JP6462234B2

JP6462234B2 - リアクトル

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Publication number: JP6462234B2
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Inventors: 貴広寺; 浩志瀧; 清水　敏久; 敏久清水
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Priority date: 2014-05-14
Filing date: 2014-05-14
Publication date: 2019-01-30
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Description

本発明は、磁心として積層コアを用いたリアクトルに関する。

リアクトルの磁心として、電磁鋼板、アモルファス合金、ナノ結晶合金等の軟磁性薄帯を複数積層してなる積層コアが用いられることがある。積層コアは、飽和磁束密度を高くしやすいが、透磁率も高くなる傾向があるため、リアクトルの磁心として積層コアを採用する場合は、磁路中にギャップを形成することが多い。

しかしながら、積層コアにギャップを形成すると、積層方向におけるギャップの外側にフリンジング磁束が発生する。これにより、ギャップ付近の積層コアの側面、すなわち、積層方向の両端の軟磁性薄帯に渦電流が生じてしまい、渦電流損が増加してしまう。また、フリンジング磁束が生じることにより、積層方向の両端の軟磁性薄帯に磁束が集中しやすくなり、ヒステリシス損、渦電流損が増大してしまう。そこで、特許文献１では、リアクトルの磁心として、積層コアと、表面を絶縁皮膜で被覆した強磁性体粉末を圧縮成形してなる圧粉磁心との複合コアを用い、圧粉磁心の間にギャップを形成している。これにより、電気抵抗の大きい圧粉磁心によって渦電流の発生を抑制し、鉄損の低減を図っている。

特開２００７−１２６４７号公報

しかしながら、特許文献１の発明においては、積層コアと共に、比較的透磁率の低い圧粉磁心を用いているため、全体として磁心の磁気抵抗が大きくなり、損失が大きくなってしまう。

本発明は、かかる背景に鑑みてなされたものであり、渦電流損とヒステリシス損との双方の低減を図ることのできる、損失の小さいリアクトルを提供しようとするものである。

本発明の一態様は、複数の軟磁性薄帯を積層してなる積層コアと、該積層コアに巻回してなるコイルとからなるリアクトルであって、
上記積層コアは、磁路方向の一部にギャップを設けてなり、
上記積層コアは、上記ギャップに面する平坦な対向面と、積層方向の両側における平坦なコア側面と、上記対向面と上記コア側面との間に形成された第１角部曲面とを有し、
該第１角部曲面の上記積層方向における幅は、上記軟磁性薄帯の厚みよりも大きく、
上記第１角部曲面は、上記磁路方向の長さが上記積層方向の幅よりも長い形状を有し、
上記第１角部曲面の上記磁路方向の長さは、一対の上記コア側面の間の距離の半分であるｈよりも大きいことを特徴とするリアクトルにある。

上記リアクトルは、磁心として積層コアを用いているため、磁気抵抗を小さくすることができ、損失を小さくすることができる。これにより、所望のインダクタンスを効率的に得やすい。

また、上記積層コアは、第１角部曲面を有し、かつ、第１角部曲面の積層方向における幅は、軟磁性薄帯の厚みよりも大きい。それゆえ、フリンジング磁束の始点又は終点が、積層方向の両端の軟磁性薄帯の側面に集中することを防ぐことができる。これにより、積層方向の両端の軟磁性薄帯の側面に発生する渦電流を低減することができ、渦電流損を低減することができる。さらに、特定の軟磁性薄帯に磁束が集中することを防ぐことができる。これにより、ヒステリシス損、渦電流損を低減することができる。

また、第１角部曲面は、曲面形状を有する。これにより、複数の軟磁性薄帯のうちの特定の軟磁性薄帯に磁束が集中することを、効果的に抑制している。すなわち、第１角部曲面に相当する部分を単なるテーパ面にした場合、特定の軟磁性薄帯への磁束の集中の問題は残ってしまうが、第１角部曲面を曲面形状にすることにより、複数の軟磁性薄帯にフリンジング磁束を分散することができ、磁束の集中を効果的に防いでいる。

また、第１角部曲面は、磁路方向の長さが積層方向の幅よりも長い形状を有する。これにより、渦電流損の低減の効果をより得ることができる。すなわち、フリンジング磁束の始点又は終点が集中しやすく渦電流が発生しやすい積層方向の両端の軟磁性薄帯と、上記対向面との距離を稼ぐことにより、渦電流損の低減の効果を一層得ることができる。

以上のごとく、本発明によれば、渦電流損とヒステリシス損との双方の低減を図ることのできる、損失の少ないリアクトルを提供することができる。

実施例１における、リアクトルの断面図。実施例１における、ギャップ付近の拡大上面図。実施例１における、積層コアの一部斜視図。積層コアに第１角部曲面を設けない場合に生じる磁束の集中の様子を示す説明図。第１角部曲面を設けない積層コアの一部斜視図。実施例１における、特定の軟磁性薄帯に磁束が集中しない様子を示す説明図。第１角部曲面に相当する部分に、テーパ面を形成した場合に生じる磁束の集中の様子を示す説明図。実施例２における、パラメータを説明するための、ギャップ付近の拡大上面図。実施例３における、ギャップ付近の拡大側面図。実施例４における、第１角部曲面付近の拡大上面図。実施例５における、第１角部曲面付近の拡大上面図。実施例６における、積層コアの上面図。図９の、XIII−XIII線矢視断面図。実施例７における、積層コアの上面図。図１１の、XV−XV線矢視断面図。

上記リアクトルは、例えば電気自動車やハイブリッド自動車等に搭載される電力変換装置における構成部品として用いることができる。より具体的には、電力変換装置における、電源電圧を所定電圧に昇圧する昇圧部の構成部品として、リアクトルを用いることができる。
なお、本明細書において、「磁路方向」とは、積層コアにおいて形成される磁束が通る方向をいう。

（実施例１）
上記リアクトルの実施例につき、図１〜図７を用いて説明する。
本例のリアクトル１は、図１、図２に示すごとく、複数の軟磁性薄帯１１を積層してなる積層コア２と、積層コア２に巻回してなるコイル３とからなる。積層コア２は、磁路方向Ｙの一部にギャップ１０を設けてなる。図１〜図３に示すごとく、積層コア２は、ギャップ１０に面する平坦な対向面４１と、積層方向Ｘの両側における平坦なコア側面４２、４３と、対向面４１とコア側面４２、４３との間に形成された第１角部曲面５とを有する。図２に示すごとく、第１角部曲面５の積層方向Ｘにおける幅Ｗは、軟磁性薄帯１１の厚みＴよりも大きい。第１角部曲面５は、磁路方向Ｙの長さＬが積層方向Ｘの幅Ｗよりも長い形状を有する。

本例においては、図１に示すごとく、積層コア２は、積層方向Ｘが内外方向となるように環状に形成されている。また、図２に示すごとく、第１角部曲面５のうち、内周側の内周角部曲面５１と外周側の外周角部曲面５２とは、互いに形状が異なる。そして、内周角部曲面５１の磁路方向Ｙの長さＬ１は、外周角部曲面５２の磁路方向Ｙの長さＬ２よりも長い。また、内周角部曲面５１の積層方向Ｘの長さＷ１は、外周角部曲面５２の積層方向Ｘの長さＷ２よりも長い。

図１に示すごとく、積層コア２は、複数の軟磁性薄帯１１を積層することにより形成された分割コア２１を、２つ有する。すなわち、各分割コア２１は、互いに平行に形成された２つの脚部２１１と、脚部２１１の一端同士を連結する連結部２１２とからなる。そして、一方の分割コア２１における一対の脚部２１１を、他方の分割コア２１における一対の脚部２１１に、ギャップ１０を介して対向させることにより、略環状の積層コア２を形成している。したがって、脚部２１１の先端面が対向面４１となる。

また、図１、図３に示すごとく、脚部２１１における平坦な内周面がコア側面４２であり、平坦な外周面がコア側面４３である。コア側面４２、４３と対向面４１とは、互いに直交している。

図１〜図３に示すごとく、コア側面４２又はコア側面４３と対向面４１とを、滑らかにつなぐように、第１角部曲面５が形成されている。図２に示すごとく、第１角部曲面５は、複数の軟磁性薄帯１１にわたって形成されている。

また、上述のように、第１角部曲面５は、磁路方向Ｙの長さＬが積層方向Ｘの幅Ｗよりも長い形状を有する。そのため、図２に示すごとく、磁路方向Ｙと積層方向Ｘとの双方に直交する高さ方向Ｚからみたときの第１角部曲面５の形状は、単なる円弧ではなく、例えば、指数関数曲線のように、曲率が漸次変化するような曲線形状となる。

また、第１角部曲面５は、図３に示すごとく、分割コア２１における、高さ方向Ｚの全域に形成されている。本例においては、第１角部曲面５は、研削により形成されている。すなわち、各分割コア２１は、多数の軟磁性薄帯１１を積層した後に、積層コア２の所定の角部を切削加工することにより、第１角部曲面５を形成している。

図２に示すごとく、コア側面４２、４３を構成する軟磁性薄帯１１である側面軟磁性薄帯１１２、１１３の先端は、磁路方向Ｙにおいて、対向面４１から大きく後退している。特に、内周側のコア側面４２を構成する側面軟磁性薄帯１１２の先端は、外周側のコア側面４３を構成する側面軟磁性薄帯１１３の先端よりもさらに対向面４１から遠い位置に後退している。
なお、軟磁性薄帯１１としては、例えば日立金属株式会社製のナノ結晶軟磁性材料であるファインメット（登録商標）を用いることができる。また、複数の軟磁性薄帯１１は、絶縁層（図示略）を介して積層されており、例えば、軟磁性薄帯１１の厚みは１８μｍ、絶縁層の厚みは約５μｍとすることができる。

図１に示すごとく、ギャップ１０を介して対向する積層コア２の脚部２１１の周囲には、コイル３が巻回されている。

次に、本例の作用効果につき説明する。
上記リアクトル１は、磁心として積層コア２を用いているため、磁気抵抗を小さくすることができ、損失を小さくすることができる。これにより、所望のインダクタンスを効率的に得やすい。

また、積層コア２は、第１角部曲面５を有し、かつ、第１角部曲面５の積層方向Ｘにおける幅Ｗは、軟磁性薄帯１１の厚みＴよりも大きい。それゆえ、図６に示すごとく、フリンジング磁束Ｆの始点又は終点が、積層方向Ｘの両端の軟磁性薄帯１１の側面に集中することを防ぐことができる。これにより、積層方向Ｘの両端の軟磁性薄帯１１の側面に発生する渦電流１００を低減することができ、渦電流損を低減することができる。さらに、特定の軟磁性薄帯１１に磁束が集中することを防ぐことができる。これにより、ヒステリシス損、渦電流損を低減することができる。

すなわち、仮に、図４に示すごとく、積層コア２に第１角部曲面５を設けていないとすると、積層方向Ｘの両端の側面軟磁性薄帯１１２、１１３に、フリンジング磁束Ｆの始点又は終点が集中する。それゆえ、積層コア２における一部の特定の軟磁性薄帯１１（側面軟磁性薄帯１１２、１１３）に磁束が集中することとなるため、ヒステリシス損、渦電流損が増大する。また、フリンジング磁束Ｆは、ギャップ１０付近において側面軟磁性薄帯１１２、１１３に対してその側面に交差するように侵入する。そのため、図５に示すごとく、側面軟磁性薄帯１１２、１１３に渦電流１００が大きく生じることとなる。

これに対し、本例のリアクトル１においては、積層コア２に第１角部曲面５を有するため、図６に示すごとく、積層コア２における一部の特定の軟磁性薄帯１１（側面軟磁性薄帯１１２、１１３）に磁束が集中することを防ぐことができる。また、ギャップ１０付近において側面軟磁性薄帯１１２、１１３にフリンジング磁束Ｆが集中して交差することもないため、図３に示すごとく、渦電流１００が大きく生じることも防ぐことができる。すなわち、図３に示すごとく、側面軟磁性薄帯１１２、１１３に渦電流１００が生じるとしても、渦電流１００は、ギャップ１０から遠い位置において小さく形成されることとなる。

また、第１角部曲面５は、単なるテーパ面ではなく、曲面形状を有することによって、特定の軟磁性薄帯１１に磁束が集中することを効果的に防いでいる。仮に、図７に示すごとく、積層コア２の角部に、第１角部曲面５ではなく平面状のテーパ面９２を設けた場合には、次のような問題がある。すなわち、この場合、フリンジング磁束Ｆの始点又は終点が側面軟磁性薄帯１１２、１１３に集中することは抑制できるかもしれないが、テーパ面９２のうち最も対向面４１に近い部位にフリンジング磁束Ｆの始点又は終点が集中する。その結果、テーパ面９２に先端が存在する軟磁性薄帯１１のうち、最も対向面４１に近い軟磁性薄帯１１４に、磁束が集中してしまい、ヒステリシス損、渦電流損が高くなってしまうおそれがある。

これに対し、本例のリアクトル１は、単なるテーパ面ではなく、曲面形状の第１角部曲面５を有するため、上記のような問題は生じず、図６に示すごとく、フリンジング磁束Ｆの始点又は終点が特定の軟磁性薄帯１１に集中することを防ぐことができる。

また、第１角部曲面５は、磁路方向Ｙの長さＬが積層方向Ｘの幅Ｗよりも長い形状を有する。これにより、渦電流損の低減の効果をより得ることができる。すなわち、図３に示すごとく、側面軟磁性薄帯１１２、１１３と、対向面４１との距離を稼ぐことにより、渦電流損の低減の効果を一層得ることができる。

また、内周角部曲面５１の磁路方向Ｙの長さＬ１は、外周角部曲面５２の磁路方向Ｙの長さＬ２よりも長い。これにより、積層コア２の外周側よりも内周側のギャップ１０を大きくすることができる。それに伴い、積層コア２の外周側よりも内周側の磁気抵抗を大きくすることができる。それゆえ、磁束が集中しやすい積層コア２の内側に発生するフリンジング磁束Ｆを低減させることができる。

以上のごとく、本例によれば、渦電流損とヒステリシス損との双方の低減を図ることのできる、損失の少ないリアクトルを提供することができる。

（実施例２）
本例は、図８に示すごとく、第１角部曲面５が、積層方向Ｘ及び磁路方向Ｙの双方に直交する高さ方向Ｚのいずれかから見たとき、ｘ−ｙ座標において、下記式（１）に沿った形状を有する例である。
上記ｘ−ｙ座標は、ギャップ１０の中央を通るとともに積層方向Ｘに延びる直線をｘ軸とし、一対のコア側面４２、４３の中央において磁路方向Ｙに延びる直線をｙ軸とした座標である。

ここで、ｇは上記ギャップ１０の大きさの半分、ｈは上記一対のコア側面４２、４３の間の距離の半分、Ｗは第１角部曲面５の積層方向Ｘにおける幅、ａは正の定数、ｂは１よりも大きい正の定数、であり、ｈ−Ｗ≦ｘ≦ｈである。

なお、ここで着目する第１角部曲面５は、ｘ−ｙ座標における右上（ｘ≧０、ｙ≧０）にある第１角部曲面５である。ただし、図８においてｘ−ｙ座標における右上に配置されない第１角部曲面５についても、ｘ−ｙ座標の取り方によって右上（ｘ≧０、ｙ≧０）に配置した状態において、上記式（１）に示す、正の定数ｂを底とする指数関数曲線に沿う形状となる。

また、第１角部曲面５の磁路方向Ｙの長さＬと積層方向Ｘの幅Ｗとが、Ｗ＜Ｌの関係を有することは、実施例１と同様であり、そのうえで、さらに、第１角部曲面５は上記式（１）を満たす形状を有する。また、Ｌは、５ｇ≦Ｌ≦５０ｇを満たす。また、Ｗは、Ｌ／１０≦Ｗ＜Ｌ、２ｇ≦Ｗ＜ｈを満たす。また、ｂは、２≦ｂ≦１２を満たす。
また、本例においては、第１角部曲面５のうち内周角部曲面５１と外周角部曲面５２とは、積層方向Ｘの幅Ｗ及び磁路方向Ｙの長さＬがそれぞれ同一であるが、実施例１と同様に、内周角部曲面５１と外周角部曲面５２とで、幅Ｗ及び長さＬの少なくとも一方を異ならせてもよい。

その他は、実施例１と同様である。なお、本例又は本例に関する図面において用いた符号のうち、実施例１において用いた符号と同一のものは、特に示さない限り、実施例１と同様の構成要素等を表す。

なお、本例においては、上記式（１）を満たす形状を有する第１角部曲面５を備えたリアクトル１の具体例として、各定数を以下の表１に示す値としたものを作製した（試料１〜５）。また、基準となるリアクトルとして、基本形状は、実施例１と同様の形状を有しつつ、ギャップを設けないリアクトル（基準試料）を用意した。

さらに、第１角部曲面５に変えて、高さ方向Ｚから見た形状が積層方向Ｘ及び磁路方向Ｙに対して４５°の平面からなるテーパ形状としたリアクトル（比較試料）も用意した。ここで、テーパ面は、積層方向Ｘの幅及び磁路方向Ｙの長さがいずれも１ｍｍである。また、比較試料においては、ギャップは２ｍｍとした。

そして、これらのリアクトルにおいて、コイルに所定の電流を流したときに生じる鉄損を、比較した。その結果を、表１に示す。ここで、鉄損の値は、基準試料における鉄損に対する比率にて表したものである。

表１から分かるように、試料１〜５については、ギャップ１０を有する分、基準試料に比べると、鉄損が若干高くなるものの、比較試料に比べると、鉄損を大幅に低減できている。
このように、本例のリアクトル１は、効果的に鉄損を低減することができる。
（実施例３）
本例は、図９に示すごとく、積層コア２が、積層方向Ｘおよび磁路方向Ｙの双方に直交する高さ方向Ｚにおける平坦なコア端面４４、４５と、対向面４１とコア端面４４、４５との間に形成された第２角部曲面６とを有する例である。そして、第２角部曲面６は、磁路方向Ｙの長さＬ３が高さ方向Ｚの幅Ｗ３よりも長い形状を有する。

本例において、積層コア２は、第１角部曲面５と第２角部曲面６との双方を有する。つまり、実施例１（図１、図２等）のように、積層コア２は、対向面４１とコア側面４２、４３との間に第１角部曲面５を有するとともに、対向面４１とコア端面４４、４５との間に、第２角部曲面６を有する。積層方向Ｘから見たときの第２角部曲面６の形状は、例えば、指数関数曲線のように、曲率が漸次変化するような曲線形状となる。

その他は、実施例１と同様である。なお、本例又は本例に関する図面において用いた符号のうち、実施例１において用いた符号と同一のものは、特に示さない限り、実施例１と同様の構成要素等を表す。
本例の場合には、より効果的に、対向面４１の角部への磁束の集中を防ぐことができる。
その他、実施例１と同様の効果を有する。

（実施例４）
本例は、図１０に示すごとく、第１角部曲面５が、複数の軟磁性薄帯１１の先端１１０を互いにずらした状態で積層することにより形成されている例である。本例においては、第１角部曲面５を形成している複数の軟磁性薄帯１１のうち、互いに隣り合う軟磁性薄帯１１同士は、磁路方向Ｙにおける先端１１０の位置が互いに異なる。そして、第１角部曲面５を形成する軟磁性薄帯１１以外の軟磁性薄帯１１は、先端１１０を互いに揃えて積層されており、これにより、対向面４１が形成されている。

また、第１角部曲面５を形成している軟磁性薄帯１１を、対向面４１に近いものほど、ギャップ１０側に突出するようにする。そして、第１角部曲面５を形成している軟磁性薄帯１１は、対向面４１に近いものほど、隣接する軟磁性薄帯１１に対する突出量が小さくなるように配されている。これにより、高さ方向Ｚから見たとき、多数の軟磁性薄帯１１の先端１１０に沿った曲線が、対向面４１と側面部４２又は側面部４３とを滑らかにつなぐ曲線形状となるような第１角部曲面５が形成されている。

本例の場合には、軟磁性薄帯１１を積層するだけで、第１角部曲面５を形成することができるため、研削加工が不要となる。これにより、製造工数を削減することができ、容易に製造することができるリアクトル１を提供することができる。
その他、実施例１と同様の作用効果を有する。

（実施例５）
本例は、図１１に示すごとく、実施例４の変形例である。すなわち、本例のリアクトル１は、第１角部曲面５を形成する複数の軟磁性薄帯１１の中に、隣接する軟磁性薄帯１１同士が先端１１０を揃えた配置となっているものを有する。

その他は、実施例２と同様である。なお、本例又は本例に関する図面において用いた符号のうち、実施例１において用いた符号と同一のものは、特に示さない限り、実施例１と同様の構成要素等を表す。
本例の場合にも、実施例２と同様の作用効果を有する。

（実施例６）
本例は、図１２、図１３に示すごとく、積層コア２における分割コア２１の形状を変更した例である。本例の積層コア２は、いわゆるＥＥコアである。すなわち、本例において、積層コア２は、厚み方向から見た形状がＥ字形状を有する軟磁性薄帯１１を、その厚み方向に積層することにより形成された分割コア２１を、２つ有する。つまり、分割コア２１は、互いに平行に形成された３つの脚部２１１と、３つの脚部２１１の一端同士を連結する連結部２１２とからなり、積層方向Ｘから見て、全体としてＥ字形状を有する。積層コア２は、一方の分割コア２１における３つの脚部２１１を、他方の分割コア２１における３つの脚部２１１に、ギャップ１０を介して対向させている。

３つの脚部２１１には、それぞれ、積層方向Ｘの両端面に、平坦なコア側面４２０が形成されている。３つの脚部２１１における連結部２１２と反対側の端部には、平坦な対向面４１が形成されている。そして、対向面４１とコア側面４２０とを滑らかにつなぐように第１角部曲面５が形成されている。各脚部２１１において、積層方向Ｘの一方に形成された第１角部曲面５と、積層方向Ｘの他方に形成された第１角部曲面５とは、略同一の形状を有する。

ギャップ１０を介して対向する３つの脚部２１１のうち、中間に形成された脚部２１１（中央脚部２１０）の周囲に、コイル（図示略）が巻回されている。
その他は、実施例１と同様である。なお、本例又は本例に関する図面において用いた符号のうち、実施例１において用いた符号と同一のものは、特に示さない限り、実施例１と同様の構成要素等を表す。
本例の場合にも、実施例１と同様の作用効果を有する。

（実施例７）
本例も、図１４、図１５に示すごとく、積層コア２における分割コア２１の形状を変更した例である。本例の積層コア２は、いわゆるＥＩコアである。積層コア２は、実施例６で用いたＥ字形状を有する分割コア２１と、直線状に形成され、全体としてＩ字系状に形成された分割コア２１とからなる。

Ｉ字形状の分割コア２１は、積層方向Ｘの両端面に、平坦なコア側面４２０を有し、長手方向及び積層方向Ｘに直交する方向の一端面に平坦な対向面４１を有する。そして、Ｅ字形状を有する積層コア２における３つの脚部２１１を、Ｉ字形状を有する積層コア２における対向面４１に、ギャップ１０を介して対向させている。

Ｉ字形状を有する分割コア２１において、対向面４１とコア側面４２０とを滑らかにつなぐように第１角部曲面５が形成されている。Ｉ字形状の分割コア２１における積層方向Ｘの一方に形成された第１角部曲面５と、積層方向Ｘの他方に形成された第１角部曲面５とは、略同一の形状を有する。

Ｅ字形状の分割コア２１における３つの脚部２１１のうち、中間に形成された脚部２１１（中央脚部２１０）の周囲に、コイル３（図示略）が巻回されている。
その他は、実施例１と同様である。なお、本例又は本例に関する図面において用いた符号のうち、実施例１において用いた符号と同一のものは、特に示さない限り、実施例１と同様の構成要素等を表す。
本例の場合にも、実施例１と同様の作用効果を有する。

なお、上記実施例以外にも種々の態様が考えられ、複数の実施例を適宜組み合わせた態様とすることもできる。例えば、実施例６又は実施例７のリアクトルに、実施例３で説明した第２角部曲面を設ける等してもよい。

１リアクトル
１０ギャップ
１１軟磁性薄帯
２積層コア
３コイル
４１対向面
４２、４３コア側面
５第１角部曲面

Claims

複数の軟磁性薄帯（１１）を積層してなる積層コア（２）と、該積層コア（２）に巻回してなるコイルとからなるリアクトル（１）であって、
上記積層コア（２）は、磁路方向（Ｙ）の一部にギャップ（１０）を設けてなり、
上記積層コア（２）は、上記ギャップ（１０）に面する平坦な対向面（４１）と、積層方向（Ｘ）の両側における平坦なコア側面（４２、４３）と、上記対向面（４１）と上記コア側面（４２、４３）との間に形成された第１角部曲面（５）とを有し、
該第１角部曲面（５）の上記積層方向（Ｘ）における幅（Ｗ）は、上記軟磁性薄帯（１１）の厚み（Ｔ）よりも大きく、
上記第１角部曲面（５）は、上記磁路方向（Ｙ）の長さ（Ｌ）が上記積層方向（Ｘ）の幅（Ｗ）よりも長い形状を有し、
上記第１角部曲面（５）の上記磁路方向（Ｙ）の長さ（Ｌ）は、一対の上記コア側面（４２、４３）の間の距離の半分であるｈよりも大きいことを特徴とするリアクトル（１）。
上記積層コア（２）は、上記積層方向（Ｘ）および上記磁路方向（Ｙ）の双方に直交する高さ方向（Ｚ）における平坦なコア端面（４４、４５）と、上記対向面（４１）と上記コア端面（４４、４５）との間に形成された第２角部曲面（６）とを有し、該第２角部曲面（６）は、上記磁路方向（Ｙ）の長さ（Ｌ３）が上記高さ方向（Ｚ）の幅（Ｗ３）よりも長い形状を有することを特徴とする請求項１に記載のリアクトル（１）。
上記積層コア（２）は、上記積層方向（Ｘ）が内外方向となるように環状に形成されており、上記第１角部曲面（５）のうち、内周側の内周角部曲面（５１）と外周側の外周角部曲面（５２）とは、互いに形状が異なり、上記内周角部曲面（５１）の上記磁路方向（Ｙ）の長さ（Ｌ１）が、上記外周角部曲面（５２）の上記磁路方向（Ｙ）の長さ（Ｌ２）よりも長いことを特徴とする請求項１又は２に記載のリアクトル（１）。
上記第１角部曲面（５）は、複数の上記軟磁性薄帯（１１）の先端（１１０）を互いにずらした状態で積層することにより形成されていることを特徴とする請求項１〜３のいずれか一項に記載のリアクトル（１）。
上記第１角部曲面（５）は、上記積層方向（Ｘ）及び上記磁路方向（Ｙ）の双方に直交する高さ方向（Ｚ）のいずれかから見たとき、上記ギャップ（１０）の中央を通るとともに上記積層方向（Ｘ）に延びる直線をｘ軸とし、一対の上記コア側面（４２、４３）の中央において上記磁路方向（Ｙ）に延びる直線をｙ軸としたｘ−ｙ座標において、下記式（１）に沿った形状を有することを特徴とする請求項１〜４のいずれか一項に記載のリアクトル（１）。

ここで、ｇは上記ギャップ（１０）の大きさの半分、ｈは上記一対のコア側面（４２、４３）の間の距離の半分、Ｗは上記第１角部曲面（５）の上記積層方向（Ｘ）における幅、ａは正の定数、ｂは１よりも大きい正の定数、であり、ｈ−Ｗ≦ｘ≦ｈである。