DE2353750B2 - Elektrisches filter mit einem magnetische resonanz aufweisenden koerper - Google Patents
Elektrisches filter mit einem magnetische resonanz aufweisenden koerperInfo
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Description
Die Erfindung bezieht sich auf ein elektrisches Durchlaßfilter mit mindestens einem Körper aus einem
ferromagnetischen Werkstoff.
Ein aus der Zeitschrift »Archiv eiektr. Übertragung« Band 18 1964 Heft 11 S. 643 bis 650 bekanntes Filter
dieser Art weist zwei sich senkrecht kreuzende Übertragungsleitungen auf, die magnetisch über einen
Körper aus einem ferromagnetischen Werkstoff, insbesondere eine Kugel aus YIG-Metall, miteinander
gekoppelt sind. Dabei ist dieser Körper in einer Richtung senkrecht zu den Richtungen der Übertragungsleitungen
magnetisch vorpolarisiert. Normalerweise sind zwei sich senkrecht kreuzende Übertragungsleitungen
nicht miteinander gekoppelt. Bei der magnetischen Resonanzfrequenz, die von der Stärke
des vorpolarisierender Feldes abhängt, tritt jedoch eine Präzession des magnetischen Vektors auf, durch die die
Kopplung herbeigeführt wird. Diese Kopplung ist frequenzabhängig.
Weiter ist aus der US-PS 34 00 343 ein Filter dieser Art bekannt, das eine Kaskade von mindestens zwei
derartigen magnetischen Kopplungskörpern aufweist, die durch eine öffnung in einer leitenden Zwischenwand
miteinander gekoppelt sind.
Aus der DT-OS 21 19 210 ist eine Diodenmischschaltung
für hohe Frequenzen, z. B. für 2 GHz, bekannt, bei der ein derartiges magnetisches Filter Verwendung
findet, um die Zwischenfrequenz genau zu trennen und ggf. unmittelbar aus ihr mittels einer zweiten Übertragungsleitung
eine zweite Zwischenfrequenz zu bilden. Bei dieser Vorrichtung ist ein Ortsoszillator über eine
erste Übertragungsleitung mit einer Diodenringmischschaltung verbunden. Auf diese Übertragungsleitung
treten Gegentaktwellen, d. h. Wellen, deren Ströme gegenphasig sind, mit der Frequenz des Ortsoszillators
und Gleichtaktwellen, d. h. Wellen, deren Ströme gleichphasig sind, auf, die dem erwünschten Zwischenfrequenzsignal
entsprechen.
Dieses Signal wird mittels eines YIG-Knstallfilters
herausgetrennt Zu diesem Zweck sind die beiden Leiter derart symmetrisch in bezug auf den vorpolariserten
magnetischen Körper angeordnet, daß das Magnetfeld der Gleichtaktwellen auf der Übertragungsleitung an
der Steile des Körpers im wesentlichen senkrecht auf der Vorpolarisaüonsrichtung steht, so daß eine Kopplung
mit dem Präzessionsfeld auftritt, während das Magnetfeld der GegentaktweUen im wesentlichen
parallel zur Vorpolarisationsrichtung ist, so daß die Kopplung Null oder wenigstens sehr schwach ist
Obgleich in der Praxis die Frequenzdifferenz zwischen den Gleichtakt- und Gegentaktwellen häufig
verhältnismäßig gering sein kann, ist die Filterwirkung dennoch infolge des Unterschiedes in der Kopplungsstärke der Gleichtakt- und Gegentaktwellen mit dem
magnetischen Körper sehr wirkungsvoll.
Das erwünschte Zwischenfrequenzsignal wird mit Hilfe einer zweiten Übertragungsleitung entnommen,
weiche die erste senkrecht kreuzt und magnetisch mit dem magnetischen Körper gekoppelt ist. ggf. über eine
Kaskade von miteinander gekoppelten magnetischen Körpern. Diese zweite Übertragungsleitung kann
ebenso wie die erste aus mehreren Leitern bestehen.
Die Erfindung bezieht sich auf ein elektrisches Durchlaßfilter, bei dem eine erste Übertragungsleitung
über mindestens einen Körper aus ferromagnetischem Werkstoff magnetisch mit einer senkrecht auf ihr
stehenden zweiten Übertragungsleitung gekoppelt ist. Dabei ist der Körper in einer Richtung senkrecht /u den
Richtungen der Übertragungsleitungen mit einer derartigen Stärke magnetisch vorpolarisiert, daß sich
bei der erwünschten Durchlaßfrequenz magnetische Resonanz ergibt, wobei die erste Übertragungsleitung
aus zwei Leitern und einem geerdeten Rückleiter besteht und wobei auf den beiden Leitern Gleichtakt-
und Gegentaktwellen auftreten können, deren Frequenzen
von der gleichen Größenordnung sein können und wobei ferner die beiden Leiter derart symmetrisch in
bezug auf den magnetischen Körper angeordnet sind, daß das Magnetfeld der Gleichtakt wellen an der Stelle
des magnetischen Körpers im wesentlichen senkrecht auf der Vorpolarisationsrichtung steht und daß das
Magnetfeld der Gegentaktwellen im wesentlichen parallel zur Vorpolarisationsrichtung verläuft.
Der Erfindung liegt die Aufgabe zugrunde, die
Wirkung des genannten Filters auf einfache Weise zu verbessern und dabei die Durchgangsverluste des
Filters erheblich herabzusetzen.
ZiT Lösung dieser Aufgabe ist bei einem Durchlaßfilter
der eingangs genannten Art nach der Erfindung die erste Übertragungsleitung auf einer Seite durch eine
Umwegleitung mit einer elektrischen Länge von etwa einer halben Wellenlänge, bezogen auf die magnetische
Resonanzfrequenz, abgeschlossen.
Die Umwegleitung bedeutet an der Stelle des magnetischen Körpers für die Gleichtaktwellen praktisch
einen Kurzschluß zwischen den Leitern und dem Rückleiter, während für die Gegentaktwellen zwischen
den Leitern und dem Rückleiter an dieser Stelle eine verhältnismäßig hohe Impedanz vorhanden ist.
Nachstehend wird die Erfindung anhand der Zeichnungen beispielsweise näher erläutert. Es zeigt
Fig. 1 schematisch eine doppelte Mischschaltung einer an sich bekannten Art, in der das Filter gemäß der
Erfindung Anwendung findet,
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j ig. 2 und 3 die Form des Magnetfeldes, das durch
jöme in der gleichen Richtung bzw. in entgegengezten
Richtungen auf den Leitern erzeugt wird, 7 Jg, 4 eine Draufsicht auf eine bestimmte Ausfühtgsforro
des Filters,
ifg.5 einen gemäß der Linie V-V der Fig.4
»wahrten Schnitt,
m\ g. 6 perspektivisch ein Detail
Die doppelte Mischschaltung nach F i g. 1 kann z. B. Eingangsmischschaltung in einem Fernsehempfandienen, die es ermöglicht ohne Umschaltung estimmter Kreise durch bloße Änderung der frequenz eines Ortoszillators sämtliche Fernsehbänder Ht einem Frequenzbereich von z. B. 50 MHz bis 900 * HZ zu überstreichen. Das Eingangssignal wird hierzu nächst in einer ersten Mischstufe mit einem Oszillator t fester Frequenz auf eine Zwischenfrequenz von z. B. anno MHz, auf die das Filter abgestimmt ist fjjnauftransformiert wonach diese erste Zwischenfre-JLenz jn einer zweiten Mischstufe auf die übliche Zwischenfrequenz von etwa 35 MHz des Fernsehempfängers herabtransformiert wird.
Die doppelte Mischschaltung nach F i g. 1 kann z. B. Eingangsmischschaltung in einem Fernsehempfandienen, die es ermöglicht ohne Umschaltung estimmter Kreise durch bloße Änderung der frequenz eines Ortoszillators sämtliche Fernsehbänder Ht einem Frequenzbereich von z. B. 50 MHz bis 900 * HZ zu überstreichen. Das Eingangssignal wird hierzu nächst in einer ersten Mischstufe mit einem Oszillator t fester Frequenz auf eine Zwischenfrequenz von z. B. anno MHz, auf die das Filter abgestimmt ist fjjnauftransformiert wonach diese erste Zwischenfre-JLenz jn einer zweiten Mischstufe auf die übliche Zwischenfrequenz von etwa 35 MHz des Fernsehempfängers herabtransformiert wird.
Das Eingangssignal aus der Signalquelle S wird über
die Leiter Li, L2 der Diodenbrücke /?i zugeführt, deren
Ausgangsklemmen über die Leiter L3, L4 mit dem
YIG-Kristallfilter Fverbunden sind.
Die Leiter L3, L4 sind symmetrisch in bezug auf eine
aus YIG-Kristall bestehende Kugel Vi angeordnet, die
magnetisch durch ein senkrecht zur Ebene der Leiter verlaufendes Magnetfeld Ha (F i g. 2) derart vorpolarisiert
ist. daß bei 2000MHz magnetische Resonanz (Kittelmode) auftritt.
Die Leiter L3, L4 sind in den Punkten 1 bzw. 2
unmittelbar unterhalb der Kugel Vi durch eine Umwegleitung L5 abgeschlossen, deren Länge gleich
einer halben Wellenlänge bei der Resonanzfrequenz ist. Die Punkte 1 und 2 sind ferner über Leiter U bzw. L7
mit dem Ortsoszillator G, verbunden, dessen Frequenz zwischen 2050 MHz und 2900 MHz variierbar ist. Das
Signal des Oszillators d wird somit über die Leiter L6,
L3 und L7. L4 der Diodenbrücke Ri derart zugeführt, daß
die Ströme in den Leitern gegenphasig sind (Gegentaktwelle).
Unter der Einwirkung des Signals des Oszillators Gi und des Eingangssignals bildet die Diodenbrücke R,
Mischprodukte, unter anderen das Zwischenfrequenzsignal von 200 MHz, das den Leitern L3 und L4
gleichphasig (Gleichtaktwelle) zugeführt wird.
F i g 2 und 3 zeigen einen Schnitt an der Stelle der Kugel Vi. Die Leiter L3 und L4 sind als Mikrostreifenleiter
ausgebildet und auf eine Seite eines dielektrischen Trägers D aufgebracht. Auf der anderen Seite des
Trägers D ist eine geerdete Metallplatte A mit einer Kopplungsöffnung K angeordnet. Die Kugel V, befindet
sich in einer Aussparung im Träger Dund wird durch ein
Magnetfeld Ha vorpolarisiert.
Fig 2 zeigt weiter Kraftlinien Mdes Hochfrequenzmafinetfeldes,
das durch Gleichtaktwellen auf den Leitern L3 und L4 erzeugt wird. Diese Kraftlinien
umfassen beide Leiter L3 und L4 und sind an der Stelle
der Kugel V, im wesentlichen senkrecht zum Magnetfeld Ha gerichtet. Bekanntlich tritt unter diesen
Umständen eine Präzession des magnetischen Vektors um die Richtung des Feldes Ha auf. Diese Präzession hat
einen Höchstwert, wenn die Frequenz der Wellen der magnetischen Resonanzfrequenz des Mediums entspricht,
die durch die Stärke des Feldes Ha bestimmt wird. Die Gleichtaktwellen, die das erwünschte Zw.-schenfrequenzsignal
von 2000 MHz vertreten, sind somit magnetisch stark mit der Kugel Vi gekoppelt.
F i g. 3 zeigt Kraftlinien Aides Hochfrequenzmagnetfeldes,
das durch Gegentaktwellen auf den Leitern L3 und L4 erzeugt wird. Diese Kraftlinien umfassen die
Leite·· L6 und L4 je für sich und sind an der Stelle der
Kugel Vi im wesentlichen parallel zum Feld Ha
gerichtet Die Gegentaktwellen sind mithin magnetisch sehr schwach mit der Kugel gekoppelt, einmal weil die
Kraftlinien parallel zum Feld Ha die Präzession nicht anregen und zum andern weil die Oszillatorfrequenz
verhältnismäßig stark von der magnetischen Resonanzfrequenz abweicht
Auf diese Weise erfolgt eine sehr wirkungsvolle Trennung zwischen den beiden Wellentypen.
Die Kugel V1 ist über die Kopplungsöffnung K
magnetisch mit der weiteren Schaltungsanordnung gekoppelt wie nachstehend näher erläutert wird.
Die Umwegleitung L5 bildet für die Gleichtaktwellen
einen Kurzschluß zwischen den Punkten t bzw. 2 und Erde, so daß an der Stelle der YIG-Kristallkugel Vj ein
Strombauch für das Zwischenfrequenzsignal auftritt. Die magnetische Kopplung zwischen den Gleichtaktwellen
und der Kugel Vi ist dadurch maximal.
Bei der bekannten Mischschaltung fehlt die Umwegleitung L5, wodurch die Ströme der Gleichtaktwellen in
der Umgebung der Kugel viel kleiner als der Höchstwert sein können.
Außerdem können die Gleichtaktwellen auf den Leitern L3 und L4 sich über die Leiter L6 und L7 zum
Oszillator Gi ausbreiten, was zusätzliche Verluste herbeiführt und die Stabilität des Oszillators beeinträchtigt.
Infolgedessen kann im Filter eine hohe Übergangsdämpfung von z. B. 16 dB auftreten.
Für die Gegentaktwellen des Oszillatorsignals hat die Umwegleitung dagegen zwischen den Punkten 1 und 2
eine hohe Impedanz. Dies bedeutet eine gewisse Belastung des Oszillators, ist weiter jedoch nicht von
Bedeutung.
Das Leitersystem L3, L4, Ls, Lb, L7 ist, wie in der
Draufsicht der F i g. 4 dargestellt ist, auf einer Seite der Filterplatte angeordnet. Der Durchmesser der Kugel
beträgt z. B. 0,8 mm und der der Kopplungsöffnung 4 mm. Auf der anderen Seite befindet sich, wie in F i g.
gestrichelt dargestellt ist, ein Leitersystem Ls, L9, L10,
Li 1, L12 der gleichen Gestalt, das gegen das erste System
um 90" gedreht ist. F i g. 5 zeigt einen längs der Linie V-V der F i g. 4 geführten Schnitt durch das Filter. Das
erste Leitersystem ist entsprechend den F i g. 2 und 3 auf einem dielektrischen Träger Di angeordnet und mit der
Kugel Vi gekoppelt. Auf entsprechende Weise ist das zweite Leitersystem auf einem Träger D2 angeordnet
und mit der YIG-Kristallkugel V2 gekoppelt. Zwischen
den Trägern Di und D2 befindet sich eine Metallplatte A
mit einer Kopplungsöffnung K, die im Detail in F i g. dargestellt ist.
Die Kugeln Vi und V2 sind auf Trägerstäben H\ und
H2 befestigt, die in Löcher in den Trägern D\ bzw. D2
gesteckt sind. Mittels der Trägerstäbe H\ und Hz können
die Kristallachsen der Kugeln Vi bzw. V2 derart
orientiert werden, daß der Temperatureinfluß am geringsten ist. Die Kugeln sind durch die öffnung K
hindurch magnetisch miteinander gekoppelt und sie sind auf die gleiche Frequenz abgestimmt. Dadurch ergibt
sich bekanntlich eine Bandfilterwirkung.
Wie aus F i g. 1 hervorgeht, sind die Leiter Ln und Li2
mit einem Oszillator G2 verbunden, dessen Frequenz
45
50
einen festen Wert von 1965 MHz hat. Der Oszillator Gi
erzeugt auf dem Leitersystem Le, Ln bzw. Lg, Ln
Gegentaktwellen.
Das magnetische Drehfeld in der Kugel V2 induziert
in den Leitern Lg und L9 Gleichtaktwellen mit einer
Frequenz von 2000 MHz, die sich zur Diodenbrücke Ri ausbreiten und in dieser mit dem Oszillatorsignal
gemischt werden. An den Ausgangsklemmen U\ und Ui erscheint das Zwischenfrequenzsignal mit einer Frequenz
von 35 MHz.
Die Umwegleitung L10, deren elektrische Länge gleich einer halben Wellenlänge bei der Resonanzfrequenz
von 2000MHz ist und die die Punkte 3 und 4 miteinander verbindet, bildet einen Kurzschluß für die
Gleichtaktwellen zwischen den Leitern Lg, L9 und der
geerdeten Metallplatte A. Dadurch wird verhindert, daß sich die geradzahligen Wellen über die Leiter Ln und Ln
zum Oszillator Gi ausbreiten, was Verluste herbeiführen
würde.
Durch die Anwendung der Umwegleitungen L5 und
L10 gemäß der Erfindung hat es sich als möglich
erwiesen, die Durchgangsverluste (insertion loss) des Filters drastisch von z. B. 16 dB auf 2,6 dB herabzusetzen.
Außerdem wird durch diese Maßnahme die Filterwirkung verbessert, indem das Verhältnis der
Stärken der Gleichtakt- und Gegentaktwellen in der Umgebung der YIG-Kristallkugeln gesteigert ist.
Die Erfindung kann auch für ein Filter verwendet werden, das entsprechend an die bekannte Dioden-Mischschaltung
nach der DT-OS 21 19 210 angepaßt ist. In diesem Fall ist dann anstelle von zwei Kugeln nur
eine angeordnet. Auch ist es bei dieser einfachen Mischschaltung nicht erforderlich, daß die beiden sich
kreuzenden Übertragungsleitungen aus je zwei Leitungen bestehen, sondern es kann dann eine der
Übertragungsleitungen nur aus einem einzigen Leiter bestehen, der dann aber keine λ/2-Umwegleitung
aufweisen kann.
Hierzu 2 Blatt Zeichnungen
Claims (1)
- Patentanspruch:Elektrisches Durchlaßfilter, bei dem eine erste Übertragungsleitung mittels mindestens eines Körpers aus ferromagnetische!! Material magnetisch mit einer senkrecht auif der ersten stehenden zweiten Übertragungsleitung gekoppelt ist, welcher Körper in einer senkrecht zu den Richtungen der Obertragungsleitungen verlaufenden Richtung magnetisch mit einer derartigen Stärke vorpolarisiert ist, daß bei der erwünschten Durchlaßfrequenz magnetische Resonanz auftritt, wobei die erste Übertragungsleitung aus zwei Leitern und einem geerdeten Rückleiter besteht, auf welchen zwei Leitern Gleichtakt- und Gcgentaktwellen auftreten können und welche zwei Leiter derart symmetrisch in bezug auf den magnetischen Körper angeordnet sind, daß das Magnetfeld der Gleichtaktwellen an der Stelle des magnetischen Körpers im wesentlichen senkrecht auf der Vorpolarisationsrichtung steht und daß das Magnetfeld der Gegentaktwellen sich im wesentlichen parallel zur Vorpolarisationsrichtung erstreckt, dadurch gekennzeichnet, daß die erste Übertraglingsleitung auf einer Seite durch eine Umwegleitung mit einer elektrischen Länge von etwa einer halben Wellenlänge, bezogen auf die magnetische Resonanzfrequenz, abgeschlossen ist.
Applications Claiming Priority (2)
Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
---|---|---|---|
NL7214941A NL7214941A (de) | 1972-11-04 | 1972-11-04 | |
NL7214941 | 1972-11-04 |
Publications (3)
Publication Number | Publication Date |
---|---|
DE2353750A1 DE2353750A1 (de) | 1974-05-09 |
DE2353750B2 true DE2353750B2 (de) | 1977-03-10 |
DE2353750C3 DE2353750C3 (de) | 1977-10-20 |
Family
ID=
Also Published As
Publication number | Publication date |
---|---|
NL7214941A (de) | 1974-05-07 |
CA1002129A (en) | 1976-12-21 |
JPS5244694B2 (de) | 1977-11-10 |
IT1001616B (it) | 1976-04-30 |
AU6211773A (en) | 1975-05-08 |
GB1448254A (en) | 1976-09-02 |
US3838367A (en) | 1974-09-24 |
JPS4979441A (de) | 1974-07-31 |
FR2205753B1 (de) | 1978-11-17 |
DE2353750A1 (de) | 1974-05-09 |
FR2205753A1 (de) | 1974-05-31 |
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Legal Events
Date | Code | Title | Description |
---|---|---|---|
C3 | Grant after two publication steps (3rd publication) | ||
E77 | Valid patent as to the heymanns-index 1977 | ||
8339 | Ceased/non-payment of the annual fee |