JPH05327101A - 波長変換レーザ - Google Patents
波長変換レーザInfo
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- JPH05327101A JPH05327101A JP12461892A JP12461892A JPH05327101A JP H05327101 A JPH05327101 A JP H05327101A JP 12461892 A JP12461892 A JP 12461892A JP 12461892 A JP12461892 A JP 12461892A JP H05327101 A JPH05327101 A JP H05327101A
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- laser
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Abstract
(57)【要約】
【目的】 調整の簡単な光学系を有し、しかも発振しき
い値が低い波長変換レーザを提供する。 【構成】 二次の非線形効果を有し、誘導放出断面積に
偏光方向依存性があり、その誘導放出断面積の小さい偏
光を有するレーザ発振光に対してのみ二次の非線形効果
による波長変換の位相整合が取れるＮｄ：ＭｇＯ：Ｌｉ
ＮｂＯ3 単結晶１３をダイクロイックミラー１１，１２
間に配置して構成した共振器内に、レーザ発振光１８の
偏光状態を変換するλ／４板１４を挿入することによ
り、位相整合の取れる偏光方向と発振し易い偏光方向と
をともに含むレーザ発振モードを形成する。
い値が低い波長変換レーザを提供する。 【構成】 二次の非線形効果を有し、誘導放出断面積に
偏光方向依存性があり、その誘導放出断面積の小さい偏
光を有するレーザ発振光に対してのみ二次の非線形効果
による波長変換の位相整合が取れるＮｄ：ＭｇＯ：Ｌｉ
ＮｂＯ3 単結晶１３をダイクロイックミラー１１，１２
間に配置して構成した共振器内に、レーザ発振光１８の
偏光状態を変換するλ／４板１４を挿入することによ
り、位相整合の取れる偏光方向と発振し易い偏光方向と
をともに含むレーザ発振モードを形成する。
Description
【０００１】
【産業上の利用分野】本発明は、半導体レーザ励起第二
高調波発生による小型固体緑色光レーザやパラメトリッ
ク増幅用光学共振器や和周波波長変換素子等として用い
られる波長変換レーザに関するものである。
高調波発生による小型固体緑色光レーザやパラメトリッ
ク増幅用光学共振器や和周波波長変換素子等として用い
られる波長変換レーザに関するものである。
【０００２】
【従来の技術】図２は従来の波長変換レーザの一例、こ
こではレーザのゲイン媒質として、ネオジウムと酸化マ
グネシウムを添加したニオブ酸リチウム（Ｎｄ：Ｍｇ
Ｏ：ＬｉＮｂＯ3 ）を用いた第二高調波発生波長変換レ
ーザを示す。
こではレーザのゲイン媒質として、ネオジウムと酸化マ
グネシウムを添加したニオブ酸リチウム（Ｎｄ：Ｍｇ
Ｏ：ＬｉＮｂＯ3 ）を用いた第二高調波発生波長変換レ
ーザを示す。
【０００３】図２において、１，２は励起光波長（ 813
nm）及びレーザ発振光の第二高調波波長（ 547nm）を透
過し、レーザ発振波長（1094nm）を反射するダイクロイ
ックミラー、３は図中に示したような結晶軸ａ，ｂ，ｃ
を有し、両端を光学研磨したＮｄ：ＭｇＯ：ＬｉＮｂＯ
3 単結晶、４はレーザ発振波長のｂ軸方向の偏波をほぼ
完全に透過するよう調整したブリュースター板であり、
これらは一体となって光学共振器を構成する。また、５
は発振波長 813nmの半導体レーザ、６はＮｄ：ＭｇＯ：
ＬｉＮｂＯ3 単結晶３の温度を調節する温度調節器、７
は励起光、８はレーザ発振光、９は第二高調波である。
nm）及びレーザ発振光の第二高調波波長（ 547nm）を透
過し、レーザ発振波長（1094nm）を反射するダイクロイ
ックミラー、３は図中に示したような結晶軸ａ，ｂ，ｃ
を有し、両端を光学研磨したＮｄ：ＭｇＯ：ＬｉＮｂＯ
3 単結晶、４はレーザ発振波長のｂ軸方向の偏波をほぼ
完全に透過するよう調整したブリュースター板であり、
これらは一体となって光学共振器を構成する。また、５
は発振波長 813nmの半導体レーザ、６はＮｄ：ＭｇＯ：
ＬｉＮｂＯ3 単結晶３の温度を調節する温度調節器、７
は励起光、８はレーザ発振光、９は第二高調波である。
【０００４】このような構成において、半導体レーザ５
でＮｄ：ＭｇＯ：ＬｉＮｂＯ3 単結晶３を励起すると前
述した共振器がレーザ発振し、ｂ軸に平行に偏波した波
長1094nmの光が共振器内に閉じ込められる。Ｎｄ：Ｍｇ
Ｏ：ＬｉＮｂＯ3 単結晶のｂ軸に平行な偏波に対する誘
導放出断面積はｃ軸に平行な偏波に対する値より小さい
（例えば、T.Y.Fan et al,“Nd:MgO:LiNbO3 spectrosco
py and laser devices”J.Opt.Soc.Am.B,vol.3(1),P140
(1986)参照）が、ｃ軸に平行な偏波でレーザ発振した場
合は、ｃ軸に平行な偏波とｂ軸に平行な偏波との屈折率
分散特性からレーザ発振光８を基本波とする第二高調波
発生のための位相整合が取れず、ｂ軸に平行な偏波で発
振した場合にのみ温度調節器６で温度制御することによ
り、ｂ軸に平行に偏波したレーザ発振光８とｃ軸に平行
に偏波した第二高調波との間の位相整合が取れ、高効率
な第二高調波発生が達成できる。図３に本例における励
起強度に対する第二高調波出力特性を示す。
でＮｄ：ＭｇＯ：ＬｉＮｂＯ3 単結晶３を励起すると前
述した共振器がレーザ発振し、ｂ軸に平行に偏波した波
長1094nmの光が共振器内に閉じ込められる。Ｎｄ：Ｍｇ
Ｏ：ＬｉＮｂＯ3 単結晶のｂ軸に平行な偏波に対する誘
導放出断面積はｃ軸に平行な偏波に対する値より小さい
（例えば、T.Y.Fan et al,“Nd:MgO:LiNbO3 spectrosco
py and laser devices”J.Opt.Soc.Am.B,vol.3(1),P140
(1986)参照）が、ｃ軸に平行な偏波でレーザ発振した場
合は、ｃ軸に平行な偏波とｂ軸に平行な偏波との屈折率
分散特性からレーザ発振光８を基本波とする第二高調波
発生のための位相整合が取れず、ｂ軸に平行な偏波で発
振した場合にのみ温度調節器６で温度制御することによ
り、ｂ軸に平行に偏波したレーザ発振光８とｃ軸に平行
に偏波した第二高調波との間の位相整合が取れ、高効率
な第二高調波発生が達成できる。図３に本例における励
起強度に対する第二高調波出力特性を示す。
【０００５】
【発明が解決しようとする課題】しかしながら、前述し
た従来の波長変換レーザでは、ブリュースター板の精密
な角度調整が必要になるという問題があった。また、ｃ
軸に平行な偏波に対する大きなゲインを利用していない
ので、レーザ発振に必要な励起のしきい値が高いという
問題もあった。
た従来の波長変換レーザでは、ブリュースター板の精密
な角度調整が必要になるという問題があった。また、ｃ
軸に平行な偏波に対する大きなゲインを利用していない
ので、レーザ発振に必要な励起のしきい値が高いという
問題もあった。
【０００６】本発明はこのような従来の問題点を解決す
るためになされたもので、調整の簡単な光学系を有し、
しかも発振しきい値が低い波長変換レーザを提供するこ
とを目的とする。
るためになされたもので、調整の簡単な光学系を有し、
しかも発振しきい値が低い波長変換レーザを提供するこ
とを目的とする。
【０００７】
【課題を解決するための手段】本発明では前記目的を達
成するため、共振器内に配置されるレーザのゲイン媒質
として、二次の非線形効果を有し、誘導放出断面積に偏
光方向依存性があり、その誘導放出断面積の小さい偏光
を有するレーザ発振光に対してのみ二次の非線形効果に
よる波長変換の位相整合が取れる物質を用いた波長変換
レーザにおいて、共振器内にレーザ発振光の偏光状態を
変換する位相板を挿入した波長変換レーザを提案する。
成するため、共振器内に配置されるレーザのゲイン媒質
として、二次の非線形効果を有し、誘導放出断面積に偏
光方向依存性があり、その誘導放出断面積の小さい偏光
を有するレーザ発振光に対してのみ二次の非線形効果に
よる波長変換の位相整合が取れる物質を用いた波長変換
レーザにおいて、共振器内にレーザ発振光の偏光状態を
変換する位相板を挿入した波長変換レーザを提案する。
【０００８】
【作用】本発明によれば、共振器内にレーザ発振光の偏
光状態を変換する位相板を挿入したことにより、位相整
合の取れる偏光方向と発振し易い偏光方向とをともに含
むレーザ発振モードを形成でき、調整が簡単になるとと
もに発振しきい値が低くなる。
光状態を変換する位相板を挿入したことにより、位相整
合の取れる偏光方向と発振し易い偏光方向とをともに含
むレーザ発振モードを形成でき、調整が簡単になるとと
もに発振しきい値が低くなる。
【０００９】
【実施例】図１は本発明の波長変換レーザの第１の実施
例を示すものである。図中、１１，１２は励起光波長
（ 813nm）及びレーザ発振光の第二高調波波長（ 542n
m）を透過し、レーザ発振波長（1084nm）を反射するダ
イクロイックミラー、１３は図中に示したような結晶軸
ａ，ｂ，ｃを有し、両端を光学研磨したＮｄ：ＭｇＯ：
ＬｉＮｂＯ3 単結晶である。また、１４はレーザ発振波
長に合せたλ／４板であり、その光学軸はＮｄ：Ｍｇ
Ｏ：ＬｉＮｂＯ3 単結晶１３のｂ軸から４５°の方向を
向いている。また、このλ／４板１４はレーザ発振波長
及びその第二高調波波長をほぼ１００％透過する反射防
止膜が両面に付けられている。前記ダイクロイックミラ
ー１１，１２、Ｎｄ：ＭｇＯ：ＬｉＮｂＯ3 単結晶１３
及びλ／４板１４は一体となって光学共振器を構成す
る。また、１５は発振波長 813nmの半導体レーザ、１６
はＮｄ：ＭｇＯ：ＬｉＮｂＯ3 単結晶１３の温度を調節
する温度調節器、１７は励起光、１８はレーザ発振光、
１９は第二高調波である。
例を示すものである。図中、１１，１２は励起光波長
（ 813nm）及びレーザ発振光の第二高調波波長（ 542n
m）を透過し、レーザ発振波長（1084nm）を反射するダ
イクロイックミラー、１３は図中に示したような結晶軸
ａ，ｂ，ｃを有し、両端を光学研磨したＮｄ：ＭｇＯ：
ＬｉＮｂＯ3 単結晶である。また、１４はレーザ発振波
長に合せたλ／４板であり、その光学軸はＮｄ：Ｍｇ
Ｏ：ＬｉＮｂＯ3 単結晶１３のｂ軸から４５°の方向を
向いている。また、このλ／４板１４はレーザ発振波長
及びその第二高調波波長をほぼ１００％透過する反射防
止膜が両面に付けられている。前記ダイクロイックミラ
ー１１，１２、Ｎｄ：ＭｇＯ：ＬｉＮｂＯ3 単結晶１３
及びλ／４板１４は一体となって光学共振器を構成す
る。また、１５は発振波長 813nmの半導体レーザ、１６
はＮｄ：ＭｇＯ：ＬｉＮｂＯ3 単結晶１３の温度を調節
する温度調節器、１７は励起光、１８はレーザ発振光、
１９は第二高調波である。
【００１０】次に、本実施例の波長変換レーザの動作を
説明する。前記構成において、半導体レーザ１５の片端
面からの出射光はダイクロイックミラー１１を透過し、
Ｎｄ：ＭｇＯ：ＬｉＮｂＯ3 単結晶１３に吸収される。
励起されたＮｄ：ＭｇＯ：ＬｉＮｂＯ3 単結晶１３から
の発光が前述した共振器内の定在波モードを誘起し、レ
ーザ発振に至る。そこで、この共振器に誘起されるモー
ドについて考察する。
説明する。前記構成において、半導体レーザ１５の片端
面からの出射光はダイクロイックミラー１１を透過し、
Ｎｄ：ＭｇＯ：ＬｉＮｂＯ3 単結晶１３に吸収される。
励起されたＮｄ：ＭｇＯ：ＬｉＮｂＯ3 単結晶１３から
の発光が前述した共振器内の定在波モードを誘起し、レ
ーザ発振に至る。そこで、この共振器に誘起されるモー
ドについて考察する。
【００１１】まず、ｃ軸に平行な偏波が、Ｎｄ：Ｍｇ
Ｏ：ＬｉＮｂＯ3 単結晶１３からダイクロイックミラー
１２に向かう場合を考える。この光はλ／４板１４を通
過する際に円偏光に変化する。そして、ダイクロイック
ミラー１２で反射してＮｄ：ＭｇＯ：ＬｉＮｂＯ3 単結
晶１３に戻る際に再度、λ／４板１４を通過し、ｂ軸に
平行な偏波になる。さらに、ダイクロイックミラー１１
で反射してλ／４板１４を通過すると円偏光になり、ま
た、ダイクロイックミラー１２で反射してλ／４板１４
を通過すると、元のｃ軸に平行な偏光に戻る。つまり、
この共振器内には２周して元に戻るモードが誘起される
のである。
Ｏ：ＬｉＮｂＯ3 単結晶１３からダイクロイックミラー
１２に向かう場合を考える。この光はλ／４板１４を通
過する際に円偏光に変化する。そして、ダイクロイック
ミラー１２で反射してＮｄ：ＭｇＯ：ＬｉＮｂＯ3 単結
晶１３に戻る際に再度、λ／４板１４を通過し、ｂ軸に
平行な偏波になる。さらに、ダイクロイックミラー１１
で反射してλ／４板１４を通過すると円偏光になり、ま
た、ダイクロイックミラー１２で反射してλ／４板１４
を通過すると、元のｃ軸に平行な偏光に戻る。つまり、
この共振器内には２周して元に戻るモードが誘起される
のである。
【００１２】同様に、ｂ軸に平行な偏波が、Ｎｄ：Ｍｇ
Ｏ：ＬｉＮｂＯ3 単結晶１３からダイクロイックミラー
１２に向かう場合でも、ｂ軸平行偏波、円偏波、ｃ軸平
行偏波、円偏波、ｂ軸平行偏波と変化し、共振器を２周
して元に戻るモードが誘起される。
Ｏ：ＬｉＮｂＯ3 単結晶１３からダイクロイックミラー
１２に向かう場合でも、ｂ軸平行偏波、円偏波、ｃ軸平
行偏波、円偏波、ｂ軸平行偏波と変化し、共振器を２周
して元に戻るモードが誘起される。
【００１３】その結果、本実施例の波長変換レーザの発
振に寄与する誘導放出断面積は、実効的に、ｂ軸に平行
な偏波に対する誘導放出断面積とｃ軸に平行な偏波に対
する誘導放出断面積との平均の値になる。波長1084nmに
おける誘導放出断面積は、ｃ軸に平行な偏波に対して
１．８×１０-19 cm2 、ｂ軸に平行な偏波に対して０．
４×１０-19 cm2 であるから（例えば、前記文献参
照）、本実施例の波長変換レーザの実効的な誘導放出断
面積は１．１×１０-19 cm2 となる。
振に寄与する誘導放出断面積は、実効的に、ｂ軸に平行
な偏波に対する誘導放出断面積とｃ軸に平行な偏波に対
する誘導放出断面積との平均の値になる。波長1084nmに
おける誘導放出断面積は、ｃ軸に平行な偏波に対して
１．８×１０-19 cm2 、ｂ軸に平行な偏波に対して０．
４×１０-19 cm2 であるから（例えば、前記文献参
照）、本実施例の波長変換レーザの実効的な誘導放出断
面積は１．１×１０-19 cm2 となる。
【００１４】レーザの発振しきい値は共振器内の損失に
比例し、誘導放出断面積に反比例する。従来の波長変換
レーザと本実施例の波長変換レーザとを比較すると、損
失については差がない。一方、誘導放出断面積について
は、従来の波長変換レーザではｂ軸に平行な偏波に対す
るピーク値０．５×１０-19 cm2 （波長1094nm）が発振
に寄与する値であったのに対し、本実施例の波長変換レ
ーザでは前述したように１．１×１０-19 cm2 という値
になった。その結果、励起光の発振しきい値は減少し、
従来の波長変換レーザでは吸収パワーが４０ｍＷであっ
たのに対し、本実施例の波長変換レーザでは１８ｍＷと
なる。
比例し、誘導放出断面積に反比例する。従来の波長変換
レーザと本実施例の波長変換レーザとを比較すると、損
失については差がない。一方、誘導放出断面積について
は、従来の波長変換レーザではｂ軸に平行な偏波に対す
るピーク値０．５×１０-19 cm2 （波長1094nm）が発振
に寄与する値であったのに対し、本実施例の波長変換レ
ーザでは前述したように１．１×１０-19 cm2 という値
になった。その結果、励起光の発振しきい値は減少し、
従来の波長変換レーザでは吸収パワーが４０ｍＷであっ
たのに対し、本実施例の波長変換レーザでは１８ｍＷと
なる。
【００１５】本発明の改良はスロープ効率には影響を与
えない。従って、本実施例の波長変換レーザはしきい値
が低い分、同じ励起パワーの条件下で従来のものよりも
出力が高くなる。図４に本実施例における励起強度に対
する第二高調波出力特性を示す。また、本実施例ではλ
／４板を用いているため、従来のブリュースター板に比
べて角度調整が容易となる。
えない。従って、本実施例の波長変換レーザはしきい値
が低い分、同じ励起パワーの条件下で従来のものよりも
出力が高くなる。図４に本実施例における励起強度に対
する第二高調波出力特性を示す。また、本実施例ではλ
／４板を用いているため、従来のブリュースター板に比
べて角度調整が容易となる。
【００１６】図５は本発明の第２の実施例を示すもの
で、ここではレーザのゲイン媒質として単結晶ファイバ
を用いた例を示す。即ち、図中、２１は両端を光学研磨
したＮｄ：ＭｇＯ：ＬｉＮｂＯ3 単結晶ファイバであ
る。また、２２は励起光２３（波長 813nm）を出射する
半導体レーザ、２４，２５はＮｄ：ＭｇＯ：ＬｉＮｂＯ
3単結晶ファイバ２１中に閉じ込められるレーザ発振光
２６（波長1084nm）を反射し、励起光２３及び第二高調
波２７（波長 542nm）を透過するダイクロイックミラー
である。また、２８はレーザ発振波長に合せたλ／４板
であり、その光学軸はＮｄ：ＭｇＯ：ＬｉＮｂＯ3 単結
晶ファイバ２１のｂ軸から４５°の方向を向いている。
前記Ｎｄ：ＭｇＯ：ＬｉＮｂＯ3 単結晶ファイバ２１、
ダイクロイックミラー２４，２５及びλ／４板２８は一
体となって光学共振器を構成する。また、前記Ｎｄ：Ｍ
ｇＯ：ＬｉＮｂＯ3 単結晶ファイバ２１は図示しない温
度調節器により全体が均一な温度に調節される。なお、
本実施例の動作及び効果は第１の実施例とほぼ同様であ
る。
で、ここではレーザのゲイン媒質として単結晶ファイバ
を用いた例を示す。即ち、図中、２１は両端を光学研磨
したＮｄ：ＭｇＯ：ＬｉＮｂＯ3 単結晶ファイバであ
る。また、２２は励起光２３（波長 813nm）を出射する
半導体レーザ、２４，２５はＮｄ：ＭｇＯ：ＬｉＮｂＯ
3単結晶ファイバ２１中に閉じ込められるレーザ発振光
２６（波長1084nm）を反射し、励起光２３及び第二高調
波２７（波長 542nm）を透過するダイクロイックミラー
である。また、２８はレーザ発振波長に合せたλ／４板
であり、その光学軸はＮｄ：ＭｇＯ：ＬｉＮｂＯ3 単結
晶ファイバ２１のｂ軸から４５°の方向を向いている。
前記Ｎｄ：ＭｇＯ：ＬｉＮｂＯ3 単結晶ファイバ２１、
ダイクロイックミラー２４，２５及びλ／４板２８は一
体となって光学共振器を構成する。また、前記Ｎｄ：Ｍ
ｇＯ：ＬｉＮｂＯ3 単結晶ファイバ２１は図示しない温
度調節器により全体が均一な温度に調節される。なお、
本実施例の動作及び効果は第１の実施例とほぼ同様であ
る。
【００１７】図６は本発明の第３の実施例を示すもの
で、ここでは導波路を形成したレーザのゲイン媒質を用
いるとともにリング構造の光学共振器を用いた例を示
す。即ち、図中、３１は結晶軸ａ，ｂ，ｃを有し、両端
を光学研磨し、且つチタン拡散により導波路を形成した
Ｎｄ：ＭｇＯ：ＬｉＮｂＯ3 単結晶である。また、３２
は励起光３３（波長 813nm）を出射する半導体レーザ、
３４，３５は励起光３３及び第二高調波３６（波長 542
nm）を透過し、レーザ発振光３７（波長1084nm）を反射
するダイクロイック・ミラーである。また、３８はレー
ザ発振波長に合せたλ／２板であり、ｂ軸に平行な偏波
をｃ軸に平行な偏波に変換する。また、３９はレーザ発
振光３７を反射するダイクロイック・ミラーであり、前
記Ｎｄ：ＭｇＯ：ＬｉＮｂＯ3 単結晶３１、ダイクロイ
ック・ミラー３４，３５，３９及びλ／２板３８は一体
となって光学共振器を構成する。また、４０はＮｄ：Ｍ
ｇＯ：ＬｉＮｂＯ3 単結晶３１の温度調節器である。な
お、本実施例の動作及び効果も第１の実施例とほぼ同様
である。
で、ここでは導波路を形成したレーザのゲイン媒質を用
いるとともにリング構造の光学共振器を用いた例を示
す。即ち、図中、３１は結晶軸ａ，ｂ，ｃを有し、両端
を光学研磨し、且つチタン拡散により導波路を形成した
Ｎｄ：ＭｇＯ：ＬｉＮｂＯ3 単結晶である。また、３２
は励起光３３（波長 813nm）を出射する半導体レーザ、
３４，３５は励起光３３及び第二高調波３６（波長 542
nm）を透過し、レーザ発振光３７（波長1084nm）を反射
するダイクロイック・ミラーである。また、３８はレー
ザ発振波長に合せたλ／２板であり、ｂ軸に平行な偏波
をｃ軸に平行な偏波に変換する。また、３９はレーザ発
振光３７を反射するダイクロイック・ミラーであり、前
記Ｎｄ：ＭｇＯ：ＬｉＮｂＯ3 単結晶３１、ダイクロイ
ック・ミラー３４，３５，３９及びλ／２板３８は一体
となって光学共振器を構成する。また、４０はＮｄ：Ｍ
ｇＯ：ＬｉＮｂＯ3 単結晶３１の温度調節器である。な
お、本実施例の動作及び効果も第１の実施例とほぼ同様
である。
【００１８】本発明は、レーザのゲイン媒質として、ネ
オジウムのみを添加したＬｉＮｂＯ3 、ネオジウムと酸
化亜鉛（ＺｎＯ）を添加したＬｉＮｂＯ3 、ネオジウム
・イットリウム・アルミウム・ボラレート（Ｎｄx Ｙ
1-x Ａｌ3 （ＢＯ3 ）4 ：ＮＹＡＢ）等を用いた波長変
換レーザにも適用できる。また、本発明は波長変換を引
起こす二次の非線形効果として、第二高調波発生に限ら
ず、和周波発生やパラメトリック変換を利用する場合で
も適用できる。
オジウムのみを添加したＬｉＮｂＯ3 、ネオジウムと酸
化亜鉛（ＺｎＯ）を添加したＬｉＮｂＯ3 、ネオジウム
・イットリウム・アルミウム・ボラレート（Ｎｄx Ｙ
1-x Ａｌ3 （ＢＯ3 ）4 ：ＮＹＡＢ）等を用いた波長変
換レーザにも適用できる。また、本発明は波長変換を引
起こす二次の非線形効果として、第二高調波発生に限ら
ず、和周波発生やパラメトリック変換を利用する場合で
も適用できる。
【００１９】以上、本発明を実施例に基いて具体的に説
明したが、これに限定されるものではなく、その要旨を
逸脱しない範囲において種々変更可能であることはいう
までもない。
明したが、これに限定されるものではなく、その要旨を
逸脱しない範囲において種々変更可能であることはいう
までもない。
【００２０】
【発明の効果】以上説明したように本発明によれば、共
振器内にレーザ発振波の偏光状態を変換する位相板を挿
入したことにより、位相整合の取れる偏光方向と発振し
易い偏光方向とをともに含むレーザ発振モードを形成で
き、調整が簡単で且つ発振しきい値が低い波長変換レー
ザを実現できる。
振器内にレーザ発振波の偏光状態を変換する位相板を挿
入したことにより、位相整合の取れる偏光方向と発振し
易い偏光方向とをともに含むレーザ発振モードを形成で
き、調整が簡単で且つ発振しきい値が低い波長変換レー
ザを実現できる。
【図１】本発明の波長変換レーザの第１の実施例を示す
構成図
構成図
【図２】従来の波長変換レーザの一例を示す構成図
【図３】図２の装置における励起光吸収パワー対第二高
調波出力特性を示す図
調波出力特性を示す図
【図４】図１の装置における励起光吸収パワー対第二高
調波出力特性を示す図
調波出力特性を示す図
【図５】本発明の波長変換レーザの第２の実施例を示す
構成図
構成図
【図６】本発明の波長変換レーザの第３の実施例を示す
構成図
構成図
１１，１２，２４，２５，３４，３５，３９…ダイクロ
イック・ミラー、１３，３１…Ｎｄ：ＭｇＯ：ＬｉＮｂ
Ｏ3 単結晶、１４，２８…λ／４板、１５，２２，３２
…半導体レーザ、１６，４０…温度調節器、１７，２
３，３３…励起光、１８，２６，３７…レーザ発振光、
１９，２７，３６…第二高調波、２１…Ｎｄ：ＭｇＯ：
ＬｉＮｂＯ3 単結晶ファイバ、３８…λ／２板。
イック・ミラー、１３，３１…Ｎｄ：ＭｇＯ：ＬｉＮｂ
Ｏ3 単結晶、１４，２８…λ／４板、１５，２２，３２
…半導体レーザ、１６，４０…温度調節器、１７，２
３，３３…励起光、１８，２６，３７…レーザ発振光、
１９，２７，３６…第二高調波、２１…Ｎｄ：ＭｇＯ：
ＬｉＮｂＯ3 単結晶ファイバ、３８…λ／２板。
───────────────────────────────────────────────────── フロントページの続き (72)発明者 伊藤 弘樹 東京都千代田区内幸町１丁目１番６号 日 本電信電話株式会社内 (72)発明者 横尾 篤 東京都千代田区内幸町１丁目１番６号 日 本電信電話株式会社内
Claims (1)
- 【請求項１】 共振器内に配置されるレーザのゲイン媒
質として、二次の非線形効果を有し、誘導放出断面積に
偏光方向依存性があり、その誘導放出断面積の小さい偏
光を有するレーザ発振光に対してのみ二次の非線形効果
による波長変換の位相整合が取れる物質を用いた波長変
換レーザにおいて、 共振器内にレーザ発振光の偏光状態を変換する位相板を
挿入したことを特徴とする波長変換レーザ。
Priority Applications (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP12461892A JPH05327101A (ja) | 1992-05-18 | 1992-05-18 | 波長変換レーザ |
Applications Claiming Priority (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP12461892A JPH05327101A (ja) | 1992-05-18 | 1992-05-18 | 波長変換レーザ |
Publications (1)
| Publication Number | Publication Date |
|---|---|
| JPH05327101A true JPH05327101A (ja) | 1993-12-10 |
Family
ID=14889881
Family Applications (1)
| Application Number | Title | Priority Date | Filing Date |
|---|---|---|---|
| JP12461892A Pending JPH05327101A (ja) | 1992-05-18 | 1992-05-18 | 波長変換レーザ |
Country Status (1)
| Country | Link |
|---|---|
| JP (1) | JPH05327101A (ja) |
Cited By (2)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| US6178039B1 (en) | 1998-02-25 | 2001-01-23 | Nec Corporation | Light source module and an optical amplifier using the same |
| CN112271544A (zh) * | 2020-09-10 | 2021-01-26 | 武汉光谷航天三江激光产业技术研究院有限公司 | 一种随机偏振泵浦的光参量振荡器 |
-
1992
- 1992-05-18 JP JP12461892A patent/JPH05327101A/ja active Pending
Cited By (2)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| US6178039B1 (en) | 1998-02-25 | 2001-01-23 | Nec Corporation | Light source module and an optical amplifier using the same |
| CN112271544A (zh) * | 2020-09-10 | 2021-01-26 | 武汉光谷航天三江激光产业技术研究院有限公司 | 一种随机偏振泵浦的光参量振荡器 |
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