JP3705309B2

JP3705309B2 - 超電導装置

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Publication number: JP3705309B2
Application number: JP28028896A
Authority: JP
Inventors: 作太郎山口; 和威妹尾; 正夫守田
Original assignee: YYL KK
Current assignee: YYL KK
Priority date: 1996-10-01
Filing date: 1996-10-01
Publication date: 2005-10-12
Anticipated expiration: 2016-10-01
Also published as: JPH10106364A

Description

【０００１】
【発明の属する技術分野】
本発明は、超電導装置に関し、特に、核融合装置等に適用して好適な超電導磁石等の超電導装置に関する。
【０００２】
【従来の技術】
電気抵抗がない超電導線を用いた並列超電導線路１でなる回路の一例を図２１に示す。ここでＬ１，Ｌ２はそれぞれの超電導線路２の自己インダクタンスである。Ｍ１２は超電導線路間の相互インダクタンスである。ｉ１，ｉ２はそれぞれ電流を示す。添字１，２は各々の超電導線路を表す。
【０００３】
いま、電源３より一定電圧を印加して電流を変化させる場合を考える。この場合の回路方程式は次式（１０）のようになる。
【０００４】
Ｌ１ｄｉ１／ｄｔ＋Ｍ１２ｄｉ２／ｄｔ＝Ｖ
Ｌ２ｄｉ２／ｄｔ＋Ｍ１２ｄｉ１／ｄｔ＝Ｖ …（１０）
【０００５】
図２２に示される回路の等価回路の回路方程式は次式（１１）のように変形される。
【０００６】
（Ｌ１−Ｍ１２）ｄｉ１／ｄｔ＋Ｍ１２（ｄｉ１＋ｄｉ２）／ｄｔ＝Ｖ
（Ｌ２−Ｍ１２）ｄｉ２／ｄｔ＋Ｍ１２（ｄｉ１＋ｄｉ２）／ｄｔ＝Ｖ…（１１）
【０００７】
図２２において、電流変化率をｄｉ／ｄｔとするとき、並列部分の両端電圧（Ｌ１−Ｍ１２）ｄｉ１／ｄｔと（Ｌ２−Ｍ１２）ｄｉ２／ｄｔは同一になるため、電流変化率ｄｉ／ｄｔの比は、（Ｌ１−Ｍ１２）と（Ｌ２−Ｍ１２）の逆数の比になる。即ち、並列超電導線路１を構成する各超電導線路２の電流配分は（Ｌ１−Ｍ１２）および（Ｌ２−Ｍ１２）に支配される。
【０００８】
例えば、並列超電導線路として、２本の超電導線で巻回された超電導コイルを考えたとき、超電導線の線長の違いや平均的な巻半径の違いにより、２本の超電導線についてインダクタンスの差が生じるために、均等には電流が流れない。２本の超電導線で巻回されたインダクタンス１Ｈ（ヘンリー）の超電導コイルにおいて、各超電導線の自己インダクタンスの差は０．００１〜０．０００１Ｈになると考えられるが、この程度のインダクタンスの乱れさえも電流分布のアンバランスの原因となる。
【０００９】
また、超電導並列回路の一例である、大電流容量の超電導撚り線導体においては、並列超電導線路を構成する各々の超電導素線間の磁気的結合係数は１に近く、相互インダクタンスＭの大きさは自己インダクタンスＬとほぼ同じ大きさになるため、Ｌ−Ｍの値は極めて小さくなり、超電導素線のわずかな自己インダクタンスＬのばらつきでさえも電流分布のアンバランスの原因となりえる。
【００１０】
上記の理由により、現状、超電導撚り線導体においては、超電導素線の電気絶縁を施さず、電気的に接触させることで、電流が超電導素線間で自由に分布できる構成にして、電流のアンバランスが生じないようにしている。しかし、電気絶縁を施していない超電導素線で構成される超電導撚り線導体で製作された超電導磁石を励磁したとき、超電導撚り線導体に横方向磁界が印加され、超電導素線間を流れる結合電流が誘導されるために損失が発生する。この損失は結合損失とよばれ、液体ヘリウムの消費の増加などの問題を引き起こす。
【００１１】
最近では、図２３に示す様に、超電導撚り線導体の電流分布の均一化を図るための手段として、電気抵抗５を各超電導線路２に直列に付ける（「バランス抵抗」という）方法がある。この方法においては、並列部の両端電圧がほぼ各超電導線路２の電流と抵抗値の積と等しくなるような電気抵抗５を備えることにより、抵抗の大きさで電流分布のバランスをとることが可能である（参考文献英文論文 S. Torii et. al. 「ANALYSIS OF DEGRADATION IN AC SUPERCONDUCTING CABLES」IEEE TRANSACTIONS ON APPLIED APPLIED SUPERCONDUCTIVITY, VOL.3, NO1, 1993）。
【００１２】
また、１９９５年秋季低温工学・超電導学会においては、図２４に示すように、超電導撚り線導体８について、超電導素線９間を周期的に電気的接触部６を介して短絡するアイデアが提案されている。短絡するピッチを、撚りピッチの整数倍にすることで、理想的には前述の超電導素線９間を循環する結合電流は発生しない（参考文献１９９５年第５４回秋季低温工学・超電導学会講演概要集Ｐ１９２（横浜国立大学）、Ｐ１９６（東芝））。
【００１３】
【発明が解決しようとする課題】
上記した電流分布均一化のための従来の方法においては、バランス抵抗部分においてジュール発熱が生じるため、液体ヘリウム中などの低温部分にこのようなバランス抵抗を配置することはできない。また、各超電導素線に電気抵抗をつける方法では、本発明と比較して、余分なジュール損失が発生することになる。
【００１４】
さらに、電流変化率が大きい場合には、インダクタンスのばらつきによる電流のアンバランスを改善するための十分な大きさの抵抗値（インピーダンス）が得られず、電流分布均一効果は小さい。
【００１５】
しかしながら、現状では、超電導素線に絶縁が施されている場合において、超電導並列回路を実現するためには、バランス抵抗が不可欠であると考えられている。
【００１６】
また、超電導素線間を短絡する方法も、多重撚り超電導導体１５にこれらの方法を適用したとき、製作が困難であり、且つ撚り乱れが発生した際に、異なった超電導素線束にある超電導素線同士により、電気的接触部を介して閉回路が形成され、超電導コイルが作る変動磁界が鎖交した際に、大きな循環電流が発生し、結合損失やクエンチが発生する可能性があるという問題があった。
【００１７】
したがって本発明は、上記した問題点に鑑みてなされたものであって、その目的は、極力ジュール損失による液体ヘリウムの消費を少なくし、且つ容易に並列超電導線路の電流分布を均一化する超電導装置を提供することにある。
【００１８】
【課題を解決するための手段】
前記目的は、本発明によれば下記記載の手段によって達成される。
【００１９】
請求項１に記載の発明においては、多重撚りされた超電導導体の、各々の超電導素線束から１あるいは複数の超電導素線を選択し、別の多重撚り超電導導体の一つの超電導素線束に連結させることで、転置を行う。これにより、同一の超電導素線束内で、磁気的に強く結合していた超電導素線束同士の磁気的結合を弱めることにより、撚り乱れに起因する、電流分布のアンバランスを解消できる。
【００２０】
請求項２に記載の発明においては、多重撚りされた超電導導体の、各々の超電導素線束から１あるいは複数の超電導素線を選択し、束ねて電気抵抗を取り付ける。かかる構成により、超電導素線間の電流分布のアンバランスを解消できる。
【００２１】
請求項３に記載の発明においては、多重撚りされた超電導導体の、各々の超電導素線束から１本あるいは複数の超電導素線を選択し、束ねてインダクタンスを取り付けるものである。このため、電流分布のアンバランスを解消できる。
【００２２】
請求項４に記載の発明においては、超電導撚り線導体の、一部において１本あるいは複数本ごとに、磁性体からなるパイプを備える。これにより、その区間の超電導素線の自己インダクタンスが大きくできるために、電流分布のアンバランスを解消できる。
【００２３】
請求項５に記載の発明においては、超電導素線の一部に並列電気抵抗を有しており、これにより、偏流発生時にある超電導素線で臨界電流を越えた場合には自動的に電気抵抗が発生し電流分布のアンバランスを解消できる。
【００２４】
請求項６に記載の発明においては、超電導素線に直列に臨界電流が既知の完全安定化超電導線を有しており、これにより、超電導素線に流れる電流が臨界電流以上になると電気抵抗が発生し電流分布のアンバランスを解消できる。
【００２５】
請求項７に記載の発明においては、多重撚りされた超電導導体の、各々の超電導素線束から１本あるいは複数の超電導素線を選択し、請求項５あるいは６に記載の回路が取り付けられているために、超電導素線に流れる電流が臨界電流以上になると、電流分布のアンバランスを解消できる。
【００２６】
請求項８に記載の発明においては、超電導素線の絶縁が低次の撚りにおいて一部除去されているために、低次の超電導素線束内の超電導素線の電流分布は均一になり、高次の撚りの超電導素線束間はオーバオールの電流分布が比較的均一であるために、全体的に電流分布のアンバランスを解消できる。同時に、ある超電導素線においてクエンチが発生した際も、容易に隣接超電導素線に転流可能なために、超電導撚り線導体の安定性が向上する。
【００２７】
請求項９に記載の発明においては、超電導撚り線導体の、超電導素線の絶縁被覆を除去する作業を、撚り線工程において実施するために各超電導素線の絶縁を剥した箇所が確実に電気的に接触する。
【００２８】
請求項１０又は１１に記載の発明においては、絶縁を一部除去した超電導撚り線導体を低融点金属浴をくぐるらせることにより、低融点金属で結合するものである。前記の方法により製作することで、容易に超電導素線間の結合が可能になる。
【００２９】
請求項１２に記載の発明においては、超電導素線同士あるいは超電導線と電気抵抗を低融点金属接続した後に、余分な低融点金属を熱風で吹き飛ばすことで接続部を仕上げている。前記の方法により製作することにより、余計な電気的な接触が生じない。
【００３０】
【発明の実施の形態】
以下に本発明の実施例について図面を参照して説明する。
【００３１】
【実施例１】
本発明の一実施例について図１を参照して説明する。３×３撚りされた２重撚り超電導導体１５ａの、各々の超電導素線束１０ａ，１０ｂ，１０ｃから超電導素線９を１本ずつ選択し、別の２重撚り超電導導体１５ｂの一つの超電導素線束１０ａに連結させることで、転置を行った例を示している。
【００３２】
本実施例の動作原理を説明する前に、３×３超電導撚り線導体１５の両端に正弦波電圧Ｖｅ^-jωを印加した場合の回路方程式、式（１）について説明する。
【００３３】
【数１】

【００３４】
ここで超電導素線９の自己インダクタンスＬの添字は超電導素線９の番号、超電導素線９間の同士の相互インダンタンスＭ，ｍの添字は前が超電導素線９の番号、後ろの数字が磁気的結合の対象となる超電導素線９の番号を示す。番号１，２，３、４，５，６および７，８，９の超電導素線９が、それぞれ異なった超電導素線束１０を構成している。
【００３５】
３×３超電導撚り線導体１５のインピーダンスマトリックスはインダクタンスマトリックスに−ｊωを乗じて得られる。このインピーダンスマトリックスにおいて一次撚り超電導素線束１０を構成する超電導素線９同士は幾何学的距離が小さいために、磁気的結合が大きく、超電導素線９間の相互インダクタンスＭは、ほとんど超電導素線９そのものの自己インダクタンスＬと等しくなる。次に異なった超電導素線束１０にある２本の超電導素線９間の相互インダクタンスｍは幾何学的に距離が離れているために、同一超電導素線束１０に属する超電導素線９間の相互インダクタンスＭと比較して幾分小さい。大文字Ｍは磁気的結合が強いことを、小文字ｍは磁気的結合が弱いことをそれぞれ示す。
【００３６】
以下に、具体的に撚り乱れの影響を計算した例を以下に示す。超電導素線の自己インダクタンスを１．３９２ｍＨ、同一超電導素線束内の超電導素線同士の相互インダクタンスを１．３６５ｍＨ、異なった超電導素線束にある超電導素線同士の相互インダクタンスを１．２５５ｍＨとし、撚り乱れにより一本の超電導線の自己インダクタンスがわずかに小さい値１．３８０ｍＨになったと仮定して計算した。本来は、撚り乱れが生じた時、相互インダクタンスも変化するが、本計算では簡略化のために、自己インダクタンスのみを変化させた。インダクタンスマトリックスは表１のようになる。
【００３７】
【表１】

【００３８】
この様な超電導撚り線導体の両端に交流電圧印加した場合の電流分布は図２５のようになる。
【００３９】
小さい自己インダクタンスを与えた超電導素線束の中の超電導素線（番号１）に大きな電流が流れていることが分る。一方、３つの超電導素線束を比較した場合、電流のバランス（３本の超電導素線に流れる電流の和を比較する。）は保たれている。
【００４０】
以上より、超電導素線９の撚り乱れがある場合に、１次撚りを構成する３本の超電導素線９においては、超電導素線９間の電流分布がアンバランスが発生しやすい。一方、超電導素線束１０の電磁気的中心線は比較的離れているために、超電導素線束１０間の電流分布は、アンバランスになりにくい。
【００４１】
本実施例の、動作原理を説明する。
【００４２】
２本の３×３撚り超電導導体１５ａおよび１５ｂにおいて、図１に示すような転置を行う。式（２）に、このような３×３撚り超電導導体に正弦波電圧Ｖ^e-jωを印加した場合の回路方程式を示す。ωは角速度で、ω＝周波数ｆ×２πである。
【００４３】
【数２】

【００４４】
上式（２）の第１項において磁気的に強く結合していた超電導素線９同士は、第２項のマトリックスにおいては磁気的結合が小さくなるために、撚り乱れによる電流分布のアンバランスが生じにくい。
【００４５】
前述と同様に具体的な計算を行った例を示す。前述の様な撚り乱れを仮定した２本の３×３撚り超電導導体１５を転置を行って接続した場合を示している。式２の第１項に相当するインダクタンスマトリックスは表１と同様の数値を、第２項に相当するインダクタンスマトリックスが表２の数値を代入して計算した。
【００４６】
【表２】

【００４７】
交流電圧印加時の電流分布は図２６のようになる。電流分布のアンバランスは図２５と比較して緩和されていることが分かる。
【００４８】
本実施例は、従来の電気抵抗を用いた電流分布の均一化法に比べ、ジュール発熱がないために、液体ヘリウムの消費が低減できる。
【００４９】
【実施例２】
本発明の第２の実施例について、図２を参照して説明する。３×３撚り超電導導体１５の、各々の超電導素線束１０から１本の超電導素線９を選択し、束ねて電気抵抗５を取り付けている。この様な構成の３×３撚り超電導導体１５に正弦波電圧Ｖｅ^-jωを印加した場合の回路方程式を式（３）に示す。
【００５０】
【数３】

【００５１】
上式（３）の第２項のマトリックスの効果により、同一超電導素線束１０を構成する超電導素線９間の電流分布の均一化が実現できる。１本ずつ電気抵抗を接続する場合に比べて接続部７が少なくてすむために製作が容易になる。
【００５２】
【実施例３】
本発明の第３の実施例について、図３を参照して説明する。電気抵抗５がパワーリード１６部分に付けている様子を示している。１２は超電導コイル、１３は液体ヘリウム、１４はクライオスタットである。前記の構成にすることにより、ジュール発熱がガスヘリウム中で発生するため、液体ヘリウム１３の消費を低減できる。
【００５３】
【実施例４】
本発明の第４の実施例について、図４を参照して説明する。３×３撚り超電導導体１５の、各々の超電導素線束１０から１本の超電導素線９を選択し、それらを束ねて巻回してコイル１７を形成している。
【００５４】
次式（４）は、３×３撚り超電導導体１５に正弦波電圧Ｖｅ^-jωを印加した場合の回路方程式を示す。
【００５５】
【数４】

【００５６】
上式（４）の第２項のマトリックスにおいて１は超電導素線のコイル１７における自己インダクタンス、ｍはコイル１７における超電導素線間の相互インダクタンスである。式４において、別のコイルを構成する超電導素線同士は磁気的に結合しないと仮定し、相互インダクタンスを零としている。第２項のマトリックスの効果により、超電導素線束１０を構成する各超電導素線９においても電流分布の均一化が実現できる。
【００５７】
この方法では、超電導素線９の接続をしないためにジュール損失が低減できる。
【００５８】
【実施例５】
本発明の第５の実施例について、図５を参照して説明する。３×３撚り超電導導体１５の、各々の超電導素線束１０から１本の超電導素線９を選択し、それらを束ねて巻回してコイル１７を形成している。さらにコイル１７が磁気回路４を備えている。この様な場合、上式（４）の第２項の値が大きくなり、電流均一化の効果が大きい。
【００５９】
【実施例６】
本発明の第６の実施例について、図６を参照して説明する。３×３撚り超電導導体１５の、各々の超電導素線束１０から１本の超電導素線９を選択し、それらを束ねて磁性体パイプ１８を取り付けている。磁性体パイプ１８内にある超電導素線９は自己インダクタンスが大きくなり、且つ超電導素線９間の相互インダクタンスも大きくなるため、上記実施例４あるいは実施例５と同様の原理で、電流分布の均一化が実現できる。同時に、磁性体パイプ１８に超電導素線束１０を通すだけでよいので製作が容易である。
【００６０】
【実施例７】
本発明の第７の実施例について、図７を参照して説明する。３×３撚り超電導導体１５の、各々の超電導素線束１０から１本の超電導素線９を選択し、それらを束ねたものの周りに、磁性体シート１９を備えている。前記の構成にすることにより、超電導素線９の接続が終了した後でも、容易に磁性体シート１９を施工できる。
【００６１】
【実施例８】
本発明の第８の実施例について、図８を参照して説明する。３×３撚り超電導導体１５の、各々の超電導素線束１０から１本の超電導素線９を選択し、それらを束ねて巻回してコイル１７を形成している。ここで、コイル１７はお互いに磁気的に結合しにくい方向になっている。コイル１７間の距離を離して配置したり、磁気シールドを取り付けても同様の効果が得られることは言うまでもない。
【００６２】
【実施例９】
本発明の第９の実施例について、図９を参照して説明する。超電導撚り線導体８の、一部において超電導素線９の１本ごとに、磁性体パイプ１８を備えたことで、超電導素線９の自己インダクタンスが大きくなる。この様な、磁性体パイプ１８を備えた３×３撚り超電導導体１５に正弦波電圧Ｖｅ−ｊωを印加した場合の回路方程式を式５に示す。磁性体パイプ１８を備えた効果により、この区間の超電導素線９の自己インダクタンスが第２項のマトリックス中の１だけ大きくなっていることを示している。第２項の効果により電流分布の均一化が実現できる。
【００６３】
【数５】

【００６４】
【実施例１０】
本発明の第１０の実施例について、図１０を参照して説明する。本実施例においては、上記実施例９の磁性体パイプ１８の代わりに、磁性体シート１９を用いている。前記の構成にすることにより、上記実施例９と同様の効果が得られると同時に、製作が容易になる。
【００６５】
【実施例１１】
本発明の第１１の実施例について、図１１を参照して説明する。本実施例においては、上記実施例９の磁性体パイプ１８の代わりに、長手方向に開口部を有する管状磁性体２０を適用した例を示している。超電導素線９を通す手間が省けるために、容易に製作可能となる。磁性体栓２１を設ければさらに超電導素線９の自己インダクタンスが大きくなる。
【００６６】
また、上記実施例６において磁性体パイプ１８の代わりに、上記長手方向に開口部を有する管状磁性体２０を適用しても、同様の効果が得られることは言うまでもない。
【００６７】
【実施例１２】
本発明の第１２の実施例について、図１２を参照して説明する。図において、２２は、臨界電流が超電導素線９の臨界電流よりも小さい臨界電流が既知の超電導線である。超電導素線９に流れる電流が、臨界電流既知超電導線２２の臨界電流を越えた場合、臨界電流既知超電導線２２において常電導が発生する。この時、並列に電気抵抗５に電流が分流するために、クエンチによる常電導領域の拡大には至らず、ある大きさの電気抵抗が発生する。これにより、電流のアンバランス発生時には自動的に常電導抵抗が発生し、電流分布がバランスする。
【００６８】
上記の構成にすることにより、従来技術として示したすべての超電導素線９に電気抵抗５を接続する方法と比較して、余分なジュール発熱が生じること無く、電流分布のアンバランスを抑制できる。
【００６９】
【実施例１３】
本発明の第１３の実施例について、図１３を参照して説明する。図において、２２は、臨界電流が既知の超電導線である。クエンチにより常電導領域が広がらないように、ヒートシンク２４がついている。実施例１２と同様に電流分布の均一化効果がある。同時にヒートシンク２４が備えられているために、超電導撚り線導体８にクエンチが広がることがない。
【００７０】
【実施例１４】
本発明の第１４の実施例について、図１４を参照して説明する。図において、２３は、臨界電流既知の完全安定化超電導線である。上記実施例１３と同様の原理で電流分布の均一化効果がある。また、完全安定化超電導線２３においては、クエンチが起こらないために超電導装置の設計が容易である。
【００７１】
【実施例１５】
本発明の第１５の実施例について、図１５を参照して説明する。３×３超電導撚り線導体１５において、超電導素線束１０から、１本ずつ選択した３本の超電導素線９を束ねたものに直列に、臨界電流既知完全安定化超電導線２３が取り付けられている例を示している。１本の完全安定化超電導線２３に接続された３本の超電導素線９の電流値の和が完全安定化超電導線２３の臨界電流を越えると電気抵抗が発生するため、上記実施例２と同様に、電流分布の均一化が実現できる。
【００７２】
【実施例１６】
本発明の第１６の実施例について、図１６を参照して説明する。上記実施例１において、上式（１）を用いて説明したように、超電導素線束１０間のオーバオールの電流分布は超電導素線９同士の電流分布に比べて均一になりやすい。同様に超電導多重撚り線の場合は、低次の撚りの超電導素線束内ほど超電導素線間の電流のアンバランスが発生しやすい。
【００７３】
本実施例では、３×３撚り超電導導体１５において、低次の撚りである１次撚り超電導素線束２９のみ、ある区間で電気的な絶縁被覆３１を除去した箇所２５において電気的に接触している例を示している。
【００７４】
前記の構成にすることにより、電流分布は均一になり、かつ、ある超電導素線において常電導が発生した時も、電流の転流が容易である。また、低次の撚りにおいてのみ超電導素線９間の接続を行うため、多重撚り超電導導体においても、確実、かつ容易に超電導素線９同士の電気的接触が可能になる。
【００７５】
また、表面に高電気抵抗被覆、たとえばクロムメッキを施した超電導素線で構成される多重撚り超電導導体においても、低融点金属を用いて低次の撚りを構成する超電導素線間を低電気抵抗で接触させることで、同様の効果が得られることは言うまでもない。
【００７６】
【実施例１７】
本発明の第１７の実施例について、図１７を参照して説明する。撚り線装置３２を用いて撚り線作業時にサンドブラスト２６によって、絶縁被覆３１を取り除く例を示している。この様な製造方法により、超電導素線９間の接触を容易に、かつ正確に実現できる。
【００７７】
【実施例１８】
本発明の第１８の実施例について、図１８を参照して説明する。超電導撚り線導体８を低融点金属浴２８にくぐらせている。この時、低融点金属２７の融点は、絶縁被覆３１の耐熱温度以下にしてある。前記製造方法により、容易に超電導素線９間の接続を製作できる。さらに、確実に電気的に結合するため、単に超電導素線９間を接触させた場合に比べ導体設計が容易になる。また、低融点金属２７で接続することにより超電導素線９の動きが小さくなるために、クエンチが生じにくくなる。
【００７８】
【実施例１９】
本発明の第１９の実施例について、図１９を参照して説明する。例えば上記実施例１に記した、超電導撚り線導体１５同士を接続する場合を示してある。図中、風は熱風、２７は低融点金属である。超電導素線９同士を接続した後で熱風でとばすことにより、余分な接続箇所が生じないために、設計通りに電流の均一化ができる。
【００７９】
むろん、超電導素線９に電気抵抗５を接続する場合にも有効であることは言うまでもない。
【００８０】
【実施例２０】
本発明の第２０の実施例について、図２０を参照して説明する。図２０は、本発明を超電導ケーブル３０に適用した例を示している。超電導ケーブル３０は、超電導コイルの場合と比較して、巻線されていないために自己磁場だけを考えればよいために、電流分布均一化のための設計が容易である。また、空間的な自由度が大きいために、接続部分に別途クライオスタット１４を設けることは容易である。尚、請求項２以降の手段を適用した場合も、所定の効果が得られることは言うまでもない。
【００８１】
【発明の効果】
以上説明したように、本発明によれば、並列超電導線路、特に多重撚り超電導導体の電流分布を均一化することができるという効果を奏する。
【図面の簡単な説明】
【図１】本発明の実施例１に係る超電導装置を示す概観図である。
【図２】本発明の実施例２に係る超電導装置を示す概観図である。
【図３】本発明の実施例３に係る超電導装置を示す概観図である。
【図４】本発明の実施例４に係る超電導装置を示す概観図である。
【図５】本発明の実施例５に係る超電導装置を示す概観図である。
【図６】本発明の実施例６に係る超電導装置を示す概観図である。
【図７】本発明の実施例７に係る超電導装置を示す概観図である。
【図８】本発明の実施例８に係る超電導装置を示す概観図である。
【図９】本発明の実施例９に係る超電導装置を示す概観図である。
【図１０】本発明の実施例１０に係る超電導装置を示す概観図である。
【図１１】本発明の実施例１１に係る超電導装置を示す概観図である。
【図１２】本発明の実施例１２に係る超電導装置を示す概観図である。
【図１３】本発明の実施例１３に係る超電導装置を示す概観図である。
【図１４】本発明の実施例１４に係る超電導装置を示す概観図である。
【図１５】本発明の実施例１５に係る超電導装置を示す概観図である。
【図１６】本発明の実施例１６に係る超電導装置を示す概観図である。
【図１７】本発明の実施例１７に係る超電導装置を示す概観図である。
【図１８】本発明の実施例１８に係る超電導装置を示す概観図である。
【図１９】本発明の実施例１９に係る超電導装置を示す概観図である。
【図２０】本発明の実施例２０に係る超電導装置を示す概観図である。
【図２１】超電導並列回路図である。
【図２２】超電導並列回路の等価回路を示す回路図である。
【図２３】本発明の従来例を示す回路図である。
【図２４】本発明の従来例を示す概観図である。
【図２５】撚り乱れのある３×３撚り超電導導体の電流分布の計算結果の一例である。
【図２６】本発明の実施例１の３×３撚り超電導導体の電流分布の計算結果の一例である。
【符号の説明】
１並列超電導線路
２超電導線路
３電源
４磁気回路
５電気抵抗
６電気的接触部
７接続部
８超電導撚り線導体
９超電導素線
１０超電導素線束
１１並列電気抵抗
１２超電導コイル
１３液体ヘリウム
１４クライオスタット
１５３×３撚り超電導導体
１６パワーリード
１７超電導素線を束ねて巻回したコイル
１８磁性体パイプ
１９磁性体シート
２０長手方向に開口部を有する管状磁性体
２１磁性体栓
２２臨界電流が既知の超電導線
２３臨界電流が既知の完全安定化超電導線
２４ヒートシンク
２５絶縁被覆を除去した箇所
２６サンドブラスト
２７低融点金属
２８低融点金属浴
２９１次撚り超電導素線束
３０超電導ケーブル
３１絶縁被覆
３２撚線装置
風熱風
ｉ電流
Ｂ磁界
φ 磁束
Ｌ^* 超電導線路の自己インダクタンス
Ｍ^** 超電導線路間の相互インダクタンス
１_p1 １次撚りの撚りピッチ
１_p2 ２次撚りの撚りピッチ

Claims

ｎ×ｎ（ただし、ｎは２以上の整数）撚りされた２重撚り超電導導体のｎ個の超電導素線束の各々から１番目の絶縁被覆された超電導素線をｎ本取り出し、ｎ×ｎ撚りされた別の２重撚り超電導導体の第１の超電導素線束に連結させ、前記ｎ個の超電導素線束の各々からの絶縁被覆されたｉ（ｉは、２以上ｎ以下）番目の超電導素線をｎ本取り出し、前記別の２重撚り超電導導体の第ｉの超電導素線束に連結させて、転置してなる、ことを特徴とする超電導装置。
前記超電導導体の各々の超電導素線束から１又は複数本の絶縁被覆された超電導素線を選択して束ねてなるものに抵抗素子が直列に接続されていることを特徴とする請求項１記載の超電導装置。
前記超電導導体の、各々の超電導素線束から１又は複数本の絶縁被覆された超電導素線を選択して束ねてなるものにインダクタンス素子が直列に接続されていることを特徴とする請求項１記載の超電導装置。
前記２重撚り超電導導体の、一部において１又は複数本の絶縁被覆された超電導素線ごとに、管状の磁性体を備え、該管状磁性体を備えた範囲において該１本又は複数本の超電導素線の自己インダクタンスが大とされていることを特徴とする請求項１記載の超電導装置。
前記２重撚り超電導導体の、各々の超電導素線束から１又は複数本の絶縁被覆された超電導素線を選択し、束ねたものに、臨界電流が既知の超電導線が直列に備えられていることを特徴とする請求項１記載の超電導装置。