JPH07262523A

JPH07262523A - 磁気ヘッド

Info

Publication number: JPH07262523A
Application number: JP7669494A
Authority: JP
Inventors: Masakatsu Senda; 正勝千田; Osamu Ishii; 修石井; Tomoyuki Toshima; 知之戸島; Yasuhiro Koshimoto; 泰弘越本
Original assignee: Nippon Telegraph and Telephone Corp
Current assignee: Nippon Telegraph and Telephone Corp
Priority date: 1994-03-22
Filing date: 1994-03-22
Publication date: 1995-10-13

Abstract

(57)【要約】【目的】磁気ヘッドにおいて、再生出力の低さ、ＳＮ
比、感度、信号検出精度の低さ、部品構成の複雑さを解
消した磁気ヘッドを提供すること。【構成】磁気ヘッドにおいて、検出導線２の両端に一
対もしくは二対以上の電極１ａ，１ａ′，１ｂ，１ｂ′
を設け、この検出導線２の表面には、この検出導線の周
りを一周するように磁性体３が設けられている。

Description

【発明の詳細な説明】

【０００１】

【産業上の利用分野】本発明は、磁気ヘッドに関する。

【０００２】

【従来の技術】磁気記録の分野では、記憶装置の小型・
大容量化の要請に伴い、記録密度の向上が望まれてい
る。従来のリング型インダクティブ磁気ヘッド（薄膜
型）を図９に示す（西川正明：磁気記録の理論，朝倉書
店）。記録過程では、巻線コイル１５に電流を流して磁
性体コア１４ａ，１４ｂを磁化し、ギャップ１７から漏
れる磁界によって磁気媒体１８を磁化して信号を記録す
る。一方、再生過程では、磁気媒体１８から発生する媒
体磁界によって磁性体コア１４ａ，１４ｂを磁化し、巻
線コイル１５に誘導される起電力によって信号を再生す
る。記録密度が向上すると、磁気媒体から発生する媒体
磁界強度は減少する。リング型インダクティブ磁気ヘッ
ドでは、これに伴い再生出力が急減し再生が困難となる
問題が生ずる。弱い媒体磁界強度に対しても再生を可能
とする磁気ヘッドとして、磁気抵抗効果型ヘッド（ＭＲ
ヘッド）が提案されている。図１０にＭＲヘッドを示
す。ＭＲヘッドでは、磁気媒体からの媒体磁界強度に応
じて抵抗が変化する現象に基づいて記録信号を再生す
る。

【０００３】従来、ＭＲヘッドとしては、強磁性体の異
方性磁気抵抗効果（ＭＲ効果）を利用したものが多く使
用されてきた。ＭＲ効果による抵抗Ｒの変化は次式で表
される。Ｒ＝Ｒ₀＋△Ｒ_cos ²θ ・・・（１）ここで、Ｒ₀は磁化方向が電流方向と垂直になった場合
の抵抗、△Ｒは磁化方向が電流方向と平行になった場合
の抵抗とＲ₀との差、θは磁化方向と電流方向との間の
角度である。ＭＲヘッドのＳＮ比は△Ｒ／Ｒ₀（ＭＲ
比）で表される。従来、ＭＲヘッドに用いられてきた代
表的な強磁性体であるＮｉＦｅ，ＮｉＣｏ，ＮｉＣｕ合
金におけるＭＲ比はいずれも数％程度（室温）と低く、
また△Ｒそのものも小さな値でしたなかった。従って、
これらを用いたＭＲヘッドでは、トラック幅が数μｍに
なると、十分なＳＮ比、感度を実現することが困難であ
った。

【０００４】最近、Ｆｅ／Ｃｒ多層膜において、ＭＲ比
が５０％となる現象が発見されたが（巨大ＭＲ効果：M.
N. Baibich et al., Phys. Rev. Lett., 61, 2472, '8
8 ）、動作温度が４．２Ｋと極低温であり、また２０ｋ
Ｏｅといった強磁界印加が必要であるため、実用には向
かない。さらに抵抗の外部磁界依存性に大きなヒステリ
シスが現われるため、信号検出精度が低いという欠点も
ある。（１）式から明らかなように、ＭＲ効果は磁界反
転に対して対称であるため、外部磁界の極性を検出する
ためには、直流バイアス磁界を磁気抵抗素子に印加し動
作点を移動させ、非対称性を持たす必要がある。従来の
ＭＲヘッドでは、そのため図１０に示すように直流バイ
アス用導体ラインを新たに設置する必要があった。しか
しこの方法では、構成部品数が増え、部品設計上、部品
作製上、複雑さを伴うという欠点があった。以上、従来
のリング型インダクティブ磁気ヘッドでは記録密度を向
上させると再生出力が急減するという欠点が、ＭＲヘッ
ドではＳＮ比、感度、信号検出精度が低く、また部品構
成が複雑という欠点があった。

【０００５】

【発明が解決しようとする課題】本発明の目的は、従来
の磁気ヘッドにおいて問題であった、再生出力の低さ、
ＳＮ比、感度、信号検出精度の低さ、および部品構成の
複雑さを解決した、磁気ヘッドを提供することにある。

【０００６】

【課題を解決するための手段】上記の目的を達成するた
め、本発明は（１）両端に一対の電極を有する検出導線と、前記検出
導線の表面に直接、前記検出導線の周りを一周するよう
に配設された少なくとも１個以上の磁性体とで構成さ
れ、前記磁性体にはその一部にギャップが設けられてい
ることを特徴とする磁気ヘッド。（２）両端に二対の電極を有する検出導線と、前記検出
導線の表面に直接、前記検出導線の周りを一周するよう
に配設された少なくとも１個以上の磁性体とで構成さ
れ、前記磁性体にはその一部にギャップが設けられてい
ることを特徴とする磁気ヘッド。（３）両端に一対の電極を有する検出導線と、前記検出
導線の表面に非磁性絶縁体を介して、前記検出導線の周
りを一周するように配設された少なくとも１個以上の磁
性体とで構成され、前記磁性体にはその一部にギャップ
が設けられていることを特徴とする磁気ヘッド。（４）両端に二対の電極を有する検出導線と、前記検出
導線の表面に非磁性絶縁体を介して、前記検出導線の周
りを一周するように配設された少なくとも１個以上の磁
性体とで構成され、前記磁性体にはその一部にギャップ
が設けられていることを特徴とする磁気ヘッド。（５）前記検出導線の両端の第１の電極の対は高周波発
振器に接続され、第１の電極の対は検波器に接続され、
前記高周波発振器により前記検出導線に高周波電流を供
給した時、媒体磁界を反映した前記磁性体の磁化状態に
応じて前記検波器を通して出力される信号出力が変化す
ることに基づいて、前記媒体磁界を検出することを特徴
とする請求項１または３記載の磁気ヘッド。（６）前記検出導線の両端に第１および第２の電極が設
けられ、前記の第１の電極の対は高周波発振器に接続さ
れ、前記第２の電極の対は検波器に接続され、前記高周
波発振器により前記検出導線に高周波電流を供給した
時、媒体磁界を反映した前記磁性体の磁化状態に応じて
前記検波器を通して出力される信号出力が変化すること
に基づいて、前記媒体磁界を検出することを特徴とする
請求項２または４記載の磁気ヘッド。（７）前記ギャップが前記検出導線と非磁性絶縁体のう
ち少なくとも一つの部材により形成されることを特徴と
する請求項１または２または３または４記載の磁気ヘッ
ド。（８）前記磁性体は、磁性層と非磁性絶縁層とを交互に
積層した多層構造からなることを特徴とする請求項１ま
たは２または３または４記載の磁気ヘッド。を発明の要
旨とする。

【０００７】

【作用】本発明の磁気ヘッドによれば、高周波において
インピーダンスが大きな外部磁界依存性を示す現象を利
用して再生を行うため、高再生出力、高ＳＮ比、高感
度、高信号検出精度が得られる。またそれに加え、ギャ
ップにより隔てられた磁性体に流れ込む媒体磁界の差分
により媒体信号を検出するため、磁性体の体積を大きく
設定でき上記現象を顕著なものとできること、閉磁路構
造を成し磁束漏れが少ないこと、および検出導線が磁気
媒体に近接していることにより、いっそうの高再生出
力、高ＳＮ比、高感度化が可能となる。さらに、媒体磁
界の変化を反映するインピーダンス変化を四端子法によ
り電圧変換するため、広帯域性となり、高周波信号磁界
の再生が可能となる。また、検出導線が直流バイアス用
導体ラインを兼ねるため、単純な部品構成により、外部
磁界の極性を検出できる。

【０００８】

【実施例】図１は本発明の磁気ヘッドの実施例の正面図
を示す図で、図２は断面図を示す図である。図におい
て、１ａ，１ｂは夫々電極であって、検出導線２の両端
から二対の電極１ａ，１ａ′，１ｂ，１ｂ′が設けられ
ている。３は磁性体で、前記の検出導線２の周りを一周
するように配置されている。

【０００９】図２は本発明の磁気ヘッドの異なる実施例
を示すものであって、図において、２，２ａ，２ｂは夫
々検出導線、３ａ，３ｂは夫々磁性体、４は非磁性絶縁
体、５はギャップを示す。（ａ）図において、検出導線２ａと２ｂから構成され、
これら検出導線２ａ，２ｂの周りを一周するように、該
検出導線の表面に直接、磁性体３ａ，３ｂが配されてい
る。この磁性体はその一部にギャップ５を有しており、
ギャップ５は検出導線２ｂにより形成されている。（ｂ）図において、検出導線２の周りを一周するよう
に、該検出導線の表面に直接、磁性体３ａ，３ｂが配さ
れている。この磁性体はその一部にギャップ５を有して
おり、ギャップ５は検出導線２により形成されている。（ｃ）図において、検出導線２ａと２ｂから構成され、
これら検出導線２ａ，２ｂの周りを一周するように、該
検出導線の表面に非磁性絶縁体４を介して、磁性体３
ａ，３ｂが配されている。この磁性体はその一部にギャ
ップ５を有しており、ギャップ５は検出導線２ｂと非磁
性絶縁体４により形成されている。（ｄ）図において、検出導線２の周りを一周するよう
に、該検出導線の表面に非磁性絶縁体４を介して、磁性
体３ａ，３ｂが配されている。この磁性体はその一部に
ギャップ５を有しており、ギャップ５は検出導線２と非
磁性絶縁体４により形成されている。（ｅ）図において、検出導線２の周りを一周するよう
に、該検出導線の表面に非磁性絶縁体４を介して、磁性
体３ａ，３ｂが配されている。この磁性体はその一部に
ギャップ５を有しており、ギャップ５は非磁性絶縁体４
により形成されている。（ｆ）図において、検出導線２の周りを一周するよう
に、該検出導線の表面に直接、磁性体３ａ，３ｂが配さ
れている。この磁性体はその一部にギャップ５を有して
おり、ギャップ５は非磁性絶縁体４により形成されてい
る。

【００１０】図３は他の実施例を示すもので、（ａ）は
電極１が一対、磁性体３が一個の例、（ｂ）は電極１が
一対、磁性体３が複数個の例、（ｃ）は電極１が二対、
磁性体３が複数個の例である。図１、図３（ｃ）では電
極が二対となるため、構成がやや複雑となるが、大きな
ＭＲ比（ＳＮ比）が得られる。電極が一対のものは、電
極が二対のものに比べてＭＲ比が若干劣るが、構造が簡
単で作りやすい。なお、磁性体の数は、特性上あまり差
異は少ない。

【００１１】次に本発明の磁気ヘッドの作用について説
明する。図１において、磁気ヘッドの回路も併せ示され
ているが、符号６は高周波発振器、７は検波器、８は信
号出力、９は磁気媒体、１１は媒体磁界である。電極１
ａ，１ａ′の両端に高周波発振器６が接続され、電極１
ｂ，１ｂ′の両端には検波器７が接続されている。なお
電極が一対の場合は、その両端に高周波発振器６と検波
器７とが接続される。

【００１２】以下に記録再生方法を示す。記録過程で
は、本発明の磁気ヘッドの検出導線２に信号電流を流し
て磁性体３を磁化し、ギャップ５から漏れる磁界によっ
て磁気媒体を記録磁化する。次に、再生方法を図１，図
４を用いて説明する。本発明では、媒体磁界の変化を磁
性体３の比透磁率変化によってインピーダンス変化に変
換し、これを四端子法で電圧に変換し再生する。高周波
発振器６から電極１を通して周波数ｆの高周波電流を検
出導線２に供給すると、高周波電流から発生する高周波
磁界が磁性体３で反射，吸収され、検出導線２のインピ
ーダンスＺ（ｆ）は、Ｚ（ｆ）＝Ｚ₀（ｆ）＋△Ｚ_mag（ｆ）・・・（２）となる。ここで、Ｚ₀（ｆ）は検出導線２のみに由来す
るインピーダンス、△Ｚ_mag（ｆ）は磁性体３での反
射，吸収に由来するインピーダンスの増加分である。Ｚ
₀（ｆ）は周波数が数ＧＨｚ以下では周波数に依存せず
ほとんど一定値である。一方、△Ｚ_mag（ｆ）は磁性体
３の比透磁率μ_r（ｆ）（：μ_r′（ｆ）−ｊμ_r″
（ｆ）と、 △Ｚ_mag（ｆ）∝ｆ×μ_r（ｆ）・・・（３）の関係にある。

【００１３】媒体磁界１１は、図４に示すように、ギャ
ップ５により隔てられた磁性体３ａおよび磁性体３ｂ
（図２参照）に流れ込むが、両者の差分のみが検出導線
２の周りを一周するような経路で流れ、磁性体３ａ，３
ｂを媒体磁化１０の方向を反映して磁化させる。（３）
式においてμ_r（ｆ）は磁性体３ａ，３ｂの磁化状態に
応じて大きさが変化するため、記録信号（あるいは媒体
磁化１０、あるいは媒体磁界１１）は検出導線２のＺ
（ｆ）変化、従って電極１ｂ，１ｂ′間の電圧変化とな
って再生される。すなわち、再生信号は、高周波発振器
６からの高周波信号をキャリアとするＡＭ変調のかたち
で電極１ｂ，１ｂ′間に現われる。これを検波器７で検
波し、信号出力８として取り出す。極性検出機能を持た
すには、検出導線２に直流バイアス電流を供給し、直流
バイアス電流から生ずる直流バイアス磁界を利用する。
この際、検出導線２が直流バイアス用導体ラインを兼ね
るため、部品構成が単純となる。以上が、本発明の磁気
ヘッドにおける再生過程である。

【００１４】本発明の磁気ヘッドにおけるＳＮ比は電極
１ａ，１ａ′間の電圧変化比、

【数１】で表される。ここで、Ｖ（０）は外部磁界零時の電圧、
Ｖ（Ｈ）は磁性体３が飽和時の電圧、△ＶはＶ（０）と
Ｖ（Ｈ）との差である。Ｚ₀（ｆ）は小さく、△Ｚ_mag
（ｆ）は高周波域で大きくなるため、ＳＮ比は大きな値
となる。特に本発明では、以下に示す理由により、ＳＮ
比をいっそう大きくできる。△Ｚ_mag（ｆ）は磁性体３
の体積（あるいは厚さ）にほぼ比例する。図４において
磁気ヘッドの空間分解能（線記録密度）はギャップ５長
にのみ依存し、磁性体３ａ，３ｂの厚さには依らないた
め、磁性体３ａ，３ｂの厚さを△Ｚ_mag（ｆ）値が十分
大きくなるよう任意に厚く設定できる。また、Ｚ
₀（ｆ）は検出導線２の断面積にほぼ反比例する。図２
（ａ），（ｃ），（ｅ），（ｆ）の構造では、ギャップ
５長を小さくしたまま、検出導線２の厚さを任意に厚く
設定できるため、空間分解能（線記録密度）を低下させ
ることなくＺ₀（ｆ）値を下げることができる。上記の
理由により本発明の磁気ヘッドでは、△Ｚ_mag（ｆ）値
を大きく、Ｚ₀（ｆ）値を小さくできるため、ＳＮ比は
いっそう高くなる。なお、磁性体３としては、弱磁界で
飽和し、ヒステリシスの小さな材料を選ぶことができる
ため、感度、信号検出精度も高くなる。

【００１５】さらに、本発明では、媒体磁界１１、磁性
体３ａ，３ｂが閉磁路を成すため磁束漏れが少ないこ
と、図２（ａ），（ｂ），（ｃ），（ｄ）では、検出導
線２が磁気媒体９に面して露出し検出導線２と磁気媒体
９が近接していることにより、いっそうの高感度化が図
られている。高ＳＮ比を得るには、上記のように磁性体
３の厚さを厚くすることが有利であるが、高周波では表
皮効果により磁性体の有効体積が減少し、厚くした割に
は高いＳＮ比が得られなくなる。表皮効果を回避する方
法として、磁性体３の断面構造を、図５に示す磁性層１
２と非磁性絶縁層１３とを交互に積層した多層構造とす
ることが効果的である。この際、磁性層１２の層厚を表
皮深さより薄く、また非磁性絶縁層１３の層厚を磁性層
１２間の電気的絶縁を保ち得る厚さ以上に設定すること
が効果的である。ここに表皮深さδは、高周波電磁波
が、磁性体に浸入し得る表面からの深さであり、磁性体
の電気抵抗ρ_m，周波数ｆ，静的比透磁率μ_r′
（０），真空の透磁率μ₀を用いて、 δ＝〔２ρ_m／（２πｆ・μ_r′（０）・μ₀）〕^1/2・・・（５）で表される。

【００１６】媒体磁界１１に対する感度を向上させるに
は、磁性体３の形状を図１に示すように媒体磁界１１と
平行方向が長辺となる短冊状とし、反磁界の影響を回避
することが効果的である。図６にＮｉＦｅ膜における、
反磁界係数の磁性体形状依存性の実験結果を示す。膜厚
は３μｍ、幅を５μｍとし、長さとの関係を示した。図
から長さが２００μｍ以上で反磁界の影響をほとんど無
視できることがわかる。

【００１７】以下に具体例を示す。図１，図２（ａ）の
タイプとし、磁性体には図５の多層構造を採用した。磁
性層１２にはＮｉＦｅを使用し、層厚は表皮深さより十
分薄い５０ｎｍとした。非磁性絶縁層１３にはＳｉＯ₂
を使用し、層厚は磁性層１２間の電気的絶縁を保ち得る
厚さである５０ｎｍとした。磁性体３ａ，３ｂ各々の膜
厚は３μｍとし、反磁界の影響を回避できるよう磁性体
３の幅は５μｍ、長さは２００μｍとした。磁性体３
ａ，３ｂには幅方向が容易軸となる一軸異方性磁界３〜
５Ｏｅを付与した。検出導線２ａ，２ｂにはＣｕを使用
し、検出導線２ａの幅は５μｍ、厚さは０．７μｍ、長
さは１０μｍ、検出導線２ｂの幅は８μｍ、厚さは０．
３μｍ、長さは１０μｍとし、ギャップ５長は０．３μ
ｍとした。成膜はイオンビームスパッタ法により、加工
はフォトリソグラフ法により行い、一軸異方性磁界は磁
界中成膜により付与した。測定は全て室温で行った。

【００１８】図７に、電圧変化比△Ｖ／Ｖ（０）の周波
数特性を示す。△Ｖ／Ｖ（０）は数百ＭＨｚから１００
０ＭＨｚ付近で、６０〜７０％の大きな値となる。この
周波数帯域で△Ｖ／Ｖ（０）が大きくなるのは、この周
波数帯域が磁性体３に用いたＮｉＦｅの磁気共鳴周波数
６００〜１０００ＭＨｚに一致するためである。８００
ＭＨｚでの信号出力電圧Ｖの外部磁界依存性を図８に示
す。信号出力電圧はＮｉＦｅの一軸異方性磁界である３
〜５Ｏｅ前後で大きく減少し、１０Ｏｅでほぼ一定値と
なる。このように、高ＳＮ比、高感度を得るためには、
高周波発振器６から供給する高周波電流の周波数を、磁
性体３の磁気共鳴周波数付近とすることが効果的とわか
る。なお、本発明では、再生信号は高周波発振器６の信
号をキャリアとしたＡＭ変調のかたちで再生される。こ
の場合、再生信号を安定に検出するには、キャリア周波
数を中心に再生信号周波数の２倍以上の広帯域性を持つ
ことが要求される。図７において△Ｖ／Ｖ（０）＞６０
％の帯域を見た場合、５００〜１０００ＭＨｚの５００
ＭＨｚ程度の非常に広い帯域を持つことから本発明の磁
気ヘッドでは、２５０ＭＨｚ程度の高周波信号に対して
も、安定に再生が可能であることがわかる。

【００１９】なお、上記磁気ヘッドを薄膜により形成す
る場合、その成膜法としては、イオンビームスパッタ法
以外に、ＲＦスパッタ法、マグネトロンスパッタ法、蒸
着法などの方法が挙げられ、いずれも同様の効果を得る
ことができる。磁性体３，３ａ，３ｂおよび磁性層１２
としては、Ｆｅ，Ｃｏ，Ｎｉをベースとした磁性材料
を、また非磁性絶縁体４および非磁性絶縁層１３として
は、ＳｉＯ₂，ＡｌＮ，Ａｌ₂Ｏ₃，ＢＮ，ＴｉＮ，Ｓ
ｉＣ，ポリエチレンナフタレート（ＰＥＮ），ポリエチ
レンテレフタレート（ＰＥＴ），ポリイミド，カプト
ン，フォトレジストなどを、検出導線２，２ａ，２ｂと
しては、Ｃｕ，Ａｌ，Ａｇ，Ａｕ，Ｐｔ，Ｓｎ，Ｃｒ，
Ｚｎ，Ｉｎなどを使用でき、いずれも同様の効果を得る
ことができる。

【００２０】以上の結果から明らかなように、本発明の
磁気ヘッドでは、従来の磁気ヘッドに比べ、再生出力、
ＳＮ比、感度、信号検出精度が高く、また部品構成が単
純化するという改善があった。

【００２１】

【発明の効果】以上説明したように、本発明の磁気ヘッ
ドによれば、磁性体膜厚を厚く設定でき、高周波におけ
るインピーダンスの大きな外部磁界依存性をより効果的
に利用することができること、閉磁路構造を成し磁束漏
れが少ないこと、および検出導線が磁気媒体に近接して
いることにより、従来磁気ヘッドに比較し、再生出力、
ＳＮ比、感度がいずれも非常に高くなり、磁気記録の高
記録密度化に対し、優れた有用性を発揮できる。また、
インピーダンス変化を四端子法により電圧変換するた
め、広帯域性となり、高周波信号に対しても安定に再生
が可能となり、磁気記録の高記録密度化に対し、いっそ
う優れた有用性を発揮できる。また、極性検出機能を持
たせた場合、検出導線が直流バイアス用導体ラインを兼
ね部品構成が単純化するため、構成部品点数の削減、構
成の簡易化による製造コストの低減、製作工程の削減を
図ることができ、量産性および経済性に優れる。さら
に、従来の巨大ＭＲ効果と比較した場合、室温での動
作、直流バイアス磁界印加量の低減、低磁界応答が可能
であり、再生に際し特殊な周囲環境を設定する必要がな
く、さらにヒステリシスが小さく高精度な検出が可能で
あり、検出系の構成が単純で感度が高い、高信頼性を有
するなど数々の優れた効果を奏する。

【図面の簡単な説明】

【図１】本発明の磁気ヘッドの実施例の正面図を示す図
である。

【図２】本発明の磁気ヘッドの実施例の断面図を示す図
で、（ａ）〜（ｆ）は夫々異なる実施例を示す。

【図３】本発明の磁気ヘッドの磁性体の別の実施例を示
すもので、（ａ）〜（ｃ）は夫々異なる実施例を示す。

【図４】本発明における再生原理を示す図である。

【図５】本発明の磁気ヘッドの磁性体３の断面構造の実
施例を示す図である。

【図６】反磁界係数の磁性体形状依存性を示す図であ
る。

【図７】電圧変化比の周波数特性を示す図である。

【図８】信号出力電圧の外部磁界依存性を示す図であ
る。

【図９】従来のリング型インダクティブ磁気ヘッド（薄
膜型）を示す図で、（ａ）は巻線コイルと磁性体コアと
の関係を示し、（ｂ）は（ａ）図におけるＢ−Ｂ′線に
沿う断面図を示す。

【図１０】従来の磁気抵抗効果型ヘッドを示す図であ
る。

【符号の説明】

１，１ａ，１ａ′，１ｂ，１ｂ′電極２，２ａ，２ｂ検出導線３，３ａ，３ｂ磁性体４非磁性絶縁体５ギャップ６高周波発振器７検波器８信号出力９磁気媒体１０媒体磁化１１媒体磁界１２磁性層１３非磁性絶縁層１４ａ，１４ｂ磁性体コア１４ｃ磁性体コア結合部１５巻線コイル１５ｂ巻線コイル用電極１６非磁性絶縁体１７ギャップ１８磁気媒体１９磁気抵抗素子１９ａ磁気抵抗素子用リード線２０磁気媒体２１直流バイアス用導体ライン２１ａ直流バイアス用リード線

───────────────────────────────────────────────────── フロントページの続き (72)発明者越本泰弘東京都千代田区内幸町１丁目１番６号日本電信電話株式会社内

Claims

【特許請求の範囲】

【請求項１】両端に一対の電極を有する検出導線と、
前記検出導線の表面に直接、前記検出導線の周りを一周
するように配設された少なくとも１個以上の磁性体とで
構成され、前記磁性体にはその一部にギャップが設けら
れていることを特徴とする磁気ヘッド。
【請求項２】両端に二対の電極を有する検出導線と、
前記検出導線の表面に直接、前記検出導線の周りを一周
するように配設された少なくとも１個以上の磁性体とで
構成され、前記磁性体にはその一部にギャップが設けら
れていることを特徴とする磁気ヘッド。
【請求項３】両端に一対の電極を有する検出導線と、
前記検出導線の表面に非磁性絶縁体を介して、前記検出
導線の周りを一周するように配設された少なくとも１個
以上の磁性体とで構成され、前記磁性体にはその一部に
ギャップが設けられていることを特徴とする磁気ヘッ
ド。
【請求項４】両端に二対の電極を有する検出導線と、
前記検出導線の表面に非磁性絶縁体を介して、前記検出
導線の周りを一周するように配設された少なくとも１個
以上の磁性体とで構成され、前記磁性体にはその一部に
ギャップが設けられていることを特徴とする磁気ヘッ
ド。
【請求項５】前記検出導線の両端の第１の電極の対は
高周波発振器に接続され、第１の電極の対は検波器に接
続され、前記高周波発振器により前記検出導線に高周波
電流を供給した時、媒体磁界を反映した前記磁性体の磁
化状態に応じて前記検波器を通して出力される信号出力
が変化することに基づいて、前記媒体磁界を検出するこ
とを特徴とする請求項１または３記載の磁気ヘッド。
【請求項６】前記検出導線の両端に第１および第２の
電極が設けられ、前記の第１の電極の対は高周波発振器
に接続され、前記第２の電極の対は検波器に接続され、
前記高周波発振器により前記検出導線に高周波電流を供
給した時、媒体磁界を反映した前記磁性体の磁化状態に
応じて前記検波器を通して出力される信号出力が変化す
ることに基づいて、前記媒体磁界を検出することを特徴
とする請求項２または４記載の磁気ヘッド。
【請求項７】前記ギャップが前記検出導線と非磁性絶
縁体のうち少なくとも一つの部材により形成されること
を特徴とする請求項１または２または３または４記載の
磁気ヘッド。
【請求項８】前記磁性体は、磁性層と非磁性絶縁層と
を交互に積層した多層構造からなることを特徴とする請
求項１または２または３または４記載の磁気ヘッド。