DE2225899C3 - Empfangskreis im Probenkopf eines Spinresonanzspektrometers - Google Patents
Empfangskreis im Probenkopf eines SpinresonanzspektrometersInfo
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Description
Die Erfindung bezieht sich auf den Empfangskreis 3" im Probenkopf eines Spinresonanzspektrometers mit
einer Empfangss^ule, die zusammen mit Abstimmkondensatoren
Teil eines Resonanztransformators bildet und an einem Ende mit Masse und am anderen
Ende mit einem zu einem Verstärke „■ führenden Kabel
gekoppelt ist.
Die in den Proben von Spinresonanzspektrometern durch Spinresonanzen erzeugten Signale haben in der
Regel eine nur sehr kleine Energie, so daß es hochempfindlicher Empfänger bedarf, um angeregte Spinresonanzen
festzustellen. Die Empfindlichkeit eines Empfängers ist in erster Linie durch das Eigenrauschen
bestimmt, weil Signale nur dann ermittelt werden können, wenn ihre Amplitude die Rauschamplitude
überschreitet. Zwar ist es möglich, durch Akkuniulationsverfahren, d.h. die fortwährende
Aufsurnmierung und Mittelwertbildung von sehr vielen identischen, aber verrauschten Signalen auch noch
solche Signale zur Anzeige zu bringen, deren Amplitude geringer ist als die Rauschamplitude, weil durch 5«
solche Akkumulationsverfahren die Signalamplitudc algebraisch addiert wird, wogegen die Rauschamplitude
nur mit der Quadratwurzel der Anzahl der Suminierungen ansteigt, jedoch bleibt von diesen recht
kostspieligen Akkumulationsverfahren die in der Regel den Einsatz von Rechnern und lange Meßzeiten
erfordern, die Tatsache unberührt, daß die Empfindlichkeit einer Empfangsanordnung von deren Eigenrauschen
abhängt und daher für ein möglichst gutes Signal-Rausch-Verhältnis Sorge getragen werden
muß.
Bei Spinresonanzspektrometern ist das erreichbare Signal-Rausch-Verhältnis nicht nur von dem Eigenrauschen
des verwendeten Verstärkers abhängig, sondern in hohem Maße auch von der Ausbildung des
Empfangskreises im Probenkopf. Da aus spinresonanztechnischen Gründen die Abstimmelemente des
Empfangskreises nicht in unmittelbarer Nähe der Empfangsspule angeordnet sein dürfen, benotigt man
eine Zuführungsleitung, um die Empfangsspule mil den Abstimmelementen verbinden zu können. Je niederohmiger
die Impedanz der Empfangsspule ist, desto stärker fällt der Verlustwiderstand einer solchen
Zuführungsleitung ins Gewicht, der das Eigenrauschen des Empfangskreises erhöht. Aus diesem
Grunde ist es notwendig, die Induktivität und damit die Windungszahl der Empfangsspule möglichst groß
zu wählen.
Andererseits ist es aber auch erforderlich, eine möglichst gute Anpassung der Signalquelle an den
Eingang des Verstärkers zu erzielen. Deshalb bildet im Empfangskreis im Probenkopf eines Spinresonanzspektrometers
die Empfangsspule gewöhnlich zusammen mit Abstimmkondensatoren einen Resonanztransformator,
mit dessen Hilfe die Anpassung der Impedanz der SignalqueJle an den Wellenwiderstand
des zum Verstärker führenden Kabels erfolgt. Die Notwendigkeit, die Resonanzfrpanerz des Resonanztransformators
auf die Frequenz der Spinresonanzen abzustimmen, begrenzt die Induktivita!, weiche
die Empfangsspule annehmen darf, und damit die maximal mögliche Anzahl der Windungen der Empfangsspule.
Die Induktivität und die Anzahl der Windungen ist um so kleiner, je größer die Kapazität der
zur Abstimmung verwendeten Kondensatoren ist. Hs ist jedoch nicht allein die Kapazität dieser Kondensatoren
von Bedeutung, sondern auch die Eigenkapaziiätder Empfangsspule und die Kapazität dieser Spule
und ihrer Zuleitungen gegen Masse, weil diese Kapazitäten das Resonanzvcrhalten des die Empfangsspule
umfassenden Resonanztransformators mit beeinflussen. Der Fachmann war daher bisher bestrebt, diese
Kapazitäten möglichst klein zu halten, um eine größtmögliche Windungszahl für die Empfangsspule /u bekommen.
Da das vom Empfangskreis zum Verstärker führende Kabel ein abgeschirmtes Koaxialkabel sein
muß, dessen Außenleiter an Masse liegt, liegen bei den bekannten Empfangskreiserv auch die Empfangsspule
und die parallel zur Empfangsspule geschalteten Kondensatoren einseitig unmittelbar an Masse. Auf
diese Weise wird auch die kleinstmöglichc Streukapazität der Spule gegen Masse erzielt. Trotzdem können
bei den bekannten Empfangskreisen die Empfangsspulen nur eine relativ geringe Windungszahl haben
und damit eine relativ geringe Signalamplitude liefern, so daß in vielen Fällen ein nur schlechtes Signal-Rausch-Verhältnis
entsteht.
Demgegenüber liegt der Erfindung die Aufgabe zugrunde, das Signal-Rausch-Verhältnis von Empfangskreisen
im Probenkopf eines Spinresonanzspektrometers zu verbessern.
Diese Aufgabe wird auf überraschend einfache Weise dadurch gelöst, daß das eine Ende der Empfangsspule
über mindestens eine kapazitiv wirkende Reaktanz an Masse gelegt ist.
Im Gegensatz zu den vorbekannten Anordnungen besteht also bei dem erfindungsgemäßen Empfangskreis keine direkte Verbindung zwischen der Empfangsspule
und Masse. Daß auf diese Weise eine Verbesserung des Signal-Rausch-Vcrhältnisses möglich
sein soll, ist zunächst nicht einzusehen, weil durch den Fortfall der direkten Verbindung die Kapazität der
Empfangsspule gegen Masse, die nach dem Vorstehenden die Resonanzfrequenz des Resonanztransformators
beeinflußt und die maximal mögliche Induktivität der Empfangsspule und damit die Signalampli-
hinwkomt. Daheerscheint die egsgmaße
Maßnahme zunächst unsmnig Bei genauerer Be-,wchtungZe.gts.ch^™J,
daß die. beiden StreukapaatSten
nicht parallel zueinander, sondern in Serie zueinander
zur Spule geschaltet sind so daß die
Erhöhung der Streukapaatat gegenüber Masse tatsachlich
zu einer Verminderung der parallel zur Spule enden und damit fur die Resonanzfrequenz wich-„•gen
Kapazität fuhrt. Bei den angenommenen, zur
Masse annähernd symmetrischen Verhaltnissen wird eine Verminderung der die Resonanzfrequenz beeinfhissenden
Kapazität auf die Hälfte erreicht, was eine
Erhöhung der Scibstinduktivitat der Empfangsspule
auf das Doppelte möglich macht. Die damit verhundene
Erhöhung der Windungszahl fuhrt zu einer entsprechenden Erhöhung der Signalamplitude und damit
auch zu einer bedeutenden Erhöhung Jes Signal-Rausch-Verhaltnisses. Praktische Versuche
habenergeben, daß mit Hilfe einer nach der Erfindung betriebenen Empfangsspule größerer Windungszahl
eine Verbesserung des Signal-Rausch-Verhältnisses gegenüber bekannten Empfangskreisen um den Fak- ■
tor 2 bis 4 möglich ist.
Bei einer bevorzugten Ausführungsform der Erfindung ist zwischen das eine Ende der Empfangsspule
und Masse und zwischen das andere Ende der Empfangsspule und das anschließende Kahel je ein Kondensator
in Serie geschaltet. Diese Anordnung hai den besonderen Vorteil, daß die kapazitive Belastung der
Spule durch die Serienschaltung dieser beiden Kondensatoren, die beide sowohl der Impedanzanpassung
wie auch dem Resonanzabgleich dienen, gegeben isl und dadurch der Pelastungseinfluß des einen Kondensators
durch den in Serie geschalteten zweiten Kondensator vermindert wird und umgekehrt. Aus
diesem Grunde haben auch die Restkapazitäten, die bei jedem Abstimmkondensator vorhanden sind, keinengroßen
Einfluß mehr auf die kapazitive Belastung der Spule.
Bei den heutigen Kernresonanzspcktrometern muß die Empfangsspule sehr oft auf zwei Resonanzfrequenzen
abgestimmt werden, damit zugleich die Kernsignale zweier verschiedenen Kernarten, wie
z.B. Deuterium und Wasserstoff, empfangen werden können. Das Signrl der ersten Kernart benützt man
zur Stabilisierung des magnetischen Feldes, während die zweite Kernart jene ist, die untersucht werden soll.
Es ist jedoch nicht möglich, die Empiangsspule auf zwei Resonanzfrequenzen abzustimmen, wenn diese
nur kapazitiv belastet wird. Deshalb sieht eine bcsondere Ausgestaltung der Erfindung vor. daß das eine
Ende der Empfangsspule durch eine Parallel- oder Serienkombination von Induktionsspule und Kondensator
mit Masse verbunden ist. Man erhält dadurch einen Resonanztransformator, der zugleich auf zwei
oder mehreren verschiedenen Frequenzen eine Impedanztransformation
erlaubt.
Die Erfindung wird im folgenden an Hand von Ausführungsbeispielen, deren Schaltbilder in den
Fig. 1 bis 4 der Zeichnung dargestellt sind, näher bcschrieben
und erläutert.
densator C , zwischen dem anderen Ende der Spule S
und dem Innenleiter dieses Koaxialkabels in Serie
«» |iegt. Außerdem weist dieser Empfangskreis einen
weiteren Kondensator C1 auf, der zwischen dem anderen Ende der Spule S und Masse eingeschaltet ist.
Die beiden mit dem anderen Ende der Spule S verbundenen Kondensatoren C1 und C, sind abstimm
>5 bar. Die beiden Spulenenden sind zudem durch je eine Streukapazität C5, wie sie in jeder reellen Schaltung
vorhanden sind belastet
Die gesamte,' parallel' zur Empfangsspule 5 Hegende Kapazität setzt sich demnach aus zwei in Serie
geschalteten Teilkapazitäten zusammen. Die erste Teilkapa/iiiit besteht aus der Summe der Kapazitäten
der beiden Kondensatoren C, und C, -..d der Streukapazität C , während die zweite TeilkapazHät gleich
der Summe der Kapazität des Kondensators C1 und
*5 der Streukapazität C ist. Die Spule S bildet mit den
beiden in Serie geschalteten Teilkapazitäten einen auf die gewünsdae""' Frequenz abgestimmten Resonanztransformator.
Der zu dem Kabel K in Serie geschaltete variable Kondensator C, dient in erster Linie zur
Impedanzanpassung an das Kabel, ha· jedoch auch einen direkten Einfluß auf die Resonanzabstimmung.
Mit dem weiteren variablen Kondensator C3 wird die
genaue Resonanzabstimmung vorgenommen, wobei auch der Einfluß des Kondensators C\ auf die Resonanz
wieder kompensiert werden kann.
Man beachte, daß die gesamte Kapazität, die über der Spule S liegt. st^!s kleiner ist als jede der beiden
Teilkapazitäten. r!j letztere in Serie geschaltet sind.
Im Grenzfall kar.r, sogar der das eine Ende der Spule S
mit Masse verbindende Kondensator C1 weggelassen
werden, so daß die zweite Teilkapazität nur noch aus der Streukapazität C, besteht. Damit wäre die gesamte
über der Spule S liegende Kapazität sogar kleiner als die Streukapa/Jtät C1. was eine außerordentlich hohe
Induktivität der Spule erlauben würde.
Ganz anders liegen die Verhältnisse, wenn die Spule .S' beispielsweise durch Kurzschließen des Kondensators
C1 einseitig an Masse gelegt würde. In dicscm Fall wäre die gesamte, parallel zur Spule liegende
Kapazität gleich der ersten Teilkapazität und infolgedessen
viel größer als d,e Streukapazität C1. Die potentialfreie
Anordnung der Empfangsspule S hat also, obwohl deren gesamte Streukapazität gegen Masse
erhöht ist. das überraschende Ergebnis, daß die die Resonanzfrequenz des Resonanztransformators beeinflussende
Mindestkapazität vermindert und daher die Induktivität der Spule erhöht werden kann, so daß
das in der Empfang:· .,pule .S' induzierte Signal eine
größere Amplitude und damit der Empfangskreis ein besseres Signal-Rausch-Verhältnis hat.
Für eine genaue Impedanzanpassung werden ir der Regel mindestens zwei Abstimmelemente benötigt.
Verteilt man die beiden Abstimmelementc gleichmäßigauf
die beiden Spulenenden, wie es in Fig. 2 dar-
gestellt ist. so erreicht man dadurch eine gleichmäßige kapazitive Belastung der beiden Spulenenden, ohne
dabei eine zusätzliche Kapazität in Anspruch nehmen zu müssen, wie er in Form des weiteren Kondensators
C3 in Fig. 1 vorhanden ist. Dadurch, daß man die
Anzahl von Abstimmkondensatoren auf ein Minimum reduziert hat und die verbleibenden beiden Kondensatoren
C1 und C2 außerdem noch in Serie geschaltet
parallel zur Spule S liegen, erreicht man eine außerordentlich
kleine kapazitive Parallelbelastung der Spule. Daher kann die Empfangsspule 5 eine besonders
hohe Induktivität aufweisen, so daß ein solcher Empfangskreis ein besonders gutes Signal-Rausch-Verhältnis
ergibt. Insbesondere ist auch die Restkapazität des Kondensators C, für die höchste Resonanzfrequenz
des Resonanztransformators ohne wesentliche Bedeutung.
In Fig. 3 ist eine Ausführungsform dargestellt, die praktisch sämtliche sinnvollen Ausgestaltungen dieser
Erfindung enthält. C4 = 0 führt zu Fig. 1, während C4 = 0 und C3 = 0 zu Fig. 2 führen. Neu in der
Darstellung von Fig. 3 ist der Kondensator C4, der
zusammen mit dem Kondensator C2 einen durch das Kabel K belasteten kapazitiven Spannungsteiler darstellt.
Die Impedanzanpassung erfolgt in diesem Fall durch Abstimmen entweder eines der Kondensatoren
C| oder C2 oder aber beider Kondensatoren.
Bei dem Empfangskreis nach Fig. 3 ist zwar die
Empfangsspule S etwas stärker kapazitiv belastet als bei den Empfangskreisen nach den Fig. 1 und 2, so
daß der Empfangsspuic S nicht die maximale Induktivitätgegebenwerden
kann, die insbesondere die Ausführungsform nach Fig. 2 ermöglicht, jedoch ist der
Empfangskreis nach Fig. 3 in universeller Weise abstimmbar, so daß unter einer größeren Vielfalt von
Betriebsbedingungen optimale Verhältnisse einstellbar sind. Auch hier wird jedoch durch die potentialfreie
und weitgehend symmetrische Anordnung der Empfangsspule 5 gewährleistet, daß sich Streukapazitäten
und Restkapazitäten der Kondensatoren weniger stark auswirken als bei bekannten Schaltungen
und infolgedessen der Empfangsspule S eine das Signal-Rausch-Verhältnis verbessernde, erhöhte Inel)
duktivität gegeben werden kann.
Die in Fig. 4 dargestellte Ausführungsform geh von der Ausfiihrungsform nach Fig. 2 aus, bei de
das eine Ende der Empfangsspule S über einen Kon densator C1 mit Masse und das andere Ende über ei
nen Kondensator C2 mit dem Innenleiter eine: Koaxialkabels K verbunden ist. Bei der Ausführungs
form nach Fig. 4 ist jedoch an das andere Ende dci
Empfangspule 5 über eine Induktionsspule L1 und ei
nen in Serie dazu geschalteten Kondensator C2 eir
zweites Kabel K' angeschlossen. Außerdem ist paral IeI zu dem mit dem Kabel K' verbundenen Konderisa
tor C2 ein weiterer Kondensator C, gegen Masse geschaltet,
wie es ähnlich auch bei der Ausführungsform
'5 nach Fig. 1 der Fall ist. Endlich ist noch parallel zu
dem das eine Ende der Spule S mit Masse verbindenden Kondensator C1 eine Induktionsspule L2 geschaltet.
Die Anwendung von zusätzlichen Induktionsspulen L, und L2 macht es möglich, den die Empfangsspule S
enthaltenden Resonanztransformator auf mehrere Frequenzen abzustimmen und die angeschlossenen
Koaxialkabel K und K' bei jeweils einer anderen Resonanzfrequenz an die Empfangsspule S anzupassen.
a5 Es ist dann möglich, die Kernsignale zweier verschiedener
Kernarten, wie z. B. von Deuterium und Wasserstoff, gleichzeitig mit einem optimalen Signal-Rausch-Verhältnis
zu empfangen. Es versteht sich, daß die Schaltungsanordnung nach Fig. 4 noch dadurch
erweitert werden könnte, daß zu der mit dem anderen Ende der Empfangsspule S verbundenen Induktionsspule
noch weitere Induktionsspulen angeschlossen werden, die jeweils über einen Kondensator
mit dem Innenleitcr eines weiteren Koaxialkabels verbunden sind. Auch könnten dann den Serienschaltungen
aus Kondensator und Koaxialkabel weitere Kondensatoren parallel geschaltet sein, die dem Kondensator
C, in der Anordnung nach Fig. 4 entsprechen.
Hierzu 1 Blatt Zeichnungen
Claims (3)
1. Empfangskreis im Probenkopf eines Spinresonanzspektrometers
mit einer Erapfangsspule, S die zusammen mit Abstimmkondensatoren Teil
tines Resonanztransformators bildet und an einem
Ende mit Masse und am anderen Ende mit einem zu einem Verstärker führenden Kabel gekoppelt
ist, dadurch gekennzeichnet, daß
das eine Ende der Empfangsspule (5) über mindestens eine kapazitiv wirkende Reaktanz (C1) an
Masse gelegt ist.
2. Empfangskreis nach Anspruch 1, dadurch gekennzeichnet, daß zwischen das eine Ende der 1S
Empfangsspule (S) und Masse und zwischen das andere Ende der Empfangsspule (5) und das anschließende
Kabel (K) je ein Kondensator (C, bzw. C2) in Serie geschaltet ist.
3. Empfangskreis nach Anspruch 1 oder 2, da- ao
durch gekennzeichnet, daß das eine Ende der Erripfangsspuie (S) durch eine Parallel- oder Serienkombination
von Induktionsspule (L,) und Kondensator (C1) mit Masse verbunden ist.
35
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Families Citing this family (10)
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US4095168A (en) * | 1977-02-22 | 1978-06-13 | Varian Associates, Inc. | Rf pick-up coil circuit for a wide tuning range nuclear magnetic resonance probe |
US4450408A (en) * | 1981-12-11 | 1984-05-22 | General Electric Company | Low loss wide band front end for NMR receiver |
US4633181A (en) * | 1983-08-11 | 1986-12-30 | Regents Of The University Of Calif. | Apparatus and method for increasing the sensitivity of a nuclear magnetic resonance probe |
DE8328726U1 (de) * | 1983-10-05 | 1986-02-20 | Siemens AG, 1000 Berlin und 8000 München | Gerät zur Erzeugung von Bildern eines Untersuchungsobjektes |
US4694255A (en) * | 1983-11-04 | 1987-09-15 | General Electric Company | Radio frequency field coil for NMR |
US4638253A (en) * | 1984-10-29 | 1987-01-20 | General Electric Company | Mutual inductance NMR RF coil matching device |
JPS6252443A (ja) * | 1985-08-30 | 1987-03-07 | Toshiba Corp | Mr装置のプロ−ブ同調回路 |
US4710719A (en) * | 1986-01-13 | 1987-12-01 | Doty Scientific, Inc. | High voltage capacitor wand for high power tuned circuits |
DE3619970A1 (de) * | 1986-06-13 | 1987-12-17 | Philips Patentverwaltung | Oberflaechenspule fuer hochfrequenzmagnetfelder bei kernspinuntersuchungen |
JPS6329633A (ja) * | 1986-07-24 | 1988-02-08 | 株式会社東芝 | 磁気共鳴イメ−ジング装置 |
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C3 | Grant after two publication steps (3rd publication) | ||
E77 | Valid patent as to the heymanns-index 1977 |