JPS61204552A - ２次元核磁気共鳴測定方法 - Google Patents
２次元核磁気共鳴測定方法Info
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- JPS61204552A JPS61204552A JP59263988A JP26398884A JPS61204552A JP S61204552 A JPS61204552 A JP S61204552A JP 59263988 A JP59263988 A JP 59263988A JP 26398884 A JP26398884 A JP 26398884A JP S61204552 A JPS61204552 A JP S61204552A
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- G01R33/46—NMR spectroscopy
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Abstract
(57)【要約】本公報は電子出願前の出願データであるた
め要約のデータは記録されません。
め要約のデータは記録されません。
Description
【発明の詳細な説明】
［産業上の利用分野］
本発明は２次元核磁気共鳴（２ＤＮＭＲ）測定方法に関
し、特に１回の測定で異なった情報を同時に得ることの
できる２ＯＮＭＲ測定方法に関する。
し、特に１回の測定で異なった情報を同時に得ることの
できる２ＯＮＭＲ測定方法に関する。
［従来技術］
近時、新しいＮＭＲ測定法として２ＤＮＭＲ法が注目さ
れている。この２ＯＮＭＲには、第７図（ａ）に示す測
定シーケンスで行われる２次元相関スペクトル法（ｃｏ
ｒｒｅｌａ口ｏｎ ５ｐｅｃｔｒｏｓｃｏｐｙ ： Ｃ
０８Ｙ）、第７図（ｂ）に示す測定シーケンで行われる
スピンエコーによる相関スペクトル法（５ｐｉｎ−ｅｃ
ｈｏ ｃｏｒｒｅｌａｔｉｏｎ ５ｐｅｃｔｒｏｓｃｏ
ｐＶ ： Ｓ Ｅ Ｃ３Ｙ）、第７図（Ｃ）に示す測定
シーケンスで行われるＮＯＥ （核オーバーハウザー効
果）による２次元相関スペクトル法（Ｎ ＯＥ ｃｏ
ｒｒｅｌａｔｉｏｎＳｐｅＣｔｒＯ８ＣＯ１）ｙ ：
Ｎ ＯＥ Ｓ Ｙ ）等取出そうとする情報に応じてｉ
数の種類があり、有用な情報を高分解能で取出すことが
できる。
れている。この２ＯＮＭＲには、第７図（ａ）に示す測
定シーケンスで行われる２次元相関スペクトル法（ｃｏ
ｒｒｅｌａ口ｏｎ ５ｐｅｃｔｒｏｓｃｏｐｙ ： Ｃ
０８Ｙ）、第７図（ｂ）に示す測定シーケンで行われる
スピンエコーによる相関スペクトル法（５ｐｉｎ−ｅｃ
ｈｏ ｃｏｒｒｅｌａｔｉｏｎ ５ｐｅｃｔｒｏｓｃｏ
ｐＶ ： Ｓ Ｅ Ｃ３Ｙ）、第７図（Ｃ）に示す測定
シーケンスで行われるＮＯＥ （核オーバーハウザー効
果）による２次元相関スペクトル法（Ｎ ＯＥ ｃｏ
ｒｒｅｌａｔｉｏｎＳｐｅＣｔｒＯ８ＣＯ１）ｙ ：
Ｎ ＯＥ Ｓ Ｙ ）等取出そうとする情報に応じてｉ
数の種類があり、有用な情報を高分解能で取出すことが
できる。
第７図（ａ）、（ｂ）、（ｃ）において、自由誘導減衰
信号（ＦＩＤ信号）は検出１１１ｔ２に検出記憶され、
この１回の測定は展開時間ｔ１を段階的に変えて繰返さ
れ、その多数回の測定により取得されるところの、ｔｌ
の値に対応して記憶されたＩＩＤ信号の集合５（ｔｌ、
ｔ２）をｔ２及びｔｌについて二重フーリエ変換するこ
とにより、２次元スペクトルを得ることができる。尚、
第７図（Ｃ）におけるτは混合時間である。
信号（ＦＩＤ信号）は検出１１１ｔ２に検出記憶され、
この１回の測定は展開時間ｔ１を段階的に変えて繰返さ
れ、その多数回の測定により取得されるところの、ｔｌ
の値に対応して記憶されたＩＩＤ信号の集合５（ｔｌ、
ｔ２）をｔ２及びｔｌについて二重フーリエ変換するこ
とにより、２次元スペクトルを得ることができる。尚、
第７図（Ｃ）におけるτは混合時間である。
［発明が解決しようとする問題点］
しかしながら、この２ＤＮＭＲは、ｔｌを数１００乃至
数１０００ステップにわたって変化させて測定を繰返し
行わねばならず、更に従来から行われているＳＮＮ内向
上ための積算も考慮すると、測定に長時間がかかること
は避けられない。そのため、１つの試料について複数の
２次元スペクトル、例えばＣ０８Ｙスペクトル、５ＥＣ
８Ｙスペクトル及びＮ０ＥＳＹスペクトルを得ようとす
ると、更にその３倍もの時間がかかる結果となっている
。それでも、安定な試料ではいくら時間がかかっても問
題はないが、例えば生体系の試料など不安定なものでは
３種のスペクトル測定の間に分解してしまい、得られた
各スペクトルの情報が一致しないということも起こり得
る。
数１０００ステップにわたって変化させて測定を繰返し
行わねばならず、更に従来から行われているＳＮＮ内向
上ための積算も考慮すると、測定に長時間がかかること
は避けられない。そのため、１つの試料について複数の
２次元スペクトル、例えばＣ０８Ｙスペクトル、５ＥＣ
８Ｙスペクトル及びＮ０ＥＳＹスペクトルを得ようとす
ると、更にその３倍もの時間がかかる結果となっている
。それでも、安定な試料ではいくら時間がかかっても問
題はないが、例えば生体系の試料など不安定なものでは
３種のスペクトル測定の間に分解してしまい、得られた
各スペクトルの情報が一致しないということも起こり得
る。
そこでＨａａ３ｎｏｏｔ等（Ｊ ｏｕｒｎａｌ ｏｆ
Ｍ ａｇｎｅｔｉｃＲｅｓｏｎａｎｃｅ、 ５６． ｐ
３４３ １９８４）やＧ ｕｒｅｖｉｃｈ等（Ｊｏｕｒ
ｎａｌ ｏｆ Ｍａｇｎｅｔｉｃ Ｒｅ５ｏｎａｎｃｅ
、 ５６． ｐ４７１１９８４ ）は、Ｃ０８Ｙスペク
トルとＮ０ＥＳＹスペクトルを１回の測定で同時に測定
し、２種のスペクトルを別個に測定するのに比べ測定時
間を半分にすることを試みている。これは、第７図（Ｃ
）のＮ０ＥＳＹスペクトルのシーケンスにおける混合時
間τが第７図（ａ）のｃｏｓｙスペクトルのシーケンス
における検出期間にあたることに着目し、この期間を第
２の検出期間ｔ２’ としてＣ０５Ｙスペクトル用のＦ
ＩＤ信号を検出するもので、測定シーケンスは第８図に
示すようになる。検出ＩＩ間ｔ２’ に得られるＦＩＤ
ａ及び検出期間ｔ２に得られるＦＩＤｂは別々のデータ
ファイルへ格納され、ＦＩＤａに基づいてＣ０８Ｙスペ
クトルが、ＦｒＤｂに基づいてＮ０ＥＳＹスペクトルが
夫々得られる。
Ｍ ａｇｎｅｔｉｃＲｅｓｏｎａｎｃｅ、 ５６． ｐ
３４３ １９８４）やＧ ｕｒｅｖｉｃｈ等（Ｊｏｕｒ
ｎａｌ ｏｆ Ｍａｇｎｅｔｉｃ Ｒｅ５ｏｎａｎｃｅ
、 ５６． ｐ４７１１９８４ ）は、Ｃ０８Ｙスペク
トルとＮ０ＥＳＹスペクトルを１回の測定で同時に測定
し、２種のスペクトルを別個に測定するのに比べ測定時
間を半分にすることを試みている。これは、第７図（Ｃ
）のＮ０ＥＳＹスペクトルのシーケンスにおける混合時
間τが第７図（ａ）のｃｏｓｙスペクトルのシーケンス
における検出期間にあたることに着目し、この期間を第
２の検出期間ｔ２’ としてＣ０５Ｙスペクトル用のＦ
ＩＤ信号を検出するもので、測定シーケンスは第８図に
示すようになる。検出ＩＩ間ｔ２’ に得られるＦＩＤ
ａ及び検出期間ｔ２に得られるＦＩＤｂは別々のデータ
ファイルへ格納され、ＦＩＤａに基づいてＣ０８Ｙスペ
クトルが、ＦｒＤｂに基づいてＮ０ＥＳＹスペクトルが
夫々得られる。
しかしながらこの試みでは、得られる２ＤＮＭＲスペク
トルがＣ０８ＹスペクトルとＮ０ＥＳＹスペクトルのみ
で、他の２ＤＮＭＲスペクトルを得ようとする時は更に
別途測定を行わねばならない。
トルがＣ０８ＹスペクトルとＮ０ＥＳＹスペクトルのみ
で、他の２ＤＮＭＲスペクトルを得ようとする時は更に
別途測定を行わねばならない。
本発明は、１回の測定によって更に多数の、基本的には
すべての２ＯＮＭＲデータを取込むことができ、多数の
２ＤＮＭＲスペクトルを取得する場合に測定時間を著し
く短縮することのできる２ＤＮＭＲ測定方法を提供する
ことを目的としている。
すべての２ＯＮＭＲデータを取込むことができ、多数の
２ＤＮＭＲスペクトルを取得する場合に測定時間を著し
く短縮することのできる２ＤＮＭＲ測定方法を提供する
ことを目的としている。
［問題点を解決するための手法］
この目的を達成するため、本発明にがかる２ＤＮＭＲ測
定方法は、 ａ）観測核に対し該観測核の共鳴周波数を持つ少なくと
も３つの高周波パルスから成るパルス列を印加し、該パ
ルス列の第２パルスと第３パルスとの間の期間ｔ２’
に観測核の自由誘導減衰信号ＦＩＤａを、該パルス列の
第３パルス後のｔ２という期間にわたって観測核の自由
誘導減衰信号ＦＩＤｂを夫々検出し第１及び第２のデー
タファイルに夫々記憶することを１回の測定とし、３つ
のパルスの内少なくとも１つの位相が異なる前記パルス
列を観測核に印加してＮ回の測定を行い、各測定で得ら
れる自由誘導減衰信号ＦＩＤａ及びＦｌｏｂを夫々別個
のデータファイルに記憶し、ｂ）前記パルス列における
第１パルスと第２パルスとの間の期間ｔ１を変化させて
前記ａ）を繰返すこと、 Ｃ）前記ａ）乃至ｂ）によって各データファイルに記憶
されたデータをＦＩＤａ同士又はＦＩＤｂ同士で線形結
合したデータを作成すること、（ｌｊ）該線形結合によ
り作成されたデータをｔ２又はｔ２’ とｔｌについて
２重フーリエ変換すること、 より成ることを特徴としている。
定方法は、 ａ）観測核に対し該観測核の共鳴周波数を持つ少なくと
も３つの高周波パルスから成るパルス列を印加し、該パ
ルス列の第２パルスと第３パルスとの間の期間ｔ２’
に観測核の自由誘導減衰信号ＦＩＤａを、該パルス列の
第３パルス後のｔ２という期間にわたって観測核の自由
誘導減衰信号ＦＩＤｂを夫々検出し第１及び第２のデー
タファイルに夫々記憶することを１回の測定とし、３つ
のパルスの内少なくとも１つの位相が異なる前記パルス
列を観測核に印加してＮ回の測定を行い、各測定で得ら
れる自由誘導減衰信号ＦＩＤａ及びＦｌｏｂを夫々別個
のデータファイルに記憶し、ｂ）前記パルス列における
第１パルスと第２パルスとの間の期間ｔ１を変化させて
前記ａ）を繰返すこと、 Ｃ）前記ａ）乃至ｂ）によって各データファイルに記憶
されたデータをＦＩＤａ同士又はＦＩＤｂ同士で線形結
合したデータを作成すること、（ｌｊ）該線形結合によ
り作成されたデータをｔ２又はｔ２’ とｔｌについて
２重フーリエ変換すること、 より成ることを特徴としている。
［作用］
本発明においては、第８図と同様基本的には３つのパル
スから成るパルス列が用いられ、２つの検出期間ｔ２及
びｔ２’ が設定され、夫々の検出期間ニ１％られるＦ
ＩＤ信号ＦＩＤａ及びＦＩＤｂを別個のデータファイル
へ格納する。本発明では更に、上記パルス列に含まれる
３つのパルスの内少なくとも１つのパルスの位相を異な
らせて複数回の測定を繰返し行い、各測定で得られるＦ
ＩＤ信号ＦＴＤａ及びＦＩＤｂを別個のデータファイル
に記憶し、測定後、各データファイルに格納されたデー
タの内、ＦＩＤａ同士又はＦＩＤｂ同士のデータの線形
結合を行い、線形結合したデータを２重フーリエ変換す
ることにより２次元スペクトルを得る。この線形結合の
仕方を適宜選択することにより、所望の２次元スペクト
ルを得ることができる。
スから成るパルス列が用いられ、２つの検出期間ｔ２及
びｔ２’ が設定され、夫々の検出期間ニ１％られるＦ
ＩＤ信号ＦＩＤａ及びＦＩＤｂを別個のデータファイル
へ格納する。本発明では更に、上記パルス列に含まれる
３つのパルスの内少なくとも１つのパルスの位相を異な
らせて複数回の測定を繰返し行い、各測定で得られるＦ
ＩＤ信号ＦＴＤａ及びＦＩＤｂを別個のデータファイル
に記憶し、測定後、各データファイルに格納されたデー
タの内、ＦＩＤａ同士又はＦＩＤｂ同士のデータの線形
結合を行い、線形結合したデータを２重フーリエ変換す
ることにより２次元スペクトルを得る。この線形結合の
仕方を適宜選択することにより、所望の２次元スペクト
ルを得ることができる。
［本発明の基本的な考え方］
一般に同種核２ＤＮＭＲ法で用いられる測定シーケンス
は第７図に示す５種類に大別される。第７図（ａ）、（
ｂ）、（ｃ’）は前述の如く夫々Ｃ０８Ｙ、５ＥＣ８Ｙ
、Ｎ０ＥＳＹスペクトル測定のためのシーケンスである
が、（ｂ）のシーケンスにおいて２番目のパルスを１８
０°パルスに置換えれば２次元Ｊ分解スペクトル（２Ｄ
Ｊスペクトル）が得られるし、（Ｃ）のシーケンスから
はリレー相関スペクトル（リレーｃｏｓｙスペクトル）
も得られる。又、同図（ｄ）は多重量子遷移（ＭＱＴ）
フィルタＣ０８Ｙスペクトル測定のための、同図（ｅ）
は多重量子遷移（ＭＱＴ）コヒーレンススペクトル測定
のための測定シーケンスである。
は第７図に示す５種類に大別される。第７図（ａ）、（
ｂ）、（ｃ’）は前述の如く夫々Ｃ０８Ｙ、５ＥＣ８Ｙ
、Ｎ０ＥＳＹスペクトル測定のためのシーケンスである
が、（ｂ）のシーケンスにおいて２番目のパルスを１８
０°パルスに置換えれば２次元Ｊ分解スペクトル（２Ｄ
Ｊスペクトル）が得られるし、（Ｃ）のシーケンスから
はリレー相関スペクトル（リレーｃｏｓｙスペクトル）
も得られる。又、同図（ｄ）は多重量子遷移（ＭＱＴ）
フィルタＣ０８Ｙスペクトル測定のための、同図（ｅ）
は多重量子遷移（ＭＱＴ）コヒーレンススペクトル測定
のための測定シーケンスである。
この第７図の各測定シーケンスの比較から、以下のよう
な結論を導き出すことができる。即ち、同種核２ＤＮＭ
Ｒ法では、第１図に示すように３つのパルスから成るパ
ルス列を用い、第１パルスと第２パルスとの間を展開時
間ｔ１とし、第２パルスと第３パルスとの間及び第３パ
ルス以降に検出期間ｔ２’、ｔ２を設定すれば、その２
つの検出期間に得られるＦＩＤ信号信号［Ｄａ、ＦＩＤ
ｂに各種２ＤＮＭＲスペクトルのためのすべての情報が
含まれているのである。
な結論を導き出すことができる。即ち、同種核２ＤＮＭ
Ｒ法では、第１図に示すように３つのパルスから成るパ
ルス列を用い、第１パルスと第２パルスとの間を展開時
間ｔ１とし、第２パルスと第３パルスとの間及び第３パ
ルス以降に検出期間ｔ２’、ｔ２を設定すれば、その２
つの検出期間に得られるＦＩＤ信号信号［Ｄａ、ＦＩＤ
ｂに各種２ＤＮＭＲスペクトルのためのすべての情報が
含まれているのである。
ただし、すべての情報が含まれているといっても、その
情報は不分離のままであり、各種２ＯＮＭＲスペクトル
を得るためには夫々の情報を選択的に取出す必要がある
。この情報の選択的な取出しは、以下のようにして行う
ことができる。今、仮に１つのＦＩＤ信＠ Ｆ Ｉ Ｄ
ＩがＡと８の情報を（Ａ＋８）というかたちで不分離
のまま含んでいたとすると、新たにＡと８の情報を（Ａ
−Ｂ）というかたちで持つＦＩＤ信号ＦＩＤＩを作り、
このＦＩＤＩとＦＩＤＩＩを別々のデータファイルに格
納しておき、測定後両者の線形結合を行えば、Ａと８を
以下のように分離して取出すことができる。
情報は不分離のままであり、各種２ＯＮＭＲスペクトル
を得るためには夫々の情報を選択的に取出す必要がある
。この情報の選択的な取出しは、以下のようにして行う
ことができる。今、仮に１つのＦＩＤ信＠ Ｆ Ｉ Ｄ
ＩがＡと８の情報を（Ａ＋８）というかたちで不分離
のまま含んでいたとすると、新たにＡと８の情報を（Ａ
−Ｂ）というかたちで持つＦＩＤ信号ＦＩＤＩを作り、
このＦＩＤＩとＦＩＤＩＩを別々のデータファイルに格
納しておき、測定後両者の線形結合を行えば、Ａと８を
以下のように分離して取出すことができる。
Ｆ ＩＤＩ＋Ｆ ＩＤＩ［−（Ａ＋８）＋ （Ａ−８＞
２Ａ Ｆ ＩＤＩ−Ｆ ＩＤＩ［−（Ａ＋８＞−（Ａ−８）２
Ｂ ・・・（１） これを拡張すると、一般にＮ種の独立な情報が不分離な
まま１つのＦＩＤ信号に含まれる場合、Ｎ個の情報符号
の異なる組合わせを持つＦＩＤ信号が得られれば、それ
らのＦＩＤ信号を（１）式のように線形結合することに
より、Ｎ個の情報を個別に取出すことが可能である。こ
の情報符号を変えるためには、パルス列を構成する３つ
のパルスの高周波の位相ｐ１．ｐ２．Ｐ３を変える手法
を用いることができる。
２Ａ Ｆ ＩＤＩ−Ｆ ＩＤＩ［−（Ａ＋８＞−（Ａ−８）２
Ｂ ・・・（１） これを拡張すると、一般にＮ種の独立な情報が不分離な
まま１つのＦＩＤ信号に含まれる場合、Ｎ個の情報符号
の異なる組合わせを持つＦＩＤ信号が得られれば、それ
らのＦＩＤ信号を（１）式のように線形結合することに
より、Ｎ個の情報を個別に取出すことが可能である。こ
の情報符号を変えるためには、パルス列を構成する３つ
のパルスの高周波の位相ｐ１．ｐ２．Ｐ３を変える手法
を用いることができる。
下表は、このような考え方に基づく本発明において、位
相変化を９０’ステップでＯ”、９０°。
相変化を９０’ステップでＯ”、９０°。
１８０°、２７０°の４種に特定した時の、位相の組合
せと得られるＦＩＤ信号を格納するデータファイルの関
係を示す。
せと得られるＦＩＤ信号を格納するデータファイルの関
係を示す。
（以 下 余 白）
各パルスの位相Ｐ１ 、Ｐｌ 、Ｐ３としてＯ″（ｘ）
、９０° （ｙ）、１８０° （−ｘ）、２７０° （
−ｙ）の４通りを仮定した場合、４×４×４で合計６４
通りに位相を変えた組合せが考えられ、ＦＩＤｂを格納
するデータファイルとしては８１〜Ｂ６４の６４ｇＡの
データファイルが必要であり、ＦＩＤａはＰｌとＰｌの
組合わせで決まるので、４×４で合計１６個のデータフ
ァイルＡ１〜Ａ１６が必要である。従って、基本的には
ＦＩＤａ。
、９０° （ｙ）、１８０° （−ｘ）、２７０° （
−ｙ）の４通りを仮定した場合、４×４×４で合計６４
通りに位相を変えた組合せが考えられ、ＦＩＤｂを格納
するデータファイルとしては８１〜Ｂ６４の６４ｇＡの
データファイルが必要であり、ＦＩＤａはＰｌとＰｌの
組合わせで決まるので、４×４で合計１６個のデータフ
ァイルＡ１〜Ａ１６が必要である。従って、基本的には
ＦＩＤａ。
ＦＩＤｂ合計で、８０個の独立なデータファイルを用意
する必要がある。
する必要がある。
ただし、Ｆ（Ｄａで１６種、ＦＩＤｂで６４種のＦＩＤ
信号すべてが独立で有効な情報を含むわけではなく、２
ＯＮＭＲに関する有効情報という観点からは、ＦＩＤａ
で１６種、８種、４種あるいは２種に絞り込み、ＦＩＤ
ｂで３２種、１６種。
信号すべてが独立で有効な情報を含むわけではなく、２
ＯＮＭＲに関する有効情報という観点からは、ＦＩＤａ
で１６種、８種、４種あるいは２種に絞り込み、ＦＩＤ
ｂで３２種、１６種。
８種あるいは４種程度に絞り込むことも可能である。
［実施例］
以下に、第１のパルスの位相Ｐ１を０″に固定し、第２
．第３のパルスのＰｌ 、Ｐ３を０′″と１８０″に変
えることにより、ＦＩＤａを２種、ＦＩＤｂを４種に絞
り込んだ具体例について説明する。
．第３のパルスのＰｌ 、Ｐ３を０′″と１８０″に変
えることにより、ＦＩＤａを２種、ＦＩＤｂを４種に絞
り込んだ具体例について説明する。
第２図は本発明にかかる２次元ＮＭＲ測定方法を実施す
るためのＮＭＲ装置の一例を示すプロツり図である。図
において１は静磁場を発生するための磁石、２は該静磁
場内に配置される送受信コイル、３は高周波発振器であ
る。この発振器３から発生する観測核の核磁気共鳴周波
数を持った高周波は、４位相回路４、選択回路５、ゲー
ト６を介して高周波パルスあるいはパルス列として送受
信コイル２へ送られ、試料へ照射される。
るためのＮＭＲ装置の一例を示すプロツり図である。図
において１は静磁場を発生するための磁石、２は該静磁
場内に配置される送受信コイル、３は高周波発振器であ
る。この発振器３から発生する観測核の核磁気共鳴周波
数を持った高周波は、４位相回路４、選択回路５、ゲー
ト６を介して高周波パルスあるいはパルス列として送受
信コイル２へ送られ、試料へ照射される。
このゲート６を開く時間を調節してパルス幅を適宜設定
すれば、観測核の磁化を９０″倒すパルス即ち９０’パ
ルスを作成でき、それを適宜な間隔で行えばパルス列が
作成できる。
すれば、観測核の磁化を９０″倒すパルス即ち９０’パ
ルスを作成でき、それを適宜な間隔で行えばパルス列が
作成できる。
４位相回路４及び選択回路５は、上記９０”パルス中の
高周波の位相をＯ’、９０°、１８０°。
高周波の位相をＯ’、９０°、１８０°。
２７０”のいずれかに設定するためのものであり、位相
を０°に選べば添字がＸの９０°×パルス、９０４に選
べば添字がｙの９０°ｙパルス、１８０°に選べば添字
が−Ｘの９０°−Ｘパルス、２７０″′に選ぶと添字が
−ｙの９０°−■パルスを夫々作成できる。
を０°に選べば添字がＸの９０°×パルス、９０４に選
べば添字がｙの９０°ｙパルス、１８０°に選べば添字
が−Ｘの９０°−Ｘパルス、２７０″′に選ぶと添字が
−ｙの９０°−■パルスを夫々作成できる。
パルス列の照射に伴って送受信コイル２に誘起されたＦ
ｒＤ信号はゲート７、増幅器８．復調回路９を介して取
出され、フィルタ１０．Ａ−Ｄ変換器１１を介してコン
ピュータ１２へ送られて付属するメモリ１２ｍのデータ
ファイルＡ１〜Ａ４及び８１〜Ｂ４へ格納される。１３
は選択回路５、ゲート６．７、更にＡ−Ｄ変換器１１に
よるサンプリングを制御するパルスプログラマである。
ｒＤ信号はゲート７、増幅器８．復調回路９を介して取
出され、フィルタ１０．Ａ−Ｄ変換器１１を介してコン
ピュータ１２へ送られて付属するメモリ１２ｍのデータ
ファイルＡ１〜Ａ４及び８１〜Ｂ４へ格納される。１３
は選択回路５、ゲート６．７、更にＡ−Ｄ変換器１１に
よるサンプリングを制御するパルスプログラマである。
上記構成において、パルスプログラマ１３には３つのパ
ルスの位相組み合せを表２に示すＮｏ、１〜４のように
変えた４種のパルス列の情報、及び展開時間ｔ１に関す
る初期値、変化ステップ数及び単位変化分が予めオペレ
ータによって設定されている。
ルスの位相組み合せを表２に示すＮｏ、１〜４のように
変えた４種のパルス列の情報、及び展開時間ｔ１に関す
る初期値、変化ステップ数及び単位変化分が予めオペレ
ータによって設定されている。
表 ２
そして、先ず最初に展開時間が初期値ｔ １ｏｏｌに設
定され、その状態で表２で示した４種のパルス列を順次
照射して４回の測定が行われ、夫々の測定で得られたＦ
ＩＤａ、ＦＩＤｂは表３に従って各データファイルへ格
納される。
定され、その状態で表２で示した４種のパルス列を順次
照射して４回の測定が行われ、夫々の測定で得られたＦ
ＩＤａ、ＦＩＤｂは表３に従って各データファイルへ格
納される。
このような測定がｔｌの値を例えばｔ １ｏｏ１からｔ
１ｏｏ２． ｔ １ｏｏ３． ・・・、ｔ１２５６
まで２５６段階に変えて繰返し行われ、得られるＦｒＤ
ａ、ＦＩＤｂは表３に従ってデータファイルＡ１〜Ａ４
及びＢ１〜Ｂ４へ格納されるため、２５６段階の測定が
終了した時点でＡ１−Ａ４の各データフフィルには、そ
の２５６段階のｔｌの値に対応して得られた２５６個の
ＦＩＤａが夫々格納され、８１〜Ｂ４の各データファイ
ルには同じく２５６個のＦＩＤｂが夫々格納される。
１ｏｏ２． ｔ １ｏｏ３． ・・・、ｔ１２５６
まで２５６段階に変えて繰返し行われ、得られるＦｒＤ
ａ、ＦＩＤｂは表３に従ってデータファイルＡ１〜Ａ４
及びＢ１〜Ｂ４へ格納されるため、２５６段階の測定が
終了した時点でＡ１−Ａ４の各データフフィルには、そ
の２５６段階のｔｌの値に対応して得られた２５６個の
ＦＩＤａが夫々格納され、８１〜Ｂ４の各データファイ
ルには同じく２５６個のＦＩＤｂが夫々格納される。
表４１表５は上記のような測定において、ＦＩＤａ、Ｆ
ＩＤｂにどのような２ＤＮＭＲ情報が含まれ、その符号
がパルスの位相組合せでどのように変化するかを示すも
のである。
ＩＤｂにどのような２ＤＮＭＲ情報が含まれ、その符号
がパルスの位相組合せでどのように変化するかを示すも
のである。
（以 下 余 白）
ここで、表４２表５に登場した２ＤＮＭＲ情報を簡単に
説明すると以下の通りである。
説明すると以下の通りである。
ａｘｉａｌ （ｔ２ ’ ） ： ｔｌ期に回復した
Ｚ方向の磁化がｔ２’期に検出される。
Ｚ方向の磁化がｔ２’期に検出される。
ａｘｉａｌ （ｔ２ ） ： ｔ２ ’期に回復した
Ｚ方向の磁化がｔ２Ｉｌｌに検出される。
Ｚ方向の磁化がｔ２Ｉｌｌに検出される。
ＳＱＴ （ｔ２ ’ ）： ｔｌ期の５ＱＴ（１母子遷
移）カｔ２ ’ １１１ニ検出すｌ’Ｌ、５ＱＴＣＯ８
Ｙスペクトルが得られる。
移）カｔ２ ’ １１１ニ検出すｌ’Ｌ、５ＱＴＣＯ８
Ｙスペクトルが得られる。
ＳＱＴ （ｔ２ ）： ｔ２ ’期のＳＱＴ （１母子
遷移）が１２期に検出され、５ＱＴＣＯ３Ｙスペクトル
が得られる。
遷移）が１２期に検出され、５ＱＴＣＯ３Ｙスペクトル
が得られる。
ＺＱＴ ： ｔ２ ’期に展開するＺＱＴ （ゼロ吊子
遷移）が１２期に検出され、ＺＱＴＣＯ３Ｙスペクトル
が灯られる。
遷移）が１２期に検出され、ＺＱＴＣＯ３Ｙスペクトル
が灯られる。
ＤＱＴ ： ｔ２ ’期に展開するＤＱＴ （２量子遷
移）が１２期に検出され、ＤＱＴＣＯ８Ｙスペクトルが
得られる。
移）が１２期に検出され、ＤＱＴＣＯ８Ｙスペクトルが
得られる。
リレー：ｔ２′期に磁化移動したＤＱＴ （２量子遷移
）が１２期に検出され、リレーＣ０８Ｙスペクトルが得
られる。
）が１２期に検出され、リレーＣ０８Ｙスペクトルが得
られる。
ＮＯＥ ： ｔ２ ’期の２方向の磁化でＮＯＥ変調を
受けたものが１２期に検出され、Ｎ０ＥＳＹスペクトル
が得られる。
受けたものが１２期に検出され、Ｎ０ＥＳＹスペクトル
が得られる。
表４１表５から、３つのパルスの位相が０°即ち表４０
表５のＮ０９１では、すべての情報の符号が十で現われ
、第３パルスの位相を１８０°に変えたＮ Ｏ，２ｒは
ａｘｉａｌ （ｔ２ ） 、 ＺＱＴ （ＣＯ８Ｙ）
、ＤＱＴ （ＣＯ８Ｙ）、ＮＯＥの各情報の符号が反転
することが分り、このような符号の反転を考慮して各デ
ータファイルの線形結合を行えば、特定の情報のみを取
出すことが可能であることが分る。
表５のＮ０９１では、すべての情報の符号が十で現われ
、第３パルスの位相を１８０°に変えたＮ Ｏ，２ｒは
ａｘｉａｌ （ｔ２ ） 、 ＺＱＴ （ＣＯ８Ｙ）
、ＤＱＴ （ＣＯ８Ｙ）、ＮＯＥの各情報の符号が反転
することが分り、このような符号の反転を考慮して各デ
ータファイルの線形結合を行えば、特定の情報のみを取
出すことが可能であることが分る。
例えば、ＦＩＤａが格納されているデータファイルＡ１
〜Ａ４に関しては、表６のように各データファイル間の
加減算を行い線形結合すれば、線形結合後のデータには
ａｘｉａｌ 、 ＳＱＴ （ＣＯ８Ｙ）の各情報のみが
独立に含まれることになる。
〜Ａ４に関しては、表６のように各データファイル間の
加減算を行い線形結合すれば、線形結合後のデータには
ａｘｉａｌ 、 ＳＱＴ （ＣＯ８Ｙ）の各情報のみが
独立に含まれることになる。
このようにして各情報が分離された線形結合後のデータ
について、コンピュータ１２を用、いて例えば最初にｔ
２’ についてフーリエ変換し、更にｔｌについてフー
リエ変換することにより２重フーリエ変換すれば、ａｘ
ｉａｌ及びＳＱＴＣＯ８Ｙ（７）２ＯＮＭＲスペクトル
が求められる。
について、コンピュータ１２を用、いて例えば最初にｔ
２’ についてフーリエ変換し、更にｔｌについてフー
リエ変換することにより２重フーリエ変換すれば、ａｘ
ｉａｌ及びＳＱＴＣＯ８Ｙ（７）２ＯＮＭＲスペクトル
が求められる。
尚、Ａ１とＡ２に格納されているデータは、第１パルス
と第２パルスの位相が夫々間じであるからデータとして
等価であり、Ａ３とＡ４のデータも等価である。従って
、どちらか一方のデータを使用しても良いが、表６のよ
うに加算するとＳＮ比が向上する。等価なデータは始め
から１つのデータファイルに積算するようにすればデー
タファイルの数を２つ減らすことが可能で、データファ
イルの数を節約することができる。
と第２パルスの位相が夫々間じであるからデータとして
等価であり、Ａ３とＡ４のデータも等価である。従って
、どちらか一方のデータを使用しても良いが、表６のよ
うに加算するとＳＮ比が向上する。等価なデータは始め
から１つのデータファイルに積算するようにすればデー
タファイルの数を２つ減らすことが可能で、データファ
イルの数を節約することができる。
ＦＩＤｂが格納されているデータファイル８１〜Ｂ４に
関しても、上記ＦＩＤａの場合と同様多情報の符号を考
曙し、表７のように各データファ” イル間の加減算を
行って線形結合し、更に線形結合後のデータを１１及び
ｔ２について２重フーリエ変換すれば良い。
関しても、上記ＦＩＤａの場合と同様多情報の符号を考
曙し、表７のように各データファ” イル間の加減算を
行って線形結合し、更に線形結合後のデータを１１及び
ｔ２について２重フーリエ変換すれば良い。
（以 下 余 白）
上記実施例では、ＦＩＤａ用に２つ、ＦＩＤｂ用に４つ
、合計６つのデータファイルが最低でも必要であるが、
取得する情報を予め絞り込めば、以下に述べるようにデ
ータファイルの数が更に少なくても複数の２ＤＮＭＲス
ペクトルを得ることができる。
、合計６つのデータファイルが最低でも必要であるが、
取得する情報を予め絞り込めば、以下に述べるようにデ
ータファイルの数が更に少なくても複数の２ＤＮＭＲス
ペクトルを得ることができる。
第３図は４つのデータファイルを用いてＣ０８Ｙスペク
トル、Ｎ０ＥＳＹスペクトル、リレーＣ０３Ｙスペクト
ルを１度の測定で得るために使用した測定シーケンスの
例を示す。このシーケンスでは、３つのパルスから成る
パルス列を２つ接続して１回に４つのＦＩＤ信号を得、
その４つのＦＩＤ信号を４つのデータファイル１． Ｉ
ｌ、 ＩＩｌ、 ＩＶへ順次格納して行く。各パルスの
位相Ｐ１ 、 Ｐ２ 。
トル、Ｎ０ＥＳＹスペクトル、リレーＣ０３Ｙスペクト
ルを１度の測定で得るために使用した測定シーケンスの
例を示す。このシーケンスでは、３つのパルスから成る
パルス列を２つ接続して１回に４つのＦＩＤ信号を得、
その４つのＦＩＤ信号を４つのデータファイル１． Ｉ
ｌ、 ＩＩｌ、 ＩＶへ順次格納して行く。各パルスの
位相Ｐ１ 、 Ｐ２ 。
Ｐ３．Ｐ１’ 、Ｐ２’ 、Ｐ３’ は、表８のような
組合せで４種類に変えられる。
組合せで４種類に変えられる。
尚、表８におけるＮ００２とＮ０１４の測定はｔｌをフ
ーリエ変換した周波数軸について周波数の正負を判別す
るために付加されたものであり、データ的にはＮｏ、１
、 Ｎｏ、３のデータと夫々等価なため除外して考え
ることができる。この表８のＮｏ。
ーリエ変換した周波数軸について周波数の正負を判別す
るために付加されたものであり、データ的にはＮｏ、１
、 Ｎｏ、３のデータと夫々等価なため除外して考え
ることができる。この表８のＮｏ。
１、Ｎｏ、３と表３とを比較すれば、表８のＮ００１が
表３のＮ０１１とＮ００２を接続した測定であり、表８
のＮｏ、３が表３のＮ００４とＮ００３を接続した測定
であることが分る。表８のＮ０１１の測定で得られる４
つのＦＩＤ信号とＮ０９３の測定で得られる４つのＦＩ
Ｄ信号が加算されることを考慮すると、このシーケンス
でデータファイルＩ〜■に格納されるデータと先に説明
した実施例におけるデータファイルＡ１〜Ａ４及びＢ１
〜Ｂ４のデータとは表９の関係がある。
表３のＮ０１１とＮ００２を接続した測定であり、表８
のＮｏ、３が表３のＮ００４とＮ００３を接続した測定
であることが分る。表８のＮ０１１の測定で得られる４
つのＦＩＤ信号とＮ０９３の測定で得られる４つのＦＩ
Ｄ信号が加算されることを考慮すると、このシーケンス
でデータファイルＩ〜■に格納されるデータと先に説明
した実施例におけるデータファイルＡ１〜Ａ４及びＢ１
〜Ｂ４のデータとは表９の関係がある。
従って、データファイルエと■を加算すれば、Ｉ＋ＩＩ
Ｉ＝Ａ１ ＋Ａ２ ＋Ａ３ ＋Ａ４となり、表６から分
る通り５ＱＴＣＯ８Ｙスペクトルを得ることができる。
Ｉ＝Ａ１ ＋Ａ２ ＋Ａ３ ＋Ａ４となり、表６から分
る通り５ＱＴＣＯ８Ｙスペクトルを得ることができる。
更に、データファイル■と■の和のデータ及び差のデー
タは夫々、Ｉ［＋ＩＶ＝８１ ＋８２ ＋８３ ＋８４
、 Ｉｆ−ｒＶ−ａｔ −８２−８３＋１３４となり
、表７から分る通りリレーＣ０８Ｙスペクトル、Ｎ０Ｅ
ＳＹスペクトルが夫々得られる。
タは夫々、Ｉ［＋ＩＶ＝８１ ＋８２ ＋８３ ＋８４
、 Ｉｆ−ｒＶ−ａｔ −８２−８３＋１３４となり
、表７から分る通りリレーＣ０８Ｙスペクトル、Ｎ０Ｅ
ＳＹスペクトルが夫々得られる。
第４図は、第５図に構造式を示すロチノンＣｚ３Ｈ２２
０６について本発明の第３図の測定シーケンスを用いて
１度に測定したＣ０８Ｙ、Ｎ０ＥＳＹ。
０６について本発明の第３図の測定シーケンスを用いて
１度に測定したＣ０８Ｙ、Ｎ０ＥＳＹ。
リレーＣ０８Ｙの各２ＤＮＭＲスペクトルを示す。
又、第６図は従来の測定法を用い、別々に測定したＣ０
８Ｙ、Ｎ０ＥＳＹ、リレーＣ０８Ｙの各２ＤＮＭＲスペ
クトルを示す。その従来方法では、本発明に比べ約３倍
の測定時間が必要であったことは言うまでもない。
８Ｙ、Ｎ０ＥＳＹ、リレーＣ０８Ｙの各２ＤＮＭＲスペ
クトルを示す。その従来方法では、本発明に比べ約３倍
の測定時間が必要であったことは言うまでもない。
尚、上述した説明では、登場した８種類の２ＤＮＭＲ情
報すべてについて分離手法を明らかにしていないが、Ｍ
ＱＴフィルタＣ０８Ｙのように１８０°以外の位相変化
、即ち９０°、６０°、４５°、３０°等の位相変化を
導入することで、ＺＱＴＣＯ８Ｙ、ＤＱＴＣＯ８Ｙ等の
ＭＱＴＣＯ８Ｙを個々に分離できる。ただし、位相変化
が細かくなればなる程、必要となるデータファイルの数
が増すことは言うまでもない。
報すべてについて分離手法を明らかにしていないが、Ｍ
ＱＴフィルタＣ０８Ｙのように１８０°以外の位相変化
、即ち９０°、６０°、４５°、３０°等の位相変化を
導入することで、ＺＱＴＣＯ８Ｙ、ＤＱＴＣＯ８Ｙ等の
ＭＱＴＣＯ８Ｙを個々に分離できる。ただし、位相変化
が細かくなればなる程、必要となるデータファイルの数
が増すことは言うまでもない。
尚、本発明は上述した如く３つのパルスから成るパルス
列を用いることを基本とするが、例えば第９図に示すよ
うに更にパルスの数を増して特定の用途に適したパルス
列を用いることも可能である。
列を用いることを基本とするが、例えば第９図に示すよ
うに更にパルスの数を増して特定の用途に適したパルス
列を用いることも可能である。
第９図（ａ）は第１図の第１．第２パルスを第７図（ｄ
）のＭＱＴフィルタ用のパルス列で置き換えたものであ
る。第９図（ｂ）は第１図の第２゜第３パルスの間のｔ
２’・期にスピンエコーのための１８０°パルスを挿入
したものであり、これによりＦＩＤ個々のＳ／Ｎを向上
できる。
）のＭＱＴフィルタ用のパルス列で置き換えたものであ
る。第９図（ｂ）は第１図の第２゜第３パルスの間のｔ
２’・期にスピンエコーのための１８０°パルスを挿入
したものであり、これによりＦＩＤ個々のＳ／Ｎを向上
できる。
以上説明した通り、本発明によれば、基本的に３つのパ
ルスから成るパルス列を用い、複数の２ＤＮＭＲ情報を
１度に得、線形結合により分離して個々の２ＯＮＭＲス
ペクトルを得ることが可能であるが、すべての２ＤＮＭ
Ｒ情報について１度の測定で良い感度が得られわけでは
ない。例えば低分子の試料の場合、Ｎ０ＥＳＹスペクト
ルとリレーＣ０８Ｙスペクトルとでは第２パルスと第３
パルスとの間におく時間ｔ２’の最適値が大きく異なる
。
ルスから成るパルス列を用い、複数の２ＤＮＭＲ情報を
１度に得、線形結合により分離して個々の２ＯＮＭＲス
ペクトルを得ることが可能であるが、すべての２ＤＮＭ
Ｒ情報について１度の測定で良い感度が得られわけでは
ない。例えば低分子の試料の場合、Ｎ０ＥＳＹスペクト
ルとリレーＣ０８Ｙスペクトルとでは第２パルスと第３
パルスとの間におく時間ｔ２’の最適値が大きく異なる
。
そのような場合、第７図（ａ）、（ｂ）、（ｃ）に示す
ように検出期間ｔ２’の後に持ち時間τを設定し、この
τをτ１からτｎまでＮ段階に変えて測定を行う方法が
考えられる。この方法では必要なデータファイル数がＮ
倍となるものの、以下のような優れた効果が得られる。
ように検出期間ｔ２’の後に持ち時間τを設定し、この
τをτ１からτｎまでＮ段階に変えて測定を行う方法が
考えられる。この方法では必要なデータファイル数がＮ
倍となるものの、以下のような優れた効果が得られる。
（１）ＮＯＥＳＹスペクトル中のＮＯＥピークの時間（
ｔ２′ ＋τ）に対する異存性を調べることができる。
ｔ２′ ＋τ）に対する異存性を調べることができる。
（２）最適な待ち時間でＣ０８Ｙスペクトルあるいはリ
レーＣ０８Ｙスペクトルを感度良く測定できる。
レーＣ０８Ｙスペクトルを感度良く測定できる。
（３）結合定数（Ｊ）の異なるものを強調できる。
（例えば長距離結合（ｌｏｎｇ ｒａｎｇｅ ｃｏｕｐ
ｌｉｎｇ ）のＣ０８Ｙスペクトルは持ち時間が長い方
が有利。）［発明の効果］ 以上詳述した如く、本発明によれば、１回の測定で多数
の２ＯＮＭＲスペクトルを得ることのできる２ Ｄ Ｎ
Ｍ Ｒ１ｌｌｌｌ定方法が実現される。
ｌｉｎｇ ）のＣ０８Ｙスペクトルは持ち時間が長い方
が有利。）［発明の効果］ 以上詳述した如く、本発明によれば、１回の測定で多数
の２ＯＮＭＲスペクトルを得ることのできる２ Ｄ Ｎ
Ｍ Ｒ１ｌｌｌｌ定方法が実現される。
第１図は本発明における基本的な測定シーケンスの例を
示す図、第２図は本発明にかかる方法を実施するための
ＮＭＲ装置の一例を示すブロック図、第３図は４つのデ
ータファイルを用いて行う本発明の測定シーケンスの一
例を示す図、第４図は第３図の測定示威で得られる２Ｄ
ＮＭＲスペクトルを示す図、第５図はロチノンの構造式
を示す図、第６図は従来の測定方法で得られた２ＤＮＭ
Ｒスペクトルを示す図、第７図は従来用いられている２
ｔ）ＮＭＲの測定シーケンスを示す図、第８図はＨａａ
ｓｎｏｏｔ等によって行われた測定シーケンスを示す図
、第９図は本発明の他のパルスシーケンスを示す図であ
る。 １：１１石 ２：送受信コイル３：高周波発振
器 ４：４位相回路 ５：選択回路 ６，７：ゲート ９：復調回路 １１：Ａ−Ｄ変換器１２：コンピュ
ータ １２ｍ：メモリ １３：パルスプログラマ
示す図、第２図は本発明にかかる方法を実施するための
ＮＭＲ装置の一例を示すブロック図、第３図は４つのデ
ータファイルを用いて行う本発明の測定シーケンスの一
例を示す図、第４図は第３図の測定示威で得られる２Ｄ
ＮＭＲスペクトルを示す図、第５図はロチノンの構造式
を示す図、第６図は従来の測定方法で得られた２ＤＮＭ
Ｒスペクトルを示す図、第７図は従来用いられている２
ｔ）ＮＭＲの測定シーケンスを示す図、第８図はＨａａ
ｓｎｏｏｔ等によって行われた測定シーケンスを示す図
、第９図は本発明の他のパルスシーケンスを示す図であ
る。 １：１１石 ２：送受信コイル３：高周波発振
器 ４：４位相回路 ５：選択回路 ６，７：ゲート ９：復調回路 １１：Ａ−Ｄ変換器１２：コンピュ
ータ １２ｍ：メモリ １３：パルスプログラマ
Claims (4)
- （１）ａ）観測核に対し該観測核の共鳴周波数を持つ少
なくとも３つの高周波パルスから成るパルス列を印加し
、該パルス列の第２パルスと第３パルスとの間の期間ｔ
２′に観測核の自由誘導減衰信号ＦＩＤａを検出し、該
パルス列の第３パルス後のｔ２という期間にわたって観
測核の自由誘導減衰信号ＦＩＤｂを検出し第１及び第２
のデータファイルに夫々記憶することを１回の測定とし
、３つのパルスの内少なくとも１つの位相が異なる前記
パルス列を観測核に印加してＮ回の測定を行い、各測定
で得られる自由誘導減衰信号ＦＩＤａ及びＦＩＤｂを夫
々別個のデータファイルに記憶し、 ｂ）前記パルス列における第１パルスと第２パルスとの
間の期間ｔ１を変化させて前記ａ）を繰返すこと、 ｃ）前記ａ）乃至ｂ）によって各データファイルに記憶
されたデータをＦＩＤａ同士又はＦＩＤｂ同士で線形結
合したデータを作成すること、（ｄ）該線形結合により
作成されたデータをｔ２又はを２′とｔ１について２重
フーリエ変換すること、 より成る２次元核磁気共鳴測定方法。 - （２）前記ａ）において各パルスの位相は３０°、４５
°、９０°又は１８０°ステップで変化される特許請求
の範囲第１項記載の２次元核磁気共鳴測定方法。 - （３）ａ）観測核に対し該観測核の共鳴周波数を持つ少
なくとも３つの高周波パルスから成るパルス列を印加し
、該パルス列の第２パルスと第３パルスとの間の期間を
２′に観測核の自由誘導減衰信号ＦＩＤａを検出し、該
パルス列の第３パルス後のを２という期間にわたつて観
測核の自由誘導減衰信号ＦＩＤｂを検出し第１及び第２
のデータファイルに夫々記憶することを１回の測定とし
、３つのパルスの内少なくとも１つの位相が異なる前記
パルス列を観測核に印加してＮ回の測定を行い、各測定
で得られる自由誘導減衰信号ＦＩＤａ及びＦＩＤｂを夫
々別個の２Ｎ個のデータファイルに記憶し、 ｂ）前記パルス列における第１パルスと第２パルスとの
間の期間ｔ１を変化させて前記ａ）を繰返すこと、 ｃ）前記パルス列の第２パルスと第３パルスとの間の期
間を２′を変化させて前記ａ）乃至ｂ）を繰返すこと、 ｄ）前記ａ）乃至ｃ）によって各データファイルに記憶
されたデータをＦＩＤａ同士又はＦＩＤｂ同士で線形結
合したデータを作成すること、ｅ）該線形結合により作
成されたデータをｔ２又はｔ２′とｔ１について２重フ
ーリエ変換すること、 より成る２次元核磁気共鳴測定方法。 - （４）前記ａ）において各パルスの位相は３０°、４５
°、９０°又は１８０°ステップで変化される特許請求
の範囲第３項記載の２次元核磁気共鳴測定方法。
Priority Applications (2)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP59263988A JPS61204552A (ja) | 1984-12-14 | 1984-12-14 | ２次元核磁気共鳴測定方法 |
| US06/799,128 US4714882A (en) | 1984-12-14 | 1985-11-18 | Two-dimensional nuclear magnetic resonance spectroscopy method |
Applications Claiming Priority (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP59263988A JPS61204552A (ja) | 1984-12-14 | 1984-12-14 | ２次元核磁気共鳴測定方法 |
Publications (1)
| Publication Number | Publication Date |
|---|---|
| JPS61204552A true JPS61204552A (ja) | 1986-09-10 |
Family
ID=17396980
Family Applications (1)
| Application Number | Title | Priority Date | Filing Date |
|---|---|---|---|
| JP59263988A Pending JPS61204552A (ja) | 1984-12-14 | 1984-12-14 | ２次元核磁気共鳴測定方法 |
Country Status (2)
| Country | Link |
|---|---|
| US (1) | US4714882A (ja) |
| JP (1) | JPS61204552A (ja) |
Families Citing this family (6)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| GB8621322D0 (en) * | 1986-09-04 | 1986-10-15 | Mcdonald P J | Imaging solids |
| US5101158A (en) * | 1988-04-20 | 1992-03-31 | Hall Laurence D | Investigating a sample using NMR |
| US5194809A (en) * | 1990-06-30 | 1993-03-16 | Lew Hyok S | Nmr-scope |
| US5117186A (en) * | 1990-10-16 | 1992-05-26 | Bruker Instruments, Inc. | Method for increasing resolution in two-dimensional solid-state nmr heteronuclear correlation spectra |
| GB9300318D0 (en) * | 1993-01-08 | 1993-03-03 | Oxford Analytical Instr Ltd | Improvements relating to sample monitoring |
| US7466127B2 (en) * | 2006-07-04 | 2008-12-16 | Bruker Biospin Ag | Method of 2D-NMR correlation spectroscopy with double quantum filtration followed by evolution of single quantum transitions |
Citations (1)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| JPS5483890A (en) * | 1977-11-28 | 1979-07-04 | Varian Associates | Method of selectively detecting multiple quantum transition in nuclear magnetic resonance |
Family Cites Families (3)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| DE3143625C2 (de) * | 1981-11-04 | 1985-11-28 | Spectrospin AG, Fällanden, Zürich | Verfahren zur Aufnahme von Kernresonanzspektren von Molekülen in einem zweidimensionalen Frequenzbereich und Kernresonanzspektrometer zur Durchführung des Verfahrens |
| DE3143626C2 (de) * | 1981-11-04 | 1986-02-13 | Spectrospin AG, Fällanden, Zürich | Verfahren zum Aufnehmen von Kernresonanzspektren in einem dreidimensionalen Frequenzbereich und Kernresonanzspektrometer zur Durchführung des Verfahrens |
| JPS60211343A (ja) * | 1984-04-05 | 1985-10-23 | Jeol Ltd | 核磁気共鳴測定方法 |
-
1984
- 1984-12-14 JP JP59263988A patent/JPS61204552A/ja active Pending
-
1985
- 1985-11-18 US US06/799,128 patent/US4714882A/en not_active Expired - Lifetime
Patent Citations (1)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| JPS5483890A (en) * | 1977-11-28 | 1979-07-04 | Varian Associates | Method of selectively detecting multiple quantum transition in nuclear magnetic resonance |
Also Published As
| Publication number | Publication date |
|---|---|
| US4714882A (en) | 1987-12-22 |
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