JPH01319986A - 半導体レーザ装置 - Google Patents
半導体レーザ装置Info
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- H01S5/2272—Buried mesa structure ; Striped active layer grown by a mask induced selective growth
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Abstract
(57)【要約】本公報は電子出願前の出願データであるた
め要約のデータは記録されません。
め要約のデータは記録されません。
Description
【発明の詳細な説明】
産業上の利用分野
本発明は長距離大容量光伝送、コヒーレント通信等に必
要な光源である高性能半導体レーザ装置に関する。
要な光源である高性能半導体レーザ装置に関する。
従来の技術
近年、光通信の長距離大容量化に伴い、光源として高速
でかつ変調によるチャーピングの少ない高性能の半導体
レーザの開発が望まれている。さらに将来の光通信技術
といわれているコヒーレント通信においては非常に狭い
スペクトル幅のレーザが必要となる。分布帰還型レーザ
(DFB−LD)は高速変調時においても安定な単一軸
モード発振が得られ、従来のファプリーペロ型レーザに
比べて伝送特性に大きな改善を果たしてきた。しかしな
がらDFB−LDにおいてもチャーピング抑制、スペク
トル幅は十分でない。この問題を解決する方法として光
導波路(外部変調器)をモノリシックに一体化したDF
B−LDが注目されている。第3図はこの一体化素子の
光軸方向の断面基本構造を示すものである。これはH−
InP基板1上の第1の領域21にInGaAsP活性
層13、p−InGaAsP光導波層3.1)−InP
クラッド層4、I)−InGaAsP:+:/タクト層
5、り型電極6を含み、第2の領域22において光導波
層8、p−InPクラッド層9、p−InGaAs p
:+ンタクト層10、p型電極11を含む構造である。
でかつ変調によるチャーピングの少ない高性能の半導体
レーザの開発が望まれている。さらに将来の光通信技術
といわれているコヒーレント通信においては非常に狭い
スペクトル幅のレーザが必要となる。分布帰還型レーザ
(DFB−LD)は高速変調時においても安定な単一軸
モード発振が得られ、従来のファプリーペロ型レーザに
比べて伝送特性に大きな改善を果たしてきた。しかしな
がらDFB−LDにおいてもチャーピング抑制、スペク
トル幅は十分でない。この問題を解決する方法として光
導波路(外部変調器)をモノリシックに一体化したDF
B−LDが注目されている。第3図はこの一体化素子の
光軸方向の断面基本構造を示すものである。これはH−
InP基板1上の第1の領域21にInGaAsP活性
層13、p−InGaAsP光導波層3.1)−InP
クラッド層4、I)−InGaAsP:+:/タクト層
5、り型電極6を含み、第2の領域22において光導波
層8、p−InPクラッド層9、p−InGaAs p
:+ンタクト層10、p型電極11を含む構造である。
ここで活性(発光)域である第1の領域21における光
導波層3上にはレーザ発振に必要な回折格子7が、In
P基板1の裏面にはn型電極12が形成されている。ま
た光変調域である第2の領域22の光導波層8は第1の
領域21からの出射光10と同一光軸上に位置し、両領
域は分離領域13により電気的に分離されている。第1
の領域21からの出射光10は第2の領域22の光導波
層を低損失で伝搬される。ここで発光域21の電極6−
12間に順方向電流を流してレーザ発振をさせた状態で
、光変調域22の電極11−12間に逆バイアス印加す
るとフランツ−ケルデイシュ効果により導波光の変調を
行なうことができる。また光導波層8が多重量子井戸(
MQW)構造であれば量子閉じ込めシュタルク効果が利
用できより大きい光変調効果を得る事ができる。このよ
うな外部変調器一体化LDではLDの直接変調時に問題
となる注入キャリヤ変化による変調光のチャーピングや
スペクトル幅の拡がりは大きく抑圧できる。
導波層3上にはレーザ発振に必要な回折格子7が、In
P基板1の裏面にはn型電極12が形成されている。ま
た光変調域である第2の領域22の光導波層8は第1の
領域21からの出射光10と同一光軸上に位置し、両領
域は分離領域13により電気的に分離されている。第1
の領域21からの出射光10は第2の領域22の光導波
層を低損失で伝搬される。ここで発光域21の電極6−
12間に順方向電流を流してレーザ発振をさせた状態で
、光変調域22の電極11−12間に逆バイアス印加す
るとフランツ−ケルデイシュ効果により導波光の変調を
行なうことができる。また光導波層8が多重量子井戸(
MQW)構造であれば量子閉じ込めシュタルク効果が利
用できより大きい光変調効果を得る事ができる。このよ
うな外部変調器一体化LDではLDの直接変調時に問題
となる注入キャリヤ変化による変調光のチャーピングや
スペクトル幅の拡がりは大きく抑圧できる。
しかしながらこのような素子は、活性域の活性層3と光
変調域の光導波層は異なるバンドギャプを有するエピタ
キシャル層である必要があり、通常は複数回のエピタキ
シャル成長を含む非常に複雑な工程によってのみ作製で
きるものである。このような複雑な工程は素子作製の歩
留まりのみならず素子特性に悪影響を及ぼす。特に複数
回のエピタキシャル成長によって生じる境界部での異常
成長や再成長層の軸ずれ等により発光域と光変調載量の
光波の結合効率は小さく、光出力の低下等の問題がある
。
変調域の光導波層は異なるバンドギャプを有するエピタ
キシャル層である必要があり、通常は複数回のエピタキ
シャル成長を含む非常に複雑な工程によってのみ作製で
きるものである。このような複雑な工程は素子作製の歩
留まりのみならず素子特性に悪影響を及ぼす。特に複数
回のエピタキシャル成長によって生じる境界部での異常
成長や再成長層の軸ずれ等により発光域と光変調載量の
光波の結合効率は小さく、光出力の低下等の問題がある
。
一方、低チャーピングΦ狭スペクトル幅のLDとしては
他に分布ブラッグ反射型レーザ(DBR−LD)がある
。第4図はその基本構造の光軸方向の断面図である。そ
の層構造は第3図の外部変調型DFB−LDとほとんど
同一であるが、この素子においては回折格子7は光帰還
域(DBR域)23の光導波層8上に形成されている。
他に分布ブラッグ反射型レーザ(DBR−LD)がある
。第4図はその基本構造の光軸方向の断面図である。そ
の層構造は第3図の外部変調型DFB−LDとほとんど
同一であるが、この素子においては回折格子7は光帰還
域(DBR域)23の光導波層8上に形成されている。
このLDは活性域21に電流注入することにより、光導
波域22の回折格子で決まる波長で発振が得られる。
波域22の回折格子で決まる波長で発振が得られる。
従って変調による注入キャリヤの変化によるチャーピン
グは小さく、またDBR域23からの光のフィードバッ
クによる狭スペクトルを得ることができる。またこの素
子の場合、DBR域23に別個の電極11を形成し電流
注入等の手段で光導波層8の屈折率を変化させることに
より波長を可変にすることができる。
グは小さく、またDBR域23からの光のフィードバッ
クによる狭スペクトルを得ることができる。またこの素
子の場合、DBR域23に別個の電極11を形成し電流
注入等の手段で光導波層8の屈折率を変化させることに
より波長を可変にすることができる。
しかしながら、DBR−LDの場合も外部変調型DFB
−LDの場合と同じく複数回のエビ成長を含む、複雑な
作製プロセスを必要とし、各領域間での十分な光波の結
合効率が得られず発振しきい値の上昇等の特性の劣化が
問題となる。
−LDの場合と同じく複数回のエビ成長を含む、複雑な
作製プロセスを必要とし、各領域間での十分な光波の結
合効率が得られず発振しきい値の上昇等の特性の劣化が
問題となる。
発明が解決しようとする課題
以上、従来の技術における半導体レーザにおいては、工
程の複雑さや境界部の不連続性等により十分な特性が得
られなかった。
程の複雑さや境界部の不連続性等により十分な特性が得
られなかった。
課題を解決するための手段
本発明は上述の問題点を克服すべく、第1の導電型の同
一半導体基板上に活性層、回折格子、第2の導電型のエ
ピタキシャル層、第2の導電型の第1の電極を含む第1
の領域と前記第1の領域から発した光に対する光導波層
を含む第2の領域を有し、前記第1の領域において活性
層と前記第2の領域の光導波層が同一成長層の多重量子
井戸層で構成され、かつ第1の領域における前記量子井
戸層の井戸層厚が第2の領域における井戸層厚よりも大
きいこ呂を特徴とする半導体レーザ装置であり、また第
1の導電型の同一半導体基板上に活性層と第2の導電型
のエピタキシャル層と第2の導電型の第1の電極を含む
第1の領域と前記第1の領域から発した光に対する光導
波層と回折格子を含む第2の領域を有し、前記第1の領
域における活性層と前記第2の領域の光導波層が同一成
長層の多重量子井戸層で構成され、かつ第1の領域にお
ける前記量子井戸層の井戸層厚が第2の領域における井
戸層厚よりも大きいことを特徴とする半導体レーザ装置
である。
一半導体基板上に活性層、回折格子、第2の導電型のエ
ピタキシャル層、第2の導電型の第1の電極を含む第1
の領域と前記第1の領域から発した光に対する光導波層
を含む第2の領域を有し、前記第1の領域において活性
層と前記第2の領域の光導波層が同一成長層の多重量子
井戸層で構成され、かつ第1の領域における前記量子井
戸層の井戸層厚が第2の領域における井戸層厚よりも大
きいこ呂を特徴とする半導体レーザ装置であり、また第
1の導電型の同一半導体基板上に活性層と第2の導電型
のエピタキシャル層と第2の導電型の第1の電極を含む
第1の領域と前記第1の領域から発した光に対する光導
波層と回折格子を含む第2の領域を有し、前記第1の領
域における活性層と前記第2の領域の光導波層が同一成
長層の多重量子井戸層で構成され、かつ第1の領域にお
ける前記量子井戸層の井戸層厚が第2の領域における井
戸層厚よりも大きいことを特徴とする半導体レーザ装置
である。
作用
上述の手段により、非常に安易な作製プロセスで高性能
の外部変調型DFBレーザおよびDBRレーザを得るこ
とができる。
の外部変調型DFBレーザおよびDBRレーザを得るこ
とができる。
実施例
以下、本発明の実施例をInGaAsP/lnP系材料
を用いた場合について述べる。
を用いた場合について述べる。
第1図は本発明による第1の実施例としてのDFBレー
ザの光軸方向の断面基板構造図を示す。
ザの光軸方向の断面基板構造図を示す。
この素子は発光機能と波長選択機能を有する活性領域2
1と光変調機能を有する光変調領域22で構成される。
1と光変調機能を有する光変調領域22で構成される。
ここで、1はn−InP基板、2はInG、aAsP多
重量子井戸(MQW)層、3はInGaAsP光導波層
、4はp−InPクラッド層、5はp−InGaAsP
コアタクト層、6および11はp型電極、および12は
n型電極−である。ここで活性領域21内の先導彼層上
にはピッチ400OAの回折格子が形成されている。主
だ活性領域21と光変調領域22間はプロトン注入層1
3により電気的に分離されている。MQW層2は活性領
域21においては井戸層厚(L z )光変調領域22
においては井戸層厚(Lz)が100A障壁層厚100
Aと領域21と22で膜厚が異なる。量子シフト量の差
異によりMQW層のバンドギャップ波長は領域21で1
.29μmであるのに対し、領域22においては1.2
7μmと各領域で異なっている。このようなウェハー内
で同一成長層の膜厚を変化させることは領域間で幅の異
なるメサストライプの形成された基板上に液相エピタキ
シャル成長を行なうことにより可能で、ストライブ幅に
よって制御性良く井戸層厚を変化させることができる。
重量子井戸(MQW)層、3はInGaAsP光導波層
、4はp−InPクラッド層、5はp−InGaAsP
コアタクト層、6および11はp型電極、および12は
n型電極−である。ここで活性領域21内の先導彼層上
にはピッチ400OAの回折格子が形成されている。主
だ活性領域21と光変調領域22間はプロトン注入層1
3により電気的に分離されている。MQW層2は活性領
域21においては井戸層厚(L z )光変調領域22
においては井戸層厚(Lz)が100A障壁層厚100
Aと領域21と22で膜厚が異なる。量子シフト量の差
異によりMQW層のバンドギャップ波長は領域21で1
.29μmであるのに対し、領域22においては1.2
7μmと各領域で異なっている。このようなウェハー内
で同一成長層の膜厚を変化させることは領域間で幅の異
なるメサストライプの形成された基板上に液相エピタキ
シャル成長を行なうことにより可能で、ストライブ幅に
よって制御性良く井戸層厚を変化させることができる。
この場合InP基板1の光変調域22にのみ光軸方向に
沿って幅8μmのメサストライプを形成して成長を行な
った。
沿って幅8μmのメサストライプを形成して成長を行な
った。
ここで領域1の電極6−12間に順方向直流電流を印加
すると波長1.30μmのレーザー発振が得られる。光
変調領域22内のMQW光導波層2においてはこのレー
ザー光はほとんど吸収されず1cm”以下の低損失で導
波できる。なぜならMQW構造においては吸収端はバル
ク構造に比べ急峻であり、導波光がバンドギャップ波長
より30nmも長波側に位置すれば吸収できる損失はほ
とんどないからである。
すると波長1.30μmのレーザー発振が得られる。光
変調領域22内のMQW光導波層2においてはこのレー
ザー光はほとんど吸収されず1cm”以下の低損失で導
波できる。なぜならMQW構造においては吸収端はバル
ク構造に比べ急峻であり、導波光がバンドギャップ波長
より30nmも長波側に位置すれば吸収できる損失はほ
とんどないからである。
一方、光変調領域22の電極11−12間に逆バイアス
を印加することにより、光変調を行なうことができる。
を印加することにより、光変調を行なうことができる。
MQW層においては量子閉じ込めシュタルク効果等によ
り通常のバルクよりも大きい電界印加光吸収効果を有し
、光変調領域長を200μmとしてIVの電圧印加で1
00%変調を行なうことができる。また活性層と光導波
層が同−MQW層2で構成されているので結合部でのレ
ーザー光の散乱や軸ずれがなく90%以上の高い結合効
率が得られるので、一体化による光出力の低下はほとん
どない。またこの素子においては活性領域と光変調領域
が分離されているので直接変調の場合に問題となる変調
時の注入キャリヤ変化によるチャーピングやスペクトル
幅り拡がりはほとんどなく、高速変調によって高品質の
レーザー光を得ることができる。さらに本構造は基本的
:こ−回のエピタキシャル成長という非常に簡単なプロ
セスで作製でき高い歩留まりが期待できる。
り通常のバルクよりも大きい電界印加光吸収効果を有し
、光変調領域長を200μmとしてIVの電圧印加で1
00%変調を行なうことができる。また活性層と光導波
層が同−MQW層2で構成されているので結合部でのレ
ーザー光の散乱や軸ずれがなく90%以上の高い結合効
率が得られるので、一体化による光出力の低下はほとん
どない。またこの素子においては活性領域と光変調領域
が分離されているので直接変調の場合に問題となる変調
時の注入キャリヤ変化によるチャーピングやスペクトル
幅り拡がりはほとんどなく、高速変調によって高品質の
レーザー光を得ることができる。さらに本構造は基本的
:こ−回のエピタキシャル成長という非常に簡単なプロ
セスで作製でき高い歩留まりが期待できる。
次に本発明の第2の実施例としてのDBRレーザについ
て述べる。第2図はこの素子の光軸方向の基本断面構成
図である。この素子は活性域21と帰還域23で構成さ
れる。層構造および電極構造は第1図におけるDFBレ
ーザと同一であるが、この素子においては回折格子は帰
還域22の光導波層上に形成されている。またこの場合
もMQW層2は活性領域21において井戸層厚(Lz)
が帰還領域22においては井戸層厚(Lz)が10異な
り、光帰還域において低損失で高結合効率の先導波路が
得られる。
て述べる。第2図はこの素子の光軸方向の基本断面構成
図である。この素子は活性域21と帰還域23で構成さ
れる。層構造および電極構造は第1図におけるDFBレ
ーザと同一であるが、この素子においては回折格子は帰
還域22の光導波層上に形成されている。またこの場合
もMQW層2は活性領域21において井戸層厚(Lz)
が帰還領域22においては井戸層厚(Lz)が10異な
り、光帰還域において低損失で高結合効率の先導波路が
得られる。
ここで活性域21の電極6−12間に順方向電流を印加
することにより、光帰還域23の回折格子で決まる波長
レーザ発振が得られる。光波の結合効率および導波損失
の改善により光の帰還量が増大し、15mA以下のしき
い値で発振が得られている。またこの素子においては発
振スペクトルは基本的に不活性な光帰還域によって決ま
るので活性域での直接変調によっても低チャーピング・
狭スペクトル特性が得られている。さらにとのDBRレ
ーザーの光帰還域22の電極11−12間に電流注入も
しくは電界印加によって光導波路の屈折率を変化させる
ことにより、光出力の大きな変化なく最大30nmの広
範囲にわたって連続的に発振波長を変化させることがで
きる。
することにより、光帰還域23の回折格子で決まる波長
レーザ発振が得られる。光波の結合効率および導波損失
の改善により光の帰還量が増大し、15mA以下のしき
い値で発振が得られている。またこの素子においては発
振スペクトルは基本的に不活性な光帰還域によって決ま
るので活性域での直接変調によっても低チャーピング・
狭スペクトル特性が得られている。さらにとのDBRレ
ーザーの光帰還域22の電極11−12間に電流注入も
しくは電界印加によって光導波路の屈折率を変化させる
ことにより、光出力の大きな変化なく最大30nmの広
範囲にわたって連続的に発振波長を変化させることがで
きる。
発明の効果
以上、本発明は第1の導電型の同一半導体基板上に活性
層、回折格子、第2の導電型のエピタキシャル、層、第
2の導電型の第1の電極を含む第1の領域と前記第1の
領域から発した光に対する光導波層を含む第2の領域を
有し、前記第1の領域において活性層と前記第2の領域
の光導波層が同一成長層の多重量子井戸層で構成され、
かつ第1の領域における前記量子井戸層の井戸層厚が第
2の領域における井戸層厚よりも大きいことを特徴とす
るという構造により、非常に簡単な構造プロセスで良好
な発振特性・変調特性を有する分布帰還型レーザを高歩
留まりで提供できるものである。
層、回折格子、第2の導電型のエピタキシャル、層、第
2の導電型の第1の電極を含む第1の領域と前記第1の
領域から発した光に対する光導波層を含む第2の領域を
有し、前記第1の領域において活性層と前記第2の領域
の光導波層が同一成長層の多重量子井戸層で構成され、
かつ第1の領域における前記量子井戸層の井戸層厚が第
2の領域における井戸層厚よりも大きいことを特徴とす
るという構造により、非常に簡単な構造プロセスで良好
な発振特性・変調特性を有する分布帰還型レーザを高歩
留まりで提供できるものである。
さらに本発明はまた第1の導電型の同一半導体基板上に
活性層と第2の導電型のエピタキシャル層と第2の導電
型の第1の電極を含む第1の領域と前記第1の領域から
発した光に対する光導波層と回折格子を含む第2の領域
を有し、前記第1の領域における活性層と前記第2の領
域の光導波層が同一成長層の多重量子井戸層で構成され
、かつ第1の領域における前記量子井戸層の井戸層厚が
第2の領域における井戸層厚よりも大きいことを特徴と
する構造により、非常に簡単な構造プロセスで良好な発
振特性・変調特性を有する分布ブラック反射型レーザを
歩留まりで提供できるものである。
活性層と第2の導電型のエピタキシャル層と第2の導電
型の第1の電極を含む第1の領域と前記第1の領域から
発した光に対する光導波層と回折格子を含む第2の領域
を有し、前記第1の領域における活性層と前記第2の領
域の光導波層が同一成長層の多重量子井戸層で構成され
、かつ第1の領域における前記量子井戸層の井戸層厚が
第2の領域における井戸層厚よりも大きいことを特徴と
する構造により、非常に簡単な構造プロセスで良好な発
振特性・変調特性を有する分布ブラック反射型レーザを
歩留まりで提供できるものである。
このように本発明による半導体レーザは長距離・大容量
光通信およびコヒーレント光通信用光源としてその実用
的価値は大きい。
光通信およびコヒーレント光通信用光源としてその実用
的価値は大きい。
尚、本発明における使用材料、製造法はこれに限定され
るものではない。
るものではない。
第1図は本発明の第1の実施例によるDFB−LDの断
面基本構造図、第2図は本発明の第2の実施例によるD
BR−LDの断面基本構造図、第3図は実施例における
外部変調型DFB−LDの断面基本構造図、第4図は従
来例におけるDBR−LDの断面基本構造図である。 1@11@InP基板、 2−−−MQW層、 7・・
・回折格子、211・・活性領域、22Φ・・光変調領
域、23・拳・光帰還域。 代理人の氏名 弁理士 中尾敏男 はか1名第1図 zMQW層 第2図 活性域 先湯遺域 〈−2123−〉 第3図 殆+!E域 尤費凋域 ←−?l−−−→〈−22−→ 3 1nGaAsP光導波1 第4図 /3 / /2
面基本構造図、第2図は本発明の第2の実施例によるD
BR−LDの断面基本構造図、第3図は実施例における
外部変調型DFB−LDの断面基本構造図、第4図は従
来例におけるDBR−LDの断面基本構造図である。 1@11@InP基板、 2−−−MQW層、 7・・
・回折格子、211・・活性領域、22Φ・・光変調領
域、23・拳・光帰還域。 代理人の氏名 弁理士 中尾敏男 はか1名第1図 zMQW層 第2図 活性域 先湯遺域 〈−2123−〉 第3図 殆+!E域 尤費凋域 ←−?l−−−→〈−22−→ 3 1nGaAsP光導波1 第4図 /3 / /2
Claims (4)
- (1)第1の導電型の同一半導体基板上に活性層、回折
格子、第2の導電型のエピタキシャル層、第2の導電型
の第1の電極を含む第1の領域と前記第1の領域から発
した光に対する光導波層を含む第2の領域を有し、前記
第1の領域において活性層と前記第2の領域の光導波層
が同一成長層の多重量子井戸層で構成され、かつ第1の
領域における前記量子井戸層の井戸厚が第2の領域にお
ける井戸層厚より大きいことを特徴とする半導体レーザ
装置。 - (2)第1の導電型の同一半導体基板上に活性層と第2
の導電型のエピタキシャル層と第2の導電型の第1の電
極を含む第1の領域と前記第1の領域から発した光に対
する光導波層と回折格子を含む第2の領域を有し、前記
第1の領域における活性層と前記第2の領域の光導波層
が同一成長層の多重量子井戸層で構成され、かつ第1の
領域における前記量子井戸層の井戸層厚が第2の領域に
おける井戸層厚よりも大きいことを特徴とする半導体レ
ーザ装置。 - (3)第2の領域において、第2の導電型の第2の電極
を有することを特徴とする特許請求の範囲第1項又は第
2項記載の半導体レーザ装置。 - (4)第1、第2の領域の境界域に電気的分離機能を有
する第3の領域を有することを特徴とする特許請求の範
囲第1項又は第2項記載の半導体レーザ装置。
Priority Applications (2)
Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
---|---|---|---|
JP63153241A JPH069280B2 (ja) | 1988-06-21 | 1988-06-21 | 半導体レーザ装置 |
US07/296,020 US4961198A (en) | 1988-01-14 | 1989-01-12 | Semiconductor device |
Applications Claiming Priority (1)
Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
---|---|---|---|
JP63153241A JPH069280B2 (ja) | 1988-06-21 | 1988-06-21 | 半導体レーザ装置 |
Related Child Applications (1)
Application Number | Title | Priority Date | Filing Date |
---|---|---|---|
JP20455596A Division JP2776381B2 (ja) | 1996-08-02 | 1996-08-02 | 半導体レーザ装置 |
Publications (2)
Publication Number | Publication Date |
---|---|
JPH01319986A true JPH01319986A (ja) | 1989-12-26 |
JPH069280B2 JPH069280B2 (ja) | 1994-02-02 |
Family
ID=15558144
Family Applications (1)
Application Number | Title | Priority Date | Filing Date |
---|---|---|---|
JP63153241A Expired - Fee Related JPH069280B2 (ja) | 1988-01-14 | 1988-06-21 | 半導体レーザ装置 |
Country Status (1)
Country | Link |
---|---|
JP (1) | JPH069280B2 (ja) |
Cited By (11)
Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
---|---|---|---|---|
JPH01321677A (ja) * | 1988-06-23 | 1989-12-27 | Nippon Telegr & Teleph Corp <Ntt> | 導波路型半導体光素子の製造方法 |
JPH0391282A (ja) * | 1989-09-01 | 1991-04-16 | Nec Corp | 半導体光集積素子とその製造方法 |
JPH03284891A (ja) * | 1990-03-30 | 1991-12-16 | Fujitsu Ltd | 光半導体素子 |
JPH04105383A (ja) * | 1990-08-24 | 1992-04-07 | Nec Corp | 半導体光集積素子の製造方法 |
EP0643461A2 (en) * | 1990-08-24 | 1995-03-15 | Nec Corporation | Method for fabricating an optical semiconductor device |
EP0687043A1 (en) * | 1994-06-08 | 1995-12-13 | AT&T Corp. | Article comprising an integrated laser/modulator combination |
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US7130325B2 (en) | 2003-05-02 | 2006-10-31 | Electronics And Telecommunications Research Institute | Sampled grating distributed feedback wavelength tunable semiconductor laser integrated with sampled grating distributed Bragg reflector |
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-
1988
- 1988-06-21 JP JP63153241A patent/JPH069280B2/ja not_active Expired - Fee Related
Patent Citations (5)
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EP0643461A3 (en) * | 1990-08-24 | 1996-01-03 | Nec Corp | Method for manufacturing an optical semiconductor device. |
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US7130325B2 (en) | 2003-05-02 | 2006-10-31 | Electronics And Telecommunications Research Institute | Sampled grating distributed feedback wavelength tunable semiconductor laser integrated with sampled grating distributed Bragg reflector |
JP2006066586A (ja) * | 2004-08-26 | 2006-03-09 | Oki Electric Ind Co Ltd | モード同期半導体レーザ装置及びモード同期半導体レーザ装置の波長制御方法 |
Also Published As
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---|---|
JPH069280B2 (ja) | 1994-02-02 |
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---|---|---|---|
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