JP2926427B2 - Ｍｒｉの渦電流補正方法 - Google Patents
Ｍｒｉの渦電流補正方法Info
- Publication number
- JP2926427B2 JP2926427B2 JP2119290A JP11929090A JP2926427B2 JP 2926427 B2 JP2926427 B2 JP 2926427B2 JP 2119290 A JP2119290 A JP 2119290A JP 11929090 A JP11929090 A JP 11929090A JP 2926427 B2 JP2926427 B2 JP 2926427B2
- Authority
- JP
- Japan
- Prior art keywords
- magnetic field
- signal
- coil
- eddy current
- gradient
- Prior art date
- Legal status (The legal status is an assumption and is not a legal conclusion. Google has not performed a legal analysis and makes no representation as to the accuracy of the status listed.)
- Expired - Fee Related
Links
Landscapes
- Magnetic Resonance Imaging Apparatus (AREA)
Description
【発明の詳細な説明】 （産業上の利用分野） 本発明はMRI（時期共鳴画像撮像装置）に関し、さら
に詳しくはキャンセルコイルを有する２重構造型勾配コ
イルによって生ずる渦電流の補正方法に関する。
に詳しくはキャンセルコイルを有する２重構造型勾配コ
イルによって生ずる渦電流の補正方法に関する。
（従来の技術） 原子核を静磁場中におくと、原子核は磁界の強さと原
子核の種類によって異なる定数に比例した角速度で歳差
運動をする。この静磁場に垂直な軸に前記の周波数の高
周波回転磁場を印加すると磁気共鳴がおこり、前記定数
を有する特定の原子核の集団は共鳴条件を満足する高周
波磁場によって準位間の遷移を生じ、エネルギー準位の
高い方の準位に遷移する。共鳴後高い準位に励起された
原子核は低い準位に戻ってエネルギーの放射を行う。MR
Iはこの特定の原子核による核磁気共鳴（以下NMRとい
う）現象を観察して被検体の断層像を撮像する装置であ
る。
子核の種類によって異なる定数に比例した角速度で歳差
運動をする。この静磁場に垂直な軸に前記の周波数の高
周波回転磁場を印加すると磁気共鳴がおこり、前記定数
を有する特定の原子核の集団は共鳴条件を満足する高周
波磁場によって準位間の遷移を生じ、エネルギー準位の
高い方の準位に遷移する。共鳴後高い準位に励起された
原子核は低い準位に戻ってエネルギーの放射を行う。MR
Iはこの特定の原子核による核磁気共鳴（以下NMRとい
う）現象を観察して被検体の断層像を撮像する装置であ
る。
このMRIにおいて、特定の原子核の位置同定のために
被検体のX,Y,Zの３成分に対し勾配磁場を印加してい
る。従って、この勾配磁場は必要な時期のみに印加する
パルス波で磁場を作っているため、パルス波による電流
のオンオフに伴って静磁場発生用のマグネットの導電性
構造体、特に、超電導マグネットではクライオスタット
に渦電流が誘起される。この渦電流が作る磁場が本来必
要とする勾配磁場に重畳し、しかも、時間経過と共に減
衰するために、画像に種々のアーティファクトを生じ、
好ましくない表示画像となる。
被検体のX,Y,Zの３成分に対し勾配磁場を印加してい
る。従って、この勾配磁場は必要な時期のみに印加する
パルス波で磁場を作っているため、パルス波による電流
のオンオフに伴って静磁場発生用のマグネットの導電性
構造体、特に、超電導マグネットではクライオスタット
に渦電流が誘起される。この渦電流が作る磁場が本来必
要とする勾配磁場に重畳し、しかも、時間経過と共に減
衰するために、画像に種々のアーティファクトを生じ、
好ましくない表示画像となる。
この対策として、従来の勾配コイルの外側に、反対方
向の電流パスを持つコイルを設けて漏れ磁界を大幅に低
減させ、マグネット構造体に渦電流が誘起されないよう
にすることが提案されている。この方法は、勾配コイル
円筒の内側は距離ｒの１乗、外側の距離ｒの２〜３乗に
比例して磁界が減衰することを利用し、外側に更にコイ
ルを設けて外コイルの外側の磁界を零にしようとするも
のである。
向の電流パスを持つコイルを設けて漏れ磁界を大幅に低
減させ、マグネット構造体に渦電流が誘起されないよう
にすることが提案されている。この方法は、勾配コイル
円筒の内側は距離ｒの１乗、外側の距離ｒの２〜３乗に
比例して磁界が減衰することを利用し、外側に更にコイ
ルを設けて外コイルの外側の磁界を零にしようとするも
のである。
（発明が解決しようとする課題） ところで、この方式の渦電流発生の防止法では、内側
コイルと外側コイルの設定角度が第４図に示すようにず
れると、それに伴い、内側コイルと外側コイルの磁界が
ずれ、外側コイルの外側での漏れ磁界のために渦電流が
誘起されてしまう。第４図において、（イ）図は内側コ
イル１の外部に外側コイル２を設けたコイルの正面図
で、（ロ）図はマグネットボアに収容されたコイルの側
面図である。図において、マグネットボア３中に収容さ
れた勾配磁場コイルの内側コイル１と外側コイル２との
角度がα゜ずれている状態を示している。内側コイル１
の磁界の軸がＸ軸とＹ軸、外側コイル２の軸がＸ′軸と
Ｙ′軸で両者がα゜傾いていることが分かる。
コイルと外側コイルの設定角度が第４図に示すようにず
れると、それに伴い、内側コイルと外側コイルの磁界が
ずれ、外側コイルの外側での漏れ磁界のために渦電流が
誘起されてしまう。第４図において、（イ）図は内側コ
イル１の外部に外側コイル２を設けたコイルの正面図
で、（ロ）図はマグネットボアに収容されたコイルの側
面図である。図において、マグネットボア３中に収容さ
れた勾配磁場コイルの内側コイル１と外側コイル２との
角度がα゜ずれている状態を示している。内側コイル１
の磁界の軸がＸ軸とＹ軸、外側コイル２の軸がＸ′軸と
Ｙ′軸で両者がα゜傾いていることが分かる。
この内側コイル１のＸ勾配中心が外側コイル２のＸ勾
配に対して第５図に示すようにα゜傾いている場合、内
側コイルのＸ勾配勾配GxiはＸ方向GxxとＹ方向Gxyに分
解できる。
配に対して第５図に示すようにα゜傾いている場合、内
側コイルのＸ勾配勾配GxiはＸ方向GxxとＹ方向Gxyに分
解できる。
Gxxは外側コイルの作るＸ勾配Gx0と対応するが、Gxy
は対応するものが外側コイル２にはなく、したがって渦
電流がGxyによって誘起される。第５図から Gxy＝Gxisinα …（１） 内側コイル１による渦電流磁場が内側コイル磁場の50％
程度とすると、α＝１゜のとき渦電流磁場Geyは次式に
示す程度の値となる。
は対応するものが外側コイル２にはなく、したがって渦
電流がGxyによって誘起される。第５図から Gxy＝Gxisinα …（１） 内側コイル１による渦電流磁場が内側コイル磁場の50％
程度とすると、α＝１゜のとき渦電流磁場Geyは次式に
示す程度の値となる。
Gey＝0.5Gxy＝0.5Gxisin1゜ ＝0.873％ 血管のみを抽出するアンジオグラフィのためのパルス
シーケンスでは、渦電流磁場を0.1％以下程度の値にす
る必要があって、前記の１％前後の値では画質の劣化の
原因となる。
シーケンスでは、渦電流磁場を0.1％以下程度の値にす
る必要があって、前記の１％前後の値では画質の劣化の
原因となる。
この渦電流の影響をなくすためにはずれの角度αを0.
1゜程度にする必要があり、これを機械的な精度に頼っ
て実現するのは極めて困難である。又、内側コイル１と
外側コイル２とを回転させることによって両コイルの位
置調整を行なう機構を実現するのは難しく、又、コスト
が掛かり過ぎて現実的ではない。
1゜程度にする必要があり、これを機械的な精度に頼っ
て実現するのは極めて困難である。又、内側コイル１と
外側コイル２とを回転させることによって両コイルの位
置調整を行なう機構を実現するのは難しく、又、コスト
が掛かり過ぎて現実的ではない。
本発明は上記の点に鑑みてなされたもので、その目的
は、内側コイルと外側コイルの角度ずれによって発生す
る渦電流磁場を電気的に補償して渦電流磁場の影響のな
い画像を得るようにして、回転方向の調整機能を不要に
することによりシンプルな機械構造にすることができ、
従って製作上の精度を従来より下げることにより製造コ
ストを下げることのできるMRIの渦電流の補正方法を実
現することにある。
は、内側コイルと外側コイルの角度ずれによって発生す
る渦電流磁場を電気的に補償して渦電流磁場の影響のな
い画像を得るようにして、回転方向の調整機能を不要に
することによりシンプルな機械構造にすることができ、
従って製作上の精度を従来より下げることにより製造コ
ストを下げることのできるMRIの渦電流の補正方法を実
現することにある。
（課題を解決するための手段） 前記の課題を解決する本発明は、勾配磁場用電流に基
づいて発生する渦電流を消去するために勾配磁場用コイ
ルの外側に別のコイルを設けた２重構造型コイルを持つ
渦電流補正方法において、Ｘコイルに加えるＸ軸勾配磁
場信号に基づき前記２重構造型コイルの内側コイルと外
側コイルの角度差によって発生するＹ軸成分に依存する
渦電流磁場成分を補償するための前記Ｘ軸勾配磁場信号
を微分した形状の波形成分の信号をＹ軸勾配磁場信号に
加え出力する段階と、Ｙコイルに加えるＹ軸勾配磁場信
号に基づき前記２重構造型コイルの内側コイルと外側コ
イルの角度差によって発生するＸ軸成分に依存する渦電
流磁場成分を補償するための前記Ｙ軸勾配磁場信号を微
分した形状の波形成分の信号をＸ軸勾配磁場信号に加え
出力する段階とからなることを特徴とするものである。
づいて発生する渦電流を消去するために勾配磁場用コイ
ルの外側に別のコイルを設けた２重構造型コイルを持つ
渦電流補正方法において、Ｘコイルに加えるＸ軸勾配磁
場信号に基づき前記２重構造型コイルの内側コイルと外
側コイルの角度差によって発生するＹ軸成分に依存する
渦電流磁場成分を補償するための前記Ｘ軸勾配磁場信号
を微分した形状の波形成分の信号をＹ軸勾配磁場信号に
加え出力する段階と、Ｙコイルに加えるＹ軸勾配磁場信
号に基づき前記２重構造型コイルの内側コイルと外側コ
イルの角度差によって発生するＸ軸成分に依存する渦電
流磁場成分を補償するための前記Ｙ軸勾配磁場信号を微
分した形状の波形成分の信号をＸ軸勾配磁場信号に加え
出力する段階とからなることを特徴とするものである。
又、第２の発明は、Ｘ軸勾配磁場信号を微分した形状
の波形成分の信号をＹ軸勾配磁場信号に加える段階は、
Ｘ軸勾配磁場信号を微分回路を通してＹ軸勾配信号出力
回路に供給する段階であり、Ｙ軸勾配磁場信号を微分し
た形状の波形成分の信号をＸ軸勾配磁場信号に加える段
階は、Ｙ軸勾配磁場信号を微分回路を通してＸ軸勾配磁
場信号出力回路に供給する段階であることを特徴とする
ものである。
の波形成分の信号をＹ軸勾配磁場信号に加える段階は、
Ｘ軸勾配磁場信号を微分回路を通してＹ軸勾配信号出力
回路に供給する段階であり、Ｙ軸勾配磁場信号を微分し
た形状の波形成分の信号をＸ軸勾配磁場信号に加える段
階は、Ｙ軸勾配磁場信号を微分回路を通してＸ軸勾配磁
場信号出力回路に供給する段階であることを特徴とする
ものである。
（作用） Ｘコイルに供給する勾配磁場信号Gxに勾配磁場信号Gx
を微分した信号と勾配磁場信号Gyを微分した信号を加え
てＸコイルに供給し、Ｙコイルに供給する勾配磁場信号
Gyに勾配磁場信号Gyを微分した信号を勾配磁場信号Gxを
微分した信号を加えてＹコイルに供給し、渦電流を補償
する。
を微分した信号と勾配磁場信号Gyを微分した信号を加え
てＸコイルに供給し、Ｙコイルに供給する勾配磁場信号
Gyに勾配磁場信号Gyを微分した信号を勾配磁場信号Gxを
微分した信号を加えてＹコイルに供給し、渦電流を補償
する。
（実施例） 以下、図面を参照して本発明の実施例を詳細に説明す
る。
る。
本発明の実施例の装置を説明する前に本発明の渦電流
磁場の電気的補償の原理を説明する。
磁場の電気的補償の原理を説明する。
第５図において、Ｘ勾配Gxi印加時におけるＹ方向成
分のGxyにより生ずる渦電流磁場Geyを測定し、Geyを次
式のように近似する。
分のGxyにより生ずる渦電流磁場Geyを測定し、Geyを次
式のように近似する。
ここで、 は渦電流の式 τｋは渦電流の時定数、 Akは時定数τｋを持つ渦電流により作られる磁場のG
xiに対する大きさの割合を示す。
xiに対する大きさの割合を示す。
ｋは時定数の異なる金属を意味し、 ｋは４もしくはそれ以下が、現実的である。
この渦電流を補償する方法は を消去する波形の電流を勾配電流に加えることにより勾
配電流により発生する渦電流磁場を補償しようとするも
のである。
配電流により発生する渦電流磁場を補償しようとするも
のである。
次に、第１図は本発明の一実施例のブロック図であ
る。図において、11はスキャンコントロール信号のうち
Ｘ軸に与える勾配信号Gxを微分して勾配信号Gxの微分波
形を作る微分回路で、微分回路11と抵抗R1の直列回路と
抵抗R2との並列回路に勾配信号Gxが入力されている。12
はスキャンコントロール信号の勾配信号Gyを微分する微
分回路で、抵抗R3を経て抵抗R1と抵抗R2との接続点に接
続されている。13は勾配信号Gyを微分する微分回路で、
部分回路13と抵抗R4の直列回路と抵抗R5との並列回路に
勾配信号Gyが入力されている。14は勾配信号Gxを微分し
て抵抗R6を経て抵抗R4と抵抗R5との接続点に入力する微
分回路である。15は勾配信号Gzを微分する微分回路で、
抵抗R7との直列回路に抵抗R8が並列に接続されている。
17は微分回路11と抵抗R2とを経由してきた勾配信号Gxを
増幅する増幅器で、抵抗R9が帰還抵抗として接続されて
いる。又、18は微分回路12と抵抗R5とを経由してきた勾
配信号Gyを増幅する増幅器で、抵抗R10が帰還抵抗とし
て接続されている。19は微分回路15と抵抗R8とを経由し
てきた勾配信号Gzを増幅する帰還抵抗R11を伴う増幅器
である。以上の諸回路はコントロール部20を構成してい
る。増幅器17の出力は駆動回路21において電力増幅され
てＸコイルを駆動する。増幅器18の出力は駆動回路22に
おいて、増幅器19の出力は駆動回路23において、それぞ
れ電力増幅され、それぞれＹコイル、Ｚコイルを駆動す
る。コントロール部20と駆動回路21〜23により勾配電源
24が構成されている。
る。図において、11はスキャンコントロール信号のうち
Ｘ軸に与える勾配信号Gxを微分して勾配信号Gxの微分波
形を作る微分回路で、微分回路11と抵抗R1の直列回路と
抵抗R2との並列回路に勾配信号Gxが入力されている。12
はスキャンコントロール信号の勾配信号Gyを微分する微
分回路で、抵抗R3を経て抵抗R1と抵抗R2との接続点に接
続されている。13は勾配信号Gyを微分する微分回路で、
部分回路13と抵抗R4の直列回路と抵抗R5との並列回路に
勾配信号Gyが入力されている。14は勾配信号Gxを微分し
て抵抗R6を経て抵抗R4と抵抗R5との接続点に入力する微
分回路である。15は勾配信号Gzを微分する微分回路で、
抵抗R7との直列回路に抵抗R8が並列に接続されている。
17は微分回路11と抵抗R2とを経由してきた勾配信号Gxを
増幅する増幅器で、抵抗R9が帰還抵抗として接続されて
いる。又、18は微分回路12と抵抗R5とを経由してきた勾
配信号Gyを増幅する増幅器で、抵抗R10が帰還抵抗とし
て接続されている。19は微分回路15と抵抗R8とを経由し
てきた勾配信号Gzを増幅する帰還抵抗R11を伴う増幅器
である。以上の諸回路はコントロール部20を構成してい
る。増幅器17の出力は駆動回路21において電力増幅され
てＸコイルを駆動する。増幅器18の出力は駆動回路22に
おいて、増幅器19の出力は駆動回路23において、それぞ
れ電力増幅され、それぞれＹコイル、Ｚコイルを駆動す
る。コントロール部20と駆動回路21〜23により勾配電源
24が構成されている。
次に、上記のように構成された実施例の動作を説明す
る。スキャンコントロール信号Gxは微分回路11において
微分され、抵抗R1をへて抵抗R2の出力端に入力される。
一方、スキャンコントロール信号Gxは又抵抗R2を経て出
力され、微分回路11で微分された信号と加算される。こ
の微分回路11の出力は、抵抗R2を経て入力される勾配信
号Gxと加算されて増幅器17に入力される。増幅器17で増
幅された出力信号は駆動回路21に入力され、電力増幅
後、Ｘコイル25に印加されて、第５図に示すGx及び内側
コイル１と外側コイル２の寸法エラー等でＸ軸に勾配信
号Gxを印加した時に勾配信号Gxに依存して発生する渦電
流磁場を補正する。微分回路12は勾配信号Gyを微分して
勾配信号GyによってＸコイル25の内側コイル１に発生す
る第６図に示すGyxにより誘起される渦電流を補正す
る。微分回路11と微分回路12の加算された出力は増幅器
17で増幅され、駆動回路21で電力増幅されてＸコイル25
を駆動する。この時微分回路11,微分回路12の出力が加
算されているため勾配信号Gxに起因するＸ軸方向の渦電
流と勾配信号Gyに起因するＸ軸方向の渦電流とが補正さ
れる。
る。スキャンコントロール信号Gxは微分回路11において
微分され、抵抗R1をへて抵抗R2の出力端に入力される。
一方、スキャンコントロール信号Gxは又抵抗R2を経て出
力され、微分回路11で微分された信号と加算される。こ
の微分回路11の出力は、抵抗R2を経て入力される勾配信
号Gxと加算されて増幅器17に入力される。増幅器17で増
幅された出力信号は駆動回路21に入力され、電力増幅
後、Ｘコイル25に印加されて、第５図に示すGx及び内側
コイル１と外側コイル２の寸法エラー等でＸ軸に勾配信
号Gxを印加した時に勾配信号Gxに依存して発生する渦電
流磁場を補正する。微分回路12は勾配信号Gyを微分して
勾配信号GyによってＸコイル25の内側コイル１に発生す
る第６図に示すGyxにより誘起される渦電流を補正す
る。微分回路11と微分回路12の加算された出力は増幅器
17で増幅され、駆動回路21で電力増幅されてＸコイル25
を駆動する。この時微分回路11,微分回路12の出力が加
算されているため勾配信号Gxに起因するＸ軸方向の渦電
流と勾配信号Gyに起因するＸ軸方向の渦電流とが補正さ
れる。
微分回路13は微分回路11と同様で、勾配信号Gyによっ
てＹコイル26に生ずる第６図に示すGyx及び内側コイル
１と外側コイル２の寸法エラー等で勾配信号Gy印加時に
勾配信号Gyに依存して発生する渦電流磁場を補正する。
微分回路14は微分回路12と同様に勾配信号Gxの出力を微
分して微分回路13の抵抗R4を経た出力部に接続され、勾
配信号Gxによって第５図に示すようにＹコイル26の内側
コイル１に発生する第６図に示すGyxにより誘起される
渦電流を（２）式に示す負の指数関数を加算することに
より補正する。微分回路13と微分回路14の加算された出
力は増幅器17で増幅され、駆動回路22で電力増幅されて
Ｙコイル26を駆動する。この時微分回路13,微分回路14
の出力が加算されているため、勾配信号Gyに起因するＹ
軸方向の渦電流が補正される。
てＹコイル26に生ずる第６図に示すGyx及び内側コイル
１と外側コイル２の寸法エラー等で勾配信号Gy印加時に
勾配信号Gyに依存して発生する渦電流磁場を補正する。
微分回路14は微分回路12と同様に勾配信号Gxの出力を微
分して微分回路13の抵抗R4を経た出力部に接続され、勾
配信号Gxによって第５図に示すようにＹコイル26の内側
コイル１に発生する第６図に示すGyxにより誘起される
渦電流を（２）式に示す負の指数関数を加算することに
より補正する。微分回路13と微分回路14の加算された出
力は増幅器17で増幅され、駆動回路22で電力増幅されて
Ｙコイル26を駆動する。この時微分回路13,微分回路14
の出力が加算されているため、勾配信号Gyに起因するＹ
軸方向の渦電流が補正される。
微分回路15は微分回路11や微分回路13と同様な動作を
して、勾配信号Gzを微分して、抵抗R8を経て入力された
勾配信号Gz自身とを加算し、増幅器19で増幅され、駆動
回路23において電力増幅されてＺコイル27を駆動する。
この時微分回路15の出力が加算されているため、勾配信
号Gzに起因するＺ軸方向の渦電流が補正される。
して、勾配信号Gzを微分して、抵抗R8を経て入力された
勾配信号Gz自身とを加算し、増幅器19で増幅され、駆動
回路23において電力増幅されてＺコイル27を駆動する。
この時微分回路15の出力が加算されているため、勾配信
号Gzに起因するＺ軸方向の渦電流が補正される。
以上説明したように本実施例によれば、内側コイル１
と外側コイル２のずれに基づく他軸の勾配信号による渦
電流を補正できるようになった。
と外側コイル２のずれに基づく他軸の勾配信号による渦
電流を補正できるようになった。
尚、本発明は上記実施例に限定されるものではない。
即ち、勾配電源24のコントロール部20に渦電流補正用の
微分回路を設けないで、スキャンコントロール部から勾
配電源24へのスキャンコントロール信号Gx,Gy及びGzに
予め、補正信号を加えた波形を計算して加えておいても
良い。第２図は第１図の実施例の場合のスキャンコント
ロール部からの信号で、（イ）は勾配信号Gx,（ロ）は
勾配信号Gyである。この図では勾配信号Gyは加えられて
いない。第３図は予めＸコイル25に（イ）の勾配信号Gx
に微分した形の信号を加えてＸコイル25に加える信号、
（ロ）は勾配信号Gxによって生ずるＹ軸成分を打ち消す
ために微分波形を加えたものである。勾配信号Gyがない
場合もGxによる渦電流補正のための信号が与えられる。
このように予め微分波形を加えておくことにより渦電流
を消失することができる。
即ち、勾配電源24のコントロール部20に渦電流補正用の
微分回路を設けないで、スキャンコントロール部から勾
配電源24へのスキャンコントロール信号Gx,Gy及びGzに
予め、補正信号を加えた波形を計算して加えておいても
良い。第２図は第１図の実施例の場合のスキャンコント
ロール部からの信号で、（イ）は勾配信号Gx,（ロ）は
勾配信号Gyである。この図では勾配信号Gyは加えられて
いない。第３図は予めＸコイル25に（イ）の勾配信号Gx
に微分した形の信号を加えてＸコイル25に加える信号、
（ロ）は勾配信号Gxによって生ずるＹ軸成分を打ち消す
ために微分波形を加えたものである。勾配信号Gyがない
場合もGxによる渦電流補正のための信号が与えられる。
このように予め微分波形を加えておくことにより渦電流
を消失することができる。
以上説明したように本実施例によれば、内側コイルと
外側コイルの角度のずれによって発生する渦電流磁場を
電気的に精度よく補正できるためアンジオグラフィー，
シネ画像等渦電流磁場が問題となるシーケンスでよい画
質が得られる。
外側コイルの角度のずれによって発生する渦電流磁場を
電気的に精度よく補正できるためアンジオグラフィー，
シネ画像等渦電流磁場が問題となるシーケンスでよい画
質が得られる。
又、回転方向を調整する必要がないため、機構設計が
シンプルになり、通常可能な製造精度で許容できるた
め、製造コストが不必要に上がるのを押さえることがで
きる。
シンプルになり、通常可能な製造精度で許容できるた
め、製造コストが不必要に上がるのを押さえることがで
きる。
（発明の効果） 以上詳細に説明したように本発明によれば、内側コイ
ルと外側コイルの間に角度のずれによる渦電流磁場を電
気的に補償して渦電流磁場の影響のない画像を得るよう
になった。又、内外コイルの回転方向の調整機構が不要
なためシンプルな機械構造とすることが可能になり、製
作上の精度を下げることができるようになって製造コス
トを下げることができるようになり、実用上の効果は大
きい。
ルと外側コイルの間に角度のずれによる渦電流磁場を電
気的に補償して渦電流磁場の影響のない画像を得るよう
になった。又、内外コイルの回転方向の調整機構が不要
なためシンプルな機械構造とすることが可能になり、製
作上の精度を下げることができるようになって製造コス
トを下げることができるようになり、実用上の効果は大
きい。
第１図は本発明の方法を実施する一実施例のブロック
図、 第２図は本発明の一実施例の回路に供給される勾配磁場
信号の波形の図、 第３図は本発明の方法の他の実施例の勾配磁場信号の波
形の図、 第４図は２重構造コイルの説明図で、（イ）は正面図、
（ロ）はマグネットボアに収容されたコイルの側面図、 第５図は第４図に示す形状のＹコイルの内外コイルのず
れによって生ずる勾配磁場信号GxのＸコイルとＹコイル
への分離を示す図、 第６図は第４図に示す形状のＹコイルの内外コイルのず
れによって生ずる勾配磁場信号GyのＹコイルとＸコイル
への分離を示す図である。 １……内側コイル、２……外側コイル 11,12,13,14,15……微分回路 17,18,19……増幅器 20……コントロール部 21,22,23……駆動回路 24……勾配電源、25……Ｘコイル 26……Ｙコイル、27……Ｚコイル
図、 第２図は本発明の一実施例の回路に供給される勾配磁場
信号の波形の図、 第３図は本発明の方法の他の実施例の勾配磁場信号の波
形の図、 第４図は２重構造コイルの説明図で、（イ）は正面図、
（ロ）はマグネットボアに収容されたコイルの側面図、 第５図は第４図に示す形状のＹコイルの内外コイルのず
れによって生ずる勾配磁場信号GxのＸコイルとＹコイル
への分離を示す図、 第６図は第４図に示す形状のＹコイルの内外コイルのず
れによって生ずる勾配磁場信号GyのＹコイルとＸコイル
への分離を示す図である。 １……内側コイル、２……外側コイル 11,12,13,14,15……微分回路 17,18,19……増幅器 20……コントロール部 21,22,23……駆動回路 24……勾配電源、25……Ｘコイル 26……Ｙコイル、27……Ｚコイル
Claims (2)
- 【請求項１】勾配磁場用電流に基づいて発生する渦電流
を消去するために勾配磁場用コイルの外側に別のコイル
を設けた２重構造型コイルを持つMRIの渦電流補正方法
において、 Ｘコイル（25）に加えるＸ軸勾配磁場信号に基づき前記
２重構造型コイルの内側コイルと外側コイルの角度差に
よって発生するＹ軸成分に依存する渦電流磁場成分を補
償するための前記Ｘ軸勾配磁場信号を微分した形状の波
形成分の信号をＹ軸勾配磁場信号に加え出力する段階
と、 Ｙコイル（26）に加えるＹ軸勾配磁場信号に基づき前記
２重構造型コイルの内側コイルと外側コイルの角度差に
よって発生するＸ軸成分に依存する渦電流磁場成分を補
償するための前記Ｙ軸勾配磁場信号を微分した形状の波
形成分の信号をＸ軸勾配磁場信号に加え出力する段階と
からなることを特徴とするMRIの渦電流補正方法。 - 【請求項２】Ｘ軸勾配磁場信号を微分した形状の波形成
分の信号をＹ軸勾配磁場信号に加える段階は、Ｘ軸勾配
磁場信号を微分回路（14）を通してＹ軸勾配信号出力回
路に供給する段階であり、 Ｙ軸勾配磁場信号を微分した形状の波形成分の信号をＸ
軸勾配磁場信号に加える段階は、Ｙ軸勾配磁場信号を微
分回路（12）を通してＸ軸勾配磁場信号出力回路に供給
する段階であることを特徴とするMRIの渦電流補正方
法。
Priority Applications (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP2119290A JP2926427B2 (ja) | 1990-05-09 | 1990-05-09 | Ｍｒｉの渦電流補正方法 |
Applications Claiming Priority (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP2119290A JP2926427B2 (ja) | 1990-05-09 | 1990-05-09 | Ｍｒｉの渦電流補正方法 |
Publications (2)
| Publication Number | Publication Date |
|---|---|
| JPH0415043A JPH0415043A (ja) | 1992-01-20 |
| JP2926427B2 true JP2926427B2 (ja) | 1999-07-28 |
Family
ID=14757748
Family Applications (1)
| Application Number | Title | Priority Date | Filing Date |
|---|---|---|---|
| JP2119290A Expired - Fee Related JP2926427B2 (ja) | 1990-05-09 | 1990-05-09 | Ｍｒｉの渦電流補正方法 |
Country Status (1)
| Country | Link |
|---|---|
| JP (1) | JP2926427B2 (ja) |
Families Citing this family (2)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| JP5121773B2 (ja) * | 2009-05-11 | 2013-01-16 | 株式会社東芝 | 磁気共鳴イメージング装置 |
| CN112729087B (zh) * | 2020-12-16 | 2022-03-22 | 中国科学院苏州生物医学工程技术研究所 | 差分式电涡流微位移传感器标定装置、方法、计算机设备和存储介质 |
-
1990
- 1990-05-09 JP JP2119290A patent/JP2926427B2/ja not_active Expired - Fee Related
Also Published As
| Publication number | Publication date |
|---|---|
| JPH0415043A (ja) | 1992-01-20 |
Similar Documents
| Publication | Publication Date | Title |
|---|---|---|
| US5442290A (en) | MRI gradient drive current control using all digital controller | |
| JP4579381B2 (ja) | 磁気共鳴画像内のアーティファクトの補正方法 | |
| US5227728A (en) | Gradient driver control in magnetic resonance imaging | |
| JPH027940A (ja) | Ｍｒスキャナ磁界補償方法およびシム・コイル装置 | |
| US6825667B1 (en) | Magnetic resonance imaging apparatus and method for maintaining high uniformity of magnetic field in magnetic resonance imaging apparatus | |
| EP1209480B1 (en) | Second-order static magnetic field error correcting method and Mri apparatus | |
| US10761163B2 (en) | Cryogenic field sensing for compensating magnetic field variations in magnetic resonance imaging magnets | |
| JPH01221151A (ja) | 磁気共鳴結像装置 | |
| JP2926427B2 (ja) | Ｍｒｉの渦電流補正方法 | |
| EP0850422B1 (en) | Mr device with means for reducing the effects of concomitant field gradients | |
| Senaj et al. | Inductive measurement of magnetic field gradients for magnetic resonance imaging | |
| JP2001137214A (ja) | 電源装置及びこれを用いた磁気共鳴イメージング装置 | |
| US5025217A (en) | Method of and device for eddy current compensation in MR apparatus | |
| US6294916B1 (en) | NMR and ESR probes for closed loop control of gradient fields | |
| US6714011B1 (en) | MR apparatus and gradient saturation method for suppressing MR signals from peripheral regions situated outside an isocenter | |
| JP3337712B2 (ja) | 磁気共鳴イメージング装置 | |
| US5227726A (en) | Nuclear magnetic resonance methods and apparatus | |
| US5365174A (en) | Magnetic resonance imaging apparatus | |
| US20230358839A1 (en) | Reducing and correcting magnetic field gradient deviations | |
| JPS6323785B2 (ja) | ||
| JPH0282945A (ja) | 核磁気共鳴装置 | |
| JP4067546B2 (ja) | 磁気共鳴イメージング装置および静磁場均一度維持方法 | |
| JPS59160444A (ja) | 診断用核磁気共鳴装置 | |
| JPS61285518A (ja) | 磁気共鳴イメ−ジング装置の高周波電源装置 | |
| JP4010645B2 (ja) | 電源装置及びこれを用いた磁気共鳴イメージング装置 |
Legal Events
| Date | Code | Title | Description |
|---|---|---|---|
| R250 | Receipt of annual fees |
Free format text: JAPANESE INTERMEDIATE CODE: R250 |
|
| R250 | Receipt of annual fees |
Free format text: JAPANESE INTERMEDIATE CODE: R250 |
|
| R250 | Receipt of annual fees |
Free format text: JAPANESE INTERMEDIATE CODE: R250 |
|
| LAPS | Cancellation because of no payment of annual fees |