JPH01261233A - 超電導材料 - Google Patents
超電導材料Info
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- JPH01261233A JPH01261233A JP63088900A JP8890088A JPH01261233A JP H01261233 A JPH01261233 A JP H01261233A JP 63088900 A JP63088900 A JP 63088900A JP 8890088 A JP8890088 A JP 8890088A JP H01261233 A JPH01261233 A JP H01261233A
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- Japan
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- superconducting material
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- blended
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- Pending
Links
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- RUDFQVOCFDJEEF-UHFFFAOYSA-N yttrium(III) oxide Inorganic materials [O-2].[O-2].[O-2].[Y+3].[Y+3] RUDFQVOCFDJEEF-UHFFFAOYSA-N 0.000 abstract 1
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Classifications
-
- Y—GENERAL TAGGING OF NEW TECHNOLOGICAL DEVELOPMENTS; GENERAL TAGGING OF CROSS-SECTIONAL TECHNOLOGIES SPANNING OVER SEVERAL SECTIONS OF THE IPC; TECHNICAL SUBJECTS COVERED BY FORMER USPC CROSS-REFERENCE ART COLLECTIONS [XRACs] AND DIGESTS
- Y02—TECHNOLOGIES OR APPLICATIONS FOR MITIGATION OR ADAPTATION AGAINST CLIMATE CHANGE
- Y02E—REDUCTION OF GREENHOUSE GAS [GHG] EMISSIONS, RELATED TO ENERGY GENERATION, TRANSMISSION OR DISTRIBUTION
- Y02E40/00—Technologies for an efficient electrical power generation, transmission or distribution
- Y02E40/60—Superconducting electric elements or equipment; Power systems integrating superconducting elements or equipment
Landscapes
- Inorganic Compounds Of Heavy Metals (AREA)
- Compositions Of Oxide Ceramics (AREA)
- Superconductors And Manufacturing Methods Therefor (AREA)
Abstract
(57)【要約】本公報は電子出願前の出願データであるた
め要約のデータは記録されません。
め要約のデータは記録されません。
Description
【発明の詳細な説明】
〔産業上の利用分野〕
この発明は従来の超電導材料に比べTc (u=界温
度)が著しく高く常温近くでも使用可能な超電導材料に
関する。
度)が著しく高く常温近くでも使用可能な超電導材料に
関する。
この発明は現在までに発明又使用されている超電導材料
に比較してTcが高く常温近くでも使用可能な材料であ
る。
に比較してTcが高く常温近くでも使用可能な材料であ
る。
従来の発明された超電導材料はTc 1JOkを示すY
Ba1CusO4−x 、 Y BalCu30w−
xがProc。
Ba1CusO4−x 、 Y BalCu30w−
xがProc。
18th Int、 Conf、on Low Tem
p、Physics、 Kyoto。
p、Physics、 Kyoto。
198?、 PP、1199同1179に示されている
。
。
又Tc !=+338 kを示すYSr Ba Cuy
O?−xがJap、 J、 A、 P、Vo 1.26
. No、 8. August、 1987゜PP、
1413〜1415に示されている。
O?−xがJap、 J、 A、 P、Vo 1.26
. No、 8. August、 1987゜PP、
1413〜1415に示されている。
このように高いTcを持った超電導材料が発明されてい
る。
る。
しかし従来の高いTcを持った超電導材料より更に高い
Tcを持つ材料が実用面で期待されている。この欠点を
解決するためにSr元素をBiで置換することによって
従来にない高いTcを得ることを目的としている。
Tcを持つ材料が実用面で期待されている。この欠点を
解決するためにSr元素をBiで置換することによって
従来にない高いTcを得ることを目的としている。
上記課題を解決するために、従来の技術で示したYBa
Sr Cu5O?−xを更に改良するためにSr元素
をBi元素で置換することにより、更に高いTcを1%
ることにした。
Sr Cu5O?−xを更に改良するためにSr元素
をBi元素で置換することにより、更に高いTcを1%
ることにした。
上記によって従来のTc =338 kよりはるかに高
いTcを得ることが出来た。そして最大のTcとして3
90kまで達成することが出来たのである。
いTcを得ることが出来た。そして最大のTcとして3
90kまで達成することが出来たのである。
これらは第1図に示す。すなわち従来材料であるY B
a S r Cu 30 q −xはTc =338
k (曲線l参照)であるが本発明材料であるYBa
Sro、5Bio、 s CUi Oq−XはTc
=390 k (曲線2参照)であることを示しである
。
a S r Cu 30 q −xはTc =338
k (曲線l参照)であるが本発明材料であるYBa
Sro、5Bio、 s CUi Oq−XはTc
=390 k (曲線2参照)であることを示しである
。
〔実施例〕
−原料粉末としていずれも純度99.9%(3N)であ
るYz O3,Ba CO3,Sr CC1+、Biz
O3,CuOを使用した。
るYz O3,Ba CO3,Sr CC1+、Biz
O3,CuOを使用した。
これらの粉末を原子比に相当する重量に秤量した後、メ
ノー乳鉢に入れ十分に混合した、約全量50gで60分
間程メノー棒にて混合した。
ノー乳鉢に入れ十分に混合した、約全量50gで60分
間程メノー棒にて混合した。
これをアルミナ(A7!203)製容器に入れ大気中に
てマツフル炉で850℃、24時間仮焼結した。
てマツフル炉で850℃、24時間仮焼結した。
これを炉冷した後、再度メノー乳鉢にて約60分間つぶ
しながら十分混合した。この粉末を再度前記と同様に仮
焼結を行った。この粉末を十分すりつぶし混合した後に
圧縮プレスしてペレットを作製した。
しながら十分混合した。この粉末を再度前記と同様に仮
焼結を行った。この粉末を十分すりつぶし混合した後に
圧縮プレスしてペレットを作製した。
圧縮成形は金型10−■X2(1+sであり、これに混
合粉末を15g入れ、そして圧縮プレスにて約4トンを
加えた。このペレットをマツフル炉に入れ大気中にて8
50℃で15時間焼結を行いその後は炉冷を−行い(冷
却平均速度50℃/時間)サンプル作製を行った。この
サンプルを4端子法にて電気抵抗率ρ(Ω−1)を測定
した。ρの最小測定限界は10−8Ω−備まで可能であ
る。
合粉末を15g入れ、そして圧縮プレスにて約4トンを
加えた。このペレットをマツフル炉に入れ大気中にて8
50℃で15時間焼結を行いその後は炉冷を−行い(冷
却平均速度50℃/時間)サンプル作製を行った。この
サンプルを4端子法にて電気抵抗率ρ(Ω−1)を測定
した。ρの最小測定限界は10−8Ω−備まで可能であ
る。
4端子はIn金属又は銀ペーストにてサンプルに固定し
定電流を流し、その時温度と電圧の変化を測定しρ−T
(k)曲線をデーターとして作成した。温度測定は零
点補正したC、 C,熱電対(銅コンスタンクン)を使
用した。
定電流を流し、その時温度と電圧の変化を測定しρ−T
(k)曲線をデーターとして作成した。温度測定は零
点補正したC、 C,熱電対(銅コンスタンクン)を使
用した。
このようにして、Y Ba(S r y B i l−
y ) Cu*0、−xのyを1 、0.8.0.6.
0.5.0.4.0.3.0.2゜0となるように組成
を変化させた。
y ) Cu*0、−xのyを1 、0.8.0.6.
0.5.0.4.0.3.0.2゜0となるように組成
を変化させた。
Ba、!:Srは従来の技術に述べたように1:1の時
が最良であることがY Sr Ba Cu30v〜×で
示されて知られている。
が最良であることがY Sr Ba Cu30v〜×で
示されて知られている。
又、Oについては09−XからOa−xまで良い結果が
出ると知られており、Y B a2 CO30a−X、
Y Bazcu30q−xが示されている。よってX
はO<xく5の範囲として限定できる。これらを第2図
に示したがyが0.4 < y <0.6の範囲で従来
のYB+I Sr Cu−107−xであるTc =3
38 k (第1図の曲線l参照)より高い値を持つT
cが得られそれらの最高値は390 k (第1図の曲
H2参照)にまでなることがわかった。
出ると知られており、Y B a2 CO30a−X、
Y Bazcu30q−xが示されている。よってX
はO<xく5の範囲として限定できる。これらを第2図
に示したがyが0.4 < y <0.6の範囲で従来
のYB+I Sr Cu−107−xであるTc =3
38 k (第1図の曲線l参照)より高い値を持つT
cが得られそれらの最高値は390 k (第1図の曲
H2参照)にまでなることがわかった。
以上によって得られた高温超電導材料はTcが著しく高
<390 k (117℃)であるため多くの応用が広
く考えられる。
<390 k (117℃)であるため多くの応用が広
く考えられる。
例えば発電機、モーター、電力送電、MHD発電、NM
R,ESR,磁気分離、磁気浮上車、船舶、加速器、磁
気シールド、電力貯蔵、VLSI基板、更に薄膜にしジ
ョセフソン効果を利用したコンピュータ、A/Dコンバ
ーター、5QUID。
R,ESR,磁気分離、磁気浮上車、船舶、加速器、磁
気シールド、電力貯蔵、VLSI基板、更に薄膜にしジ
ョセフソン効果を利用したコンピュータ、A/Dコンバ
ーター、5QUID。
マイクロ波センサー、トランジスター、メモリー。
電圧計等への応用が考えられる。
第1図は超電導材料の温度T (k)と電気抵抗率ρ(
ohm−c@)の関係を示すグラフである。 第2図は本発明材料YBa(Sr y’ Bi+−y)
Cu5O9−xのyとTc(k)の関係を示すグラフ
である。 以上 出願人 セイコー電子工業株式会社 T(に) ;Δ、iヒ?気紙北い毛ヒの関イ釆図 帛1図 ノ Jと千との関係図
ohm−c@)の関係を示すグラフである。 第2図は本発明材料YBa(Sr y’ Bi+−y)
Cu5O9−xのyとTc(k)の関係を示すグラフ
である。 以上 出願人 セイコー電子工業株式会社 T(に) ;Δ、iヒ?気紙北い毛ヒの関イ釆図 帛1図 ノ Jと千との関係図
Claims (1)
- 【特許請求の範囲】 次組成で示される高温超電導材料 Y・Ba・(Sr_yBi_1_−_y)・Cu_3・
O_7_−_x ここにyは0.4<y<0.6 ここにxは0<x<5
Priority Applications (1)
Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
---|---|---|---|
JP63088900A JPH01261233A (ja) | 1988-04-11 | 1988-04-11 | 超電導材料 |
Applications Claiming Priority (1)
Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
---|---|---|---|
JP63088900A JPH01261233A (ja) | 1988-04-11 | 1988-04-11 | 超電導材料 |
Publications (1)
Publication Number | Publication Date |
---|---|
JPH01261233A true JPH01261233A (ja) | 1989-10-18 |
Family
ID=13955833
Family Applications (1)
Application Number | Title | Priority Date | Filing Date |
---|---|---|---|
JP63088900A Pending JPH01261233A (ja) | 1988-04-11 | 1988-04-11 | 超電導材料 |
Country Status (1)
Country | Link |
---|---|
JP (1) | JPH01261233A (ja) |
-
1988
- 1988-04-11 JP JP63088900A patent/JPH01261233A/ja active Pending
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