JPH05315365A - 電界効果トランジスタ - Google Patents
電界効果トランジスタInfo
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Abstract
合電界効果トランジスタを提供する。 【構成】 半絶縁性InP基板11上に、バッファ層1
2、ノンドープチャネル層13a、13b、13c、n
型不純物がドープされた電子供給層15がこの順で積層
された電界効果トランジスタであって、ノンドープチャ
ネル層中のIn組成を階段状に変化させ、所望の位置の
In組成を高く設定する。 【効果】 InAlAs/InGaAsヘテロ接合によ
る2次元電子ガスFETにおいてチャネル電子密度の向
上が得られ、かつチャネル走行電子の有効質量の低減並
びに走行特性の向上が得られる。これはデバイスに於け
る高周波動作の向上に反映し、遮断周波数、雑音特性、
高出力特性等のデバイス特性の向上を実現する。
Description
作不可能なマイクロ波ミリ波の領域にて、良好な動作を
行う化合物半導体材料を用いた電界効果トランジスタの
構造に関するもので、特にヘテロ接合により形成される
2次元電子ガスをチャネルとして動作する2次元電子ガ
ス電界効果トランジスタのウェハ積層構造に関するもの
である。
の三次元及び四元混晶半導体が注目を浴びる様になった
が、中でもInP基板に格子整合するInGaAsは光
デバイスのみならず、各種電界効果トランジスタ材料と
して有望であり、特に、InPやInAlAsとのヘテ
ロ界面での2次元電子ガスを用いた電界効果トランジス
タの研究も盛んになりつつある。InGaAsが電子輸
送デバイスとしても有望視されている理由としてはGa
As等と比較した場合、(1)電子のピーク速度が大き
い、(2)電子の低電界移動度が大きい、(3)オーミ
ック電極がとりやすくコンタクト抵抗が小さい、(4)
電子速度のより大きなオーバーシュートが期待できる、
(5)谷間散乱に起因する雑音が小さい、(6)絶縁物
との界面特性が比較的良い、等を挙げることができ、更
に、上述の2次元電子ガスデバイスが実現できることも
大きな理由の一つである。
面の2次元電子ガスを用いた電界効果トランジスタは高
性能マイクロ波ミリ波素子として有望視され各方面で研
究開発が為されている。特に低雑音素子としてはその有
効性は実験レベルで確認されており、例えばアイ・イー
・イー・イー・マイクロウェーヴ・アンド・ガイディッ
ド・ウェーヴ・レターズ、第1巻、第7号、114頁
(IEEE MICROWAVE AND GUIDE
D WAVE LETTERS、VOL.1、NO.
5、P.114)にドゥーら(K.H.Duh et
al.)が報告しているように、室温下で、94GHz
に於ける雑音指数1.2dB、付随利得7.2dBが確
認されるまでに至っている。
バンドダイアグラムを示す。これらはInP基板上に格
子整合する系、すなわちIn0 . 5 3 Ga0 . 4 7 As
/In0 . 5 2 Al0 . 4 8 AsとなるようにIn組成
を規定した材料系でデバイスを作製している。この系で
はIn0 . 5 3 Ga0 . 4 7 As層に2次元電子ガスが
形成されるが、尚一層の特性向上を意図して、例えばア
イ・イー・イー・イー・エレクトロン・デバイス・レタ
ーズ、第10巻、第3号、114頁(IEEEELEC
TRON DEVICE LETTERS、VOL.1
0、NO.3、P.114)にングら(G.I.NG
et al.)が報告しているようにこの部分のIn組
成を0.53以上の値に設定し、デバイス特性を向上さ
せようとする試みが為されれている。但し、InP基板
とIn組成0.53以上にInGaAsでは格子不整が
存在し、結晶成長上可能な膜厚がIn組成比によって限
定されるため、InGaAsチャネルの厚みが制限され
る。図12にその構造図を、図13にバンドダイアグラ
ムを示す。
の薄層を挿入し、閉じこめ効果の高い二次元電子層を形
成することを意図したデバイスが、電子情報通信学会技
術研究報告第91巻、321号、13頁に於いて赤崎ら
により報告されている。
lAs/InGaAsヘテロ接合2次元電子ガストラン
ジスタはInGaAs層をチャネルとする。InP基板
に格子整合させる場合にはInGaAs中In組成は
0.53であるが、0.53以上に設定しても結晶にミ
スフィット転移が生じない膜厚範囲内であれば結晶に歪
が導入された形で良好な結晶が得られる。InGaAs
中の走行電子の有効質量はInの組成が増大するにつれ
て小さくなる。チャネル電子の電子有効質量をできるだ
け小さくしようとするならば転移が生じない範囲ででき
る限りInの組成を大きくすることが有効である。但
し、転移の生じない臨界膜厚はIn組成増大に従って薄
くなり、組成によっては良好なデバイス特性を得るため
の充分な2次元電子ガス密度を得ることができなくな
る。又、Inの割合が大きくなるにつれてチャネルのバ
ンドギャップは小さくなり、高電界のもとでは衝突イオ
ン化の起こる確率が増大し、かえって高速性に支障をも
たらす結果となる。従来例で示したようなInGaAs
チャネル中にInAs層を挿入する構造では、高電界動
作に於いてこのInAs中での電子はホットエレクトロ
ンになり、衝突イオン化が生じ易くなる。これはすなわ
ち、例えばドレインコンダクタンスが大きくなるなどの
弊害を及ぼし、デバイス性能の向上を阻害する可能性が
ある。
を解消し、良好なデバイス特性を与えるデバイス構造を
提供する。本発明の具体的意図は、InAlAs/In
GaAs系2次元電子ガス電界効果トランジスタに於い
て、トランジスタ動作の際に、チャネル電子が量子井戸
中で最も大きな分布確率を有する領域のIn組成を大き
くし、チャネル走行電子の実効的なドリフト速度を向上
させようとするものである。但し、高電界のもとで、衝
突イオン化の影響があまり顕著とならない程度のIn組
成比を実現させることが必要となる。
絶縁性InP基板上に、バッファ層、ノンドープチャネ
ル層、n型不純物がドープされた電子供給層がこの順で
積層された電界効果トランジスタに於いて、前記ノンド
ープチャネル層がInx Ga1 - x As層(0.4<x
<0.9)であるとともに、そのIn組成比xは層厚方
向に段階状に変化していることを特徴とし、所望の位置
のIn組成を大きく設定することでデバイス中のチャネ
ル電子の走行特性の向上を達成することを意図するもの
である。
分布するものではなく、チャネルからみて電子供給層並
びに基板側の両界面付近は必然的に電子の存在確率は低
くなる。従ってこの付近のIn組成はあえて大きくせず
とも2次元電子ガス濃度や電子の実効ドリフト速度に大
きな影響を与えない。
の表面側、基板側のIn組成に比べ、該チャネル層の中
央付近のIn組成を大きく設定することにより、チャネ
ルの電子濃度の向上、チャネルを走行する全電子の平均
ドリフト速度の向上を可能にしている。つまりチャネル
InGaAs層の実効的なIn組成を高くすることと等
価な効果が得られる。
説明する。
表わす断面図を示す。
n0 . 5 2 Al0 . 4 2 As層12が800nmの厚さ
で、第1のノンドープIn0 . 6 Ga0 . 4 As層13
aが5nmの厚さで、第2のノンドープIn0 . 8 Ga
0 . 2 As層13bが5nmの厚さで、第3のノンドー
プIn0 . 6 Ga0 . 4 As層13cが5nmの厚さ
で、ノンドープIn0 . 5 2 Al0 . 4 8 As層14が
3nmの厚さで、2×101 8 cm- 3 の濃度にn型S
iドープされたIn0 . 5 2 Al0 . 4 8 As電子供給
層15が30nmの厚さで、ノンドープIn0 . 5 2 A
l0 . 4 8 Asショットキー層16が20nmの厚さ
で、5×101 8 cm- 3 の濃度にn型にSiドープさ
れたIn0 . 5 3 Ga0 . 4 7 Asキャップ層17が3
0nmの厚さで、それぞれ順次結晶成長される。
ミック電極であるソース電極18及びドレイン電極19
がAuGeとNiの蒸着及びそれに続く熱処理アロイに
よって形成されており、該オーミック電極間にノンドー
プInAlAsショットキー層16の途中までエッチン
グ除去されたリセス領域内部にTiとPtとAuにより
構成されるショットキーゲート電極20が形成されてい
る。
は、第1、第2及び第3のノンドープInGaAs層そ
れぞれ13a、13b、13cで形成される量子井戸中
に2次元電子ガスが主として形成され、この2次元電子
ガスをチャネルとして動作する。2次元電子ガスはある
分布をもってこの3層に跨る量子井戸に存在するが、両
界面付近に比べるとチャネルの中央付近である第2のノ
ンドープInGaAs層13b中に電子分布の中心は存
在する。
於けるIn組成が第1のノンドープInGaAs層13
a及び第3のノンドープInGaAs層13cのIn組
成である0.6を越える0.8であり、従って、走行電
子の多くはこのIn濃度を反映して高速動作し、デバイ
スの特性向上に寄与する。図2に本実施例に於けるデバ
イス構造のゲート直下の伝導帯のエネルギーバンドダイ
アグラム及び電子の分布状態を、チャネル中のIn組成
比と対応させて示す。
13a、13b、13cのIn組成は本実施例に於いて
は0.6に設定した第1及び第3のノンドープInGa
As層の間に0.8設定のInGaAs層を第2のノン
ドープチャネル層13bに用いているが、本発明はこの
第2のノンドープInGaAs層13bに於けるIn組
成比をこの値に限定するものではなく、歪層としてミス
フィット転移が発生しない範囲に於いては該In組成比
を更に大きくすることが可能である。
As層13a、13cについてもそのIn組成を変化さ
せることが可能であり、InP材料に格子整合する0.
53を選んでも良い。特に、この第1及び第3のノンド
ープInGaAs層13a、13cについてはそのIn
組成比を逆に0.53より小さい値に選んでも良い。こ
うすることでチャネル層のチャネルの歪が緩和され、臨
界膜厚は増加し、トータルのチャネル膜厚を大きくする
ことが可能となる。
を表わす断面図を示す。
In0 . 5 2 Al0 . 4 8 As層112が800nmの
厚さで、第1のノンドープIn0 . 6 Ga0 . 4 As層
113aが3nm、第2のノンドープIn0 . 8 Ga
0 . 2 As層113bが5nmの厚さで、第3のノンド
ープIn0 . 7 Ga0 . 3 As層113cが4nmの厚
さで、第4のノンドープIn0 . 6 Ga0 . 4 As層1
13dが3nmの厚さで、ノンドープIn0 . 5 2 As
0 . 4 8 As層114が3nmの厚さで、2×101 8
cm- 3 の濃度にn型にSiドープされたIn0 . 5 2
Al0 . 4 8 As電子供給層115が30nmの厚さ
で、ノンドープIn0 . 5 2 Al0 . 4 8 Asショット
キー層116が20nmの厚さで、5×101 8 cm
- 3 の濃度にn型にSiドープされたIn0 . 5 3 Ga
0 . 4 7 Asキャップ層117が30nmの厚さで、そ
れぞれ順次結晶成長される。
ース電極118、ドレイン電極119がAuGeとNi
の蒸着及び熱処理によるアロイにより形成されており、
該オーミック電極間にノンドープInAlAsショット
キー層116の途中までエッチング除去されたリセス中
にTiとPtとAuにより構成されるショットキーゲー
ト電極120が形成されている。
は、第1、第2、第3及び第4のノンドープInGaA
s層それぞれ113a、113b、113c、113d
で形成される量子井戸中に2次元電子ガスが形成され、
この2次元電子ガスをチャネルとして動作する。2次元
電子ガスはある分布をもってこの4層に跨る量子井戸に
存在するが、両界面付近に比べるとチャネルの中央付近
である第2のノンドープInGaAs層113b、乃至
第3のノンドープInGaAs層113c中に電子分布
の中心は存在する。
に於けるIn組成が第1のノンドープInGaAs層1
13a及び第4のノンドープInGaAs層113dの
In組成である0.6を越える0.7であり、更に第2
のノンドープInGaAs層113bのIn組成はそれ
を越える0.8に設定している。量子井戸の構造をこの
ようにすることでそこに蓄積するチャネル電子の中心は
チャネルの基板側に移ることになり、デバイスの動作バ
イアスがピンチオフ近傍で動作する場合に有効な電子分
布となる。走行電子の多くはチャネルのこのようなIn
濃度分布を反映して高速動作し、デバイスの特性向上を
保証する。図4に本実施例に於けるデバイス構造のゲー
ト直下のバンドダイアグラム及び電子の分布状態を、チ
ャネル中のIn組成比と対応させて示す。
113a、113b、113c、113dのIn組成は
本実施例に於いては0.6に設定した第1及び第4のノ
ンドープInGaAs層の間に0.7設定のInGaA
s層を第3のノンドープチャネル層113cに、又0.
8設定のInGaAs層を第2のノンドープチャネル層
113bに用いているが、本発明はこれらのノンドープ
InGaAs層に於けるIn組成比をこの値に限定する
ものではなく、それぞれの層のIn組成比x1、x2、
x3、x4の大小関係x1<x2及びx4<x3<x2
が保証されているならば、歪層としてミスフィット転移
が発生しない範囲に於いて該In組成比を適宜変更する
ことが可能である。
As層113a、113dについてもそのIn組成を変
化させることが可能であり、InP材料に格子整合する
0.53を選んでも良い。特に、この第1及び第4のノ
ンドープInGaAs層113a、113dについては
そのIn組成比を逆に0.53より小さい値に選んでも
良い。こうすることでチャネルの臨界膜厚は増加し、ト
ータルチャネル膜厚を大きくすることが可能となる。
を示す。構造図は実施例2と同じ(図3)であるがIn
GaAs層の組成比の関係が異なっている。
In0 . 5 2 Al0 . 4 8 As層112が800nmの
厚さで、第1のノンドープIn0 . 6 Ga0 . 4 As層
113aが3nmの厚さで、第2のノンドープIn
0 . 7 Ga0 . 3 As層113bが4nmの厚さで、第
3のノンドープIn0 . 8 Ga0 . 2 As層113cが
5nmの厚さで、第4のノンドープIn0 . 6 Ga
0 . 4 As層113dが3nmの厚さで、ノンドープI
n0 . 5 2 Al0 . 4 8 As層114が3nmの厚さ
で、2×101 8 cm- 3 の濃度にn型にSiドープさ
れたIn0 . 5 2 Al0 .4 8 As電子供給層115が
30nmの厚さで、ノンドープIn0 . 5 2 Al
0. 4 8 Asショットキー層116が20nmの厚さ
で、5×101 8 cm- 3 の濃度にn型にSiドープさ
れたIn0 . 5 3 Ga0 . 4 7 Asキャップ層117が
30nmの厚さで、それぞれ順次結晶成長される。
ース電極118、ドレイン電極119がAuGeとNi
の熱処理アロイ工程によって形成されており、該オーミ
ック電極間にノンドープInAlAsショットキー層1
16の途中までエッチング除去されたリセス中にショッ
トキーゲート電極120が例えばTiとPtとAuの蒸
着によって形成されている。
は、第1、第2、第3及び第4のノンドープInGaA
s層それぞれ113a、113b、113c、113d
で形成される量子井戸中に2次元電子ガスが形成され、
この2次元電子ガスをチャネルとして動作する。2次元
電子ガスはある分布をもってこの4層に跨る量子井戸に
存在するが、両界面付近に比べるとチャネルの中央付近
である第2のノンドープInGaAs層113b、乃至
第3のノンドープInGaAs層113c中に電子分布
の中心は存在する。
に於けるIn組成が第1のノンドープInGaAs層1
13a及び第4のノンドープInGaAs層113dの
In組成である。0.6を越える0.7であり、更に第
3のノンドープInGaAs層113cのIn組成はそ
れを越える0.8に設定している。量子井戸の構造をこ
のようにすることでそこに蓄積するチャネル電子の分布
の中心はチャネルの表面側にシフトする事になり、デバ
イスの動作バイアスが大電流で動作する場合には有効な
電子分布となる。走行電子の多くはチャネルのこのよう
なIn濃度分布を反映して高速動作し、デバイスの特性
向上を保証する。図5に本実施例に於けるデバイス構造
のゲート直下のバンドダイアグラム及び電子の分布状態
を、チャネル中のIn組成比と対応させて示す。
113a、113b、113c、113dのIn組成は
本実施例に於いては0.6に設定した第1及び第4のノ
ンドープInGaAs層の間に0.7設定のInGaA
s層を第2のノンドープチャネル層113bに、又0.
8設定のInGaAs層第3のノンドープチャネル層1
13cに用いているが、本発明はこれらのノンドープI
nGaAs層に於けるIn組成比をこの値に限定するも
のではなく、それぞれの層のIn組成比x1、x2、x
3、x4の大小関係がx1<x2<x3及びx4<x3
が保証されているならば、歪層としてミスフィット転移
が発生しない範囲に於いて該In組成比を適宜変更する
ことが可能である。
As層113a、113dについてもそのIn組成を変
化させることが可能であり、InP材料に格子整合する
0.53を選んでも良い。特に、この第1及び第4のノ
ンドープInGaAs層113a、113dについては
そのIn組成比を逆に0.53より小さい値に選んでも
良い。こうすることでチャネルの臨界膜厚は増加し、ト
ータルチャネル膜厚を大きくすることが可能となる。
表す断面図を示す。
In0 . 5 2 Al0 . 4 8 As層212が800nmの
厚さで、第1のノンドープIn0 . 6 Ga0 . 4 As層
213aが3nmの厚さで、第2のノンドープIn
0 . 8 Ga0 . 2 As層213bが3nmの厚さで、第
3のノンドープIn0 . 7 2 Ga0 . 2 8 As層213
cが3nmの厚さで、第4のノンドープIn0 . 6 5 G
a0 . 3 5 As層213dが3nmの厚さで、第5のノ
ンドープIn0 . 6 Ga0 . 4 As層213eが3nm
の厚さで、ノンドープIn0 . 5 2 Al0 . 4 8 As層
214が3nmの厚さで、2×101 8 cm- 3 の濃度
にn型にSiドープされたIn0 . 5 2 Al0 . 4 8 A
s電子供給層215が例30nmの厚さで、ノンドープ
In0 . 5 2Al0 . 4 8 Asショットキー層216が
20nmの厚さで、5×101 8 cm- 3 の濃度にn型
にSiドープされたIn0 . 5 3 Al0 . 4 7 Asキャ
ップ層217が30nmの厚さで、それぞれ順次結晶成
長される。
ス電極218、ドレイン電極219がAuGe及びNi
の蒸着及びそれに続く熱処理アロイにより形成されてお
り、該オーミック電極間に前記ノンドープInAlAs
ショットキー層216の途中までエッチング除去された
リセス領域内部にTiとPtとAuの蒸着からよりなる
ショットキーゲート電極202が形成されている。
は、第1、第2、第3、第4及び第5のノンドープIn
GaAs層それぞれ213a、213b、213c、2
13d、213eで形成される量子井戸中に2次元電子
ガスが形成され、この2次元電子ガスをチャネルとして
動作する。2次元電子ガスはある分布をもってこの5層
に跨る量子井戸に存在するが、両界面付近に比べるとチ
ャネルの中央付近である第2、第3、第4のノンドープ
InGaAs層213b、213c、213d中に電子
分布の中心は存在する。
に於けるIn組成が第1のノンドープInGaAs層2
13a及び第5のノンドープInGaAs層213eの
In組成である0.6を越える0.65であり、更に第
3のノンドープInGaAs層213cのIn組成はそ
れを越える0.72に設定している。又更に、第2のノ
ンドープInGaAs層213bのIn組成は0.8に
設定され、チャネル中で最もIn組成が高くなってい
る。量子井戸の構造をこのようにすることでそこに蓄積
するチャネル電子の分布中心はチャネルの基板側にシフ
トする事になり、デバイスがピンチオフ近傍で動作する
際は有効な電子分布となる。走行電子の多くはチャネル
のこのようなIn濃度分布を反映して高速動作し、デバ
イスの特性向上を保証する。図7に本実施例に於けるデ
バイス構造のゲート直下のデバイス構造のゲート直下の
バンドダイアグラム及び電子の分布状態を、チャネル中
のIn組成比と対応させて示す。
213a、213b、213c、213d、213eの
In組成は本実施例に於いては0.6に設定した第1及
び第5のノンドープInGaAs層の間に0.65設定
のInGaAs層を第4のノンドープチャネル層213
dに、又0.72設定のInGaAs層を第3のノンド
ープチャネル層213cに、又0.8設定のInGaA
s層を第2のノンドープチャネル層213bに用いてい
るが、本発明はこれらのノンドープInGaAs層に於
けるIn組成比をこの値に限定するものではなく、それ
ぞれの層のIn組成比x1、x2、x3、x4、x5の
大小関係x1<x2、及びx5<x4<x3<x2が保
証されているならば、歪層としてミスフィット転移が発
生しない範囲に於いて該In組成比を適宜変更すること
が可能である。
As層213a、213eについてもそのIn組成を変
化させることが可能であり、InP材料に格子整合する
0.53を選んでも良い。特に、この第1及び第5のノ
ンドープInGaAs層213a、213eについては
そのIn組成比を逆に0.53より小さい値に選んでも
良い。こうすることでチャネルの臨界膜厚は増加し、ト
ータルのチャネル膜厚を大きくすることがか可能とな
る。
構造は実施例4の図6と同じであるがInGaAs層の
組成の関係が異なっている。
In0 . 5 2 Al0 . 4 8 As層212が800nmの
厚さで、第1のノンドープIn0 . 6 Ga0 . 4 As層
213aが3nmの厚さで、第2のノンドープIn
0 . 7 Ga0 . 3 As層213bが3nmの厚さで、第
3のノンドープIn0 . 8 Ga0 . 2 As層213cが
3nmの厚さで、第4のノンドープIn0 . 7 Ga
0 . 3 As層213dが3nmの厚さで、第5のノンド
ープIn0 . 6 Ga0 . 4 As層213eが3nmの厚
さで、ノンドープIn0 . 5 2 Al0 . 4 8 As層21
4が3nmの厚さで、2×101 8 cm- 3 の濃度にn
型にSiドープされたIn0 . 5 2 Al0 . 4 8As電
子供給層215が30nmの厚さで、ノンドープIn
0 . 5 2 Al0 . 4 8 Asショットキー層216が20
nmの厚さで、5×101 8 cm- 3 の濃度にn型にS
iドープされたIn0 . 5 3 Ga0 . 4 7 Asキャップ
層217が30nmの厚さで、それぞれ順次結晶成長さ
れる。
ース電極218、ドレイン電極219がAuGe及びN
iの蒸着及びそれに続く熱処理アロイにより形成されて
おり、該オーミック電極間にノンドープInAlAsシ
ョットキー層216の途中までエッチング除去されたリ
セス領域内部にTiとPtとAuからよりなるショット
キーゲート電極220が形成されている。
は、第1、第2、第3、第4及び第5のノンドープIn
GaAs層それぞれ213a、213b、213c、2
13d、213eで形成される量子井戸中に2次元電子
ガスが形成され、この2次元電子ガスをチャネルとして
動作する。2次元電子ガスはある分布をもってこの5層
に跨る量子井戸に存在するが、両界面付近に比べるとチ
ャネルの中央付近である第2、第3、第4のノンドープ
InGaAs層213b、213c、213d中に電子
分布の中心は存在する。
と213dに於けるIn組成が第1のノンドープInG
aAs層213a及び第5のノンドープInGaAs層
213eのIn組成である0.6を越える0.7であ
る。更に第3のノンドープInGaAs層213cのI
n組成は0.8に設定され、チャネル中で最もIn組成
が高くなっている。量子井戸の構造をこのようにするこ
とでそこに蓄積するチャネル電子の分布中心は中央にシ
フトする事になり、デバイスが動作上有効な電子分布と
なる。走行電子の多くはチャネルのこのようなIn濃度
分布を反映して高速動作し、デバイスの特性向上を保証
する。図8に本実施例に於けるデバイス構造のゲート直
下のバンドダイアグラム及び電子の分布状態を、チャネ
ル中のIn組成比と対応させて示す。
213a、213b、213c、213d、213eの
In組成は本実施例に於いては0.6に設定した第1及
び第5のノンドープInGaAs層の間に0.7設定の
InGaAs層を第2のノンドープチャネル層213b
と第4のノンドープチャネル層213dに、又0.8設
定のInGaAs層を第3のノンドープチャネル層21
3cに用いているが、本発明はこれらのノンドープIn
GaAs層に於けるIn組成比をこの値に限定するもの
ではなく、それぞれの層のIn組成比x1、x2、x
3、x4、x5の大小関係がx1<x2<x3、x5<
x4<x3が保証されているならば、歪層としてミスフ
ィット転移が発生しない範囲に於いて該In組成比を適
宜変更することが可能である。
As層213a、213eについてもそのIn組成を変
化させることが可能であり、InP材料に格子整合する
0.53を選んでも良い。特に、この第1及び第5のノ
ンドープInGaAs層213a、213eについては
そのIn組成比を逆に0.53より小さい値に選んでも
良い。こうすることでチャネルの臨界膜厚は増加し、ト
ータルのチャネル膜厚を大きくすることが可能となる。
造は実施例4の図6と同じであるがInGaAs層の組
成の関係が異なっている。
In0 . 5 2 Al0 . 4 8 As層212が800nmの
厚さで、第1のノンドープIn0 . 6 Ga0 . 4 As層
213aが3nmの厚さで、第2のノンドープIn
0 . 6 5 Ga0 . 3 5 As層213bが3nmの厚さ
で、第3のノンドープIn0 . 7 2 Ga0 . 2 8 As層
213cが3nmの厚さで、第4のノンドープIn
0 . 8 Ga0 . 2 As層213dが3nmの厚さで、第
5のノンドープIn0 . 6 Ga0 . 4 As層213eが
3nmの厚さで、ノンドープIn0 . 5 2 Al0 . 4 8
As層214が3nmの厚さで、2×101 8 cm- 3
n型にドープされたIn0 . 5 2 Al0 . 4 8 As電子
供給層215が30nmの厚さで、ノンドープIn
0 . 5 2 Al0 . 4 8 Asショットキー層216が20
nmの厚さで、5×101 8 cm- 3 の濃度にn型にS
iドープされたIn0 . 5 3 Ga0 . 4 7 Asキャップ
層217が30nmの厚さで、それぞれ順次結晶成長さ
れる。
ース電極218、ドレイン電極219がAuGeとNi
の蒸着及びそれに続く熱処理アロイ工程により形成され
ており、該オーミック電極間にノンドープInAlAs
ショツトキー層216の途中までエッチング除去された
リセス領域内部にTiとPtとAuにより構成されたシ
ョットキーゲート電極220が形成されてなる。
は、第1、第2、第3、第4及び第5のノンドープIn
GaAs層それぞれ213a、213b、213c、2
13d、213eで形成される量子井戸中に2次元電子
ガスが形成され、この2次元電子ガスをチャネルとして
動作する。2次元電子ガスはある分布をもってこの5層
に跨る量子井戸に存在するが、両界面付近に比べるとチ
ャネルの中央付近である第2、第3、第4のノンドープ
InGaAs層213b、213c、213d中に電子
分布の中心は存在する。
に於けるIn組成が第1のノンドープInGaAs層2
13a及び第5のノンドープInGaAs層213eの
In組成である0.6を越える0.65であり、更に第
3のノンドープInGaAs層213cのIn組成はそ
れを越える0.72に設定している。又更に、第4のノ
ンドープInGaAs層213dのIn組成は0.8に
設定され、チャネル中で最もIn組成が高くなってい
る。量子井戸の構造をこのようにすることでそこに蓄積
するチャネル電子の分布中心はチャネルの表面側にシフ
トする事になり、デバイスの動作バイアスが大電流で動
作する際は有効な電子分布となる。走行電子の多くはチ
ャネルのこのようなIn濃度分布を反映して高速動作
し、デバイスの特性向上を保証する。図9に本実施例に
於けるデバイス構造のゲート直下のバンドダイアグラム
及び電子の分布状態を、チャネル中のIn組成比と対応
させて示す。
213a、213b、213c、213d、213eの
In組成は本実施例に於いては0.6に設定した第1及
び第5のノンドープInGaAs層の間に0.65設定
のInGaAs層を第2のノンドープチャネル層213
bに、又0.72設定のInGaAs層を第3のノンド
ープチャネル層213cに、又0.8設定のInGaA
s層を第4のノンドープチャネル層213dに用いてい
るが、本発明はこれらのノンドープInGaAs層に於
けるIn組成比をこの値に限定するものではなく、それ
ぞれの層のIn組成比x1、x2、x3、x4、x5の
大小関係x1<x2<x3<x4、x5<x4が保証さ
れているならば、歪層としてミスフィット転移が発生し
ない範囲に於いて該In組成比を適宜変更することが可
能である。
As層213a、213eについてもそのIn組成を変
化させることが可能であり、InP材料に格子整合する
0.53を選んでも良い。特に、この第1及び第5のノ
ンドープInGaAs層213a、213eについては
そのIn組成比を逆に0.53より小さい値に選んでも
良い。こうすることでチャネルの臨界膜厚は増加し、ト
ータルのチャネル膜厚を大きくすることがか可能とな
る。
の具体例を提示した。これらの実施例に於いては特定の
材料、特定の具体的数字を挙げて説明したがこれは理解
を容易にするためのものであり、例えばゲート電極に用
いる金属として使用できるものはTi/Pt/Auに限
るものではなく、ショットキー接合を形成するものであ
ればよく、この金属組成が本発明の本質的な効果に変化
をもたらせるものではない。又、各層の厚さに関して
も、必ずしもここに例として示したものに限らない。
純物分布は一様ドープとしているが、これに限られるも
のではなく、例えば深さ方向に段階状に不純物濃度が変
化したり、不純物分布を局在させたり(例えばプレーナ
ドープ)する事も可能である。
Asヘテロ接合による2次元電子ガスFETにおいてチ
ャネル電子濃度の向上が図られ、かつチャネル走行電子
の有効質量の低減並びに実効ドリフト速度の向上が得ら
れる。これはデバイスに於ける高周波動作の向上に反映
し、遮断周波数、雑音特性、高出力特性等のデバイス特
性の向上を実現する。
チャネルのIn組成比と対応させて示した図である。
チャネルのIn組成比と対応させて示した図である。
チャネルのIn組成比と対応させて示した図である。
チャネルのIn組成比と対応させて示した図である。
チャネルのIn組成比と対応させて示した図である。
チャネルのIn組成比と対応させて示した図である。
をチャネルのIn組成比と対応させて示した図である。
をチャネルのIn組成比と対応させて示した図である。
0 . 4 8 Asバッファ層 13a、113a、213a 第1のノンドープInG
aAs層 13b、113b、213b 第2のノンドープInG
aAs層 13c、113c、213c 第3のノンドープInG
aAs層 113d、213d 第4のノンドープInGaAs層 213e 第5のノンドープInGaAs層 14、114、214 ノンドープIn0 . 5 2 Al
0 . 4 8 Asスペーサ層 15、115、215 n型ノンドープIn0 . 5 2 A
l0 . 4 8 As電子供給層 16、116、216 ノンドープIn0 . 5 2 Al
0 . 4 8 Asショットキー層 17、117、217 n型ドープInGaAsキャッ
プ層 18、118、218 ソース電極 19、119、219 ドレイン電極 20、120、220 ゲート電極 411、511 半絶縁性InP基板 412、512a ノンドープIn0 . 5 2 Al
0 . 4 8 Asバッファ層 512b ノンドープIn0 . 5 3 Ga0 . 4 7 Asス
ムージング層 413、513 ノンドープInGaAsチャネル層 414、514 ノンドープIn0 . 5 2 Al0 . 4 8
Asスペーサ層 415、515 n型ドープIn0 . 5 2 Al0 . 4 8
As電子供給層 416、516 ノンドープIn0 . 5 2 Al0 . 4 7
Asショットキー層 417、517 n型ドープInGaAsキャップ層 418、518 ソース電極 419、519 ドレイン電極 420、520 ゲート電極
Claims (6)
- 【請求項1】 半絶縁性InP基板上に、バッファ層、
ノンドープチャネル層、n型不純物ドープされた電子供
給層がこの順で積層された電界効果トランジスタに於い
て、前記ノンドープチャネル層はInx 1 Ga1 - x 1
As層、Inx 2 Ga1 - x 2 As層、Inx 3 Ga
1 - x 3 As層がこの順で前記バッファ層から前記電子
供給層にむかう方向に積層された構造であると共に、
0.4<x1<x2<0.9及び0.4<x3<x2<
0.9を充たすことを特徴とする電界効果トランジス
タ。 - 【請求項2】 半絶縁性InP基板上に、バッファ層、
ノンドープチャネル層、n型不純物がドープされた電子
供給層がこの順で積層された電界効果トランジスタに於
いて、前記ノンドープチャネル層はInx 1 Ga
1 - x 1 As層、Inx 2 Ga1 - x 2 As層、In
x 3 Ga1 - x 3 As層、Inx 4 Ga1 - x4 As層
がこの順で前記バッファ層から前記電子供給層にむかう
方向に積層された構造であると共に、0.4<x1<x
2<0.9及び0.4<x4<x3<x2<0.9を充
たすことを特徴とする電界効果トランジスタ。 - 【請求項3】 半絶縁性InP基板上に、バッファ層、
ノンドープチャネル層、n型不純物がドープされた電子
供給層がこの順で積層された電界効果トランジスタに於
いて、前記ノンドープチャネル層はInx 1 Ga
1 - x 1 As層、Inx 2 Ga1 - x 2 As層、In
x 3 Ga1 - x 3 As層、Inx 4 Ga1 - x4 As層
がこの順で前記バッファ層から前記電子供給層にむかう
方向に積層された構造であると共に、0.4<x1<x
2<x3<0.9及び0.4<x4<x3<0.9を充
たすことを特徴とする電界効果トランジスタ。 - 【請求項4】 半絶縁性InP基板上に、バッファ層、
ノンドープチャネル層、n型不純物がドープされた電子
供給層がこの順で積層された電界効果トランジスタに於
いて、前記ノンドープチャネル層はInx 1 Ga
1 - x 1 As層、Inx 2 Ga1 - x 2 As層、In
x 3 Ga1 - x 3 As層、Inx 4 Ga1 - x 4 As
層、Inx 5 Ga1 - x 5 As層がこの順で前記バッフ
ァ層から前記電子供給層にむかう方向に積層された構造
であると共に、0.4<x1<x2<0.9及び0.4
<x5<x4<x3<x2<0.9を充たすことを特徴
とする電界効果トランジスタ。 - 【請求項5】 半絶縁性InP基板上に、バッファ層、
ノンドープチャネル層、n型不純物がドープされた電子
供給層がこの順で積層された電界効果トランジスタに於
いて、前記ノンドープチャネル層はInx 1 Ga
1 - x 1 As層、Inx 2 Ga1 - x 2 As層、In
x 3 Ga1 - x 3 As層、Inx 4 Ga1 - x4 As
層、Inx 5 Ga1 - x 5 As層がこの順で前記バッフ
ァ層から前記電子供給層にむかう方向に積層された構造
であると共に、0.4<x1<x2<x3<0.9及び
0.4<x5<x4<x3<0.9を充たすことを特徴
とする電界効果トランジスタ。 - 【請求項6】 半絶縁性InP基板上に、バッファ層、
ノンドープチャネル層、n型不純物がドープされた電子
供給層がこの順で積層された電界効果トランジスタに於
いて、前記ノンドープチャネル層はInx 1 Ga
1 - x 1 As層、Inx 2 Ga1 - x 2 As層、In
x 3 Ga1 - x 3 As層、Inx 4 Ga1 - x4 As
層、Inx 5 Ga1 - x 5 As層がこの順で前記バッフ
ァ層から前記電子供給層にむかう方向に積層された構造
であると共に、0.4<x1<x2<x3<x4<0.
9及び0.4<x5<x4<0.9を充たすことを特徴
とする電界効果トランジスタ。
Priority Applications (2)
Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
---|---|---|---|
JP4113283A JP2674420B2 (ja) | 1992-05-06 | 1992-05-06 | 電界効果トランジスタ |
US08/056,540 US5453631A (en) | 1992-05-06 | 1993-05-05 | Field effect transistor having a multi-layer channel |
Applications Claiming Priority (1)
Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
---|---|---|---|
JP4113283A JP2674420B2 (ja) | 1992-05-06 | 1992-05-06 | 電界効果トランジスタ |
Publications (2)
Publication Number | Publication Date |
---|---|
JPH05315365A true JPH05315365A (ja) | 1993-11-26 |
JP2674420B2 JP2674420B2 (ja) | 1997-11-12 |
Family
ID=14608257
Family Applications (1)
Application Number | Title | Priority Date | Filing Date |
---|---|---|---|
JP4113283A Expired - Lifetime JP2674420B2 (ja) | 1992-05-06 | 1992-05-06 | 電界効果トランジスタ |
Country Status (1)
Country | Link |
---|---|
JP (1) | JP2674420B2 (ja) |
Cited By (4)
Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
---|---|---|---|---|
JPH06140435A (ja) * | 1992-10-27 | 1994-05-20 | Nippondenso Co Ltd | ヘテロ接合を有する化合物半導体基板およびそれを用いた電界効果トランジスタ |
EP0658941A2 (en) * | 1993-12-16 | 1995-06-21 | Nec Corporation | Field effect transistor |
JPH07312421A (ja) * | 1994-05-17 | 1995-11-28 | Nec Corp | 電界効果トランジスタ及びその製造方法 |
JP2014033080A (ja) * | 2012-08-03 | 2014-02-20 | Nippon Telegr & Teleph Corp <Ntt> | 電界効果型トランジスタ構造の製造方法及び電界効果型トランジスタ構造 |
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JPH05160162A (ja) * | 1991-12-05 | 1993-06-25 | Nec Corp | 電界効果トランジスタ |
-
1992
- 1992-05-06 JP JP4113283A patent/JP2674420B2/ja not_active Expired - Lifetime
Patent Citations (1)
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EP0658941A3 (en) * | 1993-12-16 | 1995-07-05 | Nec Corporation | Field effect transistor |
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JP2674420B2 (ja) | 1997-11-12 |
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