JPH01308018A - 半導体薄膜材料とその製造方法 - Google Patents
半導体薄膜材料とその製造方法Info
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- JPH01308018A JPH01308018A JP13989688A JP13989688A JPH01308018A JP H01308018 A JPH01308018 A JP H01308018A JP 13989688 A JP13989688 A JP 13989688A JP 13989688 A JP13989688 A JP 13989688A JP H01308018 A JPH01308018 A JP H01308018A
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Landscapes
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- Physical Vapour Deposition (AREA)
Abstract
(57)【要約】本公報は電子出願前の出願データであるた
め要約のデータは記録されません。
め要約のデータは記録されません。
Description
【発明の詳細な説明】
[産業上の利用分野]
この発明は、電子デバイス等に用いられる半導体材料に
関するものである。
関するものである。
cbt来技術1
現在、広く知られている微結晶は超微粒子である。すな
わち、個々の結晶が分離したものである、微粒子化す子
と固体中の電子状態がバルク材のそれとは大きく異なる
状態となる。このため、その物性値にはバルク材では見
られないような特徴が現れるようになる。たとえば、磁
性体では超常磁性が現れたり、キュリー点が低下したり
する。また、光学的性質や、バンドギャップ等において
、バルク材とは異なった物性値を有することが十分期待
される。たとえば、シリコンが発光現象を示すようにな
ったり、そのバンドギャップが変化することが十分期待
し得る。
わち、個々の結晶が分離したものである、微粒子化す子
と固体中の電子状態がバルク材のそれとは大きく異なる
状態となる。このため、その物性値にはバルク材では見
られないような特徴が現れるようになる。たとえば、磁
性体では超常磁性が現れたり、キュリー点が低下したり
する。また、光学的性質や、バンドギャップ等において
、バルク材とは異なった物性値を有することが十分期待
される。たとえば、シリコンが発光現象を示すようにな
ったり、そのバンドギャップが変化することが十分期待
し得る。
半導体の超微粒子に関する報告はないが、上記以外の性
質にも、特異な性質の発見が十分期待できるので、その
用途の広がりは計り知れない、たとえば、太陽電池で微
結晶シリコンがアモルファスシリコンの代替あるいは、
それとの組み合わせで用いられれば、発電効率の向上と
経時劣化を防止できる。また、各種のシリコンへテロデ
バイスも考えられる0通常のシリコンデバイスの一部へ
の微結晶シリコン薄膜の適用すなわち複合電子材料化に
より、デバイスの電子的性能の向上、デバイスの製作プ
ロセスの低温化、デバイスの機械的・化学的性能向上環
が期待できるのである。さらには、シリコンの発光素子
も夢ではない。
質にも、特異な性質の発見が十分期待できるので、その
用途の広がりは計り知れない、たとえば、太陽電池で微
結晶シリコンがアモルファスシリコンの代替あるいは、
それとの組み合わせで用いられれば、発電効率の向上と
経時劣化を防止できる。また、各種のシリコンへテロデ
バイスも考えられる0通常のシリコンデバイスの一部へ
の微結晶シリコン薄膜の適用すなわち複合電子材料化に
より、デバイスの電子的性能の向上、デバイスの製作プ
ロセスの低温化、デバイスの機械的・化学的性能向上環
が期待できるのである。さらには、シリコンの発光素子
も夢ではない。
[発明が解決しようとする課題]
しかしながら、たとえ超微粒子が前述のように魅力的な
性質を有していたとしても、電子材料としてデバイス等
に有用されるには薄膜でなければならない、また、超微
粒子は酸化され易い等、性質が一般的に不安定である。
性質を有していたとしても、電子材料としてデバイス等
に有用されるには薄膜でなければならない、また、超微
粒子は酸化され易い等、性質が一般的に不安定である。
実用化されるためにはこの点も解決されなければならな
い。
い。
本発明は以上の事情に鑑みなされたもので、経時的安定
性のある半導体薄膜材料とその製造方法を提供しようと
するものである。
性のある半導体薄膜材料とその製造方法を提供しようと
するものである。
E問題点を解決するための手段、作用]請求項1の発明
の半導体薄膜材料は、プラズマ状水素で半導体材料のタ
ーゲットをスパッタし。
の半導体薄膜材料は、プラズマ状水素で半導体材料のタ
ーゲットをスパッタし。
発生した半導体材料およびその水素化合物気体を基板上
に堆積させることにより作成し、かつ、平均結晶粒径が
100八以下であることを特徴とする請求項2の発明の
半導体薄膜材料の製造方法は、半導体材料のターゲット
および薄膜形成用基板を100Torrより低い圧力の
プラズマ状水素雰囲気中に設置し、前記半導体材料のタ
ーゲットを磁石上に設置して、前記薄膜形成用基板を0
℃以下に冷却することを特徴とする。
に堆積させることにより作成し、かつ、平均結晶粒径が
100八以下であることを特徴とする請求項2の発明の
半導体薄膜材料の製造方法は、半導体材料のターゲット
および薄膜形成用基板を100Torrより低い圧力の
プラズマ状水素雰囲気中に設置し、前記半導体材料のタ
ーゲットを磁石上に設置して、前記薄膜形成用基板を0
℃以下に冷却することを特徴とする。
[発明の実施例]
本発明の実施例について、添付の図面を参照しながら詳
細に説明する。第1図は本発明の半導体薄膜材料の′f
A造方決方法いられる製造装置の縦断面図である。この
図で1は真空容器で、特に図示しない真空装置に連結さ
れた排気孔11と、前記真空容器1の雰囲気を調整する
ガス導入孔2が設けられている。7.9は電極で、電極
7には永久磁石6が組込まれ、ここに半導体材料からな
るターゲット5が設置されており、電極りには半導体材
料薄膜が堆積される基板8が設置されている。電極9は
また冷却装置に連結された冷却媒体の出入孔10が設け
られている。3は電極7.9に電源を供給する高周波電
源である。
細に説明する。第1図は本発明の半導体薄膜材料の′f
A造方決方法いられる製造装置の縦断面図である。この
図で1は真空容器で、特に図示しない真空装置に連結さ
れた排気孔11と、前記真空容器1の雰囲気を調整する
ガス導入孔2が設けられている。7.9は電極で、電極
7には永久磁石6が組込まれ、ここに半導体材料からな
るターゲット5が設置されており、電極りには半導体材
料薄膜が堆積される基板8が設置されている。電極9は
また冷却装置に連結された冷却媒体の出入孔10が設け
られている。3は電極7.9に電源を供給する高周波電
源である。
次に以上のように構成された装置の作用について説明す
る。真空装2;1内を排気した後、ガス供給孔2から水
素ガスが供給される0次いで、電源3により電@!7.
9の間に高周波電圧が印加されて、ガス供給孔2から供
給された前記水素はプラズマ化され、ここにプラズマ4
が形成される。プラズマ4の水素イオンは前記電源3に
よる高周波電圧と永久磁石6の作用によ°す、ターゲッ
ト5に衝突し、ここの半導体材料はスパッタされて、液
体窒素によりほぼ液体窒素温度に冷却されているJJ、
&Hに蒸着され、ここに半導体材料薄膜が堆積される。
る。真空装2;1内を排気した後、ガス供給孔2から水
素ガスが供給される0次いで、電源3により電@!7.
9の間に高周波電圧が印加されて、ガス供給孔2から供
給された前記水素はプラズマ化され、ここにプラズマ4
が形成される。プラズマ4の水素イオンは前記電源3に
よる高周波電圧と永久磁石6の作用によ°す、ターゲッ
ト5に衝突し、ここの半導体材料はスパッタされて、液
体窒素によりほぼ液体窒素温度に冷却されているJJ、
&Hに蒸着され、ここに半導体材料薄膜が堆積される。
下表に、本実施例により上記半導体材料薄膜を作成した
ときの具体的な条件をを挙げる。
ときの具体的な条件をを挙げる。
次に、本発明の特徴を明確に示すため行った実験につい
て説明する。
て説明する。
ターゲットらとして半導体グレードの純度をもつシリコ
ンウェハを用い、石英を用いた基板上に微結晶薄膜を合
成し、これについて微結晶粒径と物性との関係を調査し
た。前記ρi周波電源9の出力と合成される薄膜中の結
晶粒径との関係を第21′jUに示す、このときの膜厚
は10μm、水素ガスのガス圧は圧9.3Torrとし
た。スパッタ時間は高周波電源3の出力の関係で決まる
。また、結晶粒径はガス圧によっても制御され、第3図
にこの模様を示す。
ンウェハを用い、石英を用いた基板上に微結晶薄膜を合
成し、これについて微結晶粒径と物性との関係を調査し
た。前記ρi周波電源9の出力と合成される薄膜中の結
晶粒径との関係を第21′jUに示す、このときの膜厚
は10μm、水素ガスのガス圧は圧9.3Torrとし
た。スパッタ時間は高周波電源3の出力の関係で決まる
。また、結晶粒径はガス圧によっても制御され、第3図
にこの模様を示す。
このように、水素プラズマスパッタにより、極低温で微
結晶が得られる理由は、なお今後の検討をまたなければ
ならないが、本発明者等は次のように考えている。
結晶が得られる理由は、なお今後の検討をまたなければ
ならないが、本発明者等は次のように考えている。
■ 結晶化の理由:水素プラズマ放電は大量の紫外線を
出し、これによってガス中のシリコン原子または水素化
合物は励起状態にあり、これが堆積するシリコンの再結
晶を可能にする。
出し、これによってガス中のシリコン原子または水素化
合物は励起状態にあり、これが堆積するシリコンの再結
晶を可能にする。
■ 微結晶となる理由:微結晶であるシリコン結晶中に
、ダングリングボンドまたはシリコン水素化り物などが
存在することによって、自由エネルギーが増大し、ある
一定の粒径になると成長がとまり、また新たに次の微結
晶が成長する。
、ダングリングボンドまたはシリコン水素化り物などが
存在することによって、自由エネルギーが増大し、ある
一定の粒径になると成長がとまり、また新たに次の微結
晶が成長する。
本実施例では実験の容易さから基板8を液体窒素で冷却
している。しかし、上記の微結晶化の機構から推定でき
るように、そこまで低温にしなくでも本発明の微結晶組
織が得られると考えられる。要点はシリコン原子の基板
上での拡散が抑えられればよいのである。低温はど微結
晶化は容易であり、−100℃以下では液体窒素温度と
同じ条件で薄膜を製造することがIiT能である。しか
し、0℃近くでも条件さえ選べば、微結晶化は可能であ
る。
している。しかし、上記の微結晶化の機構から推定でき
るように、そこまで低温にしなくでも本発明の微結晶組
織が得られると考えられる。要点はシリコン原子の基板
上での拡散が抑えられればよいのである。低温はど微結
晶化は容易であり、−100℃以下では液体窒素温度と
同じ条件で薄膜を製造することがIiT能である。しか
し、0℃近くでも条件さえ選べば、微結晶化は可能であ
る。
真空容器1内のガス圧に関しては、圧力が高いほど微結
晶化にたいして有利であるが、その圧力が高くなると、
シリコン膜の堆積が基板以外のところでも起きるように
なる。言い換えれば電極7.9また真空容器1の内壁の
シリコン汚染が激しくなり、正常な装置の運転がしにく
くなる。ガス圧とl00Torr以下とするのはこの点
を配慮したものである。
晶化にたいして有利であるが、その圧力が高くなると、
シリコン膜の堆積が基板以外のところでも起きるように
なる。言い換えれば電極7.9また真空容器1の内壁の
シリコン汚染が激しくなり、正常な装置の運転がしにく
くなる。ガス圧とl00Torr以下とするのはこの点
を配慮したものである。
次に、以上のようにして作成された半導体材料薄膜の性
質について調査した結果を第4図乃至第7図により説明
する。第4図はArイオンレーザ−で励起した場合の発
光効率と結晶粒径の関係を示したものである。結晶粒径
が100A以下になるとシリコンであるにもかかわらず
、発光現象が認められるようになる。特に結晶粒径が5
0八以下になると0.5%以上の発光効率が得られるよ
うになる。このことは、シリコンを本発明の方法により
、微結晶薄膜化すると、いままで知られていなかった現
象を示すようになる、すなわち、新しい材料となり得る
ことを意味する。この現象の原因は不明であるが、この
種の材料は安価な発光材料として、光エレクj・ロニク
ス分野で有益なことは明らかである。
質について調査した結果を第4図乃至第7図により説明
する。第4図はArイオンレーザ−で励起した場合の発
光効率と結晶粒径の関係を示したものである。結晶粒径
が100A以下になるとシリコンであるにもかかわらず
、発光現象が認められるようになる。特に結晶粒径が5
0八以下になると0.5%以上の発光効率が得られるよ
うになる。このことは、シリコンを本発明の方法により
、微結晶薄膜化すると、いままで知られていなかった現
象を示すようになる、すなわち、新しい材料となり得る
ことを意味する。この現象の原因は不明であるが、この
種の材料は安価な発光材料として、光エレクj・ロニク
ス分野で有益なことは明らかである。
第5図はバンドギャップと結晶粒径との関係を示したも
のである。結晶粒径が100八以下になると、バンドギ
ャップがシリコン固有のもの(約1.11eV)より拡
大されたものが得られる。特に50A以下になると2e
V以上のワイドバンドギャップ材料が確実に得られよう
になる。この種の材料はへテロ接合シリコン素子(例え
ば、ヘテロ接合シリコンバイポーラトランジスタ)用材
料として有益なことは明らかである。
のである。結晶粒径が100八以下になると、バンドギ
ャップがシリコン固有のもの(約1.11eV)より拡
大されたものが得られる。特に50A以下になると2e
V以上のワイドバンドギャップ材料が確実に得られよう
になる。この種の材料はへテロ接合シリコン素子(例え
ば、ヘテロ接合シリコンバイポーラトランジスタ)用材
料として有益なことは明らかである。
第6図は20Wの蛍光灯を微結晶膜より2mのところで
点滅させた場合の1E流値の変化(暗電流と光電流)を
結晶粒径との関係で示したものである。結晶粒径が10
0八以下になると大きな光電流が流れるようになること
がわかる。
点滅させた場合の1E流値の変化(暗電流と光電流)を
結晶粒径との関係で示したものである。結晶粒径が10
0八以下になると大きな光電流が流れるようになること
がわかる。
第7図は抵抗率と粒径との関係を示したものである0粒
径が100 A以下、特に50A以下になるとIl(抗
率が急激に上昇する。
径が100 A以下、特に50A以下になるとIl(抗
率が急激に上昇する。
以」二、第4図乃至第7図を総合して考えた場合、本発
明の薄膜はバルクのシリコン材料とは全くことなったも
の、換言すれば、全く新しい材料といえる。特に粒径が
50A以下ではこの傾向が明確になる。
明の薄膜はバルクのシリコン材料とは全くことなったも
の、換言すれば、全く新しい材料といえる。特に粒径が
50A以下ではこの傾向が明確になる。
本発明にもとづいて製造された微結晶半導体薄膜材料は
、第4図乃至第7図について説明した諸現象から、微結
晶化によりキャリアが小さな領域に閉じ込められ、これ
によって3次元量子効果が現れたことが明確に示されて
いる。なお、本実施例では半導体材料としてシリコンに
ついて説明したが、シリコン以外の半導体材料について
も微結晶化により同様の効果が現れることは明らかであ
る。
、第4図乃至第7図について説明した諸現象から、微結
晶化によりキャリアが小さな領域に閉じ込められ、これ
によって3次元量子効果が現れたことが明確に示されて
いる。なお、本実施例では半導体材料としてシリコンに
ついて説明したが、シリコン以外の半導体材料について
も微結晶化により同様の効果が現れることは明らかであ
る。
ところで、新しいエレクトロニクス材料として物性上お
おきな魅力をもつ材料であっても、経時安定性が悪いよ
うでは実用的ではな1)、シかし、本発明の材料はこの
点においても問題はな−、すなわら、空気中で30[1
間放置しても、物性値の変化は認められなかった。この
理由は、次y> 2点が考えられる。
おきな魅力をもつ材料であっても、経時安定性が悪いよ
うでは実用的ではな1)、シかし、本発明の材料はこの
点においても問題はな−、すなわら、空気中で30[1
間放置しても、物性値の変化は認められなかった。この
理由は、次y> 2点が考えられる。
(D 微結晶粒表面が[S i 11 、](x =
1.2.3)で不活性化されているので、酸化が起こら
な%)。
1.2.3)で不活性化されているので、酸化が起こら
な%)。
■ 各結晶がファンデアワールスカでつなか−)ている
ため、結晶粒子間に空気等が侵入しなりXfM逍となっ
ている。
ため、結晶粒子間に空気等が侵入しなりXfM逍となっ
ている。
1発明の効果]
本発明による半導体薄膜材料はプラズマ状水素で半導体
材料をターゲットとじてスパッタして得られた膜厚10
0 A以下の微結晶半導体薄膜材料であるので、光電効
果による発光効率がすぐれ、光エレクト1コニクス分野
で安価な発光材料として有用である。また、ワイドバン
ドギャップ材料が確実に得られ、この踵の材料はへテロ
接合シリコン素7−(例えば、ペテロ接合シリバイポー
ラトランジスタ)用材料として有益なことは明らかであ
る。
材料をターゲットとじてスパッタして得られた膜厚10
0 A以下の微結晶半導体薄膜材料であるので、光電効
果による発光効率がすぐれ、光エレクト1コニクス分野
で安価な発光材料として有用である。また、ワイドバン
ドギャップ材料が確実に得られ、この踵の材料はへテロ
接合シリコン素7−(例えば、ペテロ接合シリバイポー
ラトランジスタ)用材料として有益なことは明らかであ
る。
本発明による半導体薄膜材料の製造方法によれば、半導
体材料のターゲットおよび薄膜形成用基板’x l00
Torrより低い圧力のプラズ°?状水素雰囲気中に設
置し、前記半導体材料のターゲットを磁石−りに設置し
、前記薄膜形成用基板を0℃以下に冷却して製造するの
で、上記のように電子デバイスとして有用な微結晶半導
体薄膜材料が得られる。
体材料のターゲットおよび薄膜形成用基板’x l00
Torrより低い圧力のプラズ°?状水素雰囲気中に設
置し、前記半導体材料のターゲットを磁石−りに設置し
、前記薄膜形成用基板を0℃以下に冷却して製造するの
で、上記のように電子デバイスとして有用な微結晶半導
体薄膜材料が得られる。
第1図は本発明の半導体薄膜材料の製造方法に用いられ
る製造装置の縦断面図、第2図乃至第6図はいずれも本
実施例にもとづいて得られたもので、第2図は粒径と出
力との関係を示すグラフ図、第3図はガス圧と粒径との
関係を示したグラフ図、第4図はArイオンレーザ−で
励起した場合の発光効率と粒径の関係を示したグラフ図
、第51.4はバンドギャップと粒径との関係を示した
グラフIA、第6図は光な効果による電流と粒径との関
係を示すグラフ図、第7図は抵抗率と粒径との関係を示
すグラフ図である。 l・・・真空容器、2・・・ガス導入孔、3・・・高周
波電源、4・・・プラズマ、5・・・ターゲット、6・
・・永久磁石、7.9・・・電極、8・・・基板、lO
・・・冷却媒体の出入孔、11・・・排気孔。
る製造装置の縦断面図、第2図乃至第6図はいずれも本
実施例にもとづいて得られたもので、第2図は粒径と出
力との関係を示すグラフ図、第3図はガス圧と粒径との
関係を示したグラフ図、第4図はArイオンレーザ−で
励起した場合の発光効率と粒径の関係を示したグラフ図
、第51.4はバンドギャップと粒径との関係を示した
グラフIA、第6図は光な効果による電流と粒径との関
係を示すグラフ図、第7図は抵抗率と粒径との関係を示
すグラフ図である。 l・・・真空容器、2・・・ガス導入孔、3・・・高周
波電源、4・・・プラズマ、5・・・ターゲット、6・
・・永久磁石、7.9・・・電極、8・・・基板、lO
・・・冷却媒体の出入孔、11・・・排気孔。
Claims (6)
- (1)スパッタ法で製造される半導体薄膜材料において
、プラズマ状水素で半導体材料のターゲットをスパッタ
し、発生した半導体材料およびその水素化合物気体を基
板上に堆積させることにより作成し、かつ、平均結晶粒
径が100Å以下であることを特徴とする半導体薄膜材
料。 - (2)請求項1において、半導体材料がシリコンであり
、かつその平均粒径が50Å以下であることを特徴とす
る半導体薄膜材料。 - (3)請求項1において、微結晶の内部がシリコンであ
り、その外部がシリコン水素化物であることを特徴とす
る半導体薄膜材料。 - (4)スパッタ法による半導体薄膜製造法において、半
導体材料のターゲットおよび薄膜形成用基板を100T
orrより低い圧力のプラズマ状水素雰囲気中に設置し
、前記半導体材料のターゲットを磁石上に設置し、前記
薄膜形成用基板を0℃以下に冷却することを特徴とする
半導体薄膜材料の製造方法。 - (5)請求項4において、半導体材料がシリコンであり
、かつ薄膜形成用基板の温度が−100℃以下であるこ
とを特徴とする半導体薄膜材料の製造方法。 - (6)請求項4において、薄膜形成用基板がシリコンで
あることを特徴とする半導体薄膜材料の製造方法。
Priority Applications (1)
Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
---|---|---|---|
JP13989688A JPH01308018A (ja) | 1988-06-07 | 1988-06-07 | 半導体薄膜材料とその製造方法 |
Applications Claiming Priority (1)
Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
---|---|---|---|
JP13989688A JPH01308018A (ja) | 1988-06-07 | 1988-06-07 | 半導体薄膜材料とその製造方法 |
Publications (1)
Publication Number | Publication Date |
---|---|
JPH01308018A true JPH01308018A (ja) | 1989-12-12 |
Family
ID=15256134
Family Applications (1)
Application Number | Title | Priority Date | Filing Date |
---|---|---|---|
JP13989688A Pending JPH01308018A (ja) | 1988-06-07 | 1988-06-07 | 半導体薄膜材料とその製造方法 |
Country Status (1)
Country | Link |
---|---|
JP (1) | JPH01308018A (ja) |
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- 1988-06-07 JP JP13989688A patent/JPH01308018A/ja active Pending
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