JP2000304692A - ファイバオプチックプローブおよび水蒸気タービン中の水分の測定方法 - Google Patents
ファイバオプチックプローブおよび水蒸気タービン中の水分の測定方法Info
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Abstract
質を測定するためのファイバオプチックプローブを提供
することを目的とする。 【解決手段】 水蒸気の水滴による前方散乱による吸光
度を測定するためのファイバオプチックプローブおよび
関連装置を説明する。また、水蒸気の湿り度の測定値を
生じるために光透過度を分析するための装置を説明す
る。
Description
水蒸気の水分または質を測定するためのファイバオプチ
ックプローブおよび装置に関する。
蒸気の質は、タービンの機械性能において大きな役割を
果たすので、重要なパラメータである。また、水蒸気の
質を診断目的および機能障害の検出のために使用するこ
とができる。
ータが使用されていた。適切な等動水蒸気試料を得るこ
との困難さにより、この方法の実用を制限していた。1
980年代初めに始まって、英国CEGBはサブミクロンの
大きさの水滴のサイズ分布および濃度の両方を特徴化す
るために水滴の前方光散乱特性に依存した光横断プロー
ブを開発した。光データを湿り度分率およびエンタルピ
ーに変換するために分析技術が開発された。CEGBはデー
タ換算方法はミー散乱理論に基づいており、計算はサイ
ズ分布を推論するために悪い状態のマトリックスの逆転
を伴う。CEGBはにより、熱率試験と平行して行われた幾
つかのLP横行試験からの結果の比較は報告によれば非
常に良好であり、LP円筒体効率の差は平均して1%未
満であった。過去15年の間、ヨーロッパおよび日本の
両方における調査により、凝縮エアロゾルの光散乱特性
に基づいて水蒸気の湿り度を測定する種々の同様の光学
技術の説明を公表してきた。
定するプローブを述べている。単色光源からの光はファ
イバオプチック束により測定帯域に送られる。この光は
測定帯域を通過し、そして反射されて光検出器に戻され
る。光検出器は光の強さを測定する。この光の強さ対乾
いた水蒸気についての光の強さの比は含水量の測定度で
ある。
定装置を述べており、この装置は光源と、装置を湿った
水蒸気の流れに挿入すると、測定空間を構成する部品
と、入射光ビームを光源から測定空間に送る光ファイバ
束と、入射光ビームを測定空間に照射することにより得
られる異なる散乱角度の複数の散乱光ビームを光電コン
バータに送る光ファイバ束とを備えている。
する光を用いる前方光散乱設計を呈しておらず、また異
なる波長について散乱光の強さを測定しない。
長範囲にわたって前方散乱による吸光度を測定するため
の改良ファイバオプチックプローブが提供される。分光
透過率を分析してミー散乱理論に基づいた水滴サイズ分
布および液体ボリュームを生じる。
は広い波長範囲を有する光源と、平行化レンズおよび反
射器により定められる散乱ボリュームを有するプローブ
先端部と、平行化光が上記ボリュームを通って移動し、
そして反射されてボリュームwp通って上記平行化レン
ズに戻されるように、光を上記光源から上記平行化レン
ズへ送り出すためのファイバオプチックケーブルと、上
記の広い波長範囲にわたって複数のスペクトル線または
帯域を構成する回析格子へ反射光を送るためのファイバ
オプチックケーブルと、上記スペクトル線を受け、上記
スペクトル線または帯域の各々において光の強さを表す
電気出力信号を供給するフォトダイオード列とを備えて
いる。
減小率を測定することによって水蒸気を凝縮する際の湿
り度分率を算定する。この比は透過率と称し、2つの別
々の測定値により形成されている。散乱の無いスペクト
ル強さ(Io)の測定値は基準測定値であり、プローブ先
端部を乾いた水蒸気に入れて各波長における強さを得る
ことによって得られる。次いで、各波長における光の強
さの測定値を得、これらの測定値は各波長について記憶
された基準強さにより分割してスペクトル透過プロット
I/Ioを生じる。ゼロの光条件下で生じられる信号を引き
去ることによってフォトダイオード列のオフセット電圧
を除去する。
置で水蒸気の質を測定するために水蒸気タービンに挿入
されるファイバオプチックプローブ11(図1および図
2)を有している。このプローブは波長の広帯域を有す
る光を感知ボリュームに出力する手段を有している。種
々の波長の光は、2相水蒸気の流れにおける楕円面形水
滴によって水滴の直径対入射光の波長の比に応じて異な
って散乱される。前方散乱光は入射光の方向と整合され
た光である。しかしながら、一般に、光はマックスウエ
ルの等式から得られるミー理論により正確に定められ
る。これらの特徴の散乱光の強さのパターンは光透過効
率、簡単に言えば、水滴が存在しなくて透過された光の
強さIoに対する水滴を懸濁状態で含有する媒体を通して
透過された光の強さIの比の形で測定される。このスペ
クトル透過比は常に1より小さいか或いは1に等しく、
また主として、光の波長対水滴の直径の比(水滴のサイ
ズパラメータと称する)によって決まる。光の散乱は既
知のサイズパラメータおよび比屈折率についてのミー理
論に基づいて正確に定められるので、2相水蒸気の流れ
における測定は、(a)分光透過率を測定し、(b) ミー理
論を用いて測定光透過データから水滴のサイズ分布を推
論する方法となる。
タ16に連結されたカラー14により保持された交換可
能なプローブボディの先端部13とを有している。プロ
ーブボディはファイバ束18の端部と協動する平行化レ
ンズ17を有している(図2)。反射器19がこのレン
ズから間隔を隔てられている。平行化レンズと反射器と
の間の距離は測定または散乱ボリューム21を定める。
プローブボディは所望の散乱長さを与えるように選択す
ることができる。20mmと40mmとの間の散乱長さ
が良好な光信号を生じた。プローブ管12は、以下に説
明するように、散乱ボリュームを種々の位置に設定する
ことができるように、水蒸気タービンの出入ポートを通
って延びている。
(pulsed light source)22を有している。例とし
て、光源22は230930ナノメータの範囲の可視光
および紫外線光をファイバオプチック束18に与える。
ファイバ束18の端部から発せられる光はレンズ17に
よって平行化され、測定ボリューム21を通って移動
し、反射され、或いは測定ボリュームを通って折り返さ
れ、そしてレンズによってファイバ束24の端部に収束
される。ファイバオプチック束24の端部から発せられ
た光は屈折格子26により屈折されて(図3)、フォト
ダイオード列27に衝突する多数の離散波長のスペクト
ル線を形成する。フォトダイオード列27は散乱光の各
帯域における強さを測定するように位置決めされてい
る。例えば、屈折格子は授入光を+1024の離散波長
に分割する。各離散波長のフォトダイオードからの電気
出力は、反射器19により反射され、且つファイバ束2
4の端部に収束されてボリューム21を通過した後のそ
の波長における光の強さである。反射器19およびレン
ズ17は凝縮を防ぐためにプローブの内側で加熱される
(図示せず)。光を透過し、受光するファイバ束18、
24はレンズ17の焦点が互いに隣接して位置決めされ
ており、その結果、コンパクトなプローブになる。プロ
ーブの不可欠の部品のすべてはプローブの外側にあり、
それにより、光源および屈折格子に対する可撓性ファイ
バオプチックケーブルの連結の必要を無くす。関連した
処理および制御設備は電気ワイヤによりプローブに接続
されている。
ケーブル32を経てインターフェースモジュール31に
接続されている。ケーブルは脈動光源22を制御するた
めのリード34と、ヒーターの電力を印可するためのリ
ード36と、電力をダイオード列に印可し、且つダイオ
ード列出力をインターフェースモジュール31に伝達す
るためのリード37とを有している。インターフェース
モジュールは電源と、光源シャッタ制御部と、プローブ
ヒーター温度制御部とを有している。インターフェース
モジュールの作動はコンピュータワークステーション3
8に存在するコストマイズドユーザインターフェースに
より制御される。乾燥流れの基準データを得、記憶し、
そして散乱光のすべての次々の測定値に分割して、散乱
により生じる光の強さの減少率を得る(透過データ)。
性を有している。そね結果、散乱光の強さの変動を検出
することができる。代表的には、散乱光の強さを時間に
わたって積分することによってこれらの変動を平均化す
る。湿った水蒸気の流れの本来非定常の性質は正確且つ
繰り返し可能な光透過データを生じるためにスペクトル
データを平均することを必要とする。コンピュータワー
クステーションと結合されたときのスペクトルフォトメ
ータの速度は数秒程度の積分時間を生じる。多数の平均
値を取って各時点における繰り返し可能な結果を確保
し、一組の3つの平均値は代表的には3分未満の走査時
間を必要とする。
フォトダイオード列〕を制御するワークステーションは
データ記憶装置としても作用する。コンピュータの多機
能性によりほぼ実時間でテストデータの処理を可能にす
る。
ラム化コンピュータにより行われる方法を要約してい
る。散乱による吸光を支配する基礎等式はボウガー法則
であり、単一の光波長λにおける一分散(単一滴のサイ
ズ)エアロゾル懸濁液について下記の式として書くこと
ができる。 I/I0 = e-nAEt (1) 上記式において、Iは測定された光の強さである。I0は
散乱のない基準の光の強さである。nは水滴濃度であ
る。Aは水滴の横断面積〔πD2/4〕である。Eはミー
吸光係数、(D/λ)の関数であり、この式において、
λは光の波長であり、ミー散乱データは液体と蒸気相と
の間の比屈折率の関数として誘導される。tは散乱長さ
(折り曲がった光の経路についてのプローブ先端の2x
スロット長さ)である。
とができる。 g=1/t・In(I/I0 )= n・A・E (2) 上記式において、gは濁度である。
(多分布)を示す実滴サイズ分布については、式(2)
を特定の波長λについての積分形態で下記のように表さ
なければならない。
イズ分布である。
換算プログラムが下記に基づいて水滴サイズ分布に収束
する。 A.分布f(D) の立体スプライン表示である。 B.分布の指数関数的に減衰された「テール」部分であ
り、このテール部分内において、D につれて、f(D)
0である。 C.立体スプラインはスロープ連続がインターフェース
で維持されるように指数関数的テール部分に結合されて
いる。 D.波長の範囲を横切って一体の湾曲率を最小にするこ
とによって定められるように、立体スプラインの滑らか
さを最大にする。
00の異なる水滴サイズ分布f(D)の試みを繰り返す。
最適化スキームは測定濁度プロットに対して最良の適合
を生じる分布関数およびテール部分の組み合わせに収束
するように使用される。収束溶液と測定濁度との最終差
は最小平方化基準で1パーセント未満である。この光デ
ータ換算方法の強さは分布を特徴つけるのに使用される
立体スプライン/最適化スキームの一般性質により広い
範囲の多分散または2様相滴分布を直接評価することが
できることである。
全体の液体の質量流を評価することである。
は液体相の特定容積である。M3は滴サイズ分布の第3
モーメントである。
圧における蒸気相の比容積である。ωは式、6・v1/π
・Vv・M3に取って代わる。
数の波長において水蒸気を通る光の散乱光強さを測定す
るための改良光プローブが提供された。また、水蒸気の
湿り度の度合いを得るために強さの情報を処理するため
の装置を述べた。
よび説明のために示した。これらの説明は網羅的なもの
ではなく、或いは本発明を開示した正確な形態に限定す
るものではなく、上記教示を考慮して明らかに多くの変
更例および変形例が可能である。実施例は本発明および
その実際の応用の原理を最も良く説明するために選択し
て説明したものであり、それにより当業者は意図した特
定の用途に適するように種々の変更例とともに本発明お
よび種々の実施例を利用することができる。本発明の範
囲は請求項およびそれらの均等なものにより定められ
る。
ーブの斜視図である。
である。
ォトダイオードを示す図である。
ァイバオプチックプローブおよび関連装置を示す図であ
る。
Claims (5)
- 【請求項1】 水蒸気の質を測定するためのファイバオ
プチックプローブ装置と、 広い波長範囲を有する光源と、 平行化レンズおよび反射器により定められる散乱ボリュ
ームを有するプローブ先端部と、 光が上記ボリュームを通って移動し、且つ反射されて上
記平行化レンズに戻るように光を上記光源から上記平行
化レンズに送り出すための第1ファイバオプチックケー
ブルと、 上記平行化レンズによって収束された反射光を受けるた
めの第2ファイバオプチックケーブルと、 上記第2ファイバオプチックケーブルから反射光を受
け、これを複数のスペクトル線に分離するための回折格
子と、 上記スペクトル線を受け、上記スペクトル線の各々にお
いて光の強さを表す電気出力信号を生じるためのフォト
ダイオード列と、 コンピュータと、 制御信号を上記コンピュータから上記光源に出力し、上
記フォトダイオード列からの出力信号を上記コンピュー
タに出力するためのインターフェースモジュールとを備
えたことを特徴とするファイバオプチックプローブ。 - 【請求項2】 上記光源、上記回折格子およびフォトダ
イオード列は上記プローブに設けられていることを特徴
とする請求項1に記載のファイバオプチックプローブ装
置。 - 【請求項3】 上記プローブは上記平行化レンズおよび
反射器を加熱するためのヒータを有していることを特徴
とする請求項1に記載のファイバオプチックプローブ装
置。 - 【請求項4】 上記コンピュータ上記出力信号を処理
し、且つ水蒸気の質を表す出力を与えるように構成され
ていることを特徴とする請求項1に記載のファイバオプ
チックプローブ装置。 - 【請求項5】 水蒸気の質は水蒸気の湿り度であること
を特徴とする請求項5に記載のファイバオプチックプロ
ーブ装置。
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