JPH067316A - 磁気共鳴イメージング装置の磁界発生装置 - Google Patents
磁気共鳴イメージング装置の磁界発生装置Info
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- JPH067316A JPH067316A JP4192709A JP19270992A JPH067316A JP H067316 A JPH067316 A JP H067316A JP 4192709 A JP4192709 A JP 4192709A JP 19270992 A JP19270992 A JP 19270992A JP H067316 A JPH067316 A JP H067316A
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- H01F7/02—Permanent magnets [PM]
- H01F7/0273—Magnetic circuits with PM for magnetic field generation
- H01F7/0278—Magnetic circuits with PM for magnetic field generation for generating uniform fields, focusing, deflecting electrically charged particles
-
- G—PHYSICS
- G01—MEASURING; TESTING
- G01R—MEASURING ELECTRIC VARIABLES; MEASURING MAGNETIC VARIABLES
- G01R33/00—Arrangements or instruments for measuring magnetic variables
- G01R33/20—Arrangements or instruments for measuring magnetic variables involving magnetic resonance
- G01R33/28—Details of apparatus provided for in groups G01R33/44 - G01R33/64
- G01R33/38—Systems for generation, homogenisation or stabilisation of the main or gradient magnetic field
- G01R33/383—Systems for generation, homogenisation or stabilisation of the main or gradient magnetic field using permanent magnets
Abstract
(57)【要約】
【目的】 磁気共鳴イメージング装置の磁界発生装置に
おいて、被検体を挿入する空隙内の中心部の計測領域の
磁界強度を向上すると共に、永久磁石材料の使用量を低
減する。 【構成】 複数の永久磁石２ａ，２ｂ，３ｂ，４ｂを多
角形断面をなすように配置して形成された筒状体の、長
手方向の開口端部近傍に配置される永久磁石２ａ′，２
ａ″，２ｂ′，２ｂ″の磁化方向を、上記筒状体の空隙
５内の中心部の計測領域７にて筒状体の長手方向の中心
軸６に対し直角方向の静磁界８に対して、その静磁界８
の向きの根元側では外側から内側に向けて所定角度θだ
け傾斜させ、先端側では内側から外側に向けて所定角度
θだけ傾斜させる。これにより、上記中心部の計測領域
７の磁界強度を向上できると共に、永久磁石材料の使用
量を低減することができる。
おいて、被検体を挿入する空隙内の中心部の計測領域の
磁界強度を向上すると共に、永久磁石材料の使用量を低
減する。 【構成】 複数の永久磁石２ａ，２ｂ，３ｂ，４ｂを多
角形断面をなすように配置して形成された筒状体の、長
手方向の開口端部近傍に配置される永久磁石２ａ′，２
ａ″，２ｂ′，２ｂ″の磁化方向を、上記筒状体の空隙
５内の中心部の計測領域７にて筒状体の長手方向の中心
軸６に対し直角方向の静磁界８に対して、その静磁界８
の向きの根元側では外側から内側に向けて所定角度θだ
け傾斜させ、先端側では内側から外側に向けて所定角度
θだけ傾斜させる。これにより、上記中心部の計測領域
７の磁界強度を向上できると共に、永久磁石材料の使用
量を低減することができる。
Description
【０００１】
【産業上の利用分野】本発明は、核磁気共鳴（ＮＭＲ）
現象を利用して被検体の検査部位の断層像を得る磁気共
鳴イメージング装置（以下「ＭＲＩ装置」という）に用
いられる永久磁石を使用した静磁界の発生装置に関し、
特に被検体を挿入する空隙内の中心部の計測領域の磁界
強度を向上できると共に永久磁石材料の使用量を低減す
ることができる磁気共鳴イメージング装置の磁界発生装
置に関する。
現象を利用して被検体の検査部位の断層像を得る磁気共
鳴イメージング装置（以下「ＭＲＩ装置」という）に用
いられる永久磁石を使用した静磁界の発生装置に関し、
特に被検体を挿入する空隙内の中心部の計測領域の磁界
強度を向上できると共に永久磁石材料の使用量を低減す
ることができる磁気共鳴イメージング装置の磁界発生装
置に関する。
【０００２】
【従来の技術】ＭＲＩ装置は、ＮＭＲ現象を利用して被
検体の所望の検査部位について計測した信号を演算処理
することで、上記検査部位の核スピンの密度分布及び緩
和時間分布等を断層像として画像表示するものである。
そして、上記のＮＭＲ現象を発生させるためには、空間
的及び時間的に一様な強度と方向を持った静磁界が必要
である。例えば、人体などの空間的に広い範囲を計測対
象とする場合には、直径30〜50cmの球空間からなる計測
領域内において0.04〜２Ｔ（テスラ；１テスラは10,000
ガウス）程度の静磁場を数10ppm以下の均一度で発生さ
せる磁界発生装置が必要である。この磁界発生装置とし
ては、従来から常電導磁石、超電導磁石、永久磁石の三
方式が用いられている。
検体の所望の検査部位について計測した信号を演算処理
することで、上記検査部位の核スピンの密度分布及び緩
和時間分布等を断層像として画像表示するものである。
そして、上記のＮＭＲ現象を発生させるためには、空間
的及び時間的に一様な強度と方向を持った静磁界が必要
である。例えば、人体などの空間的に広い範囲を計測対
象とする場合には、直径30〜50cmの球空間からなる計測
領域内において0.04〜２Ｔ（テスラ；１テスラは10,000
ガウス）程度の静磁場を数10ppm以下の均一度で発生さ
せる磁界発生装置が必要である。この磁界発生装置とし
ては、従来から常電導磁石、超電導磁石、永久磁石の三
方式が用いられている。
【０００３】そして、永久磁石を用いた従来のＭＲＩ装
置の磁界発生装置は、特開昭62-177903号公報や特開平2
-83903号公報などに記載されているように、複数の永久
磁石を多角形断面を有する筒状体をなすように配置する
と共に、これらの永久磁石で囲まれた中心部に被検体が
入り得る空隙を形成し、この空隙内に均一な静磁界を発
生させるようになっていた。
置の磁界発生装置は、特開昭62-177903号公報や特開平2
-83903号公報などに記載されているように、複数の永久
磁石を多角形断面を有する筒状体をなすように配置する
と共に、これらの永久磁石で囲まれた中心部に被検体が
入り得る空隙を形成し、この空隙内に均一な静磁界を発
生させるようになっていた。
【０００４】これを図９〜図１１を参照して説明する。
図９において、継鉄１は、後述の永久磁石２ａ，２ｂ；
３ａ，３ｂ；４ａ，４ｂと共に磁気回路を形成する部材
となるもので、鉄板やけい素鋼板等の軟磁性材料で四角
形筒状に形成されている。この継鉄１の内壁面にて上下
に相対する面には、図１０に示すように、一対の永久磁
石２ａ，２ｂが対向して配置されている。これらの永久
磁石２ａ，２ｂは、上記内壁面に対して図示のように垂
直方向の主磁束を発生させるもので、例えば台形断面を
有する板状に形成されている。また、上記継鉄１の内壁
面にて左右に相対する面には、二対の永久磁石３ａ，３
ｂ；４ａ，４ｂが対向して配置されている。これらの永
久磁石３ａ〜４ｂは、上記の永久磁石２ａ，２ｂによる
磁力線の均一度を補正するためのもので、それぞれ例え
ば不等辺三角形断面を有する板状に形成されている。そ
して、上記二対の永久磁石３ａ〜４ｂの例えば短辺側の
面を前記一対の永久磁石２ａ，２ｂの台形の傾斜面にそ
れぞれ接合した状態で、上記複数の永久磁石２ａ〜４ｂ
を多角形断面を有する筒状体をなすように配置し、これ
らの永久磁石で囲まれた中心部に被検体が入り得る空隙
５を形成している。なお、上記複数の永久磁石２ａ〜４
ｂは、上記筒状体の長手方向の中心軸６（図９及び図１
１参照）に対して上下、左右に対称に配置されている。
また、上記の各永久磁石２ａ〜４ｂは、空隙５との境界
面に垂直な方向、すなわち図１０においてそれぞれの矢
印で示す方向に一様に磁化されている。以上の構成によ
り、上記空隙５内の中心部の計測領域７に例えば下から
上に向かう均一な静磁界８を発生させるようになってい
た。
図９において、継鉄１は、後述の永久磁石２ａ，２ｂ；
３ａ，３ｂ；４ａ，４ｂと共に磁気回路を形成する部材
となるもので、鉄板やけい素鋼板等の軟磁性材料で四角
形筒状に形成されている。この継鉄１の内壁面にて上下
に相対する面には、図１０に示すように、一対の永久磁
石２ａ，２ｂが対向して配置されている。これらの永久
磁石２ａ，２ｂは、上記内壁面に対して図示のように垂
直方向の主磁束を発生させるもので、例えば台形断面を
有する板状に形成されている。また、上記継鉄１の内壁
面にて左右に相対する面には、二対の永久磁石３ａ，３
ｂ；４ａ，４ｂが対向して配置されている。これらの永
久磁石３ａ〜４ｂは、上記の永久磁石２ａ，２ｂによる
磁力線の均一度を補正するためのもので、それぞれ例え
ば不等辺三角形断面を有する板状に形成されている。そ
して、上記二対の永久磁石３ａ〜４ｂの例えば短辺側の
面を前記一対の永久磁石２ａ，２ｂの台形の傾斜面にそ
れぞれ接合した状態で、上記複数の永久磁石２ａ〜４ｂ
を多角形断面を有する筒状体をなすように配置し、これ
らの永久磁石で囲まれた中心部に被検体が入り得る空隙
５を形成している。なお、上記複数の永久磁石２ａ〜４
ｂは、上記筒状体の長手方向の中心軸６（図９及び図１
１参照）に対して上下、左右に対称に配置されている。
また、上記の各永久磁石２ａ〜４ｂは、空隙５との境界
面に垂直な方向、すなわち図１０においてそれぞれの矢
印で示す方向に一様に磁化されている。以上の構成によ
り、上記空隙５内の中心部の計測領域７に例えば下から
上に向かう均一な静磁界８を発生させるようになってい
た。
【０００５】このように構成された状態で、図１０に示
すように、Ｘ−Ｙ断面で見た場合は、上下の永久磁石２
ａ，２ｂの磁化方向は真直ぐの上向きであり、上部に位
置する左右の永久磁石３ａ，３ｂの磁化方向はそれぞれ
内側から外側に向かう斜め上向きであり、下部に位置す
る左右の永久磁石４ａ，４ｂの磁化方向はそれぞれ外側
から内側に向かう斜め上向きである。これを、図１１に
示すように、Ｙ−Ｚ断面で見た場合には、いずれの永久
磁石２ａ〜４ｂの磁化方向も中心軸６に対して垂直な方
向を向いている。すなわち、上記中心軸６に直角な方向
では、各永久磁石２ａ〜４ｂの磁化方向は総て同じ方向
に向いていた。
すように、Ｘ−Ｙ断面で見た場合は、上下の永久磁石２
ａ，２ｂの磁化方向は真直ぐの上向きであり、上部に位
置する左右の永久磁石３ａ，３ｂの磁化方向はそれぞれ
内側から外側に向かう斜め上向きであり、下部に位置す
る左右の永久磁石４ａ，４ｂの磁化方向はそれぞれ外側
から内側に向かう斜め上向きである。これを、図１１に
示すように、Ｙ−Ｚ断面で見た場合には、いずれの永久
磁石２ａ〜４ｂの磁化方向も中心軸６に対して垂直な方
向を向いている。すなわち、上記中心軸６に直角な方向
では、各永久磁石２ａ〜４ｂの磁化方向は総て同じ方向
に向いていた。
【０００６】
【発明が解決しようとする課題】ところが、ＭＲＩ装置
の磁界発生装置においては、その磁界発生装置の中心部
の空隙５内に被検体を挿入する必要があるため、図１１
に示すように、複数の永久磁石２ａ〜４ｂで形成された
筒状体の長手方向の両端部に開口部９，９が形成されて
いる。このため、上記各永久磁石２ａ〜４ｂで発生され
る磁界が上記開口部９，９から外方に漏れ出し、中心部
の計測領域７の静磁界８の均一度を悪化させることがあ
った。従って、得られる断層像の画質が劣化するもので
あった。これを防止するためには、各永久磁石２ａ〜４
ｂの奥行き方向（図１１におけるＺ方向）の長さを大き
くすることが有効であるが、この場合は、高価な永久磁
石材料の使用量が増大して経済的でないという問題が生
じるものであった。
の磁界発生装置においては、その磁界発生装置の中心部
の空隙５内に被検体を挿入する必要があるため、図１１
に示すように、複数の永久磁石２ａ〜４ｂで形成された
筒状体の長手方向の両端部に開口部９，９が形成されて
いる。このため、上記各永久磁石２ａ〜４ｂで発生され
る磁界が上記開口部９，９から外方に漏れ出し、中心部
の計測領域７の静磁界８の均一度を悪化させることがあ
った。従って、得られる断層像の画質が劣化するもので
あった。これを防止するためには、各永久磁石２ａ〜４
ｂの奥行き方向（図１１におけるＺ方向）の長さを大き
くすることが有効であるが、この場合は、高価な永久磁
石材料の使用量が増大して経済的でないという問題が生
じるものであった。
【０００７】これに対して、特開昭61-276308号公報に
記載されているように、磁界発生装置を構成する各永久
磁石をその長手方向にいくつかの部分に切断し、それぞ
れの部分を適切な間隔をおいて配列することにより、磁
界均一度を得るようにしたものが提案されている。しか
し、この場合は、各永久磁石の長手方向の並びの途中に
いくつかの間隔を設けることにより、その箇所から磁束
が外に漏れることとなり、中心部の計測領域の磁界強度
が低下するという問題が生じるものであった。
記載されているように、磁界発生装置を構成する各永久
磁石をその長手方向にいくつかの部分に切断し、それぞ
れの部分を適切な間隔をおいて配列することにより、磁
界均一度を得るようにしたものが提案されている。しか
し、この場合は、各永久磁石の長手方向の並びの途中に
いくつかの間隔を設けることにより、その箇所から磁束
が外に漏れることとなり、中心部の計測領域の磁界強度
が低下するという問題が生じるものであった。
【０００８】さらに、磁界均一度を向上させるための別
の従来技術として、特開平2-83903号公報で提案された
ものがある。これは、図１２に示すように、外周部を覆
う継鉄は無く、中央部に配置されるリング状の永久磁石
群１０と、その両側部に配置される同じくリング状の永
久磁石群１１ａ，１１ｂとから構成されている。そし
て、上記両側部に配置される永久磁石群１１ａ，１１ｂ
の厚さを中心部の永久磁石群１０の厚さよりも大きくす
ることにより、磁界均一度を向上させようとしたもので
ある。この例においても、図１１に示す例と同様に、各
永久磁石群１０，１１ａ，１１ｂの磁化方向は、リング
状の永久磁石の中心軸６′に対して総て垂直な方向を向
いている。しかし、この場合も、空隙内の中心部の計測
領域について十分な磁界均一度を得るためには、永久磁
石材料の使用量が増大するという問題があった。
の従来技術として、特開平2-83903号公報で提案された
ものがある。これは、図１２に示すように、外周部を覆
う継鉄は無く、中央部に配置されるリング状の永久磁石
群１０と、その両側部に配置される同じくリング状の永
久磁石群１１ａ，１１ｂとから構成されている。そし
て、上記両側部に配置される永久磁石群１１ａ，１１ｂ
の厚さを中心部の永久磁石群１０の厚さよりも大きくす
ることにより、磁界均一度を向上させようとしたもので
ある。この例においても、図１１に示す例と同様に、各
永久磁石群１０，１１ａ，１１ｂの磁化方向は、リング
状の永久磁石の中心軸６′に対して総て垂直な方向を向
いている。しかし、この場合も、空隙内の中心部の計測
領域について十分な磁界均一度を得るためには、永久磁
石材料の使用量が増大するという問題があった。
【０００９】そこで、本発明は、このような問題点に対
処し、被検体を挿入する空隙内の中心部の計測領域の磁
界強度を向上できると共に永久磁石材料の使用量を低減
することができるＭＲＩ装置の磁界発生装置を提供する
ことを目的とする。
処し、被検体を挿入する空隙内の中心部の計測領域の磁
界強度を向上できると共に永久磁石材料の使用量を低減
することができるＭＲＩ装置の磁界発生装置を提供する
ことを目的とする。
【００１０】
【課題を解決するための手段】上記目的を達成するため
に、本発明によるＭＲＩ装置の磁界発生装置は、複数の
永久磁石を多角形断面を有する筒状体をなすように配置
すると共に、これらの永久磁石で囲まれた中心部に被検
体が入り得る空隙を形成し、この空隙内に均一な静磁界
を発生させる磁気共鳴イメージング装置の磁界発生装置
において、上記筒状体の長手方向の開口端部近傍に配置
される永久磁石の磁化方向を、上記空隙内の中心部の計
測領域にて筒状体の長手方向の中心軸に対し直角方向の
静磁界に対して、その静磁界の向きの根元側では外側か
ら内側に向けて所定角度だけ傾斜させ、先端側では内側
から外側に向けて所定角度だけ傾斜させたものである。
に、本発明によるＭＲＩ装置の磁界発生装置は、複数の
永久磁石を多角形断面を有する筒状体をなすように配置
すると共に、これらの永久磁石で囲まれた中心部に被検
体が入り得る空隙を形成し、この空隙内に均一な静磁界
を発生させる磁気共鳴イメージング装置の磁界発生装置
において、上記筒状体の長手方向の開口端部近傍に配置
される永久磁石の磁化方向を、上記空隙内の中心部の計
測領域にて筒状体の長手方向の中心軸に対し直角方向の
静磁界に対して、その静磁界の向きの根元側では外側か
ら内側に向けて所定角度だけ傾斜させ、先端側では内側
から外側に向けて所定角度だけ傾斜させたものである。
【００１１】また、上記筒状体の長手方向の開口端部近
傍に配置される永久磁石をその厚さ方向で２分し、空隙
側に位置する部分の磁化方向を、上記空隙内の中心部の
計測領域にて筒状体の長手方向の中心軸に対し直角方向
の静磁界に対して、その静磁界の向きの根元側では外側
から内側に向けて所定角度だけ傾斜させ、先端側では内
側から外側に向けて所定角度だけ傾斜させたものとして
もよい。
傍に配置される永久磁石をその厚さ方向で２分し、空隙
側に位置する部分の磁化方向を、上記空隙内の中心部の
計測領域にて筒状体の長手方向の中心軸に対し直角方向
の静磁界に対して、その静磁界の向きの根元側では外側
から内側に向けて所定角度だけ傾斜させ、先端側では内
側から外側に向けて所定角度だけ傾斜させたものとして
もよい。
【００１２】さらに、上記筒状体の長手方向の開口端部
近傍に配置される永久磁石の内側に小ブロック状の永久
磁石を空隙側に突出させて設けると共に、この小ブロッ
ク状の永久磁石の磁化方向を、上記空隙内の中心部の計
測領域にて筒状体の長手方向の中心軸に対し直角方向の
静磁界に対して、その静磁界の向きの根元側では外側か
ら内側に向けて所定角度だけ傾斜させ、先端側では内側
から外側に向けて所定角度だけ傾斜させたものとしても
よい。
近傍に配置される永久磁石の内側に小ブロック状の永久
磁石を空隙側に突出させて設けると共に、この小ブロッ
ク状の永久磁石の磁化方向を、上記空隙内の中心部の計
測領域にて筒状体の長手方向の中心軸に対し直角方向の
静磁界に対して、その静磁界の向きの根元側では外側か
ら内側に向けて所定角度だけ傾斜させ、先端側では内側
から外側に向けて所定角度だけ傾斜させたものとしても
よい。
【００１３】
【作用】このように構成された磁界発生装置は、複数の
永久磁石を配置して形成された筒状体の長手方向の開口
端部近傍に配置される永久磁石の磁化方向を、それぞれ
所定の方向に向けて所定の角度だけ傾斜させることによ
り、被検体を挿入する空隙内の中心部の計測領域の磁界
強度を向上させるように動作する。これにより、得られ
る断層像の画質を向上できると共に、永久磁石材料の使
用量を低減することができる。
永久磁石を配置して形成された筒状体の長手方向の開口
端部近傍に配置される永久磁石の磁化方向を、それぞれ
所定の方向に向けて所定の角度だけ傾斜させることによ
り、被検体を挿入する空隙内の中心部の計測領域の磁界
強度を向上させるように動作する。これにより、得られ
る断層像の画質を向上できると共に、永久磁石材料の使
用量を低減することができる。
【００１４】
【実施例】以下、本発明の実施例を添付図面に基づいて
詳細に説明する。図１は本発明によるＭＲＩ装置の磁界
発生装置の実施例を示す縦断面図であり、装置の全体形
状は図９に示す従来例と同様に構成されている。この磁
界発生装置は、永久磁石を使用して被検体を挿入する空
隙内に均一な静磁界を発生させるもので、図９に示すよ
うに、継鉄１と、上下の永久磁石２ａ，２ｂと、左右の
永久磁石３ａ，３ｂ；４ａ，４ｂとを備えて成る。
詳細に説明する。図１は本発明によるＭＲＩ装置の磁界
発生装置の実施例を示す縦断面図であり、装置の全体形
状は図９に示す従来例と同様に構成されている。この磁
界発生装置は、永久磁石を使用して被検体を挿入する空
隙内に均一な静磁界を発生させるもので、図９に示すよ
うに、継鉄１と、上下の永久磁石２ａ，２ｂと、左右の
永久磁石３ａ，３ｂ；４ａ，４ｂとを備えて成る。
【００１５】上記継鉄１は、後述の永久磁石２ａ，２
ｂ；３ａ，３ｂ；４ａ，４ｂと共に磁気回路を形成する
部材となるもので、鉄板やけい素鋼板等の軟磁性材料で
四角形筒状に形成されている。この継鉄１の内壁面にて
上下に相対する面には、図９に示すように、一対の永久
磁石２ａ，２ｂが対向して配置されている。これらの永
久磁石２ａ，２ｂは、上記内壁面に対して図示のように
垂直方向の主磁束を発生させるもので、例えば台形断面
を有する板状に形成されている。
ｂ；３ａ，３ｂ；４ａ，４ｂと共に磁気回路を形成する
部材となるもので、鉄板やけい素鋼板等の軟磁性材料で
四角形筒状に形成されている。この継鉄１の内壁面にて
上下に相対する面には、図９に示すように、一対の永久
磁石２ａ，２ｂが対向して配置されている。これらの永
久磁石２ａ，２ｂは、上記内壁面に対して図示のように
垂直方向の主磁束を発生させるもので、例えば台形断面
を有する板状に形成されている。
【００１６】また、上記継鉄１の内壁面にて左右に相対
する面には、二対の永久磁石３ａ，３ｂ；４ａ，４ｂが
対向して配置されている。これらの永久磁石３ａ〜４ｂ
は、上記の永久磁石２ａ，２ｂによる磁力線の均一度を
補正するためのもので、それぞれ例えば不等辺三角形断
面を有する板状に形成されている。そして、上記二対の
永久磁石３ａ〜４ｂの例えば短辺側の面を前記一対の永
久磁石２ａ，２ｂの台形の傾斜面にそれぞれ接合した状
態で、上記複数の永久磁石２ａ〜４ｂを多角形断面を有
する筒状体をなすように配置し、これらの永久磁石で囲
まれた中心部に被検体が入り得る空隙５を形成してい
る。
する面には、二対の永久磁石３ａ，３ｂ；４ａ，４ｂが
対向して配置されている。これらの永久磁石３ａ〜４ｂ
は、上記の永久磁石２ａ，２ｂによる磁力線の均一度を
補正するためのもので、それぞれ例えば不等辺三角形断
面を有する板状に形成されている。そして、上記二対の
永久磁石３ａ〜４ｂの例えば短辺側の面を前記一対の永
久磁石２ａ，２ｂの台形の傾斜面にそれぞれ接合した状
態で、上記複数の永久磁石２ａ〜４ｂを多角形断面を有
する筒状体をなすように配置し、これらの永久磁石で囲
まれた中心部に被検体が入り得る空隙５を形成してい
る。
【００１７】なお、上記複数の永久磁石２ａ〜４ｂは、
上記筒状体の長手方向の中心軸６(図９参照）に対して
上下、左右に対称に配置されている。また、上記の各永
久磁石２ａ〜４ｂは、空隙５との境界面に垂直な方向、
すなわち図９においてそれぞれの矢印で示す方向に一様
に磁化されている。以上の構成により、上記空隙５内の
中心部の計測領域７（図１参照）に例えば下から上に向
かう均一な静磁界８を発生させるようになっている。
上記筒状体の長手方向の中心軸６(図９参照）に対して
上下、左右に対称に配置されている。また、上記の各永
久磁石２ａ〜４ｂは、空隙５との境界面に垂直な方向、
すなわち図９においてそれぞれの矢印で示す方向に一様
に磁化されている。以上の構成により、上記空隙５内の
中心部の計測領域７（図１参照）に例えば下から上に向
かう均一な静磁界８を発生させるようになっている。
【００１８】ここで、本発明においては、図１に示すよ
うに、複数の永久磁石２ａ〜４ｂを配置して形成された
筒状体の長手方向の開口端部近傍に配置される永久磁石
２ａ′，２ａ″及び２ｂ′，２ｂ″の磁化方向が、それ
ぞれ所定の方向に向けて所定の角度だけ傾斜されてい
る。すなわち、上方の永久磁石２ａ及び下方の永久磁石
２ｂの両端部をそれぞれ小ブロック状に切断し、上記筒
状体の内部に形成された空隙５の中心部の計測領域７に
て該筒状体の長手方向の中心軸６に対し直角方向の静磁
界８に対して、その静磁界８の向きの根元側に位置する
下方の小ブロック状の永久磁石２ｂ′，２ｂ″では、互
いに外側から内側に向けて所定の角度θ(０°＜θ＜90
°）だけ傾斜させ、上記静磁界８の向きの先端側に位置
する上方の小ブロック状の永久磁石２ａ′，２ａ″で
は、互いに内側から外側に向けて上記と同じ角度θだけ
傾斜させている。
うに、複数の永久磁石２ａ〜４ｂを配置して形成された
筒状体の長手方向の開口端部近傍に配置される永久磁石
２ａ′，２ａ″及び２ｂ′，２ｂ″の磁化方向が、それ
ぞれ所定の方向に向けて所定の角度だけ傾斜されてい
る。すなわち、上方の永久磁石２ａ及び下方の永久磁石
２ｂの両端部をそれぞれ小ブロック状に切断し、上記筒
状体の内部に形成された空隙５の中心部の計測領域７に
て該筒状体の長手方向の中心軸６に対し直角方向の静磁
界８に対して、その静磁界８の向きの根元側に位置する
下方の小ブロック状の永久磁石２ｂ′，２ｂ″では、互
いに外側から内側に向けて所定の角度θ(０°＜θ＜90
°）だけ傾斜させ、上記静磁界８の向きの先端側に位置
する上方の小ブロック状の永久磁石２ａ′，２ａ″で
は、互いに内側から外側に向けて上記と同じ角度θだけ
傾斜させている。
【００１９】次に、このように小ブロック状の永久磁石
２ａ′，２ａ″及び２ｂ′，２ｂ″の磁化方向を傾斜さ
せた理由について説明する。一般に、永久磁石から発生
する磁束密度は、その磁化が向いている方向で最も強く
なる。従って、図１１に示す従来例のように開口端部に
近い部分の永久磁石の磁化方向も、中央部の永久磁石２
ａ，２ｂと同様に垂直上方を向いていると、開口端部近
傍の磁界強度が強められるだけで、実際に断層像の撮影
に必要な中心部の計測領域７に対しては磁界強化の寄与
が少なかった。これを図を用いて説明すると、図２
（ａ）に示すように、棒状の永久磁石１２を上下方向の
Ｙ軸に平行に置いた場合は、上記永久磁石１２の真下の
領域では、例えば円ｃで囲んだようにその磁場ベクトル
はほとんどＹ軸方向に沿ったものとなるが、水平方向の
Ｚ軸方向に離れた位置では、例えば円ｄで囲んだように
その磁場ベクトルはＺ軸方向の成分が増大してＹ軸方向
の成分が減少する。このことから、上述のように中心部
の計測領域７に対しては磁界強化の寄与が少ないと言え
る。
２ａ′，２ａ″及び２ｂ′，２ｂ″の磁化方向を傾斜さ
せた理由について説明する。一般に、永久磁石から発生
する磁束密度は、その磁化が向いている方向で最も強く
なる。従って、図１１に示す従来例のように開口端部に
近い部分の永久磁石の磁化方向も、中央部の永久磁石２
ａ，２ｂと同様に垂直上方を向いていると、開口端部近
傍の磁界強度が強められるだけで、実際に断層像の撮影
に必要な中心部の計測領域７に対しては磁界強化の寄与
が少なかった。これを図を用いて説明すると、図２
（ａ）に示すように、棒状の永久磁石１２を上下方向の
Ｙ軸に平行に置いた場合は、上記永久磁石１２の真下の
領域では、例えば円ｃで囲んだようにその磁場ベクトル
はほとんどＹ軸方向に沿ったものとなるが、水平方向の
Ｚ軸方向に離れた位置では、例えば円ｄで囲んだように
その磁場ベクトルはＺ軸方向の成分が増大してＹ軸方向
の成分が減少する。このことから、上述のように中心部
の計測領域７に対しては磁界強化の寄与が少ないと言え
る。
【００２０】これに対して、図２（ｂ）に示すように、
棒状の永久磁石１２をＹ軸に対してある角度だけ傾斜さ
せた場合は、上記永久磁石１２からＹ軸方向の真下の領
域では、例えば円ｅで囲んだようにその磁場ベクトルは
図２（ａ）の場合に比べてＺ軸方向の成分が増大してＹ
軸方向の成分が減少するが、水平方向のＺ軸方向に離れ
た位置では、例えば円ｆで囲んだようにその磁場ベクト
ルは図２（ａ）の場合に比べてＺ軸方向の成分が減少し
てＹ軸方向の成分が増大する。これを図１に示す本発明
の構成と対比すると、例えば上方の永久磁石２ａの左端
部に位置する小ブロック状の永久磁石２ａ′の磁化方向
をＹ軸に対して角度θだけ外側に傾斜させたのに対応
し、図２（ｂ）において円ｆで囲んだ磁場ベクトルのＹ
軸方向の成分増大により、開口端部から離れた中心部の
計測領域７に対して静磁界８の磁界強度を向上する効果
が得られる。これは、図１における他の小ブロック状の
永久磁石２ａ″，２ｂ′，２ｂ″の総てについて同様の
ことが言える。
棒状の永久磁石１２をＹ軸に対してある角度だけ傾斜さ
せた場合は、上記永久磁石１２からＹ軸方向の真下の領
域では、例えば円ｅで囲んだようにその磁場ベクトルは
図２（ａ）の場合に比べてＺ軸方向の成分が増大してＹ
軸方向の成分が減少するが、水平方向のＺ軸方向に離れ
た位置では、例えば円ｆで囲んだようにその磁場ベクト
ルは図２（ａ）の場合に比べてＺ軸方向の成分が減少し
てＹ軸方向の成分が増大する。これを図１に示す本発明
の構成と対比すると、例えば上方の永久磁石２ａの左端
部に位置する小ブロック状の永久磁石２ａ′の磁化方向
をＹ軸に対して角度θだけ外側に傾斜させたのに対応
し、図２（ｂ）において円ｆで囲んだ磁場ベクトルのＹ
軸方向の成分増大により、開口端部から離れた中心部の
計測領域７に対して静磁界８の磁界強度を向上する効果
が得られる。これは、図１における他の小ブロック状の
永久磁石２ａ″，２ｂ′，２ｂ″の総てについて同様の
ことが言える。
【００２１】図１の構成において、小ブロック状の永久
磁石２ａ′等の磁化方向を傾ける角度θと、空隙５の中
心部の計測領域７における磁界強度との関係は、有限要
素法や磁気モーメント法などの計算機シミュレーション
によって容易に求められる。図３は図１における磁界発
生装置の右上部だけを取り出して示したものであるが、
開口端部近傍に配置された小ブロック状の永久磁石２
ａ″の磁化方向を中心軸６に対し直角方向と角度θだけ
傾斜させたときの、空隙５の中心部における磁界強度Ｈ
0を計算した結果例を図４に示す。図４のグラフにおい
て、横軸は上記の磁化方向を傾斜させた角度θの変化を
示し、縦軸は上記の傾斜角度θに対応する中心部の磁界
強度Ｈ0の相対値を示している。θ＝０°の場合が図１
１に示す従来例の構成の状態を示し、本発明の構成にお
いて角度θを大きくするに従って中心部の磁界強度Ｈ0
が大きくなることがわかる。このとき、上記磁界強度Ｈ
0の増大する割合は、目標とする中心部の磁界強度Ｈ0の
大きさ、使用する永久磁石材料、装置の奥行きの長さ、
開口部の口径等の種々のパラメータによって決定され
る。
磁石２ａ′等の磁化方向を傾ける角度θと、空隙５の中
心部の計測領域７における磁界強度との関係は、有限要
素法や磁気モーメント法などの計算機シミュレーション
によって容易に求められる。図３は図１における磁界発
生装置の右上部だけを取り出して示したものであるが、
開口端部近傍に配置された小ブロック状の永久磁石２
ａ″の磁化方向を中心軸６に対し直角方向と角度θだけ
傾斜させたときの、空隙５の中心部における磁界強度Ｈ
0を計算した結果例を図４に示す。図４のグラフにおい
て、横軸は上記の磁化方向を傾斜させた角度θの変化を
示し、縦軸は上記の傾斜角度θに対応する中心部の磁界
強度Ｈ0の相対値を示している。θ＝０°の場合が図１
１に示す従来例の構成の状態を示し、本発明の構成にお
いて角度θを大きくするに従って中心部の磁界強度Ｈ0
が大きくなることがわかる。このとき、上記磁界強度Ｈ
0の増大する割合は、目標とする中心部の磁界強度Ｈ0の
大きさ、使用する永久磁石材料、装置の奥行きの長さ、
開口部の口径等の種々のパラメータによって決定され
る。
【００２２】図５は本発明の第二の実施例を示す部分縦
断面図である。この実施例は、図１において開口端部近
傍に配置される永久磁石をその厚さ方向で２分し、空隙
５側に位置する部分を小ブロック状の永久磁石２ａ″と
すると共に、この永久磁石２ａ″の磁化方向を所定の方
向に向けて所定の角度θだけ傾斜させたもので、図５は
図１における磁界発生装置の右上部だけを取り出して示
している。図５において、上方の永久磁石２ａの全体の
厚さをｄ0とし、開口端部の小ブロック状の永久磁石２
ａ″の厚さをｄ（ｄ＜ｄ0）としている。この状態で厚
さｄをｄ0に対して変化させると、空隙５の中心部の磁
界強度Ｈ0は変化する。このときの中心部における磁界
強度Ｈ0を計算機シミュレーションによって求めた結果
を示すと、図６のグラフのようになる。図６において、
横軸は磁化方向を傾ける永久磁石２ａ″の厚さｄの全体
厚さｄ0に対する割合ｄ／ｄ0の変化を示し、縦軸は中心
部の磁界強度Ｈ0の相対値を示している。なお、この場
合は、図５に示すように、小ブロック状の永久磁石２
ａ″の磁化方向の傾斜角θは例えば30°で一定とし、長
さも一定としている。そして、このときの計算結果を図
６において黒丸と実線のカーブで示しているが、上記永
久磁石２ａ″の厚さｄが大きくなるほど、中心部の磁界
強度Ｈ0が大きくなることがわかる。
断面図である。この実施例は、図１において開口端部近
傍に配置される永久磁石をその厚さ方向で２分し、空隙
５側に位置する部分を小ブロック状の永久磁石２ａ″と
すると共に、この永久磁石２ａ″の磁化方向を所定の方
向に向けて所定の角度θだけ傾斜させたもので、図５は
図１における磁界発生装置の右上部だけを取り出して示
している。図５において、上方の永久磁石２ａの全体の
厚さをｄ0とし、開口端部の小ブロック状の永久磁石２
ａ″の厚さをｄ（ｄ＜ｄ0）としている。この状態で厚
さｄをｄ0に対して変化させると、空隙５の中心部の磁
界強度Ｈ0は変化する。このときの中心部における磁界
強度Ｈ0を計算機シミュレーションによって求めた結果
を示すと、図６のグラフのようになる。図６において、
横軸は磁化方向を傾ける永久磁石２ａ″の厚さｄの全体
厚さｄ0に対する割合ｄ／ｄ0の変化を示し、縦軸は中心
部の磁界強度Ｈ0の相対値を示している。なお、この場
合は、図５に示すように、小ブロック状の永久磁石２
ａ″の磁化方向の傾斜角θは例えば30°で一定とし、長
さも一定としている。そして、このときの計算結果を図
６において黒丸と実線のカーブで示しているが、上記永
久磁石２ａ″の厚さｄが大きくなるほど、中心部の磁界
強度Ｈ0が大きくなることがわかる。
【００２３】ところが、図１及び図５に示すように継鉄
１を用いた磁界発生装置の場合には、磁化方向を傾ける
永久磁石２ａ″がある程度以上に厚くなると、磁界の均
一度が悪化する傾向がある。これは、その厚さｄが大き
くなると、上記継鉄１に近い部分の永久磁石２ａ″が発
生した磁束がその継鉄側に吸い込まれることとなり、均
一度が必要な領域において局部的に磁界強度が低下する
ためと考えられる。すなわち、図５に示すように、中心
軸６の付近で近接した二つの点における磁界強度Ｈ1と
Ｈ2との差（Ｈ1−Ｈ2）が大きくなってしまう。一般的
に、この領域の磁界均一度は容易には調整できないた
め、良好な磁界均一度を達成するためには、設計段階に
おいて上記の（Ｈ1−Ｈ2）が負の値をとるようにしてお
く必要がある。このような事情における永久磁石２ａ″
の厚さｄと磁界均一度との関係を示すために、図６の右
側の縦軸に磁界強度の差（Ｈ1−Ｈ2）をとり、計算した
結果を白丸と実線のカーブで示す。この結果から、小ブ
ロック状の永久磁石２ａ″の厚さｄがある程度以上に大
きくなると、（Ｈ1−Ｈ2）が“０”以上になり、磁界均
一度が悪化することがわかる。そこで、例えば、厚さの
割合ｄ／ｄ0が0.5以下となるように永久磁石２ａ″の厚
さｄを決めればよい。
１を用いた磁界発生装置の場合には、磁化方向を傾ける
永久磁石２ａ″がある程度以上に厚くなると、磁界の均
一度が悪化する傾向がある。これは、その厚さｄが大き
くなると、上記継鉄１に近い部分の永久磁石２ａ″が発
生した磁束がその継鉄側に吸い込まれることとなり、均
一度が必要な領域において局部的に磁界強度が低下する
ためと考えられる。すなわち、図５に示すように、中心
軸６の付近で近接した二つの点における磁界強度Ｈ1と
Ｈ2との差（Ｈ1−Ｈ2）が大きくなってしまう。一般的
に、この領域の磁界均一度は容易には調整できないた
め、良好な磁界均一度を達成するためには、設計段階に
おいて上記の（Ｈ1−Ｈ2）が負の値をとるようにしてお
く必要がある。このような事情における永久磁石２ａ″
の厚さｄと磁界均一度との関係を示すために、図６の右
側の縦軸に磁界強度の差（Ｈ1−Ｈ2）をとり、計算した
結果を白丸と実線のカーブで示す。この結果から、小ブ
ロック状の永久磁石２ａ″の厚さｄがある程度以上に大
きくなると、（Ｈ1−Ｈ2）が“０”以上になり、磁界均
一度が悪化することがわかる。そこで、例えば、厚さの
割合ｄ／ｄ0が0.5以下となるように永久磁石２ａ″の厚
さｄを決めればよい。
【００２４】図７は本発明の第三の実施例を示す部分縦
断面図である。この実施例は、図１において開口端部近
傍に配置される永久磁石の内側に小ブロック状の永久磁
石２ａ″を空隙５側に突出させて設けると共に、この小
ブロック状の永久磁石２ａ″の磁化方向を所定の方向に
向けて所定の角度θだけ傾斜させたもので、図７は図１
における磁界発生装置の右上部だけを取り出して示して
いる。この場合は、空隙５内の中心部の計測領域７につ
いてＺ軸方向（水平方向）の周辺部における近接した２
点での磁界強度Ｈ1とＨ2との差（Ｈ1−Ｈ2）を制御する
ことが可能となる。このときの開口端部近傍にて内側に
突設した小ブロック状の永久磁石２ａ″の磁化方向を傾
けることによる効果を計算機シミュレーションによって
求めた結果を示すと、図８のグラフのようになる。この
図８は、上記永久磁石２ａ″の長さと厚さを一定とし、
その磁化方向の傾斜角θを０°から90°まで変化させた
ときの、空隙５の中心部における磁界強度Ｈ0と、上記
の２点における磁界強度の差（Ｈ1−Ｈ2）を求めたもの
である。図８において、横軸は磁化方向の傾斜角θの変
化を示し、左側の縦軸は中心部における磁界強度Ｈ0の
相対値を示し、右側の縦軸は磁界強度の差（Ｈ1−Ｈ2）
を示している。そして、磁界強度Ｈ0の計算結果を黒丸
と実線のカーブで表し、磁界強度の差（Ｈ1−Ｈ2）の計
算結果を白丸と実線のカーブで表している。図８からわ
かるように、磁化方向の傾斜角θが大きくなるに従っ
て、中心部における磁界強度Ｈ0は大きくなるが、周辺
部における磁界強度の差（Ｈ1−Ｈ2）すなわち磁界均一
度は悪化する。従って、図８における両方の特性を考慮
しながら、最適な傾斜角θを求める必要がある。
断面図である。この実施例は、図１において開口端部近
傍に配置される永久磁石の内側に小ブロック状の永久磁
石２ａ″を空隙５側に突出させて設けると共に、この小
ブロック状の永久磁石２ａ″の磁化方向を所定の方向に
向けて所定の角度θだけ傾斜させたもので、図７は図１
における磁界発生装置の右上部だけを取り出して示して
いる。この場合は、空隙５内の中心部の計測領域７につ
いてＺ軸方向（水平方向）の周辺部における近接した２
点での磁界強度Ｈ1とＨ2との差（Ｈ1−Ｈ2）を制御する
ことが可能となる。このときの開口端部近傍にて内側に
突設した小ブロック状の永久磁石２ａ″の磁化方向を傾
けることによる効果を計算機シミュレーションによって
求めた結果を示すと、図８のグラフのようになる。この
図８は、上記永久磁石２ａ″の長さと厚さを一定とし、
その磁化方向の傾斜角θを０°から90°まで変化させた
ときの、空隙５の中心部における磁界強度Ｈ0と、上記
の２点における磁界強度の差（Ｈ1−Ｈ2）を求めたもの
である。図８において、横軸は磁化方向の傾斜角θの変
化を示し、左側の縦軸は中心部における磁界強度Ｈ0の
相対値を示し、右側の縦軸は磁界強度の差（Ｈ1−Ｈ2）
を示している。そして、磁界強度Ｈ0の計算結果を黒丸
と実線のカーブで表し、磁界強度の差（Ｈ1−Ｈ2）の計
算結果を白丸と実線のカーブで表している。図８からわ
かるように、磁化方向の傾斜角θが大きくなるに従っ
て、中心部における磁界強度Ｈ0は大きくなるが、周辺
部における磁界強度の差（Ｈ1−Ｈ2）すなわち磁界均一
度は悪化する。従って、図８における両方の特性を考慮
しながら、最適な傾斜角θを求める必要がある。
【００２５】なお、以上の図１，図３，図５，図７にお
いては、空隙５の上方及び下方の永久磁石２ａ，２ｂの
両端部に位置する永久磁石の部分の磁化方向を傾斜させ
ることで説明したが、本発明はこれに限らず、図９に示
す左右方向に配置された永久磁石３ａ，３ｂ；４ａ，４
ｂについてもそれぞれの両端部に位置する永久磁石の部
分の磁化方向を傾斜させることにより、さらに中心部の
磁界強度Ｈ0を大きくすることができる。
いては、空隙５の上方及び下方の永久磁石２ａ，２ｂの
両端部に位置する永久磁石の部分の磁化方向を傾斜させ
ることで説明したが、本発明はこれに限らず、図９に示
す左右方向に配置された永久磁石３ａ，３ｂ；４ａ，４
ｂについてもそれぞれの両端部に位置する永久磁石の部
分の磁化方向を傾斜させることにより、さらに中心部の
磁界強度Ｈ0を大きくすることができる。
【００２６】また、以上の説明では、開口端部近傍に配
置される小ブロック状の永久磁石の磁化方向を、総てに
ついて同一の角度θで傾斜させるものとしたが、本発明
はこれに限らず、それぞれの小ブロック状の永久磁石が
配置される位置（上下、左右、長さ、厚さ等）によって
最適となる角度θを求め、それぞれの角度θで傾斜させ
るようにしてもよい。
置される小ブロック状の永久磁石の磁化方向を、総てに
ついて同一の角度θで傾斜させるものとしたが、本発明
はこれに限らず、それぞれの小ブロック状の永久磁石が
配置される位置（上下、左右、長さ、厚さ等）によって
最適となる角度θを求め、それぞれの角度θで傾斜させ
るようにしてもよい。
【００２７】さらに、以上の説明では、図１に示すよう
に装置の外周部に継鉄１を配置した場合について述べた
が、従来例の説明で示した図１２のように、外周部を覆
う継鉄は無く、中央部に配置されるリング状の永久磁石
群１０と、その両側部に配置される同じくリング状の永
久磁石群１１ａ，１１ｂとから構成される磁界発生装置
についても、本発明は同様に適用することができる。
に装置の外周部に継鉄１を配置した場合について述べた
が、従来例の説明で示した図１２のように、外周部を覆
う継鉄は無く、中央部に配置されるリング状の永久磁石
群１０と、その両側部に配置される同じくリング状の永
久磁石群１１ａ，１１ｂとから構成される磁界発生装置
についても、本発明は同様に適用することができる。
【００２８】
【発明の効果】本発明は以上のように構成されたので、
複数の永久磁石を配置して形成された筒状体の長手方向
の開口端部近傍に配置される永久磁石の磁化方向を、そ
れぞれ所定の方向に向けて所定の角度だけ傾斜させるこ
とにより、被検体を挿入する空隙内の中心部の計測領域
の磁界強度を向上させることができる。これにより、得
られる断層像の画質を向上できると共に、永久磁石材料
の使用量を低減することができる。
複数の永久磁石を配置して形成された筒状体の長手方向
の開口端部近傍に配置される永久磁石の磁化方向を、そ
れぞれ所定の方向に向けて所定の角度だけ傾斜させるこ
とにより、被検体を挿入する空隙内の中心部の計測領域
の磁界強度を向上させることができる。これにより、得
られる断層像の画質を向上できると共に、永久磁石材料
の使用量を低減することができる。
【００２９】また、図７に示すように、開口端部近傍に
配置される永久磁石の内側に小ブロック状の永久磁石を
空隙側に突出させて設けると共に、この小ブロックの永
久磁石の磁化方向を所定方向に向けて所定角度だけ傾斜
させたものにおいては、空隙内の中心部の計測領域につ
いて水平方向の周辺部における磁界強度差を制御するこ
とができ、該周辺部での磁界均一度を向上させることが
できる。従って、空隙内の広い範囲にわたって強力で均
一な静磁界を発生させることができる。
配置される永久磁石の内側に小ブロック状の永久磁石を
空隙側に突出させて設けると共に、この小ブロックの永
久磁石の磁化方向を所定方向に向けて所定角度だけ傾斜
させたものにおいては、空隙内の中心部の計測領域につ
いて水平方向の周辺部における磁界強度差を制御するこ
とができ、該周辺部での磁界均一度を向上させることが
できる。従って、空隙内の広い範囲にわたって強力で均
一な静磁界を発生させることができる。
【図１】 本発明によるＭＲＩ装置の磁界発生装置の実
施例を示す縦断面図、
施例を示す縦断面図、
【図２】 開口端部近傍に配置される永久磁石の磁化方
向を傾斜させる理由を説明するための磁場線図、
向を傾斜させる理由を説明するための磁場線図、
【図３】 図１における磁界発生装置の右上部だけを取
り出して示す部分縦断面図、
り出して示す部分縦断面図、
【図４】 図３における場合の小ブロック状の永久磁石
の磁化方向を傾けた角度と、空隙の中心部の計測領域に
おける磁界強度との関係を示すグラフ、
の磁化方向を傾けた角度と、空隙の中心部の計測領域に
おける磁界強度との関係を示すグラフ、
【図５】 本発明の第二の実施例を示す部分縦断面図、
【図６】 図５における場合の小ブロック状の永久磁石
の厚さを変化させた場合の空隙の中心部の計測領域にお
ける磁界強度の変化の状態を示すグラフ、
の厚さを変化させた場合の空隙の中心部の計測領域にお
ける磁界強度の変化の状態を示すグラフ、
【図７】 本発明の第三の実施例を示す部分縦断面図、
【図８】 図７における場合の小ブロック状の永久磁石
の磁化方向を傾けた角度と、空隙の中心部の計測領域に
おける磁界強度との関係を示すグラフ、
の磁化方向を傾けた角度と、空隙の中心部の計測領域に
おける磁界強度との関係を示すグラフ、
【図９】 本発明及び従来例における磁界発生装置の全
体形状を示す斜視図、
体形状を示す斜視図、
【図１０】 図９におけるＸ−Ｙ面で切断して示す横断
面図、
面図、
【図１１】 図９におけるＹ−Ｚ面で切断して示す縦断
面図、
面図、
【図１２】 磁界発生装置の別の従来例を示す斜視図。
１…継鉄、 ２ａ，２ｂ…上下の永久磁石、 ２ａ′，
２ａ″，２ｂ′，２ｂ″…小ブロック状の永久磁石、
３ａ，３ｂ，４ａ，４ｂ…左右の永久磁石、５…空隙、
６…中心軸、 ７…計測領域、 ８…静磁界、 θ…
傾斜の角度。
２ａ″，２ｂ′，２ｂ″…小ブロック状の永久磁石、
３ａ，３ｂ，４ａ，４ｂ…左右の永久磁石、５…空隙、
６…中心軸、 ７…計測領域、 ８…静磁界、 θ…
傾斜の角度。
Claims (3)
- 【請求項１】 複数の永久磁石を多角形断面を有する筒
状体をなすように配置すると共に、これらの永久磁石で
囲まれた中心部に被検体が入り得る空隙を形成し、この
空隙内に均一な静磁界を発生させる磁気共鳴イメージン
グ装置の磁界発生装置において、上記筒状体の長手方向
の開口端部近傍に配置される永久磁石の磁化方向を、上
記空隙内の中心部の計測領域にて筒状体の長手方向の中
心軸に対し直角方向の静磁界に対して、その静磁界の向
きの根元側では外側から内側に向けて所定角度だけ傾斜
させ、先端側では内側から外側に向けて所定角度だけ傾
斜させたことを特徴とする磁気共鳴イメージング装置の
磁界発生装置。 - 【請求項２】 上記筒状体の長手方向の開口端部近傍に
配置される永久磁石をその厚さ方向で２分し、空隙側に
位置する部分の磁化方向を、上記空隙内の中心部の計測
領域にて筒状体の長手方向の中心軸に対し直角方向の静
磁界に対して、その静磁界の向きの根元側では外側から
内側に向けて所定角度だけ傾斜させ、先端側では内側か
ら外側に向けて所定角度だけ傾斜させたことを特徴とす
る請求項１記載の磁気共鳴イメージング装置の磁界発生
装置。 - 【請求項３】 上記筒状体の長手方向の開口端部近傍に
配置される永久磁石の内側に小ブロック状の永久磁石を
空隙側に突出させて設けると共に、この小ブロック状の
永久磁石の磁化方向を、上記空隙内の中心部の計測領域
にて筒状体の長手方向の中心軸に対し直角方向の静磁界
に対して、その静磁界の向きの根元側では外側から内側
に向けて所定角度だけ傾斜させ、先端側では内側から外
側に向けて所定角度だけ傾斜させたことを特徴とする請
求項１記載の磁気共鳴イメージング装置の磁界発生装
置。
Priority Applications (2)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP4192709A JPH067316A (ja) | 1992-06-29 | 1992-06-29 | 磁気共鳴イメージング装置の磁界発生装置 |
| US08/082,977 US5438264A (en) | 1992-06-29 | 1993-06-29 | Magnetic field generating apparatus |
Applications Claiming Priority (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP4192709A JPH067316A (ja) | 1992-06-29 | 1992-06-29 | 磁気共鳴イメージング装置の磁界発生装置 |
Publications (1)
| Publication Number | Publication Date |
|---|---|
| JPH067316A true JPH067316A (ja) | 1994-01-18 |
Family
ID=16295756
Family Applications (1)
| Application Number | Title | Priority Date | Filing Date |
|---|---|---|---|
| JP4192709A Pending JPH067316A (ja) | 1992-06-29 | 1992-06-29 | 磁気共鳴イメージング装置の磁界発生装置 |
Country Status (2)
| Country | Link |
|---|---|
| US (1) | US5438264A (ja) |
| JP (1) | JPH067316A (ja) |
Cited By (5)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
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