光曲面は、入光面Ｎを基準として、全反射の
臨界角度よりも小さい次のような集光方程式を充す傾斜
角度となっている。このような形状の点集光レンズＬを
平凸レンズと呼ぶ。点集光レンズＬの中心を通り、入光
面Ｎに対して直角に引かれる垂線Ｘと、集光曲面（出光
面Ｓ）上の任意の点Ｋから入光面Ｎと平行に引かれる水
平線Ｙと、が直角に交わる交点をＯKとし、点Ｋと集光
点Ｔとを結ぶ線Ｚと垂線Ｘとの成す角度Ａとすると、図
３に示すような関係が成り立つ。

【００１８】点ＯKと点Ｋの間の半径距離をｒk、点ＯK
と集光点Ｔとの焦点距離をｄkとすると、半径距離ｒkと
焦点距離ｄkと角度Ａkとの間には次の関係式が成り立
つ。 ＡK＝ｔａｎ-1（ｒk／ｄk） ・・・ 従って、集光曲面（出光面Ｓ）上の任意の点がｎ個ある
とすれば、次のようになる。

【００１９】 Ａ0＝ｔａｎ-1（ｒ0／ｄ0） Ａ1＝ｔａｎ-1（ｒ1／ｄ1） ・ ・ Ａk＝ｔａｎ-1（ｒk／ｄk） ・ ・ Ａn＝ｔａｎ-1（ｒn／ｄn） 図４は、出光面Ｓ上の任意の点Ｋでの集光曲面のレンズ
光出光面Ｓkの角度を求めるための説明図である。

【００２０】スネルの法則より光の通る媒体（ここで
は、レンズと空気）の屈折率をＮ１、Ｎ２とし、入射角
をθ１、屈折角をθ２とすると、次の関係式が成り立つ
ことが知られている。 Ｎ１ｓｉｎθ１＝Ｎ２ｓｉｎθ２ ここでレンズをガラスとしてその屈折率をＮ１＝１．４
９、空気の屈折率をＮ２＝１として任意の点Ｋに当ては
めると、 １．４９ｓｉｎθ１k＝ｓｉｎθ２k ・・・ となる。従って、集光曲面（出光面Ｓ）上の任意の点が
ｎ個あるとすれば、次のようになる。

【００２１】 １．４９ｓｉｎθ１0＝ｓｉｎθ２0 １．４９ｓｉｎθ１1＝ｓｉｎθ２1 ・ ・ １．４９ｓｉｎθ１k＝ｓｉｎθ２k ・ ・ １．４９ｓｉｎθ１n＝ｓｉｎθ２n また幾何学的に解析すると集光曲面（出光面Ｓ）上の任
意の点Ｋで、次の関係式が成り立つ。 θ２k−θ１k＝Ａk ・・・ 集光曲面（出光面Ｓ）上の任意の点がｎ個あるとすれ
ば、次のようになる。

【００２２】 θ２0−θ１0＝Ａ0＝ｔａｎ-1（ｒ0／ｄ0） θ２1−θ１1＝Ａ1＝ｔａｎ-1（ｒ1／ｄ1） ・ ・ θ２k−θ１k＝Ａk＝ｔａｎ-1（ｒk／ｄk） ・ ・ θ２n−θ１n＝Ａn＝ｔａｎ-1（ｒn／ｄn） 上記連立方程式、、を集光方程式と呼ぶ。

【００２３】任意の点Ｋでの求める水平線とレンズ面Ｓ
kとの成す角度をθｘkとすると、幾何学的に解析する
と、 θｘk＝θ１k となる。従って、任意の点Ｋでの水平線とレンズ面Ｓk
との成す角度θｘkを、上記集光方程式を解くことによ
って計算で求めることが出来る。

【００２４】次に、例えば太陽光集光装置等に使用され
る大径（直径約２２ｍを想定している）の本発明に係る
点集光レンズの一実施例について説明する。図５は、本
発明に係るいわゆるドーム状の点集光レンズＬの一実施
例を示す断面正面図である。図６は、このドーム状の点
集光レンズＬの平面図である。このドーム状点集光レン
ズＬは、平面視蜘蛛の巣形状、正面視ドーム状段階断面
形状のフレームＦ…と、このフレームＦ…の下部に装着
される円形レンズセグメントＬ０と複数の略扇形レンズ
セグメントＬ１…とから成る点集光レンズ本体Ｈと、を
備えている。

【００２５】点集光レンズ本体Ｈは、入光面Ｎ…を平坦
面とし、出光面Ｓ…を集光曲面とした同心状に分割され
た円形レンズセグメントＬ０と複数の略扇形レンズセグ
メントＬ１…を、平坦面を入光側にして中心部より周囲
が漸次段階状に突出するように結合させて、全体として
ドーム状に形成されている。この複数の略扇形レンズセ
グメントＬ１…は点集光レンズ本体Ｈの中心から外側に
いくほど分厚くなる傾向がある。

【００２６】フレームＦ…は金属で作製されており、例
えばチタン合金、鋼鉄等が用いられるが、耐久性、比重
及び防錆性の面からチタン合金等が好ましい。円形レン
ズセグメントＬ０と複数の略扇形レンズセグメントＬ１
…の各々は上述の集光方程式で求められた集光曲面で出
光面Ｓ…が形成されており、太陽光線等の平行光束はレ
ンズ入光面Ｎ…より入光されるとレンズ内を透過し、出
光面Ｓ…より出た光束は集光点Ｔに集光される。

【００２７】図７は、集光点Ｔを点集光レンズＬの中心
軸上より偏在させたドーム状の点集光レンズＬの具体例
を示す断面正面図である。点集光レンズＬの集光曲面
（出光面Ｓ）は上述の集光連立方程式を解いて求めたも
のであるため、集光点Ｔを図７のように遍在させること
もできる。即ち、集光点Ｔを予め設定し、出光面Ｓから
の出光線を集光点Ｔに集めるように集光曲面（出光面
Ｓ）を集光連立方程式を解いて求めたレンズ面の水平線
に対する角度に形成すればよい。これにより、集光点Ｔ
を集光連立方程式の成り立つ任意の位置に定めることが
出来る。

【００２８】図８は、本発明に係るいわゆるフラット状
の点集光レンズＬの一実施例を示す断面正面図である。
このフラット状点集光レンズＬは、平面視蜘蛛の巣形
状、正面視フラット形断面形状のフレームＦ…と、この
フレームＦ…の下部に装着される円形レンズセグメント
Ｌ０と複数の略扇形レンズセグメントＬ１…とから成る
点集光レンズ本体Ｈと、を備えている。フレームＦ…の
材質は上述のドーム状点集光レンズと同様にチタン合金
等が好ましい。

【００２９】点集光レンズ本体Ｈは、入光面Ｎ…を平坦
面とし、出光面Ｓ…を集光曲面とした同心状に分割され
た円形レンズセグメントＬ０と複数の略扇形レンズセグ
メントＬ１…の各々を、平坦面を入光側にして面一にな
るように結合させて、全体としてフラット状に形成され
ている。複数の略扇形レンズセグメントＬ１…は、点集
光レンズ本体Ｈの外側にいくほど分厚くなる傾向があ
る。

【００３０】このフラット板状点集光レンズＬも、ドー
ム状点集光レンズＬと同様、円形レンズセグメントＬ０
と複数の略扇形レンズセグメントＬ１…の各々は上述の
集光方程式で求められた集光曲面で出光面Ｓ…が形成さ
れており、太陽光線等の平行光束はレンズ入光面Ｎ…よ
り入光されるとレンズ内を透過し、出光面Ｓ…より出た
光束は集光点Ｔに集光される。

【００３１】図９は、本発明に係るいわゆるパラボラ状
の点集光レンズＬの一実施例を示す断面正面図である。
このパラボラ状点集光レンズＬは、平面視蜘蛛の巣形
状、正面視パラボラ状段階断面形状のフレームＦ…と、
このフレームＦ…の下部に装着される円形レンズセグメ
ントＬ０と複数の略扇形レンズセグメントＬ１…とから
成る点集光レンズ本体Ｈと、を備えている。フレームＦ
…の材質は上述のドーム形と同様にチタン合金等が好ま
しい。

【００３２】点集光レンズ本体Ｈは、入光面Ｎ…を平坦
面とし、出光面Ｓ…を集光曲面とした同心状に分割され
た円形レンズセグメントＬ０と複数の略扇形レンズセグ
メントＬ１…を、平坦面を入光側にして周囲より中心部
が漸次段階状に陥むように結合させて、全体としてパラ
ボラ状に形成されている。複数の略扇形レンズセグメン
トＬ１…は、点集光レンズ本体Ｈの中心から外側にいく
ほど分厚くなる傾向がある。

【００３３】このパラボラ状点集光レンズＬも、ドーム
状点集光レンズＬと同様、円形レンズセグメントＬ０と
複数の略扇形レンズセグメントＬ１…の各々は上述の集
光方程式で求められた集光曲面で出光面Ｓ…が形成され
ており、太陽光線等の平行光束はレンズ入光面Ｎ…より
入光されるとレンズ内を透過し、出光面Ｓ…より出た光
束は集光点Ｔに集光される。

【００３４】図１０は、上述のいわゆるドーム状の点集
光レンズＬを太陽光集光装置に集光手段として使用した
具体例を示す要部断面正面図である。この太陽光集光装
置は、上記ドーム状の点集光レンズＬと、点集光レンズ
Ｌを所定の位置に装着する支持部材１０と、この支持部
材１０の下部をその上部に連結する支柱２０と、上記点
集光レンズＬの集光曲面（出光面Ｓ）から出光された光
線を平行な光束（断面円形）に変えるための本発明者に
よって別に提案された平行光束レンズＬ１０と、集光曲
面（出光面Ｓ）を有する小径の本発明の点集光レンズＬ
１１と、小径の平行光束レンズＬ１２と、平行光束を反
射して方向を変えるミラーＭと、集光曲面（出光面Ｓ）
を有する小径の点集光レンズＬ１３と、を備えている。

【００３５】ドーム状の点集光レンズＬは、上述のよう
に構成されており、円形レンズセグメントＬ０と複数の
略扇形レンズセグメントＬ１…は各々大形となるので比
較的比重の小さい有機レンズ（例えば、樹脂、プラスチ
ック等）で形成される。例えばメタクリル樹脂であるパ
ラグラス（商品名）等で形成してもよい。平行光束レン
ズＬ１０は、点集光レンズＬによって集められた光線を
集光点Ｔの手前で入光し、平行な光束とするためのもの
であるが、高熱がかかるため、無機レンズ（例えばガラ
ス等）で形成されるのが好ましい。ここでこの平行光束
レンズをその形状から円凹レンズと呼ぶ。

【００３６】本発明の小径の点集光レンズＬ１１と小径
の平行光束レンズＬ１２は、上記平行光束を更に絞って
細くするためのものである。この点集光レンズＬ１１も
高熱がかかるため無機レンズ（例えばガラスやパイレッ
クス等）として形成されるのが好ましく、更に小径の平
行光束レンズＬ１２は石英や水晶で形成されるのが好ま
しい。

【００３７】ミラーＭは平行光束レンズＬ１０からの平
行光束を他の方向へ反射させるためのもので、小径の点
集光レンズＬ１３はその光束を更に絞って利用するため
のものである。このようにミラーＭを使って、集光した
光線をいろいろな角度に反射させ、いろいろな用途に利
用できる。Ｃは、入光線を制限するためと、塵とかほこ
りによる入光面Ｎ…の汚れを防ぐためのカーテンであ
る。

【００３８】太陽光線を集光する際は、太陽光集光装置
の点集光レンズＬの入光面Ｎ…は常に太陽の中心軸と集
光レンズＬの中心軸が合致するように、即ち太陽光集光
装置は太陽を追尾するように構成されている。従って太
陽光は、点集光レンズＬの入光面Ｎ…に対して垂直に点
集光レンズＬ内に入光し、集光曲面（出光面Ｓ）から出
光され集光点Ｔに集まる。

【００３９】この光束を集光点Ｔの手前で、平行光束レ
ンズＬ１０によって平行光束に変化させる。この平行光
束レンズＬ１０の出光面Ｓも集光曲面のように綿密に計
算で算出された面である。図１１は、平行光束レンズＬ
１０の出光面Ｓ上の任意の点Ｋでのレンズ光出光面Ｓk
の角度を求めるための説明図である。

【００４０】平行光束レンズＬ１０は、中心（点集光レ
ンズＬの集光点Ｔ）から距離の等しい球面を入光面Ｎと
し、この入光面Ｎより球面の中心に向けて入光させた光
束を平行光束として取り出すようにしたものである。入
光面Ｎは集光されてきた光線をその光線に対して直角に
なるように形成されている。従って、この出光面Ｓ上の
任意の点Ｋにおいても上述の集光連立方程式が成り立
つ。

【００４１】即ち、 ＡK＝ｔａｎ-1（ｒk／ｄk） ・・・ １．４９ｓｉｎθ１k＝ｓｉｎθ２k ・・・ θ２k−θ１k＝Ａk ・・・ の集光連立方程式が成り立つ。

【００４２】任意の点Ｋでの求める水平線とレンズ面Ｓ
k との成す角度をθｘk とすると、幾何学的に解析すれ
ば、 θｘk ＝θ２k となる。従って、任意の点Ｋでの水平線とレンズ面Ｓk
との成す角度θｘk を、集光連立方程式を解くことによ
って計算で求めることが出来る。

【００４３】図１２は、点集光レンズＬ１と平行光束レ
ンズＬ１０との関係を模式的に表した説明図である。点
集光レンズＬ１の入光面Ｎに入光した光線は、レンズＬ
１内を透過し、出光面Ｓ1、Ｓ2、Ｓ3から所定の角度で
屈折出光され、平行光束レンズＬ１０の入光面Ｎ1、Ｎ
2、Ｎ3に各々直角に入光する。そしてレンズＬ１０内を
透過し出光面Ｓ1、Ｓ2、Ｓ3から所定の角度で屈折出光
され、平行な光束となる。

【００４４】尚、本発明は上述の実施例に限定されず本
発明の要旨を逸脱しない範囲において設計変更自由であ
る。尚、本実施例では点集光レンズＬを平面視円形の垂
線Ｘを中心軸とした回転体としているが、形状はこれに
限定されず、例えば、点集光レンズＬを平面視楕円形ま
たは平面視多角形としてもよい。

【００４５】

【発明の効果】本発明の点集光レンズによれば、以下に
示す効果を奏する。請求項１の点集光レンズによれば、
媒質の入光面で入光線を反射するということが殆どな
く、入光線の透過効率が良く、エネルギーのロスが小さ
い状態で入光線が点集光レンズ内を透過でき、更に入光
した光束はスネルの法則によって定まる光路に向かわせ
ることができるため、１点の集光点に正確に集めること
ができる。

【００４６】請求項２〜４の点集光レンズによれば、大
径で薄型の点集光レンズを作製することが出来る。

【図面の簡単な説明】

【図１】本発明に係る点集光レンズの一実施例を示す縦
断面正面図である。

【図２】本発明に係る点集光レンズの一実施例を示す平
面図である。

【図３】出光面（集光曲面）上の任意の点と集光点との
関係を示す説明図である。

【図４】出光面（集光曲面）上の任意の点での集光曲線
の出光面の角度を求めるための説明図である。

【図５】本発明に係るドーム状の点集光レンズの一実施
例を示す縦断面正面図である。

【図６】本発明に係るドーム状の点集光レンズの一実施
例を示す平面図である。

【図７】本発明に係るドーム状の点集光レンズの集光点
を偏在させた具体例を示す断面正面図である。

【図８】本発明に係るフラット状の点集光レンズの一実
施例を示す縦断面正面図である。

【図９】本発明に係るパラボラ状点集光レンズの一実施
例を示す縦断面正面図である。

【図１０】ドーム状の点集光レンズを太陽光集光装置に
集光手段として使用した要部断面正面図である。

【図１１】平行光束レンズの出光面上の任意の点での傾
斜角度を求めるための説明図である。

【図１２】点集光レンズと平行光束レンズとの関係を模
式的に表した説明図である。

【符号の説明】

Ｌ 点集光レンズ Ｎ 入光面 Ｓ 出光面 Ｌ０ レンズセグメント Ｌ１ レンズセグメント

───────────────────────────────────────────────────── フロントページの続き (71)出願人 593019124 中井 宏行 三田市弥生が丘１丁目３番 ２番館1209号 (71)出願人 594124373 南 俊生 大阪市西淀川区佃５丁目12番地５−501号 (71)出願人 594124384 乾 博行 京都市山科区小山一石畑４−43 (72)発明者 乾 政信 京都市伏見区日野谷寺町58番地の10

Claims (4)

【特許請求の範囲】
1. 【請求項１】入光面を平面視略円形の平坦面とし、出光
   面を集光曲面とした点集光レンズであって、 平行な光束を上記入光面より入光させたとき、上記出光
   面からは１点に集束する光束を取り出す構造とした点集
   光レンズ。
2. 【請求項２】入光面を平坦面とし、出光面を集光曲面と
   した同心状に分割された複数のレンズセグメントを、平
   坦面を入光側にして中心部より周囲が漸次段階状に突出
   するように結合させて、全体としてドーム状に形成した
   点集光レンズ。
3. 【請求項３】入光面を平坦面とし、出光面を集光曲面と
   した同心状に分割された複数のレンズセグメントを、平
   坦面を入光側にして周囲より中心部が漸次段階状に陥む
   ように結合させて、全体としてパラボラ状に形成した点
   集光レンズ。
4. 【請求項４】入光面を平坦面とし、出光面を集光曲面と
   した同心状に分割された複数のレンズセグメントの各々
   を、平坦面を入光側にして面一になるように結合させ
   て、全体としてフラット状に形成した点集光レンズ。