JP5049423B2 - 核磁気共鳴装置における振動性b0挙動のフィルタ処理法 - Google Patents
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Description
【発明の属する技術分野】
本発明は一般的には、核磁気共鳴(NMR)システムにおける信号の歪みを補正するための方法及び装置に関し、より具体的には、勾配磁場の切り換えにより、このような切り換えが振動性のB0磁場を引き起こすときに生ずる上述のようなNMRシステムにおける歪みを補正するための方法及び装置に関する。
【0002】
【従来の技術】
少なくとも1つの公知のNMRイメージング装置においては、核スピンが磁場にさらされて、無線周波数送信器からのスピン励起信号によって励起される。磁場は、一様であり且つ均一である。スピン励起信号の周波数は、共鳴の一致により、励起されるべき磁気スピンについて自然なラーモア歳差周波数を生ずるような周波数である。励起した核スピンは、スピン励起磁場の強度及び持続時間に応じた角度で、均一な磁場ベクトルの方向の周りを歳差運動する。均一な磁場が時間につれて変化する場合には、歳差周波数もまた変化する。
【0003】
加えて、少なくとも1つの公知のNMR及びイメージング装置は、空間選択的なスペクトル測定又は撮像のために勾配磁場を利用する。勾配磁場は、サンプルの空間領域をエンコードし、これにより、核磁気共鳴信号の位置感知測定を可能にするために印加される。しかしながら、勾配磁場がオン及びオフに切り換えられるときには、誘導結合により、装置の導電性要素に電流が生ずる。これらの電流は、望ましくない時間依存性の磁場を生じ、信号測定に悪影響を及ぼす。望ましくない渦電流磁場成分すなわち一様B0成分は、必要とされる勾配磁場の変化の1つの結果である。未補償のB0渦電流は、ゴースト形成等の画質の問題を招いたり、又はMR(磁気共鳴)スペクトル測定性能の劣化を招いたりする可能性がある。
【0004】
【発明が解決しようとする課題】
公知のシステムにおいては、指数的に減衰する勾配による誤差及びB0渦電流による誤差のみが認識されてきた。しかしながら、軸方向範囲を短縮したシールド付き磁石の導入により、勾配コイルの縁の付近で遥かに大きな静磁場が生ずるようになった。これらの磁場はまた、相対的に大きな力及びかなりの振動性渦電流を生ずる。振動性のB0渦電流により、MRスペクトル測定においては不要なサイド・ローブが生ずると共に、MRイメージングにおいてはアーティファクトが生ずる。
【0005】
勾配磁場の変化が存在するときに振動性B0渦電流を補正するための装置及び方法を提供すると望ましい。
【0006】
【課題を解決するための手段】
本発明の一実施例では、スピン励起信号を発生する送信器とNMR信号を検出する受信器とを有するNMR装置により、勾配信号を解析して、結果として生ずる振動性B0渦電流Be (t)を推定する。NMR装置の送信器若しくは受信器のいずれか又は両方の周波数をBe (t)に比例した量だけ周波数についてシフトさせて、振動性B0渦電流を補償する。印加された勾配信号はディジタル化されて、渦電流Be (t)の振動モデルから導出された再帰(recursive) フィルタを用いてフィルタ処理される。再帰フィルタは、複素値出力を有しており、渦電流Be (t)の推定値は再帰フィルタの複素値出力の実数部となる。
【0007】
上述の実施例及びここに記載されるその他の実施例は、振動性B0渦電流を実効的に補償して、向上したNMR画質及びMRスペクトル測定性能を提供する。
【0008】
【発明の実施の形態】
本発明は、一実施例では、NMRシステム(図示されていない)に用いられて、任意の勾配入力についてB0誤差の実時間補償を提供するフィルタである。この実施例では、NMRシステムは無線周波数送信器(図示されていない)を含んでおり、無線周波数送信器は、励起されるべき磁気スピンの自然なラーモア歳差周波数と共鳴的に一致する選択された周波数の無線周波数電磁波によって、一様且つ均一な磁場にさらされた核スピンを励起する。NMRシステムにはまた、励起したスピンから生ずる信号を検出する受信器が含まれている。NMRシステムにはまた、1つ又はこれよりも多いコイルが含まれており、コイルを流れる電流によって選択的に発生される勾配磁場を形成する。フィルタが、これらのコイルを流れる電流を解析して、振動性B0渦電流の推定値を形成し、次いで、この推定値を用いて、送信器及び/又は受信器の周波数を調節する。この調節により、勾配の高速の切り換えによって生ずる図1に示すようなB0誤差であって、補償しなければNMRシステムに存在していたであろうB0誤差が補償される。
【0009】
以下の導出法から、振動性B0渦電流Be (t)の補正を行う効率的なフィルタが得られる。モデル化した渦電流は、次のように書かれる。
【0010】
【数19】
【0011】
ここで、G(t)は3つの軸x、y又はzのいずれかに現われる勾配信号であり、記号*は畳み込み(convolution) を表わし、インパルス応答h(t)は次のように書かれる。
【0012】
【数20】
【0013】
このとき、u(t)は、次のように書かれる単位階段関数に等しい。
【0014】
【数21】
【0015】
受信周波数は、量γBe (t)だけシフトされ、ここで、γは磁気回転比である。図5に示すようなディジタル式送受信器36及び38によって実時間でこのシフトを実行するために、式(1)のBe (t)の決定は可能な限り効率的に行われる。受信周波数が離散的な間隔Δtでシフトされる結果として、Δt≪(1/f)smallestであり且つΔt≪τsmallestであり、(1/f)smallest及びτsmallestがそれぞれ全てのkについての1/fk 及びτk の最小値を表わしているとすると、式(1)の値は、z変換を用いれば十分な精度で求められる。
【0016】
一実施例では、N=1の場合を考察すれば十分である。より大きいNについての一般化は、重ね合わせ(superposition) によって導かれる。この実施例では、
【0017】
【外1】
【0018】
Ystepについての単位階段応答は、
【0019】
【数22】
【0020】
となるように、G(t)=u(t)と設定することにより決定される。
【0021】
tがΔtの間隔でサンプリングされる場合には、式(4)のz変換は次のように書かれる。
【0022】
【数23】
【0023】
【外2】
【0024】
【数24】
【0025】
【外3】
【0026】
【数25】
【0027】
式(7)の逆z変換を決定すると、離散的な時刻tn =nΔtにおけるYが次の式に従って得られる。
【0028】
【数26】
【0029】
ここで、ΔG(tn )=G(tn )−G(tn-1 )であり、Be (tn )=Re[Y(tn )]となる。
【0030】
式(8)から、Be (tn )を決定するためのディジタル式再帰フィルタすなわち無限インパルス応答フィルタ(IIRフィルタ)の数学的な基盤が得られる。このフィルタに要求される演算数は、直接的な畳み込みによって式(1)の値を求めるのに要求される演算数よりも遥かに少ない。振動性B0渦電流の補償にこのフィルタを用いるためには、0からN−1までの各々のkについてフィルタ・パラメータfk 、τk 、αk 及びθk を推定する必要がある。尚、Nは観測される振動挙動を十分に近似するのに適切な項の数を与えるように選択され又は決定される数である。一実施例では、振動性B0挙動を適切に補正するために、値N=1と決定された。
【0031】
一実施例では、特定的なイメージング・システム用のフィルタの特性を決定するために、非振動性渦電流の補償を最適化するようにイメージング・システムを調節する。次いで、既知の駆動信号を用いてB0渦電流を測定し、適合化(フィッティング)ルーチンを用いて式(2)のh(t)のパラメータについての推定値を得る。公知のNMRイメージング・システムを用いた一例では、ある範囲の周波数にわたる正弦波状の駆動信号を用いることによりB0渦電流を測定した。32Hzの周辺で準共鳴が測定された。図2は、x軸上で2ガウス/cm(G/cm)の振幅を有する31.25Hzの正弦波状の励起信号の20回の完全な周期から得られた公知のNMRイメージング・システムにおける測定B0渦電流を示している。このプロットの縦軸は、励起用勾配の最大振幅によって正規化されている。
【0032】
このシステムについて、N=1の仮定を用いたシンプレックス適合化(fitting) ルーチンによって式(2)のh(t)のパラメータについての推定値を決定した。得られた推定値は、f=31.91Hz、τ=0.36秒、α=0.000036cm及びθ=0.16ラジアンであった。従って、Δt=64マイクロ秒の更新時間を許容するのに十分な時間で、このシステムについての式(8)の値を求めることができる。Δtは、図2のデータについてΔt≪1/f及びΔt≪τを明らかに満たしているので、このz変換解析及び式(8)は良好な近似となる。
【0033】
フィルタ更新間隔に比較して十分に長い時間及び減衰定数を有する渦電流の場合には、周波数シフトは、ディジタル送信器について計算時間を最短にする再帰フィルタを用いて決定することができる。一実施例では、図3に示すように、ディジタル式再帰フィルタ10が、印加された勾配G(tn )からBe (tn )を推定している。信号G(tn )は、磁気コイル(図示されていない)に印加される勾配電流のディジタル表現であり、アナログ・ディジタル変換器(やはり図示されていない)によって形成されたものである。最初に、ディジタル化されたG(tn )が遅延器12に印加される。次いで、遅延後の信号G(tn-1 )が乗算器14へ供給され、ここで、例えば−1で乗算される。乗算の結果は加算器16へ供給され、ここでG(tn )に加算されて、ΔG(tn )を発生する。この加算の結果は乗算器18へ供給され、量−αejθで乗算される。尚、パラメータα及びθは、予め推定されている。結果として得られた信号は、加算器20により、遅延器22によって遅延されて乗算器23においてe-βΔtと乗算された加算器20の出力Y(tn )の関数である信号に加算される。尚、βは推定によって予め決定されており、Δtは離散的なサンプリング時間である。機能24は、Y(tn )の実数部を取り出して、出力Be (tn )を発生する。当業者には、図3のフィルタ10が、特殊目的のハードウェアにおいて、又はNMRシステムのプロセッサ(図示されていない)によって実行されるソフトウェア若しくはファームウェアとして、容易に具現化され得ることが理解されよう。また、当業者には、中間結果ΔG(tn )を発生させずにG(tn )に対して直接演算を行うといった改変を含めて、フィルタ10の様々な改変が可能であることが理解されよう。
【0034】
図2に示す振動性B0渦電流に適合するパラメータを有するディジタル式再帰フィルタが具現化された。このフィルタを用いて、公知のNMRシステムのイメージング・システム受信周波数をシフトさせる一方、図2で用いたものと同じ駆動信号を用いてB0渦電流を励起した。図4に示す結果でわかるように、振動性B0渦電流は、励起用勾配信号及び渦電流のインパルス応答から予測された量だけ受信周波数をシフトさせることにより実効的に補正された。
【0035】
一実施例では、図5に示すように、補正回路25を用いることにより、1組の勾配信号Gx (t)、Gy (t)及びGz (t)から生ずる振動性B0渦電流を補償する。Gx (t)、Gy (t)及びGz (t)の各信号は、一実施例では、1つの公知のNMRシステムにおける1組のGx 、Gy 及びGz パルス制御モジュールすなわちGx 増幅器、Gy 増幅器及びGz 増幅器の組26によって発生されるような信号である。図5に示す信号は全てディジタル化されている。この実施例では、勾配信号Gx (t)、Gy (t)及びGz (t)の1組のサンプルGx (tn )、Gy (tn )及びGz (tn )の各々が、図3に示す形式のフィルタ10に入力される。図示では同じフィルタとされているが、一実施例では、必要であれば各々のフィルタ10が異なる内部パラメータα、β及びθを用いる。一実施例では、各々の勾配コイルを別個に励起させる別個の試験から得られる観測B0渦電流から、各々のフィルタ10について適当なパラメータを得る。前述のように、シンプレックス適合化ルーチンを用いて式(4)においてh(t)のパラメータを決定する。この手法により、各々のフィルタ10におけるパラメータα、β及びθの推定値が得られ、出力Be,x(tn )、Be,y(tn )及びBe,z(tn )が加算器28によって加算されて、一様且つ均一な磁場に対する信号Gx (t)、Gy (t)及びGz (t)の合成的な影響を表わす出力Be (tn )を発生するようにする。出力Be (tn )は、乗算器30に印加され、ここでγで乗算されて、瞬間的な周波数補正値γBe (tn )を得る。この補正は、NMRのRF送信器36及び受信器38に結合されている可変周波数発振器(VFO)32に適用することができる。この補正により、送信器36及び受信器38の周波数制御が可能になる。磁石50によって発生される磁場にさらされている物質を励起するために励起信号52が印加され、受信信号54が受信器38によって処理される。
【0036】
補正回路25によって実行されるものを含めて図5の信号のディジタル・フィルタ処理及びディジタル処理の一部又は全てを特殊目的の信号処理ハードウェアによって実行してもよいことが理解されよう。但し、このような処理はまた、ソフトウェア又はファームウェアの指令を実行するプロセッサによって実行してもよい。更に、本発明の周波数補正信号は、直接ディジタル合成を採用しているものを含めて、周波数合成式VFOに適用してもよい。
【0037】
本発明の様々な実施例についての以上の記載から、本発明がNMR応用における振動性B0渦電流の効率的な補正を提供することは明らかである。本発明を詳細に記述すると共に図解したが、これらは説明及び例示のみを意図しており、限定のためのものであると解釈すべきでないことを明瞭に理解されたい。従って、本発明の要旨及び範囲は、特許請求の範囲及びそれらの均等構成によって限定されるものとする。
【図面の簡単な説明】
【図1】勾配磁場の印加に応答して観測されるB0挙動を示すグラフである。
【図2】NMRシステムにおいて測定される振動性B0渦電流を示すグラフである。
【図3】本発明に従って補正周波数を推定するための単一チャネル型再帰フィルタの一実施例のブロック図である。
【図4】図2を得たものと同じNMRシステムであるが、本発明による周波数シフト補償を適用した後のNMRシステムにおいて測定されるB0渦電流を示すグラフである。
【図5】本発明に従って補正周波数を推定するための3チャネル型再帰フィルタの一実施例のブロック図である。
【符号の説明】
10 ディジタル式再帰フィルタ
14、18、23、30 乗算器
16、20、28 加算器
24 実数部取得機能
25 補正回路
26 勾配増幅器
36 送信器
38 受信器
32 可変周波数発振器(VFO)
50 磁石
52 励起信号
54 受信信号
Claims (8)
- スピン励起信号を発生する送信器と核磁気共鳴信号を検出する受信器とを備えた核磁気共鳴装置において、振動性B0渦電流の影響を補償する方法であって、少なくとも1つの印加される勾配信号を解析することにより、振動性B0渦電流Be(t)を推定する工程と、Be(t)に比例した量だけ前記受信器及び前記送信器の両方の周波数をシフトさせる工程と、を有し、
前記少なくとも1つの印加される勾配信号がG(t)であるとすると、振動性B0渦電流を推定する前記工程は、複素値出力を有する再帰フィルタを用いて前記G(t)信号をフィルタ処理する工程と、前記複素値出力の実数部の関数としてBe(t)を推定する工程とを含んでいる、方法。 - 前記G(t)信号をフィルタ処理する前記工程は、G(t)の時間サンプリング表現G(tn)を形成する工程と、複素値出力を有する再帰フィルタを用いて前記時間サンプリング表現G(tn)をフィルタ処理する工程と含んでおり、前記再帰フィルタは次のように書かれ、
- β=1/τ−j2πfであるとして、印加される試験信号の関数としてB0渦電流Be,test(t)を測定する工程と、次の式
- 前記少なくとも1つの印加される勾配信号は、3つの勾配信号Gx (t)、Gy(t)及びGz(t)を含んでおり、前記振動性B0渦電流Be(t)を推定する前記工程は、複素値出力をそれぞれ有する複数の再帰フィルタを用いてGx (t)、Gy (t)及びGz(t)を表わす信号をフィルタ処理する工程と、前記複数の再帰フィルタの前記複素値出力の実数部の和の関数としてBe(t)を推定する工程とを含んでいる請求項1に記載の方法。
- 複数の再帰フィルタを用いてGx(t)、Gy(t)及びGz(t)を表わす信号をフィルタ処理する工程は、Gx(t)、Gy(t)及びGz(t)の時間サンプリング表現Gx(tn )、Gy(tn )及びGz(tn)を決定する工程と、複素値出力を有する再帰フィルタを用いて前記時間サンプリング表現Gx(tn )、Gy(tn )及びGz(tn )をフィルタ処理する工程と含んでおり、前記再帰フィルタの各々は次のように書かれ、
- β=1/τ−j2πfであるとして、印加される試験信号の関数としてB0渦電流Be,test(t)を測定する工程と、次の式
- α、β及びθの値は、前記複数の再帰フィルタの各々について異なっており、印加される試験信号の関数としてB0渦電流Be,test(t)を測定する前記工程、及び次の式
- スピン励起信号を発生する送信器と核磁気共鳴信号を検出する受信器とを含んでいる核磁気共鳴装置において、振動性B0渦電流の影響を補償する補正システムであって、少なくとも1つの印加される勾配信号を解析することにより、振動性B0渦電流Be(t)を推定し、Be(t)に比例した量だけ前記受信器及び前記送信器の両方の周波数をシフトさせるように構成されており、
複素値出力を有する再帰フィルタを更に含んでおり、前記少なくとも1つの印加される勾配信号がG(t)であるとして、前記システムは更に、前記再帰フィルタを用いて前記G(t)信号をフィルタ処理し、前記複素値出力の実数部の関数としてBe(t)を推定するように構成されている補正システム。
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