JPH021531A - 核磁気共鳴測定方法 - Google Patents
核磁気共鳴測定方法Info
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- JPH021531A JPH021531A JP1888289A JP1888289A JPH021531A JP H021531 A JPH021531 A JP H021531A JP 1888289 A JP1888289 A JP 1888289A JP 1888289 A JP1888289 A JP 1888289A JP H021531 A JPH021531 A JP H021531A
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- GNFTZDOKVXKIBK-UHFFFAOYSA-N 3-(2-methoxyethoxy)benzohydrazide Chemical compound COCCOC1=CC=CC(C(=O)NN)=C1 GNFTZDOKVXKIBK-UHFFFAOYSA-N 0.000 claims description 4
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Landscapes
- Magnetic Resonance Imaging Apparatus (AREA)
Abstract
(57)【要約】本公報は電子出願前の出願データであるた
め要約のデータは記録されません。
め要約のデータは記録されません。
Description
【発明の詳細な説明】
［産業上の利用分野コ
本発明は核磁気共鳴（ＮＭＲ）１ｉｌｌｌ定方法に関し
、特゛に多重量子遷移の選択的検出を行うためのＮＭＲ
ａｌｌｌｌ決方法するものである。
、特゛に多重量子遷移の選択的検出を行うためのＮＭＲ
ａｌｌｌｌ決方法するものである。
［従来技術］
近時、新しいＮＭＲ測定方法として二次元ＮＭＲ法が注
目されている。これは、ＮＭＲ信号が二次元スペクトル
として展開されるため、従来の方法に比べ高い分解能（
多重線の分離）が得られ、スペクトルの解析が容易にな
るという特徴があり、適用範囲が今後大きく広がるもの
と期待されている。
目されている。これは、ＮＭＲ信号が二次元スペクトル
として展開されるため、従来の方法に比べ高い分解能（
多重線の分離）が得られ、スペクトルの解析が容易にな
るという特徴があり、適用範囲が今後大きく広がるもの
と期待されている。
更に最近、この二次元Ｎ Ｍ Ｒ１１ＦＪ定方法を利用
し、従来の方法では不可能であった多重量子遷移に関す
る情報を抽出するａｌｌＪｌｌ法定Ｍｕｌｔｉｐｌｅ
Ｑｕａｎｔｕｎ＋ＮＭＲ：以下ＭＱＮＭＲと略称する）
が、例えば特開昭５４−８３８９０号に提案されている
。
し、従来の方法では不可能であった多重量子遷移に関す
る情報を抽出するａｌｌＪｌｌ法定Ｍｕｌｔｉｐｌｅ
Ｑｕａｎｔｕｎ＋ＮＭＲ：以下ＭＱＮＭＲと略称する）
が、例えば特開昭５４−８３８９０号に提案されている
。
この提案方法は、例えば第１図に示すように３つの９０
″パルスＰｉ （非選択パルス）、Ｐ２（非選択パル
ス）、Ｐ３（混合パルス）から成るパルス列を使用する
もので、期間τは固定で、パルスＰ１とパルスＰ３に含
まれる高周波信号にはφの位相差があり、自由誘導減衰
信号ＦＩＤはｔ２の期間に検出し記憶される。前記パル
スＰｉとＰ２の照射により、試料に含まれる磁気回転共
鳴子の集合の非平衡の統計的状態が予め作られ、その後
読共鳴子の該予め作られた状態を特徴づける振動の位相
に対して位相角φだけ位相変移した混合パルスＰ３が印
加される。そして、ｔｌを段階的に変えながら測定を繰
返し、更にその測定がφの値を変化させて繰返し行われ
る。このようにして得られるｔｌの値と前記位相変移の
種々の値に対応して記憶された自由誘導減衰信号の線形
結合を作り、それを周波数領域へ二重フーリエ変換する
ことにより二次元スペクトルが得られる。
″パルスＰｉ （非選択パルス）、Ｐ２（非選択パル
ス）、Ｐ３（混合パルス）から成るパルス列を使用する
もので、期間τは固定で、パルスＰ１とパルスＰ３に含
まれる高周波信号にはφの位相差があり、自由誘導減衰
信号ＦＩＤはｔ２の期間に検出し記憶される。前記パル
スＰｉとＰ２の照射により、試料に含まれる磁気回転共
鳴子の集合の非平衡の統計的状態が予め作られ、その後
読共鳴子の該予め作られた状態を特徴づける振動の位相
に対して位相角φだけ位相変移した混合パルスＰ３が印
加される。そして、ｔｌを段階的に変えながら測定を繰
返し、更にその測定がφの値を変化させて繰返し行われ
る。このようにして得られるｔｌの値と前記位相変移の
種々の値に対応して記憶された自由誘導減衰信号の線形
結合を作り、それを周波数領域へ二重フーリエ変換する
ことにより二次元スペクトルが得られる。
ところが、従来提案されているＭＱＮＭＲ法は自由誘導
減衰信号の検出を１つのチャンネルで行うものであり、
このような１チャンネルによる検出では照射した高周波
パルスの周波数を基準として高周波数側又は低周波数側
のどちらか一方のみを測定するため、ＳＮ比の低下は避
けられないし、容量の大きなメモリが必要であるという
問題がある。又、照射周波数の位置にあるスペクトルピ
ークについては９０″パルスとなるパルスであっても、
照射周波数から離れたスペクトルピークについては９０
＠パルスにならず、従って、照射周波数から離れるにつ
れて位相が変わってしまうことは避けられないという問
題もある。
減衰信号の検出を１つのチャンネルで行うものであり、
このような１チャンネルによる検出では照射した高周波
パルスの周波数を基準として高周波数側又は低周波数側
のどちらか一方のみを測定するため、ＳＮ比の低下は避
けられないし、容量の大きなメモリが必要であるという
問題がある。又、照射周波数の位置にあるスペクトルピ
ークについては９０″パルスとなるパルスであっても、
照射周波数から離れたスペクトルピークについては９０
＠パルスにならず、従って、照射周波数から離れるにつ
れて位相が変わってしまうことは避けられないという問
題もある。
そこで、これらの問題を解決する方法として、二次元Ｎ
Ｍ Ｒｆｌｌｌｌ定方法でない従来のＮＭＲ測定方法
で採用されている直角位相検波方式（Ｑ ｕａｄｒａｔ
ｕｒｅ Ｄｅｔｅｃｔｉｏｎ ： Ｑ Ｄ）を採用する
ことが考えられる。これは自由誘導減衰信号の検出を９
０°位相の異なった２つのチャンネルで行うものであり
、このＱＤ方式を用いれば、測定領域の中心に照射周波
数を設定し照射周波数の高周波数側及び低周波数側を区
別して測定できるため、同じメモリ容量であれば分解能
の向上が図れ、同じ分解能であればメモリ容量か少なく
てすむという優れた効果が得られる。しかも、１チャン
ネルの場合と同じ測定領域幅で考えれば、測定領域の端
部における照射周波数からのずれは１チャンネルの場合
の半分となり、従って照射周波数からのずれに伴う位相
のずれも減少することになる。
Ｍ Ｒｆｌｌｌｌ定方法でない従来のＮＭＲ測定方法
で採用されている直角位相検波方式（Ｑ ｕａｄｒａｔ
ｕｒｅ Ｄｅｔｅｃｔｉｏｎ ： Ｑ Ｄ）を採用する
ことが考えられる。これは自由誘導減衰信号の検出を９
０°位相の異なった２つのチャンネルで行うものであり
、このＱＤ方式を用いれば、測定領域の中心に照射周波
数を設定し照射周波数の高周波数側及び低周波数側を区
別して測定できるため、同じメモリ容量であれば分解能
の向上が図れ、同じ分解能であればメモリ容量か少なく
てすむという優れた効果が得られる。しかも、１チャン
ネルの場合と同じ測定領域幅で考えれば、測定領域の端
部における照射周波数からのずれは１チャンネルの場合
の半分となり、従って照射周波数からのずれに伴う位相
のずれも減少することになる。
ところが、このようなＱＤ方式を用いてＭＱＮＭＲを行
っても、照射周波数からのずれに伴う位相のずれは減少
はするものの零になるわけではないこと、及び２チャン
ネルの検出系の位相差が正確に９０’でなかったり、２
つのチャンネルのゲインが正確に等しくなかったりとい
うハード面でのアンバランスに起因して、得られる二次
元スペクトル中の本来信号のない位置に、折返しによる
スペクトルビークや、ゴースト（Ｇ ｈｏｓｔ）信号が
出現してしまい、分析の障害になる。
っても、照射周波数からのずれに伴う位相のずれは減少
はするものの零になるわけではないこと、及び２チャン
ネルの検出系の位相差が正確に９０’でなかったり、２
つのチャンネルのゲインが正確に等しくなかったりとい
うハード面でのアンバランスに起因して、得られる二次
元スペクトル中の本来信号のない位置に、折返しによる
スペクトルビークや、ゴースト（Ｇ ｈｏｓｔ）信号が
出現してしまい、分析の障害になる。
［発明の目的］
本発明はこの点に鑑みてなされたものであり、ＱＤ法を
用いながら上記不都合を除くことのできるＭＱＮＭＲ測
定方法を提供することを目的としている。
用いながら上記不都合を除くことのできるＭＱＮＭＲ測
定方法を提供することを目的としている。
［発明の特徴］
本発明は、磁気回転共鳴子系を包含する試料について、
選ばれた次数の多重量子遷移の選択的検出を行うための
ＮＭＲ測定方法であって、ａ）前記共鳴子に、複数の高
周波パルスから成り、最後のパルスに対しそれより前の
パルスの内の少なくとも１つのパルスの位相がφ変移さ
れている高周波パルス列を印加する段階、 ｂ）該高周波パルス列印加後ｔ２という時間にわたって
前記共鳴子の自由誘導減衰信号を位相が互いに９０°異
なる２チャンネルの検出系で検出し記憶する段階、 Ｃ）前記高周波パルス列中の特定のパルス間隔として与
えられる展開時間ｔ１をその１増分だけ変化して前記段
階ａ）及びｂ）を繰返す段階、ｄ）予め定めた一連のφ
の値に前記位相変移の量を順次設定し前記段階ａ）乃至
Ｃ）を繰返す段階、ｅ）前記ｔ１の値と前記位相変移の
種々の値に対応して記憶された自由誘導減衰信号の線形
結合の組を作る段階、 ｆ）前記一連のφの値の夫々に９０°、１８０゜２７０
°を夫々加えたφについて前記ａ）乃至ｅ）を夫々繰返
すことにより３つの自由誘導減衰信号の線形結合の組を
作る段階、 ｇ）前記４つの自由誘導減衰信号の線形結合の組を加算
又は減算して自由誘導減衰信号の線形結合の組を作る段
階、及び、 ｈ）前記段階ｇ）で作られた自由誘導減衰信号の線形結
合の組をｔｌとｔ２について周波数領域へ二重フーリエ
変換する段階 とから成ることを特徴としている。以下、図面を用いて
本発明を詳述する。
選ばれた次数の多重量子遷移の選択的検出を行うための
ＮＭＲ測定方法であって、ａ）前記共鳴子に、複数の高
周波パルスから成り、最後のパルスに対しそれより前の
パルスの内の少なくとも１つのパルスの位相がφ変移さ
れている高周波パルス列を印加する段階、 ｂ）該高周波パルス列印加後ｔ２という時間にわたって
前記共鳴子の自由誘導減衰信号を位相が互いに９０°異
なる２チャンネルの検出系で検出し記憶する段階、 Ｃ）前記高周波パルス列中の特定のパルス間隔として与
えられる展開時間ｔ１をその１増分だけ変化して前記段
階ａ）及びｂ）を繰返す段階、ｄ）予め定めた一連のφ
の値に前記位相変移の量を順次設定し前記段階ａ）乃至
Ｃ）を繰返す段階、ｅ）前記ｔ１の値と前記位相変移の
種々の値に対応して記憶された自由誘導減衰信号の線形
結合の組を作る段階、 ｆ）前記一連のφの値の夫々に９０°、１８０゜２７０
°を夫々加えたφについて前記ａ）乃至ｅ）を夫々繰返
すことにより３つの自由誘導減衰信号の線形結合の組を
作る段階、 ｇ）前記４つの自由誘導減衰信号の線形結合の組を加算
又は減算して自由誘導減衰信号の線形結合の組を作る段
階、及び、 ｈ）前記段階ｇ）で作られた自由誘導減衰信号の線形結
合の組をｔｌとｔ２について周波数領域へ二重フーリエ
変換する段階 とから成ることを特徴としている。以下、図面を用いて
本発明を詳述する。
第２図は本発明を実施するためのＮＭＲ装置の一例を示
すブロック図である。図において磁石１が発生する静磁
場内には試料コイル２が配置され、その試料コイル２内
部の空間に測定試料が挿入される。高周波発振器３から
発生する観測核の共鳴周波数を持つ高周波信号は、０°
から３６０’まで任意の位相を選択できる可変移相回路
４によって所定の位相が与えられた後、増幅器５及びゲ
ート６を介して高周波パルスとして前記コイル２へ供給
され、試料に照射される。その高周波パルス照射後コイ
ル２に誘起された共鳴信号は、ゲート７及び受信回路８
を介して復調回路９．１０へ送られる。この復調回路９
，１０には前記高周波発振器からの高周波信号が参照信
号として送られるが、その内の一方は９０’移）■回路
１１を介して送られるため、２つの復調回路は９０″位
相の異なる２チャンネルの検出系を構成している。この
２チャンネルの検出系から得られた自由誘導減衰信号は
、Ａ−Ｄ変換器１２．１３によってデジタル信号に変換
されてコンピュータ１４へ送られ、付属するメモリ１５
へ格納される。１６は、移相回路４．ゲート６．７及び
Ａ−Ｄ変換器１２，１３を制御するパルスプログラマで
、試料に照射するパルス列の順序、パルス幅、各パルス
に含まれる高周波の位相、Ａ−Ｄ変換器１２．、１３に
よるサンプリングのタイミングが予めプログラムされて
おり、そのプログラムに従って一連の測定が行われる。
すブロック図である。図において磁石１が発生する静磁
場内には試料コイル２が配置され、その試料コイル２内
部の空間に測定試料が挿入される。高周波発振器３から
発生する観測核の共鳴周波数を持つ高周波信号は、０°
から３６０’まで任意の位相を選択できる可変移相回路
４によって所定の位相が与えられた後、増幅器５及びゲ
ート６を介して高周波パルスとして前記コイル２へ供給
され、試料に照射される。その高周波パルス照射後コイ
ル２に誘起された共鳴信号は、ゲート７及び受信回路８
を介して復調回路９．１０へ送られる。この復調回路９
，１０には前記高周波発振器からの高周波信号が参照信
号として送られるが、その内の一方は９０’移）■回路
１１を介して送られるため、２つの復調回路は９０″位
相の異なる２チャンネルの検出系を構成している。この
２チャンネルの検出系から得られた自由誘導減衰信号は
、Ａ−Ｄ変換器１２．１３によってデジタル信号に変換
されてコンピュータ１４へ送られ、付属するメモリ１５
へ格納される。１６は、移相回路４．ゲート６．７及び
Ａ−Ｄ変換器１２，１３を制御するパルスプログラマで
、試料に照射するパルス列の順序、パルス幅、各パルス
に含まれる高周波の位相、Ａ−Ｄ変換器１２．、１３に
よるサンプリングのタイミングが予めプログラムされて
おり、そのプログラムに従って一連の測定が行われる。
上述の如き構成を持つ装置を用いてＭＱＮＭＲの一つで
ある玉量子フィルタ（Ｔｒｉｐｌｅ ＱｕａｎｔｕｍＦ
ｆｌｉｅｒ ）実験を行う場合を例にとり本発明を説
明する。第３図はＰ １ａｎｔｌｎ！等によって報告さ
れた玉量子フィルタ実験（Ｊ ｏｕｒｎａｌ ｏ［’
ＡｍｅｒｉｃａｎＣｈｅａ＋１ｅａｌ ５ｏｃｉｅｔｙ
Ｖｏｌ、１０４． ｐ、８８００−）に用いられた
パルス列を示し、第１図のパルス列と同じく３つの９０
°パルスＰＬ、Ｆ２．Ｆ３から成るが、ｔｌとてか逆に
なっている点が第１図のパルス列と異なる。期間τは固
定で、パルスＰ３に含まれる高周波の位相を０６とすれ
ばパルスｐｔに含まれる高周波の位相はφ、パルスＰ２
に含まれる高周波の位相はφ＋９０°になっている。自
由誘導減衰信号ＦＩＤはｔ２の期間に検出し記憶される
。
ある玉量子フィルタ（Ｔｒｉｐｌｅ ＱｕａｎｔｕｍＦ
ｆｌｉｅｒ ）実験を行う場合を例にとり本発明を説
明する。第３図はＰ １ａｎｔｌｎ！等によって報告さ
れた玉量子フィルタ実験（Ｊ ｏｕｒｎａｌ ｏ［’
ＡｍｅｒｉｃａｎＣｈｅａ＋１ｅａｌ ５ｏｃｉｅｔｙ
Ｖｏｌ、１０４． ｐ、８８００−）に用いられた
パルス列を示し、第１図のパルス列と同じく３つの９０
°パルスＰＬ、Ｆ２．Ｆ３から成るが、ｔｌとてか逆に
なっている点が第１図のパルス列と異なる。期間τは固
定で、パルスＰ３に含まれる高周波の位相を０６とすれ
ばパルスｐｔに含まれる高周波の位相はφ、パルスＰ２
に含まれる高周波の位相はφ＋９０°になっている。自
由誘導減衰信号ＦＩＤはｔ２の期間に検出し記憶される
。
表Ａは、第３図のパルス列を用いた測定において、ＰＩ
、Ｆ２．Ｆ３に与えられる位相の組合わせを示す。
、Ｆ２．Ｆ３に与えられる位相の組合わせを示す。
表 Ａ
ＰＩ Ｆ２ Ｆ３
測定１ ０° ９０９０° ＋測定２
６０’ １５０’ ０’測定３ １２０° ２１０
６０″士 測定４ １８０＠ ２７０” Ｏ’７１Ｐ１定５
２４０’ ３３０’ Ｏ’ 十測定６
３００” ３０９０″ 表Ａにおいて、測定１はφ−０″に設定された測定であ
り、ＰＬ、Ｆ２．Ｆ３の位相を０６，９０°、０°に夫
々設定した状態で、ｔｌを例えば０ｓｅｅから２ｆｆｌ
ｓｅｃの等しいステップで５１２段階に順次変えながら
測定を繰返すことにより、５１２個のＦＩＤ信号信号Ｉ
ＤａＯ〜Ｆ Ｉ Ｄａ５１１を取得し、記憶する。
６０’ １５０’ ０’測定３ １２０° ２１０
６０″士 測定４ １８０＠ ２７０” Ｏ’７１Ｐ１定５
２４０’ ３３０’ Ｏ’ 十測定６
３００” ３０９０″ 表Ａにおいて、測定１はφ−０″に設定された測定であ
り、ＰＬ、Ｆ２．Ｆ３の位相を０６，９０°、０°に夫
々設定した状態で、ｔｌを例えば０ｓｅｅから２ｆｆｌ
ｓｅｃの等しいステップで５１２段階に順次変えながら
測定を繰返すことにより、５１２個のＦＩＤ信号信号Ｉ
ＤａＯ〜Ｆ Ｉ Ｄａ５１１を取得し、記憶する。
次の測定２はφ−６０″に設定された測定であり、ＰＬ
、Ｆ２．Ｆ３の位相を６０”、１５０００°に夫々設定
した状態で、ａｌｌｌ定１と全く同様にｔｌを０ｓｅｃ
から２ ｍ５ｅｃステツプで５１２段階に順次変えなが
ら測定を繰返すことにより、５１２個のＦＩＤ信号信号
Ｉ ＤａＯ−Ｆ Ｉ Ｄａ５１１を取得し、このＦＩＤ
信号は先にＡｌ１１定１で得られ記憶されているＦＩＤ
ａＯ〜Ｆ Ｉ Ｄａ５１１に符号を反転して夫々加算（
減算）されて線形結合される。
、Ｆ２．Ｆ３の位相を６０”、１５０００°に夫々設定
した状態で、ａｌｌｌ定１と全く同様にｔｌを０ｓｅｃ
から２ ｍ５ｅｃステツプで５１２段階に順次変えなが
ら測定を繰返すことにより、５１２個のＦＩＤ信号信号
Ｉ ＤａＯ−Ｆ Ｉ Ｄａ５１１を取得し、このＦＩＤ
信号は先にＡｌ１１定１で得られ記憶されているＦＩＤ
ａＯ〜Ｆ Ｉ Ｄａ５１１に符号を反転して夫々加算（
減算）されて線形結合される。
以下全く同様に測定３〜測定６が行われ、各測定で得ら
れたＦＩＤ信号信号Ｉ ＤａＯ〜Ｆ Ｉ Ｄａ５１１は
表１に記載されている士の符号に従って加算又は減算さ
れ、線形結合されたＦＩＤ信号の集合Ｓａが得られる。
れたＦＩＤ信号信号Ｉ ＤａＯ〜Ｆ Ｉ Ｄａ５１１は
表１に記載されている士の符号に従って加算又は減算さ
れ、線形結合されたＦＩＤ信号の集合Ｓａが得られる。
その線形結合されたＦＥＤ信号の集合Ｓａを１１及びｔ
２について二重フーリエ変換することにより、例えば第
４図に示すような二次元スペクトルが得られる。第４図
は二重フーリエ変換により得られた４つのフーリエ成分
の全てを模式的に等高線表示したものである。
２について二重フーリエ変換することにより、例えば第
４図に示すような二次元スペクトルが得られる。第４図
は二重フーリエ変換により得られた４つのフーリエ成分
の全てを模式的に等高線表示したものである。
上述の如き手順に従ったａ−１定は前記Ｐ １ａｎｔ１
ｎ１等の報告において紹介されているが、それを実施す
る装置としては、第２図における復調回路１０（及び９
０°移相回路１１）の存在しない１チャンネルの検出系
しか持たないものが使用されており、従って、先に述べ
たようにいくつかの欠点が存在している。
ｎ１等の報告において紹介されているが、それを実施す
る装置としては、第２図における復調回路１０（及び９
０°移相回路１１）の存在しない１チャンネルの検出系
しか持たないものが使用されており、従って、先に述べ
たようにいくつかの欠点が存在している。
そこで、本発明は第２図に示すように９０°位相の異な
る２チャンネルの検出系を設けたＱＤ方式を採用してい
る。第２図の構成を用いて表Ａの測定を行うと、先に述
べた５ａ（ＦＩＤａＯ〜ＦＩＤａ５１１）に加え、もう
１チャンネルからは９０″位相の違うＦＩＤ信号の集合
Ｓａ ’ （Ｆ Ｉ Ｄａｄ’〜Ｆ Ｉ Ｄａ５１１
’ ）が得られる。そして、この５ａ（Ｆ Ｉ ＤａＯ
〜Ｆ Ｉ Ｄａ５１１）とＳａ ’ （Ｆ Ｉ Ｄａ
ｄ’〜Ｆ Ｉ Ｄａ５１１’ ）を用いて二重フーリエ
変換（その内ｔ２に関するフーリエ変換は複素フーリエ
変換）を行うと、例えば第５図に示すような二次元スペ
クトルが得られる。第５図のスペクトルは、測定領域の
中心位置に高周波パルスが照射された場合に得られるも
のであり、ＱＤ方式のため１／４のメモリ領域の中に測
定領域が収まっており、従ってメモリ容量が節約されて
いることが分る。
る２チャンネルの検出系を設けたＱＤ方式を採用してい
る。第２図の構成を用いて表Ａの測定を行うと、先に述
べた５ａ（ＦＩＤａＯ〜ＦＩＤａ５１１）に加え、もう
１チャンネルからは９０″位相の違うＦＩＤ信号の集合
Ｓａ ’ （Ｆ Ｉ Ｄａｄ’〜Ｆ Ｉ Ｄａ５１１
’ ）が得られる。そして、この５ａ（Ｆ Ｉ ＤａＯ
〜Ｆ Ｉ Ｄａ５１１）とＳａ ’ （Ｆ Ｉ Ｄａ
ｄ’〜Ｆ Ｉ Ｄａ５１１’ ）を用いて二重フーリエ
変換（その内ｔ２に関するフーリエ変換は複素フーリエ
変換）を行うと、例えば第５図に示すような二次元スペ
クトルが得られる。第５図のスペクトルは、測定領域の
中心位置に高周波パルスが照射された場合に得られるも
のであり、ＱＤ方式のため１／４のメモリ領域の中に測
定領域が収まっており、従ってメモリ容量が節約されて
いることが分る。
同じメモリ容量を使用すれば分解能を向上させることが
できる。
できる。
ところが、このように単に検出系を２チャンネルにして
表Ａの測定を行うと、検出しているのはあくまで期間ｔ
２におけるＦＩＤ信号であるから、ｔ２について複素フ
ーリエ変換して得られるＦ２の軸に関しては照射周波数
の高周波側と低周波側を区別できるので折返しは発生し
ていないが、複素フーリエ変換されていない方の軸Ｆｌ
に関しては第５図から分るように折返しが発生してしま
い、複雑なピークが大乱れて存在する実際のスペクトル
では、この軸Ｆｌに関する折返しが分析の障害になる。
表Ａの測定を行うと、検出しているのはあくまで期間ｔ
２におけるＦＩＤ信号であるから、ｔ２について複素フ
ーリエ変換して得られるＦ２の軸に関しては照射周波数
の高周波側と低周波側を区別できるので折返しは発生し
ていないが、複素フーリエ変換されていない方の軸Ｆｌ
に関しては第５図から分るように折返しが発生してしま
い、複雑なピークが大乱れて存在する実際のスペクトル
では、この軸Ｆｌに関する折返しが分析の障害になる。
そこで、この折返しをなくす方法として、表Ａに示した
測定に加え、以下に示すような表Ｂの測定を行うことに
より、Ｆｌ軸についても疑似的にＱＤ方式を適用するこ
とが考えられる。
測定に加え、以下に示すような表Ｂの測定を行うことに
より、Ｆｌ軸についても疑似的にＱＤ方式を適用するこ
とが考えられる。
表 Ｂ
ＰＩ Ｆ２ Ｆ３
測定７ ０° １．８０＠ ９０° 十測定８
６０° ２４０’ ９０’測定９ １２０”
３００° ９０ａ ＋４ｐｊ定１０ １８０°
０’ ９０’測定１１ ２４０’ ６０° ９０
° 十測定１２ ３００° １２０” ９０’こ
の付は加えられた表Ｂの４ｐ１定は、表Ａの測定におけ
るＦ２とＦ３の位相を９０°変移させたものであり、表
Ａの測定で得られた５ａ（ＦＩＤａＯ〜Ｆ Ｉ Ｄａ５
１１）とＳａ ’ （Ｆ Ｉ Ｄａｄ’ 〜Ｆ Ｉ−
Ｄａ５１１′）がｔｌに関する１つの検出系から得られ
たＦＩＤ信号とすれば、表Ｂにおける１ｌｌｌｌ定７〜
測定１２によって得られるＳｂ （ＦＩＤｂＯ〜ＦＩ
Ｄｂ５１１）とＳｂ ’ （Ｆ Ｉ ＤｂＯ’ 〜Ｆ
Ｉ Ｄｂ５１１’ ）は、実際には存在しないがｔｌ
に関し９０″位相の異なるもう１チャンネルの検出系か
ら得られたＦＩＤ信号に該当するべきものである。従っ
て、この表Ａの測定で得られたＳａ （Ｆ Ｉ Ｄａ
Ｏ〜Ｆ Ｉ Ｄａ５１１） 、 Ｓａ ’ （Ｆ
ＩＤａＯ’ 〜Ｆ ＩＤａ５１１’ ）と表Ｂの測定で
得られたＳｂ （Ｆ Ｉ ＤｂＯ−Ｆ Ｉ Ｄｂ５１
１）とＳｂ ’ （Ｆ Ｉ ＤｂＯ’〜Ｆ Ｉ Ｄｂ
５１１’ ）を線形結合（例えば加算又は減算）し、ｔ
ｌ、ｔ２の両方について複素フーリエ変換を行えば、得
られる二次元スペクトルは第６図（ａ）に示すようにＦ
ｌ。
６０° ２４０’ ９０’測定９ １２０”
３００° ９０ａ ＋４ｐｊ定１０ １８０°
０’ ９０’測定１１ ２４０’ ６０° ９０
° 十測定１２ ３００° １２０” ９０’こ
の付は加えられた表Ｂの４ｐ１定は、表Ａの測定におけ
るＦ２とＦ３の位相を９０°変移させたものであり、表
Ａの測定で得られた５ａ（ＦＩＤａＯ〜Ｆ Ｉ Ｄａ５
１１）とＳａ ’ （Ｆ Ｉ Ｄａｄ’ 〜Ｆ Ｉ−
Ｄａ５１１′）がｔｌに関する１つの検出系から得られ
たＦＩＤ信号とすれば、表Ｂにおける１ｌｌｌｌ定７〜
測定１２によって得られるＳｂ （ＦＩＤｂＯ〜ＦＩ
Ｄｂ５１１）とＳｂ ’ （Ｆ Ｉ ＤｂＯ’ 〜Ｆ
Ｉ Ｄｂ５１１’ ）は、実際には存在しないがｔｌ
に関し９０″位相の異なるもう１チャンネルの検出系か
ら得られたＦＩＤ信号に該当するべきものである。従っ
て、この表Ａの測定で得られたＳａ （Ｆ Ｉ Ｄａ
Ｏ〜Ｆ Ｉ Ｄａ５１１） 、 Ｓａ ’ （Ｆ
ＩＤａＯ’ 〜Ｆ ＩＤａ５１１’ ）と表Ｂの測定で
得られたＳｂ （Ｆ Ｉ ＤｂＯ−Ｆ Ｉ Ｄｂ５１
１）とＳｂ ’ （Ｆ Ｉ ＤｂＯ’〜Ｆ Ｉ Ｄｂ
５１１’ ）を線形結合（例えば加算又は減算）し、ｔ
ｌ、ｔ２の両方について複素フーリエ変換を行えば、得
られる二次元スペクトルは第６図（ａ）に示すようにＦ
ｌ。
Ｆ２の両輪について折返しが除かれた正しいものとなる
筈である。
筈である。
ところが実際には、先に述べた２チャンネルの検出系の
アンバランスや、ＱＤ法によって減少はするものの零に
はならない位相のずれにより折返しが完全には消えず、
得られる二次元スペクトル中に、第６図（ｂ）において
Ｏで囲んで示すように、ゴースト信号が現れてしまうこ
とは避けられない。
アンバランスや、ＱＤ法によって減少はするものの零に
はならない位相のずれにより折返しが完全には消えず、
得られる二次元スペクトル中に、第６図（ｂ）において
Ｏで囲んで示すように、ゴースト信号が現れてしまうこ
とは避けられない。
そこで、本発明においては、以下に示す表Ｃ及び表りの
測定を更に付加することによりゴーストを除去している
。
測定を更に付加することによりゴーストを除去している
。
表 Ｃ
Ｐｉ Ｆ２
０” ２７０゜
６０°３３０゜
１２０” ３０゜
１８０’ ９０゜
２４０” １５０’
３００’ ２１０゜
表 Ｄ
Ｐｉ Ｆ２ Ｆ３
測定１９ ０° ０° ２７０’測定２０ ６
０’ ６０° ２７０゜測定２１ １２０° １２
０° ２７０゜測定２２ １８０６１．８０’ ２７
０゜測定２３ ２４０″ ２４０’ ２７０゜測定２
４ ３００’ ３００° ２７０゜表Ｃにおける測定
は、先に説明した表Ｂの測定におけるＦ２とＦ３の位相
を更に９０°変移させ＋ ＋ 十 ＋ ＋ ＋ １８０゜ １８０゜ １８０゜ １８０゜ １８０’ １８０゜ 測定１３ 測定１４ 測定１５ 測定１６ Ａｐｊ定１７ Δｌ定１８ たものであり、表りの測定はその表Ｃの測定におけるＰ
２とＰ３の位相を更に９０″変移させたものであり、共
に表Ａ１表Ｂの測定と全く同様に測定が行われ、表Ｃの
測定ではＳｃ （ＦＩＤｃＯ〜ＦＩ Ｄｃ５１１）と
Ｓｃ ’ （Ｆ Ｉ ＤｃＯ’ 〜Ｆ Ｉ Ｄｃ５１
１’ ）が、表りの測定ではＳｄ （ＦＩＤｄＯ〜Ｆ
Ｉ Ｄｄ５１１）とＳｄ ’ （Ｆ Ｉ ＤｄＯ’
〜Ｆ Ｉ Ｄｄ５１１’ ）が得られる。
０’ ６０° ２７０゜測定２１ １２０° １２
０° ２７０゜測定２２ １８０６１．８０’ ２７
０゜測定２３ ２４０″ ２４０’ ２７０゜測定２
４ ３００’ ３００° ２７０゜表Ｃにおける測定
は、先に説明した表Ｂの測定におけるＦ２とＦ３の位相
を更に９０°変移させ＋ ＋ 十 ＋ ＋ ＋ １８０゜ １８０゜ １８０゜ １８０゜ １８０’ １８０゜ 測定１３ 測定１４ 測定１５ 測定１６ Ａｐｊ定１７ Δｌ定１８ たものであり、表りの測定はその表Ｃの測定におけるＰ
２とＰ３の位相を更に９０″変移させたものであり、共
に表Ａ１表Ｂの測定と全く同様に測定が行われ、表Ｃの
測定ではＳｃ （ＦＩＤｃＯ〜ＦＩ Ｄｃ５１１）と
Ｓｃ ’ （Ｆ Ｉ ＤｃＯ’ 〜Ｆ Ｉ Ｄｃ５１
１’ ）が、表りの測定ではＳｄ （ＦＩＤｄＯ〜Ｆ
Ｉ Ｄｄ５１１）とＳｄ ’ （Ｆ Ｉ ＤｄＯ’
〜Ｆ Ｉ Ｄｄ５１１’ ）が得られる。
表Ａと表Ｃを比較するとＰ２とＰ３の位相が夫々１８０
°異なっており、従って表Ａの測定により得られるＳａ
、Ｓａ’ と表Ｃの測定により得られるＳｅ、Ｓｃ’を
夫々加算し、Ｓａ ＋ＳｃとＳａ′＋Ｓｃ′を求めれば
、表Ａの測定と表Ｃの測定で符号が反転するゴースト成
分は零となる。
°異なっており、従って表Ａの測定により得られるＳａ
、Ｓａ’ と表Ｃの測定により得られるＳｅ、Ｓｃ’を
夫々加算し、Ｓａ ＋ＳｃとＳａ′＋Ｓｃ′を求めれば
、表Ａの測定と表Ｃの測定で符号が反転するゴースト成
分は零となる。
同様に、表Ｂと表りを比較するとＰ２とＰ３の位相がや
はり夫々１８０°異なっており、従って、表Ｂの測定に
より得られるｓｂ、ｓｂ’ と表りのａＩｌｌ定により
得られるＳｄ、Ｓｄ’ を夫々加算し、Ｓｂ ＋Ｓｄと
Ｓｂ’＋Ｓｄ’を求めれば、表Ｂの測定と表りの測定で
符号が反転するゴースト成分は零となる。
はり夫々１８０°異なっており、従って、表Ｂの測定に
より得られるｓｂ、ｓｂ’ と表りのａＩｌｌ定により
得られるＳｄ、Ｓｄ’ を夫々加算し、Ｓｂ ＋Ｓｄと
Ｓｂ’＋Ｓｄ’を求めれば、表Ｂの測定と表りの測定で
符号が反転するゴースト成分は零となる。
そこで、Ｓａ＋Ｓｅ、Ｓａ’ ＋Ｓｃ’とｓｂ十Ｓｄ、
Ｓｂ’ 十Ｓｄ’を線形結合（例えば加算又は減算）Ｌ
、ｔｌ、ｔ２の両方について複素フーリエ変換を行えば
、第６図（ａ）に示すようにゴーストも除かれた二次元
スペクトルが得られ、正しい分析を行うことが可能とな
る。
Ｓｂ’ 十Ｓｄ’を線形結合（例えば加算又は減算）Ｌ
、ｔｌ、ｔ２の両方について複素フーリエ変換を行えば
、第６図（ａ）に示すようにゴーストも除かれた二次元
スペクトルが得られ、正しい分析を行うことが可能とな
る。
尚、上記手順による測定及び処理を行っても、２チャン
ネルの検出系のアンバランスに起因するゴースト信号が
出現する可能性がある。その場合には、上記表Ａ〜表り
の測定についてすべての位相に９０″を加えた測定と、
１８０’を加えた測定と、２７０＠を加えた測定とを更
に行い、夫々の位相の測定で得られたデータを線形結合
すれば、ゴーストを除去することができる。
ネルの検出系のアンバランスに起因するゴースト信号が
出現する可能性がある。その場合には、上記表Ａ〜表り
の測定についてすべての位相に９０″を加えた測定と、
１８０’を加えた測定と、２７０＠を加えた測定とを更
に行い、夫々の位相の測定で得られたデータを線形結合
すれば、ゴーストを除去することができる。
第７図及び第８図は本発明による効果を説明するための
二次元スペクトルを示し、第７図（ａ）及び第８図（ａ
）は第５図に対応する折返しもゴーストも出現している
スペクトル、第７図（ｂ）及び第８図（ｂ）は第６図（
ａ）に対応するもので、本発明により折返しもゴースト
も除去されたスペクトルである。
二次元スペクトルを示し、第７図（ａ）及び第８図（ａ
）は第５図に対応する折返しもゴーストも出現している
スペクトル、第７図（ｂ）及び第８図（ｂ）は第６図（
ａ）に対応するもので、本発明により折返しもゴースト
も除去されたスペクトルである。
上記説明は玉量子フィルタについて行ったが、玉量子フ
ィルタや日量子フィルタについても全く同様に応用でき
る。
ィルタや日量子フィルタについても全く同様に応用でき
る。
尚、上記説明では第２．第３パルスＰ２．Ｐ３の位相を
表Ａの測定に対して９０°ずつ変えて表Ｂ−Ｄの測定を
行ったが、パルスの位相は相対的なものであって固定し
て考える必要はない。例えば、表Ｂの各パルスの位相に
９０°を加えると表Ｂ′が得られ、同様に表Ｃの各パル
スの位相に１８０″、表りの各パルスの位相に２７０’
を夫々加えると、表Ｃ’ 、 Ｄ’が夫々得られ、夫々
元の表Ｂ−Ｃの測定と実質的に等価である。
表Ａの測定に対して９０°ずつ変えて表Ｂ−Ｄの測定を
行ったが、パルスの位相は相対的なものであって固定し
て考える必要はない。例えば、表Ｂの各パルスの位相に
９０°を加えると表Ｂ′が得られ、同様に表Ｃの各パル
スの位相に１８０″、表りの各パルスの位相に２７０’
を夫々加えると、表Ｃ’ 、 Ｄ’が夫々得られ、夫々
元の表Ｂ−Ｃの測定と実質的に等価である。
［以下余白］
４１１ｊ定７
測定８
測定９
１１１１定１０
測定１１
ｄｌｌｌ定１２
ΔＩｌｌ定１３
定電３４
測定１５
測定１６
７１１１ｊ定１７
測定１８
表
２７０゜
３３０″
３０”
９０″
１５０”
１０ａ
表
Ｈ
８０゜
２４０゜
３００゜
６０゜
１２０゜
Ｂ′
９０゜
１５０゜
２１０゜
２７０゜
３３０″
３０゜
Ｃ′
９０″
１５０゜
２１０゜
２７０゜
３３０゜
３０゜
［以下余白］
表 Ｄ′
Ｐｉ Ｆ２ Ｐ３測定１９ ９０
° ９００ ０゜ 測定２０ １５０° １５０° ０゜測定２１ ２１
０’ ２１０° ０゜測定２２ ２７０° ２７０
８ ０″１則定２３ ３３０° ３３０°
０゜測定２４ ３０° ３０° ０゜ 従って、表Ａ２表Ｂ′２表Ｃ′１表Ｄ′の４つの測定を
行なっても、前述と同様の効果が得られる。表Ｂ’ 、
Ｃ’ 、Ｄ’の測定は、パルスＰ２゜Ｆ３の位相を表Ａ
の測定と同じに設定すると共に、１０Ｌ／スＰ１の位相
を表Ａの場合のφ＋９０°、φ＋１８０°、φ＋２７０
”に夫々設定したものである。
° ９００ ０゜ 測定２０ １５０° １５０° ０゜測定２１ ２１
０’ ２１０° ０゜測定２２ ２７０° ２７０
８ ０″１則定２３ ３３０° ３３０°
０゜測定２４ ３０° ３０° ０゜ 従って、表Ａ２表Ｂ′２表Ｃ′１表Ｄ′の４つの測定を
行なっても、前述と同様の効果が得られる。表Ｂ’ 、
Ｃ’ 、Ｄ’の測定は、パルスＰ２゜Ｆ３の位相を表Ａ
の測定と同じに設定すると共に、１０Ｌ／スＰ１の位相
を表Ａの場合のφ＋９０°、φ＋１８０°、φ＋２７０
”に夫々設定したものである。
上述した説明では、１つの位相φのもとてｔｌを例えば
５１２段階に変えた測定を行い、この測定をφを変えて
繰返すという手順を採用したが、逆に１つのｔｌの値の
もとでφを何段階かに変えた測定を行い、この４ｐｊ定
をｔｌを５１２段階に変えて繰返すという手順で行って
も、得られるデータの数は全く同じであり、等価である
。その場合には、測定手順は以下のようになる。
５１２段階に変えた測定を行い、この測定をφを変えて
繰返すという手順を採用したが、逆に１つのｔｌの値の
もとでφを何段階かに変えた測定を行い、この４ｐｊ定
をｔｌを５１２段階に変えて繰返すという手順で行って
も、得られるデータの数は全く同じであり、等価である
。その場合には、測定手順は以下のようになる。
ａ）試料中の磁気回転共鳴子に、複数の高周波パルスか
ら成り、最後のパルスに対しそれより前のパルスの内の
少なくとも１つのパルスの位相がφ変移されている高周
波パルス列を印加する段階、ｂ）該高周波パルス列印加
後ｔ２という時間にわたって前記共鳴子の自由誘導減衰
信号を位相が互いに９０°異なる２チャンネルの検出系
で検出する段階、 Ｃ）予め定めた一連のφの値に前記位相変移の量を順次
設定し前記段階ａ）及びｂ）を繰返す段階、ｄ）前記位
相変移の種々の値に対応して検出された自由誘導減衰信
号の線形結合の組を作る段階、ｅ）前記一連のφの値の
夫々に９０°、１８０゜２７０°を夫々加えたφについ
て前記ａ）乃至ｄ）を夫々繰返すことにより更に３つの
自由誘導減衰信号の線形結合の組を作る段階、 ｆ）前記４つの自由誘導減衰信号の線形結合の組を加算
又は減算して自由誘導減衰信号の線形結合の組を作る段
階、及び、 ｇ）前記高周波パルス列中の特定のパルス間隔として与
えられる展開時間ｔｌをその１増分だけ変化して前記段
階ａ）及びｆ）を繰返す段階、ｈ）前記段階ｇ）で得ら
れた自由誘導減衰信号の線形結合の組をｔｌとｔ２につ
いて周波数領域へ二重フーリエ変換する段階。
ら成り、最後のパルスに対しそれより前のパルスの内の
少なくとも１つのパルスの位相がφ変移されている高周
波パルス列を印加する段階、ｂ）該高周波パルス列印加
後ｔ２という時間にわたって前記共鳴子の自由誘導減衰
信号を位相が互いに９０°異なる２チャンネルの検出系
で検出する段階、 Ｃ）予め定めた一連のφの値に前記位相変移の量を順次
設定し前記段階ａ）及びｂ）を繰返す段階、ｄ）前記位
相変移の種々の値に対応して検出された自由誘導減衰信
号の線形結合の組を作る段階、ｅ）前記一連のφの値の
夫々に９０°、１８０゜２７０°を夫々加えたφについ
て前記ａ）乃至ｄ）を夫々繰返すことにより更に３つの
自由誘導減衰信号の線形結合の組を作る段階、 ｆ）前記４つの自由誘導減衰信号の線形結合の組を加算
又は減算して自由誘導減衰信号の線形結合の組を作る段
階、及び、 ｇ）前記高周波パルス列中の特定のパルス間隔として与
えられる展開時間ｔｌをその１増分だけ変化して前記段
階ａ）及びｆ）を繰返す段階、ｈ）前記段階ｇ）で得ら
れた自由誘導減衰信号の線形結合の組をｔｌとｔ２につ
いて周波数領域へ二重フーリエ変換する段階。
更に本発明は、多量子コヒーレンスについても応用でき
る。第９図は、多量子コヒーレンスの一つである玉量子
コヒーレンス実験に用いられるパルス列の一例を示す。
る。第９図は、多量子コヒーレンスの一つである玉量子
コヒーレンス実験に用いられるパルス列の一例を示す。
このパルス列は９０°パルス、１８０°パルス、９０°
パルス、９０’パルスの４つのパルス列から成り、表Ｅ
に示すシーケンスで各パルスの位相が設定される。
パルス、９０’パルスの４つのパルス列から成り、表Ｅ
に示すシーケンスで各パルスの位相が設定される。
［以下余白］
表 Ｅ
ＰＩ Ｆ２ Ｆ３ Ｆ４
測定１ ０’ ０６ ９０″０″測定２ ８
０’ ［ｉｏｏ １５０９ ０゜測定３１２０°
１２０° ２１０’ ０゜測定４１８０°
１８０° ２７０° ０６測定５ ２４０’
２４００ ３３０’ （１’測定６３００°
３００° ３０° ０゜ただしこのａｌｌｌ定の場
合には、表ＥにおけるＦ３の位相のみを＋３０°した表
Ｆの４１１ｊ定を併せて行う必要がある。
０’ ［ｉｏｏ １５０９ ０゜測定３１２０°
１２０° ２１０’ ０゜測定４１８０°
１８０° ２７０° ０６測定５ ２４０’
２４００ ３３０’ （１’測定６３００°
３００° ３０° ０゜ただしこのａｌｌｌ定の場
合には、表ＥにおけるＦ３の位相のみを＋３０°した表
Ｆの４１１ｊ定を併せて行う必要がある。
測定７
測定８
測定９
測定１０
測定１１
ａｌｌｌｌｌｌ
上して、
表 Ｆ
Ｐｉ Ｆ２ Ｆ３
０°０°１２０゜
ｅｏ’ ｅｏ°１８０゜
１２０°１２０°２４０゜
１８０８１８０’ ３００゜
２４０°２４０６０６
３００°３００°Ｂθ。
表Ｅの測定で得られたデ
測定で得られたデータを加算又は減算し、更に表Ｅ、Ｆ
におけるＦ４の位相を９０°、１８０゜２７０°に変え
た下記表Ｅ−２〜Ｅ−４，Ｆ−２〜Ｆ−４に従った測定
を夫々行い、得られたデータを先の説明と同じように線
形結合して二重フーリエ変換すれば良い。
におけるＦ４の位相を９０°、１８０゜２７０°に変え
た下記表Ｅ−２〜Ｅ−４，Ｆ−２〜Ｆ−４に従った測定
を夫々行い、得られたデータを先の説明と同じように線
形結合して二重フーリエ変換すれば良い。
表 Ｅ−２
ＰＩ Ｆ２ Ｆ３ Ｐ４
ｆｌｌｌＪ定１３ ０＠Ｏ” ９０° ９０″測
定１４ ６０’ ８０° １５０° ９０″測
定１５ １２０’ １２０° ２１０＠９０’測
定１８ １８０’ １８０° ２７０° ９０゜
測定１７ ２４０” ２４０’ ３３０’
９０’測定１８ ３００° ３００’ ３０°
９０″測定１９ 測定２０ ａｐ１定２１ 測定２２ 測定２３ 測定２４ ０゜ ６０゜ １２０゜ １８０゜ ２４０’ ３００゜ 測定２５ 測定２６ 測定２７ Ａｐ１定２８ ｉ’１ｌｌＪ定２９ ΔＰ１Ｐ４Ｏ ０１′ ６０＠ １２０＠ １８０’ ２４０’ ３００゜ 表 表 ０゜ ６０″ １８０゜ ２４０’ ３００゜ ０゜ ６０゜ １２０゜ １８０゜ ２４０＠ ３００゜ １２０’ １８０’ ２４０” ３００’ ６０゜ ９０″ １５０’ ２１０゜ ２７０’ ３３０゜ ３０゜ １８０＠ １８０゜ １８０’ １８０” １８Ｇ’ １８０゜ ７１１１１定３１ 測定３２ 測定３３ 測定３４ 測定３５ 測定３６ 測定３７ ΔＩＩＩ定３８ １Ｐ１定３９ 測定４０ 測定４１ 測定４２ ０″ ６０″ １２０゜ １８０゜ ２４０゜ ３００゜ ０゜ ６０゜ １２０” １８０゜ ２４０゜ ３００゜ 表 表 ０″ ６０゜ １２０″ １８０＠ ２４０’ ３００゜ ０゜ ６０″ １２０゜ １８０゜ ２４０’ ３００゜ １２０’ ４０ａ ３００゜ ０″ ６０゜ ９０゜ ２１０゜ ２７０゜ ３３０゜ ３０″ １８０” １８０゜ １８０゜ １８０゜ １８０’ １８０゜ ２７０’ ２７０゜ ２７０゜ ２７０゜ ２７０゜ ２７０゜ ［以下余白］ 表 Ｆ−４ ＰＩ Ｆ２ Ｆ３ Ｐ４測定４３
０’ Ｏ” １２０’２７０＠測定４４
６０° ８０６ １８０’ ２７０゜測定４５ １
２０° １２０° ２４０” ２７０’測定４６
１８０’ １８０° ３００° ２７０゜測定
４７ ２４０” ２４０’ Ｏ’ ２７０
’測定４８ ３００° ３００’ ＢＯ”２７０
’尚、上記表Ｅ−２〜Ｅ−４及び表Ｆ−２〜Ｆ−４の位
相も表の値が絶対的なものではなく、例えば、表Ｅ−２
及び表Ｆ−２の各パルスの位相から９０°を差し引くこ
とにより表Ｅ−２′及び表Ｆ−２′が得られ、表Ｅ−３
及び表Ｆ−３の各パルスの位相から１８０°を差し引く
ことにより表Ｅ−３′及び表Ｆ−３′が得られ、表Ｅ−
４及び表Ｆ−４の各パルスの位相から１８０°を差し引
くことにより表Ｅ−４′及び表Ｆ−４′が得られ、いず
れも元の表の測定と実質的に等価である。
定１４ ６０’ ８０° １５０° ９０″測
定１５ １２０’ １２０° ２１０＠９０’測
定１８ １８０’ １８０° ２７０° ９０゜
測定１７ ２４０” ２４０’ ３３０’
９０’測定１８ ３００° ３００’ ３０°
９０″測定１９ 測定２０ ａｐ１定２１ 測定２２ 測定２３ 測定２４ ０゜ ６０゜ １２０゜ １８０゜ ２４０’ ３００゜ 測定２５ 測定２６ 測定２７ Ａｐ１定２８ ｉ’１ｌｌＪ定２９ ΔＰ１Ｐ４Ｏ ０１′ ６０＠ １２０＠ １８０’ ２４０’ ３００゜ 表 表 ０゜ ６０″ １８０゜ ２４０’ ３００゜ ０゜ ６０゜ １２０゜ １８０゜ ２４０＠ ３００゜ １２０’ １８０’ ２４０” ３００’ ６０゜ ９０″ １５０’ ２１０゜ ２７０’ ３３０゜ ３０゜ １８０＠ １８０゜ １８０’ １８０” １８Ｇ’ １８０゜ ７１１１１定３１ 測定３２ 測定３３ 測定３４ 測定３５ 測定３６ 測定３７ ΔＩＩＩ定３８ １Ｐ１定３９ 測定４０ 測定４１ 測定４２ ０″ ６０″ １２０゜ １８０゜ ２４０゜ ３００゜ ０゜ ６０゜ １２０” １８０゜ ２４０゜ ３００゜ 表 表 ０″ ６０゜ １２０″ １８０＠ ２４０’ ３００゜ ０゜ ６０″ １２０゜ １８０゜ ２４０’ ３００゜ １２０’ ４０ａ ３００゜ ０″ ６０゜ ９０゜ ２１０゜ ２７０゜ ３３０゜ ３０″ １８０” １８０゜ １８０゜ １８０゜ １８０’ １８０゜ ２７０’ ２７０゜ ２７０゜ ２７０゜ ２７０゜ ２７０゜ ［以下余白］ 表 Ｆ−４ ＰＩ Ｆ２ Ｆ３ Ｐ４測定４３
０’ Ｏ” １２０’２７０＠測定４４
６０° ８０６ １８０’ ２７０゜測定４５ １
２０° １２０° ２４０” ２７０’測定４６
１８０’ １８０° ３００° ２７０゜測定
４７ ２４０” ２４０’ Ｏ’ ２７０
’測定４８ ３００° ３００’ ＢＯ”２７０
’尚、上記表Ｅ−２〜Ｅ−４及び表Ｆ−２〜Ｆ−４の位
相も表の値が絶対的なものではなく、例えば、表Ｅ−２
及び表Ｆ−２の各パルスの位相から９０°を差し引くこ
とにより表Ｅ−２′及び表Ｆ−２′が得られ、表Ｅ−３
及び表Ｆ−３の各パルスの位相から１８０°を差し引く
ことにより表Ｅ−３′及び表Ｆ−３′が得られ、表Ｅ−
４及び表Ｆ−４の各パルスの位相から１８０°を差し引
くことにより表Ｅ−４′及び表Ｆ−４′が得られ、いず
れも元の表の測定と実質的に等価である。
［以下余白］
測定１
測定２
測定３
測定４
測定５
ｆｌｌｌ＋定６
δＩＩＪ定７
測定８
測定９
測定１０
測定１１
測定１２
２７０’
３３０゜
３０゜
９０″
１５０゜
２１０゜
３３０゜
３０’
９０’
２１０゜
表
表
２７０゜
３３０゜
３０″
９０″
１５０゜
１０Ｄ
２７０゜
３３０゜
９０゜
１５０’
２１０゜
Ｅ−２′
０゜
６０゜
１２０゜
１８０゜
２４０゜
３００゜
Ｆ−２′
３０゜
９０゜
１５０゜
２１０゜
２７０゜
３３０゜
測定
Ａ［ｌＩ定
ΔＩＩＩ定
Ａ１り定
Ａ１り定
測定
７ＩＰＩ定７
ａｌｌｌｌｌ
測定９
測定１０
測定１１
ｆｌｌｌｌ定１２
１８０゜
２４０゜
３００゜
０゜
６０゜
１２０゜
１８０’
０゜
６０″
１２０゜
表
表
１８０゜
２４０゜
３００゜
ＧＯ６
１２０’
１８０゜
２４０゜
０゜
６０゜
１２０゜
Ｅ−３′
２７０”
３３０゜
３０゜
９０″
１５０’
２１０゜
Ｆ−３′
３００’
ａ
６０゜
１２０”
１８０゜
２４０゜
表 Ｅ−４′
Ｐｉ Ｐ２ Ｐ３ Ｐ４測定１ ９
０° ９０° １８０６ ０゜測定２１５０°
１５０° ２４Ｇ’ Ｏ６測定３２１０° ２
１０° ３００９ ０″測定４ ２７０’ ２７
０° ００ ０゜測定５３３０° ３３０’
００° ０゜測定６３０° ３０° １２０９
０′表 Ｆ−４′ ＰＩ Ｐ２ Ｐ３ Ｐ４．４［１１定
７９０° ９０° ２１００ ０゜１ｌｌ１１定８
１５０° １５０° ２７０° ０゜測定９ ２
１０” ２１０° ３３０° ０゜測定１０
２７０° ２７０° ３０° ０６測定１１ ３
３０° ３３０° ９０’ Ｏ６測定１２３０
° ３０’ １５０° ０゜従って、表Ｅ、
Ｆ、 Ｅ−２’ 、 Ｆ−２’ 、 Ｅ−３’
Ｆ−３’ 、Ｅ−４’ 、Ｆ−４’ に基づ（１ｌｌｌ
ｌ定を行っても上述と同様の効果が得られる。
０° ９０° １８０６ ０゜測定２１５０°
１５０° ２４Ｇ’ Ｏ６測定３２１０° ２
１０° ３００９ ０″測定４ ２７０’ ２７
０° ００ ０゜測定５３３０° ３３０’
００° ０゜測定６３０° ３０° １２０９
０′表 Ｆ−４′ ＰＩ Ｐ２ Ｐ３ Ｐ４．４［１１定
７９０° ９０° ２１００ ０゜１ｌｌ１１定８
１５０° １５０° ２７０° ０゜測定９ ２
１０” ２１０° ３３０° ０゜測定１０
２７０° ２７０° ３０° ０６測定１１ ３
３０° ３３０° ９０’ Ｏ６測定１２３０
° ３０’ １５０° ０゜従って、表Ｅ、
Ｆ、 Ｅ−２’ 、 Ｆ−２’ 、 Ｅ−３’
Ｆ−３’ 、Ｅ−４’ 、Ｆ−４’ に基づ（１ｌｌｌ
ｌ定を行っても上述と同様の効果が得られる。
第１図は提案方法に使用されるパルス列を示す図、第２
図は本発明を実施するためのＮＭＲ装置の例を示すブロ
ック図、第３図は玉量子フィルタ実験に用いられるパル
ス列を示す図、第４図は従来報告されている手順に従っ
て得られた二次元スペクトルを模式的に等高線表示で表
わした図、第５図はＱＤ方式を採用して得られる二次元
スペクトルを示す図、第６図（ａ）は本発明によりゴー
ストが除かれた二次元スペクトルを示す図、第６図（ｂ
）はゴーストが出現している二次元スペクトルを示す図
、第７図及び第８図は本発明による効果を説明するため
の図、第９図は玉量子コヒーレンス実験に用いられるパ
ルス列を示す図である。 １：磁石、２：試料コイル、３：高周波発振器、４：可
変移相回路、６．７：ゲート、 ９．１０：復調回路、１１：９０’移相回路、１２．１
３＋Ａ−Ｄ変換器、１４：コンピュータ、１５・メモリ
、１６：パルスプログラマ。
図は本発明を実施するためのＮＭＲ装置の例を示すブロ
ック図、第３図は玉量子フィルタ実験に用いられるパル
ス列を示す図、第４図は従来報告されている手順に従っ
て得られた二次元スペクトルを模式的に等高線表示で表
わした図、第５図はＱＤ方式を採用して得られる二次元
スペクトルを示す図、第６図（ａ）は本発明によりゴー
ストが除かれた二次元スペクトルを示す図、第６図（ｂ
）はゴーストが出現している二次元スペクトルを示す図
、第７図及び第８図は本発明による効果を説明するため
の図、第９図は玉量子コヒーレンス実験に用いられるパ
ルス列を示す図である。 １：磁石、２：試料コイル、３：高周波発振器、４：可
変移相回路、６．７：ゲート、 ９．１０：復調回路、１１：９０’移相回路、１２．１
３＋Ａ−Ｄ変換器、１４：コンピュータ、１５・メモリ
、１６：パルスプログラマ。
Claims (4)
- （１）磁気回転共鳴子を包含する試料について、選ばれ
た次数の多重量子遷移の選択的検出を行うための核磁気
共鳴測定方法であって、 ａ）前記共鳴子に、複数の高周波パルスから成り、最後
のパルスに対しそれより前のパルスの内の少なくとも１
つのパルスの位相がφ変移されている高周波パルス列を
印加する段階、 ｂ）該高周波パルス列印加後ｔ２という時間にわたって
前記共鳴子の自由誘導減衰信号を位相が互いに９０°異
なる２チャンネルの検出系で検出し記憶する段階、 ｃ）前記高周波パルス列中の特定のパルス間隔として与
えられる展開時間ｔ１をその１増分だけ変化して前記段
階ａ）及びｂ）を繰返す段階、 ｄ）予め定めた一連のφの値に前記位相変移の量を順次
設定し前記段階ａ）乃至ｃ）を繰返す段階、 ｅ）前記ｔ１の値と前記位相変移の種々の値に対応して
記憶された自由誘導減衰信号の線形結合の組を作る段階
、 ｆ）前記一連のφの値の夫々に９０°、１８０°、２７
０°を夫々加えたφについて前記ａ）乃至ｅ）を夫々繰
返すことにより３つの自由誘導減衰信号の線形結合の組
を作る段階、 ｇ）前記４つの自由誘導減衰信号の線形結合の組を加算
又は減算して自由誘導減衰信号の線形結合の組を作る段
階、及び、 ｈ）前記段階ｇ）で作られた自由誘導減衰信号の線形結
合の組をｔ１とｔ２について周波数領域へ二重フーリエ
変換する段階 とから成る核磁気共鳴測定方法。 - （２）前記高周波パルス列は、３つの９０°パルスから
成り、その内の特定の２つの９０°パルスの間隔がｔ１
に選ばれる特許請求の範囲第１項記載の核磁気共鳴測定
方法。 - （３）磁気回転共鳴子を包含する試料について、選ばれ
た次数の多重量子遷移の選択的検出を行うための核磁気
共鳴測定方法であって、 ａ）前記共鳴子に、複数の高周波パルスから成り、最後
のパルスに対しそれより前のパルスの内の少なくとも１
つのパルスの位相がφ変移されている高周波パルス列を
印加する段階、 ｂ）該高周波パルス列印加後ｔ２という時間にわたって
前記共鳴子の自由誘導減衰信号を位相が互いに９０°異
なる２チャンネルの検出系で検出する段階、 ｃ）予め定めた一連のφの値に前記位相変移の量を順次
設定し前記段階ａ）及びｂ）を繰返す段階、 ｄ）前記位相変移の種々の値に対応して検出された自由
誘導減衰信号の線形結合の組を作る段階、 ｅ）前記一連のφの値の夫々に９０°、１８０°、２７
０°を夫々加えたφについて前記ａ）乃至ｄ）を夫々繰
返すことにより更に３つの自由誘導減衰信号の線形結合
の組を作る段階、 ｆ）前記４つの自由誘導減衰信号の線形結合の組を加算
又は減算して自由誘導減衰信号の線形結合の組を作る段
階、及び、 ｇ）前記高周波パルス列中の特定のパルス間隔として与
えられる展開時間ｔ１をその１増分だけ変化して前記段
階ａ）乃至ｆ）を繰返す段階、 ｈ）前記段階ｇ）で得られた自由誘導減衰信号の線形結
合の組をｔ１とｔ２について周波数領域へ二重フーリエ
変換する段階 とから成る核磁気共鳴測定方法。 - （４）前記高周波パルス列は、３つの９０°パルスから
成り、その内の特定の２つの９０°パルスの間隔がｔ１
に選ばれる特許請求の範囲第３項記載の核磁気共鳴測定
方法。
Priority Applications (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP1888289A JPH021531A (ja) | 1989-01-27 | 1989-01-27 | 核磁気共鳴測定方法 |
Applications Claiming Priority (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP1888289A JPH021531A (ja) | 1989-01-27 | 1989-01-27 | 核磁気共鳴測定方法 |
Related Parent Applications (1)
| Application Number | Title | Priority Date | Filing Date |
|---|---|---|---|
| JP59068216A Division JPS60211343A (ja) | 1984-04-05 | 1984-04-05 | 核磁気共鳴測定方法 |
Publications (2)
| Publication Number | Publication Date |
|---|---|
| JPH021531A true JPH021531A (ja) | 1990-01-05 |
| JPH0350218B2 JPH0350218B2 (ja) | 1991-08-01 |
Family
ID=11983928
Family Applications (1)
| Application Number | Title | Priority Date | Filing Date |
|---|---|---|---|
| JP1888289A Granted JPH021531A (ja) | 1989-01-27 | 1989-01-27 | 核磁気共鳴測定方法 |
Country Status (1)
| Country | Link |
|---|---|
| JP (1) | JPH021531A (ja) |
Cited By (1)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| US5204280A (en) * | 1992-04-09 | 1993-04-20 | International Business Machines Corporation | Process for fabricating multiple pillars inside a dram trench for increased capacitor surface |
Citations (2)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| JPS51150386A (en) * | 1975-06-18 | 1976-12-23 | Nippon Electron Optics Lab | Method of measuring pulse nuclear magnetic resonance and apparatus therefor |
| JPS5483890A (en) * | 1977-11-28 | 1979-07-04 | Varian Associates | Method of selectively detecting multiple quantum transition in nuclear magnetic resonance |
-
1989
- 1989-01-27 JP JP1888289A patent/JPH021531A/ja active Granted
Patent Citations (2)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| JPS51150386A (en) * | 1975-06-18 | 1976-12-23 | Nippon Electron Optics Lab | Method of measuring pulse nuclear magnetic resonance and apparatus therefor |
| JPS5483890A (en) * | 1977-11-28 | 1979-07-04 | Varian Associates | Method of selectively detecting multiple quantum transition in nuclear magnetic resonance |
Cited By (1)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| US5204280A (en) * | 1992-04-09 | 1993-04-20 | International Business Machines Corporation | Process for fabricating multiple pillars inside a dram trench for increased capacitor surface |
Also Published As
| Publication number | Publication date |
|---|---|
| JPH0350218B2 (ja) | 1991-08-01 |
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