DE3408534A1 - Lasersignal-umsetzeinrichtung - Google Patents
Lasersignal-umsetzeinrichtungInfo
- Publication number
- DE3408534A1 DE3408534A1 DE19843408534 DE3408534A DE3408534A1 DE 3408534 A1 DE3408534 A1 DE 3408534A1 DE 19843408534 DE19843408534 DE 19843408534 DE 3408534 A DE3408534 A DE 3408534A DE 3408534 A1 DE3408534 A1 DE 3408534A1
- Authority
- DE
- Germany
- Prior art keywords
- laser
- stimulated
- alkali halide
- laser source
- excimer laser
- Prior art date
- Legal status (The legal status is an assumption and is not a legal conclusion. Google has not performed a legal analysis and makes no representation as to the accuracy of the status listed.)
- Ceased
Links
Classifications
-
- H—ELECTRICITY
- H01—ELECTRIC ELEMENTS
- H01S—DEVICES USING THE PROCESS OF LIGHT AMPLIFICATION BY STIMULATED EMISSION OF RADIATION [LASER] TO AMPLIFY OR GENERATE LIGHT; DEVICES USING STIMULATED EMISSION OF ELECTROMAGNETIC RADIATION IN WAVE RANGES OTHER THAN OPTICAL
- H01S3/00—Lasers, i.e. devices using stimulated emission of electromagnetic radiation in the infrared, visible or ultraviolet wave range
- H01S3/30—Lasers, i.e. devices using stimulated emission of electromagnetic radiation in the infrared, visible or ultraviolet wave range using scattering effects, e.g. stimulated Brillouin or Raman effects
- H01S3/305—Lasers, i.e. devices using stimulated emission of electromagnetic radiation in the infrared, visible or ultraviolet wave range using scattering effects, e.g. stimulated Brillouin or Raman effects in a gas
-
- G—PHYSICS
- G02—OPTICS
- G02F—OPTICAL DEVICES OR ARRANGEMENTS FOR THE CONTROL OF LIGHT BY MODIFICATION OF THE OPTICAL PROPERTIES OF THE MEDIA OF THE ELEMENTS INVOLVED THEREIN; NON-LINEAR OPTICS; FREQUENCY-CHANGING OF LIGHT; OPTICAL LOGIC ELEMENTS; OPTICAL ANALOGUE/DIGITAL CONVERTERS
- G02F1/00—Devices or arrangements for the control of the intensity, colour, phase, polarisation or direction of light arriving from an independent light source, e.g. switching, gating or modulating; Non-linear optics
- G02F1/35—Non-linear optics
- G02F1/3526—Non-linear optics using two-photon emission or absorption processes
-
- G—PHYSICS
- G02—OPTICS
- G02F—OPTICAL DEVICES OR ARRANGEMENTS FOR THE CONTROL OF LIGHT BY MODIFICATION OF THE OPTICAL PROPERTIES OF THE MEDIA OF THE ELEMENTS INVOLVED THEREIN; NON-LINEAR OPTICS; FREQUENCY-CHANGING OF LIGHT; OPTICAL LOGIC ELEMENTS; OPTICAL ANALOGUE/DIGITAL CONVERTERS
- G02F2/00—Demodulating light; Transferring the modulation of modulated light; Frequency-changing of light
- G02F2/002—Demodulating light; Transferring the modulation of modulated light; Frequency-changing of light using optical mixing
-
- H—ELECTRICITY
- H01—ELECTRIC ELEMENTS
- H01S—DEVICES USING THE PROCESS OF LIGHT AMPLIFICATION BY STIMULATED EMISSION OF RADIATION [LASER] TO AMPLIFY OR GENERATE LIGHT; DEVICES USING STIMULATED EMISSION OF ELECTROMAGNETIC RADIATION IN WAVE RANGES OTHER THAN OPTICAL
- H01S3/00—Lasers, i.e. devices using stimulated emission of electromagnetic radiation in the infrared, visible or ultraviolet wave range
- H01S3/09—Processes or apparatus for excitation, e.g. pumping
- H01S3/095—Processes or apparatus for excitation, e.g. pumping using chemical or thermal pumping
- H01S3/09505—Processes or apparatus for excitation, e.g. pumping using chemical or thermal pumping involving photochemical reactions, e.g. photodissociation
-
- H—ELECTRICITY
- H01—ELECTRIC ELEMENTS
- H01S—DEVICES USING THE PROCESS OF LIGHT AMPLIFICATION BY STIMULATED EMISSION OF RADIATION [LASER] TO AMPLIFY OR GENERATE LIGHT; DEVICES USING STIMULATED EMISSION OF ELECTROMAGNETIC RADIATION IN WAVE RANGES OTHER THAN OPTICAL
- H01S3/00—Lasers, i.e. devices using stimulated emission of electromagnetic radiation in the infrared, visible or ultraviolet wave range
- H01S3/30—Lasers, i.e. devices using stimulated emission of electromagnetic radiation in the infrared, visible or ultraviolet wave range using scattering effects, e.g. stimulated Brillouin or Raman effects
Landscapes
- Physics & Mathematics (AREA)
- Electromagnetism (AREA)
- Optics & Photonics (AREA)
- Nonlinear Science (AREA)
- Engineering & Computer Science (AREA)
- Plasma & Fusion (AREA)
- General Physics & Mathematics (AREA)
- Life Sciences & Earth Sciences (AREA)
- Chemical & Material Sciences (AREA)
- Biophysics (AREA)
- Chemical Kinetics & Catalysis (AREA)
- Lasers (AREA)
Description
Beschreibung Lasersignal-Umsetzeinrichtung
Die Erfindung betrifft eine Aufwärtsumsetzeinrichtung für
CO--Laser, insbesondere eine Aufwärtsumsetzeinrichtung, die
von der Anti-Stokes-Raman-Streuung in Alkaliatomen Gebrauch
macht, um die Strahlung von CO~-Lasern in den nahen UV-Bereich
oder den Bereich sichtbaren Lichts hochzusetzen. Erfindungsgemäß können C0<>-Laser in einem Schritt in den
Spektralbereich von 300 nin bis 400 nm Raman-verschoben
werden.
Einen Anti-Stokes-Raman-Laser kann man definieren als eine stimulierte Anti-Stokes-Raman-Emission, die induziert
wird durch einen Anregungslaser zwischen zwei Niveaus der gleichen Parität, in denen eine Besetzungsumkehr zwischen
dem oberen und dem unteren Ramanzustand existiert. Derartige Laservorrichtungen sind von besonderem Interesse, da sie
durch Abstimmung des Anregungslasers abstimmbar sind, und, da der obere Ramanzustand häufig ein metastabiles Niveau
ist, große Umkehrdichten und hohe: Anti-Stokes-Ausgangsenergien möglich sind. Eine frühe Arbeit auf diesem Gebiet
ist in dem Artikel "Observation of Stimulated Anti-Stokes Raman Scattering in Inverted Atomic Iodine" von R. L. Carman
u. a. erschienen in Physical Review Letters, 22. JuIi 1974,
Seiten 190-193. Wie in diesem Artikel beschrieben ist, läßt sich eine meßbare Verstärkung in ".invertierten" I-Atomen
erreichen, wobei der I*(5p p°* ,2)-Zustand durch Blitzlicht-Photolyse
von Trifluormethyliodid (CF3I) besetzt wird. Das Anti-Stokes-Raman-Signal läßt sich beobachten, indem
man diese Inversion mit der Grundwelle eines NdrYAG-Lasers einer
Wellenlänge von 1,06 μπι anregt und mit einem Breitband-Farbstoff
mißt. In dem erwähnten Artikel ist jedoch weiterhin gesagt, daß während dieser Versuche keine superfluoreszierende
Emission bei der nichtresonanten Anti-Stokes-Wellenlänge Rieht
beobachtet wurde.
Später.wurde in dem Artikel "Tunable, 178-mn Iodine Anti-Stokes
Raman Laser" von J. C. White u. a. in Optics Letters Vol. 7, Nr. 5, Mai 1982, Seiten 204-206 von der Beobachtung einer
abstimmbaren, stimulierten vakuum-ultravioletten Anti-Stokes-Raman-Emission berichtet. Demgemäß wurde eine metastabile
I*-Besetzungsumkehr in bezug auf den Grundzustand durch selektive Fotodissoziation von NaI erzeugt. Mit Hilfe eines
206nm-Anregungslasers zum Vorantreiben des Ramanprozesses wurde eine Anti-Stokes-Raman-Laserstrahlung bei 178 nm mit
einer Impulsenergie von 35 Microjoule erzeugt, die über 10 cm abstimmbar war.
Eine Anordnung, die in der Lage ist, eine RamanverSchiebung
zu bewirken, ist in der US-PS 4 144 464 beschrieben. Diese Patentschrift bezieht sich auf eine Vorrichtung und ein Verfahren
zur nichtresonanten Stokes-Raman-Verschiebung von Ultraviolettstrahlung. Wie in der Patentschrift beschrieben
ist, wird eine Stokes-Raman-Verschiebung einer breitbandigen UV-Excimer-Laser-Strahlung erreicht durch Variieren des
Drucks des Raman-Streumediums, der fokalen Wechselwirkungslänge der in dem Raman-Streumedium eintreffenden Strahlung
und ihres Leistungsdichteniveaus. Gasmoleküle H2, D2, CH4,
HD und Gemische dieser Gase sowie flüssiges N2 werden als
Raman-Streumedium verwendet, um die Ausgangssignale von Hochleistungs-KrF- und -ArP-Lasern in der Frequenz zu verschieben.
Eine alternative Anordnung ist in der US-PS 4 151 486 beschrieben.
Diese Patentschrift bezieht sich auf ein abstimmbares Alkali-Metalldampf-Lasersystem. Es wird Gebrauch gemacht
von stimulierter Stokes-Raman-Streuung in einem unter niedrigem Druck stehenden atomaren Alkali-Metall-Dampf aus
Kalium oder Caesium, wobei der atomare Dampf bereitgestellt und dann vorgespannt wird, um ein Zwischenniveau wie beispielsweise
das 4P-Niveau für Kalium oder das 6P-Niveau für Caesium zu besetzen, von dem aus das gewünschte obere Laserniveau
erreichbar ist. Nachdem die Besetzung auf dem Zwischenniveau geschaffen wurde, wird sie mit Hilfe eines abstimmbaren Färb-
stofflasers auf ein virtuelles Niveau in der Nähe des gewünschten
oberen Laserniveaus angeregt, und erzeugt über den stimulierten Raman-Streuprozeß den abstimmbaren Laserstrahl.
Die Erfindung schafft einen Aufwärtsumsetzer für CO2~Laser,
insbesondere einen Aufwärtsumsetzer, der die Anti-Stokes-Raman-Streuung in Alkaliatomen dazu benutzt, die Ausgangssignale von
CO2~Lasern in den nahen UV-Bereich oder den sichtbaren
Spektralbereich hochzusetzen.
Gemäß einem Aspekt der Erfindung wird eine Alkalihalogenid-Verbindung
verwendet, die, nachdem sie fotodissoziiert wurde, ein angeregtes Alkaliatom liefert, welches mit einem CO^-Laser
in Wechselwirkung treten kann, um die hochgesetzte Strahlung zu liefern. Gemäß einem weiteren Aspekt der Erfindung wird
entweder ein Excimer-Laser, oder werden Excimer-Blitzlampen zum Fotodissoziieren der Alkalihalogenid-Verbindung
eingesetzt.
Im folgenden werden Ausführungsbeispiele der Erfindung näher erläutert. Es zeigen:
Fig. 1 eine grafische Darstellung der relevanten Energieniveaus beim Betrieb der erfindungsgemäßen
Anordnung mit NaI als Alkalihalogenid und einem
-B-
ArF Excimer-Laser als Mittel für die Fotodissoziierung,
. Fig. 2 ein Blockdiagramm einer .Ausführungsform der
Erfindung mit einem Excimer-Laser als Fotodissoziierungsvorrichtung und
Fig. 3 ein Blockdiagramm einer alternativen Ausführungsform der Erfindung mit einem Paar
von Excimer-Blitzlampen als Fotodissoziierungsvorrichtung.
Bei der folgenden Diskussion wird als simuliert emittierendes Hauptmedium gemäß der Erfindung das Alkalihalogenid Natriumiodid
verwendet. Es versteht sich jedoch, daß irgendeine Alkalihalogenid-Verbindung verwendet werden kann und eine solche Verbindung
von NaI nur hinsichtlich der verschiedenen Energieniveaus abweicht. Erfindungsgemäß läßt sich also jede Alkalihalogenid-Verbindung
als Simuliert emittierendes Medium verwenden, aus dem das Signal des CO~-Lasers hochgesetzt werden
kann. Fig. 1 ist ein Energieniveau-Diagramm, das die Wirkung der Erfindung bei dem Alkalihalogenid NaI und einem ArF-Excimer-Laser
veranschaulicht.
Im Grundzustand befindliches NaI dissoziiert bei Bestrahlung mit einem ArF-Excimer-Laser einer Wellenlänge von 193 nm
gemäß folgender Beziehung:
NaI + A(193nm) -»Na* (4s 2S1/2) + I (5p5 2Ρ°3/2)·(1)
Wie aus Fig. 1 hervorgeht, hebt die Zufuhr der 193-nm-Strahlung
das Na aus dem Grundzustand auf das 4s S1 ,„-Energieniveau bei
25740 cm" , wobei es sich um einen Zustand der gleichen Parität
wie der des Grundzustands des Na-Atoms handelt. Bevor die
Besetzungsumkehr in diesem guasi-metastabilen Zustand auf
ein geringeres Energieniveau strahlen kann, wird ein Photon zugeführt, das, wie Fig. 1 zeigt, die Besetzung auf
ein höheres Energieniveau in der Nähe des 4p P0.. ,,,-Niveaus
bei 30266 cm" anhebt. Von diesem Energieniveau aus erfolgt eine stimulierte Anti-Stokes-Raman-Emission bei 374,8 nm,
wodurch die Hochsetzung des CO2-Eingangssignals erreicht
wird.
Fig. 2 zeigt ein Beispiel einer Vorrichtung, mit der der oben beschriebene erfindungsgemäße Prozeß durchführbar ist.
Im Betrieb erzeugt eine Excimer-Laserquelle 10 ein Laser-Ausgangssignal, bei einem ArF-Excimer-Laser ist das Ausgangssignal
eine Lichtwelle von 193 nm. Das Ausgangssignal gelangt durch eine Sammellinse 12 und einen dichroitischen Spiegel 14,
bevor es anschließend als Eingangssignal auf einen Salzofen 16 gegeben wird, der die Alkalihalogenid-Verbindung, z. B.
NaI enthält. In dem Salzofen wird die Alkalihalogenid-Verbin-
dung entsprechend der obigen Gleichung (1) dissoziiert, so daß die quasi-metastabile Besetzungsumkehr gemäß Fig. 1
geschaffen wird. Dann wird ein CO^-Laser 18 aktiviert; sein Ausgangssignal wird mit einer Sammellinse 11 fokussiert,
von dem dichroitischen Spiegel 14 reflektiert und gelangt als Eingangssignal an den Salzofen 16. Wie oben im Zusammenhang
mit Fig. 1 erläutert wurde, bewegt das C02-Photon die Besetzungsumkehr auf ein Niveau, von dem aus eine stimulierte
Anti-Stokes-Raman-Streuung stattfindet. Daher ist, wie Fig. zeigt, das Ausgangssignal des Salzofens 16 eine Lichtwelle
mit einer Wellenlänge von 374,8 nm. Der exakte Wert der Ausgangsstrahlung ist eine Funktion sowohl des verwendeten
Alkalihalogenid-Excimer-Lasers als auch der Wellenlänge des CCu-Lasers, wobei der Wert von 3 74,8 nm auf der Verwendung
des Alkalihalogenids NaI und eines ArF-Excimer-Lasers beruht.
Um die Zufuhr des Excimer-Laser-Impulses von der ArF-Excimer-Laserquelle
10 und des CO^-Photons von der CO^-Laserquelle
zu steuern, ist in der Anordnung nach Fig. 2 eine Zeitverzögerungs-ZSynchronisations-Einrichtung
20 enthalten. Die Einrichtung 20, bei der es sich um einen programmierbaren Präzisions-Verzögerungsgenerator handeln kann, gestattet eine
akkurate Steuerung der Ankunft der Laserimpulse an dem Salzofen 16 durch Steuern der In-Gang-Setzung sowohl der ArF-Excimer-Lasorquelle
10 als auch der CO^-Laserquelle 18. Die Iηtonsi tat des eine Wellenlänge von 374,8 nm aufweisenden
Anti-Stokes-Raman-Laserausgangssignals des Salzofens 16
ist eine Funktion der Zeitverzögerung zwischen der Ankunft des eine Wellenlänge von 193 nm aufweisenden Ausgangssignals des
Excimer-Lasers 10 und des 10,6 um betragenden CO^-Impulses,
wie sie durch die Synchronisationseinrichtung 20 gesteuert
Da der in Zusammenhang mit der Erfindung durchgeführte Fotodissoziationsprozeß lediglich eine Anregungsquelle für
inkohärente Strahlung benötigt, können statt des Excimer-Lasers
10 auch Blitzlampen verwendet werden, wobei z. B-die in Fig. 3 dargestellte Anordnung von Blitzlampen denkbar
ist. Wie aus Fig. 3 hervorgeht, wurde der Excimer-Laser 10 aus Fig. 2 ersetzt durch ein Paar Blitzlampen 3 0 und 32,
bei denen es sich um ArF-Excimer-Blitzlampen handeln kann.
Die Alkalihalogenid-Verbindung ist in einer Quarzzelle 34
enthalten, die zwischen den Blitzlampen 30 und 32 angeordnet ist. An die Blitzlampen 30 und 32 ist ein Schaltmechanismus
36 angeschlossen, der die Blitzlampen 30 und 32 aktiviert. Wie bei dem ARF-Excimer-Läser 10 in Fig. 2 verursacht die
Erregung der Blitzlampen 30 und 32, daß das NaI in der Quarzzelle 34 ein höheres Energieniveau annimmt, wie es in Fig.
gezeigt ist. Wie bei der oben an Hand von Fig. 2 diskutierten Anordnung wird ein CO2-Laserimpuls von einer CO2-Laserquelle
10 mit einer Sammellinse 11 fokussiert und als Eingangssignal der Quarzzelle 34 verwendet, nachdem das NaI ausreichend
dissoziiert ist, wobei die In-Gang-Setzung sowohl des Schaltmechanismus
36 als auch der CO^-Laserlichtquelle 18 durch
die Zeitverzögerungs-ZSynchronisationseinrichtung 20 gesteuert wird. Hierdurch entsteht am Ausgang.der Quarzzelle 34 eine
Anti-Stokes-Raman-Strahlung einer Wellenlänge von 3 74,8 nm,
das ist das gleiche Ausgangssignal wie bei der Anordnung nach Fig. 2.
Claims (6)
1. Lasersignal-Umsetzeinrichtung zum Versetzen einer
Laser-Ausgangssignalfrequenz von einem ersten Frequenzbereich in einen zweiten, höheren Frequenzbereich, mit
einem stimuliert emittierenden Hauptmedium aus Alkalihalogenid, das einen Grundzustand, einen Zwischenzustand
und einen quasi-metastabilen Zustand aufweist, gekennzeichnet durch
fotodissoziierende Mittel (10, 16) zur Erzeugung einer Besetzungsumkehr zwischen dem Grundzustand und einem
quasi-metastabilen Zustand des stimuliert emittierenden Alkalimediums, und eine Kohlendioxid-(CO2-)Laserquelle
(18), die Laserstrahlung in dem ersten Frequenzbereich zu erzeugen vermag, sowie eine Fokussier'einrichtung (11,
14) zum Fokussieren der Strahlung der Kohlendioxid-Laser-Quelle (18) auf das stimuliert emittierende Medium aus
Alkalihalogenid, um die Besetzung aus den quasi-metastabilen Zustand in den Zwischenzustand des Alkalihalogenids
zu überführen, aus dem eine stimulierte Anti-Stokes-Raman-
Radedcestraßs 43 8000 Mündien 60 Telefon (089) 833603/883604 Telex 521231J Telegramme Patentconsult
Sonnenberger Slra6e 43 6200 Wiesbaden Telefon (06121) 542943/561998 Telex 4186237 Telegramme Patentconsult
Telefax (CCITT 2) Wiesbaden und Mündien (089) 8344618 Attention Patentconsult
•~ 2 —
Emission in dem zweiten, höheren Frequenzbereich stattfindet.
2. Umsetzeinrichtung nach Anspruch 1, gekennzeichnet durch
eine Zeitverzögerungs-ZSynchronisiereinrichtung (20) zum
separaten In-Gang-Setzen sowohl der fotodissoziierenden
Mittel (16) als auch der Kohlendioxid-Laserquelle (18), so daß das Ausgangssignal der fotodissoziierenden Mittel
bei dem Alkalihalogenid einen vorbestimmten Zeitraum vor
dem Ausgangssignal des Kohlendioxid-Lasers ankommt, um dadurch die Intensität des Anti-Stokes-Raman-Laserausgangssignals
des stimuliert emittierenden Alkalihalogenid-Mediums zu steuern.
3. Umsetzeinrichtung nach Anspruch 1,
dadurch gekennzeichnet, daß
dadurch gekennzeichnet, daß
die fotodissoziierenden Mittel eine Excimer-Laserquelle (10) aufweisen.
4. Umsetzeinrichtung nach Anspruch*3,
dadurch gekennzeichnet, daß
dadurch gekennzeichnet, daß
die Excimer-Laserquelle einen ArP-Excimer-Laser aufweist.
5. Umsetzeinrichtung nach Anspruch 3,
dadurch gekennzeichnet, daß die Excimer-Laserquelle einen KrF-Excimer-Laser aufweist.
■· ♦ ·
6. Umsetzeinrichtung nach Anspruch 1, dadurch gekennzeichnet, daß die fotodissoziierenden Mittel mindestens eine Excimer-Blitzlampe
(30) aufweisen.
Applications Claiming Priority (1)
Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
---|---|---|---|
US06/474,566 US4580267A (en) | 1983-03-11 | 1983-03-11 | Anti-Stokes Raman upconverter for CO2 lasers |
Publications (1)
Publication Number | Publication Date |
---|---|
DE3408534A1 true DE3408534A1 (de) | 1984-09-20 |
Family
ID=23884098
Family Applications (1)
Application Number | Title | Priority Date | Filing Date |
---|---|---|---|
DE19843408534 Ceased DE3408534A1 (de) | 1983-03-11 | 1984-03-08 | Lasersignal-umsetzeinrichtung |
Country Status (5)
Country | Link |
---|---|
US (1) | US4580267A (de) |
JP (1) | JPS59177989A (de) |
CA (1) | CA1220812A (de) |
DE (1) | DE3408534A1 (de) |
GB (1) | GB2137014B (de) |
Families Citing this family (5)
Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
---|---|---|---|---|
IL78405A0 (en) * | 1986-04-02 | 1986-08-31 | State Of Israel Israel Atomic | Chemical lasers |
US7919325B2 (en) * | 2004-05-24 | 2011-04-05 | Authentix, Inc. | Method and apparatus for monitoring liquid for the presence of an additive |
JP2011192961A (ja) * | 2010-02-19 | 2011-09-29 | Komatsu Ltd | レーザ装置、極端紫外光生成装置、およびメンテナンス方法 |
CN114942240B (zh) * | 2022-05-30 | 2022-12-13 | 武汉太赫光学科技有限公司 | 上转换拉曼传感器及应用 |
CN114674807B (zh) * | 2022-05-30 | 2022-09-09 | 武汉太赫光学科技有限公司 | 上转换拉曼传感方法及应用 |
Citations (1)
Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
---|---|---|---|---|
US4151486A (en) * | 1977-03-09 | 1979-04-24 | Avco Everett Research Laboratory, Inc. | Tunable alkali metallic vapor laser |
Family Cites Families (5)
Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
---|---|---|---|---|
GB1416433A (en) * | 1972-02-18 | 1975-12-03 | Nat Res Dev | Tunable magneto-electronic raman lasers |
US4222011A (en) * | 1978-10-03 | 1980-09-09 | The United States Of America As Represented By The United States Department Of Energy | Stokes injected Raman capillary waveguide amplifier |
US4239995A (en) * | 1979-02-27 | 1980-12-16 | Westinghouse Electric Corp. | Metal vapor Raman frequency shifter |
US4361770A (en) * | 1980-12-15 | 1982-11-30 | Exxon Research And Engineering Co. | Technique for synchronization of raman scattered radiation |
US4399539A (en) * | 1982-09-09 | 1983-08-16 | Bell Telephone Laboratories, Incorporated | Auto-ionization pumped anti-Stokes Raman laser |
-
1983
- 1983-03-11 US US06/474,566 patent/US4580267A/en not_active Expired - Fee Related
-
1984
- 1984-03-06 CA CA000448907A patent/CA1220812A/en not_active Expired
- 1984-03-08 DE DE19843408534 patent/DE3408534A1/de not_active Ceased
- 1984-03-09 GB GB08406238A patent/GB2137014B/en not_active Expired
- 1984-03-10 JP JP59044855A patent/JPS59177989A/ja not_active Expired - Lifetime
Patent Citations (1)
Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
---|---|---|---|---|
US4151486A (en) * | 1977-03-09 | 1979-04-24 | Avco Everett Research Laboratory, Inc. | Tunable alkali metallic vapor laser |
Non-Patent Citations (5)
Title |
---|
Appl.Phys.Lett., Vol. 33, Nr. 4, 1978, S. 325-327 * |
Appl.Phys.Lett., Vol.34, Nr. 10, 1979, S. 655-658 * |
Opt.Commun, Vol. 35, Nr. 2, 1980, S. 242-244 * |
Phys. Rev., Vol. A25, Nr. 2, 1982, S. 1226-1229 * |
Rhys.Rev.Lett., Vol. 33, Nr. 4, 1974, S. 190-193 * |
Also Published As
Publication number | Publication date |
---|---|
GB2137014B (en) | 1987-02-18 |
JPS59177989A (ja) | 1984-10-08 |
US4580267A (en) | 1986-04-01 |
CA1220812A (en) | 1987-04-21 |
GB8406238D0 (en) | 1984-04-11 |
GB2137014A (en) | 1984-09-26 |
Similar Documents
Publication | Publication Date | Title |
---|---|---|
DE2144201C3 (de) | Ramanlaser | |
DE2617548A1 (de) | Laser-isotopentrennung | |
DE1960776A1 (de) | Optischer Sender mit passiver Q-Schaltung | |
DE3408534A1 (de) | Lasersignal-umsetzeinrichtung | |
DE1816606A1 (de) | Optische Speichervorrichtung | |
DE2255340A1 (de) | Verfahren und vorrichtung zur frequenzumsetzung optischer strahlung | |
DE2651122A1 (de) | Verfahren und vorrichtung zum anregen und selektiven trennen durch absorption | |
DE2446219C2 (de) | Vorrichtung zur Erzeugung einer stimulierten Zweiphotonenemission | |
Lüthy et al. | Laser emission at 535 nm by two-photon-dissociation of thallium-bromide | |
DE2316040A1 (de) | Farbstofflaser | |
DE10149696A1 (de) | ArF- und KrF-Excimerlaservorrichtung und Fluorlaservorrichtung zur Lithographie | |
DE2418981A1 (de) | Verfahren und einrichtung zum verringern der zeitlichen schwankungen beim anschwingen eines passiv phasengekoppelten und guetegeschalteten lasers | |
DE1514411B2 (de) | Optischer Sender | |
DE2945327A1 (de) | Gaslaser | |
DE1157313B (de) | Selektiv fluoreszenter Kristall fuer einen optischen Verstaerker | |
DE3333575C2 (de) | ||
DE2537234A1 (de) | Argon-stickstoff-uebertragungslaser hoher leistung | |
DE1158631B (de) | Selektiv fluoreszenter Kristall fuer einen optischen Verstaerker | |
DE1589903A1 (de) | Optischer Riesenimpuls-Sender | |
Cotton et al. | Radiation induced opacity: Application to pulse shortening of a KrF laser | |
RU2075142C1 (ru) | Полифункциональный монокристаллический материал для лазеров | |
DE112020006895T5 (de) | Laserverstärkungsvorrichtung und Einrichtung zur Erzeugung von extrem ultraviolettem Licht | |
DE1234341B (de) | Optischer Sender oder Verstaerker, in dessen stimulierbarem Medium die Anregungsenergie durch eine exotherme chemische Reaktion gewonnen wird | |
DE3111805A1 (de) | Verfahren und einrichtung zum erzeugen von vorimpulsfreien, glatten laserstrahlungsimpulsen veraenderbarer impulsdauer | |
DE1514548C3 (de) | Nach dem Prinzip der stimulierten Emission arbeitender optischer Sender für kohärente Strahlung (Riesenimpulslaser) |
Legal Events
Date | Code | Title | Description |
---|---|---|---|
OP8 | Request for examination as to paragraph 44 patent law | ||
8125 | Change of the main classification |
Ipc: H01S 3/104 |
|
8131 | Rejection |