JP3488652B2 - 磁気抵抗効果膜及びその製造方法並びにそれを用いた磁気ヘッド - Google Patents
磁気抵抗効果膜及びその製造方法並びにそれを用いた磁気ヘッドInfo
- Publication number
- JP3488652B2 JP3488652B2 JP01201699A JP1201699A JP3488652B2 JP 3488652 B2 JP3488652 B2 JP 3488652B2 JP 01201699 A JP01201699 A JP 01201699A JP 1201699 A JP1201699 A JP 1201699A JP 3488652 B2 JP3488652 B2 JP 3488652B2
- Authority
- JP
- Japan
- Prior art keywords
- layer
- film
- magnetoresistive
- ferromagnetic layer
- ferromagnetic
- Prior art date
- Legal status (The legal status is an assumption and is not a legal conclusion. Google has not performed a legal analysis and makes no representation as to the accuracy of the status listed.)
- Expired - Fee Related
Links
Classifications
-
- B—PERFORMING OPERATIONS; TRANSPORTING
- B82—NANOTECHNOLOGY
- B82Y—SPECIFIC USES OR APPLICATIONS OF NANOSTRUCTURES; MEASUREMENT OR ANALYSIS OF NANOSTRUCTURES; MANUFACTURE OR TREATMENT OF NANOSTRUCTURES
- B82Y25/00—Nanomagnetism, e.g. magnetoimpedance, anisotropic magnetoresistance, giant magnetoresistance or tunneling magnetoresistance
-
- H—ELECTRICITY
- H01—ELECTRIC ELEMENTS
- H01F—MAGNETS; INDUCTANCES; TRANSFORMERS; SELECTION OF MATERIALS FOR THEIR MAGNETIC PROPERTIES
- H01F10/00—Thin magnetic films, e.g. of one-domain structure
- H01F10/32—Spin-exchange-coupled multilayers, e.g. nanostructured superlattices
- H01F10/324—Exchange coupling of magnetic film pairs via a very thin non-magnetic spacer, e.g. by exchange with conduction electrons of the spacer
- H01F10/3268—Exchange coupling of magnetic film pairs via a very thin non-magnetic spacer, e.g. by exchange with conduction electrons of the spacer the exchange coupling being asymmetric, e.g. by use of additional pinning, by using antiferromagnetic or ferromagnetic coupling interface, i.e. so-called spin-valve [SV] structure, e.g. NiFe/Cu/NiFe/FeMn
Description
【０００１】
【発明の属する技術分野】本発明は、磁気抵抗効果膜及
びその製造方法並びにそれを用いた磁気ヘッドに係る。
より詳細には、第一の強磁性体層の結晶粒径を制御する
とともに、第一の強磁性体層が高い軟磁気特性も維持で
きる、磁気抵抗効果膜及びその製造方法並びにそれを用
いた磁気ヘッドに関する。特に、本発明は磁気記録用再
生ヘッドあるいは磁気センサ等に好適に用いられる。
びその製造方法並びにそれを用いた磁気ヘッドに係る。
より詳細には、第一の強磁性体層の結晶粒径を制御する
とともに、第一の強磁性体層が高い軟磁気特性も維持で
きる、磁気抵抗効果膜及びその製造方法並びにそれを用
いた磁気ヘッドに関する。特に、本発明は磁気記録用再
生ヘッドあるいは磁気センサ等に好適に用いられる。
【０００２】
【従来の技術】従来より、磁気記録媒体及び磁気ヘッド
から構成される磁気記録装置では、記録密度の向上に伴
い、磁気ヘッドのさらなる高性能化が求められている。
このような高記録密度化に対応するため、現在の磁気ヘ
ッドは、媒体に情報を記録する際に用いる記録ヘッド、
及び、媒体に記録された情報を再生する際に用いる再生
ヘッド、に機能分離した２つのヘッド構成からなってい
る。そして、記録ヘッドには、媒体の高保磁力化に伴
い、飽和磁束密度の大きな材料が要求されている。一
方、再生ヘッドには、媒体の小型化に伴う相対速度の低
下に対応するため、従来の誘導型ヘッドに代えて、磁気
抵抗効果を利用したいわゆるＭＲヘッドを用いることで
再生出力の増加が図られている。
から構成される磁気記録装置では、記録密度の向上に伴
い、磁気ヘッドのさらなる高性能化が求められている。
このような高記録密度化に対応するため、現在の磁気ヘ
ッドは、媒体に情報を記録する際に用いる記録ヘッド、
及び、媒体に記録された情報を再生する際に用いる再生
ヘッド、に機能分離した２つのヘッド構成からなってい
る。そして、記録ヘッドには、媒体の高保磁力化に伴
い、飽和磁束密度の大きな材料が要求されている。一
方、再生ヘッドには、媒体の小型化に伴う相対速度の低
下に対応するため、従来の誘導型ヘッドに代えて、磁気
抵抗効果を利用したいわゆるＭＲヘッドを用いることで
再生出力の増加が図られている。
【０００３】近年、さらに大きな磁気抵抗変化率を示す
伝導電子のスピン依存散乱を利用した巨大磁気抵抗効果
膜（ＧＭＲ膜）が開発され、それを用いたＧＭＲヘッド
の一つとして、スピンバルブ構造を用いたヘッドが提案
されている。その一例としては、特開平４−３５８３１
０号公報に開示された技術が挙げられる。
伝導電子のスピン依存散乱を利用した巨大磁気抵抗効果
膜（ＧＭＲ膜）が開発され、それを用いたＧＭＲヘッド
の一つとして、スピンバルブ構造を用いたヘッドが提案
されている。その一例としては、特開平４−３５８３１
０号公報に開示された技術が挙げられる。
【０００４】スピンバルブ構造は、基本的に第一の強磁
性体層、非磁性体層、第二の強磁性体層、反強磁性体層
の４層から構成され、交換相互作用が働かない程度に厚
い膜厚の非磁性体層を挟んで２つの強磁性体層が配置さ
れた構造となっている。反強磁性体層と接する第二の強
磁性体層は、反強磁性体との交換結合を利用することで
磁化が一方向に固定されており、固定層と呼ばれる。こ
れに対して、非磁性体層の下に位置する第一の強磁性体
層の磁化は外部磁界に対して自由に回転することができ
るので、自由層と呼ばれる。このような構造に外部磁界
が印加されると、固定層は磁化の方向を維持し、自由層
は外部磁界の方向に回転する。その結果、２つの強磁性
体層の相対的な磁化の向きが変化し、伝導電子のスピン
依存散乱が変化して、磁気抵抗が変化する。外部磁界に
対して自由に回転する層には、例えばＮｉＦｅ等のソフ
ト性の高い薄膜を用いて感度の向上を図られており、最
も実用的な構造と言える。
性体層、非磁性体層、第二の強磁性体層、反強磁性体層
の４層から構成され、交換相互作用が働かない程度に厚
い膜厚の非磁性体層を挟んで２つの強磁性体層が配置さ
れた構造となっている。反強磁性体層と接する第二の強
磁性体層は、反強磁性体との交換結合を利用することで
磁化が一方向に固定されており、固定層と呼ばれる。こ
れに対して、非磁性体層の下に位置する第一の強磁性体
層の磁化は外部磁界に対して自由に回転することができ
るので、自由層と呼ばれる。このような構造に外部磁界
が印加されると、固定層は磁化の方向を維持し、自由層
は外部磁界の方向に回転する。その結果、２つの強磁性
体層の相対的な磁化の向きが変化し、伝導電子のスピン
依存散乱が変化して、磁気抵抗が変化する。外部磁界に
対して自由に回転する層には、例えばＮｉＦｅ等のソフ
ト性の高い薄膜を用いて感度の向上を図られており、最
も実用的な構造と言える。
【０００５】ところで、巨大磁気抵抗効果膜（ＧＭＲ
膜）が利用している伝導電子のスピン依存散乱は、磁性
体層の内部において伝導電子の平均自由行程がスピンに
より異なる効果、いわゆるスピンに依存したバルク散乱
の効果と、非磁性体層と磁性体層との界面において伝導
電子が散乱される界面散乱の効果の二つからなるとされ
ている。このうち、界面散乱は界面の平坦性と密接な関
連を持っており、界面平坦性が低下して界面の乱れが大
きいとスピンに依存しない散乱が大きくなり、抵抗その
ものが大きくなってしまうので、抵抗変化率の低下をも
たらす。
膜）が利用している伝導電子のスピン依存散乱は、磁性
体層の内部において伝導電子の平均自由行程がスピンに
より異なる効果、いわゆるスピンに依存したバルク散乱
の効果と、非磁性体層と磁性体層との界面において伝導
電子が散乱される界面散乱の効果の二つからなるとされ
ている。このうち、界面散乱は界面の平坦性と密接な関
連を持っており、界面平坦性が低下して界面の乱れが大
きいとスピンに依存しない散乱が大きくなり、抵抗その
ものが大きくなってしまうので、抵抗変化率の低下をも
たらす。
【０００６】この界面の平坦性を決定する要素の一つ
に、スピンバルブ膜を構成する各層の粒径が挙げられ
る。すなわち、各層の粒径が大きいと界面の平坦性が悪
化し、抵抗変化率が低下する。従って、大きな抵抗変化
率を得るためには各層の粒径を制御する技術の開発が望
まれている。
に、スピンバルブ膜を構成する各層の粒径が挙げられ
る。すなわち、各層の粒径が大きいと界面の平坦性が悪
化し、抵抗変化率が低下する。従って、大きな抵抗変化
率を得るためには各層の粒径を制御する技術の開発が望
まれている。
【０００７】スピンバルブ構造において粒径を制御する
技術としては、特開平８−２８７４２０号公報に開示さ
れたものが挙げられる。同公報には、電気抵抗が小さ
く、感度の高い磁気抵抗効果素子を与える磁気抵抗効果
膜の構造として、第一の強磁性層の結晶粒径を８〜１４
ｎｍにすることにより、第一の強磁性層の軟磁気特性を
確保し、その上に形成される第二の強磁性層と反強磁性
層の間に強い交換結合を発生させる構造が説明されてい
る。また、同公報には、界面の荒れによる抵抗変化率の
低下を抑制するという目的で粒径を制御していないが、
イオンビームスパッタ法の成膜条件や他の成膜法によっ
て、自由層の粒径を制御することが記載されている。
技術としては、特開平８−２８７４２０号公報に開示さ
れたものが挙げられる。同公報には、電気抵抗が小さ
く、感度の高い磁気抵抗効果素子を与える磁気抵抗効果
膜の構造として、第一の強磁性層の結晶粒径を８〜１４
ｎｍにすることにより、第一の強磁性層の軟磁気特性を
確保し、その上に形成される第二の強磁性層と反強磁性
層の間に強い交換結合を発生させる構造が説明されてい
る。また、同公報には、界面の荒れによる抵抗変化率の
低下を抑制するという目的で粒径を制御していないが、
イオンビームスパッタ法の成膜条件や他の成膜法によっ
て、自由層の粒径を制御することが記載されている。
【０００８】上述したように、磁界感度の高い磁気抵抗
効果膜を得るためには、第一の強磁性体層が微弱な外部
磁界に対して自由に回転する必要があり、良好な軟磁気
特性を保持していなければならない。
効果膜を得るためには、第一の強磁性体層が微弱な外部
磁界に対して自由に回転する必要があり、良好な軟磁気
特性を保持していなければならない。
【０００９】この第一の強磁性体層（自由層）として
は、Ｎｉ−Ｆｅ合金が用いられることが多いが、一般的
に良好な軟磁気特性を得るために粒径を制御するという
ことは行われてはいない。何故ならば、第一の強磁性体
層の粒径を直接制御するためには、従来高い軟磁気特性
が得られていた第一の強磁性体層の成膜条件の変更が求
められるからである。しかしながら、高い抵抗変化率を
実現する所望の粒径が得られる成膜条件と、高い感度を
実現する良好な軟磁気特性が得られる成膜条件とは、必
ずしも一致しないという問題があった。
は、Ｎｉ−Ｆｅ合金が用いられることが多いが、一般的
に良好な軟磁気特性を得るために粒径を制御するという
ことは行われてはいない。何故ならば、第一の強磁性体
層の粒径を直接制御するためには、従来高い軟磁気特性
が得られていた第一の強磁性体層の成膜条件の変更が求
められるからである。しかしながら、高い抵抗変化率を
実現する所望の粒径が得られる成膜条件と、高い感度を
実現する良好な軟磁気特性が得られる成膜条件とは、必
ずしも一致しないという問題があった。
【００１０】
【発明が解決しようとする課題】本発明の目的は、スピ
ンバルブ構造の磁気抵抗効果膜を構成する第一の強磁性
体層（自由層）の成膜条件を変更することなく第一の強
磁性体層の粒径を制御可能な、磁気抵抗効果膜及びその
製造方法並びにそれを用いた磁気ヘッドを提供すること
である。
ンバルブ構造の磁気抵抗効果膜を構成する第一の強磁性
体層（自由層）の成膜条件を変更することなく第一の強
磁性体層の粒径を制御可能な、磁気抵抗効果膜及びその
製造方法並びにそれを用いた磁気ヘッドを提供すること
である。
【００１１】
【課題を解決するための手段】本発明に係る磁気抵抗効
果膜は、基板上に、下地層、第一の強磁性体層、非磁性
体層、第二の強磁性体層及び反強磁性体層が順に積層さ
れてなる磁気抵抗効果膜において、前記第一の強磁性体
層は、結晶粒径が５ｎｍ以上１４ｎｍ以下である前記下
地層の上に、エピタキシャル成長していることを特徴と
する。
果膜は、基板上に、下地層、第一の強磁性体層、非磁性
体層、第二の強磁性体層及び反強磁性体層が順に積層さ
れてなる磁気抵抗効果膜において、前記第一の強磁性体
層は、結晶粒径が５ｎｍ以上１４ｎｍ以下である前記下
地層の上に、エピタキシャル成長していることを特徴と
する。
【００１２】本発明に係る磁気抵抗効果膜の製造方法
は、基板上に、下地層、第一の強磁性体層、非磁性体
層、第二の強磁性体層及び反強磁性体層が順に積層され
てなる磁気抵抗効果膜の製造方法において、前記下地層
は少なくとも窒素を含む雰囲気中で成膜され、次いで該
下地層上に前記第一の強磁性体層をエピタキシャル成長
させることを特徴とする。
は、基板上に、下地層、第一の強磁性体層、非磁性体
層、第二の強磁性体層及び反強磁性体層が順に積層され
てなる磁気抵抗効果膜の製造方法において、前記下地層
は少なくとも窒素を含む雰囲気中で成膜され、次いで該
下地層上に前記第一の強磁性体層をエピタキシャル成長
させることを特徴とする。
【００１３】本発明者は、基板上に第一の強磁性体層
（自由層）、非磁性体層、第二の強磁性体層（固定層）
及び反強磁性体層が順に積層された層構成からなるスピ
ンバルブ構造では、下地層の上に第一の強磁性体層をエ
ピタキシャル成長（下地層とその上に形成される層との
間に、一定の方位関係が保たれた成長）させることで、
第一の強磁性体層の結晶粒径は、下地となる先に形成さ
れている層の粒径を反映することを見出し、上述した本
発明を考案するに至った。
（自由層）、非磁性体層、第二の強磁性体層（固定層）
及び反強磁性体層が順に積層された層構成からなるスピ
ンバルブ構造では、下地層の上に第一の強磁性体層をエ
ピタキシャル成長（下地層とその上に形成される層との
間に、一定の方位関係が保たれた成長）させることで、
第一の強磁性体層の結晶粒径は、下地となる先に形成さ
れている層の粒径を反映することを見出し、上述した本
発明を考案するに至った。
【００１４】エピタキシャル成長のためには、上下に位
置する膜の格子定数の不整合度が１５％程度が目安とさ
れているが、例えば下地膜が（１１１）配向を持つ面心
立方（ｆｃｃ）構造であれば、その上に形成されたｆｃ
ｃ構造の膜は容易に（１１１）配向となり、その際、下
地膜上に形成された膜の結晶粒径は、下地膜の結晶粒径
に支配されることに本発明者は着目した。これにより、
スピンバルブ構造において、第一の強磁性体層を制御す
るために、第一の強磁性体層と基板との間に下地層を設
け、その下地層の粒径を制御することにより、第一の強
磁性体層の粒径を制御することが可能となる。
置する膜の格子定数の不整合度が１５％程度が目安とさ
れているが、例えば下地膜が（１１１）配向を持つ面心
立方（ｆｃｃ）構造であれば、その上に形成されたｆｃ
ｃ構造の膜は容易に（１１１）配向となり、その際、下
地膜上に形成された膜の結晶粒径は、下地膜の結晶粒径
に支配されることに本発明者は着目した。これにより、
スピンバルブ構造において、第一の強磁性体層を制御す
るために、第一の強磁性体層と基板との間に下地層を設
け、その下地層の粒径を制御することにより、第一の強
磁性体層の粒径を制御することが可能となる。
【００１５】そして、上記第一の強磁性体層の粒径を制
御するためには、第一の強磁性体層を、結晶粒径が５ｎ
ｍ以上１４ｎｍ以下の下地層上にエピタキシャル成長さ
せることが必須条件であることを、本発明者は実験によ
り見出した。
御するためには、第一の強磁性体層を、結晶粒径が５ｎ
ｍ以上１４ｎｍ以下の下地層上にエピタキシャル成長さ
せることが必須条件であることを、本発明者は実験によ
り見出した。
【００１６】すなわち、本発明に係る磁気抵抗効果膜及
びその製造方法によれば、従来技術のように、第一の強
磁性体層の結晶粒径を制御するために第一の強磁性体層
の成膜条件を変更する必要がなくなる。換言すれば、本
発明では、第一の強磁性体層を形成する際には、良好な
軟磁気特性が実現できる成膜条件を採用できるので、従
来のように、結晶粒径を制御するために成膜条件を変更
して、軟磁気特性の劣化をまねくような危険性がない。
びその製造方法によれば、従来技術のように、第一の強
磁性体層の結晶粒径を制御するために第一の強磁性体層
の成膜条件を変更する必要がなくなる。換言すれば、本
発明では、第一の強磁性体層を形成する際には、良好な
軟磁気特性が実現できる成膜条件を採用できるので、従
来のように、結晶粒径を制御するために成膜条件を変更
して、軟磁気特性の劣化をまねくような危険性がない。
【００１７】従って、本発明によれば、基板上に所定の
粒径からなる下地層を設け、その上に第一の強磁性体層
をエピタキシャル成長させることにより、高い軟磁気特
性が得られる第一の強磁性体層の成膜条件を変更するこ
となく、第一の強磁性体層の結晶粒径を高い抵抗変化率
が得られる所定の値に制御できるので、優れた磁界感度
と良好な抵抗変化率を兼ね備えた、磁気抵抗効果膜及び
その製造方法の提供が可能となる。
粒径からなる下地層を設け、その上に第一の強磁性体層
をエピタキシャル成長させることにより、高い軟磁気特
性が得られる第一の強磁性体層の成膜条件を変更するこ
となく、第一の強磁性体層の結晶粒径を高い抵抗変化率
が得られる所定の値に制御できるので、優れた磁界感度
と良好な抵抗変化率を兼ね備えた、磁気抵抗効果膜及び
その製造方法の提供が可能となる。
【００１８】さらに、上記磁気抵抗効果膜を用いること
により、高性能の磁気ヘッドや磁界センサ等を容易に得
ることができる。
により、高性能の磁気ヘッドや磁界センサ等を容易に得
ることができる。
【００１９】
【発明の実施の形態】本発明者は、基板上に設けた下地
層の結晶粒径を制御するため、ＡｒとＮ2からなる混合
ガスによる反応性スパッタ法を用いた。
層の結晶粒径を制御するため、ＡｒとＮ2からなる混合
ガスによる反応性スパッタ法を用いた。
【００２０】その際、基板としてはＳｉ（１００）の単
結晶、下地層としては膜厚１０ｎｍのｆｃｃ構造のＩｒ
を用い、成膜時にはＮ2ガスを０〜２０流量％の割合で
導入した。成膜にはロードロック室を備える多元スパッ
タ装置を用い、プロセスチャンバーを５×１０-8Ｔｏｒ
ｒ以下まで排気した後、基板上にＩｒからなる下地膜を
形成した。そして、作製した下地膜の粒径をＡＦＭによ
り評価した。
結晶、下地層としては膜厚１０ｎｍのｆｃｃ構造のＩｒ
を用い、成膜時にはＮ2ガスを０〜２０流量％の割合で
導入した。成膜にはロードロック室を備える多元スパッ
タ装置を用い、プロセスチャンバーを５×１０-8Ｔｏｒ
ｒ以下まで排気した後、基板上にＩｒからなる下地膜を
形成した。そして、作製した下地膜の粒径をＡＦＭによ
り評価した。
【００２１】図１は、下地層を作製する際のＮ2流量比
と下地膜の粒径との関係を示すグラフである。図１よ
り、下地膜の粒径は窒素流量が増加するにしたがって単
調に小さくなることが分かった。
と下地膜の粒径との関係を示すグラフである。図１よ
り、下地膜の粒径は窒素流量が増加するにしたがって単
調に小さくなることが分かった。
【００２２】以下では、本発明の実施の形態を以下の実
施例に基づき説明する。
施例に基づき説明する。
【００２３】（実施例１）本例では、図１に示すように
粒径φを４〜１５ｎｍの範囲で変化させたＩｒからなる
下地膜上に、図２に示すスピンバルブ構造の磁気抵抗効
果膜を作製し、その抵抗変化率と下地層の粒径φとの関
係を調べた。
粒径φを４〜１５ｎｍの範囲で変化させたＩｒからなる
下地膜上に、図２に示すスピンバルブ構造の磁気抵抗効
果膜を作製し、その抵抗変化率と下地層の粒径φとの関
係を調べた。
【００２４】具体的には、Ｓｉ（１００）の単結晶から
なる基板２１上に、下地層２２として膜厚１０ｎｍのｆ
ｃｃ構造のＩｒを形成後、その上に第一の強磁性体層
（自由層）２３として７ｎｍのＮｉＦｅ合金膜、非磁性
体層２４として３．２ｎｍのＣｕ膜、第二の強磁性体層
（固定層）２５として５ｎｍのＮｉＦｅ合金膜、反強磁
性体層２６として１２ｎｍのＲｕＭｎ合金膜を順に積層
させた。その際、反強磁性体層２６となるＲｕＭｎ合金
膜の作製には、Ｍｎターゲット上にＲｕペレットを配置
した複合ターゲットを用い、Ｒｕの組成は１８ａｔ％と
した。
なる基板２１上に、下地層２２として膜厚１０ｎｍのｆ
ｃｃ構造のＩｒを形成後、その上に第一の強磁性体層
（自由層）２３として７ｎｍのＮｉＦｅ合金膜、非磁性
体層２４として３．２ｎｍのＣｕ膜、第二の強磁性体層
（固定層）２５として５ｎｍのＮｉＦｅ合金膜、反強磁
性体層２６として１２ｎｍのＲｕＭｎ合金膜を順に積層
させた。その際、反強磁性体層２６となるＲｕＭｎ合金
膜の作製には、Ｍｎターゲット上にＲｕペレットを配置
した複合ターゲットを用い、Ｒｕの組成は１８ａｔ％と
した。
【００２５】本例では、上記各層を作製する装置として
ロードロック室を備えた多元スパッタ装置を用い、プロ
セスチャンバーを５×１０-8Ｔｏｒｒまで排気した後、
すべての層を同一真空中で形成した。また、自由層２
３、固定層２５及び反強磁性体層２６は、成膜中に面内
の互いに直交する方向に、５０Ｏｅの磁界を印加しなが
ら形成した。
ロードロック室を備えた多元スパッタ装置を用い、プロ
セスチャンバーを５×１０-8Ｔｏｒｒまで排気した後、
すべての層を同一真空中で形成した。また、自由層２
３、固定層２５及び反強磁性体層２６は、成膜中に面内
の互いに直交する方向に、５０Ｏｅの磁界を印加しなが
ら形成した。
【００２６】作製した積層膜、すなわち図２の構成から
なるスピンバルブ構造の磁気抵抗効果膜に対して、Ｘ線
回折測定を行った。その結果、下地層２２の膜厚ｄに依
存せず、Ｉｒ（１１１）、ＮｉＦｅ（１１１）、Ｃｕ
（１１１）、ＲｕＭｎ（１１１）のみが観測され、全て
の層が（１１１）配向をしていることが分かった。ま
た、窒素流量の増加に伴い、回折線の半値幅は増加して
ブロードになる傾向を示したが、ＩｒとＮｉＦｅの方位
関係は維持されていた。この実験結果より、Ｉｒからな
る下地層２２とＮｉＦｅ膜からなる第一の強磁性体層
（自由層）２３との間に一定の方位関係が保たれたエピ
タキシャル成長が生じており、ＮｉＦｅ膜２３の結晶粒
径はＩｒ下地膜２２の結晶粒径φに支配されていること
が明らかとなった。
なるスピンバルブ構造の磁気抵抗効果膜に対して、Ｘ線
回折測定を行った。その結果、下地層２２の膜厚ｄに依
存せず、Ｉｒ（１１１）、ＮｉＦｅ（１１１）、Ｃｕ
（１１１）、ＲｕＭｎ（１１１）のみが観測され、全て
の層が（１１１）配向をしていることが分かった。ま
た、窒素流量の増加に伴い、回折線の半値幅は増加して
ブロードになる傾向を示したが、ＩｒとＮｉＦｅの方位
関係は維持されていた。この実験結果より、Ｉｒからな
る下地層２２とＮｉＦｅ膜からなる第一の強磁性体層
（自由層）２３との間に一定の方位関係が保たれたエピ
タキシャル成長が生じており、ＮｉＦｅ膜２３の結晶粒
径はＩｒ下地膜２２の結晶粒径φに支配されていること
が明らかとなった。
【００２７】図３は、下地層の粒径φと、窒素流量を０
として作製した下地層を有する磁気抵抗効果膜の抵抗変
化率で規格化された抵抗変化率との関係を示すグラフで
ある。図３より、磁気抵抗効果膜の抵抗変化率は、下地
膜の粒径φを５ｎｍ以上１４ｎｍ以下の範囲としたと
き、窒素流量を０とした磁気抵抗効果膜の抵抗変化率を
上回ることが分かった。ここで、粒径の小さい側で抵抗
変化率が急激に減少するのは、ＮｉＦｅ合金膜の粒径が
微細化し過ぎて、軟磁気特性を失ったためと考えられ
る。
として作製した下地層を有する磁気抵抗効果膜の抵抗変
化率で規格化された抵抗変化率との関係を示すグラフで
ある。図３より、磁気抵抗効果膜の抵抗変化率は、下地
膜の粒径φを５ｎｍ以上１４ｎｍ以下の範囲としたと
き、窒素流量を０とした磁気抵抗効果膜の抵抗変化率を
上回ることが分かった。ここで、粒径の小さい側で抵抗
変化率が急激に減少するのは、ＮｉＦｅ合金膜の粒径が
微細化し過ぎて、軟磁気特性を失ったためと考えられ
る。
【００２８】以上の結果より、下地膜の粒径φは抵抗変
化率が窒素流量０を上回っている５ｎｍ以上１４ｎｍ以
下の範囲が望ましい。
化率が窒素流量０を上回っている５ｎｍ以上１４ｎｍ以
下の範囲が望ましい。
【００２９】本例では、下地膜としてＩｒを用いたが、
結晶構造がｆｃｃ構造のＮｉＦｅ合金の下地膜として
は、エピタキシャル成長が可能なｆｃｃ構造であれば如
何なる材料でもよく、Ｉｒに限定されるものではない。
結晶構造がｆｃｃ構造のＮｉＦｅ合金の下地膜として
は、エピタキシャル成長が可能なｆｃｃ構造であれば如
何なる材料でもよく、Ｉｒに限定されるものではない。
【００３０】本例では、第一及び第二の強磁性体層とし
てＮｉＦｅ合金を用いたが、Ｃｏ、Ｆｅ、Ｎｉなどの強
磁性体、あるいはＮｉＦｅ、ＦｅＣｏ等の合金からなる
単層膜、またはこれらの単体または合金の積層膜を用い
ることができ、本例と同様の結果を得ることができる。
てＮｉＦｅ合金を用いたが、Ｃｏ、Ｆｅ、Ｎｉなどの強
磁性体、あるいはＮｉＦｅ、ＦｅＣｏ等の合金からなる
単層膜、またはこれらの単体または合金の積層膜を用い
ることができ、本例と同様の結果を得ることができる。
【００３１】本例では、反強磁性体層としてＲｕＭｎ合
金を用いたが、ＮｉＭｎ合金、ＩｒＭｎ合金、ＰｔＭｎ
合金、ＲｈＭｎ合金等のＭｎ系合金や、それらに他の元
素が添加された合金、あるいはＮｉＯ等を用いることが
できる。
金を用いたが、ＮｉＭｎ合金、ＩｒＭｎ合金、ＰｔＭｎ
合金、ＲｈＭｎ合金等のＭｎ系合金や、それらに他の元
素が添加された合金、あるいはＮｉＯ等を用いることが
できる。
【００３２】また、基板と下地層の間には、密着性を向
上させる目的から、例えばＴａ、Ｔｉ、Ｎｂ、Ｃｒなど
の金属、または、これらの合金を形成しても構わない。
上させる目的から、例えばＴａ、Ｔｉ、Ｎｂ、Ｃｒなど
の金属、または、これらの合金を形成しても構わない。
【００３３】（実施例２）本例では、第一の強磁性体層
の膜厚ｄを２〜１５ｎｍの範囲で変化させ、図２に示す
スピンバルブ構造の磁気抵抗効果膜を作製した点が実施
例１と異なる。その際、下地層の成膜は窒素流量比５％
で行った。そして、作製した磁気抵抗効果膜の抵抗変化
率と第一の強磁性体層の膜厚ｄとの関係を調べた。
の膜厚ｄを２〜１５ｎｍの範囲で変化させ、図２に示す
スピンバルブ構造の磁気抵抗効果膜を作製した点が実施
例１と異なる。その際、下地層の成膜は窒素流量比５％
で行った。そして、作製した磁気抵抗効果膜の抵抗変化
率と第一の強磁性体層の膜厚ｄとの関係を調べた。
【００３４】他の点は実施例１と同様とした。
【００３５】図４は、第一の強磁性体層の膜厚と、最大
値で規格化された磁気抵抗効果膜の抵抗変化率との関係
を示すグラフである。図４より、抵抗変化率は第一の強
磁性体層の膜厚ｄが２ｎｍ以上１０ｎｍ以下の範囲にあ
るとき、最大に近い抵抗変化率が安定して得られること
が分かった。この範囲より粒径が大きい側で抵抗変化率
が減少するのは、膜厚の増加により界面の平坦性が劣化
したためと考えられる。
値で規格化された磁気抵抗効果膜の抵抗変化率との関係
を示すグラフである。図４より、抵抗変化率は第一の強
磁性体層の膜厚ｄが２ｎｍ以上１０ｎｍ以下の範囲にあ
るとき、最大に近い抵抗変化率が安定して得られること
が分かった。この範囲より粒径が大きい側で抵抗変化率
が減少するのは、膜厚の増加により界面の平坦性が劣化
したためと考えられる。
【００３６】この結果より、第一の強磁性体層の膜厚
は、抵抗変化率はほぼ一定で大きな値を示す２ｎｍ以上
１０ｎｍ以下が望ましい。
は、抵抗変化率はほぼ一定で大きな値を示す２ｎｍ以上
１０ｎｍ以下が望ましい。
【００３７】（実施例３）本例では、反強磁性体層の膜
厚Ｄを５〜１６ｎｍの範囲で変化させ、図２に示すスピ
ンバルブ構造の磁気抵抗効果膜を作製した点が実施例１
と異なる。その際、下地層の成膜は窒素流量比５％で行
った。そして、作製した磁気抵抗効果膜のブロッキング
温度と反強磁性体層の膜厚Ｄとの関係を調べた。
厚Ｄを５〜１６ｎｍの範囲で変化させ、図２に示すスピ
ンバルブ構造の磁気抵抗効果膜を作製した点が実施例１
と異なる。その際、下地層の成膜は窒素流量比５％で行
った。そして、作製した磁気抵抗効果膜のブロッキング
温度と反強磁性体層の膜厚Ｄとの関係を調べた。
【００３８】他の点は実施例１と同様とした。
【００３９】図５は、反強磁性体層の膜厚Ｄと、作製し
た磁気抵抗効果膜のブロッキング温度との関係を示すグ
ラフである。図５より、ブロッキング温度は、反強磁性
体層の膜厚Ｄが１２ｎｍで低下が始まり、８ｎｍで２０
０℃となり、その後急激に低下する傾向があることが分
かった。ブロッキング温度は、素子を磁気ヘッドなどに
応用した場合の信頼性を考えると２００℃以上であるこ
とが望ましい。従って、反強磁性体層の膜厚としては、
８ｎｍ以上が好ましく、１２ｎｍ以上がより好ましい。
た磁気抵抗効果膜のブロッキング温度との関係を示すグ
ラフである。図５より、ブロッキング温度は、反強磁性
体層の膜厚Ｄが１２ｎｍで低下が始まり、８ｎｍで２０
０℃となり、その後急激に低下する傾向があることが分
かった。ブロッキング温度は、素子を磁気ヘッドなどに
応用した場合の信頼性を考えると２００℃以上であるこ
とが望ましい。従って、反強磁性体層の膜厚としては、
８ｎｍ以上が好ましく、１２ｎｍ以上がより好ましい。
【００４０】（実施例４）本例では、本発明に係る磁気
抵抗効果膜を、図６に示す構成の磁気抵抗効果型ヘッド
に適用した場合について説明する。
抵抗効果膜を、図６に示す構成の磁気抵抗効果型ヘッド
に適用した場合について説明する。
【００４１】図６の磁気抵抗効果型ヘッドを構成する磁
気抵抗効果膜６５としては、下から順に、膜厚１０ｎｍ
のＩｒからなる下地層、膜厚７ｎｍのＮｉＦｅ合金から
なる第一の強磁性体層、膜厚３．２ｎｍのＣｕからなる
非磁性体層、膜厚５ｎｍのＮｉＦｅ合金からなる第二の
強磁性体層、膜厚１０ｎｍのＲｕＭｎ合金からなる反強
磁性体層を積層形成したものを用いた。
気抵抗効果膜６５としては、下から順に、膜厚１０ｎｍ
のＩｒからなる下地層、膜厚７ｎｍのＮｉＦｅ合金から
なる第一の強磁性体層、膜厚３．２ｎｍのＣｕからなる
非磁性体層、膜厚５ｎｍのＮｉＦｅ合金からなる第二の
強磁性体層、膜厚１０ｎｍのＲｕＭｎ合金からなる反強
磁性体層を積層形成したものを用いた。
【００４２】図６の磁気抵抗効果型ヘッドは、予め下地
絶縁層（不図示）が形成された基板６１上に、下部シー
ルド層６２、第一の絶縁層６３を順次積層し、その上に
Ｔａからなる密着層６４、磁気抵抗効果膜６５、保護層
６６を順に設け、その両端に自由層の磁区を制御するた
めの磁区制御膜６７を形成した後、磁区制御膜６７上に
電極層６８を設け、次いで全体を覆うように第二の絶縁
層６９を形成した後、上部シールド層７０を形成した構
造である。
絶縁層（不図示）が形成された基板６１上に、下部シー
ルド層６２、第一の絶縁層６３を順次積層し、その上に
Ｔａからなる密着層６４、磁気抵抗効果膜６５、保護層
６６を順に設け、その両端に自由層の磁区を制御するた
めの磁区制御膜６７を形成した後、磁区制御膜６７上に
電極層６８を設け、次いで全体を覆うように第二の絶縁
層６９を形成した後、上部シールド層７０を形成した構
造である。
【００４３】以下では、具体的な製造方法について述べ
る。
る。
【００４４】まず、予めＡｌ2Ｏ3からなる下地絶縁層
（不図示）が形成されたＡｌ2Ｏ3−ＴｉＣからなる基板
上６１に、下部シールド層６２となるＦｅＡｌＳｉ膜を
スパッタ法により形成した。その後、下部シールド層６
２をフォトリソグラフィーとイオンミリング法により所
定のパターンに形成した。さらに、パターニングされた
下部シールド層６２上に膜厚１２０ｎｍのＡｌ2Ｏ3から
なる第一の絶縁層６３をスパッタ法により形成した。
（不図示）が形成されたＡｌ2Ｏ3−ＴｉＣからなる基板
上６１に、下部シールド層６２となるＦｅＡｌＳｉ膜を
スパッタ法により形成した。その後、下部シールド層６
２をフォトリソグラフィーとイオンミリング法により所
定のパターンに形成した。さらに、パターニングされた
下部シールド層６２上に膜厚１２０ｎｍのＡｌ2Ｏ3から
なる第一の絶縁層６３をスパッタ法により形成した。
【００４５】次に、Ａｌ2Ｏ3からなる第一の絶縁層６３
との密着性向上のため、膜厚５ｎｍのＴａ膜からなる密
着層６４をスパッタ法により形成した。
との密着性向上のため、膜厚５ｎｍのＴａ膜からなる密
着層６４をスパッタ法により形成した。
【００４６】その後、磁気抵抗効果膜６５として、膜厚
１０ｎｍのＩｒからなる下地層、膜厚７ｎｍのＮｉＦｅ
合金からなる第一の強磁性体層、膜厚３．２ｎｍのＣｕ
からなる非磁性体層、膜厚５ｎｍのＮｉＦｅ合金からな
る第二の強磁性体層、膜厚１０ｎｍのＲｕＭｎ合金から
なる反強磁性体層を、同一真空中でスパッタ法により順
に積層形成した。ここで、固定層及び自由層を成膜する
際は、膜面内の互いに直交する方向に、５０Ｏｅの磁界
を印加しながら形成した。
１０ｎｍのＩｒからなる下地層、膜厚７ｎｍのＮｉＦｅ
合金からなる第一の強磁性体層、膜厚３．２ｎｍのＣｕ
からなる非磁性体層、膜厚５ｎｍのＮｉＦｅ合金からな
る第二の強磁性体層、膜厚１０ｎｍのＲｕＭｎ合金から
なる反強磁性体層を、同一真空中でスパッタ法により順
に積層形成した。ここで、固定層及び自由層を成膜する
際は、膜面内の互いに直交する方向に、５０Ｏｅの磁界
を印加しながら形成した。
【００４７】さらに、磁気抵抗効果膜６５上に、保護層
６６として膜厚５ｎｍのＴａ膜をスパッタ法により形成
した。
６６として膜厚５ｎｍのＴａ膜をスパッタ法により形成
した。
【００４８】次いで、密着層６４、磁気抵抗効果膜６５
及び保護層６６を、下部シールド層６２と同様の方法で
所定のパターンに加工した後、磁気抵抗効果膜６５の両
端に接触するように膜厚３０ｎｍのＣｏＰｔからなる磁
区制御膜６７を形成後、磁区制御膜６７上に、膜厚１３
０ｎｍのＴａ膜／Ｃｕ膜／Ｔａ膜からなる電極層６８を
スパッタ法により成膜した。その後、磁区制御膜６７及
び電極層６８はリフトオフ法を用いてパターンニングし
た。
及び保護層６６を、下部シールド層６２と同様の方法で
所定のパターンに加工した後、磁気抵抗効果膜６５の両
端に接触するように膜厚３０ｎｍのＣｏＰｔからなる磁
区制御膜６７を形成後、磁区制御膜６７上に、膜厚１３
０ｎｍのＴａ膜／Ｃｕ膜／Ｔａ膜からなる電極層６８を
スパッタ法により成膜した。その後、磁区制御膜６７及
び電極層６８はリフトオフ法を用いてパターンニングし
た。
【００４９】次いで、全体を覆うように、膜厚１００ｎ
ｍのＡｌ2Ｏ3からなる第二の絶縁層６９をスパッタ法で
形成した後、膜厚３μｍのＮｉＦｅからなる上部シール
ド層７０をスパッタ法で形成し、最後にＡｌ2Ｏ3からな
る保護層（不図示）をスパッタ法で形成した。
ｍのＡｌ2Ｏ3からなる第二の絶縁層６９をスパッタ法で
形成した後、膜厚３μｍのＮｉＦｅからなる上部シール
ド層７０をスパッタ法で形成し、最後にＡｌ2Ｏ3からな
る保護層（不図示）をスパッタ法で形成した。
【００５０】その後、機械研磨により、磁気抵抗効果素
子の高さが所定の寸法になるまで研磨を行った。本例で
は、磁気抵抗効果素子の幅（トラック幅）は２μｍ、素
子の高さは１μｍとした。
子の高さが所定の寸法になるまで研磨を行った。本例で
は、磁気抵抗効果素子の幅（トラック幅）は２μｍ、素
子の高さは１μｍとした。
【００５１】本例では上記構成とすることによって、抵
抗変化率が高く、磁界感度が向上した磁気ヘッドを作製
することができた。
抗変化率が高く、磁界感度が向上した磁気ヘッドを作製
することができた。
【００５２】
【発明の効果】以上説明したように、本発明によれば、
基板上に、下地層、第一の強磁性体層、非磁性体層、第
二の強磁性体層及び反強磁性体層が順に積層されてなる
磁気抵抗効果膜において、前記第一の強磁性体層を、結
晶粒径が５ｎｍ以上１４ｎｍ以下である前記下地層の上
に、エピタキシャル成長させることにより、第一の強磁
性体層の成膜条件を変更することなくその結晶粒径を制
御できるので、高い抵抗変化率を有する磁気抵抗効果膜
が得られる。
基板上に、下地層、第一の強磁性体層、非磁性体層、第
二の強磁性体層及び反強磁性体層が順に積層されてなる
磁気抵抗効果膜において、前記第一の強磁性体層を、結
晶粒径が５ｎｍ以上１４ｎｍ以下である前記下地層の上
に、エピタキシャル成長させることにより、第一の強磁
性体層の成膜条件を変更することなくその結晶粒径を制
御できるので、高い抵抗変化率を有する磁気抵抗効果膜
が得られる。
【００５３】また、第一の強磁性体層の膜厚を２ｎｍ以
上１０ｎｍ以下に、あるいは反強磁性体層の膜厚を８ｎ
ｍ以上とすることで、高い抵抗変化率に加えて磁界感度
も向上させることができる。
上１０ｎｍ以下に、あるいは反強磁性体層の膜厚を８ｎ
ｍ以上とすることで、高い抵抗変化率に加えて磁界感度
も向上させることができる。
【００５４】さらに、本発明に係る磁気抵抗効果膜を用
いることにより、高性能の磁気ヘッドや磁界センサ等、
優れた磁気デバイスを提供することができる。
いることにより、高性能の磁気ヘッドや磁界センサ等、
優れた磁気デバイスを提供することができる。
【図１】下地層を作製する際のＮ2流量比と下地膜の粒
径との関係を示すグラフである。
径との関係を示すグラフである。
【図２】本発明に係る磁気抵抗効果膜の一例を示す模式
的な断面図である。
的な断面図である。
【図３】下地層の粒径φと、窒素流量を０として作製し
た下地層を有する磁気抵抗効果膜の抵抗変化率で規格化
された抵抗変化率との関係を示すグラフである。
た下地層を有する磁気抵抗効果膜の抵抗変化率で規格化
された抵抗変化率との関係を示すグラフである。
【図４】第一の強磁性体層の膜厚と、最大値で規格化さ
れた磁気抵抗効果膜の抵抗変化率との関係を示すグラフ
である。
れた磁気抵抗効果膜の抵抗変化率との関係を示すグラフ
である。
【図５】反強磁性体層の膜厚Ｄと、作製した磁気抵抗効
果膜のブロッキング温度との関係を示すグラフである。
果膜のブロッキング温度との関係を示すグラフである。
【図６】本発明に係る磁気抵抗効果膜を用いた磁気抵抗
効果型ヘッドの一例を示す模式的な断面図である。
効果型ヘッドの一例を示す模式的な断面図である。
２１ 基板、
２２ 下地層、
２３ 第一の強磁性体層（自由層）、
２４ 非磁性体層、
２５ 第二の強磁性体層（固定層）、
２６ 反強磁性体層、
６１ 基板、
６２ 下部シールド層、
６３ 第一の絶縁層、
６４ 密着層、
６５ 磁気抵抗効果膜、
６６ 保護層、
６７ 磁区制御膜、
６８ 電極層、
６９ 第二の絶縁層、
７０ 上部シールド層。
─────────────────────────────────────────────────────
フロントページの続き
(51)Int.Cl.7 識別記号 ＦＩ
Ｈ０１Ｆ 41/18 Ｈ０１Ｌ 43/12
Ｈ０１Ｌ 43/12 Ｇ０１Ｒ 33/06 Ｒ
(72)発明者 高橋 研
宮城県仙台市太白区人来田２丁目20−２
(56)参考文献 特開 平９−69209（ＪＰ，Ａ)
特開 平７−99114（ＪＰ，Ａ)
特開 2000−156530（ＪＰ，Ａ)
特開 平11−74121（ＪＰ，Ａ)
特開 平９−16939（ＪＰ，Ａ)
特開 平８−287420（ＪＰ，Ａ)
特開 平７−273385（ＪＰ，Ａ)
特開 平５−211326（ＪＰ，Ａ)
特開 平８−87722（ＪＰ，Ａ)
(58)調査した分野(Int.Cl.7，ＤＢ名)
H01L 43/08
G01R 33/09
G11B 5/39
H01F 10/08
H01F 10/26
H01F 41/18
H01L 43/12
Claims (6)
- 【請求項１】 基板上に、下地層、第一の強磁性体層、
非磁性体層、第二の強磁性体層及び反強磁性体層が順に
積層されてなる磁気抵抗効果膜において、前記第一の強
磁性体層は、結晶粒径が５ｎｍ以上１４ｎｍ以下である
前記下地層の上に、エピタキシャル成長していることを
特徴とする磁気抵抗効果膜。 - 【請求項２】 前記第一の強磁性体層の膜厚が２ｎｍ以
上１０ｎｍ以下であることを特徴とする請求項１に記載
の磁気抵抗効果膜。 - 【請求項３】 前記反強磁性体層の膜厚が８ｎｍ以上で
あることを特徴とする請求項１に記載の磁気抵抗効果
膜。 - 【請求項４】 前記第一及び第二の強磁性体層は、少な
くともＮｉ、Ｆｅ、Ｃｏのいずれか一つの元素を含む、
単層膜又は積層膜であることを特徴とする請求項１に記
載の磁気抵抗効果膜。 - 【請求項５】 基板上に、下地層、第一の強磁性体層、
非磁性体層、第二の強磁性体層及び反強磁性体層が順に
積層されてなる磁気抵抗効果膜の製造方法において、前
記下地層は少なくとも窒素を含む雰囲気中で成膜され、
次いで該下地層上に前記第一の強磁性体層をエピタキシ
ャル成長させることを特徴とする磁気抵抗効果膜の製造
方法。 - 【請求項６】 請求項１乃至４のいずれか１項に記載の
磁気抵抗効果膜を用いたことを特徴とする磁気ヘッド。
Priority Applications (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP01201699A JP3488652B2 (ja) | 1999-01-20 | 1999-01-20 | 磁気抵抗効果膜及びその製造方法並びにそれを用いた磁気ヘッド |
Applications Claiming Priority (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP01201699A JP3488652B2 (ja) | 1999-01-20 | 1999-01-20 | 磁気抵抗効果膜及びその製造方法並びにそれを用いた磁気ヘッド |
Publications (2)
| Publication Number | Publication Date |
|---|---|
| JP2000216453A JP2000216453A (ja) | 2000-08-04 |
| JP3488652B2 true JP3488652B2 (ja) | 2004-01-19 |
Family
ID=11793812
Family Applications (1)
| Application Number | Title | Priority Date | Filing Date |
|---|---|---|---|
| JP01201699A Expired - Fee Related JP3488652B2 (ja) | 1999-01-20 | 1999-01-20 | 磁気抵抗効果膜及びその製造方法並びにそれを用いた磁気ヘッド |
Country Status (1)
| Country | Link |
|---|---|
| JP (1) | JP3488652B2 (ja) |
Families Citing this family (4)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| JP3971551B2 (ja) * | 2000-07-19 | 2007-09-05 | Ｔｄｋ株式会社 | 磁気変換素子および薄膜磁気ヘッド |
| JP2008135503A (ja) * | 2006-11-28 | 2008-06-12 | Nec Corp | 磁気抵抗素子 |
| JP5120950B2 (ja) * | 2008-08-28 | 2013-01-16 | 独立行政法人物質・材料研究機構 | 磁性薄膜素子 |
| JPWO2018100837A1 (ja) * | 2016-12-02 | 2019-10-17 | Tdk株式会社 | 磁化反転素子、磁気抵抗効果素子、集積素子及び集積素子の製造方法 |
-
1999
- 1999-01-20 JP JP01201699A patent/JP3488652B2/ja not_active Expired - Fee Related
Also Published As
| Publication number | Publication date |
|---|---|
| JP2000216453A (ja) | 2000-08-04 |
Similar Documents
| Publication | Publication Date | Title |
|---|---|---|
| US6368706B1 (en) | Magnetoresistance effect element | |
| US6882509B2 (en) | GMR configuration with enhanced spin filtering | |
| US6395388B1 (en) | Magnetoresistance effect element | |
| US5958611A (en) | Magnetic multilayered film, magnetoresistance effect element and magnetoresistance device | |
| JP2962415B2 (ja) | 交換結合膜 | |
| US7446987B2 (en) | Composite hard bias design with a soft magnetic underlayer for sensor applications | |
| US6735058B2 (en) | Current-perpendicular-to-plane read head with an amorphous magnetic bottom shield layer and an amorphous nonmagnetic bottom lead layer | |
| US20080068767A1 (en) | Exchange-coupled film, method for making exchange-coupled film, and magnetic sensing element including exchange-coupled film | |
| JP2003124541A (ja) | 交換結合膜、磁気抵抗効果素子、磁気ヘッド及び磁気ランダムアクセスメモリ | |
| JP3694440B2 (ja) | 交換結合膜の製造方法、及び前記交換結合膜を用いた磁気抵抗効果素子の製造方法、ならびに前記磁気抵抗効果素子を用いた薄膜磁気ヘッドの製造方法 | |
| US20130064971A1 (en) | Method for making a current-perpendicular-to-the-plane (cpp) magnetoresistive (mr) sensor with an antiparallel free (apf) structure formed of an alloy requiring post-deposition high temperature annealing | |
| JP3756758B2 (ja) | 交換結合膜と、この交換結合膜を用いた磁気抵抗効果素子、ならびに前記磁気抵抗効果素子を用いた薄膜磁気ヘッド | |
| JP3670928B2 (ja) | 交換結合膜と、この交換結合膜を用いた磁気抵抗効果素子、ならびに前記磁気抵抗効果素子を用いた薄膜磁気ヘッド | |
| US7515388B2 (en) | Composite hard bias design with a soft magnetic underlayer for sensor applications | |
| JP3756757B2 (ja) | 交換結合膜と、この交換結合膜を用いた磁気抵抗効果素子、ならびに前記磁気抵抗効果素子を用いた薄膜磁気ヘッド | |
| JP3686572B2 (ja) | 交換結合膜の製造方法と、前記交換結合膜を用いた磁気抵抗効果素子の製造方法、ならびに前記磁気抵抗効果素子を用いた薄膜磁気ヘッドの製造方法 | |
| JPH11259820A (ja) | 磁気抵抗効果膜および磁気抵抗効果型ヘッド | |
| JP3488652B2 (ja) | 磁気抵抗効果膜及びその製造方法並びにそれを用いた磁気ヘッド | |
| JP3670929B2 (ja) | 交換結合膜と、この交換結合膜を用いた磁気抵抗効果素子、ならびに前記磁気抵抗効果素子を用いた薄膜磁気ヘッド | |
| JP3153739B2 (ja) | 磁気抵抗効果素子および磁気変換素子 | |
| JP3585028B2 (ja) | 磁気抵抗効果膜及びその製造方法 | |
| JP2000068569A (ja) | 交換結合膜およびそれを用いた磁気抵抗効果素子 | |
| JP3694441B2 (ja) | 交換結合膜と、この交換結合膜を用いた磁気抵抗効果素子、ならびに前記磁気抵抗効果素子を用いた薄膜磁気ヘッド | |
| JP3071781B2 (ja) | 交換結合膜、前記交換結合膜を用いた磁気抵抗効果素子、ならびに、前記磁気抵抗効果素子を用いた薄膜磁気ヘッド | |
| JP3255901B2 (ja) | 交換結合膜の製造方法 |
Legal Events
| Date | Code | Title | Description |
|---|---|---|---|
| FPAY | Renewal fee payment (event date is renewal date of database) |
Free format text: PAYMENT UNTIL: 20071031 Year of fee payment: 4 |
|
| FPAY | Renewal fee payment (event date is renewal date of database) |
Free format text: PAYMENT UNTIL: 20081031 Year of fee payment: 5 |
|
| FPAY | Renewal fee payment (event date is renewal date of database) |
Free format text: PAYMENT UNTIL: 20081031 Year of fee payment: 5 |
|
| FPAY | Renewal fee payment (event date is renewal date of database) |
Free format text: PAYMENT UNTIL: 20091031 Year of fee payment: 6 |
|
| FPAY | Renewal fee payment (event date is renewal date of database) |
Free format text: PAYMENT UNTIL: 20091031 Year of fee payment: 6 |
|
| FPAY | Renewal fee payment (event date is renewal date of database) |
Free format text: PAYMENT UNTIL: 20101031 Year of fee payment: 7 |
|
| FPAY | Renewal fee payment (event date is renewal date of database) |
Free format text: PAYMENT UNTIL: 20111031 Year of fee payment: 8 |
|
| LAPS | Cancellation because of no payment of annual fees |