JPH04234739A - レーザ装置及びレーザの第２高調波を発生する方法 - Google Patents
レーザ装置及びレーザの第２高調波を発生する方法Info
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- JPH04234739A JPH04234739A JP3219408A JP21940891A JPH04234739A JP H04234739 A JPH04234739 A JP H04234739A JP 3219408 A JP3219408 A JP 3219408A JP 21940891 A JP21940891 A JP 21940891A JP H04234739 A JPH04234739 A JP H04234739A
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- H01S5/141—External cavity lasers using a wavelength selective device, e.g. a grating or etalon
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- G02—OPTICS
- G02F—OPTICAL DEVICES OR ARRANGEMENTS FOR THE CONTROL OF LIGHT BY MODIFICATION OF THE OPTICAL PROPERTIES OF THE MEDIA OF THE ELEMENTS INVOLVED THEREIN; NON-LINEAR OPTICS; FREQUENCY-CHANGING OF LIGHT; OPTICAL LOGIC ELEMENTS; OPTICAL ANALOGUE/DIGITAL CONVERTERS
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- H01S5/0683—Stabilisation of laser output parameters by monitoring the optical output parameters
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Abstract
(57)【要約】本公報は電子出願前の出願データであるた
め要約のデータは記録されません。
め要約のデータは記録されません。
Description
【０００１】
【産業上の利用分野】本発明は、レーザ装置、より詳細
に言えば、オプチカル・ストレージ装置に用いられるレ
ーザ装置に関する。
に言えば、オプチカル・ストレージ装置に用いられるレ
ーザ装置に関する。
【０００２】
【従来の技術】半導体ダイオード・レーザはオプチカル
・データ・ストレージ装置に使用されている。ガリウム
・アルミニウムひ素（ＧａＡｌＡｓ）ダイオード・レー
ザは、その１例であり、赤外線付近の波長（７５０乃至
８８０ナノメートルの波長）の光を発生する。レーザか
らの光はデータの各ビツトを記録するために光学デイス
ク上のスポツトに収束される。λを光の波長とし、レー
ザ光を収束するレンズの開口数をＮ．Ａ．とすれば、ス
ポツトの直径は約λ／２（Ｎ．Ａ．）である。波長が８
３０ナノメートルのＧａＡｌＡｓレーザで、（Ｎ．Ａ．
）が約０．５のレンズにおいて、結果のスポツトの寸法
は８６０ナノメートルの直径である。
・データ・ストレージ装置に使用されている。ガリウム
・アルミニウムひ素（ＧａＡｌＡｓ）ダイオード・レー
ザは、その１例であり、赤外線付近の波長（７５０乃至
８８０ナノメートルの波長）の光を発生する。レーザか
らの光はデータの各ビツトを記録するために光学デイス
ク上のスポツトに収束される。λを光の波長とし、レー
ザ光を収束するレンズの開口数をＮ．Ａ．とすれば、ス
ポツトの直径は約λ／２（Ｎ．Ａ．）である。波長が８
３０ナノメートルのＧａＡｌＡｓレーザで、（Ｎ．Ａ．
）が約０．５のレンズにおいて、結果のスポツトの寸法
は８６０ナノメートルの直径である。
【０００３】若し、レーザ光の波長が半分に減少するこ
とができるならば、スポツトの直径も半分に減少するこ
とができ、光学デイスクの全体としての密度は四分の一
になることは明らかである。然しながら、青色の範囲の
光線（４３０ナノメートルの波長）を発生するレーザ・
ダイオードは、未だ入手不可能である。この分野の研究
はレーザ・ダイオードからの赤外線の光線を青色光線に
変換する方法に集中している。
とができるならば、スポツトの直径も半分に減少するこ
とができ、光学デイスクの全体としての密度は四分の一
になることは明らかである。然しながら、青色の範囲の
光線（４３０ナノメートルの波長）を発生するレーザ・
ダイオードは、未だ入手不可能である。この分野の研究
はレーザ・ダイオードからの赤外線の光線を青色光線に
変換する方法に集中している。
【０００４】より高い周波数の光に変換する１つの技術
は、第２高調波の発生（ｓｅｃｏｎｄ ｈａｒｍｏｎｉ
ｃ ｇｅｎｅｒａｔｉｏｎ−ＳＨＧ）として知られてい
る。光線がガリウム・ニオブ酸塩（ＫＮｂＯ３）のよう
な非直線性クリスタルを通して通過され、第２高調波（
基本光線の２倍の光線）が発生される。このＳＨＧ技術
は１９８８年９月２６日のアプライド・フイジツクス・
レター、第５３巻１３号の１１７０頁のチユン（Ｍ．Ｋ
．Ｃｈｕｎ）等の文献、１９７９年９月１５日のアプラ
イド・フイジツクス・レター、第３５巻６号の４６１頁
のガンター（Ｐ．Ｇｕｎｔｅｒ）等の文献、そして１９
８３年１２月１日のオプチツクス・コミユニケーシヨン
の第４８巻３号の２１５頁のガンター等の文献に記載さ
れている。然しながら、ダイオード・レーザに利用可能
な入力パワーは、光学的な強化技術を用いなければ、極
めて低い。
は、第２高調波の発生（ｓｅｃｏｎｄ ｈａｒｍｏｎｉ
ｃ ｇｅｎｅｒａｔｉｏｎ−ＳＨＧ）として知られてい
る。光線がガリウム・ニオブ酸塩（ＫＮｂＯ３）のよう
な非直線性クリスタルを通して通過され、第２高調波（
基本光線の２倍の光線）が発生される。このＳＨＧ技術
は１９８８年９月２６日のアプライド・フイジツクス・
レター、第５３巻１３号の１１７０頁のチユン（Ｍ．Ｋ
．Ｃｈｕｎ）等の文献、１９７９年９月１５日のアプラ
イド・フイジツクス・レター、第３５巻６号の４６１頁
のガンター（Ｐ．Ｇｕｎｔｅｒ）等の文献、そして１９
８３年１２月１日のオプチツクス・コミユニケーシヨン
の第４８巻３号の２１５頁のガンター等の文献に記載さ
れている。然しながら、ダイオード・レーザに利用可能
な入力パワーは、光学的な強化技術を用いなければ、極
めて低い。
【０００５】ＳＨＧ方式の効率を高める１つの方法は、
非直線性クリスタルの回りに光学的な共振器を配置する
ことである。発生された光は、充分な量の青色光線を発
生するように、共振器の内部のクリスタルを通して前後
に反射を繰り返される。この技術は、１９８８年６月の
量子エレクトロニクスのＩＥＥＥジヤーナル第２４巻６
号の９１３頁のコズロフスキー（Ｗ．Ｊ．Ｋｏｚｌｏｖ
ｓｋｙ）等の文献、１９８７年１２月のオプチツクス・
レター第１２巻１２号の１０１４頁のコズロフスキー等
の文献、１９６６年の量子エレクトロニクスのＩＥＥＥ
ジヤーナルのＱＥ−２の１０９頁乃至１２３頁のアシキ
ン（Ａ．Ａｓｈｋｉｎ）等の文献及び１９７２年４月の
ＩＥＥＥの会報第６０巻４号の４２２頁のスミスの文献
に記載されている。この方法の利点は、レーザの周波数
が共振器（受動的キヤビテイとして知られている）の共
振周波数に正確に同調されねばならないことと、共振キ
ヤビテイの共振に、常にロツクされるように、常時、安
定されていなければならないことである。レーザの周波
数は、受動的キヤビテイの共振の幅の分数値内に安定さ
れていなければならない。
非直線性クリスタルの回りに光学的な共振器を配置する
ことである。発生された光は、充分な量の青色光線を発
生するように、共振器の内部のクリスタルを通して前後
に反射を繰り返される。この技術は、１９８８年６月の
量子エレクトロニクスのＩＥＥＥジヤーナル第２４巻６
号の９１３頁のコズロフスキー（Ｗ．Ｊ．Ｋｏｚｌｏｖ
ｓｋｙ）等の文献、１９８７年１２月のオプチツクス・
レター第１２巻１２号の１０１４頁のコズロフスキー等
の文献、１９６６年の量子エレクトロニクスのＩＥＥＥ
ジヤーナルのＱＥ−２の１０９頁乃至１２３頁のアシキ
ン（Ａ．Ａｓｈｋｉｎ）等の文献及び１９７２年４月の
ＩＥＥＥの会報第６０巻４号の４２２頁のスミスの文献
に記載されている。この方法の利点は、レーザの周波数
が共振器（受動的キヤビテイとして知られている）の共
振周波数に正確に同調されねばならないことと、共振キ
ヤビテイの共振に、常にロツクされるように、常時、安
定されていなければならないことである。レーザの周波
数は、受動的キヤビテイの共振の幅の分数値内に安定さ
れていなければならない。
【０００６】例えば、１．５センチメートルの有効長さ
（非直線性クリスタルの屈折率の寄与を含んで）を持つ
非直線性共振器があるものと仮定して、共振器のキヤビ
テイのモード空間は１０ギガヘルツに等価である。高い
循環パワーを設立するために、約１００の微調整が必要
とされ、そして、共振のライン幅は約１００メガヘルツ
である。第２高調波の発生の効率的な周波数のために、
レーザは、ダイオード・レーザの本来のライン幅とコン
パチブルである約２０メガヘルツ以下の精度の範囲内で
周波数ロツクされねばならない。
（非直線性クリスタルの屈折率の寄与を含んで）を持つ
非直線性共振器があるものと仮定して、共振器のキヤビ
テイのモード空間は１０ギガヘルツに等価である。高い
循環パワーを設立するために、約１００の微調整が必要
とされ、そして、共振のライン幅は約１００メガヘルツ
である。第２高調波の発生の効率的な周波数のために、
レーザは、ダイオード・レーザの本来のライン幅とコン
パチブルである約２０メガヘルツ以下の精度の範囲内で
周波数ロツクされねばならない。
【０００７】レーザは電子的な検出と、フイードバツク
回路とによつて共振周波数に能動的に励起することが可
能である。これはレーザ装置の複雑さを増加する。反対
に、レーザは共振周波数に受動的にロツクすることが可
能である。若し、共振周波数における光がそのレーザに
直接に差し戻されるならば、レーザはその共振周波数に
レーザの周波数を安定することができる。これについて
は、１９８７年１１月のオプチツクス・レター第１２巻
１１号の８７６頁のダマニ（Ｂ．Ｄａｈｍａｎｉ）等の
文献を参照されたい。
回路とによつて共振周波数に能動的に励起することが可
能である。これはレーザ装置の複雑さを増加する。反対
に、レーザは共振周波数に受動的にロツクすることが可
能である。若し、共振周波数における光がそのレーザに
直接に差し戻されるならば、レーザはその共振周波数に
レーザの周波数を安定することができる。これについて
は、１９８７年１１月のオプチツクス・レター第１２巻
１１号の８７６頁のダマニ（Ｂ．Ｄａｈｍａｎｉ）等の
文献を参照されたい。
【０００８】１９８９年７月１５日のオプチツクス・レ
ター第１４巻１４号の７３１頁のデイクソン（Ｇ．Ｊ．
Ｄｉｘｏｎ）等による文献は、受動的なレーザ・ロツク
を用いたＳＨＧシステムを教示している。この文献に従
つた装置は、基本周波数の光の小部分を第２高調波の光
から分離するために、非直線性のクリスタル共振器の励
起端に置かれ傾斜されたミラーを使用している。次に、
基本周波数の光線のこの小さな部分は非直線性クリスタ
ル共振器の回りに反射し、戻されて、そして、半波長板
、第２のミラー、偏光ビーム・スプリツタ及び電磁光学
式の分離器の中に導かれる。従つて、レーザは非直線性
クリスタル共振器の共振周波数に効果的にロツクされる
。米国特許第４８８４２７６号はオプチカル・フイード
バツクを用いた他のＳＨＧの装置を開示している。これ
らの両方の装置は、フイードバツク光がレーザ光のフイ
ールドと同位相にあるように、フイードバツク光を正確
に制御しなければならない。
ター第１４巻１４号の７３１頁のデイクソン（Ｇ．Ｊ．
Ｄｉｘｏｎ）等による文献は、受動的なレーザ・ロツク
を用いたＳＨＧシステムを教示している。この文献に従
つた装置は、基本周波数の光の小部分を第２高調波の光
から分離するために、非直線性のクリスタル共振器の励
起端に置かれ傾斜されたミラーを使用している。次に、
基本周波数の光線のこの小さな部分は非直線性クリスタ
ル共振器の回りに反射し、戻されて、そして、半波長板
、第２のミラー、偏光ビーム・スプリツタ及び電磁光学
式の分離器の中に導かれる。従つて、レーザは非直線性
クリスタル共振器の共振周波数に効果的にロツクされる
。米国特許第４８８４２７６号はオプチカル・フイード
バツクを用いた他のＳＨＧの装置を開示している。これ
らの両方の装置は、フイードバツク光がレーザ光のフイ
ールドと同位相にあるように、フイードバツク光を正確
に制御しなければならない。
【０００９】
【発明が解決しようとする課題】従つて、最小限の光学
部品を持つオプチカル・フイードバツク装置によつて、
赤外線のレーザ光をその第２高調波の青色光線に変換す
る装置が求められている。
部品を持つオプチカル・フイードバツク装置によつて、
赤外線のレーザ光をその第２高調波の青色光線に変換す
る装置が求められている。
【００１０】
【発明の概要】本発明に従つて、レーザ・ダイオードは
周波数倍増方法によつて第２高調波の光線に変換される
赤外線の光線を与える。高い内部キヤビテイ・パワーが
十分に大きい第２高調波を発生するように、非直線性ク
リスタルがオプチカル共振器の内側に設けられる。適当
なコリメーシヨンと収束用光学系がレーザの出力光線と
共振器とを結合するのに用いられる。フイードバツク・
ミラーは、共振器を通つて光線をレーザの中に直接に転
送するように反射する。ダイオード・レーザの全面のフ
アセツトは反射防止用のコーテイング（５％、またはそ
れ以下の反射率を持つ）が施され、そして、外部オプチ
カル・フイードバツクが非直線性クリスタル共振器の共
振周波数に等しい波長で十分なレーザ発振を生じる。
周波数倍増方法によつて第２高調波の光線に変換される
赤外線の光線を与える。高い内部キヤビテイ・パワーが
十分に大きい第２高調波を発生するように、非直線性ク
リスタルがオプチカル共振器の内側に設けられる。適当
なコリメーシヨンと収束用光学系がレーザの出力光線と
共振器とを結合するのに用いられる。フイードバツク・
ミラーは、共振器を通つて光線をレーザの中に直接に転
送するように反射する。ダイオード・レーザの全面のフ
アセツトは反射防止用のコーテイング（５％、またはそ
れ以下の反射率を持つ）が施され、そして、外部オプチ
カル・フイードバツクが非直線性クリスタル共振器の共
振周波数に等しい波長で十分なレーザ発振を生じる。
【００１１】
【実施例】図１を参照すると、本発明のレーザ装置１０
が示されている。レーザ装置１０はレーザ・ダイオード
１２を含んでいる。レーザ１２は約８６０ナノメートル
の波長の光線を発生するＧａＡｌＡｓレーザ・ダイオー
ドである。このレーザ・ダイオードは、５％以下、望ま
しくは１％以下の反射率を達成するために、レーザの出
力フアセツトに反射防止コーテイングが施されている。 反射防止コーテイングは、ジルコニア、またはアルミナ
薄膜、または多層薄膜、または同様なフイルム状の反射
防止コーテイングを用いることができる。
が示されている。レーザ装置１０はレーザ・ダイオード
１２を含んでいる。レーザ１２は約８６０ナノメートル
の波長の光線を発生するＧａＡｌＡｓレーザ・ダイオー
ドである。このレーザ・ダイオードは、５％以下、望ま
しくは１％以下の反射率を達成するために、レーザの出
力フアセツトに反射防止コーテイングが施されている。 反射防止コーテイングは、ジルコニア、またはアルミナ
薄膜、または多層薄膜、または同様なフイルム状の反射
防止コーテイングを用いることができる。
【００１２】レンズ１４、非直線性クリスタル共振器１
６及び凹面ミラー１８は、すべて、レーザ１２の出力ラ
イン２０に沿つて整列される。ミラー１８の代りに、レ
ンズ及び平面のミラーの組み合わせを使用することでき
る。共振器１６は、共振器入力ミラー３２によつて囲ま
れた非直線性クリスタル３０と共振器出力ミラー３４と
で構成されている。非直線性クリスタル３０はガリウム
・ニオブ酸塩（ＫＮｂＯ３）のクリスタルである。共振
器１６はレーザ・ダイオード１２の周波数に等しい共振
周波数を持つように作られている。良好な実施例におい
て、クリスタル３０は約３乃至１０ミリメートルの長さ
を持つている。非直線性クリスタル３０は熱電気素子、
または抵抗性ヒーター（図示せず）を持つ電流位相マツ
チング温度に制御された温度を持つている。位相マツチ
ング温度は非直線性クリスタルと光の周波数とに依存す
る。ＫＮｂＯ３及び８６０ナノメートル光線の２倍の周
波数に対しては、温度は摂氏約２３度である。
６及び凹面ミラー１８は、すべて、レーザ１２の出力ラ
イン２０に沿つて整列される。ミラー１８の代りに、レ
ンズ及び平面のミラーの組み合わせを使用することでき
る。共振器１６は、共振器入力ミラー３２によつて囲ま
れた非直線性クリスタル３０と共振器出力ミラー３４と
で構成されている。非直線性クリスタル３０はガリウム
・ニオブ酸塩（ＫＮｂＯ３）のクリスタルである。共振
器１６はレーザ・ダイオード１２の周波数に等しい共振
周波数を持つように作られている。良好な実施例におい
て、クリスタル３０は約３乃至１０ミリメートルの長さ
を持つている。非直線性クリスタル３０は熱電気素子、
または抵抗性ヒーター（図示せず）を持つ電流位相マツ
チング温度に制御された温度を持つている。位相マツチ
ング温度は非直線性クリスタルと光の周波数とに依存す
る。ＫＮｂＯ３及び８６０ナノメートル光線の２倍の周
波数に対しては、温度は摂氏約２３度である。
【００１３】ミラー３２は第２高調波に対して高いリフ
レクテイビイテイ、即ち高い反射率（９０％以上）を持
つている。ミラー３２はレーザ１２からの基本周波数（
例えば、８６０ナノメートルの波長の赤外線）の光に対
して反射率Ｒ１を持つている。反射率Ｒ１は、共振器１
６がレーザ１２とインピーダンス整合されるように選ば
れているので、ミラー３２からレーザ１２に向つて直接
に反射し戻される光が最大にされる。このことに対して
の詳細は、量子エレクトロニクスのＩＥＥＥジヤーナル
のＱＥ−２４巻第６号の９１３頁のコズロフスキーの文
献を参照されたい。ミラー３２及び３４はクリスタル３
０に対向する反射面を持つている。
レクテイビイテイ、即ち高い反射率（９０％以上）を持
つている。ミラー３２はレーザ１２からの基本周波数（
例えば、８６０ナノメートルの波長の赤外線）の光に対
して反射率Ｒ１を持つている。反射率Ｒ１は、共振器１
６がレーザ１２とインピーダンス整合されるように選ば
れているので、ミラー３２からレーザ１２に向つて直接
に反射し戻される光が最大にされる。このことに対して
の詳細は、量子エレクトロニクスのＩＥＥＥジヤーナル
のＱＥ−２４巻第６号の９１３頁のコズロフスキーの文
献を参照されたい。ミラー３２及び３４はクリスタル３
０に対向する反射面を持つている。
【００１４】ミラー３４は、基本周波数のＦＦ光線（赤
外線）に対して８５％、若しくは、それ以上の反射率と
、第２高調波の光（青色光線）に対して９５％以上の透
過率を持つている。ミラー１８はＦＦ光線（赤外線の光
線）に対して９９％、もしくは、それ以上の反射率と、
ＳＨＧ光線（青色光線）に対しては９５％、または、そ
れ以上の透過率を持つている。ミラー１８、３２及び３
４は公知のように、誘電体の多層コーテイングが施され
ている。その層はＳｉＯ２及びＴＯ２が交互に被着され
て作られている。ミラー３２及び３４はクリスタル３０
に直接に被着されてコーテイングされている。代案とし
て、クリスタル３０の両側には、別個のミラーを使用す
ることができる。
外線）に対して８５％、若しくは、それ以上の反射率と
、第２高調波の光（青色光線）に対して９５％以上の透
過率を持つている。ミラー１８はＦＦ光線（赤外線の光
線）に対して９９％、もしくは、それ以上の反射率と、
ＳＨＧ光線（青色光線）に対しては９５％、または、そ
れ以上の透過率を持つている。ミラー１８、３２及び３
４は公知のように、誘電体の多層コーテイングが施され
ている。その層はＳｉＯ２及びＴＯ２が交互に被着され
て作られている。ミラー３２及び３４はクリスタル３０
に直接に被着されてコーテイングされている。代案とし
て、クリスタル３０の両側には、別個のミラーを使用す
ることができる。
【００１５】ビーム・スプリツタ５０は、ミラー１８を
経て光導電体検出器５１に通過するＳＨＧ光線（青色光
線）の一部分を反射するようにライン２０に沿つて位置
付けられている。光検出器５１は、レーザ周波数の同調
回路５２に接続されており、光検出器５１で受け取つた
ＳＨＧ光線の大きさに比例する信号を与える。回路５２
はレーザ１２に接続されている。
経て光導電体検出器５１に通過するＳＨＧ光線（青色光
線）の一部分を反射するようにライン２０に沿つて位置
付けられている。光検出器５１は、レーザ周波数の同調
回路５２に接続されており、光検出器５１で受け取つた
ＳＨＧ光線の大きさに比例する信号を与える。回路５２
はレーザ１２に接続されている。
【００１６】装置１０の動作を以下に説明する。レーザ
・ダイオード１２は、ライン２０に沿つてレンズ１４の
方に送られる基本周波数の光線（赤外線）のビームを発
生する。レンズ１４はレーザ１２からの光を共振器１６
の入力ミラー３２上に収束する。ＦＦ光線（赤外線）は
共振器１６の内部で前後に繰り返して反射され、この光
線の一部はＳＨＧ光線（青色光線）に変換される。レン
ズ１４は、共振器１６に入力した光線が、共振器１６の
中で既に前後に繰り返し反射された光と空間的にモード
・マツチングするように光線を収束する。この空間的な
モード・マツチングについては、１９６６年１０月のア
プライド・オプチツクスの第５巻の１５５０乃至１５６
７頁を参照されたい。
・ダイオード１２は、ライン２０に沿つてレンズ１４の
方に送られる基本周波数の光線（赤外線）のビームを発
生する。レンズ１４はレーザ１２からの光を共振器１６
の入力ミラー３２上に収束する。ＦＦ光線（赤外線）は
共振器１６の内部で前後に繰り返して反射され、この光
線の一部はＳＨＧ光線（青色光線）に変換される。レン
ズ１４は、共振器１６に入力した光線が、共振器１６の
中で既に前後に繰り返し反射された光と空間的にモード
・マツチングするように光線を収束する。この空間的な
モード・マツチングについては、１９６６年１０月のア
プライド・オプチツクスの第５巻の１５５０乃至１５６
７頁を参照されたい。
【００１７】ＳＨＧ光線（青色光線）は共振器１６を出
て、ミラー１８を通過する。共振器１６を出た残りのＦ
Ｆ光線（赤外線）は、ライン２０に沿つて共振器１６及
びレンズ１４を通つてミラー１８によつて背後の方向に
反射される。この反射されたＦＦ光線（赤外線）は破線
のライン４０によつて表わされている。レーザ１２の閾
値は、ライン４０に沿つたフイードバツク光線が最大の
時に、最も低い値である。この最大値は、レーザの周波
数が共振周波数に一致した時に発生する。その結果、フ
イードバツク光線の周波数は、レーザ・ダイオード１２
を共振器１６の共振周波数にマツチする。
て、ミラー１８を通過する。共振器１６を出た残りのＦ
Ｆ光線（赤外線）は、ライン２０に沿つて共振器１６及
びレンズ１４を通つてミラー１８によつて背後の方向に
反射される。この反射されたＦＦ光線（赤外線）は破線
のライン４０によつて表わされている。レーザ１２の閾
値は、ライン４０に沿つたフイードバツク光線が最大の
時に、最も低い値である。この最大値は、レーザの周波
数が共振周波数に一致した時に発生する。その結果、フ
イードバツク光線の周波数は、レーザ・ダイオード１２
を共振器１６の共振周波数にマツチする。
【００１８】高い循環フイールドが共振器１６の内部で
発生される。然しながら、ＳＨＧプロセスの位相マツチ
の帯域幅内にレーザの波長を維持することが必要である
。位相マツチの帯域幅は０．１乃至２ナノメートル（３
０乃至６００ギガヘルツ）の範囲にあり、相対的に粗い
周波数安定が同調回路５２によつて与えられる。同調回
路５２は、レーザ１２の温度同調か、または電流同調の
いずれかを使用している。代案として、非直線性クリス
タル３０の温度は、位相マツチの波長がレーザの波長に
一致するように、同調回路によつて制御することができ
る。経年変化、または温度変化によつて生じるレーザの
波長の変動は、非常に低い速度で生じる。従つて、同調
回路５２は速い応答時間を必要とせず、そして非常に単
純なタイプの同調回路を使用することができる。ＳＨＧ
（青色）光線監視検出器は任意のオプチカル・ストレー
ジ駆動装置の一部に設けてもよい。
発生される。然しながら、ＳＨＧプロセスの位相マツチ
の帯域幅内にレーザの波長を維持することが必要である
。位相マツチの帯域幅は０．１乃至２ナノメートル（３
０乃至６００ギガヘルツ）の範囲にあり、相対的に粗い
周波数安定が同調回路５２によつて与えられる。同調回
路５２は、レーザ１２の温度同調か、または電流同調の
いずれかを使用している。代案として、非直線性クリス
タル３０の温度は、位相マツチの波長がレーザの波長に
一致するように、同調回路によつて制御することができ
る。経年変化、または温度変化によつて生じるレーザの
波長の変動は、非常に低い速度で生じる。従つて、同調
回路５２は速い応答時間を必要とせず、そして非常に単
純なタイプの同調回路を使用することができる。ＳＨＧ
（青色）光線監視検出器は任意のオプチカル・ストレー
ジ駆動装置の一部に設けてもよい。
【００１９】図２は本発明のレーザ装置の第２の実施例
であり、参照数字１００で示されている。レーザ装置１
００は図１のレーザ１２と同じレーザ・ダイオード１０
２を含んでいる。レーザ１０２は出力ライン１０４に沿
つてＦＦ光線（赤外線）のビームを出力する。レンズ１
０６、３個のミラーで取り囲んだ形式（ミラー・リング
）の共振器１０８及びフイードバツク・ミラー１１０は
ライン１０４に沿つて位置付けられている。共振器１０
８は図１の非直線性クリスタル３０と同じ非直線性クリ
スタル１２０を含んでいる。
であり、参照数字１００で示されている。レーザ装置１
００は図１のレーザ１２と同じレーザ・ダイオード１０
２を含んでいる。レーザ１０２は出力ライン１０４に沿
つてＦＦ光線（赤外線）のビームを出力する。レンズ１
０６、３個のミラーで取り囲んだ形式（ミラー・リング
）の共振器１０８及びフイードバツク・ミラー１１０は
ライン１０４に沿つて位置付けられている。共振器１０
８は図１の非直線性クリスタル３０と同じ非直線性クリ
スタル１２０を含んでいる。
【００２０】非直線性クリスタル１２０はミラー１２２
、ミラー１２４及び平面のミラー１２６によつて取り囲
まれている。ミラー１２２はＳＨＧ光線に対して高い反
射率（９０％以上）であり、ＦＦ光線に対して反射率Ｒ
１を持つように選ばれている。反射率Ｒ１は、共振器１
０８がレーザ１０２とインピーダンス整合するように選
ばれているので、ミラー１２２からレーザ１０２の方に
直接に反射される光線は最小にされ、結合された光線（
共振器１０８の中で捉えられた光線）は最大にされる。 ミラー１１０及び１２４はＦＦ光線（赤外線）に対して
９９％、またはそれ以上の反射率を有し、ＳＨＧ光線（
青色光線）に対して９８％、またはそれ以上の透過率を
持つている。内部の光線が投射する面１２６が材料の臨
界角度よりも大きい角度となるように、共振器１０８の
寸法を選んであるので、平面１２６は全反射を行なう。 ＫＴＰに対して、臨界角度は約６０度である。代案とし
て、表面１２６は高い反射率のミラーでもよい。このミ
ラーは多層の誘電体のコーテイングが施されている。ミ
ラー１２２、１２４及び１２６は三角形、またはリング
のパターンのクリスタル１２０を通して光線の内部反射
を与えるように配列されている。
、ミラー１２４及び平面のミラー１２６によつて取り囲
まれている。ミラー１２２はＳＨＧ光線に対して高い反
射率（９０％以上）であり、ＦＦ光線に対して反射率Ｒ
１を持つように選ばれている。反射率Ｒ１は、共振器１
０８がレーザ１０２とインピーダンス整合するように選
ばれているので、ミラー１２２からレーザ１０２の方に
直接に反射される光線は最小にされ、結合された光線（
共振器１０８の中で捉えられた光線）は最大にされる。 ミラー１１０及び１２４はＦＦ光線（赤外線）に対して
９９％、またはそれ以上の反射率を有し、ＳＨＧ光線（
青色光線）に対して９８％、またはそれ以上の透過率を
持つている。内部の光線が投射する面１２６が材料の臨
界角度よりも大きい角度となるように、共振器１０８の
寸法を選んであるので、平面１２６は全反射を行なう。 ＫＴＰに対して、臨界角度は約６０度である。代案とし
て、表面１２６は高い反射率のミラーでもよい。このミ
ラーは多層の誘電体のコーテイングが施されている。ミ
ラー１２２、１２４及び１２６は三角形、またはリング
のパターンのクリスタル１２０を通して光線の内部反射
を与えるように配列されている。
【００２１】この装置の動作を説明すると、レーザ１２
０からのＦＦ光線（赤外線）は、レンズ１０６によつて
共振器１０８のミラー１２２上に収束される。この光線
は、既に共振器１０８の内部で循環されている光線に対
して空間的にモード・マツチされる。この光線は、３つ
のミラー１２２、１２４及び１２６の順序で時計方向に
反射される。ＦＦ光線（赤外線）及びＳＨＧ光線（青色
光線）はミラー１２４において共振器１０８を出る。ミ
ラー１１０の所で、ＳＨＧ光線（青色光線）は通過され
、ＦＦ光線（赤外線）は共振器１０８の中に反射し戻さ
れる。この反射されたＦＦ光線は（赤外線）はミラー１
２２、１２４及び１２６の順序で反時計方向に反射され
る。反射されたこのＦＦ光線（赤外線）の一部はミラー
１２２の所で共振器１０８を出て、レーザ１０２の中に
差し戻される。レーザ１０２は共振器１０８の共振周波
数で周波数マツチされる。破線で示したライン１３０は
ＦＦ光線の（赤外線）のフイードバツク通路を示してい
る。
０からのＦＦ光線（赤外線）は、レンズ１０６によつて
共振器１０８のミラー１２２上に収束される。この光線
は、既に共振器１０８の内部で循環されている光線に対
して空間的にモード・マツチされる。この光線は、３つ
のミラー１２２、１２４及び１２６の順序で時計方向に
反射される。ＦＦ光線（赤外線）及びＳＨＧ光線（青色
光線）はミラー１２４において共振器１０８を出る。ミ
ラー１１０の所で、ＳＨＧ光線（青色光線）は通過され
、ＦＦ光線（赤外線）は共振器１０８の中に反射し戻さ
れる。この反射されたＦＦ光線は（赤外線）はミラー１
２２、１２４及び１２６の順序で反時計方向に反射され
る。反射されたこのＦＦ光線（赤外線）の一部はミラー
１２２の所で共振器１０８を出て、レーザ１０２の中に
差し戻される。レーザ１０２は共振器１０８の共振周波
数で周波数マツチされる。破線で示したライン１３０は
ＦＦ光線の（赤外線）のフイードバツク通路を示してい
る。
【００２２】レーザ装置１００の利点は、ＦＦ光線（赤
外線）がミラー１２２からレーザ１０２の中に直接に反
射し戻されないことである。図１のレーザ装置において
は、レーザ１２からの光の一部が、共振器１６に全く入
らずにミラー３２の外側面からレーザ１２の中に直接反
射し戻される。この直接に反射された光線は、小さいけ
れども、レーザ１２の周波数ロツクを妨害する。レーザ
装置１００は、３個のミラー・リング共振器１０８を用
いることによつてこの問題を解決している。この装置に
おいて、レーザ１０２からの直接の光線であつて、ミラ
ー１２２の外部表面で反射された光線は、レーザ１０２
の直接の光線から外れた角度のライン１３４に沿つて反
射される。レーザ１０２は、共振周波数でロツクする共
振器１０８から反射されたＦＦ光線（赤外線）だけを受
け取り、妨害光線を受け取ることがない。
外線）がミラー１２２からレーザ１０２の中に直接に反
射し戻されないことである。図１のレーザ装置において
は、レーザ１２からの光の一部が、共振器１６に全く入
らずにミラー３２の外側面からレーザ１２の中に直接反
射し戻される。この直接に反射された光線は、小さいけ
れども、レーザ１２の周波数ロツクを妨害する。レーザ
装置１００は、３個のミラー・リング共振器１０８を用
いることによつてこの問題を解決している。この装置に
おいて、レーザ１０２からの直接の光線であつて、ミラ
ー１２２の外部表面で反射された光線は、レーザ１０２
の直接の光線から外れた角度のライン１３４に沿つて反
射される。レーザ１０２は、共振周波数でロツクする共
振器１０８から反射されたＦＦ光線（赤外線）だけを受
け取り、妨害光線を受け取ることがない。
【００２３】図３は本発明の第３の実施例のレーザ装置
２００を示す図である。レーザ装置２００は図１のレー
ザ１２と同じレーザ・ダイオード２０２を含んでいる。 レーザ２０２は出力線２０４に沿つてＦＦ光線（赤外線
）を出力する。レンズ２０６、３個のミラー・リング共
振器２０８及びフイードバツク・ミラー２１０はライン
２０４に沿つて位置付けられている。共振器２０８は、
リング構造に配列された３個のミラー２２０、２２２及
び２２４を含んでいる。ミラー２２０はＳＨＧ光線（青
色光線）に対して高い反射率（９０％以上）を持ち、Ｆ
Ｆ光線（赤外線）に対して反射率Ｒ１を持つている。反
射率Ｒ１は、共振器２０８がレーザ２０２とインピーダ
ンス整合するように選ばれているので、ミラー２２０か
らレーザ２０２に向つて直接に反射された光は最小にさ
れ、そして、結合された光（共振器２０８中に捉えられ
た光）は最大にされる。ミラー２１０及び２２２はＦＦ
光線（赤外線）に対して９９％、もしくはそれ以上の反
射率を有し、ＳＨＧ光線（青色光線）に対しては９５％
の透過率を持つている。ミラー２２４はＦＦ光線（赤外
線）及びＳＨＧ光線（青色光線）に対して９９％、もし
くはそれ以上の反射率を持つている。これらのミラーは
多層の誘電体コーテイング処理が施されている。非直線
性クリスタル２３０はミラー２２０及び２２２の間でラ
イン２０４に沿つて位置付けられている。クリスタル２
３０は図１のクリスタル３０と同じである。
２００を示す図である。レーザ装置２００は図１のレー
ザ１２と同じレーザ・ダイオード２０２を含んでいる。 レーザ２０２は出力線２０４に沿つてＦＦ光線（赤外線
）を出力する。レンズ２０６、３個のミラー・リング共
振器２０８及びフイードバツク・ミラー２１０はライン
２０４に沿つて位置付けられている。共振器２０８は、
リング構造に配列された３個のミラー２２０、２２２及
び２２４を含んでいる。ミラー２２０はＳＨＧ光線（青
色光線）に対して高い反射率（９０％以上）を持ち、Ｆ
Ｆ光線（赤外線）に対して反射率Ｒ１を持つている。反
射率Ｒ１は、共振器２０８がレーザ２０２とインピーダ
ンス整合するように選ばれているので、ミラー２２０か
らレーザ２０２に向つて直接に反射された光は最小にさ
れ、そして、結合された光（共振器２０８中に捉えられ
た光）は最大にされる。ミラー２１０及び２２２はＦＦ
光線（赤外線）に対して９９％、もしくはそれ以上の反
射率を有し、ＳＨＧ光線（青色光線）に対しては９５％
の透過率を持つている。ミラー２２４はＦＦ光線（赤外
線）及びＳＨＧ光線（青色光線）に対して９９％、もし
くはそれ以上の反射率を持つている。これらのミラーは
多層の誘電体コーテイング処理が施されている。非直線
性クリスタル２３０はミラー２２０及び２２２の間でラ
イン２０４に沿つて位置付けられている。クリスタル２
３０は図１のクリスタル３０と同じである。
【００２４】レーザ装置２００の動作は図２のレーザ装
置１００の動作と非常に似ている。レーザ装置２００に
おいて、レーザ２０２からのＦＦ光線（赤外線）は共振
器２０８の内部の光線と空間的にモード・マツチするた
めに、レンズ２０６によつてミラー２２０上に収束され
る。ミラー２２０を通過しなかつた光線はレーザ２０２
とは異なつた方向のライン２４０に沿つて反射される。 ミラー２２０を通過した光線は共振器２０８の回りで時
計方向に反射される。ＦＦ光線（赤外線）及びＳＨＧ光
線（青色光線）はミラー２２２の所で共振器２０８を出
る。ミラー２１０はＳＨＧ光線（青色光線）を通過し、
ＦＦ光線（赤外線）を共振器２０８の中に反射し戻す。 反射されたこのＦＦ光線（赤外線）は共振器２０８の回
りを反時計方向に反射し、ミラー２２０の所で共振器２
０８を出る。反射されたこのＦＦ光線（赤外線）はレー
ザ２０２の中に通り、その周波数は共振器２０８の共振
周波数でレーザ２０２とマツチする。
置１００の動作と非常に似ている。レーザ装置２００に
おいて、レーザ２０２からのＦＦ光線（赤外線）は共振
器２０８の内部の光線と空間的にモード・マツチするた
めに、レンズ２０６によつてミラー２２０上に収束され
る。ミラー２２０を通過しなかつた光線はレーザ２０２
とは異なつた方向のライン２４０に沿つて反射される。 ミラー２２０を通過した光線は共振器２０８の回りで時
計方向に反射される。ＦＦ光線（赤外線）及びＳＨＧ光
線（青色光線）はミラー２２２の所で共振器２０８を出
る。ミラー２１０はＳＨＧ光線（青色光線）を通過し、
ＦＦ光線（赤外線）を共振器２０８の中に反射し戻す。 反射されたこのＦＦ光線（赤外線）は共振器２０８の回
りを反時計方向に反射し、ミラー２２０の所で共振器２
０８を出る。反射されたこのＦＦ光線（赤外線）はレー
ザ２０２の中に通り、その周波数は共振器２０８の共振
周波数でレーザ２０２とマツチする。
【００２５】図４は本発明の第４の実施例のレーザ装置
３００を示す図である。レーザ装置３００は図１のレー
ザ１２と同じレーザ・ダイオード３０２を含んでいる。 レーザ３０２は出力ライン３０４に沿つてＦＦ光線（赤
外線）を出力する。レンズ３０６、ビーム・スプリツタ
３０８、非直線性クリスタル３１０及び凹面のフイード
バツク・ミラー３１２はライン３０４に沿つて位置付け
られている。クリスタル３１０は図１のクリスタル３０
と同じである。ビーム・スプリツタ３０８、ミラー３１
２、ミラー３１２及び凹面ミラー３２０は共振器を構成
する。ビーム・スプリツタ３０８はＳＨＧ光線を高く反
射する（９０％以上）ように選ばれており、ＦＦ光線に
対して反射率Ｒ１を持つている。反射率Ｒ１は、共振器
３１８がレーザ３０２とインピーダンス整合するように
選ばれているので、ビーム・スプリツタ３０８から直接
に反射し戻された光線は最小にされ、結合された光線（
共振器３０８の中に捉えられた光）は最大にされる。 ミラー３１２はＦＦ光線（赤外線）に対して９９％、も
しくはそれ以上の反射率を有し、ＳＨＧ光線（青色光線
）に対しては９５％、もしくはそれ以上の透過率を持つ
ている。
３００を示す図である。レーザ装置３００は図１のレー
ザ１２と同じレーザ・ダイオード３０２を含んでいる。 レーザ３０２は出力ライン３０４に沿つてＦＦ光線（赤
外線）を出力する。レンズ３０６、ビーム・スプリツタ
３０８、非直線性クリスタル３１０及び凹面のフイード
バツク・ミラー３１２はライン３０４に沿つて位置付け
られている。クリスタル３１０は図１のクリスタル３０
と同じである。ビーム・スプリツタ３０８、ミラー３１
２、ミラー３１２及び凹面ミラー３２０は共振器を構成
する。ビーム・スプリツタ３０８はＳＨＧ光線を高く反
射する（９０％以上）ように選ばれており、ＦＦ光線に
対して反射率Ｒ１を持つている。反射率Ｒ１は、共振器
３１８がレーザ３０２とインピーダンス整合するように
選ばれているので、ビーム・スプリツタ３０８から直接
に反射し戻された光線は最小にされ、結合された光線（
共振器３０８の中に捉えられた光）は最大にされる。 ミラー３１２はＦＦ光線（赤外線）に対して９９％、も
しくはそれ以上の反射率を有し、ＳＨＧ光線（青色光線
）に対しては９５％、もしくはそれ以上の透過率を持つ
ている。
【００２６】凹面ミラー３２０はビーム・スプリツタ３
０８から、ライン３０４に垂直なライン３２２に沿つて
位置付けられている。ミラー３２０はＦＦ光線（赤外線
）及びＳＨＧ光線（青色光線）の両方に対して９９％、
もしくはそれ以上の反射率を持つている。
０８から、ライン３０４に垂直なライン３２２に沿つて
位置付けられている。ミラー３２０はＦＦ光線（赤外線
）及びＳＨＧ光線（青色光線）の両方に対して９９％、
もしくはそれ以上の反射率を持つている。
【００２７】この装置の動作を説明すると、レーザ３０
２はライン３０４に沿つてＦＦ光線（赤外線）のビーム
を発生する。このＦＦ光線（赤外線）は、共振器３１８
の内部の光に空間的にモード・マツチするために、レン
ズ３０６によつてビーム・スプリツタ３０８上に収束さ
れる。ビーム・スプリツタ３０８はライン３４０に沿つ
てその光線の一部を反射する。その光線の残りの部分は
ビーム・スプリツタ３０８、及び非直線性クリスタル３
１０を通つてミラー３１２に通過する。ミラー３１２は
ＳＨＧ光線（青色光線）を通し、ＦＦ光線（赤外線）を
反射する。反射されたこのＦＦ光線（赤外線）はクリス
タル３１０を通つてビーム・スプリツタ３０８に通過す
る。ビーム・スプリツタ３０８は、反射されたこのＦＦ
光線（赤外線）の一部をビーム・スプリツタ３０８を通
過させ、レーザ３０２の中に差し戻す。ＦＦ光線（赤外
線）の残りの部分はミラー３２０の方に反射され、この
光線は転じてビーム・スプリツタ３０８に反射し戻され
る。反射されたこのＦＦ光線（赤外線）はレーザ３０２
に差し戻され、周波数は共振器３１８の共振周波数にレ
ーザ３０２とマツチされる。ミラー３１２からレーザ３
０２に反射し戻された光線は最大の共振を超越する。共
振オフ状態において、オプチカル・フイードバツクは弱
く、（Ｔ／（２＋Ｔ））２に等しい。前の数式において
、Ｔはビーム・スプリツタ３０８の転送率であり、ミラ
ー３１２及び３２０は同一に近づくような反射率を持つ
ものと仮定する。
２はライン３０４に沿つてＦＦ光線（赤外線）のビーム
を発生する。このＦＦ光線（赤外線）は、共振器３１８
の内部の光に空間的にモード・マツチするために、レン
ズ３０６によつてビーム・スプリツタ３０８上に収束さ
れる。ビーム・スプリツタ３０８はライン３４０に沿つ
てその光線の一部を反射する。その光線の残りの部分は
ビーム・スプリツタ３０８、及び非直線性クリスタル３
１０を通つてミラー３１２に通過する。ミラー３１２は
ＳＨＧ光線（青色光線）を通し、ＦＦ光線（赤外線）を
反射する。反射されたこのＦＦ光線（赤外線）はクリス
タル３１０を通つてビーム・スプリツタ３０８に通過す
る。ビーム・スプリツタ３０８は、反射されたこのＦＦ
光線（赤外線）の一部をビーム・スプリツタ３０８を通
過させ、レーザ３０２の中に差し戻す。ＦＦ光線（赤外
線）の残りの部分はミラー３２０の方に反射され、この
光線は転じてビーム・スプリツタ３０８に反射し戻され
る。反射されたこのＦＦ光線（赤外線）はレーザ３０２
に差し戻され、周波数は共振器３１８の共振周波数にレ
ーザ３０２とマツチされる。ミラー３１２からレーザ３
０２に反射し戻された光線は最大の共振を超越する。共
振オフ状態において、オプチカル・フイードバツクは弱
く、（Ｔ／（２＋Ｔ））２に等しい。前の数式において
、Ｔはビーム・スプリツタ３０８の転送率であり、ミラ
ー３１２及び３２０は同一に近づくような反射率を持つ
ものと仮定する。
【００２８】図５は本発明の第５実施例のレーザ装置を
示す図である。レーザ装置４００は図１のレーザ１２と
同じレーザ・ダイオード４０２を含んでいる。レーザ４
０２は出力ライン４０４に沿つてＦＦ光線（赤外線）ビ
ームを出力する。レンズ４０６及びオプチカル共振器４
０８はライン４０４に沿つて位置付けられる。共振器４
０８はミラー４１２、４１４及び４１６によつて取り囲
まれている非直線性クリスタル４１０を構成している。 ミラー４１２はＳＨＧ光線に対して高い反射率（９０％
以上）に選ばれており、ＦＦ光線（赤外線）に対して反
射率Ｒ１を持つように選ばれている。反射率Ｒ１は、共
振器４０８がレーザ４０２とインピーダンス整合するよ
うに選ばれているので、ミラー４１２から直接に反射さ
れた光線は最小にされ、結合された光線（共振器４０８
に捉えられた光線）は最大にされる。クリスタル４１０
は図１のクリスタル３０と同じである。ミラー４１４は
ＦＦ光線（赤外線）及びＳＨＧ光線（青色光線）の両方
に対して９９％、もしくはそれ以上の反射率を持つてい
る。ミラー４１６はＦＦ光線（赤外線）に対して９９％
、若しくはそれ以上の反射率を持ち、ＳＨＧ光線（青色
光線）に対して９５％、若しくはそれ以上の透過率を持
つている。ミラー４１２、４１４及び４１６は多層の誘
電体コーテイングが施されている。
示す図である。レーザ装置４００は図１のレーザ１２と
同じレーザ・ダイオード４０２を含んでいる。レーザ４
０２は出力ライン４０４に沿つてＦＦ光線（赤外線）ビ
ームを出力する。レンズ４０６及びオプチカル共振器４
０８はライン４０４に沿つて位置付けられる。共振器４
０８はミラー４１２、４１４及び４１６によつて取り囲
まれている非直線性クリスタル４１０を構成している。 ミラー４１２はＳＨＧ光線に対して高い反射率（９０％
以上）に選ばれており、ＦＦ光線（赤外線）に対して反
射率Ｒ１を持つように選ばれている。反射率Ｒ１は、共
振器４０８がレーザ４０２とインピーダンス整合するよ
うに選ばれているので、ミラー４１２から直接に反射さ
れた光線は最小にされ、結合された光線（共振器４０８
に捉えられた光線）は最大にされる。クリスタル４１０
は図１のクリスタル３０と同じである。ミラー４１４は
ＦＦ光線（赤外線）及びＳＨＧ光線（青色光線）の両方
に対して９９％、もしくはそれ以上の反射率を持つてい
る。ミラー４１６はＦＦ光線（赤外線）に対して９９％
、若しくはそれ以上の反射率を持ち、ＳＨＧ光線（青色
光線）に対して９５％、若しくはそれ以上の透過率を持
つている。ミラー４１２、４１４及び４１６は多層の誘
電体コーテイングが施されている。
【００２９】レーザ装置４００の動作は図４のレーザ装
置３００の動作と同じである。レーザ４０２からのＦＦ
光線（赤外線）はレンズ４０６によつてミラー４１２上
に収束され、共振器４０８の中の光に対して空間的にモ
ード・マツチされる。その光線の一部はライン４２０に
沿つて反射される。残りの光はミラー４１２を通つてク
リスタル４１０の中に通過する。ＳＨＧ光線（青色光線
）はミラー４１２のところで共振器４０８を出る。ミラ
ー４１６はＦＦ光線（赤外線）をミラー４１２に反射す
る。反射されたこのＦＦ光線（赤外線）はミラー４１２
を通つてレーザ４０２へ通過する。残りの光はミラー４
１４に反射され、この光は転じて、ミラー４１２に反射
し戻される。
置３００の動作と同じである。レーザ４０２からのＦＦ
光線（赤外線）はレンズ４０６によつてミラー４１２上
に収束され、共振器４０８の中の光に対して空間的にモ
ード・マツチされる。その光線の一部はライン４２０に
沿つて反射される。残りの光はミラー４１２を通つてク
リスタル４１０の中に通過する。ＳＨＧ光線（青色光線
）はミラー４１２のところで共振器４０８を出る。ミラ
ー４１６はＦＦ光線（赤外線）をミラー４１２に反射す
る。反射されたこのＦＦ光線（赤外線）はミラー４１２
を通つてレーザ４０２へ通過する。残りの光はミラー４
１４に反射され、この光は転じて、ミラー４１２に反射
し戻される。
【００３０】図２乃至図５で示したすべての実施例は、
図１のビーム・スプリツタ５０、光検出器、及び同調回
路５２と同じようなビーム・スプリツタ、光検出器及び
同調回路（図示せず）を持つている。
図１のビーム・スプリツタ５０、光検出器、及び同調回
路５２と同じようなビーム・スプリツタ、光検出器及び
同調回路（図示せず）を持つている。
【００３１】反射防止コーテイングを持つレーザ・ダイ
オードを使用すると幾つかの利益がある。フアセツト上
の反射防止コーテイングによつて、レーザにレーザ動作
を起させるように、フアセツトからレーザ中に事実上、
反射し戻されないから、レーザ・ダイオードは、真正の
レーザではない。然しながら、本発明の共振器から戻さ
れるＦＦ光線（赤外線）はレーザにレーザ動作を起させ
るために必要とする反射光線を与える。その結果、本発
明のレーザ装置全体は非常に安定性を持つことになる。 フイードバツク光線の位相をマツチさせる必要はない。 また、フアセツトに反射防止用のコーテイングを持つレ
ーザの使用はフアセツトの損傷を減少する。
オードを使用すると幾つかの利益がある。フアセツト上
の反射防止コーテイングによつて、レーザにレーザ動作
を起させるように、フアセツトからレーザ中に事実上、
反射し戻されないから、レーザ・ダイオードは、真正の
レーザではない。然しながら、本発明の共振器から戻さ
れるＦＦ光線（赤外線）はレーザにレーザ動作を起させ
るために必要とする反射光線を与える。その結果、本発
明のレーザ装置全体は非常に安定性を持つことになる。 フイードバツク光線の位相をマツチさせる必要はない。 また、フアセツトに反射防止用のコーテイングを持つレ
ーザの使用はフアセツトの損傷を減少する。
【００３２】ミラー１８、１１０、２１０、３１２及び
４１６はすべてフイードバツク・ミラーである。これら
のフイードバツク・ミラーはＳＨＧ光線の波長において
高い透過率を持ち、ＦＦ光線の波長において高い反射率
を持つている。これらのフイードバツク・ミラーは、共
振器を通り共振器によつてダイオード・レーザの中に戻
されるＦＦ光線の大部分を再反射する。この循環した通
過において、ＦＦ光線によつて受ける光学的な損失の合
計は、共振器中のＦＦ光線の循環の非常に効率的な周波
数倍増の場合においても極めて低い（代表例において１
０％以下）。その結果、レーザ・ダイオードの出力パワ
ーの５０％以上が、フイードバツク・ミラーによつてレ
ーザ中に容易に結合し戻される。従つて、本発明はレー
ザに強力な光学的フイードバツクを達成する。これは、
合計が５％にも満たない光学的フイードバツクを持つ上
述の米国特許第４８８４２７６号に開示された共振装置
とは対照的である。この特許の装置において、ダイオー
ド・レーザの共振の周波数マツチはオプチカル・セルフ
・ロツキング効果によつて発生され、そして、オプチカ
ル・フイードバツクは、レーザの閾値の利得が著しく変
化しない。本発明の反射防止コーテイングを併用した強
力なオプチカル・フイードバツクはレーザの閾値の利得
に顕著な減少をもたらす。レーザは最小の閾値の利得に
おいて動作するから、その発信周波数が共振器の共振周
波数にマツチするように、レーザは、その電子密度及び
動作周波数を自動的に調節する。その結果、フイードバ
ツク・ミラーから結合され戻された光線の位相の制御は
必要がない。これとは反対に、上述の米国特許第４８８
４２７６号に示された装置は、何らかの位相制御を必要
とする。
４１６はすべてフイードバツク・ミラーである。これら
のフイードバツク・ミラーはＳＨＧ光線の波長において
高い透過率を持ち、ＦＦ光線の波長において高い反射率
を持つている。これらのフイードバツク・ミラーは、共
振器を通り共振器によつてダイオード・レーザの中に戻
されるＦＦ光線の大部分を再反射する。この循環した通
過において、ＦＦ光線によつて受ける光学的な損失の合
計は、共振器中のＦＦ光線の循環の非常に効率的な周波
数倍増の場合においても極めて低い（代表例において１
０％以下）。その結果、レーザ・ダイオードの出力パワ
ーの５０％以上が、フイードバツク・ミラーによつてレ
ーザ中に容易に結合し戻される。従つて、本発明はレー
ザに強力な光学的フイードバツクを達成する。これは、
合計が５％にも満たない光学的フイードバツクを持つ上
述の米国特許第４８８４２７６号に開示された共振装置
とは対照的である。この特許の装置において、ダイオー
ド・レーザの共振の周波数マツチはオプチカル・セルフ
・ロツキング効果によつて発生され、そして、オプチカ
ル・フイードバツクは、レーザの閾値の利得が著しく変
化しない。本発明の反射防止コーテイングを併用した強
力なオプチカル・フイードバツクはレーザの閾値の利得
に顕著な減少をもたらす。レーザは最小の閾値の利得に
おいて動作するから、その発信周波数が共振器の共振周
波数にマツチするように、レーザは、その電子密度及び
動作周波数を自動的に調節する。その結果、フイードバ
ツク・ミラーから結合され戻された光線の位相の制御は
必要がない。これとは反対に、上述の米国特許第４８８
４２７６号に示された装置は、何らかの位相制御を必要
とする。
【００３３】本発明の他の実施例も可能である。例えば
、共振キヤビテイの他の異なつた構造を使用することが
できる。また、レーザ・ダイオード及び非直線性クリス
タルの他の異なつた組合せも使用することができる。 例えば、ガリウム・アルミニウムひ素（ＧａＡｌＡｓ）
レーザ・ダイオードは、カリウム・ニオブ酸塩（ＫＮｂ
Ｏ３）、リチウム・ニオブ酸塩（ＬｉＮｂＯ３）、周期
的に極性化された（ｐｅｒｉｏｄｉｃａｌｌｙ−ｐｏｌ
ｅｄ）リチウム・ニオブ酸塩（ＬｉＮｂＯ３）、または
カリウム・リチウム・ニオブ酸塩（ＫＬｉＮｂＯ３）の
非直線性クリスタルと共に使用することができる。歪を
与えられた層（ｓｔｒａｉｎｅｄ−ｌａｙｅｒ）のイン
ジウム・ガリウム・ひ素／ガリウムひ素（ＩｎＧａＡｓ
／ＧａＡｓ）レーザ・ダイオードは、カリウム・チタニ
ール・リン酸塩（ＫＴｉＯＰＯ４）、周期的に極性化さ
れたリチウム・ニオブ酸塩（ＬｉＮｂＯ３）、カリウム
・ニオブ酸塩（ＫＮｂＯ３）、またはリチウム拡散ニオ
ブ酸塩（ＬｉＮｂＯ３）の非直線性クリスタルと共に使
用することができる。
、共振キヤビテイの他の異なつた構造を使用することが
できる。また、レーザ・ダイオード及び非直線性クリス
タルの他の異なつた組合せも使用することができる。 例えば、ガリウム・アルミニウムひ素（ＧａＡｌＡｓ）
レーザ・ダイオードは、カリウム・ニオブ酸塩（ＫＮｂ
Ｏ３）、リチウム・ニオブ酸塩（ＬｉＮｂＯ３）、周期
的に極性化された（ｐｅｒｉｏｄｉｃａｌｌｙ−ｐｏｌ
ｅｄ）リチウム・ニオブ酸塩（ＬｉＮｂＯ３）、または
カリウム・リチウム・ニオブ酸塩（ＫＬｉＮｂＯ３）の
非直線性クリスタルと共に使用することができる。歪を
与えられた層（ｓｔｒａｉｎｅｄ−ｌａｙｅｒ）のイン
ジウム・ガリウム・ひ素／ガリウムひ素（ＩｎＧａＡｓ
／ＧａＡｓ）レーザ・ダイオードは、カリウム・チタニ
ール・リン酸塩（ＫＴｉＯＰＯ４）、周期的に極性化さ
れたリチウム・ニオブ酸塩（ＬｉＮｂＯ３）、カリウム
・ニオブ酸塩（ＫＮｂＯ３）、またはリチウム拡散ニオ
ブ酸塩（ＬｉＮｂＯ３）の非直線性クリスタルと共に使
用することができる。
【００３４】フイードバツク・ミラーの異なつた反射率
も使用することができる。良好な実施例において、フイ
ードバツク・ミラー１８、１１０、２１０、３１２及び
４１６は、ＦＦ光線に対してすべて９９％、またはそれ
以上の反射率を持つている。然しながら、反射率が８０
％、若しくはそれ以下でも、本発明は良好に動作する。 反射率が１５％程度であつても、本発明は動作する。レ
ーザは、反射防止コーテイングを施しているために、減
少した閾値利得を示す。
も使用することができる。良好な実施例において、フイ
ードバツク・ミラー１８、１１０、２１０、３１２及び
４１６は、ＦＦ光線に対してすべて９９％、またはそれ
以上の反射率を持つている。然しながら、反射率が８０
％、若しくはそれ以下でも、本発明は良好に動作する。 反射率が１５％程度であつても、本発明は動作する。レ
ーザは、反射防止コーテイングを施しているために、減
少した閾値利得を示す。
【００３５】本発明の利点は、少ない部品数で、かつ複
雑なフイードバツク装置を使用することなく、青色光線
の最適な量を発生することのできるレーザ・ダイオード
装置を与えることである。若し、ＫＮｂＯ３クリスタル
が平滑度（ｆｉｎｅｓｓ）Ｆ＝６０（９５％のミラー反
射率に対応する）を持つ共振器で使用されたならば、約
１０ミリワツトの青色光線の出力パワーは、５０ミリワ
ツトのＧａＡｌＡｓレーザ・ダイオードの第２高調波を
発生する。
雑なフイードバツク装置を使用することなく、青色光線
の最適な量を発生することのできるレーザ・ダイオード
装置を与えることである。若し、ＫＮｂＯ３クリスタル
が平滑度（ｆｉｎｅｓｓ）Ｆ＝６０（９５％のミラー反
射率に対応する）を持つ共振器で使用されたならば、約
１０ミリワツトの青色光線の出力パワーは、５０ミリワ
ツトのＧａＡｌＡｓレーザ・ダイオードの第２高調波を
発生する。
【００３６】他のタイプの共振キヤビテイも本発明に使
用することができる。共振キヤビテイは、共振周波数に
対して最大の反射率と最大の共振パワーを持つていなけ
ればならない。加えて、本発明は、他方の入力、または
両方の入力がダイオード・レーザから取り出される場合
、和の周波数発生のような能動的キヤビテイに対してダ
イオード・レーザの周波数ロツクを必要とする他の非直
線性のオプチカル処理にも使用することができるのは理
解されるべきである。更に、この技術はダイオード・レ
ーザ及び能動的キヤビテイに加えて、他の種類のレーザ
を周波数ロツクするためにも適用可能である。
用することができる。共振キヤビテイは、共振周波数に
対して最大の反射率と最大の共振パワーを持つていなけ
ればならない。加えて、本発明は、他方の入力、または
両方の入力がダイオード・レーザから取り出される場合
、和の周波数発生のような能動的キヤビテイに対してダ
イオード・レーザの周波数ロツクを必要とする他の非直
線性のオプチカル処理にも使用することができるのは理
解されるべきである。更に、この技術はダイオード・レ
ーザ及び能動的キヤビテイに加えて、他の種類のレーザ
を周波数ロツクするためにも適用可能である。
【００３７】図６はレーザ装置５０２を使用した位相変
化式オプチカル・データ・ストレージ装置５００を示す
図である。レーザ装置１０、１００、２００、３００及
び４００もこの装置５０２に使用することができる。レ
ーザ装置５０２からの光線はレンズ５０４によつてコリ
メートされ、循環式オプチカル素子５０６に通過される
。オプチカル素子５０６は断面円形のビーム・パターン
を持つ光を発射する。素子５２０はプリズム機能を持つ
。
化式オプチカル・データ・ストレージ装置５００を示す
図である。レーザ装置１０、１００、２００、３００及
び４００もこの装置５０２に使用することができる。レ
ーザ装置５０２からの光線はレンズ５０４によつてコリ
メートされ、循環式オプチカル素子５０６に通過される
。オプチカル素子５０６は断面円形のビーム・パターン
を持つ光を発射する。素子５２０はプリズム機能を持つ
。
【００３８】光線は偏光ビーム・スプリツタ５２０及び
四分の一波長板５２２とを通過する。その光はミラー５
２４により反射され、レンズ５２６によつてオプチカル
記録媒体５３０上に収束される。オプチカル記録媒体５
３０は位相偏向タイプの光学媒体である。
四分の一波長板５２２とを通過する。その光はミラー５
２４により反射され、レンズ５２６によつてオプチカル
記録媒体５３０上に収束される。オプチカル記録媒体５
３０は位相偏向タイプの光学媒体である。
【００３９】光学媒体５３０から反射された光線は、レ
ンズ５２６を通り、ミラー５２４で反射され、四分の一
波長板５２２を通つてビーム・スプリツタ５２０に通る
。反射された光はビーム・スプリツタ５２０によつてア
ステイグマチツク・レンズ（ａｓｔｉｇｍａｔｉｃ ｌ
ｅｎｓ）５４０に取り出される。アステイグマチツク・
レンズ５４０は反射された光線を光検出器５４２の上に
収束する。光学媒体５３０の記録されたスポツトは異な
つた反射率を持つており、これらの反射率の相違が、デ
ータ１及びデータ０としてオプチカル検出器５４２によ
つて検出される。また、検出器５４２は収束用の信号と
、トラツク追従用の信号を与える。
ンズ５２６を通り、ミラー５２４で反射され、四分の一
波長板５２２を通つてビーム・スプリツタ５２０に通る
。反射された光はビーム・スプリツタ５２０によつてア
ステイグマチツク・レンズ（ａｓｔｉｇｍａｔｉｃ ｌ
ｅｎｓ）５４０に取り出される。アステイグマチツク・
レンズ５４０は反射された光線を光検出器５４２の上に
収束する。光学媒体５３０の記録されたスポツトは異な
つた反射率を持つており、これらの反射率の相違が、デ
ータ１及びデータ０としてオプチカル検出器５４２によ
つて検出される。また、検出器５４２は収束用の信号と
、トラツク追従用の信号を与える。
【００４０】図７はレーザ装置６０２を使用した電磁光
学式データ・ストレージ装置６００を示す図である。レ
ーザ装置１０、１００、２００、３００、及び４００は
レーザ装置６０２にも使用することができる。レーザ装
置６０２からの光線はレンズ６０４によつてコリメート
され、循環式オプチカル素子６０６に通過される。素子
６０６は断面円形のビーム・パターンを持つ光線を発射
する。素子６０６はプリズム機能を持つ。
学式データ・ストレージ装置６００を示す図である。レ
ーザ装置１０、１００、２００、３００、及び４００は
レーザ装置６０２にも使用することができる。レーザ装
置６０２からの光線はレンズ６０４によつてコリメート
され、循環式オプチカル素子６０６に通過される。素子
６０６は断面円形のビーム・パターンを持つ光線を発射
する。素子６０６はプリズム機能を持つ。
【００４１】この光線は漏洩偏光ビーム・スプリツタ（
ｌｅａｋｙ ｐｏｌａｒｉｚｉｎｇ ｂｅａｍ ｓｐｌ
ｉｔｔｅｒ）６２０を通る。ビーム・スプリツタ６２０
は０よりも大きな反射率Ｒｐと、１にほぼ等しい反射率
Ｒｓ（ｓ及びｐは、互いに直交する光の成分を表してい
る）を持つている。次に、この光線はミラー６２４によ
つてレンズ６２６の方に反射され、光学記録媒体６３０
の上に収束される。光学媒体６３０は電磁光学タイプの
光学式記録媒体である。
ｌｅａｋｙ ｐｏｌａｒｉｚｉｎｇ ｂｅａｍ ｓｐｌ
ｉｔｔｅｒ）６２０を通る。ビーム・スプリツタ６２０
は０よりも大きな反射率Ｒｐと、１にほぼ等しい反射率
Ｒｓ（ｓ及びｐは、互いに直交する光の成分を表してい
る）を持つている。次に、この光線はミラー６２４によ
つてレンズ６２６の方に反射され、光学記録媒体６３０
の上に収束される。光学媒体６３０は電磁光学タイプの
光学式記録媒体である。
【００４２】光学記録媒体６３０から反射された光は、
レンズ６２６に戻され、ミラー６２４によつて反射され
、ビーム・スプリツタ６２０に入射する。ビーム・スプ
リツタ６２０は反射された光を増幅ビーム・スプリツタ
６４０に差し向ける。反射されたデータ光線は半波長板
６４２及びビーム・スプリツタ６４４に差し向けられる
。他の振幅の反射光線はビーム・スプリツタ６４０を直
線的に通過する。この光はアステイグマチツク・レンズ
６４６によつてトラツク追従用信号と収束用信号とを発
生するために、四分割検出器６４８に収束される。
レンズ６２６に戻され、ミラー６２４によつて反射され
、ビーム・スプリツタ６２０に入射する。ビーム・スプ
リツタ６２０は反射された光を増幅ビーム・スプリツタ
６４０に差し向ける。反射されたデータ光線は半波長板
６４２及びビーム・スプリツタ６４４に差し向けられる
。他の振幅の反射光線はビーム・スプリツタ６４０を直
線的に通過する。この光はアステイグマチツク・レンズ
６４６によつてトラツク追従用信号と収束用信号とを発
生するために、四分割検出器６４８に収束される。
【００４３】光学媒体６３０は上向き、または下向きの
磁気ドメインのいずれかを持つスポツトにより記録され
る。これらのスポツトで反射された光線は、スポツトの
磁気ドメインの方向に従つて、一方向か、または他方向
に回転された偏光面を持つている。ビーム・スプリツタ
６４４は偏光面が、どちらの方向に回転しているかに従
つて反射光線を分離する。分離されたビームは、レンズ
６５０及びオプチカル検出器６５２か、またはレンズ６
６０及びオプチカル検出器６６２に行く。検出器６５２
及び６６２の出力信号の相異はデータ１及びデータ０で
ある。オプチカル・デイスクの駆動装置の細部について
は、１９８８年のＳＰＩＥの第９３５巻の６３頁に記載
されている。
磁気ドメインのいずれかを持つスポツトにより記録され
る。これらのスポツトで反射された光線は、スポツトの
磁気ドメインの方向に従つて、一方向か、または他方向
に回転された偏光面を持つている。ビーム・スプリツタ
６４４は偏光面が、どちらの方向に回転しているかに従
つて反射光線を分離する。分離されたビームは、レンズ
６５０及びオプチカル検出器６５２か、またはレンズ６
６０及びオプチカル検出器６６２に行く。検出器６５２
及び６６２の出力信号の相異はデータ１及びデータ０で
ある。オプチカル・デイスクの駆動装置の細部について
は、１９８８年のＳＰＩＥの第９３５巻の６３頁に記載
されている。
【００４４】
【発明の効果】本発明によれば、最小限の光学部分品を
持つオプチカル・フイードバツク装置によつて、赤外線
のレーザ光をその第２高調波の青色光線に変換する装置
が与えられる。
持つオプチカル・フイードバツク装置によつて、赤外線
のレーザ光をその第２高調波の青色光線に変換する装置
が与えられる。
【図１】本発明のレーザ装置の模式図である。
【図２】本発明のレーザ装置の第２の実施例を示す模式
図である。
図である。
【図３】本発明のレーザ装置の第３の実施例を示す模式
図である。
図である。
【図４】本発明のレーザ装置の第４の実施例を示す模式
図である。
図である。
【図５】本発明のレーザ装置の第５の実施例を示す模式
図である。
図である。
【図６】本発明のデータ・ストレージ装置の模式図であ
る。
る。
【図７】本発明のデータ・ストレージ装置の他の実施例
を示す模式図である。
を示す模式図である。
１０ レーザ装置
１２ レーザ・ダイオード
１６ 共振器
１８ 凹面ミラー
２０ 出力ライン
３０ 非直線性クリスタル
３２ ミラー
３４ ミラー
５０ ビーム・スプリツタ
５１ 光検出器
５２ 同調回路
Claims (21)
- 【請求項１】 基本周波数の光線を発生するために、
５％、若しくはそれ以下の反射率を持つ出力フアセツト
を有するダイオード・レーザと、レーザからの基本周波
数の光線を第２高調波の光線に変換するために、レーザ
と光学的に交信する非直線性クリスタルと、クリスタル
が上記第２高調波の光線のパワーを増加するように配置
されているオプチカル共振器と、共振器、クリスタル及
びレーザと光学的に交信することによつて、共振器から
上記基本周波数の光線を受け取り、そして、上記基本周
波数の光線をレーザに転送するフイードバツク手段とか
らなるレーザ装置。 - 【請求項２】 レーザはフアセツトに反射防止コーテ
イングを持つていることを特徴とする請求項１に記載の
レーザ装置。 - 【請求項３】 共振器は３つの内部反射面を持つてい
るリング式共振器であることを特徴とする請求項１に記
載のレーザ装置。 - 【請求項４】 共振器はビーム・スプリツタと反射ミ
ラーとを含むことを特徴とする請求項１に記載のレーザ
装置。 - 【請求項５】 共振器は２つの反射面を含むことを特
徴とする請求項１に記載のレーザ装置。 - 【請求項６】 共振器はレーザとインピーダンス整合
されていることを特徴とする請求項１に記載のレーザ装
置。 - 【請求項７】 ５％、若しくはそれ以下の反射率を持
つ出力フアセツトを有するレーザから基本周波数を発生
する段階と、第２退調波を発生するために、非直線性ク
リスタルを通して上記基本周波数の光線を繰り返し通過
する段階と、上記基本周波数の光線から上記第２高調波
の光線を分離する段階と、上記基本周波数において、上
記レーザをロツクするために、上記非直線性クリスタル
を通して上記レーザに上記基本周波数の光線を通過する
段階とを含むレーザの第２高調波を発生する方法。 - 【請求項８】 出力ラインに沿つて基本周波数の光線
ビームを出力するために、５％、若しくはそれ以下の反
射率を持つ出力フアセツトを持つレーザと、上記基本周
波数の光線を第２高調波の光線に変換するために、上記
出力ラインに沿つて位置付けられた非直線性クリスタル
と、クリスタルの第１の側に近接して位置付けられた第
１のミラーと、クリスタルの第２の側に近接して位置付
けられた第２のミラーとを含む上記出力ラインに沿つて
位置付けられた共振器と、レーザから共振器の反対側で
、上記出力ラインに沿つて位置付けられており、上記基
本波長の光線を出力ラインに沿つてレーザ中に反射し、
かつ、上記第２高調波の光線をフイードバツク・ミラー
を通して通過させるためのフイードバツク・ミラーとか
らなるレーザ装置。 - 【請求項９】 共振器はレーザに対してインピーダン
ス整合されていることを特徴とする請求項８に記載のレ
ーザ装置。 - 【請求項１０】 出力ラインに沿つて基本周波数の光
線のビームを出力するために、５％、若しくはそれ以下
の反射率を持つ出力フアセツトを有するレーザと、上記
基本周波数の光線を上記第２高調波の光線に変換するた
めに、上記出力ラインに沿つて位置付けられた非直線性
クリスタルと、クリスタルの第１の側に近接し、上記出
力ラインに沿つて位置付けられた第１のミラーと、クリ
スタルの第２の側に近接し、上記出力ラインに沿つて位
置付けられた第２のミラーと、クリスタルの第３の側に
近接して位置付けられた第３のミラーとで構成された共
振器と、レーザから共振器の反対側で上記出力ラインに
沿つて位置付けられており、上記基本周波数の光線を出
力ラインに沿つてレーザの中に反射し、かつ、上記第２
高調波の光線をフイードバツク・ミラーを通つて通過さ
せるためにのフイードバツク・ミラーとを含むレーザ装
置。 - 【請求項１１】 共振器はレーザとインピーダンス整
合されていることを特徴とする請求項１０に記載のレー
ザ装置。 - 【請求項１２】 出力ラインに沿つて基本周波数の光
線のビームを出力するために、５％、若しくはそれ以下
の反射率を持つ出力フアセツトを有するレーザと、第１
のミラー、第２のミラー及び第３のミラーを含み、上記
第１及び第１２のミラーは上記出力ラインに沿つて位置
付けられていることと、上記基本周波数の光線を上記第
２高調波の光線に変換するために、上記第１及び第２の
ミラーの間で、上記出力ラインに沿つて位置付けられた
非直線性クリスタルと、レーザから共振器の反対側で上
記出力ラインに沿つて位置付けられており、上記基本周
波数の光線を出力ラインに沿つてレーザ中に反射し、か
つ、上記第２高調波の光線をフイードバツク・ミラーを
通つて通過させるためのフイードバツク・ミラーとを含
むレーザ装置。 - 【請求項１３】 共振器はレーザとインピーダンス整
合されていることを特徴とする請求項１２に記載のレー
ザ装置。 - 【請求項１４】 出力ラインに沿つて基本周波数の光
線のビームを出力するために、５％、若しくはそれ以下
の反射率を持つ出力フアセツトを有するレーザと、上記
基本周波数の光線を上記第２高調波の光線に変換するた
めに、上記出力ラインに沿つて位置付けられた非直線性
クリスタルと、非直線性クリスタルとレーザとの間で、
上記出力ラインに沿つて位置付けられているビーム・ス
プリツタと、ビーム・スプリタの所で上記出力ラインと
交差するラインに沿つて位置付けられた第１のミラーと
、ビーム・スプリツタ、第１のミラー及びフイードバツ
ク・ミラーによつて共振器を形成することにより、上記
基本周波数の光線を出力ラインに沿つてレーザの中に反
射し、そして、上記第２高調波の光線をフイードバツク
・ミラーを通過させるように、ビーム・スプリツタから
非直線クリスタルの反対側の上記出力線上に位置付けら
れたフイードバツク・ミラーとを含むレーザ装置。 - 【請求項１５】 共振器はレーザとインピーダンス整
合されていることを特徴とする請求項１４に記載のレー
ザ装置。 - 【請求項１６】 基本周波数の光線のビームを出力す
るために、５％、若しくはそれ以下の反射率を持つ出力
フアセツトを有するレーザと、レーザからの光線を第２
高調波の光線に変換するためにレーザと光学的に交信す
る非直線性クリスタルと、クリスタルが上記第２高調波
の光線のパワーを増加するように位置付けられたオプチ
カル共振器と、共振器、クリスタル及びレーザと光学的
に交信することによつて、共振器からの上記基本周波数
の光線を受け取り、そして、上記基本周波数の光線をレ
ーザに転送するためのフイードバツク手段と、光学記録
媒体と、オプチカル共振器から光学記録媒体に上記第２
高調波の光ビームを差し向けるための光学転送手段と、
光学記録媒体から反射された第２高調波の光ビームを受
け取り、受け取つた光ビームに応答するデータ信号を与
える手段とからなるデータ処理用のレーザ装置。 - 【請求項１７】 レーザのフアセツトは反射防止コー
テイングが施されていることを特徴とする請求項１６に
記載のデータ処理用のレーザ装置。 - 【請求項１８】 共振器は３つの内部反射面を持つリ
ング共振器であることを特徴とする請求項１６に記載の
データ処理用のレーザ装置。 - 【請求項１９】 共振器はビーム・スプリツタ及び反
射ミラーを含むことを特徴とする請求項１６に記載のデ
ータ処理用のレーザ装置。 - 【請求項２０】 共振器は２つの反射面を含むことを
特徴とする請求項１６に記載のデータ処理用のレーザ装
置。 - 【請求項２１】 共振器はレーザとインピーダンス整
合されていることを特徴とする請求項１６に記載のデー
タ処理用のレーザ装置。
Applications Claiming Priority (2)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| US612721 | 1990-11-13 | ||
| US07/612,721 US5038352A (en) | 1990-11-13 | 1990-11-13 | Laser system and method using a nonlinear crystal resonator |
Publications (1)
| Publication Number | Publication Date |
|---|---|
| JPH04234739A true JPH04234739A (ja) | 1992-08-24 |
Family
ID=24454382
Family Applications (1)
| Application Number | Title | Priority Date | Filing Date |
|---|---|---|---|
| JP3219408A Pending JPH04234739A (ja) | 1990-11-13 | 1991-08-06 | レーザ装置及びレーザの第２高調波を発生する方法 |
Country Status (4)
| Country | Link |
|---|---|
| US (1) | US5038352A (ja) |
| EP (1) | EP0486192B1 (ja) |
| JP (1) | JPH04234739A (ja) |
| DE (1) | DE69104808T2 (ja) |
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1991
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