DE3546056C2 - Vorrichtung zur Messung der integralen Extinktion einer Probe - Google Patents
Vorrichtung zur Messung der integralen Extinktion einer ProbeInfo
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Description
Die Erfindung betrifft eine Vorrichtung zur Messung der
integralen Extinktion einer Probe.
Die DE-OS 25 37 343 offenbart ein Densitometrieverfahren zur
densitometrischen Messung eines Meßflecks, der auf einem
Trägermedium entwickelt ist. Als Mittel zur Erzeugung der für
den Meßvorgang erforderlichen Relativbewegung zwischen dem
zur Messung verwendeten Lichtfleck und dem Trägermedium dient
dabei in verhältnismäßig trägheitsbehafteter Weise ein
Kreuzschlitten, auf dem das Trägermedium angeordnet ist.
Die DE-OS 19 03 524 betrifft eine Vorrichtung zum Aufspüren
von Fremdstoffen in pulvrigem oder granulärem Material
mittels Lichtreflexionen eines Laserstrahles. Die
Abtastbewegung des Laserstrahles wird dabei mittels eines
umlaufenden Spiegels erzeugt, wobei eine ebenfalls umlaufende
Blende den Meßstrahl außerhalb des Meßvorganges periodisch
unterbricht. Auch in diesem Falle beschränkt das
Trägheitsmoment des umlaufenden Spiegels den oberen Grenzwert
für die Abtastgeschwindigkeit.
Gemäß der US-PS 3,768,913 wird die Dichte einer
fotografischen Filmschicht innerhalb eines linienförmigen
Meßfeldes gemessen. Die linienförmige Auslenkung des
Meßstrahles wird mittels einer umlaufenden Scheibe
bewerkstelligt, die geradlinige Schlitze aufweist, welche vor
einem feststehenden, geradlinigen Schlitz umlaufen.
Es ist im Prinzip auch schon bekannt, zur optischen Abtastung
eines Objektes eine sogenannte Nipkow-Scheibe zu verwenden,
die spiralförmige Schlitze aufweist.
Bei Benutzung der bekannten Abtast- bzw. Meßanordnungen zur
Messung der integralen Extinktion einer Probe ergibt sich,
abgesehen von den bei einigen dieser Anordnungen auftretenden
störenden Trägheitskräften, die Schwierigkeit, daß der
Meßvorgang jeweils nach Durchlaufen des Meßgeldes periodisch
unterbrochen wird, wodurch sich die Beleuchtungsstärke an dem
zur Lichtmessung verwendeten Photomultiplier in einer seine
Meßgenauigkeit in nachteiliger Weise beeinflussenden Weise
ändert.
Der vorliegenden Erfindung liegt daher die Aufgabe zugrunde,
eine Vorrichtung der eingangs genannten Art in der Weise
weiter zu entwickeln, daß bei der optischen Abtastung der
Probe keine störenden Trägheitskräfte auftreten und daß eine
optimale Meßgenauigkeit des zur Extinktionsmessung
verwendeten Photomultipliers erhalten wird.
Gemäß der Erfindung wird diese Aufgabe durch die
im Anspruch 1 aufgeführten Merkmale gelöst.
Weitere Einzelheiten und Vorteile ergeben sich
aus den Unteransprüchen und aus der Beschreibung der
Ausführungsbeispiele anhand der beiliegenden Zeichnungen.
Fig. 1 zeigt in einer schematischen Übersichtsdarstellung,
teilweise in Form eines Blockdiagramms, eine
Ausführungsform des erfindungsgemäßen Gerätes;
Fig. 2 zeigt eine Draufsicht auf ein erstes Beispiel einer
Schlitzscheibe in der optischen Abtast
vorrichtung von Fig. 1;
Fig. 3 zeigt ein Demonstrationsdiagramm zur Beschreibung
der Bewegung einer Lichtstrahlbeleuchtungs
position auf der Probenoberfläche in der Vor
richtung von Fig. 1;
Die Fig. 4 und 5 zeigen
Flußdiagramme zur Erläuterung
einer Lagenkorrektur in der Vorrichtung von
Fig. 1;
Fig. 6 zeigt eine Draufsicht von einem zweiten Beispiel
einer Schlitzscheibe zur Verwendung in der opti
schen Abtastvorrichtung von Fig. 1;
Fig. 7 zeigt ein Demonstrationsdiagramm zur Erläuterung
einer Bewegung der Lichtstrahlenbeleuchtungs
position auf einer Probe während eines Abtastvorgangs;
Fig. 8 zeigt ein Diagramm zur Erläuterung eines dritten
Beispiels von einer optischen Scheibe zur Ver
wendung in der erfindungsgemäßen Vorrichtung,
bei der sich die ersten und zweiten Schlitze
wahlweise an den Enden überlappen; und
Fig. 9 zeigt ein Blockdiagramm zur Erläuterung eines
Meßsystems in der optischen Abtastvorrichtung
von Fig. 1.
Fig. 1 zeigt ein Beispiel eines Densitometers, bei
dem ein Farbscanner mit einer optischen Abtastvorrich
tung gemäß der Erfindung verwendet ist. In Fig. 1
bedeuten die Bezugszeichen 2 und 4 Lichtquellen. Um
einen weiten Wellenlängenbereich für die Messungen zu
schaffen, sind zwei Arten von Lichtquellen vorgesehen,
welche beispielsweise aus der Gruppe von Lichtquellen
von Xenon-, Wolfram- und schweren Wasserstoff-Lampen
ausgewählt sind. Ein sphärischer Spiegel 6 wählt eine
der Lichtquellen 2 und 4 aus, um den Lichtstrahl von
der Lichtquelle 2 bzw. 4 zu einem Spektroskop 8 zu lei
ten. Ein in Form eines Spektrums aufgeteilter Lichtstrahl
tritt aus dem Auslaßspalt 10 des Spektroskops 8 aus.
Eine Schlitzscheibe 12 ist vor dem Ausgangsspalt 10 des
Spektroskops 8 angeordnet. Man erkennt aus Fig. 2, daß
die Schlitzscheibe 12 beispielsweise drei Schlitze
14-1, 14-2 und 14-3 aufweist. Die Schlitze 14-1, 14-2
und 14-3 sind derart gestaltet, daß der Abstand R von
der Mitte 0 sich gemäß folgendem Ausdruck ändert:
R=R0+kR
wobei R der Drehwinkel ist und R0 der Abstand zwi
schen der Mitte 0 und dem innersten Punkt von jedem
Schlitz.
Die Schlitzscheibe 12 ist fest auf der sich drehenden
Welle eines Motors 16 montiert, so daß die Schlitzschei
be direkt durch den Motor 16 in Umdrehung gesetzt
wird. Die relative Lage zwischen der Schlitzscheibe
12 und dem Ausgangsspalt 10 des Spektroskops ist in
Fig. 2 gezeigt. Dies bedeutet, daß der Ausgangsspalt
10 sich radial zu der Schlitzscheibe 12 erstreckt.
Die Schlitzscheibe 12 hat eine Bohrung 18, welche dazu
dient, den Ausgangspunkt der Schlitze 14-1, 14-2 und
14-3 zu ermitteln. Die Ermittlung erfolgt über einen
Detektor 20, der in Fig. 1 dargestellt ist.
Der Lichtstrahl, welcher durch das Loch hindurchtritt,
welches gebildet wird, wenn einer der Schlitze 14-1,
14-2 oder 14-3 der Schlitzscheibe 12 über den Ausgangs
spalt 10 zu liegen kommt, wird über einen sphärischen
Spiegel 22 und einen Planspiegel 24 einer Proben
platte 26 zugeführt. Die Probenplatte 26 ist von einem
nicht gezeigten Objekttisch gehaltert, der in X- und
Y-Richtungen beweglich ist. Ein halbdurchlässiger
Spiegel 23 ist derart angeordnet, daß er einen Teil des
vorstehend erwähnten Lichtstrahls auf einem Überwachungs
photomultiplier 27 für den Beleuchtungslichtstrahl
ablenkt.
Zur Ermittlung des durch die Probenplatte 26 hin
durchtretenden Lichtstrahls dient ein Detektor 28-1,
beispielsweise ein Photomultiplier. Der Detektor 28-1,
empfängt den Lichtstrahl über eine Strahlplatte 29,
wie beispielsweise eine Polytetrafluorethylenplatte.
Ein Photomultiplier 28-2 ermittelt das von der Pro
benplatte 26 reflektierte Licht. Ein Vorverstärker
30 verstärkt das Ausgangssignal des Detektors 28-1
und einen Verstärker mit logarithmischer Kennlinie
(logarithmic conversion amplifier) 32 wandelt das Aus
gangssignal des Vorverstärkers 30 um. Ein A/D (analog
to-digital) Verstärker 34 formt das Ausgangssignal
des Verstärkers 32 in ein digitales Signal um, und ein CPU
(Zentralrechner) 36 empfängt das digitale Signal, um
die Extinktion zu berechnen und um den Impulsmotor 16
zu steuern. Der CPU verwendet das Ausgangssignal des
Detektors 20 (wie beispielsweise eines Photokopplers)
und den Drehwinkel der Schlitzscheibe 12 um eine Strahl
beleuchtungsposition auf der Probenplatte zu bestimmen
und um eine Lagenkorrektur durchzuführen.
Wenn gemäß Fig. 2 die Schlitzscheibe 12 in Richtung
des Pfeiles gedreht wird, bewegt sich das an dem
Schnittbereich des Ausgangsspalts 10 und des Schlitzes
14-1 erzeugte Loch längs des Ausgangsspalts 10 in der
artiger Weise, daß es sich von der Mitte der Schlitz
scheibe 12 hinwegbewegt. Auf diese Weise wird
die Position, mit dem der Beleuchtungsstrahl auf die
Probenplatte 26 auftrifft verschoben, wie dies durch
die Darstellungen (a), (b), (c) . . . . . (n) in Fig. 3
dargestellt ist. Wenn die Schlitzscheibe 12 weiter ge
dreht wird, so daß der nächste Schlitz 14-2 den Aus
gangsspalt 10 überlagert, kehrt die Position mit dem
der Lichtstrahl die Probenplatte 26 beleuchtet in die
in Fig. 3 mit (a) bezeichnete Position zurück. Immer
wenn die Abtastung der Probenplatte 26 mit je einem
der Schlitze 14-1, 14-2 und 14-3 durchgeführt wird,
erfolgt eine Verschiebung des Objekttisches und damit
der Probenplatte 26 um eine vorbestimmte Strecke in
Y-Richtung. Wenn in der vorstehend beschriebenen Weise
eine gesamte Spur in der Y-Richtung abgetastet worden
ist, wird der Objekttisch in die X-Richtung bewegt, um
den nächsten Abtastvorgang zu beginnen.
Der Vorgang für die Lagenkorrektur, wie sie bei der
vorliegenden Erfindung zur Anwendung kommt, wird im
folgenden unter Bezugnahme auf die Fig. 4 und 5 be
schrieben.
Zunächst wird als Ausgangsroutine der Objekttisch der
art verschoben, daß keine Probenplatte im Densitometer
ist, wobei unter dieser Bedingung die Schlitzscheibe
12 gedreht wird, um die Extinktionen a1, a2, a3 . . . . .
und an an den Lagen X1, X2, X3 . . . . und Xn zu messen
und es werden die gemessenen Daten gespeichert. Die
zentrale Recheneinheit 36 verwendet das Ausgangssignal
des Ausgangspunktdetektors 20 und den Drehwinkel des
Impulsmotors 16, d. h. die Anzahl der Antriebsimpulse
des Impulsmotors 16′ um die Lagen X1 bis Xn zu be
stimmen.
Als nächstes wird der Objekttisch in dem Densitometer
derart verschoben, daß die Probenplatte 26 in die Meß
position gerät und die Messung wird für die Lagenkorrek
tur durchgeführt. Der Vorgang ist in Fig. 5 gezeigt.
Wenn die Messung für einen Punkt Xi auf der Probenplatte
26 durchgeführt wird, liest die zentrale Recheneinheit
36 die Extinktion Ai von dem A/D-Wandler 34 (Stufe S1)
und ruft die Extinktion ai für die Lagen Xi ab, welches
bei der Ausgangsroutine gespeichert worden war, um die
Differenz zwischen den beiden Extinktionen Ai und ai zu
berechnen (Schritte S2 und S3). Dies ist die Lagen
korrektur.
Nachdem die derart berechnete Differenz gespeichert
ist (Stufe S4), wird ein Antriebsimpuls (oder eine
vorbestimmte Anzahl von Antriebsimpulsen) dem Impuls
motor 16 zugeführt, um die Beleuchtungsposition des
Lichtstrahls auf der Probenplatte 26 zu verschieben
Stufe (S5). Die Lagenkorrektur wird für alle Meßpunkte
in der gleichen Weise durchgeführt.
Bei der vorstehend beschriebenen Ausführungsform ist
lediglich eine Bohrung 18 in der Schlitzscheibe 12 ge
bildet, um den Schlitzausgangspunkt festzulegen. Es
können jedoch so viele Bohrungen wie Schlitze (14-1 bis
14-3) vorgesehen sein.
Bei der Ausführungsform sind drei Schlitze in der
Schlitzscheibe 12 gebildet.
Es können natürlich auch zwei oder mehr als drei Schlitze in
der Schlitzscheibe 12 gebildet sein.
In Fig. 1 ist die Schlitzscheibe 12 über bzw. vor
dem Ausgangsspalt 10 angeordnet. Der gleiche Effekt
läßt sich jedoch auch durch ein Verfahren erzielen, bei
dem die Bilderzeugung in der X-Richtung auf dem Aus
gangsspalt 10 durchgeführt wird, während die Bilder
zeugung in der Y-Richtung auf der Schlitzscheibe 12 er
folgt. In alternativer Ausgestaltung kann die Schlitz
scheibe 12 in einer Lage angeordnet sein, wo ein Bild
des Ausgangsspalts 10 erzeugt wird. Es ist darüber
hinaus möglich, die Schlitzscheibe 12 bis zu einem
derartigen Grad in einem Abstand von dem Ausgangsspalt
10 anzuordnen, daß keine Probleme bei der Messung ent
stehen.
Anstelle eines Impulsmotors kann ein Synchronmotor zur
Drehung der Schlitzscheibe 12 verwendet werden. In die
sem Falle kann der Drehwinkel der Schlitzscheibe 12
ermittelt werden, indem man die zeitliche Periode er
mittelt, die seit der Feststellung des Ausgangspunktes
vergeht.
Bei der vorstehend beschriebenen Meßvorrichtung werden
keine Daten während der Periode gelesen während die Ab
tastlinie oder -spur in der X- oder Y-Richtung auf
der Probenplatte geändert werden, so daß die Schlitzschei
be Winkelbereiche haben kann, welche nicht von den
Schlitzen abgedeckt sind. Es treten jedoch bestimmte
Schwierigkeiten in dem Falle auf, bei dem der Photo
multiplier einen Teil des Lichtstrahles empfängt, der
durch den Schlitzmechanismus hindurchtritt, um die
Intensität der Lichtquelle zu ermitteln, und das Aus
gangssignal des Photomultipliers dient zur Anlegung einer
Dynodenrückkopplung an einen anderen Photomultiplier,
der so angepaßt ist, daß er dem von der Pro
benplatte reflektierten oder durch diese hindurch
gehenden Lichtstrahl abtastet, zwecks automatischer
Korrektur der negativen Hochspannung. Da beispielsweise
kein Überwachungslichtstrahl für die zeitliche Periode
vorgesehen ist, welche dem Winkelbereich entspricht,
tritt augenblicklich ein spitzenförmiger Peak mit der
negativen Hochspannung auf, d. h. die angelegte nega
tive Hochspannung nimmt ein Maximum ein. Des weiteren
wird, da kein Lichtstrahl zu dem Photomultiplier ge
langt, welcher so ausgebildet ist, daß er den an der
Probenplatte reflektierten oder durch diesen hindurch
gelassenen Lichtstrahl abtastet, das Ausgangssignal des
die Extinktion berechnenden Verstärkers abnormal.
Der augenblickliche Anstieg der negativen Hochspannung
läßt sich verhindern, indem man eine geeignete
Reaktionszeitschaltung in den negativen Hochspannungs
schaltkreis einbringt. Dieses Verfahren beeinflußt
jedoch das Ausgangssignal des Abtastphotomultipliers
nachteilig, mit dem Ergebnis, daß die Stabilität des
Lichtmeßsystems und des Signalaufbereitungssystems her
abgesetzt wird. Diese Probleme werden erfindungsgemäß dadurch
gelöst, daß man den Lichtstrahl auf die Probe auch für
die Zeitperiode auffallen läßt, bei der die Daten für
die Extinktion der Probe nicht gelesen werden. Dies be
deutet, daß sich eine Lösung für das Problem ergibt
durch Verwendung einer Schlitzscheibe, welche dann,
wenn der durch den Schlitzmechanismus hindurchtreten
de Lichtstrahl von dem Photomultiplier überwacht wird,
die abrupte Änderung in der negativen Hochspannung aus
schaltet, d. h. das Auftreten eines Peaks mit der negati
ven Hochspannung aufgrund der Dynodenrückkopplung
während der Abtastperiode, so daß die negative Hoch
spannung im wesentlichen gleichmäßig aufrechterhalten
wird.
Fig. 6 zeigt eine Draufsicht von einem Beispiel der vor
stehend erläuterten Schlitzscheibe im Detail. Man er
kennt aus Fig. 6, daß die rotierende Schlitz
scheibe 12 erste Schlitze 14-1 und 14-2 aufweist, bei
denen der Abstand von der Mitte sich mit dem Drehwin
kel ändert. Es sind zweite Schlitze 15-1 und 15-2 vorge
sehen, die von den ersten Schlitzen 14-1 und 14-2 be
abstandet sind, die jedoch bezüglich der Drehwinkel
kontinuierlich an die ersten Schlitze anschließen.
Die Schlitzscheibe 12 ist in ähnlicher Weise wie die
Schlitzscheibe von Fig. 2 auf der Drehachse des Motors
16 gehaltert. Die ersten Schlitze 14-1 und 14-2 dienen
zum Lesen der Daten wie im Falle der Schlitzscheibe von
Fig. 2. Dies bedeutet, daß die ersten Schlitze spiral
förmig ausgebildet sind, so daß bei einer Drehung der
Schlitzscheibe 12 der Abstand R von der Mitte von R0
auf R2 zunimmt. Der Schlitz 14-1 erfaßt einen Winkel
bereich R1-R2 und der Schlitz 14-2 einen Winkelbe
reich R3-R4.
Die zweiten Schlitze 15-1 und 15-2, die zwischen den
ersten Schlitzen 14-1 und 14-2 angeordnet sind,
befinden sich in einem Abstand R1 (R1=(R0+R2)/2)
von der Mitte und verlaufen gekrümmt. Der Schlitz 15-1
deckt einen Winkelbereich R2-R3 und der Schlitz 15-2
einen Winkelbereich R4-R1 ab. Auf diese Weise be
decken die Schlitze 14-1, 15-1, 14-2 und 15-2 den ge
samten Winkelbereich von 360° der Schlitzscheibe 12.
Die Schlitzscheibe ist darüber hinaus derart konstruiert,
daß der Bereich des Lochs, das von dem rechteckförmigen
Spalt 10 und jedem der Stütze gebildet wird, im wesent
lichen während der Drehung der Schlitzscheibe 12 unver
ändert bleibt.
Während der Drehung der Schlitzscheibe 12 in Richtung
des Pfeiles wird der Lichtstrahl verschoben, um die
Probenplatte 26 abzutasten. Dies wird im folgenden unter
Bezugnahmne auf die Fig. 7 und 8 beschrieben.
Es sei angenommen, daß dann, wenn die Linie R1 auf
der Schlitzscheibe 12 den rechteckförmigen Spalt 10
erreicht, der Punkt, mit dem der Lichtstrahl die Pro
benplatte 26 erreicht, an der Position 30 von Fig. 7
liegt. Bei einer Drehung der Schlitzscheibe 12
während gleichzeitig die Probenplatte 26 angehalten
ist, wird die an dem Schnittbereich des ersten Schlitzes
14-1 mit dem Spalt 10 gebildete Öffnung derart bewegt,
daß sie von der Mitte weggleitet, während der Punkt, mit
dem der Lichtstrahl die Probenplatte 26 beleuchtet,
von der Position 30 in die Position 31 von Fig. 7 bewegt
wird. Sobald die Schlitzscheibe 12 weiter über einen
vorbestimmten Winkel von dem Schrittmotor 16 gedreht
wird, wird der Beleuchtungspunkt um eine vorbestimmte
Strecke verschoben. Sobald die Linie R2 auf der Schlitz
scheibe den rechteckförmigen Spalt 12 erreicht, kommt
es zu einer Überlagerung des Spalts 10 mit dem zweiten
Schlitz 15-1. Aus diesem Grunde wird der Punkt an dem
die Probenplatte 26 beleuchtet wird, in eine Position
32 verschoben. Gleichzeitig verschiebt der Probentisch
die Probenplatte 26 um eine vorbestimmte Strecke in
Y-Richtung. Dies bewirkt, daß der Beleuchtungspunkt auf
der Probenplatte entsprechend der strichlierten Linie
von Fig. 7 verschoben wird.
Wenn die Linie R3 den rechteckigen Spalt 10 erreicht,
überschneidet der Spalt 10 den Schlitz 14-2, so daß
der Beleuchtungspunkt auf der Probenplatte 26 an einer
Lage 34 liegt. Wenn die Schlitzscheibe 12 in Richtung
des Pfeiles gedreht wird, während die Probenplatte 26
angehalten ist, verschiebt sich der Beleuchtungspunkt
zu der Stelle 35. Die Schlitzscheibe 12 wird wiederholt
in der vorstehend beschriebenen Weise gedreht. Wenn der
Beleuchtungspunkt die in Fig. 7 mit dem Bezugszeichen
36 versehene Position erreicht, ist der Abtastvorgang
von einer Spur beendet.
Unter der Bedingung, daß der rechteckförmige Spalt 10
sich mit den Schlitzen 15-1 oder 15-2 überschneidet,
wird die Schlitzscheibe 12 angehalten und die Spur ge
ändert. In diesem Falle ist der Beleuchtungspunkt auf
der Probenplatte 26 an der in Fig. 7 mit dem Bezugs
zeichen 37 bezeichneten Position. Die Probenplatte 26
wird um eine vorbestimmte Strecke in die X-Richtung
bewegt sowie eine vorbestimmte Strecke in die Y-Richtung,
so daß der Beleuchtungspunkt in der durch die strich
lierte Linie 38 von Fig. 7 angedeuteten Weise verscho
ben wird. Unter dieser Betriebsbedingung wird die
Schlitzscheibe 12 wieder in Umdrehung versetzt. Wenn
der erste Schlitz 14-1 oder 14-2 sich mit dem rechteck
förmigen Spalt 14 überschneidet, wird der Beleuchtungs
punkt zu einer Abtaststartposition 40 verschoben. Auf
diese Weise kann eine neue Spur in der gleichen Weise
abgetastet werden.
Während die Daten gelesen werden, bewegt sich die
Öffnung an dem Überschneidungsbereich des ersten
Schlitzes 14-1 oder 14-2 und des rechteckförmigen Spalts
10 radial zu der Schlitzscheibe in derartiger Weise,
daß sich der Abstand von der Mitte R0 auf R2 ändert.
Es ist jedoch vorzuziehen, daß die tatsächliche Periode)
während der Daten gelesen werden, auf einem Winkelbe
reich beschränkt ist, welcher durch zwei Punkte in
den Schlitzen 14-1 oder 14-2 festgelegt ist, die etwas
von beiden Enden des Schlitzes entfernt sind, d. h. um
einen Winkelbereich R5-R6 im Falle der Schlitzscheibe
14-1 und einem Winkelbereich R7-R8 im Falle der Schlitz
scheibe 14-2. Dies erfolgt, da in Winkelbereichen ΔR
an beiden Enden jedes Schlitzes Probleme auftreten
können; so können beispielsweise Daten fehlerhafter
weise gelesen und die Meßschaltung überempfindlich wer
den.
Selbst für die durch die strichlierte Linie 33 ange
deutete Wechselperiode für die Abtastzeile und die durch
die strichlierte Linie 38 angedeutete Wechselperiode
für die Abtastzeile verbleibt die Probenplatte 26 be
leuchtet, so daß die Photomultiplier 28-1 und 28-2 Aus
gangssignale liefern. Diese Ausgangssignale werden
jedoch nicht als Daten gelesen.
Man erkennt aus der vorstehenden Beschreibung, daß der
von der im Überschneidungsbereich des rechteckförmigen
Spalts mit jedem der Schlitze 14-1, 14-2, 15-1 und 15-2
gebildeten Öffnung ausgehende Lichtstrahl kontinuier
lich der Probenplatte mit einer im wesentlichen konstan
ten Intensität zugeführt wird. Aus diesem Grunde ist
auch der dem Überwachungsphotomultiplier 27 zugeführte
Lichtstrahl bezüglich seiner Intensität im wesentlichen
konstant. Selbst wenn daher das Ausgangssignal des
Photomultipliers 27 für eine Dynodenrückkopplung zu
den anderen Photomultipliern 28-1 und 28-2 zwecks auto
matischer Korrektur der negativen Hochspannung verwendet
wird, tritt kein abrupter Peak mit der negativen Hoch
spannung auf, so daß die Messung mit einer negativen
Hochspannung durchführbar ist, die im wesentlichen
ein gleichförmiges Niveau aufweist. Da der Lichtstrahl,
welcher der Probenplatte 26 zugeführt ist, wie vorste
hend erwähnt, ebenfalls im wesentlichen eine konstante
Intensität aufweist, ist darüber hinaus das Ausgangs
signal des Rechenverstärkers zur Bestimmung der
Extinktion, welcher die Ausgangssignale der Photomulti
plier 28-1 und 28-2 aufnimmt zu allen Zeiten normal.
Es empfiehlt sich, daß nach Durchführung der Abtast
operation die Schlitzscheibe 12 in einer Lage ange
halten wird, bei der die Schlitze 15-1 oder 15-2 sich
mit dem rechteckförmigen Spalt 10 überschneiden, um
in einfacher Weise die Mitte des Strahlenabtastbe
reiches zu ermitteln.
Bei der vorstehend beschriebenen Ausführungsform ist
der Krümmungsradius R1 der zweiten Schlitze 15-1
und 15-2 durch die Beziehung (1/2(R2+R0))bestimmt,
wobei R0 und R2 der Ausgangspunktkrümmungsradius und
der Endpunktkrümmungsradius der ersten Schlitze 14-1
und 14-2 sind. Auf diese Weise wird eine hohe mechani
sche Festigkeit für den Mittelteil der Schlitzscheibe
12 beibehalten und die Schlitzscheibe 12 hat eine hohe
Steifheit.
Fig. 8 zeigt ein weiteres Beispiel des optischen Koppler
teils der in der Schlitzscheibe 12 gebildeten ersten
und zweiten Schlitze. In der in Fig. 6 gezeigten
Schlitzscheibe 12 sind die ersten Schlitze 14-1 und
14-2 optisch mit den zweiten Schlitzen 15-1 und 15-2 ge
koppelt, wobei die Schlitzenden an den entsprechenden
Linien R1, R2, R3 und R4 angeordnet sind. Bei der
Schlitzscheibe von Fig. 8 sind die Schlitze 14-1 und
14-2 optisch mit den Schlitzen 15-1 und 15-2 derart ge
koppelt, daß die Enden der ersteren sich mit den Enden
der letzteren überlappen. In diesem Falle sollten die
sich überlappenden Teile a1, a2, b1, b2 einander
flächenmäßig gleich sein.
Bei der Schlitzscheibe von Fig. 8 treten die Schwierig
keiten nicht auf, daß die Kopplungsteile der ersten und
zweiten Schlitze den Beleuchtungslichtstrahl im Falle
von Herstellungsfehlern unterbrechen.
Die Zahl und Konfiguration der in der Schlitzscheibe
erzeugten Schlitze sind nicht auf die in den Fig. 7 und
8 dargestellten Beispiele beschränkt.
Im folgenden soll das in Fig. 1 durch die Bauelemente
27 bis 36 angedeutete Meßsystem detailliert unter Be
zugnahme auf Fig. 9 beschrieben werden.
In Fig. 9 ist mit dem Bezugszeichen 30-3 ein Vorver
stärker wiedergegeben, der eine Vorverstärkung des
Signales von dem Photomultiplier 27 liefet, welcher
die Lichtquelle überwacht. Eine Einrichtung 41 zur An
legung einer negativen Hochspannung legt eine vorbe
stimmte negative Hochspannung an die Photomultiplier
27, 28-1 und 28-2 an entsprechend dem Ausgangssignal
des Vorverstärkers 30-3. Die Einrichtung 41 enthält
beispielsweise einen Gleichstrom-Gleichstrom-Wandler.
Das Ausgangssignal des Vorverstärkers 30-3 erfährt eine
logarithmische Umformung durch den Verstärker 42 mit
logarithmischer Kennlinie.
Das Ausgangssignal des Photomultipliers 28-1 zur Messung
des reflektierten Strahls wird über einen Vorverstärker
30-1, einem Verstärker 45-1 mit logarithmischer Kenn
linie zugeführt. Die Differenz zwischen dem Ausgangs
signal der Verstärker 45-1 und 42 wird bei einem Ver
stärker 46-1 gebildet und weitergeleitet, wobei dieses
Signal von einem Analog/Digital-Wandler 47-1 in
ein digitales Signal umgewandelt wird.
In ähnlicher Weise wird das Ausgangssignal des Photo
multipliers 28-2, das den durchgelassenen Strahl mißt,
über einen Vorverstärker 30-2 einem Verstärker 45-2 mit
logarithmischer Kennlinie zugeführt, wo aus ihm ein
logarithmischer Wert gebildet wird. Die Differenz zwi
schen den Ausgangssignalen der Verstärker 45-2 und 42
mit logarithmischer Kennlinie wird über einen Verstärker
46-2 weitergeleitet und mittels eines Analog/Digital-
Wandlers 47-2 in ein digitales Signal umgewandelt. Auf
diese Weise werden die Werte für die Extinktion
in digitale Signale von den Analog/Digital-Wandlern
47-1, 47-2 umgewandelt. Die digitalen Daten werden zu
sammen mit den Daten über die Position auf der Proben
platte, welche von einer Positionsermittelungsein
richtung 52 zugeführt wurde, in Speichern (RAMs) 48-1
und 48-2 gespeichert.
Die Positionsdaten werden von der Positionsermittlungs
einrichtung 52 wie folgt gewonnen. Das Ausgangssignal
des Detektors 20, wie beispielsweise eines Photokopplers,
der so ausgebildet ist, daß er den Ausgangspunkt des
Drehwinkels auf der Schlitzscheibe 12 ermittelt, dient
als Bezug. Der Ausgangsimpuls einer Impulsgenerator
schaltung 53, welche den Impulsmotor 16 antreibt, ist
derart angeschlossen, daß die Positionsdaten von der
Positionsermittlungseinrichtung 52 ausgegeben werden.
Das in Fig. 9 gezeigte Meßsystem enthält des weiteren
Datenleseeinrichtungen 49-1 und 49-2, welche dazu
dienen, die in den Speichereinrichtungen 48-1 und 49-2
gespeicherten Daten der Extinktion auszulesen.
Die Bereiche der von den Datenleseeinrichtungen 49-1
und 49-2 ausgelesenen Daten werden durch ein Signal
spezifiziert, das von einer Datenlesebreitekontroll
einrichtung 50 geliefert wird. Die Datenlesebreite
kontrolleinrichtung 50 legt das Signal an die Daten
leseeinrichtung 49-1 und 49-2 entsprechend dem mit
einer Tastatur 51 eingestellten Wert an, wobei die
Tastatur 51 eine Datenlesebreiteeinstelleinrichtung ist.
Die von den Datenleseeinrichtungen 49-1 und 49-2 ge
lesenen Daten werden einer Lagenkorrektur durch Lagen
korrektureinrichtungen 54-1 und 54-2 unterzogen. Die
Ausgangssignale der Lagenkorrektureinrichtungen 54-1
und 54-2 werden analytischen Kurvenlinearisierungsein
richtungen 55-1 und 55-2 angelegt, wo sie in Dichten
umgewandelt werden. Die Ausgangssignale der analyti
schen Kurvenlinearisierungseinrichtungen 55-1 und 55-2
werden nach einer Integration durch Integrationsein
richtungen 56-1 und 56-2 ausgegeben. Mit der Bezeichnung
"Lage" wird die lagenabhängige Änderung in der Empfind
lichkeit des Detektors bezeichnet und die lagenabhängige
Änderung in der Helligkeit des optischen Systems. Mit
der Bezeichnung "analytische Kurvenlinearisierung"
wird eine Korrektur der Beziehung zwischen der Extinktion
und der Dichte zu einer linearen Beziehung bezeichnet.
Der von der strichpunktierten Linie in Fig. 9 um
randete Bereich entspricht dem zentralen Rechner 36 von
Fig. 1.
Der Betrieb des in Fig. 9 gezeigten Meßsystems soll im
folgenden beschrieben werden. Bei dem Lichtstrahlab
tastvorgang, der mit der sich drehenden, in Fig. 2 ge
zeigten Schlitzscheibe 12 durchgeführt wird, ist die
Abtastbreite A (Fig. 7) konstant, wobei diese von der
Konfiguration der Schlitze 14-1 bis 14-3 bestimmt ist.
Die Daten bezüglich der Extinktion an verschiedenen
Datenermittlungspositionen im Bereich der Abtastbreite
A werden in den Speichereinrichtungen 48-1 und 48-2 ge
meinsam mit den entsprechenden Positionsdaten ge
speichert. Von den derart gespeicherten Daten über die
Extinktion wird lediglich derjenige Bereich, der durch
den Bereich B (Fig. 7) festgelegt ist und der durch die
Tastatur 51 eingestellt wurde als effektive Daten von
den Datenleseeinrichtungen 49-1 und 49-2 ausgelesen.
Dies bedeutet, daß das Meßsystem von Fig. 9 lediglich
die effektiven Daten verarbeitet.
Die Schlitzscheibe der Fig. 6 ist mechanisch derart
ausgebildet, daß bei der Überwachung der Intensität
der Lichtquelle zur Anwendung einer Dynodenrückkopplung
zu den Photomultipliern zwecks automatischer Korrektur
der negativen Hochspannung der Überwachungslichtstrahl
nicht aufgenommen werden kann. Andererseits wer
den bei dem Meßsystem von Fig. 9 diejenigen Daten, die
dann geliefert werden, wenn der Überwachungslichtstrahl
aufgenommen wird, elektrisch unwirksam gemacht, so daß
lediglich effektive Daten für den photometrischen Be
trieb für die Überwachung der Lichtquellenintensität
und für die Dynodenrückkopplungssteuerung verwendet
werden.
Obwohl die Lagenkorrektur vor stehend unter Bezugnahme
auf die Fig. 4 und 5 bereits beschrieben worden war,
soll sie im folgenden nochmals unter Bezugnahme auf die
Fig. 9 sowie Fig. 4 und 5 diskutiert werden.
Bei der Anfangsroutine wird der Objekttisch derart be
wegt, daß keine Probenplatte in dem Densitometer ist
und unter dieser Bedingung wird die Schlitzscheibe 12
gedreht, um die Extinktionen a1, a2, a3, . . . und an
an den entsprechenden Lagen X1, X2, X3, . . . Xn der
selben zu messen und diese gemessenen Daten abzu
speichern. Die Positionen X1 bis Xn werden durch die
Lagenermittlungseinrichtung 52 festgestellt, unter
Verwendung des Ermittlungssignals des Photokopplers 20
und des Drehwinkels des Impulsmotors 16, d. h. der An
zahl der Antriebsimpulse des Impulsmotors 16.
Als nächstes wird der Objekttisch verschoben, um die
Probe 26 in die Meßposition zu bringen und es wird
die Messung zur Lagenkorrektur durchgeführt.
Das Vorgehen zur Lagenkorrektur erfolgt wie in Fig. 5
dargestellt. Wenn die Datenleseeinrichtungen 49-1 und
49-2 aus den Speichereinrichtungen 48-1 und 48-2 eine
Extinktion Ai am Punkt Xi auf der Probenplatte 26 lesen
(Stufe S1), wird Zugriff zu der Extinktion ai an der
Stelle Xi genommen, welcher in der Ausgangsroutine ge
messen und gespeichert worden war, so daß die Differenz
zwischen den beiden Extinktionen berechnet wird
(Stufen S2 und S3). Die Lagenkorrektur wird in der oben
beschriebenen Weise durchgeführt. Die derart berechnete
Differenz wird in einer anderen Speichereinrichtung
gespeichert (Stufe S4). Anschließend wird ein Antriebs
impuls oder es wird eine vorbestimmte Zahl von Antriebs
impulsen an den Impulsmotor 16 angelegt, um die Be
leuchtungsposition des Strahls auf der Probenplatte 26
zu verschieben (Stufe S5). Die Lagenkorrektur wird für
alle Meßpunkte in der gleichen Weise durchgeführt.
Die analytische Kurvenlinearisierung wird mit einem
analytischen Kurvenlinearisierungsprogrammsystem durch
geführt, unter Verwendung eines Mikrocomputers ent
sprechend der Kubelka-Munk′schen theoretischen Formel,
welche die Extinktion mit der Materialdichte angibt.
Die analytische Kurvenlinearisierung ist allgemein be
kannt und beispielsweise in "Journal of Chromatography"
Band 116, Seiten 22 bis 41 beschrieben.
Wie bereits beschrieben worden war, wird in der Abtast
breite A auf der Probenplatte 26 der Bereich B als der
Bereich ausgewählt, bei dem die Daten effektiv sind.
Die Daten außerhalb des Bereichs B können als Hinter
grundabsorptionsdaten für die Probenplatte verwendet
werden, um die Extinktionsdifferenz von den anderen
effektiven Daten zu erhalten.
Bei der vorstehend beschriebenen Ausführungsform werden
sowohl die Extinktion des von der Probenplatte re
flektierten Lichts als auch die Extinktion des durch
die Probenplatte hindurchgehenden Lichts gemessen. Es
läßt sich jedoch im wesentlichen der gleiche Effekt er
halten, indem man lediglich einen der beiden Extinktionen
mißt.
Man ersieht aus der vorstehenden Beschreibung, daß auf
grund der vorliegenden Erfindung die Probenplatte mit
dem Lichtstrahl abgetastet werden kann, indem man die
kompakte Schlitzscheibe in einer Richtung oder alter
nierend im Uhrzeigersinn und im Gegenuhrzeigersinn dreht.
Der Farbscanner ist daher einfach in
seinem Aufbau und ermöglicht eine hohe Abtastge
schwindigkeit. Wenn die Schlitzscheibe direkt durch den
Impulsmotor oder einen Synchronmotor angetrieben wird,
weist die Schlitzscheibe eine hohe Haltbarkeit auf.
Darüber hinaus läßt sich eine Lagenkorrektur einfach und
rasch durchführen, da die Position der Beleuchtung der
Probenplatte mittels des Strahles von dem Drehwinkel
des Motors bestimmt werden kann.
Wenn der Farbscanner mit einer hohen
Abtastgeschwindigkeit arbeitet, wird der beleuchtende
Lichtstrahl nicht unterbrochen, obwohl die in der
Schlitzscheibe erzeugten Schlitze nicht miteinander
verbunden sind. Wenn daher das Überwachungssystem
oder das Ermittlungssystem einen Photomultiplier von
einer Dynodenrückkopplungsbauart enthält, wird ein
abruptes Ansteigen der negativen Hochspannung vermieden.
Dies bedeutet, daß die Intensität des an dem Über
wachungsphotomultiplier angelegten Lichtstrahls im
wesentlichen konstant gehalten wird, was bewirkt, daß
die negative Hochspannung wesentlich konstant gehal
ten wird und daß die Meßempfindlichkeit ebenfalls im
wesentlichen konstant bleibt.
Die Verwendung der Schlitzscheibe
erlaubt es, daß der Photomultiplier kontinuierlich das
Ausgangssignal liefert. Es ist daher nicht notwendig,
das photometrische Signalermittlungssystem zu modifi
zieren und es werden jeweils korrekte Extinktionswerte
erhalten. Wenn darüber hinaus die Abtastung der Proben
platte unterbrochen wird, kann der Abtaststrahl auf
die Mitte der Abtastbreite eingestellt werden. Auf
diese Weise läßt sich der Abtaststrahl einfach be
züglich der Probenplatte positionieren.
Des weiteren erreicht man, wenn der Flying-Spot-Farb
scanner mit einer hohen
Geschwindigkeit betrieben wird, daß es lediglich eine
Abtastbreite gibt. Aus diesem Grund ist der Strahlab
tastmechanismus einfach in seiner Konstruktion und
da die Abtastbreite vorbestimmt ist, wird es möglich,
lediglich den angepeilten Probenpunkte zu messen.
Claims (8)
1. Vorrichtung zur Messung der integralen Extinktion einer
Probe mit folgenden Merkmalen:
- a) Mittel zur Erzeugung eines relativ zur Probe beweglichen, von monochromatischem Meßlicht wählbarer Wellenlänge gebildeten Meßfleckes, welche eine geschlitzte, umlaufende Scheibe (12) und eine Einrichtung (8) zur Erzeugung des Meßlichtes umfassen,
- b) mit den Antriebsmitteln (16) der umlaufenden Scheibe (12) verbundene Lagenermittlungseinrichtungen zur Feststellung des jeweils vom Meßfleck überstrichenen diskreten Ortes der Probe durch Messung des Drehwinkels der Scheibe (12),
- c) Mittel zur Erzeugung von Extinktionsdaten für jeden dieser diskreten Orte durch Messung des Transmissionsgrades des die Probe durchsetzenden Meßlichtes an jedem dieser Orte,
- d) eine zentrale Recheneinheit (36) zur Speicherung und Integration der für die diskreten Orte ermittelten Extinktionsdaten,
- e) ein im Meßstrahlengang vor der umlaufenden Scheibe (12) angeordneter, rechteckförmiger, sich radial bezüglich der Scheibe (12) erstreckender Auslaßspalt (10) der Einrichtung (8) zur Erzeugung des Meßlichtes,
- f) mindestens ein auf der Scheibe (12) angeordneter Leseschlitz (14-1, 14-2, 14-3), der in einem Abstand (R0) von der Mitte (0) der Scheibe (12) beginnt, wobei dieser Abstand mit zunehmendem Drehwinkel (6) der Scheibe (12) zunimmt, und
- g) eine Mehrzahl von auf der Scheibe (12) angeordneten Beleuchtungsschlitzen (15-1, 15-2), die einzeln zwischen benachbarten Leseschlitzen (14-1, 14-2, 14- 3) angeordnet sind, in radialer Richtung von diesen getrennt sind, und die zusammen mit den Leseschlitzen (14-1, 14-2, 14-3) den gesamten Winkelbereich von 360° der umlaufenden Scheibe (12) bedecken.
2. Vorrichtung nach Anspruch 1, dadurch gekennzeichnet, daß
jeder der Beleuchtungsschlitze (15-1, 15-2) mit seinen
Enden unter gleichen Winkeln endet, wie die Enden
benachbarter Leseschlitze (14-1, 14-2).
3. Vorrichtung nach Anspruch 1, dadurch gekennzeichnet, daß
sich die Beleuchtungsschlitze (15-1, 15-2) und die
Leseschlitze (14-1, 14-2) im Bereich ihrer Enden
winkelmäßig überlappen.
4. Vorrichtung nach Anspruch 1 oder 2, dadurch
gekennzeichnet, daß die Einrichtung zur Erzeugung eines
Lichtstrahles ein Spektroskop (8) enthält.
5. Vorrichtung nach Anspruch 4, dadurch gekennzeichnet, daß
die Scheibe (12) nach dem Auslaßspalt (10) in der Lage
einer Bild- oder Zwischenbildebene einer
Abbildungsanordnung (22) für die Scheibe (12) angeordnet
ist.
6. Vorrichtung nach einem der vorhergehenden Ansprüche,
gekennzeichnet durch Mittel (51) für eine selektive
Einstellung des Meßbereiches (A, B) der Extinktionsdaten.
7. Vorrichtung nach einem der vorhergehenden Ansprüche,
dadurch gekennzeichnet, daß die Antriebsmittel (16) einen
Impulsmotor enthalten und daß die
Lagenermittlungseinrichtungen (18, 20, 52) so ausgebildet
sind, daß sie die Lagendaten entsprechend der Anzahl der
dem Impulsmotor zugeführten Impulse erzeugen.
8. Vorrichtung nach einem der Ansprüche 1 bis 6, dadurch
gekennzeichnet, daß die Antriebsmittel (16) einen
Synchronmotor enthalten und daß die
Lagenermittlungseinrichtungen (18, 20, 52) so ausgebildet
sind, daß sie die Lagendaten entsprechend der Dauer des
Betriebes des Synchronmotors erzeugen.
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