JPH0282945A - 核磁気共鳴装置 - Google Patents
核磁気共鳴装置Info
- Publication number
- JPH0282945A JPH0282945A JP63234487A JP23448788A JPH0282945A JP H0282945 A JPH0282945 A JP H0282945A JP 63234487 A JP63234487 A JP 63234487A JP 23448788 A JP23448788 A JP 23448788A JP H0282945 A JPH0282945 A JP H0282945A
- Authority
- JP
- Japan
- Prior art keywords
- magnetic field
- receiving
- signal
- phantom
- coil
- Prior art date
- Legal status (The legal status is an assumption and is not a legal conclusion. Google has not performed a legal analysis and makes no representation as to the accuracy of the status listed.)
- Pending
Links
- 238000000034 method Methods 0.000 title claims description 12
- 238000005481 NMR spectroscopy Methods 0.000 description 7
- 230000003068 static effect Effects 0.000 description 5
- 238000010586 diagram Methods 0.000 description 4
- 238000005259 measurement Methods 0.000 description 4
- 230000000694 effects Effects 0.000 description 2
- 230000007704 transition Effects 0.000 description 2
- 239000004020 conductor Substances 0.000 description 1
- 238000007796 conventional method Methods 0.000 description 1
- 230000001419 dependent effect Effects 0.000 description 1
- 238000003384 imaging method Methods 0.000 description 1
- 230000010363 phase shift Effects 0.000 description 1
- 230000002123 temporal effect Effects 0.000 description 1
Landscapes
- Magnetic Resonance Imaging Apparatus (AREA)
Abstract
(57)【要約】本公報は電子出願前の出願データであるた
め要約のデータは記録されません。
め要約のデータは記録されません。
Description
【発明の詳細な説明】
(産業上の利用分野)
本発明はMRIの3軸の勾配磁場用コイルに供給する勾
配電流により発生する渦電流に基づく磁場変動を補正す
るための磁界勾配による渦電流を測定する方法に関する
。
配電流により発生する渦電流に基づく磁場変動を補正す
るための磁界勾配による渦電流を測定する方法に関する
。
(従来の技術)
原子核を静磁場中におくと、原子核は磁界の強さと原子
核の種類によって異なる定数に比例した角速度で歳差運
動をする。この静磁場に垂直な軸に前記の周波数の高周
波回転磁場を印加すると磁気共鳴が起こり、前記の定数
を有する特定の原子核の集団は共鳴条件を満足する高周
波磁場によって順位間の遷移を生じ、エネルギー順位の
高い方の順位に遷移する。共鳴後高い順位へ励起された
原子核は低い順位へ戻ってエネルギーのtIll>1を
行う。核磁気共鳴b1像装置(以下MRIという)は、
この特定の原子核による核磁気共鳴(以下N M Rと
いう)現やを観察して被検体の断層像を1Iil像する
装置である。
核の種類によって異なる定数に比例した角速度で歳差運
動をする。この静磁場に垂直な軸に前記の周波数の高周
波回転磁場を印加すると磁気共鳴が起こり、前記の定数
を有する特定の原子核の集団は共鳴条件を満足する高周
波磁場によって順位間の遷移を生じ、エネルギー順位の
高い方の順位に遷移する。共鳴後高い順位へ励起された
原子核は低い順位へ戻ってエネルギーのtIll>1を
行う。核磁気共鳴b1像装置(以下MRIという)は、
この特定の原子核による核磁気共鳴(以下N M Rと
いう)現やを観察して被検体の断層像を1Iil像する
装置である。
このようなMRIにおいて、x、y、zの3軸方向に勾
配磁場を静fitt場に重畳して各軸方向の磁場を直線
的に変化させ、位置により異なる磁界の強さを与えるこ
とにより各位置のラーモア周波数を変化させて、観察し
ようとする被検体の断層像の位置を特定している。
配磁場を静fitt場に重畳して各軸方向の磁場を直線
的に変化させ、位置により異なる磁界の強さを与えるこ
とにより各位置のラーモア周波数を変化させて、観察し
ようとする被検体の断層像の位置を特定している。
(発明が解決しようとする課題)
ところで、勾配磁場の立ち上がりが急峻であると、それ
に基づいてマグネットを構成している外部導体等に渦電
流を発生し、これが勾配磁場に重畳して勾配磁場による
位置情報が不鮮明になってくる。従って、この渦電流が
生ずる勾配磁場に対する影響を完全に取り除いたNMR
断P&を得ることが重大な課題となっている。
に基づいてマグネットを構成している外部導体等に渦電
流を発生し、これが勾配磁場に重畳して勾配磁場による
位置情報が不鮮明になってくる。従って、この渦電流が
生ずる勾配磁場に対する影響を完全に取り除いたNMR
断P&を得ることが重大な課題となっている。
この勾配磁場による渦電流の補正方法が゛特開昭62−
189057号″に示されている。渦電流による磁場は
位置に依存した勾配磁界成分G (t)と、位置によっ
て変化しない一定成分のBO(t)に分けられる。この
BO(t>は勾配磁界に依存しないため、上記の公開公
報に記載されている方法では補正ができず、BO(t)
成分だけ測定エラーを生じることになる。
189057号″に示されている。渦電流による磁場は
位置に依存した勾配磁界成分G (t)と、位置によっ
て変化しない一定成分のBO(t)に分けられる。この
BO(t>は勾配磁界に依存しないため、上記の公開公
報に記載されている方法では補正ができず、BO(t)
成分だけ測定エラーを生じることになる。
ここで、測定磁場変動G(t)’ はファントムのマグ
ネットセンサからの距離をXとすると、G (t)’
=Bo (t)+G (t)・X・・・(1) で表され、磁石中心からの位置ずれが小さい程、BO(
t)の影響が強くなり、測定誤差のBO(1>への依存
度が大きくなる。
ネットセンサからの距離をXとすると、G (t)’
=Bo (t)+G (t)・X・・・(1) で表され、磁石中心からの位置ずれが小さい程、BO(
t)の影響が強くなり、測定誤差のBO(1>への依存
度が大きくなる。
本発明は上記の点に鑑みてなされたもので、その目的は
、前記のG(t)成分のみもしくは5o(t)成分のみ
を独立に測定し、それぞれを用いて勾配磁界による渦電
流を補正することを可能とする磁界勾配による渦電流の
測定方法を実現することにある。
、前記のG(t)成分のみもしくは5o(t)成分のみ
を独立に測定し、それぞれを用いて勾配磁界による渦電
流を補正することを可能とする磁界勾配による渦電流の
測定方法を実現することにある。
(課題を解決するための手段)
前記の課題を解決する本発明は、MRIの3軸の勾配!
1場用コイルに供給する勾配電流により発生する渦電流
に基づく磁場変動を補正するための磁界勾配による渦電
流を測定する方法において、RFココイル中1軸上の2
点においたファントム及びRF受信コイルと、該2個の
ファントムから発するNMR信号を受信した前記2個の
RF受信コイルの信号の一方を必要に応じて略180°
移相する移相手段と、2軸号を加算して出力する演鐸手
段とを用いて行うことを特徴とするものである。
1場用コイルに供給する勾配電流により発生する渦電流
に基づく磁場変動を補正するための磁界勾配による渦電
流を測定する方法において、RFココイル中1軸上の2
点においたファントム及びRF受信コイルと、該2個の
ファントムから発するNMR信号を受信した前記2個の
RF受信コイルの信号の一方を必要に応じて略180°
移相する移相手段と、2軸号を加算して出力する演鐸手
段とを用いて行うことを特徴とするものである。
(作用)
勾配コイルに勾配電流を供給して勾配磁界を印加し、ボ
ディコイル内の1軸上の2点においたファントムから発
するNMR信号を、1個のファントムを磁石中心におい
た場合はその位置のRF受信コイルからの信号を180
°移相して加算し、該1個のファントムを他のファント
ムの磁石中心に関して対称の位置においた場合はそのま
ま加算して勾配磁界に依存する渦電流成分を測定する。
ディコイル内の1軸上の2点においたファントムから発
するNMR信号を、1個のファントムを磁石中心におい
た場合はその位置のRF受信コイルからの信号を180
°移相して加算し、該1個のファントムを他のファント
ムの磁石中心に関して対称の位置においた場合はそのま
ま加算して勾配磁界に依存する渦電流成分を測定する。
(実施例)
以下、図面を参照して本発明の方法の実施例を詳細に説
明する。
明する。
第1図は本発明の測定方法の一実施例の回路図である。
図において、1はMRrのスキャンをコントロールし、
スキャンのための勾配磁場及び高周波エネルギーを発生
させるための信号を送るスキャンコントローラ、2はX
軸、y軸、Z軸の3軸に勾配磁場を供給する勾配電源、
3は高周波コイルに高周波信号を供給して被検体に高周
波回転磁場を印加するためのRF増幅器で、勾配電源2
とRF増幅器3はスキャンコントローラ1から信号を供
給される。
スキャンのための勾配磁場及び高周波エネルギーを発生
させるための信号を送るスキャンコントローラ、2はX
軸、y軸、Z軸の3軸に勾配磁場を供給する勾配電源、
3は高周波コイルに高周波信号を供給して被検体に高周
波回転磁場を印加するためのRF増幅器で、勾配電源2
とRF増幅器3はスキャンコントローラ1から信号を供
給される。
4は3軸に勾配磁場を与えるための勾配コイルで、その
中にRF送信コイルであるボディコイル5が収納されて
いる。ボディコイル5はRF増幅器3から供給されるR
F倍信号送信して高層回転!i場を印加する。6は静磁
場用磁石の中心におかれたファントム(△)6′を内蔵
するRF受信コイル(A)、7はZ軸上磁石中心から距
1111Xの点におかれたファントム(B)7’ を内
蔵するR1:受信コイル(B)である。8はファントム
(A)6’の発するRF倍信号受信したRF受信コイル
(A)6の信号の位相を180°移相する180°移相
器で、その出力信号はRF受信コイル(B)7の受信信
号と共に加算器9に入力されて加算される。9は加算器
の出力を受信してスキャンコントローラ1に送るRF受
信器である。
中にRF送信コイルであるボディコイル5が収納されて
いる。ボディコイル5はRF増幅器3から供給されるR
F倍信号送信して高層回転!i場を印加する。6は静磁
場用磁石の中心におかれたファントム(△)6′を内蔵
するRF受信コイル(A)、7はZ軸上磁石中心から距
1111Xの点におかれたファントム(B)7’ を内
蔵するR1:受信コイル(B)である。8はファントム
(A)6’の発するRF倍信号受信したRF受信コイル
(A)6の信号の位相を180°移相する180°移相
器で、その出力信号はRF受信コイル(B)7の受信信
号と共に加算器9に入力されて加算される。9は加算器
の出力を受信してスキャンコントローラ1に送るRF受
信器である。
次に、上記の回路の動作を第2図を参照しながら説明す
る。スキャンコントローラ1は勾配コイル4の2コイル
に電流を流すための第2図(イ)に示す信号を勾配電源
2に供給する。又、スキャンコントローラ1はRF増幅
器3に第2図(ロ)に示す信号を供給する。RF増幅器
3はボディコイル5にRF信号を供給して、ボディコイ
ル5内に^周波回転磁場を印加する。ボディコイル5内
の測定軸z上の磁石中心におかれたファントム(A>6
’ と、磁石中心から距離X離れた点におかれたファン
トム(B)7’ はボディコイル5のRFパルスに励起
されて信号を発生する。
る。スキャンコントローラ1は勾配コイル4の2コイル
に電流を流すための第2図(イ)に示す信号を勾配電源
2に供給する。又、スキャンコントローラ1はRF増幅
器3に第2図(ロ)に示す信号を供給する。RF増幅器
3はボディコイル5にRF信号を供給して、ボディコイ
ル5内に^周波回転磁場を印加する。ボディコイル5内
の測定軸z上の磁石中心におかれたファントム(A>6
’ と、磁石中心から距離X離れた点におかれたファン
トム(B)7’ はボディコイル5のRFパルスに励起
されて信号を発生する。
ファントム(A>6’の信号を受信するRF受信コイル
〈A)6は磁石中心におかれているため、(1)式にお
いてX−0なので80(t>の位相変化だけを測定して
いる。)?ントム(B)7’の信号を受信するRF受信
コイル(B)7はSo (t)+G (t)・Xの位相
変化を測定している。RF受信コイル(A)6で受信し
た信号は180°移相器8で移相され、加算器9に入力
される。加算器9はRF受信コイル(B)7からの信号
と180°移相器からの信号とを加算して合成する。加
算器9の出力は次の通りになる。
〈A)6は磁石中心におかれているため、(1)式にお
いてX−0なので80(t>の位相変化だけを測定して
いる。)?ントム(B)7’の信号を受信するRF受信
コイル(B)7はSo (t)+G (t)・Xの位相
変化を測定している。RF受信コイル(A)6で受信し
た信号は180°移相器8で移相され、加算器9に入力
される。加算器9はRF受信コイル(B)7からの信号
と180°移相器からの信号とを加算して合成する。加
算器9の出力は次の通りになる。
BO(t)+3o (t)十G (t)−X=G(t>
・X ・・・ (2) (2)式において明らかなようにRF受信器10に入力
される信号はG(t)・XであってG(t)成分だけと
なっている。この出力信号の波形は第2図(ハ)に示す
ものであって、スキャンコントローラ1に入力される。
・X ・・・ (2) (2)式において明らかなようにRF受信器10に入力
される信号はG(t)・XであってG(t)成分だけと
なっている。この出力信号の波形は第2図(ハ)に示す
ものであって、スキャンコントローラ1に入力される。
このようにして得られた磁場変動をG(t)を用いて行
うMRIの測定値の補正は、従来の方法を用いて行う。
うMRIの測定値の補正は、従来の方法を用いて行う。
以上説明したように本実施例によれば、位置によって変
化しない静磁界だけに依存する成分を除いた、勾配磁界
に依存する成分のみによるIIt13IA変動を測定す
ることができるようになる。
化しない静磁界だけに依存する成分を除いた、勾配磁界
に依存する成分のみによるIIt13IA変動を測定す
ることができるようになる。
尚、本発明は上記実施例に限定されるものではない。実
施例ではファントム<A)6’及びRF受信コイル(A
)6を磁石中心においたが、第3図に示すように、Z軸
上磁石中心に関してファントム(B)7’及びRF受信
コイル(B)7に対称な位置においてもよい。図におい
て、第1図と同じ部分には同一の符号を付しである。こ
の場合にはファントム(A)6’ とRF受信コイル(
A>6とは磁石中心からファントム(B)7’の反対側
の距aXの位置におかれている。このようにすると、フ
ァントム(A>6’ とファントム(B)7′とは磁石
中心に関しては対称なので(1)式%式% ファントム(A>6’ 、RF受信コイル(A)6によ
る信号 G(t)’ =BO(t)−G(t) −X・・・
(3) ファントム(B)7’ 、RF受信コイル(8)7によ
る信号 G(t)’−Bo(t)+G(t)−X・・・(4) 上記の信号を加算すると、 (3)式+(4)式から G (t)’ −8o (t) ・・・ (5) ファントム(A>6’ 、RF受信コイル(A)6から
の信号を180°移相して加算すると、(4)式−(3
)式から G (t)’ =G (t)・X ・・・ (6) 即ち、静磁界による磁場変vJBo(t)と勾配磁界に
よる磁場変MG(t)・Xがそれぞれ求められる。
施例ではファントム<A)6’及びRF受信コイル(A
)6を磁石中心においたが、第3図に示すように、Z軸
上磁石中心に関してファントム(B)7’及びRF受信
コイル(B)7に対称な位置においてもよい。図におい
て、第1図と同じ部分には同一の符号を付しである。こ
の場合にはファントム(A)6’ とRF受信コイル(
A>6とは磁石中心からファントム(B)7’の反対側
の距aXの位置におかれている。このようにすると、フ
ァントム(A>6’ とファントム(B)7′とは磁石
中心に関しては対称なので(1)式%式% ファントム(A>6’ 、RF受信コイル(A)6によ
る信号 G(t)’ =BO(t)−G(t) −X・・・
(3) ファントム(B)7’ 、RF受信コイル(8)7によ
る信号 G(t)’−Bo(t)+G(t)−X・・・(4) 上記の信号を加算すると、 (3)式+(4)式から G (t)’ −8o (t) ・・・ (5) ファントム(A>6’ 、RF受信コイル(A)6から
の信号を180°移相して加算すると、(4)式−(3
)式から G (t)’ =G (t)・X ・・・ (6) 即ち、静磁界による磁場変vJBo(t)と勾配磁界に
よる磁場変MG(t)・Xがそれぞれ求められる。
(発明の効果)
以上詳細に説明したように本発明によれば、変動磁場を
勾配磁界にだけ依存する成分G(t)が得られるので、
従来のようにG(t)成分のみの補正でも正確なNMR
(8号を得ることができる。
勾配磁界にだけ依存する成分G(t)が得られるので、
従来のようにG(t)成分のみの補正でも正確なNMR
(8号を得ることができる。
従って、時間的な変動の少ない磁場を作り出ずことがで
きるようになって、歪みの少ないイメージが得られるよ
うになり、実用上の効果は大ぎい。
きるようになって、歪みの少ないイメージが得られるよ
うになり、実用上の効果は大ぎい。
第1図は本発明の測定方法の一実施例の回路図、第2図
はスキャンコントローラから供給される信号波形と最終
的に19られる波形の図、第3図は木発明の他の実施例
の図である。 1・・・スキャンコントローラ 2・・・勾配電源 4・・・勾配コイル 6・・・RF受信コイル(A) 6′・・・ファントム(A) 7・・・RF受信コイル(B) 7′・・・ファン]−ム(B) 9・・・加算器 3・・・RF増幅器 5・・・ボディコイル 8・・・180°移相器 10・・・RF受信器 特許出願人横河メディカルシステム株式会社第 2図 負等 図
はスキャンコントローラから供給される信号波形と最終
的に19られる波形の図、第3図は木発明の他の実施例
の図である。 1・・・スキャンコントローラ 2・・・勾配電源 4・・・勾配コイル 6・・・RF受信コイル(A) 6′・・・ファントム(A) 7・・・RF受信コイル(B) 7′・・・ファン]−ム(B) 9・・・加算器 3・・・RF増幅器 5・・・ボディコイル 8・・・180°移相器 10・・・RF受信器 特許出願人横河メディカルシステム株式会社第 2図 負等 図
Claims (1)
- MRIの3軸の勾配磁場用コイルに供給する勾配電流に
より発生する渦電流に基づく磁場変動を補正するための
磁界勾配による渦電流を測定する方法において、RFコ
イル中の1軸上の2点においたファントム及びRF受信
コイルと、該2個のファントムから発するNMR信号を
受信した前記2個のRF受信コイルの信号の一方を必要
に応じて略180°移相する移相手段と、2信号を加算
して出力する演算手段とを用いて行うことを特徴とする
磁界勾配による渦電流を測定する方法。
Priority Applications (1)
Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
---|---|---|---|
JP63234487A JPH0282945A (ja) | 1988-09-19 | 1988-09-19 | 核磁気共鳴装置 |
Applications Claiming Priority (1)
Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
---|---|---|---|
JP63234487A JPH0282945A (ja) | 1988-09-19 | 1988-09-19 | 核磁気共鳴装置 |
Publications (1)
Publication Number | Publication Date |
---|---|
JPH0282945A true JPH0282945A (ja) | 1990-03-23 |
Family
ID=16971797
Family Applications (1)
Application Number | Title | Priority Date | Filing Date |
---|---|---|---|
JP63234487A Pending JPH0282945A (ja) | 1988-09-19 | 1988-09-19 | 核磁気共鳴装置 |
Country Status (1)
Country | Link |
---|---|
JP (1) | JPH0282945A (ja) |
Cited By (2)
Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
---|---|---|---|---|
JPH0670912A (ja) * | 1992-08-26 | 1994-03-15 | Hitachi Medical Corp | 磁気共鳴イメージング装置 |
KR100335782B1 (ko) * | 1999-08-06 | 2002-05-09 | 이민화 | Steam시퀀스를 이용하여 와전류를 측정하는 방법 |
-
1988
- 1988-09-19 JP JP63234487A patent/JPH0282945A/ja active Pending
Cited By (2)
Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
---|---|---|---|---|
JPH0670912A (ja) * | 1992-08-26 | 1994-03-15 | Hitachi Medical Corp | 磁気共鳴イメージング装置 |
KR100335782B1 (ko) * | 1999-08-06 | 2002-05-09 | 이민화 | Steam시퀀스를 이용하여 와전류를 측정하는 방법 |
Similar Documents
Publication | Publication Date | Title |
---|---|---|
US4743853A (en) | Nuclear spin tomograph | |
JP2001037738A (ja) | 磁気共鳴画像内のアーティファクトの補正方法 | |
JPH0568254B2 (ja) | ||
JP3884243B2 (ja) | 外部磁界測定方法、静磁界補正方法、外部磁界測定装置およびmri装置 | |
JPH01221151A (ja) | 磁気共鳴結像装置 | |
US6107800A (en) | Magnetic resonance apparatus | |
JPH0282945A (ja) | 核磁気共鳴装置 | |
US6294916B1 (en) | NMR and ESR probes for closed loop control of gradient fields | |
US6714011B1 (en) | MR apparatus and gradient saturation method for suppressing MR signals from peripheral regions situated outside an isocenter | |
US5929638A (en) | MR method and device for carrying out the method | |
JPH01303141A (ja) | 永久磁石磁気共鳴イメージング装置 | |
JP2926427B2 (ja) | Mriの渦電流補正方法 | |
JPS62240040A (ja) | 磁気共鳴イメ−ジング装置 | |
JPH0244219B2 (ja) | ||
JPH04327834A (ja) | 磁気共鳴イメージング装置 | |
JP2597098B2 (ja) | 磁気共鳴イメージング装置 | |
JPH01141653A (ja) | 核磁気共鳴画像診断装置のrfパルス調節法 | |
JPH0357980A (ja) | 高周波出力調整方法 | |
JPH04288138A (ja) | 磁気共鳴装置 | |
JPH03151936A (ja) | 核磁気共鳴診断装置 | |
CN115754853A (zh) | 一种磁共振成像系统中剩磁测量过程的优化方法 | |
JPH0531090A (ja) | Mr装置 | |
JPS6363441A (ja) | 核磁気共鳴撮像装置 | |
JPH0237172B2 (ja) | ||
JPH039728A (ja) | Nmr分光装置の静磁場調整方法 |