ES2250661T3 - Bombeo peristaltico optico con trampas opticas. - Google Patents
Bombeo peristaltico optico con trampas opticas.Info
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Abstract
Un procedimiento de transferencia de una partícula entre colectores de trampas ópticas, que comprende las etapas de: proporcionar un haz de luz láser (100), dividir el haz de luz láser en una pluralidad de haces de luz láser adicionales (104), enfocar los haces de luz láser adicionales para establecer una condición de gradiente óptico para cada uno de los haces de láser que, posteriormente, puede retener una partícula (22, 60, 62, 84, 86), proporcionar una pluralidad de patrones (26, 28, 30), incluyendo cada patrón al menos un colector (20, 50, 52, 54, 56) y comprendiendo cada uno de dichos colectores al menos uno de los haces de láser con la condición de gradiente óptico formada a partir de los haces de luz láser con la pluralidad de patrones dispuestos de tal manera que al menos un colector, que comprende cada patrón, está separado por un colector de cada uno de los otros patrones e iluminar y apagar secuencialmente cada uno de la pluralidad de patrones usando los haces de luz láser a intervalos lo suficientemente cercanos, tras apagar el patrón previamente dicho, como para capturar y transferir la partículas desde el al menos un colector hasta un colector adyacente, en el que la captura y la transferencia de la partícula hace que la partícula se desplace desde el al menos un colector de uno de los patrones hasta el colector adyacente del mismo patrón.
Description
Bombeo peristáltico óptico con trampas
ópticas.
En general, la presente invención está dirigida a
un procedimiento y a un aparato para controlar y manipular pequeñas
partículas, una masa móvil o una estructura deformable. Más en
particular, la presente invención está dirigida a un procedimiento y
a un aparato para usar trampas ópticas holográficas para controlar y
manipular partículas y volúmenes de sustancia tanto de manera
general como de manera compleja.
Las trampas ópticas usan fuerzas de gradiente
óptico para retener, más preferentemente, volúmenes de sustancia de
escala micrométrica tanto en dos como en tres dimensiones. Una forma
holográfica de trampa óptica puede usar un elemento óptico
difractivo generado por ordenador para crear grandes cantidades de
trampas ópticas a partir de un único haz de láser. Estas trampas se
pueden disponer en cualquier configuración deseada en función de la
necesidad del momento.
Si bien se conocen sistemas para mover partículas
de manera precisa y con un grado relativamente elevado de seguridad,
los sistemas convencionales necesitan que se proyecte un holograma
independiente para cada etapa aislada de movimiento de una
partícula. Calcular varios hologramas puede llevar mucho tiempo y
exige un importante esfuerzo de cálculo. Además, los sistemas de
proyección dirigibles por ordenador, necesarios para poner en
práctica trampas ópticas generadas por ordenador, de este tipo, u
otros sistemas dinámicos de trampas ópticas, tal como pinzas ópticas
con escáner, suelen ser prohibitivamente caros.
Por lo tanto, es un objeto de la invención
proporcionar un procedimiento mejorado para manipular partículas y
volúmenes de sustancias tanto en procedimientos generales como en
procedimientos complejos.
Es un objeto adicional de la invención
proporcionar un procedimiento mejorado para mover partículas a todo
lo largo de una trayectoria predeterminada con un grado elevado de
precisión y seguridad.
Otro objeto más de la invención es proporcionar
un procedimiento para manipular partículas y volúmenes de sustancia
que elimina la carga de cálculo de conseguir redisposiciones
complejas.
De conformidad con los objetos anteriores, la
proyección de una secuencia variable de tiempo de patrones de trampa
de este tipo posibilita la reconfiguración dinámica de las trampas,
actualizando cada nuevo patrón la posición de cada trampa mediante
una distancia lo suficientemente pequeña como para que las
partículas retenidas en el patrón original caigan de manera natural
en una trampa correspondiente del siguiente. Por lo tanto, la
presente invención ofrece un procedimiento para llevar a cabo
redisposiciones complejas de sustancia realizando ciclos a través de
una pequeña cantidad de patrones de trampas ópticas holográficas
previamente calculados. Los ciclos se pueden llevar a cabo
mecánicamente, eliminando tanto la complejidad de cálculo como el
gasto de un sistema de trampas ópticas holográficas totalmente
general.
La reivindicación 1 define el procedimiento según
la presente invención.
La Figura 1 representa una partícula individual
que está retenida en una trampa óptica dentro de un colector de
trampas ópticas, en la que la posición del colector está
representada con una línea discontinua.
La Figura 2 muestra la transferencia de una
partícula individual desde un colector de trampas de un primer
patrón hasta un colector de trampas de un segundo patrón.
Las Figuras 3A a 3D muestran la acción operativa
de un procedimiento de peristalsis óptica.
La Figura 4 muestra el uso de colectores
lineales en paralelo de trampas ópticas para transferir partículas a
todo lo largo de una trayectoria lineal normal para los
colectores.
La Figura 5A muestra colectores curvos
dirigiendo partículas desde la periferia del patrón hacia los
centros de curvatura y la Figura 5B muestra esquemáticamente cómo el
patrón descrito en la Figura 5A puede introducir partículas en un
conducto.
La Figura 6A muestra colectores curvos de manera
desigual usados para dividir un flujo de partículas en dos flujos
independientes y la Figura 6B muestra colectores curvos de manera
desigual para mezclar dos flujos independientes en un único flujo
mayor.
La Figura 7A muestra una pluralidad de
colectores concéntricos transportando partículas fuera de una zona y
la Figura 7B muestra una pluralidad de colectores concéntricos
transportando partículas a una zona.
La Figura 8 es una representación de dos
partículas moviéndose en respuesta a un campo aplicado externamente
y a un patrón de peristalsis óptica.
La Figura 9 muestra dos fases de fraccionamiento
óptico, con partículas de un primer tipo transportadas hacia la
derecha y partículas de un segundo tipo transportadas hacia la
izquierda.
La Figura 10 es una representación de la puesta
en práctica de la peristalsis óptica usando trampas ópticas
holográficas dinámicas.
La Figura 11 muestra un sistema dinámico de
trampas ópticas holográficas usando un modulador espacial de luz
dirigido por ordenador en modo transmisión de un tren óptico.
La Figura 12 muestra los ciclos mecánicos de una
secuencia de elementos ópticos difractivos, estáticos, generados por
ordenador.
La Figura 13 es una representación de un sistema
de peristalsis óptica de ciclos mecánicos que usa elementos ópticos
difractivos de transmisión, generados por ordenador dispuestos en la
periferia de un disco.
La Figura 14 muestra una pluralidad de
colectores de trampas ópticas reteniendo un objeto extendido y
girando el objeto y
La Figura 15 muestra el uso de colectores de
trampas ópticas reteniendo un objeto deformable extendido.
La peristalsis óptica supone el uso de una
secuencia de hologramas previamente calculados proyectados en el
tiempo para poner en práctica redistribuciones complejas de grandes
cantidades de partículas sobre zonas grandes o seleccionadas. Un
aspecto clave de la invención de peristalsis óptica es la
transferencia no específica de partículas desde un colector de
trampas ópticas de un patrón determinado hasta el patrón siguiente
por medio de la intercesión o aplicación de al menos dos patrones
intermedios. La intención del término "patrón" es abarcar al
menos un colector. La Fig. 1 muestra un colector típico 20 de
trampas ópticas 24 dispuesto en una línea recta. Cada una de las
trampas 24 es capaz de retener una partícula 22 de interés y las
trampas 24 están separadas unas respecto a otras de manera que es
poco probable que la partícula 22 pase a través del colector 20 sin
caer en una de las trampas disponibles 24 o sin que la bloqueen
partículas que ya están en la trampa 24. La partícula 22 está
dibujada como una esfera, pero igual podría fácilmente tener una
forma irregular o incluso mucho mayor que la separación entre las
trampas 24.
El funcionamiento del procedimiento de
peristalsis óptica se lleva a cabo apagando el colector 20 de las
trampas 24 lo que deja que la partícula 22 se mueva. Si otro patrón
de las trampas 24 se ilumina lo suficientemente cerca, una (o más)
de las trampas 24 retendrán la partícula 22 en el nuevo patrón. En
el caso que se ilustra de las Figs. 3A a 3D un patrón incluye dos de
los colectores 20 en línea 23 y 25. No obstante, el patrón siguiente
podría incluir sólo uno de los colectores, por ejemplo, a todo lo
largo de la línea 27. De hecho, la partícula 22 se transfiere de ese
modo desde uno de los colectores 20 de las trampas 24 del primer
patrón 26 hasta otro de los colectores 20 de un segundo patrón 28.
Este procedimiento se representa, en su forma más sencilla, en la
Fig. 2 y se muestra de manera más general en las Figs. 3A a 3D. Para
realizar la transferencia de la partícula 22, primero se puede
apagar el primer patrón 26 y posteriormente se ilumina el segundo
patrón 28, siempre que el intervalo entre los dos patrones 26 y 28
sea lo suficientemente corto como para evitar que la partícula
retenida 22 "se aleje" (fuera del gradiente óptico) antes de
que la capture la siguiente trampa disponible más próxima 24.
Iluminar el segundo patrón 28 antes de apagar el primer patrón 26
también es una forma de realización operativa, si bien es cierto que
más complicada de poner en práctica.
Por lo tanto, en una forma de realización de la
invención, un patrón de las trampas puede incluir uno o más de los
colectores 20 de trampas aisladas 24, tal como pinzas aisladas. Cada
uno de los colectores 20 puede incluir varias trampas 24 dispuestas
a todo lo largo de una línea o curva unidimensional, como se muestra
esquemáticamente en la Fig. 1, o también en una superficie
bidimensional o dentro de un volumen tridimensional. La idea de un
patrón de trampas que comprende un conjunto de los colectores 20 es
útil para visualizar el procedimiento de peristalsis óptica.
La Fig. 3A muestra, más detalladamente, una de
las partículas 22 retenida en un colector 20 de un patrón
específico, indicado como el primer patrón 26. El primer patrón
comprende dos colectores 50 y 56. Asimismo, se muestran las
posiciones de las trampas de los colectores 52 y 54 del segundo
patrón apagado 28 (sólo un colector para este patrón) y de un tercer
patrón apagado 30 (sólo un colector). En la primera etapa de tiempo,
sólo se ilumina el primer patrón 26. En la siguiente etapa de
tiempo, representada en la Fig. 3B, se apaga el primer patrón 26 y
se ilumina el segundo patrón 28. Esta acción transfiere la partícula
22 desde el primer colector 50 del primer patrón 26 hasta el
colector cercano 52 del segundo patrón 28. En la siguiente etapa
progresiva de tiempo, que se muestra en la Fig. 3C, se apaga el
segundo patrón 28 y se ilumina el tercer patrón 30, volviendo a
transferir de ese modo la partícula 22 y esta vez hasta un colector
54 del tercer patrón 30. En la etapa final de tiempo, como se
muestra en la Fig. 3D, se apaga el tercer patrón 30 y se vuelve a
iluminar el primer patrón 26. Esto transfiere la partícula 22 hasta
el primer patrón 26 del colector siguiente 56. Por lo tanto, la
peristalsis óptica surge de transferir, de manera determinista, la
partícula 22 desde uno de los colectores 20 de un patrón de las
trampas ópticas hasta otro de los colectores 20 del mismo segundo
patrón 28 realizando ciclos a través de una secuencia de patrones
intermedios.
En una forma de realización más preferente de la
invención, son necesarios un mínimo de tres de los patrones 26, 28 y
30 para hacer avanzar la partícula 22, de manera determinista, desde
un colector 50 de un patrón de trampas hasta el colector siguiente
52. Si sólo se usaran dos de los patrones separados por igual 26 y
28, la partícula 22 podría tener una probabilidad considerable de
avanzar hasta el colector siguiente 52 o de volver al colector
inicial 50. En otras formas de realización, se pueden usar más de
los tres patrones 26, 28 y 30 para transferir una partícula 22 en
una dirección específica. Los procedimientos para iluminar o apagar
los colectores 20 individuales de trampas ópticas 24 son bien
entendidos en la técnica.
Realizar ciclos repetidamente a través de los
patrones primero, segundo y tercero 26, 28 y 30, respectivamente,
suele mover las partículas 22 de izquierda a derecha, en la
disposición que se ha descrito en la Fig. 3. La inversión de la
secuencia las conduciría de derecha a izquierda. No obstante, se
pueden usar patrones más extensos que comprendan más colectores 20
para transferir las partículas 22 hacia atrás y hacia adelante sobre
todo el campo de visión del sistema de trampas ópticas
holográficas.
La peristalsis óptica se puede usar de diversos
modos para realizar redisposiciones útiles de conjuntos de
partículas 22. Estos procedimientos incluyen modificar las formas de
los colectores 20 dentro de un patrón de las trampas 24 mediante
curvas continuas. Si bien en la presente memoria descriptiva sólo se
describe un único patrón en detalle, los expertos en la materia
entenderían y reconocerían fácilmente patrones intermedios
adicionales necesarios para transferir entre los colectores 20. En
los ejemplos que se describen en la presente memoria descriptiva, la
dirección de flujo de la partícula se indicará con flechas
superpuestas.
La Fig. 4 muestra uno de los patrones 26 a partir
de una bomba peristáltica óptica lineal 33. Dos o más patrones (no
se muestran) intercalados entre los colectores 20 de este patrón 26
se pueden activar secuencialmente para conducir una o más partículas
retenidas 22 de izquierda a derecha. Invertir la secuencia
transfiere las partículas 22 de derecha a izquierda. Este patrón, y
todos los patrones que se describirán en la presente memoria
descriptiva, se pueden orientar en cualquier dirección deseada.
Las Figs. 5A y 5B muestran que los patrones que
comprenden colectores curvos 20 se pueden usar para concentrar un
flujo de partículas. A la inversa, realizando la misma secuencia
hacia atrás dispersa las partículas 22. Esta capacidad sería útil
para dirigir las partículas 22 fuera de una zona abierta y dentro de
una zona limitada, tal como un depósito. No es necesario que los
colectores individuales 20 tengan la misma curvatura y modificar la
curvatura puede ser útil en situaciones concretas. Por ejemplo, un
patrón de bombeo lineal se puede usar para introducir las partículas
22 en un patrón de enfoque. Las separaciones individuales entre los
colectores 20 tampoco tienen que ser iguales. Las zonas de un patrón
con formas de los colectores 20 menos separadas suelen transferir
partículas 22 de una manera más lenta que las zonas con formas de
los colectores 20 más separadas. Los colectores 20 muy juntos suelen
concentrar las partículas 22 a todo lo largo de la dirección de
movimiento, mientras que los colectores 20 muy separados se pueden
usar para extenderlas. Este enfoque podría ser especialmente
ventajoso en un patrón de enfoque para evitar el amontonamiento de
las partículas 22 cuando están concentradas.
La distribución y la densidad de las trampas 24 a
todo lo largo de un colector también se puede usar para controlar el
flujo de las partículas 22 entre los colectores 20. Por ejemplo, las
trampas 24 pueden estar separadas de manera uniforme a todo lo largo
de cada uno de los colectores 20 y alineadas simplemente desde uno
de los colectores 20 hasta el siguiente y desde un patrón hasta el
siguiente. En otras formas de realización, disposiciones mas
complicadas de las trampas 24 a todo lo largo de los colectores 20 y
entre patrones se pueden usar para controlar el flujo de partículas
22 a todo lo largo de una secuencia de patrones. Del mismo modo,
variar la intensidad, así como la separación, de trampas
individuales 24 a todo lo largo de colectores 20 de un patrón puede
tener aplicaciones útiles para controlar el transporte de las
partículas 22.
La tendencia de los colectores perfilados 20 a
dirigir el flujo de las partículas 22 también se puede usar para
dirigir las partículas 22 en cualquier patrón complicado deseado. El
ejemplo que se muestra en la Fig. 6A muestra los colectores
perfilados 20 dirigiendo un flujo de las partículas 22 en dos.
Cuando se realiza a la inversa, un patrón de este tipo se podría
usar para combinar dos (o más) flujos en uno. Si bien esto puede no
ser tan eficaz, dado que las partículas 22 de un flujo seguirán
cerca de otras del mismo flujo una vez que los colectores 20
confluyan, aún así se puede sacar provecho del procedimiento.
El ejemplo que se muestra en la Fig. 6B muestra
un modo de inducir la mezcla de las partículas 22 de flujos
combinados. Este ejemplo muestra que no es necesario desmontar los
colectores 20 de un patrón. Los patrones de estos sistemas incluyen
una forma cruzada de los colectores 20 en las zonas de mezcla. Los
cruces de este tipo pueden ser útiles para intercambiar las
partículas 22 entre los flujos inicialmente diferentes. Cruzar o
intersecar los colectores sencillos 20 para formar colectores más
complejos 20 introduce un elemento probabilístico en la peristalsis
óptica. Las partículas 22 tienen distintas direcciones para
desplazarse cerca de cada cruce. La dirección que siguen las
partículas individuales 22 se determina mediante fuerzas térmicas
aleatorias en la transferencia desde un patrón hasta el siguiente en
una secuencia. Por lo tanto, los cruces que se muestran en la Fig.
6B pueden llevar a cierto grado de mezcla.
Un patrón de forma cerrada de los colectores 20,
tal como el ejemplo que se muestra en las Figs. 7A y 7B, puede
transportar las partículas 22 dentro o fuera de una zona. Si el
patrón compacta o enrarece la zona depende del orden en que se
proyecta la secuencia de patrones. El ejemplo de la Fig. 7A es útil
para quitar las partículas 22 de una zona, tal como para facilitar
pruebas del fluido en suspensión o mediciones de partículas aisladas
22. Dichos patrones no tienen que ser circulares, ni tienen que
estar limitados al plano. En principio, formas bidimensionales de
los colectores 20 de los patrones tridimensionales pueden ser útiles
para introducir material en un volumen o para sacar material de un
volumen.
Además, se debería tener en cuenta que la
rivalidad entre las trampas ópticas y otras fuerzas externas puede
tener aplicaciones útiles. Por ejemplo, la rivalidad entre las
trampas ópticas y otras fuerzas externas podría ser especialmente
útil para fraccionar las partículas 22 a partir de una distribución.
Como ejemplo, es práctico considerar las partículas 22 arrastradas
en un flujo de fluido circundante. Cada una de las partículas 22 es
transportada mediante retardo viscoso en el campo de flujo local
\upbar{u}(\upbar{r}) con una fuerza \upbar{f} =
\gamma\upbar{u} determinada por su coeficiente de retardo
\gamma. Para una esfera de radio a en un fluido de viscosidad
\eta;, el coeficiente de retardo viene dado por
\gamma=6\pi\etaa y aumenta linealmente con el radio de la
partícula. Una partícula más grande, cuando se retiene estacionaria
frente a un flujo, experimenta una fuerza superior a la de una
partícula más pequeña. Si bien la fuerza debida al retardo viscoso
es un ejemplo de una fuerza externa, otras tales como las debidas a
campos eléctricos o magnéticos también podrían estar relacionadas
con esta forma de realización que se describe en la presente memoria
descriptiva.
Si la fuerza externa es más débil que la fuerza
de gradiente óptico de una de las trampas ópticas 24 determinada, la
partícula 22 que se está transportando mediante peristalsis óptica
se moverá tanto como se ha descrito anteriormente en la presente
memoria descriptiva. Si la fuerza externa es superior a la fuerza de
gradiente óptico de la trampa óptica 24, la peristalsis óptica sólo
puede perturbar el movimiento de la partícula 22 del campo externo.
En el ejemplo idealizado, que se muestra en la Fig. 8, un tipo de la
partícula 22 es atraído más enérgicamente hacia las trampas ópticas
24 de lo que es conducido por el campo externo. En el ejemplo que se
muestra en la Fig. 8, una primera partícula 60 es más fácil de
retener que una segunda partícula 62 o está menos enérgicamente
influida por el campo externo que la segunda partícula 62. Por lo
tanto, la primera partícula 60 se transporta mediante peristalsis
óptica y se puede recoger. La segunda partícula 62 es conducida más
enérgicamente por el campo externo y pasa a través del patrón de las
trampas 24, quizá desviándose en cierta medida de su trayectoria
inicial.
Los dos tipos de las partículas 60 y 62 de la
forma de realización de ejemplo, que se muestra en la Fig. 8, se
distinguen o bien por su afinidad con las trampas ópticas 24 o bien
por su respuesta al campo externo, o por ambas. Eligiendo la
distribución espacial, la resistencia y otras características de las
trampas ópticas 24 de un patrón de este tipo posibilita el
fraccionamiento de las partículas, determinando la selectividad las
características físicas diferentes de las partículas.
La técnica de fraccionamiento óptico tiene una
serie de ventajas importantes. El fraccionamiento se produce a todo
lo largo de la dirección del campo aplicado en electroforesis. El
fraccionamiento óptico puede transportar la fracción seleccionada
lateralmente. Esto significa que el fraccionamiento óptico puede
actuar continuamente, en lugar de una cantidad cada vez. Dado que el
fraccionamiento óptico se basa en la tecnología de trampas ópticas
holográficas, se puede adaptar fácilmente a diferentes problemas de
fraccionamiento.
Por ejemplo, se pueden aplicar varias fases de
fraccionamiento óptico una detrás de otra usando el mismo
procedimiento y aparato. Ajustando cada fase para extraer una
fracción específica de una muestra de varios componentes
inicialmente mezclada separará la muestra en cada uno de sus
componentes, desplazando de manera adecuada los componentes
clasificados lateralmente fuera del flujo y quizá transportándolos
hasta conductos o depósitos usando técnicas que se han descrito
previamente.
La forma de realización de ejemplo que se muestra
en la Fig. 9 añade una única fase de fraccionamiento incluyendo una
segunda fase de fraccionamiento óptico. La fuerza externa que
conduce las partículas 22 a través de la zona se dirige hacia abajo.
Un primer patrón, indicado con el número 80 en la Fig. 9, selecciona
partículas del primer tipo 84 y las mueve hacia la derecha,
desviando partículas del segundo tipo 86, pero sin recogerlas. La
segunda fase de fraccionamiento, parte indicada con el número 82,
puede ofrecer ejemplos de las trampas 24 más intensos o con menos
separación, pudiendo desviar partículas 22 del segundo tipo 86 fuera
de la fuerza externa. Como se muestra, este segundo patrón de fase
82 transporta a la izquierda, aumentando aún más la separación entre
las fracciones 84 y 86. Si bien las dos fases de fraccionamiento se
presentan como independientes, desde un punto de vista conceptual,
se podrían poner en práctica como un único patrón de los colectores
de trampas ópticas 20. Asimismo, este procedimiento se puede
generalizar para que incluya más fases y para que incorpore la
transferencia de partículas fraccionadas para su recogida.
Como se ha analizado anteriormente, la
peristalsis óptica funciona realizando ciclos repetidamente a través
de una secuencia de patrones de trampas. Los sistemas dinámicos
holográficos, que se representan esquemáticamente en las Figs. 10 y
11, son una puesta en práctica totalmente general. En este caso, un
modulador espacial de luz dirigido por ordenador 102 crea la
configuración de haces de luz 104 necesarios para poner en práctica
un patrón determinado de trampas ópticas 114 codificando, la
modulación de fase necesaria, en el frente de onda de un haz de
láser de entrada 100. En principio, un sistema de este tipo puede
poner en práctica cualquier secuencia de patrones de trampas y, por
lo tanto, cualquier variante de peristalsis óptica. No obstante, en
la práctica el modulador espacial de luz 102 tiene limitaciones
físicas, tal como resolución espacial, que limitan la complejidad de
los patrones que codifica. Asimismo, los moduladores espaciales de
luz 102 de este tipo suelen ser caros.
En la forma de realización que se muestra en la
Fig. 10, la peristalsis óptica se puede llevar a cabo con las
trampas ópticas holográficas dinámicas 114, de lo que se muestra una
puesta en práctica típica. Un haz de láser de entrada 100 se refleja
fuera de la superficie del modulador espacial de luz dirigido por
ordenador (SLM) 102. El SLM 102 codifica un patrón de cambios de
fase generado por ordenador en el frente de onda del haz 100,
dividiéndolo de ese modo en uno o más haces de láser independientes
104, emanando cada uno del punto 107 del centro de la superficie del
SLM 102. Las lentes 108 y 110 transmiten cada uno de dichos haces de
láser 104 al punto conjugado 112 del centro de la abertura posterior
de una lente objetivo con alto NA 112. Esta lente del objetivo 112
enfoca cada uno de los haces de láser 104 en una trampa óptica
independiente 114, de los que, a efectos de claridad, sólo se
muestra uno en la Fig. 10. Un espejo dicroico 116 refleja la luz de
retención en la lente del objetivo 112 a la vez que permite que pase
la iluminación de formación de imágenes, permitiendo de ese modo que
se formen imágenes de las partículas que se están reteniendo. La
actualización de la modulación de fase codificada por el SLM 102
hace que aparezca un nuevo patrón de las trampas 114. Realizando
ciclos a través de una secuencia de patrones de peristalsis óptica,
de este modo, se pone en práctica el procedimiento de peristalsis
óptica correspondiente. Dado que el software de este sistema se
puede reconfigurar, representa una puesta en práctica general de
peristalsis óptica. En otra forma de realización que se muestra en
la Fig. 11, el sistema dinámico de trampas ópticas holográficas usa
un modulador espacial de luz dirigido por ordenador en modo
transmisión 200 en un tren óptico similar al de la Fig. 10.
Asimismo, este sistema se puede usar para poner en práctica la
peristalsis óptica realizando ciclos a través de una secuencia de
patrones de trampas.
La puesta en práctica de la peristalsis óptica no
exige necesariamente la generalidad y la capacidad de
reconfiguración que ofrece un sistema dinámico de trampas ópticas
holográficas. En lugar de esto, preferentemente, la puesta en
práctica de la peristalsis óptica usa un sistema de trampas ópticas
holográficas capaz de proyectar una (pequeña) secuencia de patrones
estáticos. En su forma preferente más sencilla, la peristalsis
óptica se puede poner en práctica realizando ciclos mecánicamente a
través de una secuencia de patrones de fase para poner en práctica
una secuencia correspondiente de patrones de trampas ópticas
holográficas. En la Fig. 12 aparece una forma de realización
especialmente útil. Como se muestra en la Fig. 12, los patrones de
fase necesarios para poner en práctica un procedimiento de
peristalsis óptica específico se codifican en el relieve de
superficie de los elementos ópticos difractivos de refracción 304,
306 y 308. Estos elementos 304, 306 y 308 se montan en la superficie
de un prisma 300 y un motor 302 hace girar cada uno de ellos para
colocarlos en su sitio. Invirtiendo el giro del motor se invierte la
secuencia de patrones y, por lo tanto, la dirección de la
peristalsis óptica. El giro del prisma 300 con el motor 302 orienta
cada uno de los patrones en el haz de láser de entrada, de manera
que los haces difractados creados por los elementos ópticos
difractivos alineados 304, 306 y 308 crean trampas ópticas 114. La
peristalsis óptica se pone en práctica moviendo gradualmente el
motor 302 a través de cada uno de los patrones secuencialmente. Si
se desea o si es necesario, se puede hacer uso de prismas con más de
tres patrones.
El montaje de una serie de elementos ópticos
difractivos de refracción, fijos, 304, 306 y 308 en la superficie de
un prisma giratorio 300 puede tener otros usos en los procedimientos
de trampas ópticas holográficas. Del mismo modo, se pueden situar
elementos ópticos difractivos de transmisión 404, 406, 408 y 410 en
la periferia de un disco 312 y hacerlos girar en el haz 100, como se
muestra en la Fig. 13, o en un tren óptico de refracción
secuencialmente. Esto también tiene posibles aplicaciones distintas
de la peristalsis óptica. Por ejemplo, en la Fig. 13, cada uno de
los elementos ópticos difractivos 404, 406, 408 y 410 se hace girar
en el tren óptico para proyectar un patrón de la secuencia de
peristalsis óptica.
Los elementos ópticos difractivos de refracción o
transmisión estáticos se pueden fabricar con tamaños característicos
hasta el límite de difracción, pueden tener una codificación de fase
fundamentalmente continua y, por lo tanto, pueden poner en práctica
una mayor variedad de patrones de trampas más complicados de lo que
pueden los moduladores espaciales de luz. Los elementos de este tipo
se pueden fabricar de un modo mucho más económico y no necesitan un
ordenador para funcionar. Se puede modificar la secuencia de
patrones, en un sistema de este tipo, modificando el prisma o disco
de elementos ópticos difractivos. En este sentido, esta puesta en
práctica es menos general que la que se basa en moduladores
espaciales de luz dirigidos por ordenador.
Dado que sólo es necesaria una pequeña cantidad
de elementos ópticos difractivos previamente calculados para poner
en práctica la peristalsis óptica, también se pueden usar rejillas
de difracción de cambio de fase conmutables. Las ventajas de un
enfoque de este tipo incluyen, por ejemplo: libertad para mover
partes que se pueden desalinear y desgastar, la ausencia de motores
que producen vibración e irradian campos eléctricos y magnéticos
aislados, reducción en las necesidades de potencia y compactibilidad
mejorada.
Codificar hologramas de fase de alta calidad en
medios de película permitirá que se ponga en práctica la peristalsis
óptica con el equivalente de bucles de película. Ofreciendo ciclos
de alta velocidad a través de grandes cantidades de elementos
ópticos difractivos, las puestas en práctica, basadas en películas,
de trampas ópticas holográficas tendrán aplicaciones distintas de la
peristalsis óptica.
La peristalsis óptica también puede ser útil para
partículas y otros materiales, tales como células biológicas que son
mayores que la separación física entre las trampas de un patrón de
peristalsis óptica. Igualmente, materiales tales como proteínas, ADN
o moléculas se podrían, asimismo, manipular usando peristalsis
óptica. Un objeto grande retenido en un patrón de trampas ópticas de
"cama de agujas", aún así se puede mover trasladando la cama de
agujas. No obstante, en lugar de definir una única zona de trampas,
un patrón de peristalsis óptica puede establecer un gran campo de
trampas adecuado para inmovilizar un objeto grande donde quiera que
se encuentre. La actualización del patrón con pequeños
desplazamientos, como se ha descrito anteriormente, desplazará todo
el objeto. Posibles aplicaciones incluyen trasladar una muestra
extendida a una zona en la que se puede someter a pruebas, girar el
objeto para examinarlo o deformar, de manera controlable, el objeto.
Por ejemplo, en la forma de realización de la Fig. 14, los
colectores 20 de las trampas ópticas incluidas se muestran
reteniendo un objeto extendido 80. La actualización del patrón con
los colectores 20 tenderá a girar el objeto extendido 80. Del mismo
modo, la Fig. 15 muestra los colectores 20 de las trampas ópticas
reteniendo un objeto deformable extendido 82. El objeto 82 es
retenido más enérgicamente por zonas más densas de trampas y el
movimiento de estas zonas hacia el exterior de patrones posteriores
tiende a estirar el objeto 82.
Cada secuencia de peristalsis óptica lleva a cabo
una operación específica. En algunas aplicaciones, puede ser
aconsejable llevar a cabo una serie de operaciones de peristalsis
óptica, con el orden de las series dependiendo quizá del resultado
de las operaciones precedentes. Por ejemplo, la peristalsis óptica
se puede usar para mover una célula viva al centro de un campo de
visión de un microscopio para su observación reproducible.
Posteriormente, se podría llevar a cabo una segunda secuencia para
girar la célula a una orientación deseada. Posteriormente, una
tercera secuencia puede poner en práctica una prueba específica. A
partir del resultado de dicha prueba, se pueden seleccionar
secuencias de peristalsis óptica adicionales para recoger la célula
o desecharla. Cada una de estas secuencias se puede calcular
previamente, eliminando de ese modo gran parte de la carga de
cálculo del sistema de trampas ópticas holográficas. Del mismo modo,
en un único programa se podrían incorporar diferentes secuencias
secundarias de operaciones de peristalsis óptica, en el que una
primera secuencia secundaria podría separar las partículas en dos o
más flujos diferentes, una segunda secuencia secundaria podría
dispersar las partículas de una posición específica, una tercera
secuencia secundaria podría mezclar dos corrientes de partículas
independientes en un único flujo, una cuarta secuencia secundaria
podría concentrar una pluralidad de partículas en una zona de
partículas y, asimismo, las partículas se podrían "mover" de
patrón a patrón de diversos modos. Se podrían incorporar varias
combinaciones de secuencias secundarias, tales como las que se
describen en la presente memoria descriptiva, a un único programa y
dichas secuencias secundarias se podrían usar secuencialmente y/o
simultáneamente, según sea necesario, usando varios tipos de
gradientes ópticos, según se describe en la presente memoria
descriptiva. Dado que son necesarios muy pocos elementos ópticos
difractivos para poner en práctica cualquiera de las secuencias,
sólo será necesaria una elaboración moderada de las puestas en
práctica propuestas para seleccionar entre un grupo de secuencias
disponibles para operaciones de múltiples fases de este tipo.
Además, también se puede practicar la presente
invención sin el uso de trampas ópticas, como se entiende
convencionalmente, es decir, que necesita condiciones de gradiente
óptico específicas para retener una partícula. Por ejemplo, se puede
establecer una pluralidad de gradientes ópticos deterministas e
incorporarlos a una pluralidad de colectores y patrones, como se han
descrito, en general, anteriormente. Estos gradientes ópticos
deterministas actúan para "retener" o limitar, pero no
necesariamente formar, una trampa óptica para partículas
individuales en una posición específica durante un período de tiempo
suficiente, en secuencia, para generar un efecto de peristalsis
óptica. Es decir, realizar ciclos repetidamente a través de un
primer, un segundo y un tercer patrón de gradientes ópticos
deterministas moverá las partículas individuales a todo lo largo de
una trayectoria indicada. Los gradientes ópticos son deterministas
en el sentido de que las condiciones que se aplican son suficientes
para conseguir el resultado deseado con más de sólo una mera
probabilidad de éxito.
Si bien se han mostrado y descrito formas de
realización preferentes de la invención, resultará evidente para los
expertos en la materia que se pueden realizar diversos cambios y
modificaciones sin apartarse de la invención, según se expone en las
reivindicaciones que se proporcionan a continuación en la presente
memoria descriptiva.
Claims (11)
1. Un procedimiento de transferencia de una
partícula entre colectores de trampas ópticas, que comprende las
etapas de:
- proporcionar un haz de luz láser (100),
- dividir el haz de luz láser en una pluralidad de haces de luz láser adicionales (104),
- enfocar los haces de luz láser adicionales para establecer una condición de gradiente óptico para cada uno de los haces de láser que, posteriormente, puede retener una partícula (22, 60, 62, 84, 86),
- proporcionar una pluralidad de patrones (26, 28, 30), incluyendo cada patrón al menos un colector (20, 50, 52, 54, 56) y comprendiendo cada uno de dichos colectores al menos uno de los haces de láser con la condición de gradiente óptico formada a partir de los haces de luz láser con la pluralidad de patrones dispuestos de tal manera que al menos un colector, que comprende cada patrón, está separado por un colector de cada uno de los otros patrones e iluminar y apagar secuencialmente cada uno de la pluralidad de patrones usando los haces de luz láser a intervalos lo suficientemente cercanos, tras apagar el patrón previamente dicho, como para capturar y transferir la partículas desde el al menos un colector hasta un colector adyacente, en el que la captura y la transferencia de la partícula hace que la partícula se desplace desde el al menos un colector de uno de los patrones hasta el colector adyacente del mismo pa- trón.
2. El procedimiento de la reivindicación 1, en el
que los colectores de cada uno de los patrones están alineados
sustancialmente paralelos entre sí y en el que la partícula se
desplaza a todo lo largo de una trayectoria sustancialmente lineal
normal a los colectores de cada uno de los patrones.
3. El procedimiento de la reivindicación 1, en el
que los colectores de cada uno de los patrones incluyen un radio de
curvatura y en el que la partícula se desplaza a todo lo largo de
una trayectoria sustancialmente hacia el centro de curvatura de cada
uno de los colectores.
4. El procedimiento de la reivindicación 1, en el
que una pluralidad de partículas se transfieren a través de cada uno
de los colectores y cada uno de los colectores está dispuesto
concéntricamente a fin de concentrar la pluralidad de partículas en
una zona específica o dispersar la pluralidad de partículas fuera de
una zona específica.
5. El procedimiento de la reivindicación 1, en el
que una pluralidad de partículas se transfieren a través de cada uno
de los colectores y que comprende además la etapa de aplicar un
campo externo a cada una de la pluralidad de partículas, en el que
la iluminación y el apagado secuencial de cada uno de los patrones,
usando los haces de luz láser, modifica la dirección de al menos
algunas de las partículas respecto a la dirección que habrían tomado
las partículas únicamente en presencia del campo externo.
6. El procedimiento de la reivindicación 5, en el
que el campo aplicado actúa a fin de no modificar la dirección de al
menos algunas de las partículas cuando se desplazan desde un
colector hasta el siguiente colector inmediatamente adyacente.
7. El procedimiento de la reivindicación 1, en el
que una pluralidad de partículas se transfieren a través de cada uno
de los colectores y en el que al menos una de las partículas forma
parte de una masa que es mayor que la separación física entre las
trampas ópticas individuales de cada uno de los colectores y en el
que el movimiento de la al menos una de las partículas desde un
colector hasta el colector siguiente adyacente tiene como resultado
una deformación física de la masa.
8. El procedimiento de la reivindicación 1, en el
que una pluralidad de partículas se transfiere a través de cada uno
de los colectores y en el que la partícula es parte de una masa que
es mayor que la separación física entre las trampas ópticas
individuales de cada colector y en el que el movimiento de la
partícula desde un colector hasta el colector siguiente
inmediatamente adyacente tiene como resultado un giro físico de la
masa.
9. El procedimiento según se define en la
reivindicación 1, en el que la pluralidad de patrones comprende al
menos un primer, un segundo y un tercer patrón.
10. El procedimiento de la reivindicación 1, en
el que la partícula comprende parte de un medio biológico.
11. El procedimiento según se define en la
reivindicación 1, en el que la condición de gradiente óptico
comprende una condición de trampa óptica.
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