JPH02258036A - ガス分離 - Google Patents
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- JPH02258036A JPH02258036A JP1262819A JP26281989A JPH02258036A JP H02258036 A JPH02258036 A JP H02258036A JP 1262819 A JP1262819 A JP 1262819A JP 26281989 A JP26281989 A JP 26281989A JP H02258036 A JPH02258036 A JP H02258036A
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Classifications
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- B01D—SEPARATION
- B01D71/00—Semi-permeable membranes for separation processes or apparatus characterised by the material; Manufacturing processes specially adapted therefor
- B01D71/02—Inorganic material
- B01D71/024—Oxides
- B01D71/0271—Perovskites
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- Y10S505/70—High TC, above 30 k, superconducting device, article, or structured stock
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Abstract
(57)【要約】本公報は電子出願前の出願データであるた
め要約のデータは記録されません。
め要約のデータは記録されません。
Description
【発明の詳細な説明】
(産業上の利用分野)
本発明は常磁性分子から反磁性分子を分離又は濃縮する
ための方法及びこの分離を行なうためのシステムに関す
る。この方法は素子状磁気双極子(磁気モーメントを有
する)と超伝導状態の好適なマイクロ空洞間の反撥相互
作用に基づく。好適な超伝導物質はセラミック超伝導体
であ名。
ための方法及びこの分離を行なうためのシステムに関す
る。この方法は素子状磁気双極子(磁気モーメントを有
する)と超伝導状態の好適なマイクロ空洞間の反撥相互
作用に基づく。好適な超伝導物質はセラミック超伝導体
であ名。
本発明は更に物質のガス状混合物が通過され、所望の分
離を生ずる超伝導物質の障壁を含む、この分離を行なう
ための装置も含む。
離を生ずる超伝導物質の障壁を含む、この分離を行なう
ための装置も含む。
(発明の要約)
本発明は下記の科学的原理に基づく。発明者はこれらが
背景の情報として供されるのみであることを強調する。
背景の情報として供されるのみであることを強調する。
そして発明者は科学的説明を詳細にする任にない。磁気
双極子(m)と超伝導性壁の相互作用のエネルギー(E
)はミラー原理により容易に計算される。(Reicb
、 S、、 Amer、 JPh7sics、 Jul
y 1988) o第1図を参照せよ。
双極子(m)と超伝導性壁の相互作用のエネルギー(E
)はミラー原理により容易に計算される。(Reicb
、 S、、 Amer、 JPh7sics、 Jul
y 1988) o第1図を参照せよ。
この相互作用は下記に示される:
+
すべてのオリエンテーションθにわたって平均した時に
蚕の熱タンプリングは下記に示される:閉じ込めること
を仮定しそして求める:閉ぢ込めのいかなる距離で超伝
導性壁の反撥相互作用が素子状磁気モーメントの熱運動
エネルギーに等しいか。下記の等式が適用される: ここでm2を常磁性感受性χ(T)で置換できる。
蚕の熱タンプリングは下記に示される:閉じ込めること
を仮定しそして求める:閉ぢ込めのいかなる距離で超伝
導性壁の反撥相互作用が素子状磁気モーメントの熱運動
エネルギーに等しいか。下記の等式が適用される: ここでm2を常磁性感受性χ(T)で置換できる。
(式中Nはアボガドロ数である)
等式(6)から分子磁気モーメントと超伝導性反磁性エ
ンクロジヤ−間の反撥相互作用がこの磁気双極子の熱拡
散性に強く影響する有効距離rを概算することができる
。例えば、酸素−常磁性分子に対する関連の寸法パラメ
ータ一対反磁性窒素のそれと比較してみよう。エタノー
ル中での02の拡散係数を使用するEinslein
5tokes (E、 S)の式から得られるように酸
素の有効分子直径(CRCHandbook of C
bemisjr7 and Pb7sics 、第64
版、第F−45頁)は1.67人である。四塩化炭素中
のN2に対して同一の計算は1.24人となり(CRC
Hxndbook of CbemislrYand
Ph7sics 、第64版、第F−45頁)、酸素に
対して2rの比較では((91’K)=1.08xl
0−2m11モルを使用する(SiOner、 E、
C,Magnesium and^1omic 5Ir
ocl++re (Melhuen & Co、Ltd
、、 oンドン、1926)第142頁;キュリーの修
正結果=32x0.03O7/T))1.37人である
。窒素は他方では反磁性である(3O0″K) −12
X10’ m11モル。2rがE、 S、式から計
算されるような有効直径と匹敵し得ることが判る。02
に対するPxuling寸法は幅2.8人、長さ3.9
人そしてその運動(kinelic)直径は3.46人
である。窒素に対して対応する数値は3.0人、4.1
人そして3.64人である(Breck、D、W、2e
olite Mo1ecu!xr 5ieves、
636.650 (Wilen、N、Y、 1974
)) 。これら二つの分子の運動直径における僅かな差
は何故ゼオライト及びガラス状重合体が窒素よりも酸素
の優先的吸収と透過を示すかの重要な理由の一つと考え
られる。
ンクロジヤ−間の反撥相互作用がこの磁気双極子の熱拡
散性に強く影響する有効距離rを概算することができる
。例えば、酸素−常磁性分子に対する関連の寸法パラメ
ータ一対反磁性窒素のそれと比較してみよう。エタノー
ル中での02の拡散係数を使用するEinslein
5tokes (E、 S)の式から得られるように酸
素の有効分子直径(CRCHandbook of C
bemisjr7 and Pb7sics 、第64
版、第F−45頁)は1.67人である。四塩化炭素中
のN2に対して同一の計算は1.24人となり(CRC
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対して2rの比較では((91’K)=1.08xl
0−2m11モルを使用する(SiOner、 E、
C,Magnesium and^1omic 5Ir
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、、 oンドン、1926)第142頁;キュリーの修
正結果=32x0.03O7/T))1.37人である
。窒素は他方では反磁性である(3O0″K) −12
X10’ m11モル。2rがE、 S、式から計
算されるような有効直径と匹敵し得ることが判る。02
に対するPxuling寸法は幅2.8人、長さ3.9
人そしてその運動(kinelic)直径は3.46人
である。窒素に対して対応する数値は3.0人、4.1
人そして3.64人である(Breck、D、W、2e
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636.650 (Wilen、N、Y、 1974
)) 。これら二つの分子の運動直径における僅かな差
は何故ゼオライト及びガラス状重合体が窒素よりも酸素
の優先的吸収と透過を示すかの重要な理由の一つと考え
られる。
これは反撥相互作用が酸素の有効運動直径を増大するこ
とを当然の結果とする。このようにして、空気がT<T
cで超伝導セラミック材料を通して拡散される場合には
平均孔直径が≦10人で十分に低い時には窒素の優先的
透過性が存在する。高い常磁性コントラストを有する、
分子ガス状種、イオン、ラジカル等でこの分離法を行な
うことが可能である:これらの種の一つが常磁性であり
、一方他のものが反磁性又は少なくとも弱い常磁性であ
る。
とを当然の結果とする。このようにして、空気がT<T
cで超伝導セラミック材料を通して拡散される場合には
平均孔直径が≦10人で十分に低い時には窒素の優先的
透過性が存在する。高い常磁性コントラストを有する、
分子ガス状種、イオン、ラジカル等でこの分離法を行な
うことが可能である:これらの種の一つが常磁性であり
、一方他のものが反磁性又は少なくとも弱い常磁性であ
る。
(実施態様)
本発明を下記の実験記載と図面に関連して例により説明
する。−例として、反磁性状態のYBa2Cu3O7−
δを通して酸素の透過性よりも優先的な窒素の透過性の
可能性を調べる。この分離工程は反磁性感受性が十分に
生ずる温度範囲で超伝導性ペレットを通して拡散調節空
気透過に対して起こる。(本願の試料でMeissne
rオンセット温度は102徹でありそして反磁性効果は
〜77′にで十分に生じた)。それ故に、50KP!の
低圧力勾配を使用してできるだけ最低の温度で出発して
、即ち空気の露点;100KPaで81.3’に;より
少し上で、この透過実験を行なった。この露点ライン以
下では透過実験の結果は酸素と窒素の気液平衡によりあ
いまいとなる。
する。−例として、反磁性状態のYBa2Cu3O7−
δを通して酸素の透過性よりも優先的な窒素の透過性の
可能性を調べる。この分離工程は反磁性感受性が十分に
生ずる温度範囲で超伝導性ペレットを通して拡散調節空
気透過に対して起こる。(本願の試料でMeissne
rオンセット温度は102徹でありそして反磁性効果は
〜77′にで十分に生じた)。それ故に、50KP!の
低圧力勾配を使用してできるだけ最低の温度で出発して
、即ち空気の露点;100KPaで81.3’に;より
少し上で、この透過実験を行なった。この露点ライン以
下では透過実験の結果は酸素と窒素の気液平衡によりあ
いまいとなる。
この実験室で行なわれた実験では、(第2図を参照せよ
)液体窒素により冷却された黄銅ブロック上に装着され
た、直径13■そして厚さ1mmのYBa、、Cua
O7−δペレットに乾燥空気を通過させかつ拡散させた
。流出ガス(26℃で〜0.4ml/分)の組成をガス
クロマトグラフで即時に分析した。82′Kから92′
にの温度範囲でのこの結果を第3a図に示す。このペレ
ットに対する臨界遷移温度は92±0.5’にであり、
その抵抗対温度挙動を第4a図に示す。この試料は極め
て多孔性であり、その特定の密度は5.64g・al+
−3であり、これは特定の理論的密度th=6.4gc
m”と比較されるべきである。
)液体窒素により冷却された黄銅ブロック上に装着され
た、直径13■そして厚さ1mmのYBa、、Cua
O7−δペレットに乾燥空気を通過させかつ拡散させた
。流出ガス(26℃で〜0.4ml/分)の組成をガス
クロマトグラフで即時に分析した。82′Kから92′
にの温度範囲でのこの結果を第3a図に示す。このペレ
ットに対する臨界遷移温度は92±0.5’にであり、
その抵抗対温度挙動を第4a図に示す。この試料は極め
て多孔性であり、その特定の密度は5.64g・al+
−3であり、これは特定の理論的密度th=6.4gc
m”と比較されるべきである。
対照実験では900℃から液体窒素温度へYBa2Cu
3O7−δペレットの急冷によりYBa2Cu3O6富
有ペレツトを調整した。この試料はMeissue+効
果を示さずかつその抵抗対温度のプロットを第4b図に
示す。このペレットは実験4aで使用した超伝導性試料
に、密度と微小粒子構造において類似していた。超伝導
性試料がT〈83\では02の可動性を阻害し、そして
実際に対照と比較して窒素の優先的透過性を示すことが
第3a図及び第3b図のプロットの比較から明白である
。この傾向はT〜85′にでトラップされた酸素の鋭い
脱着によりフォローされそして透過物流組成物は続いて
空気中で観測される02/N2の比率0.268に次第
に終る。
3O7−δペレットの急冷によりYBa2Cu3O6富
有ペレツトを調整した。この試料はMeissue+効
果を示さずかつその抵抗対温度のプロットを第4b図に
示す。このペレットは実験4aで使用した超伝導性試料
に、密度と微小粒子構造において類似していた。超伝導
性試料がT〈83\では02の可動性を阻害し、そして
実際に対照と比較して窒素の優先的透過性を示すことが
第3a図及び第3b図のプロットの比較から明白である
。この傾向はT〜85′にでトラップされた酸素の鋭い
脱着によりフォローされそして透過物流組成物は続いて
空気中で観測される02/N2の比率0.268に次第
に終る。
実験的結果により、セラミック材料の反磁性が強い温度
範囲内で酸素の透過性より優先的な窒素の透過性、それ
に続くペレット中で磁気感受性の増加で酸素の脱着が示
される。この分離工程はその磁気的性質に実質上界なる
分子の何れのガス状混合物に適用可能である:この分離
は常磁性分子と反磁性分子の間で行なわれる。これらの
例は酸素/窒素;窒素からNo等である。非常に種々の
超伝導性物質を使用でき、高Tc超伝導型式の灰チタン
石(peroマ5kite)状構造の超伝導性セラミッ
クが挙げられる。特に下記のものが挙げられる:T12
Ba2CuO6 Tc=80 ’KB l
2 Cut S r2CLI2O5+KTC=85
′KYBa2Cu3Oy−,Tc=92 ”KT12C
alBa2Cu2O5 TC=105′KT/2C
a2Ba2Cu2O.o Tc=I25”Kこうし
て、好適具体例により、この分離システムは超伝導性で
、即ち反磁性状態で、高Tc超伝導体に基づく。この物
質はTc以下の温度でなければならない。
範囲内で酸素の透過性より優先的な窒素の透過性、それ
に続くペレット中で磁気感受性の増加で酸素の脱着が示
される。この分離工程はその磁気的性質に実質上界なる
分子の何れのガス状混合物に適用可能である:この分離
は常磁性分子と反磁性分子の間で行なわれる。これらの
例は酸素/窒素;窒素からNo等である。非常に種々の
超伝導性物質を使用でき、高Tc超伝導型式の灰チタン
石(peroマ5kite)状構造の超伝導性セラミッ
クが挙げられる。特に下記のものが挙げられる:T12
Ba2CuO6 Tc=80 ’KB l
2 Cut S r2CLI2O5+KTC=85
′KYBa2Cu3Oy−,Tc=92 ”KT12C
alBa2Cu2O5 TC=105′KT/2C
a2Ba2Cu2O.o Tc=I25”Kこうし
て、好適具体例により、この分離システムは超伝導性で
、即ち反磁性状態で、高Tc超伝導体に基づく。この物
質はTc以下の温度でなければならない。
この超伝導体はガス状種に透過可能である形であるべき
である。可能な分離手段は焼結したセラミック小板状体
、セラミック支持体上の焼結したセラミックフィルム、
焼結セラミック中空繊維、重合体マトリックス又は膜中
の高Tc超伝導体のμm寸法範囲のセラミック粉末であ
る:この後者の場合に膜は分離効果を高める。これらの
物質の例は下記の通りである:ポリ(アミノシロキサン
)M M ■ M M CHM−CH CH−NH−CH,Cl12−N112(M=CH3) シリコーンゴム、天然ゴム、5BR1ブチルゴム、ポリ
クロロプレン、ポリエチレン(密度0、 914 g/
an3及び0. 964 g/an3)、ポリ(ジメチ
ルフェニレンオキシド)ポリスルホン、ポリカーボネー
トセルロースアセテート。
である。可能な分離手段は焼結したセラミック小板状体
、セラミック支持体上の焼結したセラミックフィルム、
焼結セラミック中空繊維、重合体マトリックス又は膜中
の高Tc超伝導体のμm寸法範囲のセラミック粉末であ
る:この後者の場合に膜は分離効果を高める。これらの
物質の例は下記の通りである:ポリ(アミノシロキサン
)M M ■ M M CHM−CH CH−NH−CH,Cl12−N112(M=CH3) シリコーンゴム、天然ゴム、5BR1ブチルゴム、ポリ
クロロプレン、ポリエチレン(密度0、 914 g/
an3及び0. 964 g/an3)、ポリ(ジメチ
ルフェニレンオキシド)ポリスルホン、ポリカーボネー
トセルロースアセテート。
分離される種=高い常磁性コントラストを有する分子、
イオン、ラジカル、即ち一つは極めて常磁性の種、そし
て一つは反磁性又は弱く常磁性の種。
イオン、ラジカル、即ち一つは極めて常磁性の種、そし
て一つは反磁性又は弱く常磁性の種。
別の実験では、N に対して02の相対的透過を、80
KP!の圧力勾配と一層、2n+1分−1の流速で、同
一幾何学的な、厚さ9■のY B a 2 Cu 3O
ペレット及びYBa2Cu3O6富有試料7−δ を通して測定した。温度範囲85−88’にで、0.1
π分−1の加熱速度で測定した結果を第1表に示す。こ
の実験では、高い選択性が観測され、(0/N ’)
空気/(02/N2)透過物=5である。
KP!の圧力勾配と一層、2n+1分−1の流速で、同
一幾何学的な、厚さ9■のY B a 2 Cu 3O
ペレット及びYBa2Cu3O6富有試料7−δ を通して測定した。温度範囲85−88’にで、0.1
π分−1の加熱速度で測定した結果を第1表に示す。こ
の実験では、高い選択性が観測され、(0/N ’)
空気/(02/N2)透過物=5である。
予想としては、超伝導状態の反磁性膜に磁場、H>Hc
の適用はT<Tc及びH=Oに対して観測される酸素透
過に反対して窒素に対する選択性を失わせる。この予想
を試験するために、Bi、 、ePbo、2Ca2Sr
2Cu3O□、高いTc(111±IK)及び低いHe
(4,2にで<1000e)を有するセラミックを調
整した。
の適用はT<Tc及びH=Oに対して観測される酸素透
過に反対して窒素に対する選択性を失わせる。この予想
を試験するために、Bi、 、ePbo、2Ca2Sr
2Cu3O□、高いTc(111±IK)及び低いHe
(4,2にで<1000e)を有するセラミックを調
整した。
5QKPaの圧力勾配、0.4m1分1の流速及び0、
IK分−1加熱速度を使用して厚さ2m+nのペレット
を通して透過実験を行なった。第3c、d図はペレット
の表面に垂直に適用された磁場(H=0そしてH=22
O0e)に対する結果を示す。
IK分−1加熱速度を使用して厚さ2m+nのペレット
を通して透過実験を行なった。第3c、d図はペレット
の表面に垂直に適用された磁場(H=0そしてH=22
O0e)に対する結果を示す。
この測定された選択性はゼロ磁場ランに対してヅ
102Kにある、脱着ピークであるようなYBaCuO
(第3a、b図を見よ)に2 3 7−δ 対して観測されたものより高い温度範囲に移行される。
(第3a、b図を見よ)に2 3 7−δ 対して観測されたものより高い温度範囲に移行される。
22O0eの磁場は磁束が反磁性膜に浸透するにつれて
選択効果を失なわせるのに十分に大きい。(ただし、−
100’にで、Hc<2O0e)。
選択効果を失なわせるのに十分に大きい。(ただし、−
100’にで、Hc<2O0e)。
第1表
温度の関数としてYBa2Cu3O゜−8及びYBa2
Cu3Os富有ペレツトを通して流出ガスにおける0
2 / N 2比 YBa2Cu3O7−δ ペレット 02/N2T(K) YBa2Cu3O5富有 ペレット 02/N2T(K) 0.04 85゜ 0.05 85゜ 0.05 86゜ 0.05 86゜ 0.08 86゜ 0.10 87゜ 84゜ 85゜ 85゜ 85゜ 86゜ 87.
Cu3Os富有ペレツトを通して流出ガスにおける0
2 / N 2比 YBa2Cu3O7−δ ペレット 02/N2T(K) YBa2Cu3O5富有 ペレット 02/N2T(K) 0.04 85゜ 0.05 85゜ 0.05 86゜ 0.05 86゜ 0.08 86゜ 0.10 87゜ 84゜ 85゜ 85゜ 85゜ 86゜ 87.
第1図は磁気モーメントmlと超伝導性壁でそのミラー
像m2を示す。 第2図は適切な低い温度で高Tcセラミックペレットを
通して02とN2の透過率の測定の実験的組立てを略示
する。 第3図は2種のセラミック超伝導体を用いて流出ガス中
の酸素/窒素の比率を示す。 第4図はYBa2Cu3O7−δペレット;b)YBa
、Cua O6富有ペレットに対して抵抗/温度を示す
。 図面の記号 第1図。 磁気モーメントm1及び超伝導性壁中でのミ
ラー像蚕2の模式図。 第2図。 低温でセラミックペレットを通してO及びN
2透過性を測定するための実験組立て図。 第3図 YBaCuO(・)、 2 37−δ Y B a 2 Cu 3O s富有ペレット(○)及
び磁場H=0(ム)及びH=22O0e (△)におけ
るB ’t、s PbO,、、Ca25 r2Cu3o
、lこ対して温度の関数としての流出ガス中の酸素対窒
素比のグラフ図。 第4図 a)YBa2Cu3 O7,ペレットに対する
;又、b)YBa2Cu3Os富有ペレツトに対する、
抵抗対温度のグラフ図。
像m2を示す。 第2図は適切な低い温度で高Tcセラミックペレットを
通して02とN2の透過率の測定の実験的組立てを略示
する。 第3図は2種のセラミック超伝導体を用いて流出ガス中
の酸素/窒素の比率を示す。 第4図はYBa2Cu3O7−δペレット;b)YBa
、Cua O6富有ペレットに対して抵抗/温度を示す
。 図面の記号 第1図。 磁気モーメントm1及び超伝導性壁中でのミ
ラー像蚕2の模式図。 第2図。 低温でセラミックペレットを通してO及びN
2透過性を測定するための実験組立て図。 第3図 YBaCuO(・)、 2 37−δ Y B a 2 Cu 3O s富有ペレット(○)及
び磁場H=0(ム)及びH=22O0e (△)におけ
るB ’t、s PbO,、、Ca25 r2Cu3o
、lこ対して温度の関数としての流出ガス中の酸素対窒
素比のグラフ図。 第4図 a)YBa2Cu3 O7,ペレットに対する
;又、b)YBa2Cu3Os富有ペレツトに対する、
抵抗対温度のグラフ図。
Claims (13)
- (1)ガス透過可能な形で透過できる高Tc超伝導体、
及びこの超伝導体を通してガス状混合物又はその一部を
通過させるための装置を含む、反磁性又は弱く常磁性の
分子、イオン又はラジカルから強く常磁性のものを分離
するためのシステム。 - (2)高Tc超伝導体が 灰チタン石型のものである、請求項(1)に記載のシス
テム。 - (3)超伝導体がペレット、膜、空洞性の繊維、膜によ
り支持された層、μm寸法範囲のセラミック粉末又は重
合体膜に付着した超伝導体粉末の形のセラミック物質で
ある、請求項(1)に記載のシステム。 - (4)超伝導体が Tl_2Ba_2CuO_6 Tc=80°K Bi_2Cu_1Sr_2Cu_2O_5_+_x T
c=85°K YBa_2Cu_3O_7_−_x Tc=92°K Tl_2Ca_1Ba_2Cu_2O_5 Tc=10
5°K Tl_2Ca_2Ba_2Cu_2O_1_0 Tc=
125°K Bi_1_._5Pb_0_._2Ca_2Sr_2C
u_3O_x Tc=111°K のような銅酸化物タイプの材料 から選択される、請求項(1)に記載のシステム。 - (5)空気の流れを超伝導物質の表面と接触させ、この
媒体を通して透過するガス状種を別々に回収するための
手段及びこの表面から反射されるガス状種を回収するた
めの手段が設けられる、請求項(1)に記載のシステム
。 - (6)常磁性分子、イオン、又はラジカルを反磁性又は
弱い常磁性分子を分離する方法であって、そのような混
合物を高Tc超伝導透過性材料に接触させ、その接触が
前記透過性物質を通る透過により起こる前記の分子、イ
オン、又はラジカルのうちの一種を豊富にするような方
式である方法。 - (7)超伝導体がペレット又は粉末形で多孔性セラミッ
ク、又は適当な透過可能な支持体により支持された空洞
性の繊維又はセラミックフィルムである、請求項(6)
による方法。 - (8)材料が、 Ti_2Ba_2CuO_6 Tc=80°K Bi_2Cu_1Sr_2Cu_2O_5_+_x T
c=85°K YBa_2Cu_3O_7_−_x Tc=92°K Tl_2Ca_1Ba_2Cu_2O_5 Tc=10
5°K Tl_2Ca_2Ba_2Cu_2O_1_0 Tc=
125°K Bi_1_._5Pb_0_._2Ca_2Sr_2C
u_3O_x Tc=111°K のような銅酸化物の族 から選択されるセラミックである、請求項(6)に記載
のシステム。 - (9)分離されるガス状物質が酸素/窒素混合物である
請求項(6)に記載の方法。 - (10)超伝導半透過性材料が、Tc以下とTcに近い
かTc以上とに定期的なサイクルでさらされ、その前者
では反磁性分子を選択的に透過し、その後者では豊富に
なった常磁性成分のパルスを放出する、請求項(6)に
記載の方法。 - (11)超伝導半透過性材料が、定期的に大きな外部磁
場にさらされ、その磁場の大きさが選択性を低下し、そ
れで、常磁性分子で豊富になったパルスを放出するのに
充分である請求項(6)に記載の方法。 - (12)O_2/N_2又は空気混合物を使用する請求
項(8)に記載の方法。 - (13)O_2/N_2又は空気混合物を使用する請求
項(9)に記載の方法。
Applications Claiming Priority (2)
Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
---|---|---|---|
IL087977 | 1988-10-07 | ||
IL87977A IL87977A (en) | 1988-10-07 | 1988-10-07 | Separation of paramagnetic and diamagnetic gases |
Publications (1)
Publication Number | Publication Date |
---|---|
JPH02258036A true JPH02258036A (ja) | 1990-10-18 |
Family
ID=11059305
Family Applications (1)
Application Number | Title | Priority Date | Filing Date |
---|---|---|---|
JP1262819A Pending JPH02258036A (ja) | 1988-10-07 | 1989-10-07 | ガス分離 |
Country Status (4)
Country | Link |
---|---|
US (1) | US5162301A (ja) |
EP (1) | EP0362898A3 (ja) |
JP (1) | JPH02258036A (ja) |
IL (1) | IL87977A (ja) |
Families Citing this family (15)
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---|---|---|---|---|
DE3921390A1 (de) * | 1989-06-29 | 1991-01-17 | Merck Patent Gmbh | Verfahren und vorrichtung zur gewinnung von reinem sauerstoff |
US5342431A (en) * | 1989-10-23 | 1994-08-30 | Wisconsin Alumni Research Foundation | Metal oxide membranes for gas separation |
US5360635A (en) * | 1992-01-02 | 1994-11-01 | Air Products And Chemicals, Inc. | Method for manufacturing inorganic membranes by organometallic chemical vapor deposition |
US5261932A (en) * | 1992-09-01 | 1993-11-16 | Air Products And Chemicals, Inc. | Process for recovering oxygen from gaseous mixtures containing water or carbon dioxide which process employs ion transport membranes |
US5269822A (en) * | 1992-09-01 | 1993-12-14 | Air Products And Chemicals, Inc. | Process for recovering oxygen from gaseous mixtures containing water or carbon dioxide which process employs barium-containing ion transport membranes |
US5240473A (en) * | 1992-09-01 | 1993-08-31 | Air Products And Chemicals, Inc. | Process for restoring permeance of an oxygen-permeable ion transport membrane utilized to recover oxygen from an oxygen-containing gaseous mixture |
US5240480A (en) * | 1992-09-15 | 1993-08-31 | Air Products And Chemicals, Inc. | Composite mixed conductor membranes for producing oxygen |
IL105442A (en) * | 1993-04-19 | 1996-01-19 | Carbon Membranes Ltd | Method for the separation of gases at low temperatures |
US5487774A (en) * | 1993-11-08 | 1996-01-30 | Wisconsin Alumni Research Foundation | Gas phase fractionation method using porous ceramic membrane |
US5447555A (en) * | 1994-01-12 | 1995-09-05 | Air Products And Chemicals, Inc. | Oxygen production by staged mixed conductor membranes |
US5439624A (en) * | 1994-02-14 | 1995-08-08 | Wisconsin Alumni Research Foundation | Method for forming porous ceramic materials |
AU706663B2 (en) * | 1994-09-23 | 1999-06-17 | Standard Oil Company, The | Oxygen permeable mixed conductor membranes |
CN100443440C (zh) * | 1996-07-12 | 2008-12-17 | 郑州大学 | 钇钡铜氧超导材料的制备方法 |
NO313493B1 (no) * | 1999-09-28 | 2002-10-14 | Norsk Hydro As | Fast flerkomponent membran omfattende et blandet metalloksid for bruk i en reaktor for produksjon av varme eller syntesegass |
CN113289506B (zh) * | 2021-06-15 | 2023-02-28 | 江南大学 | 一种不对称磁性氧氮分离膜及其制备方法 |
Family Cites Families (3)
Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
---|---|---|---|---|
JPS6261655A (ja) * | 1985-09-11 | 1987-03-18 | Hitachi Ltd | ガス分離方法および装置 |
DE3630913A1 (de) * | 1986-09-11 | 1988-03-24 | Peter Dipl Ing Mandl | Sauerstoff - magnetfilter |
JPS63291621A (ja) * | 1987-05-21 | 1988-11-29 | Idemitsu Kosan Co Ltd | 磁性気体分離膜 |
-
1988
- 1988-10-07 IL IL87977A patent/IL87977A/xx not_active IP Right Cessation
-
1989
- 1989-10-07 JP JP1262819A patent/JPH02258036A/ja active Pending
- 1989-10-09 EP EP19890118751 patent/EP0362898A3/en not_active Ceased
-
1991
- 1991-03-28 US US07/678,166 patent/US5162301A/en not_active Expired - Fee Related
Also Published As
Publication number | Publication date |
---|---|
IL87977A (en) | 1993-07-08 |
IL87977A0 (en) | 1989-03-31 |
EP0362898A3 (en) | 1990-09-26 |
US5162301A (en) | 1992-11-10 |
EP0362898A2 (en) | 1990-04-11 |
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