EP1114424B1 - Dispositif et procede pour obtenir de maniere controlee un flux photonique entre des resonances d'un resonateur electromagnetique - Google Patents

Dispositif et procede pour obtenir de maniere controlee un flux photonique entre des resonances d'un resonateur electromagnetique Download PDF

Info

Publication number
EP1114424B1
EP1114424B1 EP99942910A EP99942910A EP1114424B1 EP 1114424 B1 EP1114424 B1 EP 1114424B1 EP 99942910 A EP99942910 A EP 99942910A EP 99942910 A EP99942910 A EP 99942910A EP 1114424 B1 EP1114424 B1 EP 1114424B1
Authority
EP
European Patent Office
Prior art keywords
cavity
photons
resonator
transition
probability
Prior art date
Legal status (The legal status is an assumption and is not a legal conclusion. Google has not performed a legal analysis and makes no representation as to the accuracy of the status listed.)
Expired - Lifetime
Application number
EP99942910A
Other languages
German (de)
English (en)
Other versions
EP1114424A1 (fr
Inventor
Eberhard Müller
Current Assignee (The listed assignees may be inaccurate. Google has not performed a legal analysis and makes no representation or warranty as to the accuracy of the list.)
Individual
Original Assignee
Individual
Priority date (The priority date is an assumption and is not a legal conclusion. Google has not performed a legal analysis and makes no representation as to the accuracy of the date listed.)
Filing date
Publication date
Application filed by Individual filed Critical Individual
Publication of EP1114424A1 publication Critical patent/EP1114424A1/fr
Application granted granted Critical
Publication of EP1114424B1 publication Critical patent/EP1114424B1/fr
Anticipated expiration legal-status Critical
Expired - Lifetime legal-status Critical Current

Links

Images

Classifications

    • G—PHYSICS
    • G21—NUCLEAR PHYSICS; NUCLEAR ENGINEERING
    • G21K—TECHNIQUES FOR HANDLING PARTICLES OR IONISING RADIATION NOT OTHERWISE PROVIDED FOR; IRRADIATION DEVICES; GAMMA RAY OR X-RAY MICROSCOPES
    • G21K1/00—Arrangements for handling particles or ionising radiation, e.g. focusing or moderating
    • H—ELECTRICITY
    • H05—ELECTRIC TECHNIQUES NOT OTHERWISE PROVIDED FOR
    • H05H—PLASMA TECHNIQUE; PRODUCTION OF ACCELERATED ELECTRICALLY-CHARGED PARTICLES OR OF NEUTRONS; PRODUCTION OR ACCELERATION OF NEUTRAL MOLECULAR OR ATOMIC BEAMS
    • H05H7/00—Details of devices of the types covered by groups H05H9/00, H05H11/00, H05H13/00
    • H05H7/14—Vacuum chambers
    • H05H7/18—Cavities; Resonators

Definitions

  • the invention relates to a device and a method for the controlled achievement a photon flux between at least one selected resonance electromagnetic resonator and a selected target resonance of the resonator, this flow of photons in particular the redistribution of electromagnetic Radiation between the resonances of the resonator when generating a Bose-Einstein photon condensate supported.
  • WO 87/01503 From WO 87/01503 is a method and an apparatus for conversion electromagnetic waves in monochromatic, coherent electromagnetic Radiation with a predeterminable frequency and in heat radiation is known, with the predeterminable frequency at the bottom of the Planck-distributed Frequency spectrum of the thermal radiation lies.
  • This will be electromagnetic Radiation in a resonator is concentrated such that the average radiation density in the resonator exceeds a critical value and that which exceeds this value Part of the radiation the deepest electromagnetic energy state of the resonator occupied.
  • the invention WO 87/01503 uses the Bose-Einstein condensation in Case of photons technically.
  • the object of the present invention is to overcome the disadvantages of the known to avoid; in particular to create a device where photons in the Environment of a certain frequency as much as possible Convert photons in the range of a predetermined target frequency, the Target frequency is lower than the output frequency and the photons Conditions of Bose-Einstein condensation can be subjected so that they spontaneously move from the vicinity of the output frequency to the range of the target frequency flow, which is the fundamental frequency of an electromagnetic resonator.
  • this object is achieved with a device according to the features of the characterizing part of claim 1 and with a method according to Features of the characterizing part of claim 13 solved.
  • thermodynamic equilibrium in which the middle Photon energy density and the mean photon density independently of one another be fixed. This can be done, for example, in that electromagnetic resonator the wall temperature remains fixed; while with one Laser photons are irradiated.
  • the power and frequency of the laser can be a stationary photon accumulation build up, whose parameters - average number of photons and average photon energy - can be set in pairs independently of each other. Free manipulation of the Wall temperature and the laser power, or the wall temperature and the Laser frequencies are possible. Instead of a laser, you can also use a Heat radiation of suitable temperature through a long pass filter in the resonator is irradiated, the desired stationary deviation from Planck's Create heat radiation.
  • the following applies to the energy density of this free boson gas: ⁇ k , k 1,2, ... stands for the natural energy values of the resonator, V for the volume.
  • the parameters ⁇ and ⁇ are the solution of the system of equations where u is the value of the set energy density and n is the value of the set photon number density.
  • the photon number density p as a function of ⁇ and ⁇ is given by
  • the ground state energy is different from 0, then the ground state Macroscopically occupied, the number of photons is in the ground state, i.e. the first term in (4), singular by increasing proportionally to the diameter of the cavity. This is plausible because it gives an infinitesimal number of photons infinitesimal Energy a finite energy contribution. This is exactly the infrared singularity.
  • Bose-Einstein condensation of photons means that the photons exceeding the critical energy density u c ( ⁇ ) pass into the basic state of the resonator. This is possible through the interaction of the photons with the wall of the resonator. Since the quality of the cavity has a finite value, the resonances are lubricated and the resonance curves overlap. This finally has great transition probabilities between the resonance states. A cavity that allows photon condensation can be constructed so that the transition probabilities dominate the absorption probabilities.
  • f cc stands for the conjugate complex of the function f.
  • the transition probability is obtained by multiplying the probability amplitude by its conjugate complex (14)
  • Tp ( ⁇ k , ⁇ 1 , ⁇ ) ⁇ ( ⁇ + ArcTan [ ⁇ k 1.2 / ⁇ ] + ArcTan [ ⁇ 1 1.2 / ⁇ ]) 2 + 4 -1
  • the shape function (26) takes the maximum value for ⁇ k (27)
  • N -2 ⁇ k -2 (2Q k ) 2 on.
  • the full width at half maximum follows (28)
  • the decay time Q k / ⁇ k used in the photon function (10) indicates how long it takes until the resonance to the e. Part subsides. I.e. to (30) Q k / ⁇ k
  • the decay time (30) also provides the time scale for photon transitions between the resonances.
  • Criterion If all transition probabilities between adjacent resonances of a resonator are greater than (31), there is a redistribution surplus.
  • the device serves for the controlled achievement of a photon flow between a selected resonance of an electromagnetic resonator and a selected target resonance of the resonator, wherein this photon flow supports in particular the redistribution of electromagnetic radiation between the resonances of the resonator in the production of a Bose-Einstein photon condensate.
  • the coupled electromagnetic waves take states with the Output resonance frequencies in the cavity.
  • the device is designed such that the Transition probability for the transition of photons between neighboring ones States between the output resonance frequencies and the target resonance frequency is greater than the probability of absorption of the photons.
  • the Transition probability for the transition of photons between neighboring ones States between the output resonance frequencies and the target resonance frequency is greater than the probability of absorption of the photons.
  • the device can do this by choosing the reflectivity of the walls of the cavity, the shape of the Cavity, the size of the cavity, or also by an inserted into the cavity Medium, in particular be achieved by a dielectric medium.
  • the advantage of this device is that the redistribution process of Controlled and influenced photons in a targeted manner via the resonance modes of a cavity can no longer be dependent on random thermalization processes remains. This device thus facilitates the Bose-Einstein condensation of Photons.
  • the redistribution device for photons described here the efficiency for generating the usable, laser-like ground state control and in particular increase targeted.
  • Figure 1 shows a schematic cuboid resonator of width a, height b and length 1.
  • Figure 2 shows schematically a cylindrical resonator, with a circular cross section with radius R and a cylinder height d.
  • Figure 3 shows schematically one to which Suitable mirrored glass rod as an example of a dielectric resonator, with a circular cross-section with radius R and rod length d.
  • Figure 4 shows schematically an approximately 2-dimensional resonator in the radiation for example, is coupled in via a suitable prism.
  • Figure 5 shows schematically a cascade of approximately 2-dimensional resonators, their size increases from top to bottom.
  • FIG. 6 shows schematically an approximately 2-dimensional Resonator with a fractal edge that passes through, for example Ion beam implantation in a semiconductor ("nanotechnology") are made can.
  • FIG. 7 schematically shows a resonator with a stadium-shaped cross section.
  • FIG. 8 schematically shows a resonator with a built in the wall Long-pass filter.
  • An electromagnetic resonator with volume V and surface A is considered below. Photons are irradiated through an opening of size A 2 .
  • the first term stands for the radiation of the wall into the resonator cavity, where ⁇ now denotes the Stefan-Boltzmann constant.
  • ⁇ now denotes the Stefan-Boltzmann constant.
  • the mean free path that a photon covers on average between two reflections is (33) 4V / A
  • E (t) be the current radiation energy in the cavity.
  • the radiation power striking the wall results from the energy E (t), which hits the wall on average once during the free running time (4V / A) / c. So the absorbed power is (34) E (t) c (4V / A) -1 AB (A 1 / A) + E (t) c (4V / A) -1 A 2 / A
  • a long pass filter in the opening A 2 focuses thermal radiation of the temperature T 2 into the resonator, where T 2 > T 1 . Photons with wavelengths greater than ⁇ G are let through, those with a smaller wavelength cannot pass.
  • the first term in the curly brackets stands for the truncated heat radiation radiated by the heat source at temperature T 2 .
  • the filter should have the same temperature T 1 as the resonator wall.
  • the pass frequencies do not participate in the thermal equilibrium between the radiation and the filter. The pass frequencies must therefore be subtracted from the second term in the curly bracket, which stands for the natural radiation of the filter, using the last term.
  • the conductivity coefficient is provided with an index L.
  • L the length of the circular cylinder will be much greater than its radius, so that according to (57) it is a good approximation (59) ⁇ 111 ⁇ ( ⁇ ) -1/2 X ' 11 R -1
  • b 2.08 mm this requires Redistribution criterion according to the calculation for steel a length of at least Im, for brass 2.6 m and for copper 4 m.
  • the condensation criterion is again in each case for transmission powers greater than 1 ⁇ W at a transmission frequency of 40 GHz.
  • the deviation from the Planck distribution of electromagnetic radiation is to be realized by suitable frequency selection of a thermal radiation of temperature T 2 fed into a resonator with a fixed wall temperature T 1 (note from Armin Zastrow, ISE, Koch).
  • the filter itself is at wall temperature. If its transmission for long-wave radiation is different from 1, this equates to a smaller A 2 , so that this quantity can be interpreted accordingly as an effective quantity. According to (50), this would imply that the absorption for short-wave radiation is also assumed to differ to the same extent from 1. A possibly occurring difference would have extremely little influence as long as A 2 against the remaining resonator wall A 1 is large.
  • the critical energy density is exceeded by 5.8%, for the second by 3% etc. If the temperature is varied, the photon gas remains critical for temperatures that are not too high. The "criticality" decreases for lower temperatures, initially increases for higher temperatures.
  • the temperature dependency for the first parameter set is as follows.
  • the basic frequency is then 12 GHz.
  • a laser is coupled into the glass rod via a semi-transparent mirror.
  • the opposite end is closed by a mirror with high reflectivity.
  • Total reflection is predominant in the glass rod.
  • the critical angle for total reflection is 30 °.
  • the surface of the glass rod is provided with a very well reflective silver coating on the inside. In the optical range, the reflectivity of silver combined with the total reflection results in an overall absorption probability of less than 2%. This value is the basis for the calculation of the condensation condition.
  • the high conductivity of silver, ⁇ L 6.12 * 10 7 Ohm -1 m -1, is used to apply (64). The respective estimates are therefore on the "safe" side.
  • the redistribution condition (64) becomes with d> 0.863 m Fulfills.
  • the condensation can already be carried out achieve lower performance.

Landscapes

  • Physics & Mathematics (AREA)
  • Spectroscopy & Molecular Physics (AREA)
  • Engineering & Computer Science (AREA)
  • General Engineering & Computer Science (AREA)
  • High Energy & Nuclear Physics (AREA)
  • Plasma & Fusion (AREA)
  • Control Of Motors That Do Not Use Commutators (AREA)

Claims (13)

  1. Dispositif pour l'obtention contrôlée d'un flux photonique entre au moins une résonance sélectionnée d'un résonateur électromagnétique, et une résonance cible sélectionnée du résonateur, ce flux photonique favorisant en particulier la redistribution du rayonnement électromagnétique entre les résonances du résonateur lors de la production d'un condensat photonique de Bose-Einstein,
       composé essentiellement d'une cavité pourvue de parois réfléchissantes, et de moyens pour introduire un rayonnement électromagnétique dans la cavité, ces moyens étant conçus pour que la densité de flux énergétique moyenne du rayonnement électromagnétique atteigne une valeur supérieure à la densité de flux énergétique critique ucrit (β) : = ue (β,0) à la température T régnant effectivement en moyenne dans le rayonnement dans le résonateur, avec β=1/kT, avec la constante k de Boltzmann,
    Figure 00320001
    'h désignant la constante de Planck divisée par 2π, et les para-mètres β et µ étant une résolution du système d'équations u {β,µ) = u ρ (β, µ) = n, dans lequel u indique la valeur de la densité de flux énergétique régnant, et n la valeur de la densité photonique qui apparaít, ces valeurs étant ainsi liées implicitement à la température T,
    les ondes électromagnétiques introduites adoptant dans la cavité des états avec des fréquences de résonance de départ,
       caractérisé en ce que la cavité est prévue pour que le pouvoir réfléchissant de ses parois, sa forme, sa taille et/ou un produit introduit dans la cavité soient conçus pour que la probabilité de transition de photons entre des états voisins entre les fréquences de résonance de départ et la fréquence de résonance cible soit plus grande que la probabilité d'une absorption des photons.
  2. Dispositif selon la revendication 1, caractérisé en ce que la taille et la forme de la cavité de résonance sont choisies pour qu'avec un pouvoir réfléchissant prédéfini des parois de la cavité, le chevauchement de deux états voisins dans la zone située entre la fréquence de résonance de départ souhaitée et la fréquence de résonance cible soit suffisamment grand pour que la probabilité de transition de photons entre des états voisins soit plus grande que la probabilité d'une absorption des photons dans la cavité.
  3. Dispositif selon la revendication 1, caractérisé en ce que la délimitation de la cavité de résonance est conçue pour être fractale de telle sorte qu'avec un pouvoir réfléchissant prédéfini des parois de la cavité et un volume donné de celle-ci, le chevauchement de deux états voisins dans la zone située entre la fréquence de résonance de départ souhaitée et la fréquence de résonance cible soit suffisamment grand pour que la probabilité de transition des photons entre des états voisins soit plus grande que la probabilité d'une absorption des photons dans la cavité.
  4. Dispositif selon la revendication 1, caractérisé en ce qu'on verse dans la cavité un produit approprié de telle sorte qu'avec une taille prédéfinie de la cavité, avec une forme prédéfinie de la cavité, avec éventuellement une délimitation fractale de la cavité et avec un pouvoir réfléchissant fixe des parois de la cavité, le chevauchement de deux états voisins dans la zone entre la fréquence de résonance de départ souhaitée et la fréquence de résonance cible soit suffisamment grand pour que la probabilité de transition des photons entre des états voisins soit plus grande que la probabilité d'une absorption des photons dans la cavité.
  5. Dispositif selon l'une des revendications 1 à 4, caractérisé en ce que la cavité est approximativement à deux dimensions et se compose en particulier d'une surface avec un bord périphérique, étant précisé que dans le cas d'une délimitation fractale selon la revendication 3, la dimension fractale du bord est définie par 1+ε, avec 0<ε<1.
  6. Dispositif selon l'une des revendications 1 à 4, caractérisé en ce que la cavité est en trois dimensions et est en particulier parallélipipédique ou cylindrique, étant précisé que dans le cas d'une délimitation fractale selon la revendication 3, la dimension fractale du bord est définie par 2+ε, avec 0<ε<1.
  7. Dispositif selon la revendication 5, caractérisé en ce qu'il est prévu une cascade de cavités disposées les unes au-dessus des autres, les cavités individuelles présentant des états de base différents.
  8. Dispositif selon la revendication 6, caractérisé en ce qu'il est prévu une cascade de cavités couplées entre elles, les cavités individuelles présentant des états de base différents.
  9. Dispositif selon l'une des revendications 1 à 8, caractérisé en ce que les moyens pour introduire le rayonnement électromagnétique comporte un filtre passe-long qui intercepte les longueurs d'ondes inférieures à une valeur fixe choisie, de préférence une valeur située dans le domaine des infrarouges.
  10. Dispositif selon l'une des revendications 1 à 8, caractérisé en ce que les moyens pour introduire les ondes électromagnétiques se composent d'un laser ou de moyens pour injecter des micro-ondes ou des ondes radio.
  11. Dispositif selon l'une des revendications 1 à 10, caractérisé en ce que la cavité est construite pour que toutes les probabilités de transition entre des résonances de la cavité qui sont voisines soient plus grandes que les probabilités d'absorp-tion respectives.
  12. Dispositif selon l'une des revendications 1 à 11, caractérisé en ce que la cavité est construite pour que le rayonnement dans la cavité se propage de manière chaotique et irrégulière dans la cavité et provoque ainsi des transitions de photons entre les résonances des cavités, la probabilité de transition étant plus grande que la probabilité d'absorption correspondante, de telle sorte que les transitions de résonances d'une fréquence plus élevée vers des résonances d'une fréquence plus basse favorisent l'apparition de la condensation de Bose-Einstein des photons.
  13. Procédé pour l'obtention contrôlée d'un flux photonique entre au moins une résonance sélectionnée d'un résonateur électromagnétique, et une résonance cible sélectionnée du résonateur, ce flux photonique favorisant en particulier la redistribution du rayonnement électromagnétique entre les résonances du résonateur lors de la production d'un condensat photonique de Bose-Einstein, de préférence à l'aide d'un dispositif selon les revendications 1 à 12, caractérisé en ce que la probabilité de transition des photons entre des états voisins entre les fréquences de résonance de départ et la fréquence de résonance cible est réglée pour être plus grande que la probabilité d'une absorption des photons.
EP99942910A 1998-09-14 1999-08-24 Dispositif et procede pour obtenir de maniere controlee un flux photonique entre des resonances d'un resonateur electromagnetique Expired - Lifetime EP1114424B1 (fr)

Applications Claiming Priority (3)

Application Number Priority Date Filing Date Title
CH187098 1998-09-14
CH187098 1998-09-14
PCT/EP1999/006211 WO2000016341A1 (fr) 1998-09-14 1999-08-24 Dispositif et procede pour obtenir de maniere controlee un flux photonique entre des resonances d'un resonateur electromagnetique

Publications (2)

Publication Number Publication Date
EP1114424A1 EP1114424A1 (fr) 2001-07-11
EP1114424B1 true EP1114424B1 (fr) 2004-09-29

Family

ID=4220528

Family Applications (1)

Application Number Title Priority Date Filing Date
EP99942910A Expired - Lifetime EP1114424B1 (fr) 1998-09-14 1999-08-24 Dispositif et procede pour obtenir de maniere controlee un flux photonique entre des resonances d'un resonateur electromagnetique

Country Status (4)

Country Link
US (1) US6707837B1 (fr)
EP (1) EP1114424B1 (fr)
DE (1) DE59910673D1 (fr)
WO (1) WO2000016341A1 (fr)

Families Citing this family (3)

* Cited by examiner, † Cited by third party
Publication number Priority date Publication date Assignee Title
CN101849145B (zh) * 2005-10-19 2013-01-02 阿卢伊齐奥·M·克鲁兹 分配式光学能量系统
US9228785B2 (en) 2010-05-04 2016-01-05 Alexander Poltorak Fractal heat transfer device
US10830545B2 (en) 2016-07-12 2020-11-10 Fractal Heatsink Technologies, LLC System and method for maintaining efficiency of a heat sink

Family Cites Families (2)

* Cited by examiner, † Cited by third party
Publication number Priority date Publication date Assignee Title
DE3689616D1 (de) * 1985-08-30 1994-03-17 Eberhard Mueller Verfahren und vorrichtung zum umwandeln elektromagnetischer wellen.
US6314809B1 (en) * 1998-11-12 2001-11-13 Yale University Gravity measurement using bose-einstein condensed vapors and atom interferometry

Also Published As

Publication number Publication date
EP1114424A1 (fr) 2001-07-11
US6707837B1 (en) 2004-03-16
WO2000016341A1 (fr) 2000-03-23
DE59910673D1 (de) 2004-11-04

Similar Documents

Publication Publication Date Title
DE60035657T2 (de) Verbesserte optische Übertragungsvorrichtung unter Verwendung metallischer Filme mit Öffnungen mit oder ohne periodische Oberflächentopographie
DE1464678C3 (de) Laser mit einem Prisma als op tischem Resonator
DE69711419T2 (de) Beugungsgitter-gekoppeltes freie-elektronen-lasergerät und verfahren
DE69120570T2 (de) Gyrotron mit Mode-Konverter
DE69020332T2 (de) Behandlung mittels hochfrequenz eines materials durch eine ausgewählte sequenz von moden.
DE3049298C2 (fr)
DE69816662T2 (de) Schmalband-sperrfilter im lichtwellenleiter
DE2900617C3 (de) Mikrowellenapplikator
DE102013201511B3 (de) Anordnung und Verfahren zur Überprüfung von stabförmigen Produkten der Tabak verarbeitenden Industrie
EP1114424B1 (fr) Dispositif et procede pour obtenir de maniere controlee un flux photonique entre des resonances d&#39;un resonateur electromagnetique
DE19625603C2 (de) Gaslaser zur Abgabe eines Laserstrahls aufgrund der Anregung von Gas mittels Mikrowellen
EP0919110B1 (fr) Resonateur a hyperfrequences a mode de fonctionnement eleve pour traitement de materiaux a haute temperature
DE3781089T2 (de) Gewellte reflektor-vorrichtung und freielektronenlaser-verfahren.
DE69419391T2 (de) Dielektrischer Zweimodenresonator und Methode zu seiner Einstellung
DE3828951C2 (fr)
DE19634161C2 (de) Verfahren zum Einstellen und Quelle schmalbandiger kohärenter Strahlung
DE1234340C2 (de) Anordnung zur verbesserung der monochromasie eines optischen senders oder verstaerkers fuer kohaerente elektromagnetische strahlung
DE10112625A1 (de) Verfahren zur Berechnung von Parametern für frequenz- und/oder amplitudenmodulierte elektromagnetische Pulse
DE7815419U1 (de) Vorrichtung zur herstellung fester teilchen
DE3937491C2 (de) Wellenleiterlaser mit Mikrowellenanregung
DE2417577C2 (de) Hochfrequenz-Erhitzungsvorrichtung zur Erhitzung eines dielektrischen Materials von langgestreckter Form und geringen Querschnitts
DE69000403T2 (de) Oberflaechenbearbeitung mittels laser-energie.
DE1949160C3 (de) Vorrichtung zum Erzeugen von elektromagnetischer Strahlung
DE2250901A1 (de) Wellenleiter fuer elektromagnetische wellen im submillimeter- und infrarot-bereich
DE68906596T2 (de) Vorrichtung zur Erzeugung einer Folge von synchronen Lichtpulsen, die von einem Einzelpuls kurzer Dauer abgeleitet werden und Apparatur zur Messung des zeitlichen Verlaufs eines derartigen Einzellichtpulses unter Verwendung dieser Vorrichtung.

Legal Events

Date Code Title Description
PUAI Public reference made under article 153(3) epc to a published international application that has entered the european phase

Free format text: ORIGINAL CODE: 0009012

17P Request for examination filed

Effective date: 20010315

AK Designated contracting states

Kind code of ref document: A1

Designated state(s): AT BE CH CY DE DK ES FI FR GB GR IE IT LI LU MC NL PT SE

GRAP Despatch of communication of intention to grant a patent

Free format text: ORIGINAL CODE: EPIDOSNIGR1

GRAS Grant fee paid

Free format text: ORIGINAL CODE: EPIDOSNIGR3

GRAA (expected) grant

Free format text: ORIGINAL CODE: 0009210

AK Designated contracting states

Kind code of ref document: B1

Designated state(s): DE ES FR GB IT

PG25 Lapsed in a contracting state [announced via postgrant information from national office to epo]

Ref country code: IT

Free format text: LAPSE BECAUSE OF FAILURE TO SUBMIT A TRANSLATION OF THE DESCRIPTION OR TO PAY THE FEE WITHIN THE PRESCRIBED TIME-LIMIT;WARNING: LAPSES OF ITALIAN PATENTS WITH EFFECTIVE DATE BEFORE 2007 MAY HAVE OCCURRED AT ANY TIME BEFORE 2007. THE CORRECT EFFECTIVE DATE MAY BE DIFFERENT FROM THE ONE RECORDED.

Effective date: 20040929

Ref country code: FR

Free format text: LAPSE BECAUSE OF FAILURE TO SUBMIT A TRANSLATION OF THE DESCRIPTION OR TO PAY THE FEE WITHIN THE PRESCRIBED TIME-LIMIT

Effective date: 20040929

REG Reference to a national code

Ref country code: GB

Ref legal event code: FG4D

Free format text: NOT ENGLISH

REG Reference to a national code

Ref country code: IE

Ref legal event code: FG4D

Free format text: GERMAN

REF Corresponds to:

Ref document number: 59910673

Country of ref document: DE

Date of ref document: 20041104

Kind code of ref document: P

PG25 Lapsed in a contracting state [announced via postgrant information from national office to epo]

Ref country code: ES

Free format text: LAPSE BECAUSE OF FAILURE TO SUBMIT A TRANSLATION OF THE DESCRIPTION OR TO PAY THE FEE WITHIN THE PRESCRIBED TIME-LIMIT

Effective date: 20050109

REG Reference to a national code

Ref country code: IE

Ref legal event code: FD4D

PLBE No opposition filed within time limit

Free format text: ORIGINAL CODE: 0009261

STAA Information on the status of an ep patent application or granted ep patent

Free format text: STATUS: NO OPPOSITION FILED WITHIN TIME LIMIT

PGFP Annual fee paid to national office [announced via postgrant information from national office to epo]

Ref country code: GB

Payment date: 20050824

Year of fee payment: 7

26N No opposition filed

Effective date: 20050630

EN Fr: translation not filed
GBPC Gb: european patent ceased through non-payment of renewal fee

Effective date: 20060824

PG25 Lapsed in a contracting state [announced via postgrant information from national office to epo]

Ref country code: GB

Free format text: LAPSE BECAUSE OF NON-PAYMENT OF DUE FEES

Effective date: 20060824

PGFP Annual fee paid to national office [announced via postgrant information from national office to epo]

Ref country code: DE

Payment date: 20150818

Year of fee payment: 17

REG Reference to a national code

Ref country code: DE

Ref legal event code: R119

Ref document number: 59910673

Country of ref document: DE

PG25 Lapsed in a contracting state [announced via postgrant information from national office to epo]

Ref country code: DE

Free format text: LAPSE BECAUSE OF NON-PAYMENT OF DUE FEES

Effective date: 20170301