DE3003258C2 - Hochfrequenz-Resonator zur Beschleunigung schwerer Ionen - Google Patents
Hochfrequenz-Resonator zur Beschleunigung schwerer IonenInfo
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- H05H7/18—Cavities; Resonators
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Description
Die Erfindung betrifft einen Hochfrequenz-Resonator ^ur Beschleunigung schwerer Ionen in einem
Beschleuniger, z. B. einem Schwerionenbeschleuniger niedriger AfbeilsffeqUenz mit einem" zylindrischen
Resonatorgeliäuse, dessen Enden mit Böden versehen
sind Und in dessen Inneren symmetrisch um den in der Längsachse verlaufenden Strahl herum eine geradzahlige Anzahl ab mindestens vier von langgestreckten
leitenden Stromsätfimiefn angeordnet ist, von denen
jeweils jeder zweite an seinem einen Ende mit der Eingangsseite bzw. die übrigen mit der Ausgangsseite
des Gehäuses verbunden ist bzw. sind, wobei jeder der Böden eine zentrale öffnung aufweist. Ein solcher
Hochfrequenz-Resonator ist z. B. aus der DE-OS 28 19 883 bekannt
Aufgabe eines jeden HF-Resonators eines Beschleunigers ist es, an einem im Hochvakuum befindlichen
quasi periodischen Elektrodensystem, im folgenden als Nutzsystem bezeichnet, eine HF-Spannung LI von der
Frequenz f anzulegen. Das Nutzsystem habe pro Längeneinheit den Kapazitätsbelag C der Nutzlänge /,
mithin die Kapazität C = C-I.
Die in diese Kapazität einfließenden Blindströme müssen von dem Resonator geliefert werden. Diese
erzeugen zusammen mit anderen kapazitiven Blindströmen ein Magnetfeld ξ und einen Magnetfluß Φ, der
durch seine Zeitabhängigkeit wiederum die Spannung U erzeugt (s. hierzu die später beschriebene F i g. 1).
Dies geschieht nicht verlustleistungsfrei. Vielmehr ist dazu an einer Einspeisung eine H F-Wirkleistung
einzuspeisen. Auf der Speiseleitung mit dem angepaßien Wellenwiderstand Z erzeuge diese HF-Leistung die
Spannung U\. Im Zuge der Speiseleitung befindet sich im allgemeinen ein Vakuumfenster.
Man kann einen Resonator auch als Resonanztransformator betrachten mit dem Übes Setzungsverhältnis
U/U]. Die Übertragungs-Verlustleistung Pv wird durch
den Resonanzwiderstand Rp = Lß/(2 ■ Pv) beschrieben. Übersetzungsverhältnis und Resonanzwiderstand sind
im allgemeinen unscharfe Größen, da es nur selten gelingt, eine genügend homogene Spannungsverteilung
L/am Nutzsystem zu erzeugen.
Es ist ein Hochfrequenz-Resonator der eingangs beschriebenen Art bekannt, der jedoch mit verschiedenen
Nachteilen behaftet ist.
Die vorliegende Erfindung hat nun zur Aufgabe, einen Hochfrequenz-Resonator der eingangs beschriebenen
Art bezüglich verschiedener Eigenschaften weiterhin zu verbessern. Ein Problem besteht *. B. in der Anwendung
hoher Spannungen bei niedrigen HF-Frequenzen zwischen 10 und 30 MHz. die notwendig sind, um sehr
schwere Ionen (Atomgewicht/Ladung > 100) mit Stromstärken von einigen Milliampere oder mehr zu
beschleunigen. Diese niedrigen Frequenzen führen üblicherweise zu sehr voluminösen oder im Hinblick auf
die Leistungsökonomie schlechten Resonatoren. Ein weiteres Problem besteht darin, einen Resonator zu
konstruieren, in dem die Systemspannung entlang des Elektrodensystems von Anfang bis Ende möglichst gut
konstant ist. d. h. eine Lösung für das Problem der »Spannungs-Flatness« m suchen. Diese erleichtert die
Anwendung der HFQ-Fokussierung.
Eine weitere Aufgabe für die vorliegende Erfindung besteht darin, daß das induzierende Magnetfeld im
wesentlichen nur azimutale Komponenten aufweist.
Zur Lösung dieser Aufgabe schlägt nun die vorliegende Erfindung bei einem Resonator der
eingangs beschriebenen Art /or, daß an dem Rand der Öffnung jeweils die Hälfte der sich über die gesamte
Lange des Gehäuses erstreckenden Stromsammler mit einem Ende leitend befestigt ist, während die jeweils
anderen Enden bzw- Spitzen der Stromsammler bis in
die Öffnung des der Befestigungsseite gegenüberliegenden Bodens reichen und daß die Stromsammler von
ihrer Ansetzstelle her zu ihren Enden hin lanzenspitzenförmig ausgebildet bzw. zugespitzt sind und daß die
Stromsammler über ihre Länge, bezogen auf den Strahl,
dachförmig ausgebildet oder gewölbt sind. Von Vorteil ist es, daß der Querschnitt Aussparungen an den
Ansatzstellen in den öffnungen jeweils den Querschnitt der Stromsammler an der Ansetzstelle entspricht.
Weiterhin ist es von Vorteil, daß die Enden bzw. Spitzen der Stromsammler frei in weitere Aussparungen
der öffnungen in den Böden ragen, die, in Umfangsrichtung jeweils abwechselnd gesehen, zwischen
den Ansetzstellen der jeweils gegenläufigen Stromsamrr.'sr gelegen sind.
Die Erfindung schlägt letztlich vor, daß an den Stromsammlern in an sich bekannter Weise scheibenförmige
Driftröhren als Elektroden leitend befestigt sind, wobei jede zweite Driftröhre an der einen Hälfte
der Stromsammler und die übrigen an den anderen ΐί
Hälften mittels Elektrodenverbindungsstücken angeschlossen sind. Besonders vorteilhafte Merkmale dieser
Ausführung sind in den Patentansprüchen 7 und 8 als für die Erfindung wesentlich angegeben.
Die vorliegende Erfindung zeichnet sich in besonders 2u
vorteilhafter Weise durch eine nahezu perfekte Spiinnungsgieiehverieiiung Uaus, selbst bei einem nicht
gänzlich konstanten Kapazitätsbelag C" des Nutzsystems, sowie durch minimierte Übertrag'jngsverluste
bzw. einen optimierten Resonanzwiderstand, erzielt 2i
durch eine optimierte und homogen gehaltene Stromdichteverteilung. Dc weiteren weist das induzierte
Magnetfeld im wesentlichen nur azimutale Komponenten auf, bestehen in den Durchbrüchen der Resonatorendböden
in besonders vorteilhafter Weise einfache, mechanische und elektrische Koppelungsmöglichkeiten
mit Nachbarresonatoren. Letztlich ist es durch die Erfindung möglich, daß aus mehreren, einzelnen
Resonatoren Systeme eng gekoppelter Resonatoren gebildet werden können, die zusammen einen Linearbe- η
schleuniger geeigneter Länge bilden.
Weitere Einzelheiten der Erfindung werden im folgenden anhand der Fig. 1 und 2 näher erläutert. Es
zeigt die
Fig. 1 ein erfindungsgemäßes Resonatorgehäuse mit
den besonders ausgebildeten Stromsammlern und die
Fig. 2 die innerhalb der Sammler angebrachten Elektroden in Form der Driftröhren mit den Fokussierungsfingern
als Nutzsystem.
Das Resonatorgehäuse besteht im wesentlichen aus dem zylinderförmigen Blechgehäuse 1, das an seinen
beiden Enden elektrisch leitend mit Böden 2 und 3 versehen ist, in welchem sich Zentraiöffnungen 4 und 5
für den Durchgang des Strahles 6 befinden. Das Innere 7 des Gehäuses 1 steht unter Vakuum, die Eingangsseite
des Strahles 6 sei der Boden 2 bzw. die Öffnung 4. die Ausgangsseile der Boden 3 mit der öffnung 5. Am
Gehäuse 1 befindet sich außerdem an der Unterseite die magnetisch gekoppelte Einspeisung 22.
Um das Nutzsystem bzw. die Elektroden 8 herum ist ein System von Stromsammlern 9, 10, 11, 12 aufgebaut
aus länglichen lanzenspitzenförmigen Gebilden. Ihre Breite nimmt von ihrer leitenden Befestigung in den
Böden 2 und 3 in dem Maße zu. wie der von den Elektroden bzw. vom Nutzsystem 8 her aufgesammelte
Strom zunimmt, so daß die Stromdichte auf ihrer Oberfläche annähernd homogen wird. Die Stromsammler
9,10,11 und 12 enden in ihren Spitzen 14, die in den
Ebenen der Böden 2 bzw. 3 zu liegen kommen und erstrecken sich somit über die gesamte Länge des
Gehäuses 1, Die Anzahl der Stromsammler soll gerade sein, je zwei benachbarte z. B. 9 und 10 bzw. 11 und 12
sind von den Böden 2 und 3 her gegenläufig zueinander
angeordnet, so daß sich ein Spalt 13 von konstanter Breite zwischen ihnen ergibt. Für die Anzahl der
Stromsammler ist jede gerade Zahl über vier möglich, bei der hier beschriebenen Ausführungsform ist jedoch
die Gesamtzahl vier gewählt, je zwei für jede Richtung, da dann durch die gegenseitige Versteifung, vermittelt
über die Elektroden des Nutzsystems 8, sehr steife und mechanisch-statisch günstige Gebilde entstehen. Es ist
dabei auch eine Anzahl von 6, 8 oder mehr geradzahligen Stromsammlern möglich.
Wie bereits erwähnt, sind jeder zweite bzw. die Hälfte
der Stromsammler, bei der gezeigten Darstellung z. B. 9
und 11 bzw. 10 und 12 mit ihren breiten Fußenden an den Böden 2 bzw. 3 leitend befestigt Die Befestigung
erfolgt in Aussparungen 15 der in den Böden 2 und 3 gelegenen zentralen Durchgangsöffnungen 4 und 5 an
deren Rand. Der Querschnitt der Stromsammler 9 bis 12
an dieser Ansatzstelle entspricht dabei dem Querschnitt der Aussparungen 15 und ist dem dachartigen Profil der
Stromsimmler angepaßt. Die Stromsammler 9 bis 11.
die sich lanzenspitzenartig verjür en, sind dachartig um
das Nutzstem h^rurn gewölbt, sie' i-önnen dabei rund
oder — wie gezeichnet — kantig ausgebildet sein. Die Durchgangsöffnung 4 und 5 sind so ausgebildet, daß sich
— in Umfangsrichtung gesehen — jeweils die Au.vparungen 15 mit den Ansatzsteilen 23 der
Stromsammler 9 bis 12 und die weiteren Aussparungen 24 für die freischwebende Aufnahme der Spitzen 14
abwechseln, jeweils um 90° verdrehsymmetrisch bei beiden Böden 2 und 3 für vier Stromsammler.
Durch die mechanisch und elektrisch leitende Verbindung der Elektroden bzw. des Nutzsystemes 8
mit den Stromsammlern 9 bis 12 über die Elektrodenverbindungsstücke 16 entstehen zwei miteinander
verschachtelte, sich aber nirgendwo direkt berührende Teilsysteme. Das eine Teilsystem ist an dem Ende, an
dem die Stromsammler 9 und 11 breit sind, (dem dicken
Ende), mit dem einen der Zylinderendböden 2 des Resonatorgehäuses 1 verbunden, das ardere Teilsystem
mit den Sammlern 10 und 12 an seinem dicken Ende jedoch mit dem anderen Zylinderendboden 2. Die
Zylinderendböden 2 und 3 wiederum sind durch den metallischen Zylindermantel 1 unten, der im allgemeinen
auch das Vakuumgefäß eines Linearbeschleunigers bilden kann.
Die Endböden oder Zylinderdeckel 2, 3 haben Durchbrüche 4, 5 der Gestal' des Querschnittes der
kombinierten Teilsysteme. Dies erleichtert zum ersten die Montage, da man das gesamte System hier in den
Resonator bzw. das Gehäuse 1 einschieben und anschließend an den Endböden 2 und 3 befestigen kann.
Zum zweiten können in diesen Durchbrüchen 4 und 5 benachbarte Resonatoren bzw. Gehäuse 1 eines
Innreren Linearbeschleunigers miteinander eng gekoppelt
werden. Man verbindet hier die breiten Enden der Stromsammler 9 bis 12 benachbarter Resonatoren
miteinander und ebenso die schmalen Enden bzw
Spitzen 14. Die Wirkleistungen zur Erregung der Resonatorer und für die Beschleunigung des Teilchenstrahls
6 wild so von Resonator zu Resonator weiteriereicht und braucht in den Beschleuniger nur
einmal oder an wenigen Stellen eingekoppelt zu werden. Weiterhin entstehen so durchgehende, freizügig
verwendbare Betten für die Anschlüsse des Nutzsystems, bei dessen Einteilung man keine Rücksicht
auf die Lage der Resonatorendböden nehmen muß, und die Nutzsystemspannungen in benachbarten Resonatoren
stimmen zwangsläufig über ein. Diese Koppelbarkeit
der einzelnen Resonatoren ist für die vorliegende Erfindung besonders wichtig.
Die dünnen Enden bzw. Spitzen 14 der Sammler 9 bis 12 können elektrisch frei schwingen, in der Grundmode
des Resonators gegenphasig. Wichtig ist nun folgendes: Die Amplitude der Schwingung, gemessen gegen den
Außenzylinder 1 nimmt linear mit dem Abstand vom jeweiligen breiten Ende zu und nicht sinusförmig.
Dadurch ist die Spannungsdifferenz zwischen den Stäben überall konstant und gleich der durch die
Änderung des magnetischen Hauptflusses Φ induzierten Spannung U.
Die Gründe sind folgende: Wäre die Spannung ungleichförmig, so müßte die Unglcichförmigkeit durch
Magnetflußanteile induziert werden, die zwischen den Magnetsammlern das System durchqueren. Die Gleichverteilung
der Stromdichten auf den Sammleroberflächen läßt diese Querflüsse aber nicht zu. Die
Gleichverteilung der Stromdichte auf den Sammleröberfiachen
konnte wiederum nur gestört werden durch zusätzliche kapazitive Ströme, die aus dem Zylindermantel
gezogen werden, wie sie normalerweise in TEM-Koaxialresonatoren auftreten. Diese werden
dadurch unterdrüekt, daß in jedem Längenelement des Resonators die Summe der Flächenanteile des Innenleiters,
multipliziert mit den Spannungen darauf Null sind. Auch hier ist die lanzenspitzenförmige Gestalt der
Stromsammler wirksam. Ohne diese Form ist eine gute Homogenität der Spannung nicht zu erzielen. Messungen
an Modellen des Resonators haben diese gute Homogenität bestätigt.
Das Nutz- bzw. Elektrodensystem 8 ist in der F i g. 2
vergrößert dargestellt. Es wird bei dem gezeigten Ausführungsbeispiel aus ringförmigen Driflröhren 17
mit vier Fokussierungsfingem 18 gebildet, die quadrupolartig um den Strahl 6 herum angeordnet sind. Die
Fokussierungsfinger 18 weisen an ihren Enden Spitzen 19 auf, die in seitliche Ausnehmungen 20 der
Driflröhrenöffnungen 21 hineinragen, sich jedoch —
bezogen auf die Fokussierungsfinger der jeweils übernächsten Driftröhre, die wieder in derselben Ebene
gelegen sind — nicht berühren. Die Fokussverungsfinger 18 sind in jeder Driftröhrc 17 jeweils paarig einander
gegenüberliegend angebracht und — bezogen auf die im Strahlengang 6 nächste Driftrölire — in ihrer Ebene um
90" versetzt. Die Driftröhren 17 sind mittels der
paarigen Eleklrodenverbindungsslücke 16 (ebenfalls bei jeder Röhre um 90° versetzt), leitend mit den in der
Fig. I dargestellten Stromsammler 9 bis 12 verbunden
bzw, an diesen vom Strahl her gesehen, angesetzt.
Bezugszeichenliste | |
1 | Blechgehäuse |
2 | Boden |
3 | Boden |
4 | zentrale öffnung |
5 | zentrale öffnung |
6 | Siniiii |
7 | Gehäuse Innenraum |
8 | Nutzsystem bzw. Elektroden |
9 | Stromsammler |
10 | Stromsammler |
11 | Stromsammler |
12 | Stromsammler |
13 | Spalt |
14 | Spitzen der Stromsammler |
15, | Aussparungen |
16 | Elektrodenverbindungsstücke |
17 | Driftröhren |
18 | Fokussiemngsfinger |
19 | Spitzen |
20 | seitliche Ausnehmung |
21 | Driftröhrenöffnung |
22 | Einspeisung |
23 | Ansatzstelle |
24 | weitere Aussparung |
Hierzu 2 Blatt Zeichnungen
Claims (6)
1. Hochfrequenz-Resonator zur Beschleunigung schwerer Ionen in einem Beschleuniger, z. B. einem
Schwerionenbeschleuniger niedriger Arbeitsfrequenz mit einem zylindrischen Resonatorgehäuse,
dessen Enden mit Böden versehen sind und in dessen Inneren symmetrisch um den in der Längsachse
verlaufenden Strahl herum eine geradzahlige Anzahl ab mindestens vier von langgestreckten leitenden
Stromsammlern angeordnet ist, von denen jeweils jeder zweite an seinem einen Ende mit der
Eingangsseite bzw. die übrigen mit der Ausgangsseite des Gehäuses verbunden ist bzw, sind, wobei jeder
der beiden Böden eine zentrale öffnung aufweist, dadurch gekennzeichnet, daß an dem
Rand der öffnung (4, 5) jeweils die Hälfte der sich über die gesamte Länge des Gehäuses erstreckenden
Stromsammler (9, 10, 11, 12) mit einem Ende leitend befestigt ist, während die jeweils am anderen
Enden bzw. Spitzen (14) der Stromsammler (9, 10, Ii, 12) bis in die öffnung (4, 5) des, der
Befestigungsseite gegenüberliegenden Bodens (2,3) reicht und daß die Stromsammler (9, 10, 11, 12) von
ihrer Ansetzstelle (23) her zu ihren Enden (14) hin lanzenspitzenförmig ausgebildet bzw. zugespitzt
sind.
2. Resonator nach Anspruch 1, dadurch gekennzeichnet, daß der Querschnitt der Aussparungen (15)
an den Ansetzstellen (23) in den öffnungen (4, 5) jeweils dem Querschnitt der Stromsammler (9, 10,
11,12) an ι tr Ansetzstelle (23) entspricht.
3. Resonator nach Anspruch 1, dadurch gekennzeichnet,
daß die Stromsammler (9, 10, 11, 12) über ihre Länge bezogen au! den Strahl (6) dachförmig
ausgebildet oder gewölbt sind.
4. Resonator nach Anspruch 1 bis 3, dadurch gekennzeichnet, daß die Enden bzw. Spitzen (14) der
Stromsammler (9, 10, 11, 12) frei in weitere Aussparungen (24) der öffnungen (4,5) in den Böden
(2, 3) ragen, die in Umfangsrichtung jeweils abwechselnd gesehen zwischen den Anselzstellen
(23) der jeweils gegenläufigen Stromsammler (9 bis 12) gelegen sind.
5. Resonator nach Anspruch 1 bis 4, dadurch gekennzeichnet, daß an den Stromsammler (9 bis 12)
in an sich bekannter Weise scheibenförmige Driftröhren (17) als Elektroden leitend befestigt sind,
wobei jede zweite Driftröhre an der einen Hälfte (9, II) der Stromsammler und die übrigen an den
anderen Hälften (10, 12) mittels Elektrodenverbindungsstücken angeschlossen sind.
6. Resonator nach Anspruch 5, dadurch gekennzeichnet,
daß in den Driftröhren (17) um den Strahl (6) herum Fokussierungsmittel vorhanden sind.
Priority Applications (2)
Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
---|---|---|---|
DE3003258A DE3003258C2 (de) | 1980-01-30 | 1980-01-30 | Hochfrequenz-Resonator zur Beschleunigung schwerer Ionen |
US06/230,273 US4404495A (en) | 1980-01-30 | 1981-01-30 | High frequency resonator |
Applications Claiming Priority (1)
Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
---|---|---|---|
DE3003258A DE3003258C2 (de) | 1980-01-30 | 1980-01-30 | Hochfrequenz-Resonator zur Beschleunigung schwerer Ionen |
Publications (2)
Publication Number | Publication Date |
---|---|
DE3003258A1 DE3003258A1 (de) | 1981-08-06 |
DE3003258C2 true DE3003258C2 (de) | 1982-04-22 |
Family
ID=6093254
Family Applications (1)
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---|---|---|---|
DE3003258A Expired DE3003258C2 (de) | 1980-01-30 | 1980-01-30 | Hochfrequenz-Resonator zur Beschleunigung schwerer Ionen |
Country Status (2)
Country | Link |
---|---|
US (1) | US4404495A (de) |
DE (1) | DE3003258C2 (de) |
Cited By (1)
Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
---|---|---|---|---|
DE4405561A1 (de) * | 1994-01-20 | 1995-07-27 | Mitsubishi Electric Corp | Vierpoliger linearer Radiofrequenz-Beschleuniger variabler Energie |
Families Citing this family (8)
Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
---|---|---|---|---|
FR2527413A1 (fr) * | 1982-05-19 | 1983-11-25 | Commissariat Energie Atomique | Accelerateur lineaire de particules chargees comportant des tubes de glissement |
US4490648A (en) * | 1982-09-29 | 1984-12-25 | The United States Of America As Represented By The United States Department Of Energy | Stabilized radio frequency quadrupole |
US4494040A (en) * | 1982-10-19 | 1985-01-15 | The United States Of America As Represented By The United States Department Of Energy | Radio frequency quadrupole resonator for linear accelerator |
DE3919210A1 (de) * | 1989-06-13 | 1990-12-20 | Schempp Alwin | Hochfrequenzionenbeschleuniger mit variabler energie |
US5422549A (en) * | 1993-08-02 | 1995-06-06 | The University Of Chicago | RFQ device for accelerating particles |
DE10333454B4 (de) * | 2003-07-22 | 2006-07-13 | GSI Gesellschaft für Schwerionenforschung mbH | Driftröhrenbeschleuniger zur Beschleunigung von Ionenpaketen |
EP2569800A4 (de) * | 2010-05-11 | 2017-01-18 | DH Technologies Development Pte. Ltd. | Ionenobjektiv zur reduzierung von verunreinigungseffekten in einem ionenleiter eines massenspektrometers |
CN109041398B (zh) * | 2018-08-01 | 2020-12-29 | 合肥中科离子医学技术装备有限公司 | 一种利用水冷负载实现高能束流吸收的装置与方法 |
Family Cites Families (3)
Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
---|---|---|---|---|
US3067358A (en) * | 1960-11-02 | 1962-12-04 | Ibm | Electro-erosion apparatus |
US3402358A (en) * | 1964-11-09 | 1968-09-17 | Research Corp | Neutral particle beam accelerator having transverse electrodes and steering means for the particle beam |
FR2390069B1 (de) * | 1977-05-05 | 1981-04-30 | Commissariat Energie Atomique |
-
1980
- 1980-01-30 DE DE3003258A patent/DE3003258C2/de not_active Expired
-
1981
- 1981-01-30 US US06/230,273 patent/US4404495A/en not_active Expired - Fee Related
Cited By (1)
Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
---|---|---|---|---|
DE4405561A1 (de) * | 1994-01-20 | 1995-07-27 | Mitsubishi Electric Corp | Vierpoliger linearer Radiofrequenz-Beschleuniger variabler Energie |
Also Published As
Publication number | Publication date |
---|---|
US4404495A (en) | 1983-09-13 |
DE3003258A1 (de) | 1981-08-06 |
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