JP2989892B2 - １８０゜ｒｆパルスを用いるエコーボリューマー画像形成法 - Google Patents
１８０゜ｒｆパルスを用いるエコーボリューマー画像形成法Info
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Description
【発明の詳細な説明】 本発明は、磁気共鳴画像形成システム、より詳細には
180゜RFパルスを用いるエコーボリューマー画像形成法
（Echo Volumar Imaging、EVI）に関するものであ
る。
180゜RFパルスを用いるエコーボリューマー画像形成法
（Echo Volumar Imaging、EVI）に関するものであ
る。
エコーボリューマー画像形成法を利用した磁気共鳴画
像形成法（マンスフィールド、ハウズマンおよびオルデ
ィッジ（P.Mansfield,A.M.Howseman,R.J.Ordidge）,0.1
Tにおけるボリューマー画像形成法,J.Phys.E.22,324−3
30（1989））によれば、観察すべき一定厚のスライス内
の数個の平面を、エコープラナー画像形成（echo−plan
ar imaging）（マンスフィールド、ハウズマンおよび
オルディッジ（P.Mansfield,A.M.Howseman,R.J.Ordidg
e）,NMRスピンエコーを用いるボリューマー画像形成法,
J.Phys.C.10,L55（1977）EPI）における１平面の検査に
必要であると思われるものと同じ時間内に同時に検査す
ることができる。初期の厚手スライス（thick slice）
選択プロセスののうち、スピンシステムは適切に変調さ
れたｘ、ｙおよびｚ直線磁気グラジエント（gradient）
を用いて３主軸に沿って符号化される。この型のエコー
ボリューマー画像形成法は、均質な検体については高い
磁場において、均質性がより低い検体については低い磁
場で良好に作動する。バルク磁化率アーテファクトが誘
導され、静磁場均一性の破壊を生じるので、操作磁場強
度が問題となる。この静磁場均一性が過度に破壊される
と、上記のEVIは現在得られるグラジエント強度および
スイッチング速度では非実用的となる。
像形成法（マンスフィールド、ハウズマンおよびオルデ
ィッジ（P.Mansfield,A.M.Howseman,R.J.Ordidge）,0.1
Tにおけるボリューマー画像形成法,J.Phys.E.22,324−3
30（1989））によれば、観察すべき一定厚のスライス内
の数個の平面を、エコープラナー画像形成（echo−plan
ar imaging）（マンスフィールド、ハウズマンおよび
オルディッジ（P.Mansfield,A.M.Howseman,R.J.Ordidg
e）,NMRスピンエコーを用いるボリューマー画像形成法,
J.Phys.C.10,L55（1977）EPI）における１平面の検査に
必要であると思われるものと同じ時間内に同時に検査す
ることができる。初期の厚手スライス（thick slice）
選択プロセスののうち、スピンシステムは適切に変調さ
れたｘ、ｙおよびｚ直線磁気グラジエント（gradient）
を用いて３主軸に沿って符号化される。この型のエコー
ボリューマー画像形成法は、均質な検体については高い
磁場において、均質性がより低い検体については低い磁
場で良好に作動する。バルク磁化率アーテファクトが誘
導され、静磁場均一性の破壊を生じるので、操作磁場強
度が問題となる。この静磁場均一性が過度に破壊される
と、上記のEVIは現在得られるグラジエント強度および
スイッチング速度では非実用的となる。
本発明の目的は、磁化作用により生じる誘導局部磁場
作用を克服する手段を提供することである。このEVI変
法はグラジエント反転の代わりに180゜RFパルスを用い
る。同様な変法がエコープラナー画像形成法（（Echo
Planar Imaging）EPIに用いるものとして英国特許出願
第8918105.1号明細書に記載されている。
作用を克服する手段を提供することである。このEVI変
法はグラジエント反転の代わりに180゜RFパルスを用い
る。同様な変法がエコープラナー画像形成法（（Echo
Planar Imaging）EPIに用いるものとして英国特許出願
第8918105.1号明細書に記載されている。
従って本発明は、有効ボリュームのスピン磁化を得る
ための厚手スライスを物体内に選択する初期選択プロセ
スを物体に付与することを含む、エコーボリューマー画
像形成法による物体の特定領域の磁気共鳴画像の形成法
において、さらにこうして定められた有効ボリュームを
180゜RFパルスならびに適切に変調されたｘ、ｙおよび
ｚグラジエントの組み合わせに付与してエコーボリュー
マー画像を形成することを含むことを特徴とする方法を
提供する。
ための厚手スライスを物体内に選択する初期選択プロセ
スを物体に付与することを含む、エコーボリューマー画
像形成法による物体の特定領域の磁気共鳴画像の形成法
において、さらにこうして定められた有効ボリュームを
180゜RFパルスならびに適切に変調されたｘ、ｙおよび
ｚグラジエントの組み合わせに付与してエコーボリュー
マー画像を形成することを含むことを特徴とする方法を
提供する。
本発明の形態につき添付の図面を参照して述べる： 図１は、初期厚手スライス選択位相に関するタイミン
グ図を示す。Gx、GyおよびGzに関するプリフェージング
（pre−phasing）パルスも含まれる（斜線部）； 図２は、180゜RFパルスを用いた改良EVIシーケンスに
関するタイミング図を示す。（グラジエントGxは、非選
択的RF選択パルスの適用、ならびにGyおよびGzグラジエ
ントブリップ（blip）の適用のためのウィンドウを与え
る小さなギャップまたはノッチを有する、単極性のもの
である点に注目されたい）。
グ図を示す。Gx、GyおよびGzに関するプリフェージング
（pre−phasing）パルスも含まれる（斜線部）； 図２は、180゜RFパルスを用いた改良EVIシーケンスに
関するタイミング図を示す。（グラジエントGxは、非選
択的RF選択パルスの適用、ならびにGyおよびGzグラジエ
ントブリップ（blip）の適用のためのウィンドウを与え
る小さなギャップまたはノッチを有する、単極性のもの
である点に注目されたい）。
図３（ａ）は、図２に示した改良EVIシーケンスに関
するｋ−空間軌跡を示す。（180゜RFパルスの効果はｋ
−軌跡をｋ−空間の共役点へ移行させることであるとい
う点に注目されたい）。
するｋ−空間軌跡を示す。（180゜RFパルスの効果はｋ
−軌跡をｋ−空間の共役点へ移行させることであるとい
う点に注目されたい）。
図３（ｂ）は図３（ａ）の別形態の走査法を示し、こ
の場合走査は中央のｚ＝０において開始し、次いで共役
平面対の間を通り、±ｚ平面において終了する。
の場合走査は中央のｚ＝０において開始し、次いで共役
平面対の間を通り、±ｚ平面において終了する。
図４（ａ）は、不定期180゜RFパルスを双極性Gxグラ
ジエントと組み合わせて用いた改良ハイブリッドEVIシ
ーケンスに関するタイミング図を示す。
ジエントと組み合わせて用いた改良ハイブリッドEVIシ
ーケンスに関するタイミング図を示す。
図４（ｂ）は、180゜RFパルスを用いた改良ハイブリ
ッドEVIシーケンスに関する別形態のタイミング図を示
す。
ッドEVIシーケンスに関する別形態のタイミング図を示
す。
図５は、第４（ａ）および４（ｂ）に示したEVIシー
ケンスに関するｋ−空間軌跡を示す： ａ）共役点Ｑ→Ｑ′ ｂ）共役点Ｒ→Ｒ′ 改良EVIシーケンスはグラジエント反転の代わりに短
い180゜RFパルスを用いる。下記の１変型においては180
゜RFパルスは非選択的であるが、短い180゜RFパルスを
代わりに用いる新規シーケンスの変法が可能である。こ
の節においては、非選択的180゜RFパルスの使用のみに
ついて述べる。
ケンスに関するｋ−空間軌跡を示す： ａ）共役点Ｑ→Ｑ′ ｂ）共役点Ｒ→Ｒ′ 改良EVIシーケンスはグラジエント反転の代わりに短
い180゜RFパルスを用いる。下記の１変型においては180
゜RFパルスは非選択的であるが、短い180゜RFパルスを
代わりに用いる新規シーケンスの変法が可能である。こ
の節においては、非選択的180゜RFパルスの使用のみに
ついて述べる。
初期厚手スライス選択に関するタイミング図が図１に
示される。この場合、グラジエントGzの存在下で厚手ス
ライスを選択的に励起するために整形されたRFパルスが
用いられる。同様にこの時間枠内でプリ−フェージング
パルスGx、GyおよびGzが付与される（斜線部）。ここに
記載する初期スライス選択法は、ボリューマー符号化位
相に先立つ広範な初期スライス選択またはボリューマー
選択法の特定の例であることが強調され、その際、より
全般的な有効スピンを定めるために１または２以上のグ
ラジエントの存在下でRfの形状が変調される。
示される。この場合、グラジエントGzの存在下で厚手ス
ライスを選択的に励起するために整形されたRFパルスが
用いられる。同様にこの時間枠内でプリ−フェージング
パルスGx、GyおよびGzが付与される（斜線部）。ここに
記載する初期スライス選択法は、ボリューマー符号化位
相に先立つ広範な初期スライス選択またはボリューマー
選択法の特定の例であることが強調され、その際、より
全般的な有効スピンを定めるために１または２以上のグ
ラジエントの存在下でRfの形状が変調される。
初期スライス選択位相ののち、図２に示すようにRFパ
ルスおよびグラジエントパルスを付与する。標準的EVI
と異なり、グラジエントGxは図示されるように小さなギ
ャップまたはウィンドウを有する単極性のものであり、
ここにRFパルスが付与される。この型の実験において
は、グラジエントGyは交互のGxギャップ内に落下し、た
だしRFパルスと一致しないように調整される。図示され
た例においては、GyブリップはRFパルスに先行する。Gz
グラジエントもブリップ付きパルスの形で付与される
が、図示されるようにより頻度が低い。図示された例に
おいては、これらもRFパルスに先行する。
ルスおよびグラジエントパルスを付与する。標準的EVI
と異なり、グラジエントGxは図示されるように小さなギ
ャップまたはウィンドウを有する単極性のものであり、
ここにRFパルスが付与される。この型の実験において
は、グラジエントGyは交互のGxギャップ内に落下し、た
だしRFパルスと一致しないように調整される。図示され
た例においては、GyブリップはRFパルスに先行する。Gz
グラジエントもブリップ付きパルスの形で付与される
が、図示されるようにより頻度が低い。図示された例に
おいては、これらもRFパルスに先行する。
ｋ−空間を通る複雑な３次元通路を図３（ａ）に示
す。走査はＡにおいて開始され、Gxの作用下にＢに移動
する（第２参照）。次いで180゜RFパルスの付与によ
り、ｋ−空間の軌跡は共役点Ｃヘ、次いでＤへ、以下同
様に移行する。±ｚの共役平面の走査ののち、ｋ−軌跡
は点Ｅにおいて終了する。次いで最初のGzブリップが付
与されて、走査をＰへ移行させる。次いで180゜パルス
が走査を共役点Ｑへ移動させる。Gxの作用下に走査はＲ
へ進行する。次いで他の180゜パルスが走査をＳへ、次
いでＰへ、以下同様に移行させる。こうして共役ｚ−平
面対が走査されて、ｚ＝０平面において終了する。しか
しこの操作は、図３（ｂ）のｋ−軌跡に示すように走査
をｚ＝０平面において開始し、共役平面対へ跳躍し、±
ｚ平面において終了することにより逆転させることもで
きる。この例においては、＋Gyブリップを用いて最初の
ｚ＝０平面が走査され、点Ｐへ達する。＋Gyブリップは
走査をＱへ移行させる。−Gyブリップを用いて±ｚ平面
が走査され、共役平面の交互の組においてGyの符号が逆
転する。Gxは180゜RFパルスおよびブリップ付きグラジ
エントに対するウィンドウを有する単極性のものであ
る。
す。走査はＡにおいて開始され、Gxの作用下にＢに移動
する（第２参照）。次いで180゜RFパルスの付与によ
り、ｋ−空間の軌跡は共役点Ｃヘ、次いでＤへ、以下同
様に移行する。±ｚの共役平面の走査ののち、ｋ−軌跡
は点Ｅにおいて終了する。次いで最初のGzブリップが付
与されて、走査をＰへ移行させる。次いで180゜パルス
が走査を共役点Ｑへ移動させる。Gxの作用下に走査はＲ
へ進行する。次いで他の180゜パルスが走査をＳへ、次
いでＰへ、以下同様に移行させる。こうして共役ｚ−平
面対が走査されて、ｚ＝０平面において終了する。しか
しこの操作は、図３（ｂ）のｋ−軌跡に示すように走査
をｚ＝０平面において開始し、共役平面対へ跳躍し、±
ｚ平面において終了することにより逆転させることもで
きる。この例においては、＋Gyブリップを用いて最初の
ｚ＝０平面が走査され、点Ｐへ達する。＋Gyブリップは
走査をＱへ移行させる。−Gyブリップを用いて±ｚ平面
が走査され、共役平面の交互の組においてGyの符号が逆
転する。Gxは180゜RFパルスおよびブリップ付きグラジ
エントに対するウィンドウを有する単極性のものであ
る。
ｋ−空間を通るこのかなり複雑な軌跡の効果は、この
ようなシーケンスにおいて得られた信号データが、３次
元ｋ−空間データセットからフーリエ変換により３次元
画像セットを再構成しうるのに適正な秩序を有すること
を意味する。
ようなシーケンスにおいて得られた信号データが、３次
元ｋ−空間データセットからフーリエ変換により３次元
画像セットを再構成しうるのに適正な秩序を有すること
を意味する。
180゜RFパルスの使用は、局部不均一作用によるスピ
ンデフェージング（spin dephasing）がいずれも逆転
し、従って最終画像からアーテファクトとして効果的に
除去されることを意味する。
ンデフェージング（spin dephasing）がいずれも逆転
し、従って最終画像からアーテファクトとして効果的に
除去されることを意味する。
この型のEVIについては当然、患者における平均RF電
力の沈積はより大きいであろうが、電力の沈積が問題と
ならない画像形成用途、すなわち無生物スピン分布の研
究においては、このようなシーケンスは有用であること
を立証しうる。医療用画像形成用途においては、不定期
180゜RFパルスを用いる別法が有益であろう。
力の沈積はより大きいであろうが、電力の沈積が問題と
ならない画像形成用途、すなわち無生物スピン分布の研
究においては、このようなシーケンスは有用であること
を立証しうる。医療用画像形成用途においては、不定期
180゜RFパルスを用いる別法が有益であろう。
不定期180゜RFパルス この型のEVIにおいては、不定期180゜RFパルスとグラ
ジエント反転の組み合わせが提唱される。初期スライス
選択後のパルスタイミング図の２変型を図４に示す。両
走査とも、Gxはｘ−軸に沿った空間符号化を得るために
短期間変調される。同時にグラジエントGyがGxのゼロ交
点に相当する地点において短いブリップで付与される。
図４（ａ）と４（ｂ）の相異は、共役ｚ走査が終了する
様式にある。これらのシーケンスについてのｋ−空間軌
跡を見ると（図５）、この実験の初期位相においてとら
れた通路は、初期Gzプレパルスのサイズにより決定され
る特定のｚ−平面においてｋ−空間を走査することに相
当する。点Ｐにおいて走査を開始しよう。この平面の走
査ののち、180゜RFパルスを付与して、ｋ−軌跡をｋ−
空間図の点Ｑから共役点Ｑ′へ移行させる（図４（ａ）
参照）か、またはＲからＲ′へ移行させる（図４（ｂ）
参照）。この地点でグラジエントGxは同一位相について
その共役平面を走査し続けなければならない。この走査
の終了する地点（点ＳまたはＴ）において、隣接ｚ−平
面およびそれに対応する共役平面を走査するためにGzブ
リップが付与され、ｋ−軌跡を点Ｓ′またはＴ′へ移行
させる。これに続いて180゜RFパルスが付与され、ｋ−
軌跡を点ＵまたはＶへ移行させる。走査がｚ＝０平面に
おいて終了するまで一連のGzブリップによりこのプロセ
スが反復される。
ジエント反転の組み合わせが提唱される。初期スライス
選択後のパルスタイミング図の２変型を図４に示す。両
走査とも、Gxはｘ−軸に沿った空間符号化を得るために
短期間変調される。同時にグラジエントGyがGxのゼロ交
点に相当する地点において短いブリップで付与される。
図４（ａ）と４（ｂ）の相異は、共役ｚ走査が終了する
様式にある。これらのシーケンスについてのｋ−空間軌
跡を見ると（図５）、この実験の初期位相においてとら
れた通路は、初期Gzプレパルスのサイズにより決定され
る特定のｚ−平面においてｋ−空間を走査することに相
当する。点Ｐにおいて走査を開始しよう。この平面の走
査ののち、180゜RFパルスを付与して、ｋ−軌跡をｋ−
空間図の点Ｑから共役点Ｑ′へ移行させる（図４（ａ）
参照）か、またはＲからＲ′へ移行させる（図４（ｂ）
参照）。この地点でグラジエントGxは同一位相について
その共役平面を走査し続けなければならない。この走査
の終了する地点（点ＳまたはＴ）において、隣接ｚ−平
面およびそれに対応する共役平面を走査するためにGzブ
リップが付与され、ｋ−軌跡を点Ｓ′またはＴ′へ移行
させる。これに続いて180゜RFパルスが付与され、ｋ−
軌跡を点ＵまたはＶへ移行させる。走査がｚ＝０平面に
おいて終了するまで一連のGzブリップによりこのプロセ
スが反復される。
より少ないRF電力を用いる変法においては、交互のRF
パルスを排除し、喪失したRFパルス対間のGyブリップの
符号を逆転させる。他の変法においては、全走査プロセ
スがｚ＝０平面において開始され、共役平面対内へ移動
し、±ｚ平面において終了する。
パルスを排除し、喪失したRFパルス対間のGyブリップの
符号を逆転させる。他の変法においては、全走査プロセ
スがｚ＝０平面において開始され、共役平面対内へ移動
し、±ｚ平面において終了する。
これらのシーケンスを用いると、３次元ｋ−空間全体
を100ms程度の期間で１回のパスにおいて走査すること
ができる。ｋ−軌跡走査期間中、データが採取される。
適切なデータ再構成およびフーリエ変換により、物体の
３次元画像を形成しうる。
を100ms程度の期間で１回のパスにおいて走査すること
ができる。ｋ−軌跡走査期間中、データが採取される。
適切なデータ再構成およびフーリエ変換により、物体の
３次元画像を形成しうる。
上記に概説した不定期RFパルスの使用は、時間TRにお
ける不均一スピン−デフェージングによる信号損失が小
さい場合にのみ作動する。これは、たとえば腹部または
頭部（ガス性または骨の空洞を除く）における組織およ
び器官間の感受性の相異が小さい医療用画像形成の用途
に十分に適用される。この状況では上記の不定期RFパル
スの使用によって患者の体内におけるRF電力の沈積が劇
的に低下し、この方法は臨床的に受け入れられるものと
なり、同時により強力になり、かつ高い静磁場均一性へ
の依存性が低下する。
ける不均一スピン−デフェージングによる信号損失が小
さい場合にのみ作動する。これは、たとえば腹部または
頭部（ガス性または骨の空洞を除く）における組織およ
び器官間の感受性の相異が小さい医療用画像形成の用途
に十分に適用される。この状況では上記の不定期RFパル
スの使用によって患者の体内におけるRF電力の沈積が劇
的に低下し、この方法は臨床的に受け入れられるものと
なり、同時により強力になり、かつ高い静磁場均一性へ
の依存性が低下する。
以上の説明においては、ブリップ付きの、または持続
時間の短いGyおよびGzグラジエントの使用を強調した
が、Gyが方形もしくは台形変調波形で、または一定の低
水準波形として付与され、Gzが一定の定水準波形として
付与された場合にもEVI画像は得られる。上記の波形と
ブリップ付き波形の組み合わせを用いることもできる。
時間の短いGyおよびGzグラジエントの使用を強調した
が、Gyが方形もしくは台形変調波形で、または一定の低
水準波形として付与され、Gzが一定の定水準波形として
付与された場合にもEVI画像は得られる。上記の波形と
ブリップ付き波形の組み合わせを用いることもできる。
本発明者らは、180゜RFパルスの使用を採用して、双
極性グラジエント変調を完全に置換した、または双極性
グラジエント変調を部分的に置換した、エコーボリュー
マー画像形成法（EVI）の変法を提示した。両方の場合
とも、180゜RFパルスの使用は高い磁場強度における試
料の感受性作用により誘導される局部不均一性を効果的
に排除する効果をもつ。このような不均一性の作用は高
い静磁場強度における患者の画像形成および分光分析に
際して一般的であり、このような場合不定期RFパルスの
使用は誘導される不均一性の有害な作用を克服し、同時
に患者を許容しうるRF電力沈積状態となす手段である。
極性グラジエント変調を完全に置換した、または双極性
グラジエント変調を部分的に置換した、エコーボリュー
マー画像形成法（EVI）の変法を提示した。両方の場合
とも、180゜RFパルスの使用は高い磁場強度における試
料の感受性作用により誘導される局部不均一性を効果的
に排除する効果をもつ。このような不均一性の作用は高
い静磁場強度における患者の画像形成および分光分析に
際して一般的であり、このような場合不定期RFパルスの
使用は誘導される不均一性の有害な作用を克服し、同時
に患者を許容しうるRF電力沈積状態となす手段である。
───────────────────────────────────────────────────── フロントページの続き (56)参考文献 特開 昭61−86641（ＪＰ，Ａ) 特開 平２−131746（ＪＰ，Ａ) 特開 昭62−227337（ＪＰ，Ａ) 特開 昭61−62851（ＪＰ，Ａ) (58)調査した分野(Int.Cl.6，ＤＢ名) A61B 5/055
Claims (12)
- 【請求項１】物体の特定領域の磁気共鳴画像を形成する
装置において、 複数の平行面の形状における体積を規定する厚手スライ
スを含むスピン磁化の有効スライスを発生する為に、静
磁場および勾配磁場の面前で90゜rfパルスの適用を含む
スライス選択プロセスに物体を付与する手段と、 共役空間平面における連続的な共役ラインを完全に、均
一に走査するために、180゜rfパルスと３つの直交勾配
磁場の結合により三次元の画像が得られように、直交勾
配磁場パルスとおよびＫ軌跡をＫ−空間における共役点
に移行させ、静磁場の非一様性による異相を再焦点する
周期的な180゜パルスとの結合を含むワンショトイメー
ジングプロセスに有効スライスを付与する手段であっ
て、該結合は、有効スライスの平面に対応するＫ−空間
に完全な走査行わせる、ことを特徴とする物体の特定領
域の磁気共鳴画像を形成する装置。 - 【請求項２】直交するｘ、ｙおよびｚグラジェント（G
x、Gy、Gz）ならびに180゜rfパルスの組み合わせにより
Ｋ−空間における複雑な軌跡が得られ、これによりこの
シーケンスにおいて得られた信号データが、３次元Ｋ−
空間データセットからフーリエ変換により３次元画像セ
ットを再構成しうるのに適正な秩序を有することが保証
される手段を備えた請求項１に記載される物体の特定領
域の磁気共鳴画像を形成する装置。 - 【請求項３】小さなギャップ（またはウィンドウ）を有
する単極性のものであり、この中へrfパルスが付与され
るＸグラジエント（Gx）を形成する手段を備えた請求の
範囲第２項に記載の物体の特定領域の磁気共鳴画像を形
成する装置。 - 【請求項４】交互のGxギャップ内へ落下するが、rfパル
スと一致しないように調整された一連の短いブリップか
らなる変調ｙグラジエント（Gy）を形成する手段を含む
請求の範囲第３項に記載の物体の特定領域の磁気共鳴画
像を形成する装置。 - 【請求項５】Gxギャップ内でrfパルスに先行するGyブリ
ップを形成する請求の範囲第４項に記載の物体の特定領
域の磁気共鳴画像を形成する装置。 - 【請求項６】GzパルスがGyパルスより低頻度ある予め定
められた間隔で一連のブリップ付きパルスとして付与さ
れる変調ｚグラジエント（Gz）を形成する請求の範囲第
５項に記載の物体の特定領域の磁気共鳴画像を形成する
装置。 - 【請求項７】Gxパルスのギャップ内でrfパルスに先行す
るGzパルスを形成する請求の範囲第６項に記載の物体の
特定領域の磁気共鳴画像を形成する装置。 - 【請求項８】ｘグラジエント（Gx）がｘ−軸に沿った空
間符号化を与えるために短期間変調され、そしてｙグラ
ジエント（Gy）がGxのゼロ交点に相当する地点において
短いブリップで付与される請求の範囲第２項に記載の物
体の特定領域の磁気共鳴画像を形成する装置。 - 【請求項９】変調ｚグラジエント（Gz）パルスはGxグラ
ジエントがゼロである期間付与され、GzパルスがGyパル
スより低頻度で付与される請求の範囲第８項に記載の物
体の特定領域の磁気共鳴画像を形成する装置。 - 【請求項１０】変調ｙグラジエントGyが方形または台形
変調波形の形で付与され、変調ｚグラジエント（Gz）が
一定の低水準波形の形で付与される請求の範囲第２項に
記載の物体の特定領域の磁気共鳴画像を形成する装置。 - 【請求項１１】変調ｙグラジエント（Gy）が低水準波形
の形で付与され、変調ｚグラジエントGzが一定の低水準
波形の形で付与される請求の範囲第２項に記載の物体の
特定領域の磁気共鳴画像を形成する装置。 - 【請求項１２】共役Ｋ−空間平面における連続する共役
ラインの走査が同じ方向である請求の範囲第１項ないし
第11項のいずれかに記載の物体の特定領域の磁気共鳴画
像を形成する装置。
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