JPH0236901B2 - - Google Patents

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JPH0236901B2
JPH0236901B2 JP60292378A JP29237885A JPH0236901B2 JP H0236901 B2 JPH0236901 B2 JP H0236901B2 JP 60292378 A JP60292378 A JP 60292378A JP 29237885 A JP29237885 A JP 29237885A JP H0236901 B2 JPH0236901 B2 JP H0236901B2
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JP
Japan
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spin
resonance
axis
data
magnetic field
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JP60292378A
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Eru Erunsuto Rihyaruto
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Varian Associates Inc
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Publication date
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Publication of JPH0236901B2 publication Critical patent/JPH0236901B2/ja
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    • G01—MEASURING; TESTING
    • G01R—MEASURING ELECTRIC VARIABLES; MEASURING MAGNETIC VARIABLES
    • G01R33/00—Arrangements or instruments for measuring magnetic variables
    • G01R33/20—Arrangements or instruments for measuring magnetic variables involving magnetic resonance
    • G01R33/44—Arrangements or instruments for measuring magnetic variables involving magnetic resonance using nuclear magnetic resonance [NMR]
    • G01R33/46—NMR spectroscopy
    • G01R33/4633—Sequences for multi-dimensional NMR
    • Y—GENERAL TAGGING OF NEW TECHNOLOGICAL DEVELOPMENTS; GENERAL TAGGING OF CROSS-SECTIONAL TECHNOLOGIES SPANNING OVER SEVERAL SECTIONS OF THE IPC; TECHNICAL SUBJECTS COVERED BY FORMER USPC CROSS-REFERENCE ART COLLECTIONS [XRACs] AND DIGESTS
    • Y10—TECHNICAL SUBJECTS COVERED BY FORMER USPC
    • Y10S—TECHNICAL SUBJECTS COVERED BY FORMER USPC CROSS-REFERENCE ART COLLECTIONS [XRACs] AND DIGESTS
    • Y10S505/00—Superconductor technology: apparatus, material, process
    • Y10S505/825—Apparatus per se, device per se, or process of making or operating same
    • Y10S505/842—Measuring and testing
    • Y10S505/843—Electrical
    • Y10S505/844—Nuclear magnetic resonance, NMR, system or device

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Description

【発明の詳細な説明】 〔本発明の技術分野〕 本発明は一般に磁気回転共鳴分光分析方法に関
し、更に詳しくは簡単化されたスペクトルを得る
ためスピンエコー技術と２次元表示技術を使用す
る磁気回転共鳴分光分析方法に関する。
〔従来技術の説明〕
これまで、スピン−スピン結合定数のスペクト
ルを得るため磁場均一効果と化学シフトのないス
ピンエコー磁気回転共鳴が利用されて来た。その
ような技術は1973年８月14日に発行された米国特
許第3753081号明細書に開示され特許請求されて
いる。
一連の過渡的自由誘導減衰共鳴を誘導し、この
自由誘導減衰共鳴を時間間隔t2で検出することに
より、例えば異種核結合のような結合された磁気
回転共鳴体によつて生じた多重スペクトル構造を
解くことを公知である。第１群の共鳴体自由誘導
減衰共鳴の間、第２群に結合されている第１群の
共鳴体を励起するためデカツプリングRF磁場が
加えられて、第１群と第２群の共鳴体のスピンが
デカツプルされる。デカツプリング効果の維持時
間t1は各自由誘導減衰共鳴ごとに変えられる。２
つの時間間隔t1とt2の関数である共鳴データは次
に２重フーリエ変換によつて周波数領域に変換さ
れ、そして第１群の磁気回転体のスペクトルの多
重構造を解くための２次元図表として表示され
る。
〔本発明の概要〕
本発明の主要な目的は、磁気回転共鳴分析を行
なうための改良された方法と装置を提供すること
であり、更に詳しくは、望ましくない同種核のス
ピン−スピン結合効果を消去することによつてス
ペクトルを簡単化する改良された方法を提供する
ことである。
本発明の一特徴において、同種核のスピン−ス
ピン結合を有する磁気回転共鳴試料のスピンエコ
ー共鳴が得られる。スピンエコーは共鳴体の傾斜
と共鳴のサンプリングの間の時間t1の変化の関数
として時間間隔t2でサンプリングされる。これに
よつてt1とt2の両方の関数である共鳴データが得
られ、またこのデータから簡単化されたスペクト
ルデータを導くことができる。
本発明の他の特徴において、t1とt2の両方の関
数である検出共鳴データは、被分析スペクトルの
多重構造を解くことを容易とするため２次元共鳴
データを得るようω1−ω2平面に２重フーリエ変
換される。
本発明の更に他の特徴において、被分析試料の
簡単化された共鳴スペクトルを得るよう、周波数
領域に２重フーリエ変換された共鳴データがω1
平面またはω2平面のいずれかにある角度で投影
される。
本発明の更に他の特徴において、周波数領域内
でω1−ω2平面内の２次元共鳴データは、スピン
−スピン結合効果のないスペクトルデータを得る
ためω1軸またはω2軸のいずれかに対して45゜の角
度で投影される。
本発明の更に他の特徴において、周波数領域内
の２次元共鳴データは、被分析試料のＪスペクト
ルを得るためω2軸に平行なω1−ω2平面内でω1軸
に投影される。
本発明の他の特徴及び利点は添付図面に関連し
て述べられた以下の説明を熟読することによつて
明らかとなろう。
〔好適な実施例の説明〕
第１図には本発明の方法において使用され得る
磁気回転共鳴スペクトロメータ１１が示されてい
る。略述すると、スペクトロメータ１１は分析す
べき原子核または不対電子のような磁気回転共鳴
体を入れるための容器１２を有する。曲型例にお
いては、試料容器１２には比較的複雑な分子、例
えば酵素、ペプチド、たん白質または一般に複雑
な有機分子等から成る生物起源の分子がはいつて
いる。
送受信共通コイル１３は容器１２を取囲むよう
に同軸的に配置されている。コイル１３は第１図
に示されている直交座標系のＹ軸と軸整列して巻
かれている。単一の送受信コイル１３は単一コイ
ル磁気回転共鳴スペクトロメータ１４に接続され
ている。
被分析試料は例えば磁極面が15インチ（38cm）
の電磁石のような比較的大きい電磁石の磁極面１
５，１６の間に生じた比較的強い単一方向分極磁
場H0内に配置される。あるいは、被分析試料は
実施例において220−360MHzの範囲内の磁気回転
共鳴体のラーモア共鳴周波数に対応する磁場強度
を有する超伝導磁石の磁場内に配置される。
スペクトロメータ１４はＡ−Ｄ変換器１８を介
して、例えば12Kビツトメモリーを有するデジタ
ルコンピユータ１７に接続されている。コンピユ
ータ１７の−出力は被分析試料の共鳴スペクトル
の２次元スペクトル表示を得るためデイスプレ
イ・プリントアウト１９に供給される。曲型的な
２次元表示は第１３図に示されている。同期実行
ライン２１はスペクトロメータ１１をコンピユー
タ１７の制御下に置くためコンピユータ１７から
スペクトロメータ１４に信号を供給する。
動作中、スペクトロメータ１４は被分析試料内
部の磁気回転共鳴体のスピンエコー共鳴を励起す
るようにコンピユータ１７によつて制御される。
一曲型例において、磁気回転共鳴体は比較的複雑
な炭化水素分子のプロトンより成る。スペクトロ
メータ１１は被分析試料に無線周波磁場のパルス
２２を加える内部無線周波送信器を有し、この無
線周波磁場の分極ベクトルは分極磁場の方向に直
角である。この無線周波磁場の周波数は被分析磁
気回転共鳴体のラーモア共鳴周波数に選択され
る。加えられる無線周波磁場の強度と持続時間は
磁気回転共鳴体の磁化ベクトルが分極磁場の方向
に直角に傾斜するように選択される。これは第２
図のパルス２２によつて指示されている。磁気回
転共鳴体が90゜傾斜すると、無線周波パルスが終
了しそして磁気回転共鳴体が分極磁場H0周りで
歳差運動し始める。t1／２に対応する期間の後、
無線周波磁場の第２のパルスが加えられる。この
第２のパルスは分極磁場H0の方向の周りでの磁
気回転共鳴体の歳差運動の位相コヒーレンスが次
第に失われる効果を逆転するため磁気回転共鳴体
の磁化ベクトルを180゜だけ急速に移動させる強度
と持続時間を有する。これはパルス２３によつて
指示されている。パルス２３の中心からt1／２時
間経過後、パルス２２，２３の印加から生じたス
ピンエコー共鳴信号は送受信コイル１３中で最大
振幅に達する。この誘導されたスピンエコー共鳴
信号は送受信コイル１３によつて受信され、そし
てt1後に開始する多数の等時間間隔t2でその共鳴
信号をサンプリングすることによつてスピンエコ
ー共鳴信号がスペクトロメータ１１によりサンプ
リングされる。従つて、第１のパルス２２の印加
の後の時間t1に、スピンエコー共鳴信号２４のサ
ンプリングが開始され、そしてスピンエコー共鳴
信号は多数の等時間間隔t2でサンプリングされ
る。サンプリングされた共鳴データはコンピユー
タ１７のメモリーに格納される。
１個の180゜パルス２３を印加する代わりに、時
間間隔t1の間第３図に示されているように一連の
180゜パルスを使用することもできる。第３図のス
ピンエコー法において、最初の180゜パルスが期間
τの後90゜パルスに続き、そして時間間隔2τをお
いて一連の180゜パルスが最初のパルスに続く。磁
化ベクトルの傾斜時刻とスピンエコー共鳴信号２
４のサンプリング時刻との間の時間t1は2nτに等
しいt1である。
第３図の方法は拡散効果が被分析試料内部で補
償されるため分解能が良いという利点を有する。
しかし第３図の方法は第２図の方法より幾分複雑
である。この複雑な点は、検出されたスピンエコ
ー共鳴のピーク振幅の符号が、最初のまたはすべ
ての奇数番目のエコーで負であり、すべての偶数
番目のエコーで正であるというように変化すると
いうことである。従つて、第３図の方法が利用さ
れているとき、すべての２番目に記録されたエコ
ーの符号を変える必要がある。つまり、無線周波
送信パルスの位相を変化させる必要がある。
本発明に従うと、検出されたスピンエコー共鳴
は各t1の値について多数の順次時間変位された間
隔、例えばt2の64個の間隔、で測定される。所定
のスピンエコー信号について検出されたスピンエ
コー共鳴信号の各サンプリング値は、第４図の記
憶データブロツクに示されているように、コンピ
ユータ１７のメモリーの対応する位置に記録され
る。ｍ個のスピンエコー共鳴信号が記録され、t1
の各異なつた値に対して１個の信号が存在する。
これは第４図の各異なつた行によつて指示されて
いる。各スピンエコー共鳴信号についてわずか８
個の共鳴データ値Mjkがあり、各々がt1の異なつ
た値に対応するわずか８個のエコー信号が存在す
ると仮定する。結果として生ずる64個の共鳴デー
タ信号値は第４図に指示されている記憶ブロツク
に格納される。
次の段階において、第４図に示されている共鳴
データは時間領域から周波数領域にフーリエ変換
され、結果として生ずるデータは第５図に示され
ているように記憶ブロツクに格納される。第４図
のブロツクのデータを第５図のブロツクにフーリ
エ変換する過程において、第４及び５図の下に示
されている式に従つて周波数領域にフーリエ変換
する前に、第４図のデータの各列に８個の零他が
加えられる。これによつて共鳴スペクトルデータ
の実部と虚部が得られて第５図に示されているよ
うに記憶ブロツクに格納される。
次に、第５図の記憶ブロツクのスペクトルデー
タが第６図の底に記載している式に従つて転置さ
れ、そして第６図に示されているように記憶ブロ
ツクに格納される。
次に、更に同じ数の零値が第６図の記憶ブロツ
クの各列に加えられる。次に、第６図の展開され
た記憶ブロツクのデータが再びフーリエ変換され
て第７図に示されている記憶ブロツクに格納され
る。第６図の展開された記憶ブロツクのデータ
の、第７図のブロツクへの第２のフーリエ変換は
第７図の下に記載されているフーリエ変換式に従
つて行われる。
次に、第７図の周波数領域のスペクトルデータ
は反転され第８図の記憶ブロツクに示されている
反転形で格納される。この反転は第８図の下に記
載されている式に従う。
次に、第８図の記憶ブロツクの実スペクトルデ
ータと虚スペクトルデータはω1／2πの正の周波
数値を得るため絶対値スペクトルデータに変換さ
れ、そして第９図に示されている記憶ブロツクに
格納される。第８図の記憶ブロツクから第９図の
データブロツクへの正の周波数データの変換は第
９図の下の式に従う。この段階において、記憶デ
ータブロツクは８×８の行列に減少されている。
同様にして、負の周波数ω1／2πのデータは第１
０図の下の式に従つて第８図の記憶ブロツクのデ
ータから第１０図の記憶ブロツクのデータに変換
される。
次に、第９及び１０図の記憶ブロツクからのデ
ータは第１１図に示されているω2軸とω1軸の両
方に沿つて同じ値だけ周波数を増加させて１つの
記憶データブロツクに一体化される。第１１図に
おいてはω2の増加分Δω2はω1の増加分Δω1の４
倍であるとされる。従つて、内挿法によつて得ら
れた値Ｓ1/4、Ｓ1/2、Ｓ3/4は周波数の等しい増
加分がω2軸とω1軸の両方に沿つて得られるよう
に、ω2方向にのびている列に挿入される。この
内挿は単に２個の先に記録された隣接する信号デ
ータ値の間の線形内挿である。更に、負のω1／
2π周波数データが内挿されて第１１図の記憶ブ
ロツクに格納される。互いに直角なω1軸とω2軸
に沿つた周波数増加分を等しくすることによつて
第１１図のブロツク図の共鳴データの45゜の投影
が容易となる。
次の段階であり第１２図に示されている投影は
ω1回転の一連の列のデータを１増加分だけ右側
に移動することによつて容易になされる。投影は
所定の行について種々の信号値をω1方向で総計
することによつて得られる。この投影された総計
値は第１３図の波形ｃによつて示されている非常
に簡単化された共鳴スペクトルを得るためω2軸
に沿つて表示される。波形ｃはスピン−スピン多
重構造のないスペクトルである。第１３図の波形
ａはスピン−スピン結合効果の全部があり第１１
図の記憶ブロツクのスペクトルデータのω2軸へ
の投影に対応する共鳴データスペクトルを示すも
のである。結合されたスペクトルａは、６つの化
学シフトされたグループを示し、各グループは同
種核のスピン−スピン結合に基づく重なり合つた
多重線に分裂する。
次の段階において、被分析試料のＪ結合スペク
トルを得るため各列の値をω1軸に総計すること
によつて第１１図のブロツクの共鳴データはω1
軸に投影される。Ｊ結合スペクトルは前述の米国
特許第3753081号明細書に開示されているように、
重要かつ価値あるデータを生ずる。
前述の方法において、弱い背景の核磁気共鳴信
号を抑えることが有利である。これは前述の投影
の前に、弱い信号を抑えるかなり粗いデータのデ
ジタル化を利用することによつてなされる。更
に、投影の間行われる時間平均によつてデジタル
化段階はほとんど完全に滑らかにされる。
更に、複雑な分子の完全な２次元スペクトルを
記録することが望ましくないことがしばしばあ
る。これにはあまりも大規模なメモリーが必要で
あるからである。従つて、そのような場合単に選
択されたスペクトル領域の２次元表示が利用され
る。これはスペクトル全体の完全なエコーを記録
し、そしてそれを第５図の最初のフーリエ変換段
階で変換することによつて都合よく行われる。最
初のフーリエ変換段階の後、興味あるスペクトル
範囲が第７図の第２のフーリエ変換で選択され、
格納され、そして使用される。他のやり方におい
て、アナログフイルタが使用されて応答中特に興
味ある共鳴が選択される。また、ω1方向で十分
な分解能を得るために記録すべきエコーの数は
ω1方向の結合定数の範囲が小さいためかなり少
ない。
本発明の利点は、情報を失なうことなく分析の
目的で記録されたスペクトルを著しく簡単化する
ことが可能であることである。この技術は生物起
源の分子合成重合体のような複雑な核磁気共鳴ス
ペクトルの２次元表示を可能とする。これはプロ
トンスペクトルに特に有用であり、特に生化学用
途に有用である。なぜなら、生化学は一般にプロ
トン分光学に制限されており、そのスペクトルは
多数のスピン−スピン結合によつて特に複雑であ
るからである。本発明の方法は２次元表示と完全
なデカツプリングによつてはじめてオペレータに
極度に複雑なスペクトルを解くことを可能とする
ものである。本発明の方法は比較的弱く結合され
たスピン−スピン系に関して特に有用である。大
部分の生物学的用途は高磁場スペクトロメータ、
即ち220−360メガヘルツのラーモア共鳴範囲内の
超電導磁場スペクトロメータ、を使用する。これ
らの高磁場においては大部分のスペクトルは弱く
結合されている。
本発明の背景となつている理論は、スピンエコ
ー実験でのエー振幅が化学シフトによつて影響さ
れないということ、そしてエコー振幅は結合が十
分に弱い限り核スピン−スピン結合定数の影響と
緩和現象の影響のみを受けるということである。
一方、個々のエコーの自由減衰は完全な核ハミル
トニアンによつて左右される。１つのエコーの自
由減衰は種々の磁化ベクトルMjk（t1，t2）より成
る。この磁化ベクトルはゼーヤン周波数をΩjと
して、磁気的に等価な核のｊ組に属する多重線中
の共鳴線ｋの観測可能な横磁化をMjk（t1，t2）＝
Mjk（０，０）cos（γjkt1＋ωjkt2）exp（−t1／T2jk
−t2／T* 2jk） と表現する。上式でωjk＝Ωj＋γjkである。多重線
分裂は結合定数をJj1、核１の磁気量子数をm1kと
するとγjk＝2π〓lJj1m1kとあらわされる。T2jkは共
鳴線jkの横緩和時間であり、T* 2jkは更に磁場の
不均一による影響を含むものである。２つの時間
パラメータt1，t2は第２及び３図に定義されてい
る。
Ｊについて解かれた２次元スペクトルを得るた
め、種々のt1の値についてのエコーの完全な１組
が記録される。Ｍ（t1，t2）の２次元フーリエ変
換は２次元スペクトルＳ（ω1，ω2）を生ずる。絶
対値｜Ｓ｜（ω1，ω2）への磁化成分Mjk（t1，t2）
の寄与はω2０の場合｜Ｓ｜jk（ω1，ω2）＝１／２ Mjk（０，０）〔１／T2 2jk＋（ω1−γjk）2〕-1/2〔１
／
T*2 2jk＋（ω2−ωjk）2〕-1/2で与えられる。
複合試料のＪで解かれた２次元スペクトルは第
１３図のｃに示されている。元のスペクトル（第
１３図ａ）の各ピークは２次元表示図内に適当な
強度を有するピークによつて表示される。ω2に
沿つた選択は無摂動共鳴周波数ωjk／2πによつて
与えられ、一方ω1方向への広がりは多重線分裂
γjk／2πによつてのみ決定される。元のスペクト
ルと比較してみれば多重分解能が著しく増大し、
非常に複雑なパターンの分析さえかなり容易化さ
れた、ということが明らかとなる。
各多重線ｊのピークｋがω2軸上の点Ωjを通過
する直線上にある、ということは重要なことであ
る。この方向に沿つた２次元スペクトルをω2軸
に投影することによつて完全にデカツプルされた
スペクトルを得ることが可能となる。これは第１
３図ｃに示されている。つまり、第１３図ｃには
試料中の６組の非等価プロトンに対応する６つの
ピークが明瞭に示されている。得られた分解能は
スペクトルを表示するために使用された64個のサ
ンプリングによつて著しく制限されている。より
大きなデータ配列を使用することによつて、はる
かに良好な分解能を得ることに対する原理的な制
約はない。
特定の周波数領域についての情報を得るため完
全な２次元スペクトルを記録する必要は決してな
い。t2に関して種々のエコーの最初のフーリエ変
換の後スペクトルの狭い部分を選択することは容
易に可能である。
コンピユータ・プログラムのコンピユータ流れ
図は第１４−１６図に示されている。
【図面の簡単な説明】
第１図は本発明の方法において使用され得る磁
気回転共鳴スペクトロメータを一部ブロツク形と
した概略図、第２図は被分析試料のスピンエコー
共鳴を励起する方法を説明するため時間に対して
無線周波磁場強度をプロツトした図、第３図は被
分析試料のスピンエコー共鳴を励起するための別
の方法を説明するため第２図と同様にプロツトし
た図、第４図は第１図のコンピユータのメモリー
内の共鳴スペクトルデータの格納を説明する概略
線図、第５図は第４及び５図の下の式に従つてフ
ーリエ変換した後の共鳴データブロツクを示す第
４図と同様の図、第６図はこの図のブロツクの下
の式に従つて行列を転置した後の第５図の共鳴デ
ータと対応する共鳴データのブロツクを示す図、
第７図は第１図のコンピユータのメモリーに格納
されており第７図の下の記載されている式に従う
第２のフーリエ変換に対応するスペクトルデータ
ブロツクを示す概略ブロツク図、第８図はこの図
の下に記載されている式に従つた第７図のデータ
の行列の転置を示す第７図と同様の図、第９図は
この図のすぐ下に記載されている式に従つて第８
図のデータから得られた共鳴データブロツクの概
略ブロツク図、第１０図は第１図のコンピユータ
のメモリーに格納されており第１０図の下に記載
されている式に従つて第８図のデータから鳴られ
た共鳴データブロツクを示す第９図と同様の図、
第１１図は第９及び１０図のデータの格納状態及
びω1とω2の両方向への周波数間隔を等しくする
ためのデータの内挿を示す第９及び１０図と同様
の図、第１２図はω2軸に対して45゜の角度で第１
１図のスペクトルデータを投影する段階を示す第
１１図と同様の概略図、第１３図は第１２図の段
階から得られた投影されたスペクトルを波形ｃと
して示している共鳴スペクトルデータの２次元表
示図、第１４図は本発明の共鳴方法を実施するた
めの第１図のコンピユータの動作を示すコンピユ
ータ・プログラムの流れ図、第１５図は第１４図
の流れ図のエコー列サブルーチン部分を示すコン
ピユータ・プログラムの流れ図、及び第１６図は
スペクトルデータを投影するためのものであつて
第１４図のプログラムの終了時に実行されるコン
ピユータ・プログラムの動作を示すコンピユー
タ・プログラムの流れ図である。 １１……磁気回転共鳴スペクトロメータ、１３
……送受信コイル、１４……単一コイル磁気回転
共鳴スペクトロメータ、１７……デジタルコンピ
ユータ、１８……Ａ−Ｄ変換器、１９……デイス
プレイ・プリントアウト、２２，２３……パル
ス、２４……スピンエコー共鳴信号。

Claims (1)

  1. 【特許請求の範囲】 １ 分極磁場の中に置かれた第一群および第二群
    の磁気回転共鳴体であつて、その磁気回転共鳴体
    の磁化ベクトルが分極磁場の周りで歳差運動し、
    スピン−スピン相互作用により結合され、そのス
    ピン−スピン相互作用によりスピンの位相のずれ
    が引き起こされ、位相コヒーレンスが次第に失わ
    れる磁気回転共鳴体に対して作用し得る磁気回転
    共鳴分光分析方法において、 (a) 前記スピン−スピン結合した第一群および第
    二群の磁気回転共鳴体の磁化ベクトルを周期的
    に傾斜させる工程と、 (b) 前記共鳴体のスピンエコー共鳴信号を得るた
    め、前記分極磁場の周りで歳差運動しているス
    ピンの位相のずれが逆転するように、前記磁気
    回転共鳴体の磁化ベクトルを前記分極磁場の方
    向に対して急速に動かす工程と、 (c) 前記共鳴体のスピンエコー共鳴信号を時間間
    隔t2でサンプリングする工程であつて、 前記磁化ベクトルの傾斜時刻とスピンエコー
    共鳴信号のサンプリング開始時刻との間の期間
    t1を等間隔ずつ増加させ、その各t1毎に等間隔
    ずつ増加する前記時間間隔t2でスピンエコー共
    鳴信号を複数個サンプリングする工程と、 (d) 前記サンプリングされた複数のスピンエコー
    共鳴信号から、t1およびt2の関数の複数組のス
    ピンエコー共鳴データを形成し、そのスピンエ
    コー共鳴データを時間領域から周波数領域にフ
    ーリエ変換し、周波数ω1／2π、および周波数
    ω2／2πの関数の複数組のスピンエコー共鳴周
    波数データを形成し、前記スピン−スピン結合
    した第一群および第二群の共鳴体についての簡
    単化された磁気回転共鳴のスペクトルデータを
    導出する工程と、 から成る方法。 ２ 特許請求の範囲第１項記載の方法であつて、 前記スペクトルデータを導出する工程が、前記
    複数組のスピンエコー共鳴周波数データをω1−
    ω2平面内の軸上に投影して、簡単化された磁気
    回転共鳴スペクトルデータを得ることを含む、と
    ころの方法。 ３ 特許請求の範囲第２項記載の方法であつて、 前記ω1−ω2平面におけるω1軸とω2軸は直交
    し、 前記投影は、前記ω1軸とほぼ45゜をなす直線に
    そつてω2軸上になされる、ところの方法。 ４ 特許請求の範囲第２項記載の方法であつて、 前記ω1−ω2平面におけるω1軸とω2軸は直交
    し、 前記投影は、前記ω1軸に対してほぼ直角に取
    られるとともにω1軸上になされる、ところの方
    法。
JP60292378A 1976-05-13 1985-12-26 スピンエコ−・スピン−スピン・デカツプリング及び２次元表示を使用する磁気回転共鳴分光分析方法 Granted JPS61262643A (ja)

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