JPH02112786A - 熱蛍光線量測定方法および装置 - Google Patents

Abstract

(57)【要約】本公報は電子出願前の出願データであるた
め要約のデータは記録されません。

Description

【発明の詳細な説明】 （産業上の利用分野） 本発明は熱蛍光線量計素子を用いて放射線の被曝量を測
定する熱蛍光線量測定方法および装置に関するものであ
る。

（従来の技術） 周知のように熱蛍光性蛍光体（以下ＴＬ蛍光体という）
は、放射線を被曝した後に加熱されると、被曝した放射
線量に比例した熱蛍光（以下ＴＬという）を発するもの
であり、熱蛍光線量計（以下ＴＬＤという）は、このＴ
Ｌ蛍光体からなる熱蛍光線量計素子（以下、ＴＬＤ素子
という）と、放射線が照射された上記ＴＬＤ素子を加熱
し、該ＴＬＤ素子から発せられた蛍光を光電的に検出し
、その検出値に基づいて放射線被曝量を表示する熱蛍光
線量測定装置（以下、ＴＬＤ測定装置という）とからな
っている。

ところで、上記ＴＬＤ測定装置において信頼性の高い放
射線の被曝量測定を行なうためには、被曝した放射線量
が一定である場合に、加熱により前記ＴＬＤ素子から発
せられる発光量は常に略−定であることが必要である。

しかしながら実際には上記ＴＬ蛍光体の放射線吸収特性
は、放射線量測定の基準となる空気の放射線吸収特性と
異なるため、放射線が照射されたＴＬＤ素子の加熱時の
応答性は、放射線のエネルギーによって変化してしまい
、ＴＬ蛍光体の被曝線量が同じであっても、放射線のエ
ネルギーが大きい場合と小さい場合とではＴＬ蛍光体か
ら発せられる光量には差が生じてしまう。例えば実効原
子番号の大きいＴＬ蛍光体であるＣａＳＯ４やＣａ　Ｆ
２を用いた場合には、エネルギーが４０ＫｅｙのＸ線に
対する応答性はエネルギーが１．３３Ｍｅｖの６００γ
線に対する応答性の約１０倍にもなってしまう。なお、
放射線吸収特性が空気と比較的類似する実効原子番号が
小さいＬＩＦ％ＢｅＯといったＴＬ蛍光体は、応答のエ
ネルギー依存性は小さいが、これらのＴＬ蛍光体は感度
が低いため、低線量の放射線測定には適さない。

そこで、感度が高くまた放射線のエネルギー依存性も高
いＴＬ蛍光体を備えたＴＬＤ素子を用いて信頼性の高い
被曝線量の測定を行なうために、従来はＴＬＤ素子の一
部を金属等のフィルターで覆ってＴＬＤ素子に入射する
放射線を減衰させる方法が用いられている。かかる方法
について第５図以下の図面を参照して説明する。

第５図において１０１はＴＬＤ素子であり、このＴＬＤ
素子１０１の放射線１０３照射側の面上には、開口１０
２ａを有する金属フィルター１０２が配されている。Ｔ
ＬＤ素子１０１全体の面積はＳであり、このＴＬＤ素子
１０１に上記金属フィルター１０２が設けられていない
場合に、ある線量の放射線が照射されると、このＴＬＤ
素子１０１を加熱した際に発せられるＴＬｆｆｉと上記
放射線のエネルギーとの関係は第６図に曲線ａで示すも
のとなる。また、放射線照射時に上記ＴＬＤ素子１０１
の全面を上記金属フィルター１０２と同じ材質および厚
さの金属フィルターで覆った場合に、ＴＬＤ素子を加熱
した際に該ＴＬＤ素子から発せられるＴＬ量と放射線の
エネルギーとの関係は第６図に曲線すで示すものとなる
。このように直接放射線が照射されたＴＬＤ素子１０１
は、放射線のエネルギーが小さくなる程応答性（加熱時
のＴＬｉ）が高くなり、反対に金属フィルター１０２を
介して放射線が照射されたＴＬＤ素子１０１は、放射線
のエネルギーが大きい程応答性が高くなる。従って前記
金属フィルター１０２の開口１０２ａの大きさを調節し
てＴＬＤ素子ｌｏｔの一部を露出させ、残りを金属フィ
ルター１０２により覆うようにすれば、曲線ａとｂで示
す応答性を合わせて曲線Ｃで示すようにエネルギー依存
性をほぼなくすことができる。すなわち、ＴＬＤ素子１
０１のうち、フィルター１０２の開口１０２ａ内にある
部分１０１ａの面積を８１とし、曲線ａで示される発光
量をＸ１１とすると、上記部分１０１ａからの発光量Ｘ
Ｉ２はＸ　１２−　Ｘ　ＩＩＸ　Ｓｌ　／　Ｓで示され
る。

またＴＬＤ素子１０１のうち、金属フィルター１０２で
覆われる部分１０１ｂの面積を８２とし、曲線すで示さ
れる発光量をＸ１３とすると、上記部分１０１ｂからの
発光１１　Ｘ　Ｉ　４は、Ｘ　１４−　Ｘ　＋ｉＸ　Ｓ
！’　／　Ｓで表わされる。従って総発光量ＸＩＯは、
ｘ　＋ｏｍ　ｘ　１２＋Ｘ＋４・ｘＩＩＸＳＩ　／Ｓ＋
Ｘ１３ＸＳ２　／Ｓとなり、上記ｘ１．が放射線のエネ
ルギーにかかわらず、第６図に曲線Ｃで示すように略一
定になるよう（こ、ＳｌおよびＳｌの値（実質的には開
口１０２ａの大きさに相当するＳｌの値）を設定すれば
、放射線のエネルギーに依存しない信頼性の高い被曝線
量の測定を行なうことができる。また実際には、第５図
に模式的に示した開口を有する金属フィルター１０２の
代りに、第７図（ａ）に示すように、ＴＬ蛍光体をガラ
ス管内に封入してなり、端部にグリップ１１３が取り付
けられてなるＴＬＤ素子１１１の周面上に、帯状の金属
フィルター１１２を螺旋状に巻きつけたものや、第７図
（ｂ）に示すようにＴＬＤ素子１２１の周囲に金属棒１
２２が平行に配設されたものや、第７図（Ｃ）に示すよ
うに上記ＴＬＤ素子１１１の周面に２つの環状の金属フ
ィルター１３２が嵌着されてなるもの等が用いられてい
る。

（発明が解決しようとする課題） しかしながら、上記方法においては、ＴＬＤ素子を金属
フィルターにより覆う割合を調整することにより応答性
の均一化を図るようになっており、放射線被曝量のＭ１
定の精度は、金属フィルターの形状の成形時の寸法精度
にかかっているが、現実にはすべての金属フィルターを
理想的な寸法に成形することは困難である。特に、小型
のＴＬＤ索子を用いる場合や、エネルギー依存性の特に
大きＬＮＴＬ蛍光体を用いる場合には、上述した開口等
ＴＬＤ素子を露出させる部分が小さくなるため、金属フ
ィルターの高精度の加工は一層難しくなる。

本発明は上記の問題点に鑑みてなされたものであり、上
述したフィルターの製造およびＴＬＤ素子への取付けが
容易であり、しかも放射線のエネルギーにかかわりなく
常に高精度な放射線被曝量の検出を行なうことができる
熱蛍光線量測定方法および装置を提供することを目的と
するものである。

（３題を解決するための手段） 本出願人は鋭意研究を重ねた結果、金属等のフィルター
により覆われる面積を精密に調整して、ＴＬＤ素子から
放射線のエネルギーに依存しないＴＬを生じさせ、これ
を検出する代りに、上述したフィルターが取り付けられ
ていないＴＬＤ素子と、上記フィルターにより発光部の
放射線照射面全面が覆われたＴＬＤ素子に同時に放射線
を照射し、これらの２つのＴＬＤ素子から生じるＴＬを
それぞれ検出してこれらの光量を演算、処理することに
よっても放射線のエネルギーに依存しない被曝量の測定
を行なうことを見出すに至った。

すなわち、本発明の熱蛍光線量ＡＩＪ定方決方法第１の
ＴＬＤ素子からなる第１の素子部と、第２のＴＬＤ素子
および該素子の少なくとも発光部の放射線照射面全面を
覆い該素子に照射される前記放射線を減衰させるフィル
ターからなる第２の素子部とに放射線を照射した後、前
記第１のＴＬＤ素子および前記第２のＴＬＤ素子を加熱
して前記第１のＴＬＤ素子から生じる第１のＴＬＪｉｌ
Ｘｌと前記第２のＴＬＤ索子から生じる第２のＴＬｍＸ
ｚをそれぞれ検出し、該ＴＬｆｆｉｘ１およびＴＬｍＸ
ｚをそれぞれ第１の電気信号Ｘ工および第２の電気信号
Ｘ２に変換し、前記第１および第２の素子部に照射され
たある放射線に対してａ・ｘ１＋ｂ・ｘ２の値が予め定
められた放射線のエネルギーと熱蛍光線量計の応答との
相関曲線にのるように予め求められている係数ａ、ｂを
前記第１の電気信号Ｘ１と前記第２の電気信号Ｘ２の値
にそれぞれ乗じ、ａ・ｘ１＋ｂ・Ｘ２の値に基づいて前
記第１および第２のＴＬＤ素子の放射線被曝量を測定す
ることを特徴とするものである。

また本発明の熱蛍光線量測定装置は、放射線が照射され
た第１のＴＬＤ素子と、少なくともその発光部の放射線
照射面全面が放射線の透過を制限するフィルターに覆わ
れた状態で前記第１のＴＬＤ素子とともに前記放射線が
照射された第２のＴＬＤ素子とを加熱する加熱部、該加
熱部において前記第１のＴＬＤ素子から生じる第１のＴ
　Ｌ　ｊｌ　ｘｌと前記第２のＴＬＤ素子から生じる第
２のＴＬ量ｘ２を検出してそれぞれ第１の電気信号Ｘ、
および第２の電気信号Ｘ２に変換する光電変換系、前記
第１および第２のＴＬＤ素子に照射されたある放射線に
対してａ・ｘ１＋ｂ・ｘ２の値が予め定められた放射線
のエネルギーと熱蛍光線量計の応答との相関曲線にのる
ように予め求められている係数ａ、ｂを前記第１の電気
信号Ｘ１と前記第２の電気信号Ｘ２の値にそれぞれ乗じ
てａ・ｘ１＋ｂｅｘｚを算出する演算手段、および該演
算手段の出力に応じて前記第１および第２のＴＬＤ素子
の前記放射線の被曝量を表示する表示手段を備えたこと
を特徴とするものである。

なおここで相関曲線とは、広く相関関係を表わす線を意
味するものであり、線自体は厳密に曲線に限られるもの
ではなく直線であってもよい。

（作　　用） 上記熱蛍光線量測定方法および装置によれば、一方がフ
ィルターにより覆われ、他方がフィルターにより覆われ
ていない２つのＴＬＤ素子を用い、画素子から発せられ
る２つのＴＬ量を示す電気信号にそれぞれ予め求められ
ている係数を乗じることにより、被曝量検出のために用
いられる両ＴＬ量の割合を調整するようになっているの
で、フィルターの形状の精密な加工や高精度な取付けが
不要になり、各素子部の製造、組立を容易にすることが
できるとともに、被曝線量の検出精度は、金属フィルタ
ーの加工精度に依存しなくなるので該検出精度を高める
ことができる。

（実　施　例） 以下、図面を参照して本発明の実施例について説明する
。

第１図は本発明のＴＬＤ測定方法に用いられるＴＬＤ部
材の一例を示す斜視図であり、第２図はその断面図であ
る。

図示のＴＬＤ部材は、放射線の被曝後加熱されるとＴＬ
を発するＴＬＤ素子を有するものであり、円板状の第１
のＴＬＤ素子１と第２のＴＬＤ素子を支持してなるＴＬ
Ｄ板３と、このＴＬＤ板３を内部に着脱可能に収納する
ホルダー４とがらなっている。このホルダー４の両面の
、前記ＴＬ量板３が収納された際に前記第１のＴＬＤ素
子１と重なり合う部分には、円孔５が形成されており、
前記第２のＴＬＤ素子２と重なり合う部分には、錫板か
らなる放射線減衰用のフィルター６が取り付けられてい
る。本実施例においては、第１のＴＬＤ素子１のみによ
り第１の素子部が、第２のＴＬＤ素子２およびフィルタ
ー６により第２の素子部がそれぞれ構成されている。上
記ＴＬ量板３は一例としてアルミニウム、プラスチック
等で作られており、ホルダー４もプラスチック等がら作
られている。なお、ホルダー４が上記のようにプラスチ
ックにより作られている場合には、プラスチックは放射
線の吸収が比較的少ないので、前記第１のＴＬＤ素子１
と重なり合う位置には円孔５を設ける代りに、この部分
の厚さを薄くするようにしてもよい。また、放射線が照
射される方向が常に一定である場合には、円孔５および
フィルター６はホルダー４の片側だけに設けてもよい。

上記２つのＴＬＤ素子１．２は、ホルダー４内に収納さ
れた状態で放射線の照射を受け、その後でホルダー４か
ら取り出されて加熱され、それぞれ被曝した放射線量に
比例したＴＬが生ぜしめられる。ある放射線量における
、第１のＴＬＤ素子１の発光量と放射線エルネギ−の関
係は、第３図に曲線ａで示すものとなっており、前記フ
ィルター６を介して上記量の放射線が照射された第２の
ＴＬＤ素子２の発光量と放射線エネルギーの関係は、第
３図に曲線すで示すものとなっている。なお、曲線すは
上述したフィルター６の材質、厚さ等を変えることによ
り変化させることが可能である。

放射線の被曝量を常に精度よく検出するためには放射線
のエネルギーにかかわらず、一定の放射線量に対しては
一定の検出値が求められることが一般的に必要である。

そこで、本実施例においては、上記曲線ａで示される第
１のＴＬＤ素子１のＴ　Ｌ　ｆｆｉ　ｘ　１と、上記曲
線すで示される第２のＴＬＤ素子２のＴＬ量ｘ２に、そ
れぞれａ’Ｘ１＋ｋ）・ｘ２が常に一定になる（第３図
の直線Ｃ上にのる）ように予め求められている係数ａ、
ｂを乗じ、演算により最終的に検出されるＴＬｆｆｉと
してａ・ｘ１＋ｂ＊ｘ２を求めることにより、上記直線
Ｃで示すようにＴＬ量の放射線のエルルギー依存性を打
ち消すようになっている。以下、上記係数ａ。

ｂの決定方法について説明する。なお、後述するように
、実際には上記係数ａＳｂは、２つのＴＬＤ素子からの
Ｔ　Ｌ　ｆｉ　ｘ　１　、Ｘ　２を光電変換して得られ
る電気信号Ｘ１、Ｘ２に乗じるものであるが、ここでは
便宜上、ＴＬｆｆｉｘｔ　、Ｘ２を用いて説明を行なう
。

曲線ａおよび曲線すは、共に第１のＴＬＤ素子１も第２
のＴＬＤ素子２も応答性に差が生じないエネルギー領域
である、エネルギーＩＪ３Ｍｅｖの６０ｃｏγ線を所定
の線量照射した際に、両ＴＬＤ素子から発せられるＴＬ
量をそれぞれ１とした場合のＴＬｆｆｉの相対値を示し
たものである。第１および第２のＴＬＤ素子１．２に照
射された放射線のエネルギーがそれぞれＡＳＢＳＣ，Ｄ
　（Ｋｅｙ）である際の、基準ＴＬｊ；ｔ（直線Ｃ上に
おけるＴＬ量）と第１のＴＬＤ素子からのＴＬ量との差
はそれぞれ９ＪＡＩ、ｆＬ　８１．ＬＣＩ、ＱＩＤＩと
なり、上記基準ＴＬｆｆｉと第２のＴＬＤ素子からのＴ
Ｌｆｆｉとの差はそれぞれＪ２１Ａ２．９ＪＢ２．９Ｊ
ｃ２、Ｑ＋Ｄ２である。この時に、上記各エネルギーＡ
、Ｂ、Ｃ，Ｄにおける上記ＴＬ量の差の比（免＊、／Ｑ
、Ａ□、Ｑ、　ｓ１／　’；Ｌ　８２、免ｃ＋／ｆｌａ
ｃ２、Ｑ、Ｄ１／応Ｄ２）を求め、これらの比が近似的
に等しくなる（９ＪＡ１／９ＪＡ２＋９Ｊ８１／免、□
→免ｃ１／　ｆＬｃ２ｓ　Ｌｏ１／　９Ｊｏ２）ように
、前記フィルター６の厚さや材質を変化させる。このよ
うにして第１のＴＬＤ素子の応答性と基準となる応答性
との差と、第２のＴＬＤ素子の応答性と基準となる応答
性との差の比が放射線のエネルギーによってほとんど変
わらないようにフィルターの厚さ及び材質を決定する。

そしてこの時のＱ＝Ａ２／　（９ＪＡ＋十ｆＬＡ２）　
　ｆ’＝ｓＬａ□／　（９ＪＢ＋＋ＱＪａ□）　＠免ｃ
２／　（Ｒ，ｃ＋＋９Ｊｃ２）　５Ｑ＝ｏ２／　（Ｑ、
ｏ＋＋１ｏｚ）　ｌを係数ａとし、また免ＡＩ／　（Ｌ
＋＋９ＪＡｚ）　　（→免Ｂ、／（え３．十免Ｂ２）　
＠Ｑ、ｃ＋／　（Ｑ、ｃ＋＋Ｌｃ２）　５９Ｌｏｒ／　
（ｌｏ＋＋１Ｄ２））を係数すとする。このようにして
求められた係数ａ、ｂをそれぞれ第１のＴＬＤ素子１の
ＴＬ量ｘ１、第２のＴＬＤ素子２のＴＬ量ｘ２に乗じた
後これらを加算し、ａ−ｘｌ＋ｂ＊ｘｚを最終的なＴＬ
量として求めるようにすれば、放射線のエネルギーによ
り変動の生じることのない、精度の高いＴＬｆｆｉの測
定を行なうことができる。従って上記のように検出され
たＴＬｆｆｉに基づいて常に正確な放射線被曝量を検知
することができる。

例えば、前記第１のＴＬＤ素子１および第２のＴＬＤ素
子２として、厚さ０．４１１％外径５＋ｓｍφの円板状
のＭｇ　２３１０ｓ　　：　Ｔｂ蛍光体粉末の円板状成
形体を用い、前記フィルター６として、厚さ１．０１１
１１％外径１０ｍｍφの円板状の錫板を用いた場合に、
上述のようにして求められた係数ａは０．１、係数すは
０．９であり、その際に放射線のエネルギーが２５Ｋ　
ｅ　ｙから２．０Ｍｅｖの範囲に亘って変化しても、Ｔ
ＬＤ部材の応答（ａ−Ｘ１＋ｂ・Ｘ２）の変動は±２０
％の誤差範囲内に留まり、放射線のエネルギーにかかわ
らず信頼性の高いＴ　Ｌ　Ｄ　１１１１定が行なえるこ
とが確認された。なお、上記実施例ではａ＋ｂ−１とな
っているが、通常上記ＴＬＤ測定装置においては、ＴＬ
Ｄ部材に既知線ｆｆ１Ｒの放射線（”Ｃｏ１等）を照射
し、上記線量Ｒとこれを読取って得た値ｘ（１とにより
校正定数Ｒ／ｘＯを求めておき、この校正定数をすべて
の検出値ａ−ｘｌ＋ｂｅｘ２に乗じる補正を行なうので
、この補正前の段階でａ十すを必ずしも１にする必要は
ない。また、一般的には最終的に検出されるＴＬ量は、
ある放射線量については放射線のエネルギーにかかわら
ず一定になるのが望ましいが、放射線がＴＬＤ部材以外
のもの（例えば通常ＴＬＤ部材が取り付けられる人体等
）に照射されて生じる散乱線を考慮しなければならない
場合等には、上述した２つのＴＬｆｆｉ（曲線ａＳｂ）
に基づいて最終的に得たいＴＬ量は必ずしも直線Ｃで示
すように各エネルギーに対して一定になるとは限らない
。この場合にも本発明方法によれば、予め望ましい相関
曲線上に応じた係数ａＳｂを前述したように求めること
ができるので、良好な被曝量検出を行なうことができる
。

次に上記測定方法を実施するＴＬＤ測定装置の構成の概
要を第４図を参照して説明する。

前述したようにホルダー４内に収納されて前記第１およ
び第２のＴＬＤ素子１．２に放射線が照射されたＴＬＤ
板３は、加熱部ｌＯにおいてヒータ１２によって加熱さ
れ、加熱により上記ＴＬＤ板３上に保持された各ＴＬＤ
素子から発せられるＴＬは、レンズ１３を介して光電子
増倍管１４により検出され、光量に応じた電気信号に変
換される。図中１５は上記光電子増倍管１４に電圧を供
給する高圧電源である。光電子増倍管１４から出力され
る電気信号は増幅器１６において増幅されて電圧信号に
変換され、さらに電圧周波数変換器（Ｖ−Ｆコンバータ
）　１７によりデジタル化されてカウンター１８により
計数される。カウンター１８において計数される計数値
はＴＬＤ素子から得られるＴＬ量の積分値に比例してい
る。カウンター１８から出力される信号は、演算部およ
びメモリとして機能するマイクロコンピュータ１９に入
力され、マイクロコンピュータ１９において、上述した
係数ａ、ｂを用いた演算が行なわれる。すなわち、マイ
クロコンピュータ１９には予め上記係数ａＳｂが記憶さ
れており、相次いで測定される第１のＴＬＤ素子と第２
のＴＬＤ素子のＴＬに基づく電気信号Ｘ１、Ｘ２が入力
されると、マイクロコンピュータ１９によりａ争Ｘ１　
＋ｂ・ｘ２の演算が行なわれる。またマイクロコンピュ
ータ１９においては、必要に応じて前述した校正定数の
乗算や、前記光電子増倍管の感度の経時変化を補正する
ためのドリフト校正定数の乗算等が行なわれ、このよう
にして最終的に得られた信号値が示すＴＬＥｔすなわち
放射線被爆量が表示手段２０に表示される。なお本実施
例においては、上記光電子増倍管１４、増幅器１８、Ｖ
−Ｆコンバータ１７、カウンター１８により光電変換系
が構成されているが、光電変換系の具体的な構成はこれ
に限られるものではない。

また、本発明ににおける第１のＴＬＤ素子と第２のＴＬ
Ｄ素子は、必ずしも上述した実施例におけるように前記
ＴＬＤ板３等により一体化されている必要はなく、同時
に放射線を照射された後は別々に取り出されて前記加熱
部１０において加熱されてもよい。その場合には、摺動
可能な試料台の所定の位置にヒータ１２を固設しておき
、このヒータ１２上に１つのＴＬＤ素子を載置しては光
電子増倍管１４の直下へ移動させ、ヒータ１２により上
記−つのＴＬＤ素子を加熱して、該素子から発せられた
ＴＬを光電子増倍管１４により検出させるという作業を
２つの素子に対して順次行なうようにすればよい。また
、上述した実施例におけるように第１のＴＬＤ素子と第
２のＴＬＤ素子が一体化されている場合には、上記ＴＬ
Ｄ板全体を摺動可能な試料台に載置して第１のＴＬＤ素
子と第２のＴＬＤ素子を順次光電子増倍管１４の直下に
移動させるとともに、ヒータ１２も移動可能なものとし
て、各ＴＬＤ素子が光電子増倍管の直下に位置する毎に
これを接触する位置に移動して該ＴＬＤ素子を加熱し、
それ以外の時は光電子増倍管１４から離れた位置に退却
するように制御すればよい。さらに試料台に２つのヒー
タを設けるとともに、各ヒータに対応して光電変換系を
それぞれ１つずつ設け、第１および第２のＴＬＤ素子を
２つのヒータ上にそれぞれ載置して同時に加熱を行ない
、ＴＬの検出を同時に行なうようにしてもよい。

（発明の効果） 以上説明したように本発明の熱蛍光線ｍ　ｉｐｊ定方法
および装置によれば、放射線が直接照射された第１のＴ
ＬＤ素子と金属等のフィルターを介して放射線が照射さ
れた第２のＴＬＤ素子をそれぞれ加熱してＴＬを生ぜし
め、これらのＴＬ量を光電的に検出して、得られた２つ
の電気信号値にそれぞれ予め求められている特定の係数
を乗じた後、これらの値を加算することにより、放射線
のエネルギーの影響を受けない信頼性の高い放射線被曝
量のｎｌ定を行なうことができる。これとともに本発明
においては、被曝量測定に用いられる第１のＴＬＤ素子
のＴＬ値と、第２のＴＬＤ素子のＴＬ、値の割合を上記
係数を用いて演算により調整するようにしたので、上記
フィルターは厚みが正確に作成されていればよく、従来
の開口等を有するフィルターのように、その形状を精密
に作成する必要がなくなり、加工が極めて容易になる。

また、かかるフィルターは、ＴＬＤ素子のサイズが小さ
くなった場合にも良好に対応することができるので、用
いられるＴＬＤ素子のサイズ、種類にかかわらず精度の
高い被曝線量の測定が可能となる。

【図面の簡単な説明】

第１図は本発明のＴＬＤ測定方法に用いられる、ＴＬＤ
素子を有するＴＬＤ部材の斜視図、第２図は上記ＴＬＤ
部材の断面図、 第３図および第６図は放射線のエネルギーとＴＬＤ素子
から発せられる相対ＴＬｆｉの関係を示すグラフ、 第４図は本発明のＴＬＤ測定装置の構成を説明するため
の概略図、 第５図は従来のＴＬＤ素子とフィルターを説明するため
の模式図、 第７図（ａ）、（ｂ）、（ｃ）は従来のＴＬＤ素子とフ
ィルターの形状を示す概略図である。 １・・・第１のＴＬＤ素子 ２・・・第２のＴＬＤ素子 ３・・・ＴＬ量板　　　　　　　４・・・ホルダ５・・
・開　　口　　　　　　　　　６・・・フィルター１０
・・・加熱部　　　　　１２・・・ヒータ１４・・・光
電子増倍管 １９・・・マイクロコンピュータ　　２ｏ・・・表示手
段・・・第１のＴＬｉ ・・・第２のＴＬ量 ・・第１の電気信号 ・・・第２の電気信号 ｂ・・・係　　　　数 第３図 第４図 昧

Claims (1)

1. 【特許請求の範囲】 １）放射線が照射された熱蛍光線量計素子を加熱して熱
   蛍光を生ぜしめ、該熱蛍光の光量を検出することにより
   、前記熱蛍光線量計素子の被曝線量を測定する熱蛍光線
   量測定方法において、 第１の熱蛍光線量計素子からなる第１の素子部と、第２
   の熱蛍光線量計素子および該素子の少なくとも発光部の
   放射線照射面全面を覆い該素子に照射される前記放射線
   を減衰させるフィルターからなる第２の素子部とに放射
   線を照射した後、前記第１の熱蛍光線量計素子および前
   記第２の熱蛍光線量計素子を加熱して前記第１の熱蛍光
   線量計素子から生じる第１の熱蛍光量ｘ＿１と前記第２
   の熱蛍光線量計素子から生じる第２の熱蛍光量ｘ＿２を
   それぞれ検出し、該熱蛍光量ｘ＿１および熱蛍光量ｘ＿
   ２をそれぞれ第１の電気信号Ｘ＿１および第２の電気信
   号Ｘ＿２に変換し、前記第１および第２の素子部に照射
   されたある放射線に対してａ・Ｘ＿１＋ｂ・Ｘ＿２の値
   が予め定められた放射線のエネルギーと熱蛍光線量計の
   応答との相関曲線にのるように予め求められている係数
   ａ、ｂを前記第１の電気信号Ｘ＿１と前記第２の電気信
   号Ｘ＿２の値にそれぞれ乗じ、ａ・Ｘ＿１＋ｂ・Ｘ＿２
   の値に基づいて前記第１および第２の熱蛍光線量計素子
   の放射線被曝量を測定することを特徴とする熱蛍光線量
   測定方法。 ２）放射線が照射された第１の熱蛍光線量計素子と、少
   なくともその発光部の放射線照射面全面が放射線の透過
   を制限するフィルターに覆われた状態で前記第１の熱蛍
   光線量計素子とともに前記放射線が照射された第２の熱
   蛍光線量計素子とを加熱する加熱部、該加熱部において
   前記第１の熱蛍光線量計素子から生じる第１の熱蛍光量
   ｘ＿１と前記第２の熱蛍光線量計素子から生じる第２の
   熱蛍光量ｘ＿２を検出してそれぞれ第１の電気信号Ｘ＿
   １および第２の電気信号Ｘ＿２に変換する光電変換系、
   前記第１および第２の熱蛍光線量計素子に照射されたあ
   る放射線に対してａ・ｘ＿１＋ｂ・ｘ＿２の値が予め定
   められた放射線のエネルギーと熱蛍光線量計の応答との
   相関曲線にのるように予め求められている係数ａ、ｂを
   前記第１の電気信号Ｘ＿１と前記第２の電気信号Ｘ＿２
   の値にそれぞれ乗じてａ・Ｘ＿１＋ｂ・Ｘ＿２を算出す
   る演算手段、および該演算手段の出力に応じて前記第１
   および第２の熱蛍光線量計素子の前記放射線の被曝量を
   表示する表示手段を備えたことを特徴とする熱蛍光線量
   測定装置。