DE4323814A1 - MIS-Feldeffekttransistor - Google Patents
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- H—ELECTRICITY
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- H01L—SEMICONDUCTOR DEVICES NOT COVERED BY CLASS H10
- H01L29/00—Semiconductor devices adapted for rectifying, amplifying, oscillating or switching, or capacitors or resistors with at least one potential-jump barrier or surface barrier, e.g. PN junction depletion layer or carrier concentration layer; Details of semiconductor bodies or of electrodes thereof ; Multistep manufacturing processes therefor
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- H01L29/49—Metal-insulator-semiconductor electrodes, e.g. gates of MOSFET
- H01L29/51—Insulating materials associated therewith
Description
Feldeffekttransistoren (FET) sind Halbleiterbauelemente
mit drei Anschlüssen, nämlich einem Source-Anschluß, einem
Drain-Anschluß und einer Gateelektrode. Der zwischen
Source und Drain durch den Halbleiter fließende Strom wird
durch Anlegen eines senkrecht zum Stromfluß gerichteten
elektrischen Feldes an die Gateelektrode gesteuert. Das
Feld bewirkt eine Anreicherung bzw. Verarmung von Ladungs
trägern und verändert damit die Größe eines den Strom lei
tenden Kanals in dem Halbleiter. Wenn keine Steuerspannung
an der Gateelektrode anliegt, ist dieser Kanal entweder
offen (normally-on) oder geschlossen (normally-off).
Es gibt drei Grundtypen von FET:
- - MESFET (MES = Metal-Semiconductor), bei denen die Gateelektrode direkt auf dem Halbleiter angeordnet ist;
- - JFET (J = Junction), bei denen zwischen Gateelektrode und leitendem Kanal ein p-n-Ubergang angeordnet ist und
- - MISFET (MIS = Metal-Insulator-Semiconductor), bei denen zwischen der Gateelektrode und dem Halbleiter eine Isolationsschicht angeordnet ist.
Ein Sonderfall der letztgenannten MISFET sind MOSFET (MOS
= Metal-Oxide-Semiconductor), bei denen die Isolations
schicht aus einem Oxid des Halbleiters besteht. FET und
insbesondere MISFET werden überwiegend mit Silizium (Si)
hergestellt. Jedoch ist Si wegen seines schon bei Raum
temperatur verhältnismäßig kleinen Bandabstands zwischen
Valenzband und Leitungsband von 1,1 eV bei Temperaturen
über 200°C nicht mehr funktionsfähig.
Als Material für elektronische Hochtemperaturbauelemente
ist Siliziumkarbid (SiC) bekannt. SiC ist in seinen elek
tronischen Eigenschaften bis zu Temperaturen von etwa
1300°C einsetzbar. Besondere Vorteile des Halbleitermate
rials SiC gegenüber dem elementaren Halbleiter Si sind
neben seiner größeren Bandlücke zwischen 2,2 eV und 3,4 eV
entsprechend dem verwendeten Polytyp gegenüber 1,1 eV bei
Silizium seine um einen Faktor 13 höhere Durchbruchfestig
keit von etwa 4×106 V/cm, die dreimal größere thermische
Leitfähigkeit und die um einen Faktor 2,3 größere Sätti
gungsdriftgeschwindigkeit.
Es ist ein MOSFET auf SiC-Basis bekannt, bei dem ein dün
ner n-leitender SiC-Film auf einem p-leitenden 6H-SiC-
Substrat aufgebracht ist. An der Oberfläche des n-SiC-
Films sind zwei stärker dotierte n⁺-Gebiete als Source und
dazwischen ein n⁺-Gebiet als Drain angeordnet. Diese n⁺-
Gebiete sind mit entsprechenden Elektroden aus TaSi2 kon
taktiert. Zwischen den beiden Sourcegebieten und dem
Draingebiet ist jeweils eine Gateelektrode aus polykri
stallinem Silizium angeordnet. Zwischen diesen Gateelek
troden und dem n-SiC-Film ist jeweils eine Oxidschicht aus
SiO2 angeordnet, die auch die entsprechende Gateelektrode
von den anderen Elektroden isoliert. Diese Oxidschicht
kann durch thermisches Oxidieren der SiC-Schicht verhält
nismäßig einfach erzeugt werden ("J. Appl. Phys.", Vol.
64, No. 4, 15. August 1988, Seiten 2168 bis 2177). Bei
einem solchen SiC-MOSFET müssen wegen des höheren Bandab
stands von SiC im Vergleich zu Si an der Gateelektrode
höhere Gatespannungen angelegt werden als bei einem ver
gleichbaren Si-MOSFET, um eine Inversionsschicht zu er
zeugen. Die Durchbruchsfestigkeit von SiO2 liegt jedoch
lediglich bei etwa 3×106 V/cm. Bei einer Gatespannung
von beispielsweise 50 V muß die SiO2-Schicht daher so dick
gewählt werden, daß wegen der damit verbundenen kleineren
Kapazität der Kanal nicht mehr gesteuert werden kann. Ein
weiterer Nachteil von SiO2 ist seine zunehmende Ionenleit
fähigkeit bei höheren Temperaturen. Im Hochtemperaturbe
reich über 200°C entstehen deshalb zwischen Gate und Drain
bei der beschriebenen MOS-Struktur Leckströme, die die
Funktion des MOSFET beeinträchtigen.
Für den Einsatz im Hochtemperaturbereich kommen allgemein
alle Halbleiter mit einem entsprechend größeren Bandab
stand als Si in Frage. Beispiele sind Galliumarsenid
(GaAs) mit einem Bandabstand von 1,4 eV, Galliumphosphid
(GaP) mit 2,3 eV, Galliumnitrid (GaN) mit 3,4 eV, Alumi
niumphosphid (AlP) mit 3,12 eV, Aluminiumnitrid (AlN) mit
6,2 eV oder Bornitrid (BN) mit 7,5 eV (jeweils bei 300 K).
Diese Materialien bilden im Gegensatz zu SiC kein natür
liches Oxid, das durch thermisches Oxidieren erzeugt wer
den könnte. Eine SiO2-Isolationsschicht für einen MISFET
auf Basis dieser Halbleiter müßte deshalb beispielsweise
durch Sputtern aufgebracht werden. Die Isolationseigen
schaften einer derartig erzeugten SiO2-Schicht sind aller
dings im allgemeinen noch schlechter als die einer ther
misch aufgewachsenen SiO2-Schicht.
Der Erfindung liegt deshalb die Aufgabe zugrunde, einen
MISFET auf Basis eines Halbleiters mit einem größeren
Bandabstand als Si anzugeben, bei dem auch bei hohen Tem
peraturen von über 200°C Leckströme zwischen Gate und
Drain klein gehalten werden und überdies eine große Steil
heit der Steuerkennlinie erreicht wird.
Diese Aufgabe wird gemäß der Erfindung gelöst mit den
Merkmalen des Anspruchs 1. Als Isolationsschicht zwischen
Gateelektrode und Halbleiter ist eine Schicht aus Dia
mant vorgesehen. Diamant ist sehr hitzebeständig und hat
eine etwa 3,3 mal höhere Durchbruchsfestigkeit sowie eine
etwa 1,5 mal höhere relative Dielektrizitätskonstante als
SiO2. Weiterhin tritt im Diamant auch bei höheren Tempe
raturen keine Ionenleitung auf. Durch die Verwendung von
Diamant für die Isolationsschicht des MISFET können des
halb die Steilheit der Steuerkennlinie im Vergleich zu
SiO2 erhöht und die Leckströme in der Isolationsschicht
außerdem erheblich reduziert werden.
Die intrinsische Ladungsträgerkonzentration ni im Diamant
in Abhängigkeit von der Temperatur T ist durch die Bezie
hung
ni (T) = 2 (2m*kT Pi/h2)1,5 exp(-EG/2kT)
gegeben, wobei k die Boltzmannkonstante, h das Plancksche Wirkungsquantum, EG der Bandabstand zwischen Valenzband und Leitungsband und m* die effektive Masse der Ladungs träger sind. Der spezifische Widerstand von intrinsischem Diamant ist gegeben durch (eniµ)-1 mit der Elementarladung e und der Beweglichkeit µ der Ladungsträger, die nähe rungsweise folgendermaßen von der Temperatur in Kelvin (K) abhängt:
µ(T) = 2200 (T/290)-2,9
("Material Science and Engineering", B 11, 1992, S. 257- 263).
ni (T) = 2 (2m*kT Pi/h2)1,5 exp(-EG/2kT)
gegeben, wobei k die Boltzmannkonstante, h das Plancksche Wirkungsquantum, EG der Bandabstand zwischen Valenzband und Leitungsband und m* die effektive Masse der Ladungs träger sind. Der spezifische Widerstand von intrinsischem Diamant ist gegeben durch (eniµ)-1 mit der Elementarladung e und der Beweglichkeit µ der Ladungsträger, die nähe rungsweise folgendermaßen von der Temperatur in Kelvin (K) abhängt:
µ(T) = 2200 (T/290)-2,9
("Material Science and Engineering", B 11, 1992, S. 257- 263).
Bei einer Temperatur von 1300 K oder etwa 1027°C ergibt
sich beispielsweise eine Ladungsträgerkonzentration ni von
etwa 1010 cm-3 und ein spezifischer Widerstand von etwa
3×107 Ohm cm. Bei einer Dicke von 1 µm der Diamant
schicht und einer an der Schicht anliegenden Gatespannung
von 10 V hat der Leckstrom einen vernachlässigbaren Wert
von etwa 3 µA.
Für die Steuereigenschaften des MISFET hat die Verwendung
von Diamant für die Isolationsschicht gleich zwei Vortei
le. Zum einen liegt die Durchbruchsfeldstärke von Diamant
bei wenigstens etwa 107 V/cm ("Mat. Res. Soc. Symp.
Proc.", Vol. 162, 1990, S. 15-22). Zum anderen ist die
relative Dielektrizitätskonstante von Diamant mit 5,7
deutlich größer als die relative Dielektrizitätskonstante
3,9 von SiO2("Materials Science and Engineering", a.a.O.).
Bei gleicher Dicke der Isolationsschicht können somit
wegen der höheren Durchbruchfeldstärke an die Diamant
schicht um einen Faktor 3,3 höhere Gatespannungen angelegt
werden im Vergleich zu einer SiO2-Schicht, da die Gate
spannung im wesentlichen gleich dem Produkt aus Dicke und
angelegter Feldstärke ist. Umgekehrt kann bei gleicher
Gatespannung die Dicke der Isolationsschicht erheblich
reduziert werden. Außerdem ist wegen der höheren relativen
Dielektrizitätskonstanten die Kapazität der Isolations
schicht aus Diamant bei gleicher Dicke um einen Faktor von
1,5 größer als die Kapazität einer SiO2-Schicht. Die Kapa
zität ist proportional dem Quotienten aus relativer Di
elektrizitätskonstanten und Dicke der Schicht. Nun wird
aber durch die Kapazität auch die Steilheit der Steuer
kennlinie des MISFET bestimmt. Der Source-Drain-Strom ID
ist nämlich im wesentlichen proportional zum Produkt aus
Kapazität der Isolationsschicht und Gatespannung. Somit
kann also wegen der kleiner wählbaren Dicke der Isola
tionsschicht aus Diamant und ihrer höheren relativen
Dielektrizitätskonstanten die Steilheit der Steuerkenn
linie um einen Faktor von etwa 4,8 erhöht werden.
Die Dicke der Diamantschicht wird im allgemeinen zwischen
0,001 µm und 10 µm und insbesondere zwischen 0,01 µm und
2 µm gewählt.
Als Verfahren zum Herstellen der Diamantschicht für den
MISFET können prinzipiell alle bekannten Verfahren ver
wendet werden. Eine Übersicht über diese bekannten Ver
fahren gibt "Proceedings of the IEEE", Vol. 79, No. 5,
May 1991, Seiten 621 bis 646. Die Diamantschicht wird
vorzugsweise aus der Gasphase auf dem Halbleitersubstrat
abgeschieden. Die Strukturierung kann dabei beispielsweise
durch selektives Abscheiden mit Hilfe einer Maske aus
Siliziumdioxid oder auch durch Ätzen einer zunächst ganz
flächigen abgeschiedenen Diamantschicht im Sauerstoff
plasma mit Hilfe bekannter Lithographieverfahren erzeugt
werden.
Als Halbleiter ist in einer bevorzugten Ausführungsform
SiC, vorzugsweise in den 3 C-, 4 H- und 6 H-Polytypen,
vorgesehen.
In einer bevorzugten Ausführungsform ist der MISFET mit
einer Überschlagsschutzschicht aus Diamant überzogen zum
Schutz vor elektrischen Überschlägen zwischen dem MISFET
und seiner Umgebung.
Durch seinen hohen Bandabstand von 5,4 eV bei 300 K hat
Diamant auch bei hohen Temperaturen über 200°C (= 473 K)
noch hervorragende Isolationseigenschaften.
In der einzigen Figur der Zeichnung ist eine n-Kanal-
normally-off-Ausführungsform eines MISFET gemäß der Erfin
dung schematisch dargestellt mit folgenden Teilen:
2 = Halbleiter
4 = Isolationsschicht aus Diamant
6 = Gateelektrode
8 = Drain
10 = Source.
4 = Isolationsschicht aus Diamant
6 = Gateelektrode
8 = Drain
10 = Source.
Claims (5)
1. MIS-Feldeffekttransistor mit einer Isolationsschicht
(4) aus Diamant zwischen einer Gateelektrode (6) und einem
Halbleiter (2) mit einem größeren Bandabstand als Silizium
(Si).
2. MIS-Feldeffekttransistor nach Anspruch 1, da
durch gekennzeichnet, daß als Halb
leiter (2) ein Material aus der Gruppe folgender Materia
lien vorgesehen ist: Galliumphosphid (GaP), Galliumarsenid
(GaAs), Galliumnitrid (GaN), Aluminiumnitrid (AlN), Alu
miniumphosphid (AlP), Bornitrid (BN), Siliciumcarbid
(SiC).
3. MIS-Feldeffekttransistor nach Anspruch 1 oder Anspruch
2, dadurch gekennzeichnet, daß
die Dicke der Isolationsschicht (4) aus Diamant zwischen
0,001 µm und 10 µm gewählt ist.
4. MIS-Feldeffekttransistor nach Anspruch 1 oder Anspruch
2, dadurch gekennzeichnet, daß
die Dicke der Isolationsschicht (4) aus Diamant zwischen
0,01 µm und 2 µm gewählt ist.
5. MIS-Feldeffekttransistor nach einem der vorhergehenden
Ansprüche, dadurch gekennzeichnet,
daß eine Diamantschicht zum Überschlagsschutz vorgesehen
ist.
Priority Applications (1)
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DE4323814A DE4323814A1 (de) | 1992-09-25 | 1993-07-15 | MIS-Feldeffekttransistor |
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DE4232248 | 1992-09-25 | ||
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Publications (1)
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ID=25918875
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US5900648A (en) * | 1994-12-22 | 1999-05-04 | Abb Research Ltd. | Semiconductor device having an insulated gate |
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Publication number | Publication date |
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JPH06196686A (ja) | 1994-07-15 |
US5382822A (en) | 1995-01-17 |
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