DE738361C

DE738361C - Dielektrischer Wellenleiter

Info

Publication number: DE738361C
Application number: DEI56087D
Authority: DE
Inventors: George Clark Southworth
Original assignee: HANS BODO WILLERS
Current assignee: HANS BODO WILLERS
Priority date: 1935-10-05
Filing date: 1936-10-05
Publication date: 1943-08-12
Also published as: US2180950A; NL47517C; GB491196A; FR49566E; FR818503A; GB468548A; US2129714A; FR49564E; NL49995C

Description

Mit dielektrischem Wellenleiter ist ein dielektrischer Körpier "bezeichnet,- der sich, zwischen zwei Punkten erstreckt und allseitig· von einem anderen dielektrischen oder metallischen Medium umgrenzt ist. Elektromagnetische Wellen, 'die an einem Punkt eines Wellenleiters erzeugt sind, werden in einem Wellenleiter nach einem anderen Punkt fortgepflanzt. Ein zweckmäßiger Wellenleiter ist ein ■zylindrischer, luftleerer oder mit Luft gefüllter dielektrischer Körper, der sich zwischen zwei Punkten erstreckt und dessen Mantel die allseitige Begrenzung bildet.
Die in einem solchen dielektrischen Leiter fortgepflanzten ,elektromagnetischen Wellen besitzen je 'nach der Lage und Richtung ihrer magnetischen und elektrischen Kraftlinien einen verschiedenen Typ, und diese Typen werden grundsätzlich in elektrische und magnetische Wellen eingeteilt.

Besitzen die Wellen nämlich hauptsächlich elektrische Kraftkomponenten, die parallel zur Achse des Wellenleiters liegen, so werden diese als elektrische Wellen bezeichnet, während Wellen,.die im wesentlichen magnetische Kraftkomponenten in der gleichen Richtung besitzen, magnetische Wellen genannt werden. Ist für sämtliche Kraftlinien die Achse des Wellenleiters 'die Symmetrieachse, so werden die Wellen als symmetrische gekennzeichnet, während Wellen, deren Kraftkomponenten in der Hauptsache parallel zu einer durch die Achse gehenden Eherne liegen, als unsymmetrische Wellen bezeichnet werden. Es gibt also unter den elektrischen wie magnetischen Wellen wiederum verschiedene Typen.

Auf die Umwandlung- irgendeines- solchen Wellentyps in einen anderen im Zuge seiner Fortpflanzung· in einem 'dielektrischen Wellenleiter bezieht sich die erfin dungsgemäße Ausbildung eines dielektrischen Wellenleiters.

Demgemäß betrifft die Erfindung· einen dielektrischen Wellenleiter, dem elektromagnetische Wellen bestimmter Frequenz; aufgedrückt werden, die sich in einem durch die Art der Ankopplung· bestimmten Wellentyp in^-ihm fortpflanzen, der erfindungsgemäß dadurch gekennzeichnet ist, daß zur Umwandlung dieses Wellentyps in einen anderen ge- wünschten, Wellentyp in ihm (dem Wellen-

leiter) ein Leitersystem vorgesehen ist, das die sich fortpflanzenden Wellen des ersten Typs aufnimmt und zufolge seiner sich ändernden Form und Lage allein oder auch zusammen mit der Mantelform des dielektrischen Wellenleiters 'die Lage der Kraftlinien im Laufe ihrer Fortpflanzung so ändert, daß sich am Ende des Leitersystems Wellen des gewünschten Typs ablösen.

ίο Im nachstehenden sind einige erfindungsgemäße Ausführungsbeispiele an Hand der Abbildungen naher beschrieben.

In den Abb. ι bis 8 sind Längs,- und Querschnitte eines dielektrischen Wellenleiters mit Metallmantel und Luftkern dargestellt, wobei der Mantel der Deutlichkeit halber erheblich vergrößert ist. In diesen Abbildungen sind auch die Wellentypen dargestellt, an denen man erkennen kann, welche Wellenart vorliegt, da sie die Verteilung der elektrischen und magnetischen Kraftlinien angeben. Die voll ausgezogenen' Linien bezeichnen die elektrischen Kraftlinien, während die gestrichelten Linien die magnetischen Kraftlinien darstellen. Aus dem Vorhergehenden ist leicht zu entnehmen, daß die Abb. 1 und 2 symmetrische elektrische Wellen, 'die Abb. 3 und 4 symmetrische magnetische Wellen, die Abb. 5 und 6 unsymmetrische elektrische Wellen und die Abb. 7 und 8 unsymmetrische magnetische Wellen darstellen. Sämtliche Wellen gehören zu den Wellen erster Ordnung. Besondere Wellen zweiter Ordnung sind im nachstehenden an Hand der Abb. 12, 13 und 14 näher erläutert.

Der Gegenstand der vorliegenden Erfindung kann zweckmäßig angewendet werden, wenn ein Generator an der Sendeseite eines dielektrischen Wellenleiters angeordnet ist, der Wellen eines Typs erzeugt, während die Übertragung von Wellen eines anderen Typs erwünscht ist, oder wenn Wellen eines Typs über einen Wellenleiter empfangen werdein, obwohl der' Empfang eines anderen Wellentyps zweckmäßiger ist. In allen solchen Fällen kann ein erfindungsgemäßer Welleniimwandler benutzt werden.

Unsymmetrische magnetische Wellen, die von der linken Seite des Wellenleiters Di in der Abb. 9 ankommen, haben ihre magnetischen Kraftlinien in der senkrechten Richtung, wie in der Abb. 10 dargestellt. Diese Kraftlinien werden durch .die Zwischenwand 110 der beiden Rohre 111 und 112 aufgefangen und halbiert. Die Rohre besitzen an der Stelle der Verbindung mit dem Hauptleiter D< einen nierenf örmigen Querschnitt, der sich nach der rechten Seite hin allmählich: in einen kreisförmigen Querschnitt verändert, wie in dem dritten Querschnitt der Abb. 10 dargestellt. Weiter nach rechts liegt in jedem Rohr ein Äblenkungsglied, dessen Kanten 113 und 114 zunächst waagerecht liegen und dann schraubenförmig aim go⁰ verdreht werden, wobei das obere Ablenkungsglied nach rechts und das untere nach links gedreht ist. Die Kraftlinien, die an einem senkrechten Durchmesser des Hauptleiters Dt bei 113 und 114 einander gleichgerichtet sind, haben an demselben Durchmesser bei 115 und 116 eine entgegengesetzte Richtung. Diese Kraftlinien werden dann von dem offenen Ende der beiden kreisförmigen Rohre bei 115 und 116 in ein größeres kreisrundes Rohr D' abgestoßen, wo sich die Kraftlinien als koaxiale Kreise, die für symmetrische magnetische Wellen charakteristisch sind, wieder vereinen. Obwohl zwei Rohre zwischen dem linken Wellenleiter D und dem rechten Wellenleiter/)' in der Abb. 9 und 10 gezeigt sind, können, wie die Abb. 11 darstellt, vier solche Rohre genutzt werden. Die elektrischen Kraftlinien der unsymmetrischen magnetischen Wellen werden von diesen vier Rohren aufgenommen und sind so· gerichtet, wie die Pfeile zeigen. Der Ablenkungsstreifen in dem oberen Rohr ist im Sinne des Uhrzeigers schraubenförmig um 90⁰ verdreht, während der Ablenkungsstreifen in dem unteren Rohr entgegenjgesetz't dem Uhrzeigersinne ebenfalls um 90⁰ verwunden ist. Der Ablenkungsstreifen in dem rechten Rohr hat eine Verdrehung von i8o^u, während der Ablenkungsstreifen in dem linken Rohr geradlinig verläuft. Die Kraftlinienkomponenten, die nunmehr eine solche Richtung haben, wie die Pfeile in dem unteren Teil der Abb. 11 zeigen, werden abgestoßen, vereinigen sich wieder und bilden koaxiale Kreise, die für die symmetrischen magnetischen Wellen charakteristisch sind.

An dem abgehenden Ende der Anordnung nach Abb. 9, 10 oder 11 kann es zweckmäßig sein, eine aus radialen Drähten bestehende Abschirmung vorzusehen, wie bei 105 in der Abb. 25 gezeigt, durch welche als abgehende Welle eine symmetrische magnetische Welle ausgesiebt wird. Da die elektrischen Kraftlinien der abgehenden symmetrischen magnetischen Welle die radialen Drähte der Abschirmung 105 rechtwinklig schneiden, so werden in diesen radialen Leitern keine elektromotorischen Kräfte entwickelt, und es entsteht somit auf Grund dieser Leiter keine Beeinflussung, so daß die symmetrische ma- X15 gnetische Welle ohne weiteres durch die Abschirmung fortgepflanzt wird. Sind aber andere als kreisförmig gerichtete elektrische Kraftlinienkomponenten in Ebenen senkrecht zur Achse vorhanden, so werden diese anderen Komponenten bestrebt sein, Ströme in den radialen Leitern 105 hervorzurufen, deren

Energie in diesen aufgenommen oder von diesen reflektiert wird. Hieraus folgt, daß die Abschirmung 105 als Sieb für symmetrische magnetische· Wellen angesehen werden kann. Die im vorhergehenden behandelten Wellen sind als Wellen erster Ordnung zu betrachten. Es ist jedoch möglich, Wellen in 'einem dielektrischen Wellenleiter mit einer sorgfältigeren oder komplizierteren Gruppierung der Kraftlinien zu erzeugen. Solche Wellen werden als Wellen höherer Ordnung bezeichnet. Unsymmetrische magnetische Wellen erster Ordnung können mit Hilfe eines Schwingiuigserzeugers, der an zwei entgegengesetzten Punkten innerhalb des Wellenleiters angeschlossen ist, 'erzeugt werden, wie in der Abb. 9 auf der linken Seite dargestellt' ist. Wird jedoch der Schwmgungserzeuger an dem "Umfang des Wellenleiters an Punkten angeschlossen, die um 90⁰ versetzt zueinander liegen, wie in der Abb. 14 dargestellt ist, so entwickeln die Schwingungsströme Kraftliniein·, wie 'ebenfalls in dieser Abbildung gezeigt ist, die als unsymmetrische magnetische Wellen zweiter Ordnung bezeichnet werden können. Es sei nun angenommen, daß 'unsymmetrische magnetische Wellen zweiter Ordnung in dem Wellenleiter nach Abb. 12 erzeugt werden, daß diese Wellen von der linken Sieite ankommen und daß vier schraubenförmig verdrehte Ablenkungsglieder 120 in dem Wellenleiter angeordnet sind. Die Form .dieser Ablenkungsglieder ist in den aufeinanderfolgenden Querschnitten der Abb. 13 näher angegeben. Das obere und das untere Ablenkungsglied sind schraubenförmig um je 90⁰, und' zwar dem Uhrzeigersinne !entgegengesetzt, vierdreht, während das rechte und das linke Ablenkungsglied .eine gogradige Verdrehung im Sinne des Uhrzeigers haben. Die Kraftlinien der ankommenden Wellen des unsymmetrischen magnetischen Typs zweiter Ordnung werden durchieinandergetrieben, umgebogen und vereinen sich wieder an der rechten Seite als symmetrische magnetische Wellen. Die elektrischen Kraftlinien der von der linken Seite in Abb. 15 ankommenden unsymmetrischen magnetischen Wellen zweiter Ordnung werden zwischen den leintgegengesetzten Leitern 101 und 102 (Abb. 16) aufgenommen und allmählich umgeformt, bis sie an der rechten Seite als unsymmetrische elektrische Wellen abgestoßen werden. Die Leiter 101 und 102 schließen sich an der rechten Seite zusammen und bilden zwei. Rohre mit nierenförmigem Querschnitt. An jedem Rohr ist ein verschiebbarer Kolben 103 angeordnet, durch den eine optimale Umformung mit Impedanzanpassung erreicht werden kann.

Eine andere Anordnung, in. der .eine Umformung zwischen unsymmetrischen elektrischen Wellen und unsymmetrischen magnetischen Wellen ausgeführt werden kann, zeigen die Abb. 17 und 18. Die Kraftlinien der von links ankommenden unsymmetrischen elektrisehen Wellen haften mit ihren Enden an den linken Enden der sich gegenüberliegenden! nierenförmigen Elektroden 106 und 107. Zwischen der linken und der rechten Seite gehen. diese Elektroden auseinander und öffnen sich muschelförmig, wobei die Kraftlinien zwischen ihnen gestreckt werden und an der rechten Seite als unsymmetrische magnetische Wellen abgestoßen werden. Bei der in den Abb. 19, 20 und 21 dargestellten Anordnung werden ■die Kraftlinien der unsymmetrischen elektrischen Wellen von zwei nierenförmigen Elektroden 46 aufgenommen. Die Nierenform der beiden Elektroden geht, wie in der Abb. 19 dargestellt, von links nach rechts allmählich in eine andere Form über und bildet eine; koaxiale Leiteranordnung, wie bei 43 und 44 angegeben. An dieser Stelle sind die Leiter 43 und 44 in der Mitte der zwei sich kreuzenden Teile eines 8-förmigen Rahmens 40, 41, 42 verbunden. Wenn somit die Ströme 45 in dem oberen Teil im Sinne des Uhrzeigers rotieren, so drehen sie sich auch im unteren Teil in derselben Richtung. Die kreisförmigen elektrischen Kraftlinien werden abgelöst und nach rechts als symmetrische magnetische Wellen in den Wellenleiter abgestoßen.

In der Anordnung, die in den Abb. 22 und 23 dargestellt ist, ist angenommen, daß symmetrische elektrische Wellen -nach den Abb. ι und 2 von links aus dem Wellenleiter/) nach rechts zum Wellenleiter D' fortgepflanzt werden und 'daß diese Wellen in unsymmetrische elektrische Wellen umgewandelt werden sollen. Zwischen dem Punkt 55 und dem Punkt 5 5' ist die metallische Röhre eine Fortsetzung des Wellenleiters! Z> und an einer Seite konisch abgeschrägt sowie nach innen abgelenkt, während sie allmählich eine nierenförmigie Gestalt, wie bei 56 angedeutet, annimmt. Der ZylinderZ> erweitert sich konisch zwischen dem Punkt 5 5 und dem Wellenleiter D' bei 56 und 58. Die Kraftlinien der von links ankommenden symmetrischen elektrischen Wellen sind teilweise radial mit den Enden nach außen gerichtet und haften zum Teil an dem Wellenleiter D. Wenn sie an dem Ende 57 des Innenleiters ankommen, werden sie aufgebrochen, wobei ihre inneren Enden an der Kapsel 57 haften, und bewegen sich weiter als koaxiale Leitwellen. Das Verhältnis zwischen dem Innen- und dem Außenradius, das in dem zweiten Querschnitt der Abb. 23 dargestellt ist, besitzt einen solchen Wert, daß 'eine Impedanzanpassung zwischen dem dielektrischen LeiterD an der linken Seite und dem Innenleiter 57

an der koaxialen Leiteranordnung· erreicht wird. Weiter nach rechts erhalten die Kraftlinien eine andere Richtung· und erstrecken sich zwischen den beiden Leitern 55' und 57' mit ihren Hauptkomponenten parallel in einer senkrechten Ebene, worauf sie von. den Enden 56,58 in den Wellenleiter D' als unsymmetrische elektrische Wellen abgestoßen werden. Um eine durchweg· einwandfreie Impedanz-ίο anpassung zu erreichen, ist es zweckmäßig, daß der Durchmesser D' etwas größer als D ist.

Die an Hand der Abb. 22 und 23 beschriebene Anordnung war für die Umwandlung symmetrischer elektrischer Wellen in unsymmetrische elektrische Wellen vorgesehen, wenn diese von links nach rechts fortgepflanzt wurden. Es ist leicht ersichtlich, daß diese Anordnung auch für die Umwandlung ao unsymmetrischer elektrischer Wellen in symmetrische elektrische Wellen benutzt werden kann, wenn die Fortpflanzungsrichtung· von rechts nach links verläuft.

Im allgemeinen kann eine Anordnung zur Umwandlung verschiedener Wellentypen erfindungsgemäß auch in der umgekehrten Richtung benutzt werden, d. h. wenn die Umwandlung eines Wellentyps in einen anderen von links nach rechts vorgenommen wird, so wird erfindungsgemäß die entgegengesetzte Umwandlung durchgeführt, wenn diese von rechts nach -links vor sich geht.

Die elektrischen Kraftlinien der von links in den Abb. 24 und 25 ankommenden unsymmetrischen magnetischen Wellen werden an den Leitern 154 empfangen, die in einer quer zur Achse des Wellenleiters D liegenden Ebene angeordnet sind. Diese Kraftlinien beeinflussen die Zwischenteile 154 dieser Leiter und erzeugen sich nacheinander unterstützende elektromotorische Kräfte in den Umfangsteilen 152 und 153, zwischen denen die Teile 154 angeschlossen sind. Diese Ströme sind auch in den Teilen 152 und 153 um die Achse des Wellenleiters gleichgerichtet. Die Kraftlinien werden von den Segmenten des Umfangteiles abgelöst, strahlen in der Längsrichtung des Wellenleiterkernes und vereinen sich, um die gewünschten symmetrischen magnetischen Wellen zu bilden. Ein Sieb 105 aus radialen Drähten ist auf der rechten Seite angeordnet, um die symmetrischen magnetischen Wellen zu sieben, mit anderen Worten, um irgendwelche Komponenten, die noch von den ankommenden unsymmetrischen magnetischen Wellen übriggeblieben sind, aufzufangen, die sonst leicht nach der Ausgangsseite gelangen könnten. Ein Sieb 106 aus waagerecht angeordneten Drähten liegt auf der linken Seite und siebt andere Komponenten aus als die, die in den ankommenden:

unsymmetrischen magnetischen Wellen enthalten sein sollen.

Symmetrische elektrische Wellen, die von der linken Seite des Wellenleiters D in der Abb. 26 ankommen, werden von dem Innenleiter 59 einer koaxialen Leiteranordnung aufgenommen, wobei die elektrischen Kraftlinien sich radial zwischen den beiden Leitern 59 und D erstrecken. Jeder dieser beiden Leiter ist geschlitzt, und zwar der eine auf der einen und der andere auf der anderen Seite, wie aus dem dritten Querschnitt der Abb. 27 zu entnehmen ist. Die Öffnung 60 der Außenkapsel kann, wie bei 61 angedeutet, mit einem dielektrischen Material ausgefüllt werden. Nach der rechten Seite zu werden die beiden Öffnungen erweitert, bis der Querschnitt einen Halbkreis aufweist, worauf der innere Leiter erweitert und dem Außenleiter angepaßt wird, wie in dem vorletzten Querschnitt angedeutet. An dieser Stelle werden die beiden Halbzylinder miteinander verschmolzen, so daß der nach rechts abgehende Leiter eine zylindrische Form aufweist. Die radialen Kraftlinien, die sich an dem Teil 59 von innen nach außen erstrecken, werden mehr und mehr nach den Kanten der zylindrischen Kapsel geschoben, bis sie sich waagerecht von der einen Seite nach der anderen Seite erstrecken und nach rechts als unsymmetrische magnetische Wellen ausgestoßen werden.

Eine andere Anordnung zur Umwandlung symmetrischer elektrischer Wellen in unsymmetrische magnetische Wellen zeigen die Abb. 28 und 29. Auf Grund der vorhergehenden Beschreibung ist die Art der Übertragung leicht durch Beachtung der Pfeile zu entnehmen, die die elektrischen Kraftlinien der umgewandelten Wellen fortlaufend darstellen, um Eine weitere Anordnung für die gleiche Umwandlung ist in den Abb. 30 und 31 gezeigt. Die von links ankommenden symmetrischen elektrischen Wellen werden in koaxiale Leitwellen umgewandelt, deren radiale Kraftlinien in dem ersten Querschnitt der Abb. 31 gezeigt sind. Von der linken bis zur rechten Seite ist der Mittelleiter geschlitzt und weist einen spiralförmigen Querschnitt auf, wobei das äußere Ende mit der Wandung des dielekirischen Wellenleiters verbunden sein kann. Nach der rechten Seite zu ist der innere Teil der Spirale allmählich weggeschnitten, so daß die quer gerichteten elektrischen Kraftlinien der Welle mehr und mehr in eine etwa waage- us rechte Richtung gebracht werden, bis sie endlich an der rechten Seite als unsymmetrische magnetische Wellen abgestoßen werden.

Zur Umwandlung symmetrischer elektrischer Wellen in symmetrische magnetische Wellen dient die in den Abb. 32, 33 und 34 dargestellte Anordnung. Die von der linken Seite

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ankommenden symmetrischen elektrischen Wellen werden von einer koaxialen Leiteranordnung· aufgenommen, die aus einem in der Mitte liegenden Kern 51 und einer Außenkapsel D besteht, welche eine Fortsetzung des Mantels des Wellenleiters bildet. An dem rechten Ende bilden sich zwei Arme, -die, wie in der Abb. 33 gezeigt, gebogen sind. Die von links ankommenden radialen Kraftlinien

ίο werden durch die Verlängearurngien 52 und 53 abgelenkt und nach rechts als iymrnetrische magnetische. Wellen ausgestrahlt. Das Sieb 54' scheidet überlagerte Überreste der symmetrischen elektrischen Wellen aus und läßt nur symmetrische magnetische Wellen nach rechts durch.

Die in den Abb. 35 und 36 gezeigte Anordnung dient ebenfalls zur Umwandlung symmetrischer elektrischer .Wellen in symmetrische magnetische Wellen. Symmetrische elektrische Wellen, wie in den Abb. 1 und 2 dargestellt, kommen in dem dielektrischen Leiter D von links an. Bei 75 liegen eine Anzahl flacher Ablenkungsstreifen nebenieinander und bilden einen Zylinder. Die Radien der Kapsel D und des zusammengesetzten Zylinders 7 5 sind derart bemessen, daß die Impedanz'en des dielektrischen "LeitersD dem als koaxialen Leiter zu betrachtenden ZusammenbauD-75 angepaßt sind.

Von der linken zur rechten Seite hin hat jeder Streifen 7S eine sdiraubenförmige Verdrehung und erweitert sich gleichzeitig zwischen den Punkten D- und Df, wobei der Durchmesser des umschließenden Mantels ebenfalls allmählich größer wird. An der rechten" Seite bei 75' hat jeder Streifen eine Verdrehung um 90⁰, so daß er an dieser Stelle radial liegt. Hier liegen ,"die Streifen in der unmittelbaren Nähe der Innenseite des metallischen Mantels D', jedoch ohne diesen zu berühren.

Die Kraftlinien 'der von der linken Seite ankommenden symmetrischen elektrischen Wellen besitzen in der Hauptsache radiale Komponenten. Diese werden zwischen den Teilen 75 und D aufgenommen und erstrecken, sich radial. Bei der Fortpflanzung- von links nach rechts lösen sich die Kraftlinien allmählich von dem umgebenden Mantel D und haften an den nächstliegenden Segmenten in Richtung des Umfanges, bis sämtliche Kraftlinien sich hintereinander von dem Teil 7 5 zu dem nächsten Teil 7 5 erstrecken, und zwar kneisförmig. Diese verschiedenen Kraftlinien ordnen sich hintereinander an, wenn sie- an 'dem rechten Ende der Teile 7 5' abgelöst werden, und bewegen sich weiter nach rechts in dem vergrößerten Wellenleiter D' wie elektrische Kraftlinien, die für symmetrische magnetische Wellen charakteristisch sind.

Zwecks Impedanzanspannung über den ganzen Abschnitt vergrößert sich dar Wellenleiter Z> bis D', wobei der Durchmesser bei D für symmetrische elektrische Wellen einer bestimmten Frequenz und der Durchmessen: bei D-' für symmetrische magnetische Wellen der gleichen Frequenz angepaßt ist.

Claims

Patentansprüche:

ι. Dielektrischer Wellenleiter, dem elektromagnetische Wellen bestimmter Frequenz aufgedrückt werden, die sich in einem durch die Art der Ankopplung bestimmten Wellentyp in ihm fortpflanzen, dadurch gekennzeichnet, daß zur Umwandlung 'dieses Wellentyps in einen anderen gewünschtem Wellentyp in ihm (dem Wellenleiter) ein Leitersystem vorgesehen ist, das die sich fortpflanzenden Wellen des anderen Typs aufnimmt und zufolge seiner sich ändernden Form und Lage allein oder auch zusammen mit der Mantelform des dielektrischen Wellenleiters dia Lage der Kraftlinien im Laufe ihrer Fortpflanzung so ändert, daß sich am Ende des Leitersystems Wellen des gewünschten Typs ablösen.
2. Wellenleiter nach Anspruch 1,· dadurch gekennzeichnet, daß unsymmetrische magnetische Wellen in symmetrische magnetische Wellen durch eine Anzahl schraubenförmig verdrehter Ablenkuogsglieder umgewandelt werden, die die entsprechenden Teile der elektrischen Kraftlinien der ankommenden Welle drehen und alsdann derart abstoßen, daß sich die Kraftlinien als koaxiale Kreise, die für symmetrische magnetische Wellen charakteristisch sind, wieder vereinen (Abb. 9 bis 13).
3. Wellenleiter nach Anspruch 2, dadurch gekennzeichnet, daß der Hauptwellenleiter für die ankommenden unsymmetrischen magnetischen Wellen eine Anzahl kleinerer Zweigwellenleiter enthält, in denen schraubenförmig verdrillte Ablenkungsglieder angeordnet sind, die die Kraftlinien drehen, so daß sich diese an no dem abgehenden Ende der Ablenkungsglieder nacheinander als koaxiale Kreise in einem an diesem Ende angebrachten abgehenden Wellenleiter wieder vereinen (Abb. 9 bis 13).
4. Wellenleiter nach Anspruch r, dadurch gekennzeichnet, daß elektromagnetische Wellen des unsymmetrischen elektrischen Typs in unsymmetrische magnetische Wellen oder umgekehrt durch in iao dem Wellenleiter sich gegenüberliegende Ablenkungsglieder umgewandelt werden,

die an dem einen Ende einen nierenförmigen Querschnitt besitzen, der bis zu dem entgegengesetzten Ende allmählich in einen bogenförmigen Querschnitt übergeht (Abb. 17 und. 18).
5. Wellenleiter nach Anspruch 4, dadurch gekennzeichnet, daß die beiden Ablenkungsglieder an ihrem nierenförmigen Ende kolbenartig in der Längsrichtung des Wellenleiters verschiebbar angeordnet sind.
6. Wellenleiter nach Anspruch i, dadurch gekennzeichnet, daß unsymmetrische elektrische Wellen in symmetrische magnetische Wellen durch zwei in dem Wellenleiter angeordnete Ablenkungsglieder umgewandelt werden, die an der Empfangsseite der unsymmetrischen elektrischen Wellen einander gegenüberliegen und sich alsdann in der Richtung der Wellenfortpflanzurtjg derart nähern, daß das eine Glied das andere nach Art einer koaxialen Leiteranordnung umschließt, und daß zwei sich kreuzende Teile eines 8-förmigen Rahmens, der zur Abstoßung der symmetrischen magnetischen Wellen von den Ablenkungsgliedem in den Wellenleiter dient, mit je einem der koaxialen Ablerikungsglieder verbunden sind (Abb. 19 bis 21).
7. Wellenleiter nach Anspruch 1, dadurch gekennzeichnet, daß symmetrische elektrische Wellen in unsymmetrische Wellen durch einen axialen Kern und eine zylindrische Metallröhre umgewandelt werden dadurch, daß der Kern zur einen Seite ■des Wellenleiters geführt wird, während die Röhre sich konisch zur gegenüberliegenden Seite öffnet (Abb. 22 und 23).
8. Wellenleiter nach Anspruch 1, dadurch gekennzeichnet, daß unsymmetrische magnetische Wellen in symmetrische magnetische Wellen durch eine senkrecht zur Fortpflanzungsrichtung liegende Leiteranordnung umgewandelt werden, deren einzelne Leiter einen harfenförmigen Teil zur Aufnahme der unsymmetrischen magnetischen Wellen bilden, der in einen Umfangteil zur Ausstrahlung symmeirischer magnetischer Wellen übergeht, und daß die harfenförmigen Teile sämtlicher Einzelleiter parallel zueinander angeordnet sind, während sich die Umfangteile hintereinander um die Achse, längs der die Übertragung· stattfindet, kreisförmig einordnen (Abb. 24 und 25).
9. Wellenleiter nach Anspruch 1, dadurch gekennzeichnet, daß symmetrische elektrische Wellen in unsymmetrische magnetische Wellen durch einen axialen Kern in einer zylindrischen leitenden Röhre umgewandelt werden, indem der Kern trogförmig in eine halbzyHndrisehe Röhre übergeht, während die zylindrische Röhre konisch in eine gegenüberliegende halbzylindrische Röhre übergeht, und daß die beiden Halbzylinder zu einem Rohr zusammenlaufen (Abb. 26 und 27).
10. Wellenleiter nach Anspruch 1, dadurch gekennzeichnet, daß symmetrische elektrische Wellen in symmetrische magnetische Wellen durch einen axialen Kern umgewandelt werden, an dessen Ende zwei entgegengesetzt gerichtete, radial verlaufende Flügel angeordnet sind, die in der Nähe der Wellenleiterwandlung halbkreisförmig parallel zur Wandung verlaufen, an der sie an gegenüberliegenden Punkten befestigt sind (Abb. 32 bis 34).
11. Wellenleiter nach Anspruch 1, dadurch gekennzeichnet, daß symmetrische elektrische Wellen in symmetrische magnetische Wellen durch eine Anzahl Ablenkungsstreifen umgewandelt werdenderen schmale Kanten an dem Eingangsende anein anderliegend einen Ring bilden, und daß jeder Streifen nach dem Ausgangsende zu schraubenförmig¹ um 90⁰ verdrillt ist, so daß alle Streifen eine radiale Lage einnehmen (Abb. 35 und 36).
12. Wellenleiter nach Anspruch 11, dadurch gekennzeichnet, daß der Durchmesser nach dem Ausgangsende zu sich allmählich vergrößert und an dem Eingang-sende in einem solchen Verhältnis zu dem ' Durchmesser des ankommenden Wellenleiters steht, daß Anpassung herrscht.
13. Wellenleiter nach einem der vorhergehenden Ansprüche, dadurch gekennzeichnet, daß eine Abschirmung (105) an dem Ausgangsende quer zu der ..Wellenleiterachse angeordnet ist, die zur Siebung der Ausgangswellen dient (Abb. 24 und 25). '
14. Wellenleiter nach einem der vorhergehenden Ansprüche, dadurch gekennzeichnet, daß die Durchmesser an den Enden des den Wellentyp umwandelnden Abschnittes zwecks Anpassung an die jeweils durchgeleiteten Wellen verschieden sind. I

Hierzu ι Blatt Zeichnungen