JPH02503251A - チョークコイル - Google Patents

Abstract

(57)【要約】本公報は電子出願前の出願データであるため要約のデータは記録されません。

Description

【発明の詳細な説明】 チョークコイル 本発明は電流の関数として、随意に決定できる特性、インダクタンスを示すチョ ークコイル（Ｄｒｏｓｓｅｌｓｐｎｌｅ）に関する。

チョークコイルは電気工学、通信工学、無線工学、電気音響学、電子工学のあら ゆる分野において電流回路網または可聴周波数の電流回路に使用されている。使 用条件に関して、チョークコイルには次の２つの基本的な構造上のタイプがある 。

ａ）鉄心を有し、エアギャップがなく、工学的な周波数の分野及び可聴周波数の 分野で使用するためのチョークコイルで、各々が小さい交流電圧をもち、また大 抵の場合には直流負荷をもたないものである。

ｂ）鉄心を有し、エアギャップを有し、工学的な周波数の分野及び可聴周波数の 分野で使用するめのチョークコイルで、各々が大きな交流電圧、及び交流をもっ た、且つ直流負荷をもった、或いはまた直流負荷なしの、ものである。

チョークコイルは、原則的にはエアギャップを持つか、或いは持たない１つの鉄 心と地面に対し絶縁されたコイルから成り立っている。

鉄心を備えたチョークコイルのインダクタンスの正確な計算は、簡単な方法では 不可能であり、多大な労力時間・経費が必要である。というのは各々正確に決定 するには幾つもの異なった要素が関与するからである。

このため一般的に、チョークコイルのインダクタンスの値のための公差はそれほ ど狭い幅では決められていない。

チョークコイルが、単に唯一の動作点に対し整合されているような場合、即ち所 定の電流に対し、１つの固定的なインダクタンスの値を持っている場合や、ある 据付は設備に取り付けられて使用されている場合には、大まかな公差を認めては 、チョークコイルの役割をほとんど果たさないといってもよい。

しかし、所定の作業領域に対して装備され、電流の関数としてのインダクタンス の値が所定の経過で与えられ、チョークコイルの場合で、さらに、チョークコイ ルが市街電車、トロリーバス、電車及び電気機関車といったような車両に使用さ れている場合には、大まかな公差を認めてもチョークコイルは一定の役割を果た し得るが、この公差は主にチョークコイルの幾何学的な大きさとその重量に依存 するので、大まかな公差を許すことは解決すべき問題をもたらしているのである 。

上記の問題を解決するようなチョークコイルを製造することが本発明の課題であ る。この発明に基づくチョークコイルは、電流の関数としてインダクタンスの値 を必要に応じて、決定し得るものであり、これにより電気的な値、及び幾何学的 な大きさ及びその重量に関して理想的なチョークコイルを実現するものである。

本発明は、上記の課題を下記に述べるチョークコイルによって解決しており、こ のチョークコイルは以下の特徴をもっている。

チョークコイルの性能のために必要であるコアが、磁束の方向において互いから 絶縁・隔離されている少なくとも２つの部分コアにさらに小区分されており、こ の小区分されている部分コアが、その磁気的な総合効率として異なった磁気的な 特徴を備えており、さらに、少なくとも１つのコイルがこれらの部分コアのうち の少なくとも２つを巻き包み、あるいはまた補足的に少なくとももう１つの別な コイルがこれらの部分コアのうちの少なくとも１つを巻き込んでいる。

図面の例では本発明によるチョークコイルが、さまざまな異なったタイプの構造 で原理的に示されている。個々の異なったタイプの構造は電流の関数としである 一定のインダクタンス曲線をたどるようにさせるためのものである。さらに、そ れらの作用形式の物理的な背景が幾つかの磁化曲線、及びインダクタンス曲線を 基にしてわかｌ１ｌ）ヤすく示されている。ここに述べられている本発明の詳細 な説明部分では、本発明によるチョークコイルの原理的な構造及び作用の原理が 説明されている。さらに図面の例のところで示されているような種類の構造につ いても説明されており、またその作用形式が説明されている。この発明に従った チョークコイルは、以下ではデルタ・フィ・チョークコイルと記す。

以下の図が示されている。

第１図は、最も簡単な構造形式のデルタ・フィ・チョークコイルの原理的な構造 で、エアギャップ（ＬａｆＨｐａｌｔ）のない部分コア１、エアギャップＬ２を 持つ部分コア２、及びコイルＡから成り立っているものを示す。

第２図は、拡張された構造形式のデルタ・フィ・チョークコイルの原理的な構造 で、エアギャップなしの部分コア１、エアギャップＬ２を備えた部分コア２及び コイルＡ、　Ｂ及びＣから成り立っているものを示す。

第３図は、拡張された構造形式のデルタ・フィ・チョークコイルの原理的な構造 で、エアギャップＬｌ、Ｌ２及びＬ３を備えた部分コア１．２及び３とコイルＡ から成り立っているものを示す。

第４図は、拡張された構造形式のデルタ・フィ・チョークコイルの原理的な構造 で、エアギャップＬｌ、　　Ｌ２及びＬ４を備えた部分コア１．２及び４とコイ ルＡ、　Ｃ及びＥから成り立っているものを示す。

第５図は、拡張された構造形式のデルタ・フィ・チョークコイルの原理的な構造 で、エアギャップＬＬ、　　Ｌ２及びＬ３を備えた部分コア１．２及び３と、コ イルＡとＢから成り立っているものを示す。

第６図は、拡張された構造形式のデルタ・フィ・チョークコイルの原理的な構造 で、エアギャップＬｌ、Ｌ２及びＬ４を備えた部分コア１，２及び４とコイルＡ 、　　Ｂ。

Ｃ及びＥから成り立っているものを示す。

第７図は、拡張された構造形式のデルタ・フィ・チョークコイルの原理的な構造 で、エアギャップＬｌ、　　Ｌ２゜Ｌ３及びＬ４を備えた部分コア１．　２．　 ３及び４とコイルＡから成り立っているものを示す。

第８図は、拡張された構造形式のデルタ・フィ・チョークコイルの原理的な構造 で、エアギャップＬｌ、Ｌ２゜Ｌ３及びＬ４を備えた部分コア１．　２．　３及 び４とコイルＡ、　　Ｂ、　　Ｃ，Ｄ及びＥから成り立っているものを示す。

第９図は、拡張された構造形式のデルタ・フィ・チョークコイルの原理的な構造 で、エアギャップＬｌ、Ｌ２゜Ｌ３及びＬ４を備えた部分コア１．　２．　３及 び４とコイルＡ、　　Ｂ、　Ｃ，Ｄ及びＥから成り立っているものを示す。

第１０図は、拡張された構造形式のデルタ・フィ・チョークコイルの原理的な構 造で、エアギャップＬＬ、Ｌ２、Ｌ３及びＬ４を備えた部分コア１．　２．　３ 及び４とコイルＡ、　　Ｂ、　　Ｃ，Ｄ及びＥから成り立っているものを示す。

第１１図は、２つの異なった材料のための場の強さの関数（Ｆｗｎｋｔｉｏｎ　 ｄｃｒ　Ｆｅ１ｄｓｔｕｋｅ）としての誘導磁化曲線を示す。

第１２図は、流れの関数（Ｆ＋＋ｎｋｊｉｏｎ　ｄｅｒ　Ｄｕｒｃｈｆｌｍｔｕ ｎｇ）としての誘導磁化曲線に関するエアギャップの間隔の影響を示す。

曲線Ａ：積層コアに対する磁化曲線 曲線Ｂ：小さいエアギャップの間隔に対する磁化曲線 曲線Ｃ：曲線Ａと曲線Ｂからの結果としての曲線曲線Ｄ＝大きいエアギャップの 間隔に対する磁化曲線 曲線Ｅ：曲線Ａと曲線りからの結果としての曲線第１３図は、部分的にエアギャ ップが設けられている部分コア（１，２，３，・・・・・・、ｎ−１，ｎ）から 成り立っているコアを示す。

部分コア１：エアギャップがないもの 部分コア２：小さいエアギャップの設けられたもの部分コア３：大きいエアギャ ップの設けられたもの部分コアｎ−１：２つのエアギャップの設けられたもの 部分コアｎ：４つのエアギャップの設けられたちの第１４図は、可能なエアギャ ップの形であり、次のものが挙げられる。

ａ）平行なエアギャップ ｂ）下方に楔の１辺が下がった楔形のエアギャップＣ）上方に楔の１辺が上がっ た楔形のエアギャップｄ）左右対称でシンメトリ−な楔形をなしているエアギャ ップ ｅ）下方に台形の斜めの１辺が下がった形の台形をしたエアギャップ ｆ）台形の斜めの１辺が上方に上がった形の台形をしたエアギャップ ｇ）左右対称の台形の形をしたエアギャップ第１５図は、２つの部分コア１及び ２に対する流れの関数としての誘導磁化曲線を示す。

曲線１：エアギャップがない部分コア１曲線２：エアギャップＬ２を備えた部分 コア２第１６図は、３つの部分コア１．２及び３に対する流れの関数としての誘 導磁化曲線を示す。

曲線１：エアギャップＬ１を備えた部分コア１曲線２：エアギャップＬ２を備え た部分コア２曲線３／４：エアギャップＬ３を備えた部分コア３またはエアギャ ップＬ４を備えた部分コア第１７図は、４つの部分コア１．　２．　３及び４に 対する流れの関数としての誘導磁化曲線を示す。

曲線１：エアギャップＬ１を備えた部分コア１曲線２：エアギャップＬ２を備え た部分コツ２曲線３：エアギャップＬ３を備えた部分コア３曲線４：エアギャッ プＬ４を備えた部分コア４第１８図は、２つの部分コアを備えたチョークコイル に対する電流の関数としてのチョークコイルの特性としてのインダクタンスを示 す。

第１９図は、３つの部分コアを備えたチョークコイルに対する電流の関数として のチョークコイルの特性としてのインダクタンスを示す。

第２０図は、４つの部分コアを備えたチョークコイルに対する電流の関数として のチョークコイルの特性としてのインダクタンスを示す。

デルタ・フィ・チョークコイルの原理的な構造及び作用の仕方について、個々の 例に関して述べる前に、まず第１に、このデルタ・フィ・チョークコイルは、少 なくとも単なる交流チョークコイル及び直流磁気バイアスのチョークコイルとし て作動させ得るのである。

デルタ・フィ・チョークコイルの原理的な構造として、最も簡単な構造形式では 、互いに異なった磁気的な特徴をもち、且つ互いに磁気的に隔離されている少な くとも２つの部分コア１及び２と、この部分コア１と２の両方を一緒に巻き込ん でいるコイルＡを含んでいる。

デルタ・フィ・チョークコイルが要求される特性−電流の関数としてのインダク タンス−に応じてチョークコイルにはさらに補足的な部分コア３．・・・・・・ 、ｎ及び／またはさらに補足的なコイルＡｌ、・・・・・・、Ａｎ；Ｂ；Ｂｌ。

−・−２Ｂｎ　；　Ｃ；Ｃ１，−−−・、Ｃｎ　；Ｄ　；ＤＩ、−＝。

Ｄｎ；Ｅ；Ｅｌ、・・・・・・、Ｅｎを設けることができる。

幾つものコイルが使用されている場合には、これらの個々のコイルは加法または 減法の直列に分岐して接続されるようになっており、ある一定の条件を満たして いる限りは個々のコイル及び／または個々の分岐した並列接続、及び／または組 み合わされた接続の仕方もまた可能である。

２つのコイルの加法の直列接続とは、電流が貫流するコイルにより発生する磁気 誘導が加算されていくような接続方法のことである。

２つのコイルの減法の直列接続というのは、電流が貫流しているコイルにより発 生する磁気誘導が減算されていくような接続方法のことである。

それぞれ異なった磁気的な特徴をもった２つの部分コア１及び２が、巻き数Ｗを 有し、電流Ｉが貫流しているコイルＡによって一緒に巻き込まれている場合には 、両方のコアは同じ流れＩＸｗを有する。これらの両方の部分コア１と２が互い に異なった磁気的な特性をもっていることにより、これらの両方の部分コア１及 び２の中にはそれぞれに従って異なった誘導であるＢ１及びＢ２が発生する。両 方の部分コア１及び２はまた、そのチョークコイルの性能に応じである一定の有 効なコアの横断面Ａ１及びＡ２を有している。コイルのＡの中で誘導される電圧 は、次のように計算される。

Ｕ＝４．４４ＸｆＸｗＸ　（Ａ１ｘＢ１＋Ａ２ｘＢ２）Ｘ　Ｏ，０００１ 上記各アルファベット記号は次の意味をもつ。

Ｕ＝ボルト数で示すチョークコイルの電圧ｆ＝ヘルツ単位の周波数 Ｗ＝コイルＡの巻き数 Ａ１＝平方センチメートルの単位での部分コア１の有効なコア横断面の面積 Ａ２＝平方センチメートル単位の部分コア２の有効なコア横断面の面積 Ｂ１＝テスラ単位の部分コア１の中での誘導Ｂ２＝テスラ単位の部分コア２の中 での誘導これに応じた電流を流した場合のチョークコイルのインピーダンスはこ うして次の公式によって求められる。

Ｚ＝Ｕ／Ｉ＝Ｒ＋ｊωＬ ここで各アルファベット記号は次の意味をもつ。

２＝オ一ム単位のチョークコイルのインピーダンスＵ＝ボルト数で示すチョーク コイルの電圧■＝アンペア数で示すチョークコイルの電流Ｒ＝オーム単位のコイ ルＡのオームの抵抗ｊ＝インピーダンスの複素表示による仮想単位ω＝ササ−ッ ト周波数２×π×ｆ Ｌ＝ヘンリ一単位のチョークコイルのインピーダンスｆ＝ヘルツ単位の周波数 上記より、電流を流した際のチョークコイルの誘導抵抗（リアクタンス）は次の 公式によって求められる。

Ｘ＝ωＬ＝Ｊ１「丁Ｒ２ また、電流を流した際のチョークコイルのインダクタンスは次の公式によって求 められる。

Ｌ＝Ｘ／ω＝Ｘ／（２Ｘπ×ｆ） 電流の関数としてのインダクタンスの経過はこのインダクタンスの公式に基づい て全電流域に渉って決定することができる。この方式により、チョークコイルの 任意のインダクタンスの挙動を決定することができる。

第１図には、本発明によるデルタ・フィ・チョークコイルの最も簡単な構造が原 理的な形式で示されている。

このデルタ・フィ・チョークコイルは、それぞれ互いに異なった磁気的な総合効 果特性を有する２つの部分コアを備えており、部分コア１にはエアギャップが全 くなく、部分コア２にはエアギャップＬ２が設けられている。コイルＡは、この 両方の部分コアを一緒に巻き込んでいる。

第２図には、本発明によるデルタ争フィ・チョークコイルの拡張された構造が原 理的な形式で示されている。

このデルタ・フィ・チョークコイルは、それぞれ互いに異なった磁気的な総合効 果特性を有する２つの部分コアを備えており、部分コア１にはエアギャップを全 くなく部分コア２にはエアギャップＬ２が設けられている。コイルＡはこれらの ２つの部分コアを一緒に巻き込んでいる。コイルＢは部分コア１だけを巻き込み 、コイルＣは部分コア２だけを巻き込んでいる。これに対応した接続、即ち加法 、及び／あるいは減法の直列接続と、コイルの巻き数の選択により、これら２つ の部分コアの磁気的な挙動（Ｖｅｒｈｓｌｔｃｎ）と、これによりデルタ・フィ ・チョークコイルのインダクタンスの挙動も強い影響を受は得るのである。

第３図には、本発明によるデルタ・フィ・チョークコイルの拡張された構造が原 理的な形式で示されている。

このデルタ・フィ・チョークコイルは、それぞれ互いに異なった磁気的な総合効 果特性を有する３つの部分コアを備えており、これらの部分コアである１、２及 び３にはそれぞれ異なったエアギャップのＬｌ、Ｌ２及びＬ３が設けられている 。コイルのＡはこれら総ての部分コアを一緒に巻き込んでいる。

第４図は、本発明によるデルタ・フィ・チョークコイルの拡張された構造を原理 的な形式で示しており、このデルタ・フシ・チョークコイルは、それぞれ互いに 異なった磁気的な総合効果特性を有する部分コアである１゜２及び４を備えてお り、これら総ての部分コアにはそれぞれ異なったエアギャップＬＬ、　　Ｌ２． 及びＬ４が設けられている。コイルＡはこれら３つの部分コアを一緒に巻き込ん でいる。コイルＣは部分コア２のみを巻き込み、そしてコイルＥは部分コア４の みを巻き込んでいる。これに対応する接続、即ち、加法及び／あるいはまた減法 の直列接続とコイルの巻き数の選択によって、これらの部分コアの磁気的な挙動 及びデルタ・フィ・チョークコイルのインダクタンスの挙動も強い影響を受は得 るのである。

第５図は、本発明によるデルタ・フィ・チョークコイルの拡張された構造を原理 的な形式で示しており、このデルタ・フィ・チョークコイルは、それぞれ互いに 異なった磁気的な総合効果特性を備えもった３つの部分コア１．２及び３をもっ ており、これら総ての部分コアにはそれぞれ異なったエアギャップＬｌ、Ｌ２及 びＬ３が設けられている。コイルＡは部分コア１及び２を巻き込んでおり、コイ ルＢは部分コア１及び３を巻き込んでいる。

これに対応する接続、即ち加法及び／あるいはまた減法の直列接続または並列接 続とコイルの巻き数の選択によって、これらの部分コアの磁気的な挙動及びデル タ・フィ・チョークコイルのインダクタンスの挙動がかなりの影響を受けるので ある。

第６図には、本発明によるデルタ・フィ・チョークコイルの拡張された構造が原 理的な形式で示されている。

このデルタ・フィ拳チョークコイルは、それぞれ互いに異なった磁気的な総合効 果特性を有する３つの部分コア１．２及び４を備えており、これら総ての部分コ アにはそれぞれ異なったエアギャップＬｌ、Ｌ２及びＬ４が設けられている。コ イルＡは部分コア１及び２を巻き込み、コイルＢは部分コア１を巻き込み、コイ ルＣは部分コア２及び４を巻き込んでおり、且つコイルＥは部分コアの４を巻き 込んでいる。これに対応する接続、即ち加法または減法の直列接続、並列接続ま たはこれら両方が組み合わされた接続方法とコイルの巻き数の選択によって、こ れら部分コアの磁気的な挙動及びデルタ・フィ・チョークコイルのインダクタン スの挙動がかなりの影響を受けるのである。

第７図には、本発明によるデルタ・フィ・チョークコイルの拡張された構造が原 理的な形式で示されている。

このデルタ・フィ・チョークコイルは、それぞれ互いに異なった磁気的な総合効 果特性を備えもった４つの部分コア１．　２．　３及び４を備えており、これら 総ての部分コアには、それぞれ互いに異なったエアギャップのＬＬ。

Ｌ２．Ｌ３及びＬ４が設けられている。コイルのＡはこれら総ての部分コアを一 緒に巻き込んでいる。

第８図は、本発明によるデルタ・フィ・チョークコイルの原理的な構造を示して おり、このデルタ・フィ・チョークコイルはそれぞれ互いに異なった磁気的な総 合効果特性を有する４つの部分コア１．　２．　３及び４を備えており、これら 総ての部分コアには、それぞれ互いに異なったエアギャップＬｌ、Ｌ２．Ｌ３及 びＬ４が設けられており、また５つのコイルＡ、　　Ｂ、　Ｃ，Ｄ及びＥが取り 付けられている。コイルＡは部分コアである１、２゜３及び４を巻き込んでおり 、コイルＢは部分コア１を巻き込み、コイルＣは部分コア２を巻き込み、コイル Ｄは部分コア３を巻き込み、且つコイルＥは部分コアの４を巻き込んでいる。こ れに対応した接続、即ち加法及び／あるいはまた減法の直列接続、並列接続また はこれらを組み合わせた接続方法及びコイルの巻き数の選択によって、これらの 部分コアの磁気的な挙動及びデルタ・フィ・チョークコイルのインダクタンスの 挙動がかなりの影響を受ける。

第９図は、本発明によるデルタ・フィ・チョークコイルの拡張された構造を原理 的な形式で示しており、このデルタ・フィ・チョークコイルはそれぞれ互いに異 なった磁気的な総合効果特性を有する４つの部分コア１．２゜３及び４を備えて おり、これら総ての部分コアには、それぞれ互いに異なったエアギャップＬｌ、 Ｌ２．Ｌ３及びＬ４が設けられており、且つ５つのコイルＡ、　　Ｂ、　　Ｃ。

Ｄ及びＥも備えられている。コイルＡは部分コア１及び２を巻き込み、コイルＢ は部分コア１及び３を巻き込み、コイルＣは部分コア２及び４を巻き込み、コイ ルＤは部分コア３を巻き込み、コイルＥは部分コア４を巻き込んでいる。これに 対応した接続、即ち加法及び／または減法の直列接続、並列接続またはこれらの 両方を組み合わせた接続の方法とコイルの巻き数の選択によってこれらの部分コ アの磁気的な挙動及びデルタ・フィ・チョークコイルのインダクタンスの挙動が かなりの影響を受ける。

第１０図は、本発明によるデルタ・フィ・チョークコイルの拡張された構造を原 理的な構造で示しており、このデルタ・フィ・チョークコイルはそれぞれ互いに 異なった磁気的な総合効果特性を有した４つの部分コア１゜２．３及び４を備え ており、これら総ての部分コアには、それぞれ互いに異なったエアギャップＬＬ 、　　Ｌ２．　　Ｌ３及びＬ４が設けられており、且つ５つのコイルＡ、　　Ｂ 。

Ｃ，Ｄ及びＥも備えられている。コイルＡは部分コア１゜２及び３を巻き込み、 コイルＢは部分コア１を巻き込み、コイルＣは部分コア２、及び４を巻き込んで おり、コイルＤは部分コア３を巻き込み、コイルＥは部分コア４を巻き込んでい る。これに対応した接続、即ち、加法及び／或いは減法の直列接続、並列接続及 び／またはこれらを組み合わせた接続の方法とコイルの巻き数の選択によって、 これらの部分コアの磁気的な挙動及びデルタ・フィ・チョークコイルのインダク タンスの挙動が、かなりの影響を受けるのである。

第１３図は、それぞれ異なった磁気的な総合効果特性を備えた部分コアに区分さ れたコアを示している。これらの異なった磁気的な総合効果特性とは、部分コア １はエアギャップを全くもっておらず、その他の部分コアはそれぞれ異なったエ アギャップの区間をもっていることである。これらの部分コアのそれぞれ異なっ た磁気的な総合効果特性は、さらにその上に／または補足的に、または以下の事 実を通しても生じ得るものである。つまり第１１図に示されているようにそれぞ れ異なった磁気的な特徴、場の強さの関数としてそれぞれ異なった誘導を示す材 料が使用されるという理由によるものである。ここで適用されうるエアギャップ 区間が第１４図に表示されている。コアまたは部分コアの磁気的な特徴に及ぼす エアギャップ区間の影響、つまり流れの機能としての誘導は第１２図に表示され ている。エアギャップ区間のゾーンに磁力線が広がっている。部分コアが互いに 磁気的な影響を及ぼし合わないように、個々の部分コアはそれぞれ少なくとも一 定の距離をもって互いに隔離されている。ここでの一定の距離というのは、最も 大きい隣接しているエアギャップ区間に相当するものである。

第１５図は、それぞれ互いに異なった磁気的な総合作用特性を有する２つの部分 コア１及び２を備えた、本発明に基づくデルタ・フィ・チョークコイルの磁化曲 線、流れの関数としての誘導を示しており、部分コア１はエアギャップを全くも っておらず、部分コア２にはエアギャップが設けられている。

第１６図は、それぞれ互いに異なった磁気的な総合効果特性を有する３つの部分 コアである１、２及び３あるいは４を備えた、本発明に基づくデルタ・フィ・チ ョークコイルの磁化曲線、流れの関数としての誘導を示しており、部分コアの１ が１つの小さいエアギャップをもっており、部分コア２が１つの大きいエアギャ ップをもっており、且つまた部分コア３または部分コア４はさらにもっと大きい エアギャップをもっている場合である。

第１７図は、それぞれ互いに異なった磁気的な総合効果特性を有する４つの部分 コア１．　２．　３．及び４をもった、本発明に基づくデルタ・フィ・チョーク コイルの磁化曲線、流れの関数としての誘導を示しており、部分コア１が１つの 小さいエアギャップをもち、部分コア２が１つの少し大きいエアギャップをもっ ており、部分コア３はさらにもっと大きいエアギャップをもち、部分コア４は１ つの大きいエアギャップをもっている場合である。

第１８図は、２つの部分コアをもった本発明に基づくデルタ・フィ・チョークコ イルのインダクタンス曲線、電流の関数としてのインダクタンスを示している。

第１９図は、３つの部分コアをもった本発明に基づくデルタ・フィ・チョークコ イルのインダクタンス曲線、電流の関数としてのインダクタンスを示している。

第２０図は、４つの部分コアをもった本発明に基づくデルタ・フィ・チョークコ イルのインダクタンス曲線、電流の関数としてのインダクタンスを示している。

第１８図、第１９図及び第２０図に示されているような段階状のインダクタンス の挙動は以下の理由によって生じている。これらの部分コアは、まず最初に、部 分コア１がある一定の電流で磁気的な飽和点に達し、その他の部分コア２．３及 び４の誘導は、この場合の電流ではまだ磁気的に飽和点に達していない領域にあ るのである。

磁気的に備えつけられているものである。さらにもう一段階上へ電流か増加した とき部分コア２が、この増加した所定の電流で磁気的な飽和点に達し、その他の 部分コアである３及び４の誘導は磁気的にまた飽和されていない領域にある。さ らに、次の段階への電流の増加といった具合に、次々と高めていくことにより、 この状態はこれら総ての部分コアが磁気的に飽和点に達するまで続けられること による。。

部分コアの磁気的な備え付け、コイルの巻き数の選択及びコイルの接続方法の選 択に対応して、総てのあらゆる随意のインダクタンスの挙動、電流の関数として のインダクタンスが得られる。

第１１図 第１４図 国　瞭　１［審　輔　失 Ｓ＾　　　２５１３１

Claims (6)

【特許請求の範囲】
1. １．チョークコイルの性能のために必要な少なくとも１つのコアを持ち、磁気流 の方向にそれぞれ互いから絶縁、隔離されている部分コア（１，・・・・・・， ｎ）にさらに小区分され、これらの部分コアはその磁気的な総合効率において各 々異なった磁気的な特徴を有しており、更に、少なくとも１つのコイル（Ａ；Ａ １，・・・・・・，Ａｎ）が少なくともこれらの部分コアのうちの２つ（１，・ ・・・・・，ｎ）を巻き込んでいることを特徴としたチョークコイル。
2. ２．少なくとも１つの部分コア（１，・・・・・・，ｎ）の磁気回路が少なくと も１つのエアギャップ（Ｌ１，・・・・・・，Ｌｎ）をもっているということを 特徴とする請求項第１項に記載のチョークコイル。
3. ３．部分コア（１．・・・・・・，ｎ）が各々互いに異なった磁気的な特徴をも った材料から組み立てられているということを特徴とする請求項第１項まだは第 ２項に記載のチョークコイル。
4. ４．部分コア（１，・・・・・・，ｎ）がそれぞれ互いに同じ磁気的な特徴をも った材料から組み立てられているということを特徴とする請求項第１項または第 ２項に記載のチョークコイル。
5. ５．部分コア（１，・・・・・・，ｎ）が部分的にそれぞれ互いに異なった、且 つまた部分的にそれぞれ互いに同じ磁気的な特徴をもった材料から組み立てられ ているということを特徴とする請求項第１項または第２項に記載のチョークコイ ル。
6. ６．少なくとも、もう１つの別のコイル（Ｂ；Ｂ１，・・・，Ｂｎ；Ｃ；Ｃ１， ・・・・・・，Ｃｎ；Ｄ；Ｄ１，・・・・・・，Ｄｎ；Ｅ；Ｅ１，・・・・・・ ，Ｅｎ）が、それぞれ少なくとも１つの部分コァ（１，・・・・・・，ｎ）を巻 き込んでいることを特徴とする請求項第１項、第２項、第３項、第４項及び又第 ５項のいずれかに記載のチョークコイル。