EP1644637A1 - Plasmastrahl-zündkerze - Google Patents

Plasmastrahl-zündkerze

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EP1644637A1
EP1644637A1 EP04733327A EP04733327A EP1644637A1 EP 1644637 A1 EP1644637 A1 EP 1644637A1 EP 04733327 A EP04733327 A EP 04733327A EP 04733327 A EP04733327 A EP 04733327A EP 1644637 A1 EP1644637 A1 EP 1644637A1
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EP
European Patent Office
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spark plug
ground electrode
electrode
plasma
plug according
Prior art date
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Withdrawn
Application number
EP04733327A
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English (en)
French (fr)
Inventor
Reinhard Artmann
Michael Hallmannsegger
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Bayerische Motoren Werke AG
Original Assignee
Bayerische Motoren Werke AG
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Filing date
Publication date
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Withdrawn legal-status Critical Current

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    • H—ELECTRICITY
    • H01—ELECTRIC ELEMENTS
    • H01T—SPARK GAPS; OVERVOLTAGE ARRESTERS USING SPARK GAPS; SPARKING PLUGS; CORONA DEVICES; GENERATING IONS TO BE INTRODUCED INTO NON-ENCLOSED GASES
    • H01T13/00—Sparking plugs
    • H01T13/20—Sparking plugs characterised by features of the electrodes or insulation
    • F—MECHANICAL ENGINEERING; LIGHTING; HEATING; WEAPONS; BLASTING
    • F02—COMBUSTION ENGINES; HOT-GAS OR COMBUSTION-PRODUCT ENGINE PLANTS
    • F02P—IGNITION, OTHER THAN COMPRESSION IGNITION, FOR INTERNAL-COMBUSTION ENGINES; TESTING OF IGNITION TIMING IN COMPRESSION-IGNITION ENGINES
    • F02P9/00—Electric spark ignition control, not otherwise provided for
    • H—ELECTRICITY
    • H01—ELECTRIC ELEMENTS
    • H01T—SPARK GAPS; OVERVOLTAGE ARRESTERS USING SPARK GAPS; SPARKING PLUGS; CORONA DEVICES; GENERATING IONS TO BE INTRODUCED INTO NON-ENCLOSED GASES
    • H01T13/00—Sparking plugs
    • H01T13/50—Sparking plugs having means for ionisation of gap
    • H—ELECTRICITY
    • H05—ELECTRIC TECHNIQUES NOT OTHERWISE PROVIDED FOR
    • H05H—PLASMA TECHNIQUE; PRODUCTION OF ACCELERATED ELECTRICALLY-CHARGED PARTICLES OR OF NEUTRONS; PRODUCTION OR ACCELERATION OF NEUTRAL MOLECULAR OR ATOMIC BEAMS
    • H05H1/00—Generating plasma; Handling plasma
    • H05H1/24—Generating plasma
    • H05H1/52—Generating plasma using exploding wires or spark gaps

Definitions

  • the invention relates to a plasma jet spark plug for internal combustion engines with a center electrode, a shot channel formed from insulator material and a ground electrode concentric with the shot channel and forming an outlet opening.
  • lean fuel-air mixtures fuel-air mixtures with air ratios greater than one
  • This also requires the generation of highly effective spark plasmas that effectively initiate the combustion process of lean mixtures.
  • a spark plug of the type mentioned at the outset is available from the RWTH Aachen publication, which is accessible via the Internet http://www.vka.rwth-aachen.de/sfb_224/Kapitel/pdf/kap3_2.pdf S. Fig. 3.2-8, S. 114 known.
  • This spark plug is able to generate a plasma outside the »spark plug.
  • a large part of the spark energy is not transferred to the gas.
  • the penetration depth of the spark plasma into the gas is small. This means that this spark plug is only able to ignite lean fuel-air mixtures to a limited extent.
  • the object of the invention is to provide a spark plug of the type mentioned, which is able to transmit a large part of the spark energy to the fuel-air mixture. According to the invention, this object is achieved by the features of patent claim 1.
  • the conical shape of the center electrode promotes plasma formation.
  • the formation of a firing channel and the acceleration section effective in its course towards the ground electrode ensure that the plasma penetrates deeply into the mixture and, as a result, ensures an optimal ignition effect even in the case of extremely lean mixtures.
  • Fig. 1 shows schematically a longitudinal section of a spark plug according to the invention
  • FIG. 2 shows a detail from FIG. 1.
  • the spark plug 1 shown in detail in FIGS. 1 and 2 has a center electrode 2, a ground electrode 3 and a ceramic body 4.
  • the center electrode 2 is conically shaped.
  • the ground electrode 3 forms an outlet opening 5 which is widened in the shape of a funnel.
  • a firing channel 6 is formed in the ceramic body 4 between the center electrode 2 and the ground electrode 3. In its course towards the ground electrode, the channel 6 has a taper 7, which acts as an acceleration section for a plasma. As will be explained in more detail below, the plasma is formed in the region of the tip 2 ′ of the center electrode 2.
  • the ceramic body is in direct contact with the ground electrode 3 in the region of the outlet opening, ie without any air gap.
  • the ground electrode 3 is retracted over the center electrode and has on its outer surface a thread 8 with which the spark plug is screwed into a cylinder head, not shown. 1 ends approximately flush in a combustion chamber of the internal combustion engine.
  • the plasma is generated in a hollow chamber 10 inside the spark plug. This hollow chamber is shown enlarged in FIG. 2.
  • the hollow chamber 10 corresponds to a hollow cathode arrangement.
  • An electrical field is built up between the conically tapering center electrode 2 and the ground electrode 3, which closes the spark plug to the outside, through which the gas in the hollow chamber is ionized and an electrical breakdown is generated.
  • the hollow chamber 10 has a special geometric configuration. It consists of a cylindrical region "A”, which is followed by a conically tapering section “B” which opens into a cylindrical shape "C". The ground electrode 3 following the region “C” opens the cross section designated "D" conical and represents the end of the firing channel 6 that is being formed.
  • This shape has electrotechnical and fluid dynamic reasons.
  • the constriction existing in area "C” is intended to generate a supersonic flow corresponding to a "Laval nozzle", which leads to a higher exit pulse of the plasma.
  • a rapid rise in the plasma temperature to, for example, approximately 6000 K, which results from a suitable wiring of the center electrode, simultaneously generates a pressure wave which leads to a supercritical pressure ratio between the static pressure in the hollow chamber 10 and the pressure in the combustion chamber of an engine at the moment of ignition , As a result, the flow in the cylindrical part, which is the narrowest cross section, is accelerated to Mach 1 and in the diverging part to Mach> 1.
  • the hot plasma is not weakened by heat loss from the thermally highly conductive ceramic insulation, it makes sense to concentrate the electric field on the upper region of the conically tapering center electrode 2.
  • the above-mentioned field line concentration has a decisive focusing effect through the configuration of the shape of the ceramic insulating body 4.
  • the lobe-like shape conducts the electrical field lines to the electrode tip 2 'on account of its dielectric properties.
  • the proportion of the electric field strength attributable to the ceramic is small in comparison to the electric field strength that has to be used to overcome the distance in the air space 9.
  • the ceramic insulation is tapered 11 here, that is to say the applied voltage is advantageously divided up in such a way that the electric field strength in this area of the center electrode 2 is reduced and ionization is thus hindered.
  • the guidance of the electric field shown results in an optimal directivity towards the exit opening 5.
  • the generated electrical charge carriers experience a corresponding acceleration, whereby additional atoms or molecules are ionized and an avalanche effect arises.

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Abstract

Bei einer Plasmastrahl-Zündkerze für Verbrennungsmotoren mit einer Mittel­elektrode (2), einem aus Isolatormaterial (4) gebildeten Schusskanal (6) und einer zum Schusskanal konzentrischen und eine Austrittsöffnung bildenden Masse­elektrode (3), wird die Mittelelektrode (2) konisch geformt. Der Schusskanal (6) weist in seinem Verlauf zur Masseelektrode hin eine als Beschleunigungsstrecke für das Plasma wirkende Verjüngung (6-5) auf.

Description

Plasmastrahl-Zündkerze
Die Erfindung, betrifft eine Plasmastrahl-Zündkerze für Verbrennungsmotoren mit einer Mittelelektrode, einem aus Isolatormaterial gebildeten Schusskanal und einer zum Schusskanal konzentrischen und eine Austrittsoffnung bildenden Masseelektrode.
Mit dem Bestreben, den Kraftstoffverbrauch und die Schadstoffemission von Verbrennungsmotoren zu senken, wird die Verwendung von mageren Kraftstoffluftgemischen (Kraftstoffluftgemische mit Luftverhältnissen größer Eins) gefordert. Dies erfordert auch die Erzeugung hocheffektiver Funkenplasmen, die den Verbrennungsprozess magerer Gemische effektiv einleiten. Eine Zündkerze der eingangs genannten Art ist aus der per Internet zugänglichen Veröffentlichung der RWTH Aachen http://www.vka.rwth-aachen.de/sfb_224/Kapitel/pdf/kap3_2.pdf S. Abb. 3.2-8, S. 114 bekannt. Diese Zündkerze ist in der Lage, ein Plasma außerhalb der Zündkerze zu »erzeugen. Jedoch wird ein Großteil der Funkenenergie nicht an das Gas ü- bertragen. Die Eindringtiefe des Funkenplasmas in das Gas ist gering. Damit ist diese Zündkerze nur bedingt in der Lage, magere Kraftstoff-Luft- Gemische zu zünden.
Die Aufgabe der Erfindung besteht darin, eine Zündkerze der eingangs genannten Art zu schaffen, die in der Lage ist, einen Großteil der Funkenenergie an das Kraftstoff-Luft-Gemisch zu übertragen. Diese Aufgabe wird erfindungsgemäss durch die Merkmale des Patentanspruchs 1 gelöst. Die konische Form der Mittelelektrode begünstigt die Plasmabildung. Die Ausbildung eines Schusskanals und die in seinem Verlauf zur Masseelektrode hin wirksame Beschleunigungsstrecke sorgen für ein tiefes Eindringen des Plasmas in das Gemisch und als Folge für eine optimale Zündwirkung auch bei extrem abgemagerten Gemischen.
Anhand der Zeichnungen wird eine Ausführungsform der Erfindung näher erläutert.
Es zeigt:
Fig. 1 in schematischer Weise einen Längsschnitt einer erfindungsgemäßen Zündkerze und
Fig. 2 einen Ausschnitt von Fig. 1.
Die in den Figuren 1 und 2 ausschnittsweise dargestellte Zündkerze 1 besitzt eine Mittelelektrode 2, eine Masseelektrode 3 und einen Keramikkörper 4. Die Mittelelektrode 2 ist konisch geformt. Die Masseelektrode 3 bildet eine Austrittsoffnung 5, die nach außen trichterförmig erweitert ist.
Zwischen der Mittelelektrode 2 und der Masseelektrode 3 ist im Keramikkörper 4 ein Schusskanal 6 gebildet. In seinem Verlauf zur Masseelektrode hin weist der Kanal 6 eine Verjüngung 7 auf, die als Beschleunigungsstrecke für ein Plasma wirkt. Das Plasma wird, wie weiter unten noch im Detail erläutert, im Bereich der Spitze 2' der Mittelelektrode 2 gebildet.
Der Keramikkörper steht im Bereich der Austrittsoffnung unmittelbar, d.h. ohne jeden Luftspalt, an der Masseelektrode 3 an. Die Masseelektrode 3 ist bis über die Mittelelektrode zurückgezogen und besitzt auf ihrer Außenfläche ein Gewinde 8, mit dem die Zündkerze in einem nicht dargestellten Zylinderkopf eingeschraubt ist. Die 1 läuft in etwa bündig in einem Brennraum des Verbrennungsmotors aus.
Zwischen der Masseelektrode 3 und dem Keramikkörper 4 befindet sich ein torusförmiger Luftraum 9, der auf Höhe der Mittelelektrode 2 seine größte Ausdehnung besitzt.
Die Erzeugung des Plasmas erfolgt in einer Hohlkammer 10 im Inneren der Zündkerze. Diese Hohlkammer ist in Fig. 2 vergrößert dargestellt.
Dem Prinzip nach entspricht die Hohlkammer 10 einer Hohlkathodenanord- nung. Zwischen der konisch zulaufenden Mittelelektrode 2 und der die Zündkerze nach außen abschließenden Masseelektrode 3 wird ein elektrisches Feld aufgebaut, durch welches das Gas in der Hohlkammer ionisiert und ein elektrischer Durchschlag erzeugt wird.
Die Hohlkammer 10 besitzt eine besondere geometrische Ausgestaltung. Sie besteht aus einem zylindrischen Bereich „A", dem ein konisch zulaufender Abschnitt ,,B" folgt, welcher in eine Zylinderform ,,C" mündet. Die auf den Bereich „C" folgende Masseelektrode 3 öffnet den mit ,,D" bezeichneten Querschnitt konisch und stellt den Abschluss des sich ausbildenden Schusskanals 6 dar.
Diese Formgebung hat elektrotechnische und strömungsdynamische Gründe. Zum einen dient sie der gezielten Führung des elektrischen Feldes, zum anderen soll durch die sich im Bereich „C" bestehende Einschnürung entsprechend einer „Laval-Düse" eine Überschallströmung erzeugt werden, die zu einem höheren Austrittsimpuls des Plasmas führt. Ein sich bei geeigneter Beschaltung der Mittelelektrode ergebender schneller Anstieg der Plasmatemperatur auf z.B. ca. 6000 K erzeugt gleichzeitig eine Druckwelle, die zu einem überkritischen Druckverhältnis zwischen dem statischen Druck in der Hohlkammer 10 und dem Druck im Brennraum eines Mo- tors im Augenblick der Zündung führt. Dies hat zur Folge, dass die Strömung im zylindrischen Teil, der den engsten Querschnitt darstellt, auf Mach = 1 und im divergierenden Teil auf Mach > 1 beschleunigt wird.
Zur Bildung eines starken Plasmas ist es notwendig, einen möglichst großen räumlichen Bereich mit hoher elektrischer Feldstärke zu erzeugen. Damit das heiße Plasma nicht durch Wandwärmeverluste der thermisch gut leitenden Keramikisolierung geschwächt wird, ist es sinnvoll, das elektrische Feld auf den oberen Bereich der konisch zulaufenden Mittelelektrode 2 zu konzentrieren. Die oben erwähnte Feldlinienkonzentration erfährt eine entscheidende fokussierende Wirkung durch die Ausgestaltung der Form des keramischen Isolierkörpers 4. Die keulenartige Form leitet auf Grund ihrer dielektrischen Eigenschaften die elektrischen Feldlinien zur Elektrodenspitze 2'. Der Anteil der auf die Keramik entfallenden elektrischen Feldstärke ist gering im Vergleich zu der elektrischen Feldstärke die zur Überwindung der Strecke im Luftraum 9 aufzuwenden ist. Es herrscht somit bei einer entsprechenden Hochspannung zwischen den Elektroden im Bereich der Elektrodenspitze 2' eine elektrische Feldstärke, die in der Lage ist den Raum in der Hohlkammer 10 zu ionisieren. Die Ausbildung des elektrischen Feldes wird außerdem durch die runde Formgebung der Masseelektrode 3 begünstigt. Weiter dürfte sich diese Kontur aerodynamisch vorteilhaft auf die Gestaltung des Brennraumes auswirken.
Im Bereich des Übergangs der konischen Mittelelektrode 2 in eine zylindrische und im Keramikkörper 4 verlaufende Form, ist eine Ionisierung nicht erwünscht, weil ein daraus resultierender elektrischer Durchschlag seine thermische Energie unmittelbar an die Keramikisolation ableiten würde. Aus diesem Grund erfährt die Keramikisolation hier eine Verjüngung 11 , das heißt, die anliegende Spannung teilt sich vorteilhaft so auf, dass die elektrische Feldstärke in diesem Bereich der Mittelelektrode 2 reduziert und damit eine Ionisierung behindert wird.
Durch die dargestellte Führung des elektrischen Feldes entsteht eine optimale Richtwirkung hin zur Austrittsoffnung 5. Die erzeugten elektrischen Ladungsträger erfahren eine entsprechende Beschleunigung, wodurch weitere Atome bzw. Moleküle ionisiert werden und ein Lawineneffekt entsteht.
Weitere Vorteile der erfindungsgemäßen Zündkerze:
Die Glühzündgefahr bei Wasserstoff- und Benzinmotoren wird beseitigt. Es ergibt sich eine bessere Gemischentflammung, d.h. ein Nutzen besonders bei direkt einspritzenden Motoren durch Reduktion der Emission unverbrannter Kohlenwasserstoffe.
Da keine in den Brennraum ragenden Elektroden vorkommen, ergibt sich eine Erhöhung der Freiheit bei der konstruktiven Ausgestaltung des Brenn- raumes, die zum Beispiel durch die Möglichkeit der Erhöhung des Verdichtungsverhältnisses, und einer damit verbundenen Steigerung des thermischen Wirkungsgrades umgesetzt werden kann.
Eine Absenkung der HC-Emissionen ist denkbar, da hervorstehende Elektro- den fehlen, die einen „Flammschatten" bilden könnten.

Claims

Patentansprüche
1. Plasmastrahl-Zündkerze für Verbrennungsmotoren mit einer Mittel- elektrode, einem aus Isolatormaterial gebildeten Schusskanal und einer zum Schusskanal konzentrischen und eine Austrittsoffnung bildenden Masseelektrode, dadurch gekennzeichnet, dass die Mittelelektrode konisch geformt ist und dass der Schusskanal in seinem Verlauf zur Masseelektrode hin eine als Beschleunigungsstrecke für das Plasma wirkende Verjüngung aufweist.
2. Zündkerze nach Anspruch 1 , dadurch gekennzeichnet, dass das Isolatormaterial an der Masseelektrode ansteht.
3. Zündkerze nach den Ansprüchen 1 oder 2, dadurch gekennzeichnet, dass die Masseelektrode bis über die Mittelelektrode zurückgezogen ist.
4. Zündkerze nach Anspruch 3, dadurch gekennzeichnet, dass zwischen der Masseelektrode und dem Isolatormaterial ein torusförmiger Luftraum vorgesehen ist.
5. Zündkerze nach Anspruch 4. dadurch gekennzeichnet, dass der Luftraum auf Höhe der Mittelelektrode seine größte Ausdehnung besitzt.
Zündkerze nach einem der Ansprüche 1 bis 5, dadurch gekennzeichnet, dass die in der Masseelektrode ausgebildete Austrittsoffnung nach außen trichterförmig erweitert. Zündkerze nach einem der Ansprüche 1 bis 6, dadurch gekennzeichnet, dass sie zumindest annähernd bündig in einem Brennraum des Verbrennungsmotors ausläuft.
EP04733327A 2003-07-10 2004-05-17 Plasmastrahl-zündkerze Withdrawn EP1644637A1 (de)

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